材料研究与测试方法11-动态力学分析

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第,4,篇 聚合物材料的动态力学分析,聚合物材料的一大特点就是具有,粘弹性,。如橡胶、塑料、纤维、薄膜、复合材料等，都具有粘弹性。,用动态力学法研究聚合物的力学性能，已证明是一种非常有效的测试方法。,材料的动态力学性能可以与材料的宏观性能联系起来。,动态力学性能，如：动态模量、损耗模量、阻尼特性,(,内耗,),。宏观性能，如：疲劳寿命、韧性、冲击弹性、撕裂性能、耐热性、耐寒、耐老化性能以及阻尼特性等。,力学性能还能与材料的微观结构变化和分子运动联系起来。,如：相对分子量大小、分子取向、结晶度大小、交联和共聚、共混等结构参数的变化会引起动力学性质的变化。,另一方面，随现代科学的发展，高科技的引入，精密仪器制造技术迅速提高，使仪器的功能和测试的精度、分辨率不断提高，计算机控制和对数据的处理分析有了巨大进步，为研究聚合物材料创造新的分析方法提供了便利的条件。,第,14,章 动态力学测量分析的基本原理,14.1,材料在交变外力作用下应力与应变的关系,所谓动态力学性能的测量分析是研究材料在交变应力作用下的应变响应。,材料受到交变的拉伸应力作用及其应变响应可表示为：,式中,交变的应变,(,为时间的函数,),；,0,应变幅值；,应力,(,为时间的函数,),；,0,应力,幅值；,角频率,t,相位角；,应力和应变的,相位差,，也称,滞后角,。,用复数形式表示的应力和应变为：,复模量,式中：,E,储能模量；,E,“,损耗模量。,复柔量,计算：,剪切复模量,剪切复柔量,损耗因子,如果测量的是聚合物熔体或溶液，其动态粘弹性可用复粘度表示。,复合粘度,14.2,聚合物力学性质与温度、频率、时间的关系,1.,温度,谱,测温度谱时，原则上维持应力和频率不变。,温度由程序升温控制。,模量等随温度的变化如图所示。,2.,频率谱,频率谱，即频率扫描模式是在恒温、恒应力下，测定动态模量及损耗随频率变化的试验，用于研究材料性能与速度的依赖性。,3.,频率谱与温度的关系,从不同频率下测材料在相同温度范围内的温度谱（见图）可知，当频率变化,10,倍时，随材料活化能不同其温度谱曲线位移,7,10,，也就是说，如果频率变化三个数量级时相当于温度位移,21,30,，因此，,用频率谱扫描模式可以更细致地观察较不明显的次级松弛转变。,第,15,章 动态力学分析仪器,没有一种动态力学仪器是万能的，即适合于不同聚合物材料，又适合于不同的频率和宽广的温度范围。,常用的动态力学仪器有三种类型：自由振动、强迫振动、非共振式强迫振动。,15.1,自由振动法,自由振动法是在一小的形变范围内研究试样自由振动时的振动周期、相邻两振幅间的对数减量以及它们与温度的关系，,扭摆仪,和,扭辫仪,属于此范畴。,一、动态扭摆仪,扭摆仪的原理,见图,15-1,，试样两端夹在夹具中，一端夹具固定，另一端夹具与自由转动的惯性杆相连接。若将一给定应力使惯性杆扭转一小角度，随即除去外力，试样则将产生周期性扭转，振幅随时间不断衰减，直至最后停止。,这是扭摆仪的详细结构图,P,周期,，是试样每摆动一次所需要的时间；,A,i,振幅,，是试样每次摆动的距离。,由于聚合物的内耗，使摆动的振幅逐渐衰减。,由振幅,A,可求得对数减量,，由,和,P,可求出切变储能模量,G,、损耗模量,G,、,内耗角正切,tan,。,对数减量,定义为相邻两个振幅之比的自然对数，即：,式中,A,i,第,i,个振幅的宽度（即幅值）。