高中物理竞赛辅导几何光学交流电

几 何 光 学1.1 几何光学基础1、光的直线传播：光在同一均匀介质中沿直线传播。2、光的独立传播：几束光在交错时互不妨碍，仍按原来各自的方向传播。3、光的反射定律：反射光线在入射光线和法线所决定平面内；ABSS1S2S3O图1-2-1反射光线和入射光线分居法线两侧；反射角等于入射角。4、光的折射定律：折射光线在入射光线和法线所决定平面内；折射光线和入射光线分居法线两侧；入射角与折射角满足；当光由光密介质向光疏介质中传播，且入射角大于临界角C时，将发生全面反射现象（折射率为 的光密介质对折射率为的光疏介质的临界角）。1.2 光的反射1.2.1、组合平面镜成像：SS1S2S3S4S5O图1-2-21.组合平面镜 由两个以上的平面镜组成的光学系统叫做组合平面镜，射向组合平面镜的光线往往要在平面镜之间发生多次反射，因而会出现生成复像的现象。先看一种较简单的现象，两面互相垂直的平面镜（交于O点）镜间放一点光源S（图1-2-1），S发出的光线经过两个平面镜反射后形成了、三个虚像。用几何的方法不难证明：这三个虚像都位于以O为圆心、OS为半径的圆上，而且S和、S和、和、和之间都以平面镜（或它们的延长线）保持着对称关系。用这个方法我们可以容易地确定较复杂的情况中复像的个数和位置。高中物理竞赛电学光学教程第一讲几何光学两面平面镜AO和BO成60角放置（图1-2-2），用上述规律，很容易确定像的位置：以O为圆心、OS为半径作圆；过S做AO和BO的垂线与圆交于和；过和作BO和AO的垂线与圆交于和；过和作AO和BO的垂线与圆交于，便是S高中物理竞赛光学教程第一讲几何光学在两平面镜中的5个像。图1-2-3 L1L2AO双镜面反射。如图1-2-3，两镜面间夹角=15,OA=10cm，A点发出的垂直于的光线射向后在两镜间反复反射，直到光线平行于某一镜面射出，则从A点开始到最后一次反射点，光线所走的路程是多少？如图1-2-4所示，光线经第一次反射的反射线为BC，根据平面反射的对称性,，且。上述均在同一直线上，因此光线在、之间的反复反射就跟光线沿直线传播等效。设是光线第n次反射的入射点，且该次反射线不再射到另一个镜面上，则n值应满足的关系L1L2AOCBCOD图1-2-4 是90，。取n=5，总路程。2、全反射全反射光从密度媒质1射向光疏媒质2，当入射角大于临界角时，光线发生全反射。全反射现象有重要的实用意义，如现代通讯的重要组成部分光导纤维，就是利用光的全反射现象。图1-2-5是光导纤维的示 iABn1n2图1-2-5意图。AB为其端面，纤维内芯材料的折射率，外层材料的折射率，试问入射角在什么范围内才能确保光在光导纤维内传播？图1-2-5中的r表示光第一次折射的折射角，表示光第二次的入射角，只要大于临界角，光在内外两种材料的界面上发生全反射，光即可一直保持在纤维内芯里传播。 只要即可。例1、如图1-2-6所示，AB表示一平直的平面镜，是水平放置的米尺（有刻度的一P1P2MNabABS图1-2-6 面朝着平面镜），MN是屏，三者相互平行，屏MN上的ab表示一条竖直的缝（即ab之间是透光的）。某人眼睛紧贴米尺上的小孔S（其位置如图所示），可通过平面镜看到米尺的一部分刻度。试在本题图上用三角板作图求出可看到的部位，并在上把这部分涂以标志。分析: 本题考查平面镜成像规律及成像作图。人眼通过小孔看见的是米尺刻度的像。由反射定律可知，米尺刻度必须经过平面镜反射后，反射光线进入人的眼睛，人才会看到米尺刻度的像。可以通过两种方法来解这个问题。图1-2-7图1-2-8解法一：相对于平面镜AB作出人眼S的像。连接Sa并延长交平面镜于点C，连接与点C并延长交米尺于点E，点E就是人眼看到的米尺刻度的最左端；连接并延长交米尺于点F，且 与平面镜交于D，连接S与点D，则点F就是人眼看到的米尺刻度的最右端。E与F之间的米尺刻度就是人眼可看到部分，如图1-2-7所示。ABOPP1P2120 （d）P5ABOP1P2P3P460（b）P4ABO45P1P2P3P5P6P7（c）图1-2-9ABOP1P2P3P4（a）P解法二：根据平面镜成像的对称性，作米尺及屏MN的像，分别是及，a、b的像分别为，如图1-2-8所示。连接Sa交AB于点C，延长并交于点，过点作的垂线，交于点E，此点就是人眼看到的米尺刻度的最左端；连接交AB于点D，延长并交于点，过点作（AB）的垂线交于点F，点F就是人眼看到的米尺刻度的最右端。EF部分就是人眼通过平面镜可看见的米尺部分。点评：平面镜成像的特点是物与像具有对称性。在涉及到平面镜的问题中，利用这一特点常能使问题得以简洁明晰的解决。例2、两个平面镜之间的夹角为45、60、120。而物体总是放在平面镜的角等分线上。