材料科学基础课件

路漫漫其悠远路漫漫其悠远材料科学基础材料科学基础2024/7/28材料科学基础材料科学基础2023/8/17材料科学基础1路漫漫其悠远路漫漫其悠远第三章第三章 传热学传热学第四节第四节 热辐射热辐射2024/7/28材料科学基础2第三章 传热学第四节 热辐射2023/8/17材料科学基础2路漫漫其悠远路漫漫其悠远 第三章第三章 传热学传热学 第四节第四节 热辐射热辐射4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念 4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律 4.3 4.3 实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性 4.4 4.4 实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算 4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱 4.8 4.8 气体辐射气体辐射 2024/7/28材料科学基础3 第三章 传热学 第四节 路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念.定义：定义：辐射辐射：物体通过电磁波来传递能量的过程。：物体通过电磁波来传递能量的过程。热辐射热辐射：物体由于热的原因以电磁波的形：物体由于热的原因以电磁波的形式向外发射能量懂的过程。式向外发射能量懂的过程。.特点特点a a 任何物体只要温度高于任何物体只要温度高于0 K0 K，就会不停，就会不停地向周围空间发出热辐射；地向周围空间发出热辐射；2024/7/28材料科学基础44.1 热辐射的基本概念.定义：2023/8/17材料科学路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念2024/7/28材料科学基础54.1 热辐射的基本概念2023/8/17材料科学基础5路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念.特点特点b b不需要介质，可以在真空中传播；不需要介质，可以在真空中传播；c c 伴随能量形式的转变伴随能量形式的转变d d 具有强烈的方向性具有强烈的方向性e e 辐射能与温度和波长均有关；辐射能与温度和波长均有关；2024/7/28材料科学基础64.1 热辐射的基本概念.特点2023/8/17材料科学基路漫漫其悠远路漫漫其悠远3.3.物体对热辐射的吸收、反射和穿透物体对热辐射的吸收、反射和穿透 吸收率吸收率absorptivity透过率透过率transmissivity反射率反射率reflectivity4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念2024/7/28材料科学基础73.物体对热辐射的吸收、反射和穿透 吸收率absorpti路漫漫其悠远路漫漫其悠远对于大多数的固体和液体：对于大多数的固体和液体：对于不含颗粒的气体：对于不含颗粒的气体：对于黑体：对于黑体：镜体或白体：镜体或白体：透明体：透明体：4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念2024/7/28材料科学基础8对于大多数的固体和液体：4.1 热辐射的基本概念2023/8路漫漫其悠远路漫漫其悠远反射又分镜反射和漫反射两种反射又分镜反射和漫反射两种镜反射镜反射 漫反射漫反射4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念2024/7/28材料科学基础9反射又分镜反射和漫反射两种镜反射 漫反射4.1 热辐射的基路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.4.透热体、白体与黑体透热体、白体与黑体黑体：能全部吸收辐射能的物体黑体：能全部吸收辐射能的物体 =1=1；白体：能全部反射辐射能的物体白体：能全部反射辐射能的物体 =1=1；透热体：能全部透过辐射能的物体透热体：能全部透过辐射能的物体 =1=1；灰体：能以相同的吸收率灰体：能以相同的吸收率，吸收全部波，吸收全部波长辐射能的物体。长辐射能的物体。工业上，多数物体都可近似视为灰体工业上，多数物体都可近似视为灰体4.1 4.1 热辐射的基本概念热辐射的基本概念2024/7/28材料科学基础104.透热体、白体与黑体4.1 热辐射的基本概念2023/8/路漫漫其悠远路漫漫其悠远 1.1.黑体概念黑体概念 黑体：黑体：是指能吸收投入到是指能吸收投入到其面上的所有热辐射能的其面上的所有热辐射能的物体，是一种科学假想的物体，是一种科学假想的物体，现实生活中是不存物体，现实生活中是不存在的。但却可以人工制造在的。但却可以人工制造出近似的人工黑体。出近似的人工黑体。黑体模型黑体模型4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础11 1.黑体概念黑体模型4.2 黑体辐射的基本定律2023/路漫漫其悠远路漫漫其悠远 （）辐射力（）辐射力E(W/mE(W/m2 2)：单位时间内，物体单位表面积向半球单位时间内，物体单位表面积向半球空间发射的所有波长的能量总和。空间发射的所有波长的能量总和。2.2.热辐射能量的表示方法热辐射能量的表示方法4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础12（）辐射力E(W/m2)：2.热辐射能量的表示方法4路漫漫其悠远路漫漫其悠远（）单色辐射力（）单色辐射力E E (W/m(W/m3 3)：单位时间内，单位波长范围内单位时间内，单位波长范围内(包含某一包含某一给定波长给定波长)，物体单位表面积向半球空间，物体单位表面积向半球空间发射的能量。发射的能量。