,剪切模量由下式给出：,对圆柱型样品：,对矩型样品：,式中,L,试样有效部分长度，,cm,；,C,试样宽度，,cm,；,D,试样厚度，,cm,；,I,转动体系的转动惯量，,Kg,。,cm,2,形状因子，其值由,C,/ D,之比值确定，可查表,15-1,。,表,15-1 C / D,与,对照表,C / D,C / D,1,1.2,1.4,1.6,1.8,2.0,2.25,2.5,2.75,3.0,3.5,2.249,2.658,2.99,3.25,3.479,3.658,3.842,3.990,4.111,4.213,4.373,4,4.5,5,6,7,8,10,20,50,100,4.493,4.586,4.662,4.773,4.853,4.913,4.997,4.165,5.266,5.30,5.333,二、动态扭辫仪（,TBA,）,扭辫仪实际上是扭摆仪的扩展,，两者的原理、数据测量、处理基本相同。,两者的主要区别在于样品的制备方法：,扭辫法中被测样品要制成溶液或熔体，然后将其浸渍在多股（,3000,根以上）玻璃丝编成的辫子上，再抽真空将溶剂除掉，得到被测材料与支撑物组成的复合样品，供测试用。,TBA,仪的缺点：,由于这种方法使用的是复合体，其几何形状不规则，所以,测不出试样切变模量的绝对值，仅为相对刚度,，一般以,1/P,2,表示，因此，不能与其它仪器测量得到的结果相比较。,它最大的优点,：,1.,试样用量少,(100 mg,以下,),；,2.,试样制备简单；,3.,采用玻璃丝作支撑物，能在,180,600,温度范围内研究材料的多重转变；试样可以从液态、凝胶态、橡胶态一直研究到玻璃态；即能研究物理转变，又能研究化学转变。,扭辫仪的示意图见图,15-4,所示。,试样挂在炉中，,上有步进马达,启动扭摆运动，,下有检测系统,，用光通过,45,交叉的上下偏振片组成的换能器，通过它们的光强与它们之间的相对位移存在一线性关系，光强变化通过硅光电池转换成电讯号加以记录。,15.2,强迫共振法,强迫共振法是将一个周期变化的力或力矩施加到片状或杆状试样上，监测试样所产生的振幅,，试样振幅是驱动力频率的函数，当驱动力频率与试样的共振频率相等时，试样的频率达到最大值。一旦测得试样的共振频率,f,r,，即可以从已知经典公式算出试样模量以及试样阻尼。强迫共振法仪器有很多种，如振簧仪、,Du Pon 980,型动态力学分析仪，,B&K,复数模量仪等。,一、（固定,-,自由）振动仪器,振簧仪,示意图,15-5,为片状试样，一端自由，另一端夹持在一特制的电磁振动器上。,该电磁振动器由一可变频率的振荡器策动，当改变振动频率时，试样产生同频率的振动，当达到试样的固有频率时，产生共振，自由端的振幅达到最大值。,振幅大小可采用各种类型的检测器检测。如：读数显微镜、电磁拾振器，光电拾振器、电容拾振器等。,模量可由下式计算：,式中,E,杨氏模量，,Pa;,样品的密度，,g/cm,3,;,L,试样自由端的长度，,cm,；,f,r,共振频率，,Hz,；,h,样品的厚度，,cm,。,损耗因子：,式中,f,r,频率的半高宽。定义为振幅等于最大振幅 时两个频率之差，见图,15-6,。,频率的半高宽有时也用最大振幅的一半时的两个频率之差表示，如图,15-6,。,f,r,= f,4, f,3,或,f,r,= f,2, f,1,E, = E tan,(Pa),振簧仪可以在,10,10000,Hz,频率范围内测量，试样尺寸为,(,2,4,),(,10,15,),(,100,200,）,mm,，温度范围为, 150,250,。