连续介质

1、连续介质力学作业-11. 给定一组协变基矢量g1=0 1 1T,g2=2 0 0T,g3=1 1 0T(1) 求逆变基g1,g2,g3(2) 求gij(3) 在上述协变基下，若a的逆变分量为p q rT，求a的协变分量解：(1)g=g1 g2 g3=2g1= g2g3g =0,0,1T,g2= g3g1g =12,-12,12T,g3= g1g2g =0。

2、第一章,第五节连续介质地震波运动学Section5ContinuousMediumSeismicWaveKinetics,主要内容,地震波在连续介质中传播时的射线和等时线方程速度规律为V(Z)=Vo(1+z)时射线和等时线的具体形式连续介质情况下的“直达波”(回折波)覆盖层为连续介质时的反射波时距曲线,在沉积岩地区，地震波传播速度的分布规律具有成层性，因此可以近似地把地层看成是层状介质。但是通过。

3、场论概要,如果一种物理量在某个空间区域中的每一点都有确定的值，就称这个空间区域上定义着该物理量的场。,数量场:温度场、电位场等矢量场:速度场、力场等,1.梯度（gradient）,若在数量场中的一点M处存在着矢量g，其方向为M点处函数变化率最大的方向，其模为这个最大变化率的数值，则称g为这个函数在M点处的梯度,称为Hamilton算符,若某个函数对坐标xi取偏微分，则简记为(.),i,方向导数。

4、第二节 流体质点与连续介质,一、流体的物理属性 二、流体质点的概念 三、连续介质的概念 四、流体的易变形性,一、流体的物理属性,物质的三个基本属性： 由大量分子组成； 分子不断作随机热运动； 分子与分子之间存在着分子力的作用,流体的微观特性,分子运动特性。 时间上：随机性； 空间上：不连续性。,流体的宏观特性,液体有一定的体积无一定的形状。 气体既无一定体积也无一定形状。,流体的微观和宏观特性,流。

5、纺织物理,chap9 纱线的力学性质,连续介质需要处理三种不同的物理量： 应力、应变、位移 应力：无限微小的每单位面积上的力或力的分量； 应变：局部变形； 位移：变形过程中点或线段的运动。,纺织物理,chap9 纱线的力学性质,应力、应变、位移由三种类型的表征自然规律方程联系： 平衡条件或运动方程： 平衡条件表征了应力分量及其空间导数之间的关系； 在线性问题中，不包括应变或位移； 在非线性问题中。

6、1,物理量 看成 和 的函数,1. 物质坐标和空间坐标的概念,物质坐标(Lagrange 坐标): 标记各个质点,一般选取各个质点的初始空间位置,拉格朗日方法:以质点为研究对象,研究在给定质点上的物理量随时间的变化规律,以及物理量从一个质点到另一个质点的变化规律.,第三章 连续介质运动学,3.1、物质坐标和空间坐标,(3-1),其位置的历史为,2,空间坐标(Euler坐标):标记各个质点在不同时刻。

7、七、连续介质中波的时间场和反射波的时距曲线 1 讨论连续介质的思路 V=V(z)叫连续介质,用微分的思想，将连续介质分成很多厚度为h的水平薄层，利用水平层状介质的有关结论，然后令h0,速度就变成了连续函数，层状介质便过渡为连续介质。 0 t z 2 连续介质V=V（Z。

8、非线性有限元 第 3章 连续介质力学 计算固体力学 第 2讲 连续介质力学 1 引言 2 变形和运动 3 应变度量 4 应力度量 5 守恒方程 6 Lagrangian守恒方程 7 极分解和框架不变性 1 引言 连续介质力学是非线性有限元分。

9、连续介质力学基础 连续介质力学基础 王新峰 18号楼 714房间 Email: 连续介质力学基础 评分标准 考试： 70 平时： 30 总计： 100 连续介质力学基础 理论力学： 研究物体机械运动一般规律。刚体在空 间的位置随时间的变化。

10、1 第 四 章 连 续 介 质 力 学 的 基 本 原 理 l连续介质的运动应满足自然界的普遍规律，为质量守恒动量守恒动量矩守恒能量守恒以及热力学的基本定律，将这些物理普遍规律以数学形式表达出来是本章的任务。 l按表达形式可分成； 积分型方。