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础13（）单色辐射力E(W/m3)：单位时间内，单位路漫漫其悠远路漫漫其悠远E E、E E关系关系:黑体一般采用下标黑体一般采用下标b b表示，如黑体的辐表示，如黑体的辐射力为射力为E Eb b，黑体的，黑体的单色辐射力单色辐射力为为E Ebb4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础14E、E关系:黑体一般采用下标b表示，如黑体的辐射力为Eb，路漫漫其悠远路漫漫其悠远微元立体角微元立体角（）方向辐射力（）方向辐射力E E(W/m(W/m2 2Sr)Sr)：方向辐射力是定义来描述物体表面辐射能量在方向辐射力是定义来描述物体表面辐射能量在半球空间中的分布特征，其定义为半球空间中的分布特征，其定义为单位时间单单位时间单位辐射面积向半球空间中某一个方向上单位立位辐射面积向半球空间中某一个方向上单位立体角内辐射的所有波长的辐射能量。体角内辐射的所有波长的辐射能量。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础15微元立体角（）方向辐射力E(W/m2Sr)：方向辐射路漫漫其悠远路漫漫其悠远球球面面面面积积除除以以球球半半径径的的平平方方称称为为立立体体角角，单位：单位：sr(sr(球面度球面度)。立体角立体角定义：定义：4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础16球面面积除以球半径的平方称为立体角，单位：sr(球面度)。立路漫漫其悠远路漫漫其悠远定义：定义：单位时间内，物体在垂直发射方向单位时间内，物体在垂直发射方向单位面积上，在单位立体角单位面积上，在单位立体角内发射的一切波长的能量。内发射的一切波长的能量。（）定向辐射强度（）定向辐射强度 ：4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础17定义：单位时间内，物体在垂直发射方向单位面积上，在单位立体角路漫漫其悠远路漫漫其悠远n3.3.黑体辐射的基本定律及相关性质黑体辐射的基本定律及相关性质(1)(1)斯蒂芬斯蒂芬stefanstefan波尔兹曼波尔兹曼BoltzmannBoltzmann定律定律nEbEb绝对黑体辐射力，绝对黑体辐射力，W/mW/m2 2；T T 黑黑体的热力学温度体的热力学温度 K K，玻耳兹曼常数玻耳兹曼常数（黑体辐射常数），其值为（黑体辐射常数），其值为5.6710-8 5.6710-8 W/mW/m2 2.k.k4 4。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础183.黑体辐射的基本定律及相关性质4.2 黑体辐射的基本定律2路漫漫其悠远路漫漫其悠远n3.3.黑体辐射的基本定律及相关性质黑体辐射的基本定律及相关性质(1)(1)斯蒂芬斯蒂芬stefanstefan波尔兹曼波尔兹曼BoltzmannBoltzmann定律定律 C Cb b为黑体的辐射系数，其数值为为黑体的辐射系数，其数值为5.5.669 W/m669 W/m2 2.K.K4 4 黑体的辐射能力与热力学温度的四次方成正比黑体的辐射能力与热力学温度的四次方成正比四次方定律四次方定律4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础193.黑体辐射的基本定律及相关性质4.2 黑体辐射的基本定律2路漫漫其悠远路漫漫其悠远n3.3.黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律及相关性质及相关性质(1)(1)斯蒂芬斯蒂芬stefanstefan波尔兹曼波尔兹曼BoltzmannBoltzmann定律定律 黑度黑度：同一温度下，实：同一温度下，实际物体与黑体的辐射能力际物体与黑体的辐射能力之比。只与物体本身的情之比。只与物体本身的情况有关，与外界的情况无况有关，与外界的情况无关关，实验测定实验测定。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础203.黑体辐射的基本定律及相关性质4.2 黑体辐射的基本定律2路漫漫其悠远路漫漫其悠远式中，式中，波长，波长，m m；T T 黑体温度，黑体温度，K K；c c1 1 第一辐射常数，第一辐射常数，3.742103.74210-16-16 W W m m2 2；c c2 2 第二辐射常数，第二辐射常数，1.4388101.438810-2-2 K K；(2)Planck(2)Planck定律定律(第一个定律第一个定律)：黑体单色辐射力黑体单色辐射力3.3.黑体辐射的基本定律及相关性质黑体辐射的基本定律及相关性质4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础21式中，波长，m；T 黑体温度，K；(2)P路漫漫其悠远路漫漫其悠远Planck Planck 定律的图示定律的图示4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础22Planck 定律的图示4.2 黑体辐射的基本定律2023/路漫漫其悠远路漫漫其悠远（3 3）WienWien位移定律位移定律(第二个定律第二个定律)反映出黑体温度越高其单色辐反映出黑体温度越高其单色辐射力最大值所对应的波长越短射力最大值所对应的波长越短的黑体辐射特征，也就是黑体的黑体辐射特征，也就是黑体温度越高能量分布就越向波长温度越高能量分布就越向波长短方向集中的特征。短方向集中的特征。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础23（3）Wien位移定律(第二个定律)反映出黑体温度越高其单路漫漫其悠远路漫漫其悠远(4)Stefan-Boltzmann(4)Stefan-Boltzmann定律定律(第三个定律第三个定律)：式中，式中，=5.6710=5.6710-8-8 w/(m w/(m2 2 K K4 4)，是是Stefan-BoltzmannStefan-Boltzmann常数。常数。