,（固定,-,自由）振动的大小两种振簧仪都使试样一端受到夹持，造成,“夹持误差”,，试样越硬及损耗越小，测得的,E,的误差就越大。实际上同一根试样当夹持力不同时，测得,f,r,亦不同，也影响,E,的数值，因而夹试样最好用可测力矩的扳手来拧紧夹试样的螺钉，以保持夹持力的恒定，这在定量测定不同试样并相互比较是不可忽视的。,二、（自由,-,自由）振动仪器,“自由,-,自由” 振动是指试样两端处于无夹持的自由状态。试样的支撑或悬挂位置为试样的波节线，波节线离试样末端的距离,L,n,按下式计算：,式中,L ,试样总长；,n ,振动阶数。对于一阶共振,L,1,=0.224L,。,一根矩形截面试样在一阶弯曲共振的波节线受到支撑而自由,-,自由共振时，其模量,各物理量的单位同,(1),式,图,15-7,是北京航天航空大学制作的“自由,-,自由”弯曲共振粘弹仪主体结构示意图。,三、（固定,-,固定）振动仪器,DMA 982,美国,Du Pont,公司生产的,Du Pont DMA 982,属于固定,-,固定共振类型仪器，图,15-8,为仪器的几何图形，图,15-9,为仪器的示意图。,仪器由电,-,力振动、驱动和数字显示部分组成。,仪器的心脏部分是附装在摩擦阻力很小的支点上的振动臂。,一定形状的试样垂直或水平夹在两臂之间，当不夹试样时，整个系统的,共振频率为,2Hz,左右，夹试样后，驱动臂围绕着,支点产生少量的转动，使样品产生极少的位移，这样就使样品受到弯曲应力。当应力除去时，储存在试样中的位移应力使试样本身产生共振振动，共振频率和振幅由可变线性微分器（,LVDT,）检测出来。,通过驱动臂用,1,秒钟的门电路，用,LVDT,监测,1,秒钟振动数（频率）和试样系统的振幅，可用下式计算：,式中,(,f,), f, k, B, C, V,i, f,0,皆为仪器常数，,泊松比（由其它方法测定），,a,振幅，,A,试样横截面积，,k,试样横截面积的回转半径，对板材试样,，,T,试样厚度，,L,试样在夹具之间的振动部分长度，,L,试样长度的校正项，,f,夹有试样的振动体系的共振频率，,V,夹有试样的振动体系的阻尼。,该类仪器测量范围,0,10,11,dyen/cm,2,，升温速度,0.5,20/min,，温度范围, 150,500,，频率范围,3.5,150Hz,。,15.3,强迫非共振法,强迫非共振法是研究聚合物粘弹性动态力学性能非常有效普遍、重要的方法。,它能使温度和频率成为两个独立的量，从而可以得到一定温度下的频率,-,模量关系，即,频谱,，又可以得到在一定频率下的温度,-,模量关系，即,温度谱,。,基本原理：样品在电磁振动头的作用下，做受迫拉,-,压振动，在振动器以一定频率工作时，用检测器利用测出应力和应变的正弦信号，由于应力的相位超前于应变，还要通过转换器得到应力和应变的相位角,，这些信号经过微处理就可得到实模量,E,、虚模量,E,以及,tan,的温度谱。,下面介绍几种不同特点的，性能好的国外生产的粘弹谱仪：,一、,Du Pont DMA 2980,动态粘弹谱仪,主要特色：（美国生产）,取代传统的步进马达，采用特殊的可直接施加应力的驱动马达；采用空气轴承，取代机械轴承；用光学读码盘取代,LVDT,（线性微分器），位移精度达,1nm,；采用双轴旋转炉，能在,x,、,y,、,z,三个方向任意移动，实现完全自动退出，并能快速强制气冷；具有多样的操作模式：试测、共振、应力松弛、蠕变、温度谱、频谱、,TMA,模式等。