试分别求出像的个数。分析：由第一面镜生成的像，构成第二面镜的物，这个物由第二面镜所成的像，又成为第一面镜的物，如此反复下去以至无穷。在特定条件下经过有限次循环，两镜所成像重合，像的数目不再增多，就有确定的像的个数。解：设两平面镜A和B的夹角为2，物P处在他们的角等分线上，如图1-2-9（a）所示。以两镜交线经过的O点为圆心，OP为半径作一辅助圆，所有像点都在此圆周上。由平面镜A成的像用表示，由平面镜B成的像用表示。由图不难得出：ABCPO图1-2-10AOCP图1-2-11在圆弧上的角位置为在圆弧上的角位置为。其中k的取值为k=1，2， 若经过k次反射，A成的像与B成的像重合，则 即 当时，k=4，有7个像，如图1-2-9（a）所示；当时，k=3，有5个像，如图1-2-9（b）所示；当时，k=1.5，不是整数，从图1-2-10（d）可直接看出，物P经镜A成的像在镜B面上，经镜B成的像则在镜A面上，所以有两个像。ABPO图1-2-12例3、要在一张照片上同时拍摄物体正面和几个不同侧面的像，可以在物体的后面放两个直立的大平面镜AO和BO，使物体和它对两个平面镜所成的像都摄入照像机，如图1-2-11所示。图中带箭头的圆圈P代表一个人的头部（其尺寸远小于OC的长度），白色半圆代表人的脸部，此人正面对着照相机的镜头；有斜线的半圆代表脑后的头发；箭头表示头顶上的帽子，图1-2-11为俯视图，若两平面镜的夹角AOB=72，设人头的中心恰好位于角平分线OC上，且照相机到人的距离远大于到平面镜的距离。1、 1、试在图1-2-11中标出P的所有像的方位示意图。 图1-2-132、在方框中画出照片上得到的所有的像（分别用空白和斜线表示脸和头发，用箭头表示头顶上的帽子）。本题只要求画出示意图，但须力求准确。解: 本题的答案如图1-2-13所示。例4、五角楼是光学仪器中常用的一种元件，如图1-2-14所示。棱镜用玻璃制成，BC、CD两平面高度抛光，AB、DE两平面高度抛光后镀银。试证明： CAEBD112.5112.5112.590图1-2-14 经BC面入射的光线，不管其方向如何，只要它能经历两次反射（在AB与DE面上），与之相应的由CD面出射的光线，必与入射光线垂直。解: 如图1-2-15所示，以i表示入射角,表示反射角，r表示折射角，次序则以下标注明。光线自透明表面的a 点入射，在棱镜内反射两次，由CD面的e点出射。可以看得出，在DE面的b点；入射角为 反射角为 在四边形bEAC中，而 i1ABCDE112.5112.5112.5901i2i2i3i345i44F图1-2-15 =于是， 在cdb中cdb=180 =180这就证明了：进入棱镜内的第一条光线ab总是与第三条光线ce互相垂直。由于棱镜的C角是直角，=360-270-dec=90-dec=。设棱镜的折射率为n，根据折射定律有 总是成立的，而与棱镜折射率的大小及入射角的大小无关。只要光路符合上面的要求，由BC面的法线与CD面的法线垂直，又有出射光线总是与入射光线垂直，或者说，图1-2-16光线经过这种棱镜，有恒点的偏转角90。例6、横截面为矩形的玻璃棒被弯成如图1-2-16所示的形状，一束平行光垂直地射入平表面A上。试确定通过表面A进入的光全部从表面B射出的R/d的最小值。已知玻璃的折射为1.5。分析: 如图1-2-17所示，从A外侧入射的光线在外侧圆界面上的入射角较从A内侧入射的光线入射角要大，最内侧的入射光在外侧圆界面上的入射角最小。如果最内侧光在界面上恰好发生全反射，并且反射光线又刚好与内侧圆相切，则其余的光都能保证不仅在外侧圆界面上，而且在后续过程中都能够发生全反射，并且不与内侧圆相交。因此，抓住最内侧光线进行分析，使其满足相应条件即可。解: 当最内侧光的入射角大于或等于反射临界角时，入射光线可全部从B表面射出而没有光线从其他地方透出。图1-2-17即要求 而 所以 即 故 图1-2-18点评 对全反射问题，掌握全反射产生的条件是基础，而具体分析临界条件即“边界光线”的表现是解决此类问题的关键。例7 普通光纤是一种可传输光的圆柱形细丝，由具有圆形截面的纤芯A和包层B组成，B的折射率小于A的折射率，光纤的端面与圆柱体的轴垂直，由一端面射入的光在很长的光纤中传播时，在纤芯A和包层B的分界面上发生多次全反射。现在利用普通光纤测量流体F的折射率。实验方法如下：让光纤的一端（出射端）浸在流体F中。令与光纤轴平行的单色平行光束经凸透镜折射后会聚在光纤入射端面的中心O。经端面折射进入光纤，在光纤中传播。由于O点出发的光束为圆锥形，已知其边缘光线和轴的夹角为，如图1-2-18所示。最后光从另一端面出射进入流体F。