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础24(4)Stefan-Boltzmann定律(第三个定律)：路漫漫其悠远路漫漫其悠远黑体辐射函数：黑体辐射函数：反映黑体在波长反映黑体在波长1 1和和2 2区段内所区段内所发射的辐射力发射的辐射力特定波长区段内的黑体辐射力特定波长区段内的黑体辐射力4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律2024/7/28材料科学基础25黑体辐射函数：反映黑体在波长1和2区段内所发射的辐射力特路漫漫其悠远路漫漫其悠远(5)Lambert(5)Lambert 定律定律(第四个基本定律第四个基本定律)LambertLambert定律也称为余弦定律。定律也称为余弦定律。4.2 4.2 黑体辐射的基本定律黑体辐射的基本定律例题例题p173p173ex3.6ex3.62024/7/28材料科学基础26(5)Lambert 定律(第四个基本定律)Lambert路漫漫其悠远路漫漫其悠远1.1.辐射率辐射率n黑体的辐射特性：同温度下，黑体发射热辐射的黑体的辐射特性：同温度下，黑体发射热辐射的能力最强，包括所有方向和所有波长；能力最强，包括所有方向和所有波长；n真实物体表面的辐射能力低于同温度下的黑体；真实物体表面的辐射能力低于同温度下的黑体；n辐射率辐射率(也称为黑度也称为黑度)：相同温度下，实际物体的半球相同温度下，实际物体的半球总辐射力与黑体半球总辐射力之比总辐射力与黑体半球总辐射力之比:4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础271.辐射率4.3实际固体和液体的辐射特性2023/8/17材路漫漫其悠远路漫漫其悠远 灰体灰体单色发射能力单色发射能力 E E：W/mW/m2 2指：一定温度下，单位时间，单位面积上，指：一定温度下，单位时间，单位面积上，物体发射的某一波长的总能量。物体发射的某一波长的总能量。黑体的发射能力黑体的发射能力 E Eb b：灰体对任何波长灰体对任何波长 ：4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础28 灰体4.3实际固体和液体的辐射特性2023/8/17路漫漫其悠远路漫漫其悠远.实际物体的辐射实际物体的辐射与黑度与黑度随方向和光谱变化随方向和光谱变化WavelengthBlackbodyReal surface实际物体的辐射力实际物体的辐射力与黑体辐射力之比与黑体辐射力之比:4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础29.实际物体的辐射与黑度WavelengthBlackbod路漫漫其悠远路漫漫其悠远 实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比：辐射力之比：实际物体的定向辐射强度与黑体的定向实际物体的定向辐射强度与黑体的定向辐射强度之比：辐射强度之比：该值为常数时，该值为常数时，为漫发射为漫发射4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础30 实际物体的光谱辐射力与黑体的光谱辐射力之比：路漫漫其悠远路漫漫其悠远实际物体、黑实际物体、黑体和灰体的辐体和灰体的辐射能量光谱射能量光谱灰体灰体4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础31实际物体、黑体和灰体的辐射能量光谱灰体4.3实际固体和液体的路漫漫其悠远路漫漫其悠远Semi-transparent medium当外界的辐射投入到物体表面上时，该物当外界的辐射投入到物体表面上时，该物体对投入辐射吸收的情况又是如何呢？体对投入辐射吸收的情况又是如何呢？4.34.3实际固体和液体的辐射特性实际固体和液体的辐射特性2024/7/28材料科学基础32Semi-transparent medium当外界的辐射投路漫漫其悠远路漫漫其悠远1.1.投入辐射投入辐射：单位时间内投射到单位表面积：单位时间内投射到单位表面积上的总辐射能上的总辐射能 2.2.选择性吸收：选择性吸收：投入辐射本身具有光谱特性，投入辐射本身具有光谱特性，因此，实际物体对投入辐射的吸收能力也因此，实际物体对投入辐射的吸收能力也根据其波长的不同而变化，这叫选择性吸根据其波长的不同而变化，这叫选择性吸收收4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础331.投入辐射：单位时间内投射到单位表面积上的总辐射能 4.路漫漫其悠远路漫漫其悠远3.3.吸收比：吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数，通物体对投入辐射所吸收的百分数，通常用常用 表示，即表示，即4 4.光谱吸收比：光谱吸收比：物体对某一特定波长的辐射能所吸物体对某一特定波长的辐射能所吸收的百分数，也叫单色吸收比。光谱吸收比随波收的百分数，也叫单色吸收比。光谱吸收比随波长的变化体现了实际物体的选择性吸收的特性。长的变化体现了实际物体的选择性吸收的特性。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础343.吸收比：物体对投入辐射所吸收的百分数，通常用表示，即路漫漫其悠远路漫漫其悠远金属导电体的光谱吸收比同波长的关系金属导电体的光谱吸收比同波长的关系4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础35金属导电体的光谱吸收比同波长的关系4.4实际固体的吸收比和基路漫漫其悠远路漫漫其悠远非导电体材料的光谱吸收比同波长的关系非导电体材料的光谱吸收比同波长的关系4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础36非导电体材料的光谱吸收比同波长的关系4.4实际固体的吸收比和路漫漫其悠远路漫漫其悠远灰体灰体灰体是指物体单色辐射力与同温度黑体单灰体是指物体单色辐射力与同温度黑体单色辐射力随波长的变化曲线相似，或它的色辐射力随波长的变化曲线相似，或它的单色发射率不随波长变化的物体；光谱吸单色发射率不随波长变化的物体；光谱吸收比与波长无关的物体称为灰体。此时，收比与波长无关的物体称为灰体。此时，不管投入辐射的分布如何，吸收比不管投入辐射的分布如何，吸收比 都是都是同一个常数。同一个常数。