,技术规格,模量范围：,10,3,10,12,Pa,频率范围：,0.01,200Hz,外力负荷范围：,0.0001,18N,技术规格：,形变范围：,0.5,10000,m,形变解析度：,1nm,tan,范围：,0,.0001,10,温度范围：, 150,600,升温速度：,0.1,50,/min,降温速度：,0.1,10,/min,温度的准确性：,0.1,夹具和样品尺寸：,三点弯曲：长,5,50mm,宽,15mm,高,7mm,单悬臂梁：长,4,、,10,、,17.5mm,宽,15mm,高,5mm,双悬臂梁：长,8,、,20,、,35 mm,宽,15 mm,高,5 mm,技术规格：,夹心剪切：长,宽,= 10 10 mm,厚,4mm,拉伸：长,5,30 mm,宽,8 mm,厚,2 mm,压缩：平板直径,15,40 mm,高,10 mm,二、,DMTA-IV,动态粘弹谱仪,美国流变科学公司生产。,特点：实现了频率无级连续调节，扩展了频率及温度范围，并配有功能强大的,windows 95,对应的,orchestrator,软件。,技术规格：,模量范围：,10,3,10,12,Pa,频率范围：,1.6,10, 6,318Hz,外力负荷范围：,15N,形变范围：,0.5, 128,m,形变解析度：, 1nm,阻尼灵敏度,：,10, 4,技术规格：,阻尼分辨率,：,10, 5,测温范围：, 150,600,温度的准确性：,0.1,升温速度：,0.1,40,/min,降温速度：,0.1,20,/min,样品大小：,三点弯曲：,60,185,mm,（最大）,剪切：夹层面积,100 mm,2,，最大高度,3mm,拉伸：长,0.5,30 mm,，接头截面,0.002,10 mm,2,，,最大移动距离,30 mm,压缩：夹层面积,314 mm,2,三、,MAK-04,动态粘弹谱仪,法国,metravib,生产,特色：它最主要的特色，与众不同的是，漂亮范围宽，可达,1000Hz,，外力负荷可加载到,100N,，形变方式多样，可测量固态或液态样品，它较适合于大型材料的样品，模拟测试实际工作状态下的动态参数。,技术规格：,模量范围：,10,3,10,12,Pa,频率范围：,5,1000Hz,外力负荷范围：,0.1,100N,形变范围：,0.1,500,m,相位角：,0,90,技术规格：,测温范围：, 100,350,温度的准确性：,1,粘度范围：,0.1,10,6,Pa,模量精度：,5%,夹具：三点弯曲、拉伸、剪切、环形抽运,第,16,章 实验技术,16.1,测量方法和测试条件的选择,一、动态力学测量方法的选择,一般对容易成型的聚合物样品，如橡胶、塑料、纤维等固体样品，常采用强迫非共振法、扭摆法测量。,对不易成型的聚合物熔体或粘性溶液等常采用扭辫仪，样品可浸渍在扭辫仪的辫子上。,二、聚合物样品的要求,样品的形状、大小、尺寸没有统一的规定，它受不同厂家设计的不同、形变方法不同的限制，样品尺寸、大小是变化的。,但要求样品的材质必须均匀、无气泡、无杂质、加工平整等。样品的尺寸要准确测量。,三、振动频率和振动位移的选择,测量聚合物的,温度谱,是最常用的模式，一般测量时，采用低频，如：,0.1,10Hz,有利于检测聚合物分子结构中各小运动单元的松弛特征。频率的改变，如图,16-1,所示，,随频率的增加，,E,和,tan,向高温移动,。研究发现，对大多数聚合物，当频率增加一个数量级时，,T,g,转变的温度增加约,7,，原因是频率增加，应变跟不上应力的变化，只有提高温度才能激发分子链内微布朗运动。,一般对试样施加的振动位移,(,振幅,),，视试样的软硬程度而定。,对硬试样振幅要小，振幅过大容易造成过载荷，超出仪器的最大外力负荷，损坏仪器或使检测无法进行。,对软制品振幅要大一些，否则会测不准。