在距出射端面处放置一垂直于光纤轴的毛玻璃屏D，在D上出现一圆形光斑，测出其直径为，然后移动光屏D至距光纤出射端面 处，再测出圆形光斑的直径，如图1-2-19所示。（1）若已知A和B的折射率分别为与。求被测流体F的折射率的表达式。图1-2-19（2）若、和均为未知量，如何通过进一步的实验以测出的值？分析 光线在光纤中传播时，只有在纤芯A与包层B的分界面上发生全反射的光线才能射出光纤的端面，据此我们可以作出相应的光路图，根据光的折射定律及几何关系，最后可求出。解: （1）由于光纤内所有光线都从轴上的O点出发，在光纤中传播的光线都与轴相交，位于通过轴的纵剖面内，图1-2-20为纵面内的光路图。设由O点发出的与轴的夹角为的光线，射至A、B分界面的入射角为i，反射角也为i，该光线在光纤中多次反射时的入射角均为i，射至出射端面时的入射角为。若该光线折射后的折射角为，则由几何关系和折射定可得 90 当i大于全反射临界角时将发生全反射，没有光能损失，相应的光线将以不变的光强射向出射端面。而的光线则因在发生反射时有部分光线通过折射进入图1-2-20B，反射光强随着反射次数的增大而越来越弱，以致在未到达出射端面之前就已经衰减为零了。因而能射向出射端面的光线的i的数值一定大于或等于，的值由下式决定： 与对应的值为 当，即时，或时，由O发出的光束中，只有的光线才满足的条件下，才能射向端面，此时出射端面处的最大值为 若，即时，则由O发出的光线都能满足的条件，因而都能射向端面，此时出射端面处的最大值为 端面处入射角最大时，折射角也达最大值，设为，由式可知 由、式可得，当时， 图1-2-21由至式可得，当时， 的数值可由图1-2-21上的几何关系求得为 于是的表达式应为 （11） （12）（2）可将输出端介质改为空气，光源保持不变，按同样手续再做一次测量，可测得、，这里打撇的量与前面未打撇的量意义相同。已知空气的折射率等于1，故有当时， （13）当时 （14）将（11）（12）两式分别与（13）（14）相除，均得 （15）此结果适用于为任何值的情况。1.3 光的折射图1-3-11.3.1、多层介质折射如图：多层介质折射率分别为则由折射定律得： 1.3.2、平面折射的视深在水中深度为h处有一发光点Q，作OQ垂直于水面，求射出水面折射线的延长线与OQ交点的深度与入射角i的关系。 设水相对于空气的折射率为，由折射定律得 ddQQOxMi图1-3-2令OM=x，则于是 上式表明，由Q发出的不同光线，折射后的延长线不再交于同一点，但对于那些接近法线方向的光线，则，于是 这时与入射角i无关，即折射线的延长线近似地交于同一点，其深度是原光点深度的。 S2 S3 S1 O2 O1 S S1Q NP M图1-3-3如图1-3-3所示，MN反射率较低的一个表面，PQ是背面镀层反射率很高的另一个表面，通常照镜子靠镀银层反射成像，在一定条件下能够看到四个反射像，其中一个亮度很底。若人离镜距离，玻璃折射率n，玻璃厚度d，求两个像间的距离。图中S为物点，是经MN反射的像，若依次表示MN面折射，PQ面反射和MN面再折射成像，由视深公式得，ABCEFi1i2 i2 i1 D G 折射率图1-3-4故两像间距离为。1.3.3、棱镜的折射与色散入射光线经棱镜折射后改变了方向，出射光线与入射光线之间的夹角称为偏向角，由图1-3-4的几何关系知 hLSS图1-3-5其中 当，很小时，即 =（n-1）厚度不计顶角很小的三棱镜称之为光楔，对近轴光线而言，与入射角大小无关，各成像光线经光楔后都偏折同样的角度，所以作光楔折射成像光路图时可画成一使光线产生偏折角的薄平板，图1-3-5。设物点S离光楔L则像点在S的正上方。h=l=（n-1）l。 当棱镜中折射光线相对于顶角对称成等腰三角形时，。 阳光红紫图1-3-6或者 这为棱镜的最小偏向角，此式可用来测棱镜的折射率。图1-3-7紫红阳光由于同一种介质对不同色光有不同的折射率，各种色光的偏折角不同，所以白光经过棱镜折射后产生色散现象。虹和霓是太阳被大气中的小水滴折射和反射形成的色散现象。阳光在水滴上经两次折射和一次反射如图1-3-6。形成内紫外红的虹；阳光经小滴两次折射和两次反射如图1-3-7，形成内红外紫的霓。由于霓经过一次反射，因此光线较弱，不容易看到。1.3.4、费马原理费马原理指出，光在指定的两点之间传播，实际的光程总是为最大或保持恒定，这里的光程是指光在某种均匀介质中通过的路程和该种媒质的折射率的乘积。费马原理是几何光学中的一个十分重要的基本原理，从费马原理可以推导出几何光学中的很多重要规律。例如光的直线传播、反射定律，折射定律，都可以从光程极小推出。如果反射面是一个旋转椭球面，而点光源置于其一个焦点上，所有反射光线都经过另一个焦点，所有反射光线都经过另一个焦点，便是光程恒定的一个例子。