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础37灰体灰体是指物体单色辐射力与同温度黑体单色辐射力随波长的变路漫漫其悠远路漫漫其悠远物体的吸收比除与自身表面性质的温度有关外，还物体的吸收比除与自身表面性质的温度有关外，还与投入辐射按波长的能量分布有关。与投入辐射按波长的能量分布有关。设下标设下标1 1、2 2分分别代表所研究的物体和产生投入辐射的物体，则物别代表所研究的物体和产生投入辐射的物体，则物体体1 1的吸收比为的吸收比为4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础38物体的吸收比除与自身表面性质的温度有关外，还与投入辐射按波长路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 如果投入辐射来自黑体，由于如果投入辐射来自黑体，由于上式变为：上式变为：2024/7/28材料科学基础394.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 如果投入辐射来自黑体，路漫漫其悠远路漫漫其悠远物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础40物体表面对黑体辐射的吸收比与温度的关系4.4实际固体的吸收比路漫漫其悠远路漫漫其悠远(1)(1)灰体法灰体法，即将光谱吸收比，即将光谱吸收比 ()等效为常等效为常数，即数，即 =()=const)=const。并将。并将()与波长与波长无关的物体称为灰体无关的物体称为灰体，与黑体类似，它也，与黑体类似，它也是一种理想物体，但对于大部分工程问题是一种理想物体，但对于大部分工程问题来讲，灰体假设带来的误差是可以容忍的；来讲，灰体假设带来的误差是可以容忍的；(2)(2)谱带模型法谱带模型法，即将所关心的连续分布的谱，即将所关心的连续分布的谱带区域划分为若干小区域，每个小区域被带区域划分为若干小区域，每个小区域被称为一个谱带，在每个谱带内应用灰体假称为一个谱带，在每个谱带内应用灰体假设。设。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础41灰体法，即将光谱吸收比()等效为常数，即=(路漫漫其悠远路漫漫其悠远投入辐射与吸收辐射二者之间的联系：投入辐射与吸收辐射二者之间的联系：板板1 1时黑体，板时黑体，板2 2是任意是任意物体，参数分别为物体，参数分别为EbEb,T1 T1 以及以及E E,T2,T2，则当，则当系统处于热平衡时，有系统处于热平衡时，有4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础42投入辐射与吸收辐射二者之间的联系：板1时黑体，板2是任意物体路漫漫其悠远路漫漫其悠远 灰体灰体 黑体黑体EEb(1-)EbEb4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 .Kirchhoff.Kirchhoff 定律定律2024/7/28材料科学基础43 灰体 路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 .Kirchhoff.Kirchhoff 定律定律2024/7/28材料科学基础444.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律.Kirchhoff路漫漫其悠远路漫漫其悠远表明物体在某温度下的辐射力与其对同温度黑体辐表明物体在某温度下的辐射力与其对同温度黑体辐射的吸收率之比恒等于该温度下黑体的辐射力。故射的吸收率之比恒等于该温度下黑体的辐射力。故吸收率高的物体其辐射能力也就越强，黑体的吸收吸收率高的物体其辐射能力也就越强，黑体的吸收率最大，因而辐射能量就最强。率最大，因而辐射能量就最强。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 .Kirchhoff.Kirchhoff 定律定律2024/7/28材料科学基础45表明物体在某温度下的辐射力与其对同温度黑体辐射的吸收率之比恒路漫漫其悠远路漫漫其悠远 定律的定律的限制限制：(1)(1)整个系统处于热平衡状态；整个系统处于热平衡状态；(2)(2)如物体的吸收率和发射率与温度有关，则二者如物体的吸收率和发射率与温度有关，则二者只有处于同一温度下的值才能相等；只有处于同一温度下的值才能相等；(3)(3)投射辐射源必须是同温度下的黑体。投射辐射源必须是同温度下的黑体。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 .Kirchhoff.Kirchhoff 定律定律2024/7/28材料科学基础46 定律的限制：4.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律.K路漫漫其悠远路漫漫其悠远Kirchhoff Kirchhoff 定律在实际工程应用中采用定律在实际工程应用中采用不同层次不同层次上的表达式。上的表达式。层层 次次数学表达式数学表达式成立条件成立条件光谱，定向光谱，定向光谱，半球光谱，半球全波段，半球全波段，半球无条件，无条件，为顶角为顶角漫射表面漫射表面与黑体处于热平衡或对与黑体处于热平衡或对漫灰表面漫灰表面Kirchhoff Kirchhoff 定律的不同表达式定律的不同表达式4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 2024/7/28材料科学基础47Kirchhoff 定律在实际工程应用中采用不同层次上的表达路漫漫其悠远路漫漫其悠远注：注：(1)(1)漫射表面漫射表面：指发射或反射的定向辐射强度指发射或反射的定向辐射强度与空间方向无关，即符合与空间方向无关，即符合LambertLambert定律的定律的物体表面；物体表面；(2)(2)灰体：灰体：指光谱吸收比与波长无关的物体，指光谱吸收比与波长无关的物体，其发射和吸收辐射与黑体在形式上完全一其发射和吸收辐射与黑体在形式上完全一样，只是减小了一个相同的比例。样，只是减小了一个相同的比例。4.44.