,振幅大小对检测结果也有影响，如图,16-2,，填充高耐磨炭黑的硫化胶的剪切模量随振幅增加而下降，而且随炭黑量的增加，,G,对振幅变化越敏感。但振幅对纯胶的,振幅（相对形变）,图,16-2,不同体积分数炭黑的天然橡胶,G,与振幅关系,影响不大。,四、静态力和动态力,试样在作周期性时，试样必须与际振器检测头紧密贴紧，这就需要对试样施加静态力，再施加动态力加以检测。,原则上静态里要大于或等于动态力，否则试样变形过大，数据测不准。,例如：某仪器的最大负荷为,16 N,，一般静态力为,10 N,，动态力为,6 N,。,16.2,测试扫描模式的选择,一、温度扫描模式,温度扫描模式是在固定频率下测定动态模量及损耗随温度变化的实验方式，这是聚合物材料研究和表征应用最广的模式。,聚合物材料动态力学温度谱的测定与许多实际应用紧密相关，如,Tg,是非晶态塑料使用的上限温度，是橡胶使用的下限温度，测定,Tg,就大致决定该材料的使用温度极限。,亦可以从温度谱评价材料的耐热性、耐寒性、低温韧性、耐老化能力、阻尼、减震性能等。还可以研究聚合物材料的结构参数，如结净度、分子取向、相对分子量、交联、共混、共聚及增塑等与宏观力学性能的关系。,二、频率扫描模式,频率扫描模式是在恒温、恒压下，测量动态模量及损耗随频率变化的实验方法，用于研究材料力学性能与速度的依赖性。,由于频率变化三个数量级时相当于温度位移,20,30,，因此，可以用频率扫描模式更细微地观察不明显的次级转变。,具体做法是从温度谱中大致可以确定次级转变的温度范围，在这个范围内，选择一、二个温度，在恒温下做频率扫描实验，从频率谱上可明显表达这些刺激转变的特征。,三、时间扫描模式,时间扫描模式是在恒温、恒频率下测定材料动态力学性能随时间变化的实验方式，主要用于研究动态力学性能与时间的依赖性。,实际应用中常用于热固性树脂的固化过程研究，最佳工艺条件的选择等。如环氧树脂及其复合材料的固化过程研究。,可以得到一系列不同温度下完全固化所需要的时间，也可以在不同温度下经历不同时间，看其固化程度，从而确定最省时的完全固化最佳工艺路线。,还可以研究聚合物吸附某种物质，或环境条件（如湿度）对材料力学性能的影响。,四、动态应力扫描模式,动态应力扫描模式是在恒温及固定频率下，测定动态应变随应力变化的实验方式，即测定试样的动态应力应变曲线。,这种模式常用于评价材料及其结构与应力的依赖性，亦可以确定应力,-,应变的线性范围，在做各种模式动态力学实验时，选择实验参数必须选择动态应力,-,应变在线性范围内的数据。,动态应力应变曲线，可以清楚区分线性和非线性区、屈服点、屈服强度、以及断裂强度。,和静态实验得到的应力,-,应变曲线不同，它是在交变应力作用下的动态性能，而且可以在一系列不同频率及不同温度下测定，它提供的数据更接近于实际使用情况，所以更有价值。,此外，应力,-,应变曲线下的面积代表单位体积试样破坏（或断裂）所需的能量，也就是断裂能，它是评价材料断裂韧性的重要参数。,韧性通常用冲击结果测定，但它不是严格定义的物理量，只能相对比较。,动态力学扫描模式提供了在不同温度，不同频率下测定材料断裂韧性的方法，这对研究材料增韧机理及断裂机理非常有用。,五、蠕变,-,回复扫描模式,在恒温下瞬时对试样施加一个恒定应力，测量试样应变随时间的变化，得到蠕变曲线。,在某一时刻取消外力，记录应变随时间的变化，得到回复曲线。,这种操作模式可用于研究力学性能的时间与应力的依赖性。,根据线粘弹性理论，可在同一恒定应力下按一定温度间隔选则一系列不同的温度进行实验，得到一组蠕变曲线，利用时,-,温等效原理进行叠加，用作图法得到蠕变总曲线，时间标尺可以远远超出实验的时间范围，可用于评价材料的长期力学性能。