此外，透镜对光线的折xyBAM（x，y）nRfF图1-3-8射作用，也是很典型的。一平凸透镜的折射率为n，放置在空气中，透镜面孔的半径为R。在透镜外主光轴上取一点，（图1-3-8）。当平行光沿主光轴入射时，为使所有光线均会聚于点。试问：（1）透镜凸面应取什么形状？（2）透镜顶点A与点O相距多少？（3）对透镜的孔径R有何限制？解: 根据费马原理，以平行光入射并会聚于的所有光线应有相等的光程，即最边缘的光线与任一条光线的光程应相等。由此可以确定凸面的方程。其余问题亦可迎刃而解。（1）取坐标系如图，由光线和的等光程性，得整理后，得到任一点M（x，y）的坐标x，y应满足的方程为令，则上式成为 这是双曲线的方程，由旋转对称性，透镜的凸面应是旋转双曲面。（2）透镜顶点A的位置 应满足 或者 可见，对于一定的n和，由R决定。（3）因点在透镜外，即，这是对R的限制条件，有 即要求 讨论 在极限情形，即 时，有如下结果：xyRfAMNntF图1-3-9即点A与点重合。又因 a=0故透镜凸面的双曲线方程变为即 双曲线退化成过点的两条直线，即这时透镜的凸面变成以为顶点的圆锥面，如图1-3-9所示。考虑任意一条入射光线MN，由折射定律有，由几何关系图1-3-10故 ， 即所有入射的平行光线折射后均沿圆锥面到达点，此时的角就是全反射的临界角。例1、半径为R的半圆柱形玻璃砖，横截面如图1-3-10所示。O为圆心。已知玻璃的折射率为。当光由玻璃射向空气132图1-3-11时，发生全反射的临界角为45，一束与MN平面成450的平行光束射到玻璃砖的半圆柱面上，经玻璃折射后，有部分光能从MN平面上射出。求能从MN平面射出的光束的宽度为多少？分析: 如图1-3-11所示。进入玻璃中的光线垂直半球面，沿半径方向直达球心，且入射角等于临界角，恰好在O点发生全反射，光线左侧的光线经球面折射后，射在MN上的入射角都大于临界角，在MN上发生全反射，不能从MN射出，光线右侧一直到与球面正好相切的光线范围上的光线经光球面折射后，在MN面上的入射角均小于临界角，都能从MN面上射出，它们在MN上的出射宽度即是所要求的。解: 图1-3-11中，BO为沿半径方向入射的光线，在O点正好发生全反射，入射光线图1-3-12在C点与球面相切，此时入射角，折射角为r，则有 即 这表示在C点折射的光线将垂直MN射出，与MN相交于E点。MN面上OE即是出射光的宽度。 图1-3-13讨论 如果平行光束是以45角从空气射到半圆柱的平面表面上，如图1-3-12所示，此时从半圆柱面上出射的光束范围是多大？参见图1-3-13所示，由折身定律，得，即所有折射光线与垂直线的夹角均为30。考虑在E点发生折射的折射光线EA，如果此光线刚好在A点发生全反射，则有，而，即有，因EA与OB平行，所以，所以，即射向A点左边MA区域的折射光（）因在半圆柱面上的入射角均大于45的临界角而发生全反射不能从半圆柱面上射出，而A点右边的光线（）则由小于临界角而能射出，随着角的增大，当时，将在C点再一次达到临界角而发生全反射，此时故知能够从半圆柱球面上出射的光束范围限制在AC区域上，对应的角度为。d图1-3-14点评 正确作出光路图并抓住对边界光线的分析是解答问题的两个重要方向，要予以足够重视。例2、给定一厚度为d的平行平板，其折射率按下式变化 图1-3-15一束光在O点由空气垂直入射平板，并在A点以角出射（图1-3-14）。求A点的折射率nA，并确定A点的位置及平板厚度。（设）。解: 首先考虑光的路线（图1-3-15）。对于经过一系列不同折射率的平行平板的透射光，可以应用斯涅耳定律 ， 更简单的形式是 图1-3-16这个公式对任意薄层都是成立的。在我们的情形里，折射率只沿x轴变化，即 在本题中，垂直光束从折射率为n0的点入射，即为常数，于是在平板内任一点有 与x的关系已知，因此沿平板中的光束为 图（1-3-16）表明光束的路径是一个半径为XC=r的圆，从而有 现在我们已知道光的路径，就有可能找到问题的解答。按折射定律，当光在A点射出时，有 因为 ，故有 于是图1-3-17 因此 在本题情形 根据 得出A点的x坐标为x=1cm。光线的轨迹方程为 代入x=1cm，得到平板厚度为y=d=5cm例3、图1-3-17表示一个盛有折射率为n的液体的槽，槽的中部扣着一个对称屋脊形的薄壁透明罩A，D，B，顶角为2，罩内为空气，整个罩子浸没在液体中，槽底AB的中点处有 图1-3-18一个亮点C。请求出：位于液面上方图标平面内的眼睛从侧面观察可看到亮点的条件。解: 本题可用图示平面内的光线进行分析，并只讨论从右侧观察的情形。如图1-3-18所示，由亮点发出的任一光线CP将经过两次折射而从液面射出。