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律实际固体的吸收比和基尔霍夫定律 .Kirchhoff.Kirchhoff 定律定律2024/7/28材料科学基础48注：4.4实际固体的吸收比和基尔霍夫定律.Kirchho路漫漫其悠远路漫漫其悠远表面相对位置的影响表面相对位置的影响两个表面之间的辐射换热量与两个两个表面之间的辐射换热量与两个表面之间的相对位置有很大关系表面之间的相对位置有很大关系4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础49表面相对位置的影响两个表面之间的辐射换热量与两个表面之间的相路漫漫其悠远路漫漫其悠远 角角系系数数是是进进行行辐辐射射换换热热计计算算时时空空间间热热组组的的主要组成部分。主要组成部分。定定义义：把把表表面面1 1发发出出的的辐辐射射能能中中落落到到表表面面2 2上上的的百百分分数数称称为为表表面面1 1对对表表面面2 2的的角角系系数数，记记为为X X1,21,2。同同理理，表表面面2 2发发出出的的辐辐射射能能中中落落到到表表面面1 1上上的的百百分分数数称称为为表表面面2 2对对表表面面1 1的的角系数，记为角系数，记为X X2,12,1 4.5.1 4.5.1 角系数的定义角系数的定义4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础50 角系数是进行辐射换热计算时空间热组的主要组成部分。路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.5.2 4.5.2 角系数的性质角系数的性质n研究角系数的性质是用代数法（代数分析法）研究角系数的性质是用代数法（代数分析法）n求解角系数的前提：求解角系数的前提：假定：假定：（1 1）所研究的表面是漫射的所研究的表面是漫射的 （2 2）在所研究表面的不同地点上向在所研究表面的不同地点上向 外发射的辐射热流密度是均匀的外发射的辐射热流密度是均匀的4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础514.5.2 角系数的性质研究角系数的性质是用代数法（代数分路漫漫其悠远路漫漫其悠远两微元面间的辐射两微元面间的辐射4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础52两微元面间的辐射4.5 角系数的定义、性质及计算2023/8路漫漫其悠远路漫漫其悠远1 1、角系数的相对（互换性）、角系数的相对（互换性）n一个微元表面到另一个微元表面的角系数一个微元表面到另一个微元表面的角系数4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础531、角系数的相对（互换性）一个微元表面到另一个微元表面的角系路漫漫其悠远路漫漫其悠远(2)(3)两微元表面两微元表面角系数的相对性表达式：角系数的相对性表达式：(1)同理：同理：整理（整理（1 1）、（）、（2 2）式得：）式得：4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础54(2)(3)两微元表面角系数的相对性表达式：(1)同理：4.路漫漫其悠远路漫漫其悠远两个有限大小表面两个有限大小表面之间角系数的相对性之间角系数的相对性当当 时，净辐射换热量为零，且时，净辐射换热量为零，且则有限大小表面间角系数的相对性的表达式则有限大小表面间角系数的相对性的表达式：(4)4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础55两个有限大小表面之间角系数的相对性当 时，净辐射路漫漫其悠远路漫漫其悠远 2 2、角系数的完整性（归一性）、角系数的完整性（归一性）对于由几个表面组成的封闭系统，据能量对于由几个表面组成的封闭系统，据能量守衡原理，从任何一个表面发射出的辐射能必守衡原理，从任何一个表面发射出的辐射能必全部落到封闭系统的个表面上。因此，任何一全部落到封闭系统的个表面上。因此，任何一个表面对封闭腔各表面的角系数之间存在下列个表面对封闭腔各表面的角系数之间存在下列关系：关系：(5)4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础56 2、角系数的完整性（归一性）(5)4.5 角系数的定义、路漫漫其悠远路漫漫其悠远自见性：自见性：若表面若表面1 1为非凹表面时，为非凹表面时，X X1,11,1=0=0；若表面若表面1 1为凹表面，为凹表面，4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础57自见性：若表面1为非凹表面时，X1,1=0；若表面1为凹路漫漫其悠远路漫漫其悠远 3 3、角系数的可分性、角系数的可分性从表面从表面1 1上发出而落到表面上发出而落到表面2 2上的总能量，等上的总能量，等于落到表面于落到表面2 2上各部分的辐射能之和上各部分的辐射能之和,于是于是如把表面如把表面2 2进一步分成若干小块，则有进一步分成若干小块，则有(6)4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础58 3、角系数的可分性如把表面2进一步分成若干小块，则有(6路漫漫其悠远路漫漫其悠远角系数的可加性角系数的可加性 注意，利用角系数可加性时，注意，利用角系数可加性时，只有对角只有对角系数符号中第二个角码是可加的，对角系数系数符号中第二个角码是可加的，对角系数符号中的第一个角码则不存在类似的关系。符号中的第一个角码则不存在类似的关系。