,六、恒应力（,TMA,）扫描模式,即静态模式操作，设定频率为零，再根据试样尺寸及形变方式（压缩、拉伸或三点弯曲），设定应力为一固定值，可以在恒温下测量试样形变随时间的变化，亦可测试试样形变随温度的变化。,主要用于测定材料的软化点以及膨胀系数。,第,17,章 动态力学分析技术的应用,17.1,研究聚合物的主转变和次级转变,图,17-1,为尼龙,66,的,DMA,松弛图谱。图中有三个峰，分别,标,以,、,、,。这里的,峰为玻璃化转变，温度在,90,110,。,和,为次级转变峰。,图,17-2,为尼龙,6,的,DMA,图谱，其,、,、,分别在,90,100,，,70, 40,、,120,140,。,尼龙,6,还表现出,另外的松弛区域,，在玻璃化转变的高温侧以肩峰的形式出现的松弛峰,。这个肩峰在结晶度最高的样品中最为突出，用其他分析方法验证，可能与结晶结构中由单斜向六方晶系转变有关。（除去己内酰胺的样品结晶度最高）,结晶度增加,尼龙,6,的,随结晶度的增加而下降，表明,转变涉及在无定形相内的运动。,峰归因于聚酰胺中形成氢键的羰基基团,。,阻尼峰的温度受尼龙含水量的影响，尼龙从环境中吸收水分。,低温的,转变归因于酰胺基之间的三个或者更多个甲撑碳原子链的曲柄旋转运动。,几乎所有坚韧的聚合物，以及抗冲强度高的聚合物，都有显著的次级转变运动。,图,17-3,是聚苯硫醚用三点弯曲法测得的,DMA,温度谱，可清晰地看到模量与温度的变化规律。其,tan,峰约在,110,左右。,17.2,研究均聚物、共聚物以及共混物的结构,对于共聚物，其玻璃化转变温度一般介于两种均聚物的玻璃化温度之间，靠近含量较高的一种的,Tg,。,两种均聚物的共混物则保留其原有组分的,Tg,，因此用此方法可以区分共聚物和共混物。,但两相嵌段共聚物也有两个,Tg,转变，说明两相是分离的，如果软段含量增加，在两相,Tg,之间材料会进一步软化，表现为模量明显下降。,从图,17-4,可以看到，聚丁二烯的,Tg,为,95,，聚异戊二烯,Tg,为,57,，共聚物的,Tg,介于均聚物之间，并随丁二烯含量的增加而向低温移动。,从图中还可以发现，聚丁二烯等速升温通过,Tg,时，模量下降不多，只有通过,Tm,（ ,10,左右）模量才再一次下降，原因是聚丁二烯结晶速度快，从室温降至,150,瞬间已结晶。,聚异戊二烯快速冷却不结晶，所以模量下降,3,个数量级。,80/20,的丁二烯,-,异戊二烯共聚物，在快速冷却时不结晶，这是由于异戊二烯序列的影响，使丁二烯链段来不及结晶，在,150,时共聚物基本处于非晶态，此时模量较低，在慢速升温过程中（,1/min,），当温度达到,60,时，开始结晶，导致模量上升，内耗也上升。,50/50,重量比的聚丁二烯,-,聚异戊二烯共混物的模量在,96,、,57,和,10,有三次下降，而对应的内耗有三次上升。,从图中还可以看到，在,97,和,57,之间，共聚物的模量比共混物的模量高，这是由于聚异戊二烯段处于玻璃态。,从模量下降值的大小，还可以估算共混物的混合比。,共聚物均一性的好坏，指两种共聚单体在链中的分布情况，活性大的单体在共聚开始时所形成的链节中较多，在反应快结束时就较少，结果造成了结构的不均一性。,从图中可以看到，均一性好的共聚物转变区的宽度（半峰宽）较窄，而均一性差的共聚物的转变区较宽。,从图,17-6,可以看出，软段丁二烯的,Tg,在,90,左右，硬段苯乙烯的,Tg,在,100,110,之间。随着丁二烯含量的增加，在两个,Tg,转变区间，从,80,开始模量明显下降。