由折射定律，按图上标记的各相关角度有 （1） （2）其中 （3）如果液内光线入射到液面上时发生全反射，就没有从液面射出的折射光线。全反射临界角。应满足条件 可见光线CP经折射后能从液面射出从而可被观察到的条件为 （4）或 （5）现在计算，利用（3）式可得 由（1）式可得 由此又由（1）式 （6）由图及（1）、（2）式，或由（6）式均可看出，越大则越小。因此，如果与值最大的光线相应的设为，则任何光线都不能射出液面。反之，只要，这部分光线就能射出液面，从液面上方可以观察到亮点。由此极端情况即可求出本题要求的条件。自C点发出的值最大的光线是极靠近CD的光线，它被DB面折射后进入液体，由（6）式可知与之相应的； 能观察到亮点的条件为 图1-3-19即 上式可写成 取平方 化简后得 故 平方并化简可得 这就是在液面上方从侧面适当的方向能看到亮点时n与之间应满足条件。例4、如图1-3-19所示，两个顶角分别为和的棱镜胶合在一起（）。折射率由下式给出： ；其中1、确定使得从任何方向入射的光线在经过AC面时不发生折射的波长。确定此情形的折射率和。2、画出入射角相同的、波长为、和的三种不同光线的路径。3、确定组合棱镜的最小偏向角。4、计算平行于DC入射且在离开组合棱镜时仍平行于DC的光线的波长。图1-3-20解: 1、如果，则从不同方向到达AC面的波长为的光线就不折射，即 因而 在此情形下 。2、对波长比长的红光，和均小于1.5。反之，对波长比短的蓝光，两个折射率均比1.5要大。现在研究折射率在AC面上如何变化。我们已知道，图1-3-21对波长为的光，。如果考虑波长为而不是的光，则由于，所以 。同理，对蓝光有。现在我们就能画出光线穿过组合棱镜的路径了（图1-3-20）。3、对波长为的光，组合棱镜可看作顶角为30、折射率为n=1.5的单一棱镜。我们知道，最小偏向在对称折射时发生，即在图1-3-21中的角相等时发生。根据折射定律， 因而 偏向角为 图1-3-224、利用图1-3-22中的数据，可以写出 ；消去后得 经变换后得这是的二次方程。求解得出图1-3-23 例5、玻璃圆柱形容器的壁有一定的厚度，内装一种在紫外线照射下会发出绿色荧光的液体，即液体中的每一点都可以成为绿色光源。已知玻璃对绿光的折射率为，液体对绿光的折射率为。当容器壁的内、外半径之比r：R为多少时，在容器侧面能看到容器壁厚为零？分析: 所谓“从容器侧面能看到容器壁厚为零”，是指眼在容器截面位置看到绿光从C点处沿容器外壁的切线方向射出，即本题所描述为折射角为90的临界折射。因为题中未给出、的大小关系，故需要分别讨论。解: （1）当时，因为是要求r：R的最小值，所以当时，应考虑的是图1-3-23中ABCD这样一种临界情况，其中BC光线与容器内壁相切，CD光线和容器外壁相切，即两次都是临界折射，此时应该有图1-3-24 设此时容器内壁半径为，在直角三角形BCO中，。当时，C处不可能发生临界折射，即不可能看到壁厚为零；当时，荧光液体中很多点发出的光都能在C处发生临界折射，所以只要满足 即可看到壁厚为零。（2）当时此时荧光液体发出的光线将直接穿过容器内壁，只要在CD及其延长线上有发光体，即可看到壁厚为零，因此此时应满足条件仍然是。（3）当时因为，所以荧光液体发出的光在容器内壁上不可能发生折射角为90的临界折射，因此当时，所看到的壁厚不可能为零了。当时，应考虑的是图1-3-24中ABCD这样一种临界情况，其中AB光线的入射角为90，BC光线的折射角为，此时应该有 在直角三角形OBE中有 因为图1-3-23和图1-3-24中的角是相同的，所以 ，即 将代入，可得当 时，可看到容器壁厚度为零。上面的讨论，图1-3-23和图1-3-24中B点和C点的位置都是任意的，故所得条件对眼的所有位置均能成立（本段说明不可少）。例6、有一放在空气中的玻璃棒，折射率n=1.5，中心轴线长L=45cm，一端是半径为=10cm的凸球面。（1）要使玻璃棒的作用相当于一架理想的天文望远镜（使主光轴上无限远处物成像于主光轴上无限远处的望远系统），取中心轴为主光轴，玻璃棒另一端应磨成什么样的球面？（2）对于这个玻璃棒，由无限远物点射来的平行入射光束与玻璃棒的主光轴成小角度时，从棒射出的平行光束与主光轴成小角度，求（此比值等于此玻璃棒的望远系统的视角放大率）。图1-3-25F1分析: 首先我们知道对于一个望远系统来说，从主光轴上无限远处物点发出的入射光线为平行于主光轴的光线，它经过系统后的出射光线也应与主光轴平行，即像点也在主光轴上无限远处，然后我们再运用正弦定理、折射定律及的小角度近似计算，即可得出最后结果。