4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础59角系数的可加性 注意，利用角系数可加性时，只有对角系数路漫漫其悠远路漫漫其悠远 从从表面表面2 2上上发出发出而而落到表面落到表面1 1上的辐射能，上的辐射能，等于等于从从表面表面2 2的的各部分发出各部分发出而而落到表面落到表面1 1上上的辐射能之和，的辐射能之和，于是有于是有 角系数的上述特性可以用来求解许多情况下角系数的上述特性可以用来求解许多情况下两表面间的角系数值两表面间的角系数值(7)(8)4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础60 从表面2上发出而落到表面1上的辐射能，等于从表面2的路漫漫其悠远路漫漫其悠远直接积分法直接积分法代数分析法代数分析法几何分析法几何分析法求解角系数的方法求解角系数的方法4.5.3 4.5.3 角系数的计算方角系数的计算方法法4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础61直接积分法代数分析法几何分析法求解角系数的方法4.5.3 角路漫漫其悠远路漫漫其悠远n按角系数的基本定义通过求解多重积分而获得角按角系数的基本定义通过求解多重积分而获得角系数的方法系数的方法n如图所示的两个有限大小的面积，可以得到如图所示的两个有限大小的面积，可以得到微元面积微元面积 对对 的角系数为的角系数为1 1、直接积分法、直接积分法4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础62按角系数的基本定义通过求解多重积分而获得角系数的方法微元面积路漫漫其悠远路漫漫其悠远上式积分可得上式积分可得即即4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础63上式积分可得即4.5 角系数的定义、性质及计算2023/8/路漫漫其悠远路漫漫其悠远2 2、代数分析法、代数分析法 利用角系数的相对性、完整性及可加性，通过利用角系数的相对性、完整性及可加性，通过求解代数方程而获得角系数的方法称为代数分析法。求解代数方程而获得角系数的方法称为代数分析法。(1)(1)三个非凹表面三个非凹表面组成的封闭系统组成的封闭系统三个非凹表面组成的封闭系统三个非凹表面组成的封闭系统4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础642、代数分析法三个非凹表面组成的封闭系统4.5 角系数的定义路漫漫其悠远路漫漫其悠远由角系数完整性由角系数完整性由角系数相对性由角系数相对性4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础65由角系数完整性由角系数相对性4.5 角系数的定义、性质及计算路漫漫其悠远路漫漫其悠远上述方程解得：上述方程解得：由于垂直纸面方向由于垂直纸面方向的长度相同，则有：的长度相同，则有：4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础66上述方程解得：由于垂直纸面方向4.5 角系数的定义、性质及计路漫漫其悠远路漫漫其悠远两个非凹表面及假想面组成的封闭系统两个非凹表面及假想面组成的封闭系统(2)(2)任意两个非凹表面间的角系数任意两个非凹表面间的角系数4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础67两个非凹表面及假想面组成的封闭系统(2)任意两个非凹表面间的路漫漫其悠远路漫漫其悠远根据角系数的完整性：根据角系数的完整性：4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础68根据角系数的完整性：4.5 角系数的定义、性质及计算2023路漫漫其悠远路漫漫其悠远说明：一表面与对应表面的角系数等于，说明：一表面与对应表面的角系数等于，构成封闭四边形的对角线之和减去其余构成封闭四边形的对角线之和减去其余两边线段之和然后除以二倍的该表面的两边线段之和然后除以二倍的该表面的面积计算线段。面积计算线段。4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础69说明：一表面与对应表面的角系数等于，构成封闭四边形的对角线之路漫漫其悠远路漫漫其悠远例题例题4-14-1，求下列图形中的角系数，求下列图形中的角系数解：解：4.5 4.5 角系数的定义、性质及计算角系数的定义、性质及计算2024/7/28材料科学基础70例题4-1，求下列图形中的角系数解：4.5 角系数的定义、性路漫漫其悠远路漫漫其悠远解：解：例题例题4-2 4-2：求图中：求图中1 1、4 4两个表面之间的角系数两个表面之间的角系数2024/7/28材料科学基础71解：例题4-2：求图中1、4两个表面之间的角系数2023/路漫漫其悠远路漫漫其悠远如图所示，黑表面如图所示，黑表面1 1和和2 2之间的辐射换热量为之间的辐射换热量为4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热.6.6.两黑体表面组成的封闭腔间的辐射换热两黑体表面组成的封闭腔间的辐射换热2024/7/28材料科学基础72如图所示，黑表面1和2之间的辐射换热量为4.6 两固体表面间路漫漫其悠远路漫漫其悠远（2 2）有有效效辐辐射射：单单位位时时间间内内离离开开单单位位面面积积的的总辐射能为该表面的有效辐射，记为总辐射能为该表面的有效辐射，记为J J。1 1、物体表面的有效辐射、物体表面的有效辐射（1 1）投入辐射）投入辐射：单位时间内投射到单位面积单位时间内投射到单位面积上的总辐射能，记为上的总辐射能，记为G G。.6.漫射灰表面之间的辐射换漫射灰表面之间的辐射换热计算热计算4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础73（2）有效辐射：单位时间内离开单位面积的总辐射能为该表面的有路漫漫其悠远路漫漫其悠远例题例题p178p178ex3.7ex3.7有效辐射有效辐射自身射辐射自身射辐射E投入辐射被反射投入辐射被反射辐射的部分辐射的部分4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础74例题p178有效辐射自身射辐射E投入辐射被反射辐射的部分4.