,PVC/NBR,共混体系，可通过蒸发,PVC,和,NBR,的四氢呋喃（,THF,）溶液中的溶剂，制备不同组成的共混样品。,从图中的模量,-,温度曲线可以看到，,E,和,E,在温度轴上移动，与两者的共混比例有关。,中间比例的样品的,E,在转变区较宽，表明由于链段环境不同，存在微观不均一性。,图,17-8,全同立构,PS,的动态力学性能,1,非结晶,2,结晶,17.3,研究聚合物的结晶和取向,17.3.1,研究结晶和非结晶聚合物的区别,从以下两图中可以看出，,Tg,阻尼峰，非结晶比结晶聚合物高而窄；结晶聚合物模量下降,2,个数量级，非结晶下降,3,个数量级。,图,17-9,双酚,A,聚碳酸酯的动态力学性能,1,非结晶,2,结晶,17.3.2,研究,聚合物,的结晶度和分子取向,图,17-10,是一系列未取向的,PET,聚酯纤维，在不同温度下退火，保持,5min,后冷至室温，得到一系列不同结晶度的样品，,退火温度越高，结晶度越高,。,动态力学性能的测试温度不超过退火温度，否则会造成附加的结晶。,结晶度对模量稍有影响，而模量对温度的依赖性较大。,图,17-10,不同结晶度的,PET,的动态模量,E,随温度的变化（,11Hz,）,从图,17-11,可以看出，,随着结晶度的增加，,E,max,下降，,且,E,损耗模量峰的宽度一般也随着结晶度的增加而增加,，峰宽增加反映了有序范围的扩大。,图,17-11,不同结晶度,PET,的损耗模量,E,随温度的变化关系（,11Hz,）,从图,17-12,可以看出，,tan,的强度随着结晶度的增加而降低,，反映了非晶相的减少。,tan,主要由无定型相贡献。,当聚合物被拉伸取向时，分子会沿着拉伸方向择优排列，晶型也会改变。,从图,17-13,可以看出，随着拉伸比的增加，,E,max,向高温方向移动。,E,max,的移动是结晶度和取向的协同效应的结果。,从图,17-14,可以看出，拉伸样品的模量比热结晶样品的模量高出一个数量级，而且,E,在拉伸样品系列中的变化也较大。,表,17-1,拉伸,PET,纤维的流变振动和,X,射线数据,拉伸比,E,max,位置,/,E,max,位置,/,（,10,8,Pa,）,结晶度,/%,E,峰宽,1,84,5.2,0,5,2,90,4.8,5.5,10,3,95,4.2,13.5,20,4,118,4.8,21.0,46,5,128,4.6,33.0,52,5.5,132,4.0,42.0,53,17.4,研究聚合物的交联和固化,环氧树脂用不同量的甲撑二胺（,MDA,）反应。,即将胺溶化，并在,100,下与环氧化合物混合均匀，在玻璃板上浇铸成片，置,60,的空气中固化,45min,，然后在,80,保持,30min,，再在,150,下保持,2.5h,，最后将样品慢慢冷至室温。这样就得到了不同交联度的环氧树脂样品。,随着结晶度的增加，,Tg,以上的模量,E,显著增加，同时,tan,也向高温方向移动。,当胺的用量超过化学计量的量时，会导致,tan,峰温降低，峰高增加。,按化学计量进行交联时，,Tg,峰对应的温度最高。,如图,17-17,所示， 在环氧树脂的固化过程中，从模量与温度的关系图谱，可以找到环氧树脂初始软化点，开始固化点，及对应的模量和等温固化所用的时间。,另外，还可以知道样品在固化过程中方热，样品温度随时间的变化。,17.5,评价聚合物的耐热性和抗冲击性,材料的奶低温性能取决于在低温下分子结构中是否存在小的运动单元的运动，而小运动单元的运动可以灵敏地反映在,tan,-T,谱上。