解: （1）对于一个望远系统来说，从主光轴上无限远处的物点发出的入射光为平行于主光轴的光线，它经过系统后的出射光线也应与主光轴平行，即像点也在主光轴上无限远处，如图1-3-25所示，图中为左端球面的球心。由正弦定理、折射定律和小角度近似得 即 光线射至另一端面时，其折射光线为平行于主光轴的光线，由此可知该端面的球心一定在端面顶点B的左方，B等于球面的半径，如图1-3-25所示。仿照上面对左端球面上折射的关系可得 又有 由式并代入数值可得 即右端应为半径等于5cm的向外凸面球面。图1-3-26F1M（2）设从无限远处物点射入的平行光线用a、b表示，令a过，b过A，如图1-3-26所示，则这两条光线经左端球面折射后的相交点M，即为左端球面对此无限远物点成的像点。现在求M点的位置。在中 又 已知、均为小角度，则有 与式比较可知，即M位于过 垂直于主光轴的平面上。上面已知，玻璃棒为天文望远系统，则凡是过M点的傍轴光线从棒的右端面射出时都将是相互平行的光线。容易看出，从M射向的光线将沿原方向射出，这也就是过M点的任意光线（包括光些a、b）从玻璃棒射出的平行光线的方向。此方向与主光轴的夹角即为。 由式可得 则 图1-3-27例7、在直立的平面镜前放置一个半径为R的球形玻璃鱼缸，缸壁很薄，其中心离镜面为3R，缸中充满水。远处一观察者通过球心与镜面垂直的方向注视鱼缸，一条小鱼在离镜面最近处以速度v沿缸壁游动。求观察者看到鱼的两个像的相对速度。水的折射率n=4/3。见图1-3-27和图1-3-28。解: 鱼在1秒钟内游过的距离为v。我们把这个距离当作物，而必须求出两个不同的像。在计算中，我们只考虑近轴光线和小角度，并将角度的正弦角度本身去近似。在点游动的鱼只经过一个折射面就形成一个像（图图1-3-281-3-27）。从点以角度发出的光线，在A点的水中入射角为v，在空气中的折射角为，把出射光线向相反方向延长给出虚像位置。显然 从三角形，有 利用通常的近似 ，于是 所以这个虚像与球心的距离为水的折射率n=4/3，从而。若折射率大于2，则像是实像。由像距与物距之商得到放大率为 对水来说，放大率为2。以与速度v相应的线段为物，它位于在E处平面镜前距离为2R处，它在镜后2R远的处形成一个与物同样大小的虚像离球心的距离为5R。在一般情形中，我们设。的虚像是我们通过球作为一个透镜观察时的（虚）物。因此，我们只要确定的实像而无需再去考虑平面镜。我们需要求出以角度从发出的光线在C点的入射角，其中在三角形中 ，玻璃中的折射角为 需要算出角。因为 而且与C点和D点的两角之和相加，或与和之和相加，两种情况下都等于180，因此 即 从三角形，有 此外 因此像距为 若k=5，n=4/3，得 放大率为 若把k=5，n=4/3代入，则放大率为2/3。综合以上结果，如鱼以速度v向上运动，则鱼的虚像以速度2v向上运动，而鱼的实像以速度向下运动。两个像的相对速度为 是原有速度的8/3倍。我们还必须解决的最重要的问题是：从理论上已经知道了像是如何运动的，但是观察者在作此实验时，他将看到什么现象呢？两个像的速度与鱼的真实速度值，从水中的标尺上的读数来看，是一致的。实际上观察到两个反方向的速度，其中一个速度是另一个速度的三倍，一个像是另一个像的三倍。我们应当在远处看，因为我们要同时看清楚鱼缸后远处的一个像和鱼缸前的另一个像。两个像的距离为8.33R。用肉眼看实像是可能的，只要我们比明视距离远得多的地方注视它即可。题目中讲到“在远处的观察者”，是指他观察从两个不同距离的像射来的光线的角度变化。只要观察者足够远，尽管有距离差，但所看到的速度将逐渐增加而接近于8/3。他当然必须具有关于鱼的实际速度（v）的一些信息。两个像的相对速度与物的原始速度之比的普遍公式为 用一个充满水的圆柱形玻璃缸，一面镜子和一支杆，这个实验很容易做到。沿玻璃缸壁运动的杆代表一条鱼。1.4、光在球面上的反射与折射图1-4-1图1-4-21.4.1、球面镜成像（1）球面镜的焦距球面镜的反射仍遵从反射定律，法线是球面的半径。一束近主轴的平行光线，经凹镜反射后将会聚于主轴上一点F（图1-4-1），这F点称为凹镜的焦点。一束近主轴的平行光线经凸面镜反射后将发散，反向延长可会聚于主轴上一点F（图1-4-2），这F点称为凸镜的虚焦点。焦点F到镜面顶点O之间的距离叫做球面镜的焦距f。可以证明，球面镜焦距f等于球面半径R的一半，即（2）球面镜成像公式 根据反射定律可以推导出球面镜的成像公式。下面以凹镜为例来推导：（如图1-4-3所示）设在凹镜的主轴上有一个物体S，由S发出的射向凹镜的光线镜面A 图1-4-3A点反射后与主轴交于点，半径CA为反射的法线，即S的像。根据反射定律，则CA为角A的平分线，根据角平分线的性质有 由为SA为近轴光线，所以，式可改写为 式中OS叫物距u，叫像距v，设凹镜焦距为f，则 代入式 化简 这个公式同样适用于凸镜。