路漫漫其悠远路漫漫其悠远 从表面外部来观察，其从表面外部来观察，其能量收支差额能量收支差额应应等于有效辐射与投入辐射之差，即等于有效辐射与投入辐射之差，即从表面内部观察，从表面内部观察，该表面与外界的该表面与外界的辐射换热量应为：辐射换热量应为：4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础75 从表面外部来观察，其能量收支差额应等于有效辐射与投路漫漫其悠远路漫漫其悠远联立方程式，消去联立方程式，消去，得到，得到J J与表面净辐射与表面净辐射换热量之间的关系换热量之间的关系:称为表面辐射热阻称为表面辐射热阻4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础76联立方程式，消去，得到J与表面净辐射换热量之间的关系:称为路漫漫其悠远路漫漫其悠远2 2 漫射灰表面之间的辐射热交换漫射灰表面之间的辐射热交换4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础772 漫射灰表面之间的辐射热交换4.6 两固体表面间的辐射换热路漫漫其悠远路漫漫其悠远特例：黑体间的辐射换热量特例：黑体间的辐射换热量4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础78特例：黑体间的辐射换热量4.6 两固体表面间的辐射换热202路漫漫其悠远路漫漫其悠远两个物体组成的辐射换热系统两个物体组成的辐射换热系统、两灰表面组成的封闭腔的辐射换热、两灰表面组成的封闭腔的辐射换热4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础79两个物体组成的辐射换热系统、两灰表面组成的封闭腔的辐射换热路漫漫其悠远路漫漫其悠远两个表面的净换热量为两个表面的净换热量为据热量平衡据热量平衡4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础80两个表面的净换热量为4.6 两固体表面间的辐射换热2023/路漫漫其悠远路漫漫其悠远代入整理得代入整理得两封闭表面间的辐射换热网络图两封闭表面间的辐射换热网络图表面辐射热阻表面辐射热阻空间辐射热阻空间辐射热阻4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础81代入整理得两封闭表面间的辐射换热网络图表面辐射热阻路漫漫其悠远路漫漫其悠远若以若以 为计算面积，上式可改写为：为计算面积，上式可改写为：定义系统黑度定义系统黑度(或称为系统发射率或称为系统发射率)4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础82若以 为计算面积，上式可改写为：定义系统黑度(或称为系统路漫漫其悠远路漫漫其悠远三种特殊情形三种特殊情形(1)(1)表面表面1 1为凸面或平面，此时，为凸面或平面，此时，X X1,21,21 1，于是，于是4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础83三种特殊情形(1)表面1为凸面或平面，此时，X1,21，路漫漫其悠远路漫漫其悠远(2)(2)表面积表面积A A1 1比表面积比表面积A A2 2小得多，即小得多，即A A1 1/A/A2 2 0 0 于是于是(3)(3)表面积表面积A A1 1与表面积与表面积A A2 2相当，即相当，即A A1 1/A/A2 2 1 14.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础84(2)表面积A1比表面积A2小得多，即A1/A2 0 路漫漫其悠远路漫漫其悠远已知已知 ，求求测温误差？测温误差？某房间吊装一水银温度计读数为某房间吊装一水银温度计读数为1515，已知温度计头部发射率（黑度）为已知温度计头部发射率（黑度）为0.90.9，头部，头部与室内空气间的对流换热系数为与室内空气间的对流换热系数为20W/m20W/m2 2K K，墙，墙表面温度为表面温度为1010 ，求该温度计的测量误差。，求该温度计的测量误差。如何减小测量误差？如何减小测量误差？讨论练习：讨论练习：4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础85已知 ，路漫漫其悠远路漫漫其悠远 4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热例题例题p183p183ex3.8ex3.82024/7/28材料科学基础86 4.6 两固体表面间的辐射换热例题p1832023/8/路漫漫其悠远路漫漫其悠远三个凸形漫灰表面间的辐射换热计算三个凸形漫灰表面间的辐射换热计算4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础87三个凸形漫灰表面间的辐射换热计算4.6 两固体表面间的辐射路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础884.6 两固体表面间的辐射换热2023/8/17材料科学基础路漫漫其悠远路漫漫其悠远a a 有一个表面为黑体。有一个表面为黑体。黑体的表面热阻黑体的表面热阻为零为零。其网络图如下：。其网络图如下：.两个重要特例两个重要特例4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础89a 有一个表面为黑体。黑体的表面热阻为零。其网络图如下：路漫漫其悠远路漫漫其悠远b b 有一个表面绝热，有一个表面绝热，即该表面的净换热量为即该表面的净换热量为零零。其网络图见下图：。其网络图见下图：4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础90b 有一个表面绝热，即该表面的净换热量为零。其网络图见下图路漫漫其悠远路漫漫其悠远总结：总结：辐射传热速率的计算辐射传热速率的计算4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热式中式中C C 1-21-2总辐射系数；总辐射系数；A A传热面积；传热面积；1-21-2角系数角系数(物体物体1 1发射辐射能被发射辐射能被2 2拦截分率拦截分率)。