,曲线,1,的分散相,(,岛相,),是聚丁二烯段；曲线,2,是丁苯橡胶；曲线,3,是丁腈胶。对应,Tg,分别为,80,、,4,0,和,5,。,由于丁二烯的链段活动能力最强，故,1,的耐寒性最好。,材料的常温冲击性能研究表明：仅有低温损耗峰的加大，常温冲击性能并未有明显改善，要同时有高温,tan,峰值的升高，才冲击性能才有显著的改善。,CPE-g-VC,改性,PVC,的抗冲击性能见图,17-19,，无明显改善。,接枝物的投料量,指接枝物中,CPE,的含量。,从图,17-20,表可以看出，高温和低温的,tan,峰值均有明显升高，冲击性能有显著改善。,17.6,研究聚合物的耐热性和老化性,17.6.1,评价聚合物的耐热性,用动态力学的方法判断材料的耐热性能，是一种方便、准确、直观的标准方法。因为它是直接通过材料的物理状态变化来判断的。,图,17-21,为尼龙,6,和,PVC,的模量,-,温度图谱。,如用热变形仪可测得尼龙,6,的热变形温度为,65,，而,PVC,的热变形温度为,80,。如此判定,PVC,耐热性高于尼龙,6,，这显然是不正确的。,从图,17-21,可以看到，显然在,80,时,PVC,的模量与尼龙,6,在,65,基本相同，但对,PVC,来说,80,意味着,Tg,转变，在该温度附近模量急剧下降几个数量级。而对尼龙,6,而言，,65,仅意味着非晶区的,Tg,转变，晶区保持不变，这时处于韧性塑料区，仍有承载能力，到,220,才失去承载能力。,17.6.2,研究聚合物的老化,聚合物材料老化，,性能下降的原因在于结构发生变化,。这种结构变化往往是大分子发生了交联、或致密化、或分子断链城市新的化合物。,体系中各种分子运动活性受到抑制或加速，在动态力学图谱中都可以加以体现。,如材料的交联或致密，使大分子链柔性或某运动单元的活性降低，使,Tg,移向高温，次级转变峰上升；,发生化学变化时，就会有新的峰产生。,所以动态力学方法也是一种快速择优选材的方法。,图,17-22,是六种聚合物进行光老化比较它们的耐光性能得到的,tan,-T,谱图。,图,(a),tan,75,峰逐渐变宽，最后分立为两个峰,，说明有房子链的断裂,(,部分峰移向低温区,),，又有交联,(,移向高温区,),，根据峰形变化，应以断链为主。,图,(b),为,PET,在,24h,老化后，与未老化的性能没有多大变化，但,48h,后，,低温内耗向高温移动,，必引起,PET,性能的变化。,图,(c),为乙酸,/,丙烯酸共聚物在老化前后，,内耗峰位置几乎没有变化,，说明该材料耐老化。,图,(d) PES,的耐老化实验在中途停止，是由于,PES,老化过程中出现微裂纹,，造成测试过程中断，实验无法进行。,图,(e),水基氨基甲酸树脂老化前后,tan,-T,谱变化不大。,图,(f) UV-,固化硫醇树脂老化前后，高温主转变峰向高温移动,40,，可判定为该树脂老化是继续交联使脆性增加。,从上述谱图分析，可得出结论：乙烯,/,丙烯酸共聚物和水基氨基甲酸树脂适合于作灯光系统的薄膜；尼龙,6,和,PET,比较容易老化，只能短期使用，,UV-,固化硫醇树脂和,PES,根本不能选用。,17.7,研究聚合物的吸音和阻尼特性,聚合物能使振动振幅衰减，将振动能量转变成热能，聚合物将能量转化成热的能力越大，这种衰减越快。,如：沥青基胶粘隔温材料、聚氨酯基泡沫等是非常好的吸音材料。,研究表明，聚合物的声音性质与其玻璃化转变范围有关。应将聚合物系统设计成让其在能量耗散发生极大的玻璃化转变区内工作。,用动态力学谱仪研究不同聚合物,阻尼特性与温度或频率的关系,是十分有效的，因此它是帮助我们选择高阻尼特性聚合物非常有用的工具。,