使用球面镜的成像公式时要注意：凹镜焦距f取正，凸镜焦距f取负；实物u取正，虚物u取负；实像v为正，虚像v为负。上式是球面镜成像公式。它适用于凹面镜成像和凸面镜成像，各量符号遵循“实取正，虚取负”的原则。凸面镜的焦点是虚的，因此焦距为负值。在成像中，像长 和物长h之比为成像放大率，用m表示，由成像公式和放大率关系式可以讨论球面镜成像情况，对于凹镜，如表所列；对于凸镜，如表所列。表 凹镜成像情况物的性质物的位置像的位置像的大小像的正倒像的虚实实物同侧f缩小倒实2f同侧f2f缩小倒实2f同侧2f等大倒实2ff同侧f2f放大倒实f放大f0异侧0放大正虚虚物异侧0f缩小正实表 凸镜成像情况物的性质物的位置像的位置像的大小像的正倒像的性质实物f同侧0f缩小正虚虚物2f同侧f2f缩小倒虚2f同侧2f等大倒虚f2f同侧2f放大倒虚ff0异侧0放大正实（3）球面镜多次成像 球面镜多次成像原则：只要多次运用球面镜成像公式即可，但有时前一个球面镜反射的光线尚未成像便又遇上了后一个球面镜，此时就要引进虚像的概念。图1-4-4如图1-4-4所示，半径为R的凸镜和凹镜主轴相互重合放置，两镜顶点O1 、 O2 相距2.6R，现于主轴上距凹镜顶点O1为0.6R处放一点光源S。设点光源的像只能直接射到凹镜上，问S经凹镜和凸镜各反射一次后所成的像在何处？S在凹镜中成像， 可解得 ,根据题意：所以凹镜反射的光线尚未成像便已又被凸镜反射，此时可将凹镜原来要成像作为凸镜的虚物来处理， ， 可解得 说明凸镜所成的像和S在同一位置上。1.4.2、球面折射成像（1）球面折射成像公式 （a）单介质球面折射成像如图1-4-5所示，如果球面左、右方的折射率分别为1和n，为S的像。因为i、r均很小，行以 图1-4-5因为 ，代入式可有 对近轴光线来说，、同样很小，所以有 ，代入式可得 当时的v是焦距f，所以 （b）双介质球面折射成像如图1-4-6所示，球形折射面两侧的介质折射率分别n1和n2，C是球心，O是顶点，球面曲率半径为R，S是物点，是像点，对于近轴光线 ， ，联立上式解得 图1-4-6这是球面折射的成像公式，式中u、的符号同样遵循“实正虚负”的法则，对于R；则当球心C在出射光的一个侧，（凸面朝向入射光）时为正，当球心C在入射光的一侧（凹面朝向入射光）时为负。图1-4-7t若引入焦点和焦距概念，则当入射光为平行于主轴的平行光（u=）时，出射光（或其反向延长线）的交点即为第二焦点，（也称像方焦点），此时像距即是第二焦距，有。当出射光为平行光时，入射光（或其延长线）的交点即第一焦点（即物方焦点），这时物距即为第一焦距，有，将、代入成像公式改写成 反射定律可以看成折射定律在时的物倒，因此，球面镜的反射成像公式可以从球面镜折射成像公式中得到，由于反射光的行进方向逆转，像距和球面半径R的正负规定应与折射时相反，在上述公式中令，即可得到球面镜反射成像公式，对于凹面镜，对于凸面镜，厚透镜成像。（C）厚透镜折射成像设构成厚透镜材料的折射率为n，物方介质的折射率为，像方介质的折射率为，前后两边球面的曲率半径依次为和，透镜的厚度为，当物点在主轴上的P点时，物距，现在来计算像点的像距。，首先考虑第一个球面AOB对入射光的折射，这时假定第二个球面AOB不存在，并认为球AOB右边，都为折射率等于n的介质充满，在这种情况下，P点的像将成在处，其像距，然后再考虑光线在第二个球面的折射，对于这个球面来说，便是虚物。因此对于球面AOB，物像公式为 对于球面AOB，物像公式为这样就可以用二个球面的成像法来求得透镜成像的像距u。（2）光焦度 折射成像右端仅与介质的折射率及球面的曲率半径有关，因而对于一定的介质及一定形状的表面来说是一个不变量，我们定义此量为光焦度，用表示： 60cm30cm图1-4-8它表征单折射球面对入射平行光束的屈折本领。的数值越大，平行光束折得越厉害；0时，屈折是会聚性的；0时，屈折是发散性的。=0时，对应于，即为平面折射。这时，沿轴平行光束经折射后仍是沿轴平行光束，不出现屈折现象。光焦度的单位是米-1，或称屈光度，将其数值乘以100，就是通常所说的眼镜片的“度数”。（3）镀银透镜与面镜的等效 有一薄平凸透镜，凸面曲率半径R=30cm，已知在近轴光线时：若将此透镜的平面镀银，其作用等于一个焦距是30cm的凹面镜；若将此透镜的凸面镀银，其作用也等同于一个凹面镜，其其等效焦距。图1-4-9当透镜的平面镀银时，其作用等同于焦距是30cm的凹面镜，即这时透镜等效面曲率半径为60cm的球面反射镜。由凹面镜的成像性质，当物点置于等效曲率中心 时任一近轴光线经凸面折射，再经平面反射后将沿原路返回，再经凸面折射后，光线过 点，物像重合。