2024/7/28材料科学基础91总结：辐射传热速率的计算4.6 两固体表面间的辐射换热式路漫漫其悠远路漫漫其悠远平行壁面间平行壁面间4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础92平行壁面间4.6 两固体表面间的辐射换热2023/8/17路漫漫其悠远路漫漫其悠远11被被2 2包围包围4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础931被2包围4.6 两固体表面间的辐射换热2023/8/17路漫漫其悠远路漫漫其悠远影响辐射传热的因素影响辐射传热的因素1.1.温度的影响温度的影响 T T4 4，低温时可忽略，高温时可能成为主要方式，低温时可忽略，高温时可能成为主要方式2.2.几何位置的影响几何位置的影响3.3.表面黑度的影响表面黑度的影响 ，可通过改变黑度的大小强化或减小辐射传热。，可通过改变黑度的大小强化或减小辐射传热。4.4.辐射表面间介质的影响辐射表面间介质的影响 减小辐射散热，在两换热面加遮热板（黑度较小的热减小辐射散热，在两换热面加遮热板（黑度较小的热屏）。屏）。4.6 4.6 两固体表面间的辐射换热两固体表面间的辐射换热2024/7/28材料科学基础94影响辐射传热的因素1.温度的影响4.6 两固体表面间的辐射路漫漫其悠远路漫漫其悠远强化辐射换热强化辐射换热的主要途径有两种：的主要途径有两种：(1)(1)增加发射率；增加发射率；(2)(2)增加角系数。增加角系数。削弱辐射换热削弱辐射换热的主要途径有三种：的主要途径有三种：(1)(1)降低发射率；降低发射率；(2)(2)降低角系数；降低角系数；(3)(3)加入遮热板加入遮热板。4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱2024/7/28材料科学基础95强化辐射换热的主要途径有两种：4.7 辐射换热的强化与削弱2路漫漫其悠远路漫漫其悠远遮热板指插入两个辐射遮热板指插入两个辐射换热表面之间以削弱辐射换热表面之间以削弱辐射换热的薄板，其实插入遮换热的薄板，其实插入遮热板相当于降低了表面发热板相当于降低了表面发射率。射率。削弱辐射换热方式之一削弱辐射换热方式之一 .遮热板遮热板4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱2024/7/28材料科学基础96遮热板指插入两个辐射换热表面之间以削弱辐射换热的薄板，其实路漫漫其悠远路漫漫其悠远稳态时有稳态时有:可见，与没有遮热板时相比，辐射换热量减小可见，与没有遮热板时相比，辐射换热量减小了一半。了一半。辐射表面和金属板的温度、吸收比如图所示。为辐射表面和金属板的温度、吸收比如图所示。为讨论方便，设平板和金属薄板都是灰体，并且讨论方便，设平板和金属薄板都是灰体，并且4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱2024/7/28材料科学基础97稳态时有:可见，与没有遮热板时相比，辐射换热量路漫漫其悠远路漫漫其悠远4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱2024/7/28材料科学基础984.7 辐射换热的强化与削弱2023/8/17材料科学基础9路漫漫其悠远路漫漫其悠远削弱辐射换热的方式之二削弱辐射换热的方式之二.遮热罩遮热罩4.7 4.7 辐射换热的强化与削弱辐射换热的强化与削弱2024/7/28材料科学基础99削弱辐射换热的方式之二.遮热罩4.7 辐射路漫漫其悠远路漫漫其悠远 本本节节将将简简要要介介绍绍气气体体辐辐射射的的特特点点、换换热热过过程程及及其其处处理理方方法法。在在工工程程中中常常见见的的温温度度范范围围内内，和和 具具有有很很强强的的吸吸收收和和发发射射热辐射的本领，而其他的气体则较弱。热辐射的本领，而其他的气体则较弱。4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础100 本节将简要介绍气体辐射的特点、换热过程及其处理方法。路漫漫其悠远路漫漫其悠远1 1 气体辐射的特点气体辐射的特点 (1)(1)气体辐射对波长具有选择性。气体辐射对波长具有选择性。它只它只在某谱带内具有发射和吸收辐射的本领，而在某谱带内具有发射和吸收辐射的本领，而对于其他谱带则呈现透明状态。对于其他谱带则呈现透明状态。和和 的主要吸收的主要吸收谱带谱带4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础1011 气体辐射的特点 和 的主要吸收谱带4.8 路漫漫其悠远路漫漫其悠远(2)(2)气体的辐射和吸收是在整个容积中进气体的辐射和吸收是在整个容积中进行的，行的，因而，气体的发射率和吸收比还与因而，气体的发射率和吸收比还与容器的形状和容积大小有关。容器的形状和容积大小有关。4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础102(2)气体的辐射和吸收是在整个容积中进行的，因而，气体的发路漫漫其悠远路漫漫其悠远2 2 气体辐射的衰减规律气体辐射的衰减规律当当热热辐辐射射进进入入吸吸收收性性气气体体层层时时，因因沿沿途被气体吸收而衰减。途被气体吸收而衰减。4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础1032 气体辐射的衰减规律4.8 气体辐射2023/8/17材路漫漫其悠远路漫漫其悠远理论上已经证明，理论上已经证明，与行程与行程 d dx x 成正比，设比成正比，设比例系数为例系数为 ，则有，则有式中，负号表示吸收，式中，负号表示吸收，为为光谱衰减系数光谱衰减系数，m m-1-1，它取决于其体的种类、密度和波长。它取决于其体的种类、密度和波长。4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础104理论上已经证明，与行程 dx 成正比，设比例系数为 路漫漫其悠远路漫漫其悠远即即Beer Beer 定律定律 式式中中，s s 是是辐辐射射通通过过的的路路程程长长度度，常常称称之之为为射射线线程程长长。从从上上式式可可知知，热热辐辐射射在在气气体体内内呈呈指指数数规律衰减。规律衰减。4.8 4.8 气体辐射气体辐射2024/7/28材料科学基础105即Beer 定律 式中，s 是辐射通过的路程长度，常路漫漫其悠远路漫漫其悠远演讲完毕，谢谢听讲!再见，see you again3rew3rew2024/7/2