如图1-4-8所示。，。依题意，故。凸面镀银，光路如图1-4-9所示。关键寻找等效曲率中心，通过凸面上任一点A作一垂直于球面指向曲率中心C的光线。此光线经平面折射后交至光轴于，令则，得。由光的可逆性原理知，是等效凹面镜的曲率中心，f=10cm。例1、如图1-4-10所示，一个双凸薄透镜的两个球面的曲率半径均为r，透镜的折射率为 图1-4-10n，考察由透镜后表面反射所形成的实像。试问物放于何处，可使反射像与物位于同一竖直平面内（不考虑多重反射）。解: 从物点发出的光经透镜前表面（即左表面）反射后形成虚像，不合题意，无须考虑。从物点发出的光经透镜前表面折射后，再经透镜后表面反射折回，又经前表面折射共三次成像，最后是实像，符合题意。利用球面折射成像公式和球面反射成像公式，结合物与像共面的要求。就可求解。球面反射的成像公式为：，其中反射面的焦距为（R为球面半径），对凹面镜，f取正值，对凸面镜，f取负值。球面折射的成像公式为：。当入射光从顶点射向球心时，R取正值，当入射光从球心射向顶图1-4-11甲点时，R取负值。如图1-4-11甲所示，当物点Q发出的光经透镜前表面折射后成像于，设物距为u，像距为v，根据球面折射成像公式： 这里空气的折射率，透镜介质的折射率，入射光从顶点射向球心，R=r取正值，所以有图1-4-11乙 （1）这是第一次成像。对凸透镜的后表面来说，物点Q经透镜前表面折射所成的风点是它的物点，其物距（是虚物），经透镜后表面反射后成像于，像距为（如图1-4-11乙所示），由球面反射成像公式图1-4-11丙 将前面数据代入得 （2）这是第二次成像。由透镜后表面反射成的像点又作为透镜前表面折射成像的物点，其物距（是虚物），再经过透镜前表面折射成像于，像距为，（见图1-4-11丙所示），再由球面折射成像公式 这时人射光一侧折射率 ，折射光一侧折射率 （是空气），入射光由球心射向顶点，故R值取负值。所以可写出 代入前面得到的关系可得 （3）这是第三次成像，由（1）、（2）两式可解得 （4）再把（4）式和（3）式相加，可得 （5）为使物点Q与像点在同一竖直平面内，这就要求 代入（5）是可解得物距为 图1-4-12说明 由本题可见，观察反射像，调整物距，使反射像与物同在同一竖直平面内，测出物距P，根据上式就可利用已知的透镜折射率n求出透镜球面的半径r，或反过来由已咋的球面半径r求出透镜的折射率n。例2、显微镜物镜组中常配有如图1-4-12所示的透镜，它的表面是球面，左表面的球心为，半径为，右表面的球心为，半径为，透镜玻璃对于空气的折射率为n，两球心间的距离为。在使用时，被观察的物位于处，试证明1、从物射向此透镜的光线，经透镜折射后，所有出射光线均相交于一点Q。2、 2、 。解: 首先考虑面上的折射，由于物在球心处，全部入射光线无折射地通过面，所以对来说，物点就在处。再考虑到面上的折射。设入射光线与主轴的夹角为，入射点为P，入射角为i，折射角为r，折射线的延长线与主轴的交点为Q如图1-4-13，则由折射定律知 图1-4-13在中应用正弦定理得已知 由此得 所以 设CP与主轴的夹角为，则有 显然，0时，r，因此出射线与主轴相交之点Q必在透镜左方。为的外角 在中应用正弦定理，得 的数值与无关，由此可见，所有出射线的延长线都交于同一点，且此点与的距离为。图1-4-14例3、有一薄透镜如图1-4-14，面是旋转椭球面（椭圆绕长轴旋转而成的曲面），其焦点为和；面是球面，其球心C与 重合。已知此透镜放在空气中时能使从无穷远处于椭球长轴的物点射来的全部入射光线（不限于傍轴光线）会聚于一个像点上，椭圆的偏心率为e。(1)求此透镜材料的折射率n（要论证）；(2)如果将此透镜置于折射率为的介质中，并能达到上述的同样的要求，椭圆应满足什么条件？分析: 解此题的关键在于是正确地运用椭圆的几何性质及折射定律。图1-4-15解: （1）根据题设，所有平行于旋转椭球长轴的入射光线经旋转椭球面和球面两次折射后全部都能会聚于同一像点，可作出如下论证：如果经椭球面折射后射向球面的光线都射向球心C，即射向旋转椭球面的第二焦点，则可满足题设要求。光路图如图1-4-15所示：PA为入射线，AC为经椭球面折射后的折射线，BN为A点处椭球面的法线，i为入射角，r为折射角。根据椭圆的性质，法线BN平分，故与法线的夹角也是r，由正弦定律可得 ，图1-4-16从而可求得 2a为长轴的长度，2c为焦点间的距离；即只要n满足以上条件，任意入射角为i的平行于旋转椭球长轴的入射光线都能会聚于C（即）点。（2）如果透镜置于折射率为的介质中，则要求 图1-4-17 即椭圆的偏心率e应满足 由于椭圆的e1，如果就无解。只