矿场地球物理课件 第六章 声波测井.doc

第六章 声波测井 声波在不同介质中传播时，速度有很大差别，而且声波幅度（能量）的衰减、频率的变化等声学特性也是不同的。声波测井就是利用岩石等介质的这些声学特性来研究钻井地质剖面、判断固井质量等问题的一种测井方法。 声波测井主要分为两大类：声速测井和声幅测井。声速测井是测量声波在地层中的传播速度的测井方法。声幅测井是研究声波在地层或套管传播过程中幅度的变化的测井方法。 声速测井可以用来确定地层的孔隙度，判断地层岩性，识别储集层的流体性质。 声幅测井可以识别气层，裂缝储集层，评价固井水泥胶结情况。 声波测井与地震勘探资料相结合，在解决地下地质构造、判断岩性、识别压力异常层位、探测和评价裂缝、判断储集层中流体的性质方面得到广泛应用。声波测井成为结合测井和物探的纽带。 第一节 岩石的声学特性一、岩石的弹性及弹性参数岩石杨氏模量E/1011Nm-2泊松比切变模量/1011Nm-2页岩砂岩泥灰岩石灰岩硬石膏玄武岩花岗岩 0.170.45 0.0030.715 0.150.45 0.250.801 0.720.74 1.15 0.30.57 1 0.20.35 0.30.4 0.220.35 0.295 0.23 0.1980.3 0.2310.265 (0.281) 0.1560.237二、声波在沉积岩石中的传播特性 纵横波速度表达式：三、声波在沉积岩石中的传播的影响因素1. 岩性：构成不同岩石的矿物的弹性模量大小不同，岩石的声波速度大小也不相同。介质声速/ms-1时差/ sm -1空气甲烷石油水(普通泥浆)泥岩泥质砂岩渗透性砂岩致密砂岩致密石灰岩白云岩岩盐硬石膏 330 442 10701320 15301620 18303962 5638 5943 5500 64007000 7900 46005200 61006250 3000 2260 985757 655620 548252 177 168 182 156143 125 217193 164160 2. 孔隙度 沉积岩孔隙中通常被石油、气、水等流体介质所充填。这些空隙流体的弹性模量和密度不同于岩石骨架的弹性模量和密度，因此，岩石孔隙和孔隙流体对岩石的声波速度有明显影响。 一般孔隙流体相对于岩石骨架声波速度较低，所以岩性相同，孔隙流体不同的岩石声波速度不同。 岩性和孔隙流体相同，孔隙度越大岩石的声波速度越小。 3. 岩层的地质年代 ：一般深度相同，成份相似的岩石，地质年代越老，声波速度越高。 4. 岩石埋藏的深度：在岩性和地质年代相同的条件下，声波速度随岩层的埋藏深度加深而增加。四、声波在介质界面上的传播特性 当声波由一种介质向另一种波阻抗不同的介质传播时，在两种介质界面上，将发生声波的反射和折射。法线1v12v2入射波反射波折射波法线1v12v2入射波反射波折射波 在2v21v1时，折射角大于入射角，即 。当增大到某一角度i时，折射角达到90。此时折射波在第二种介质中以v2速度沿两种介质的界面传播。这种折射波在声波测井中被称为滑行波。入射角i称为临界角。 第二节 声波速度测井 声波速度测井简称声速测井，测量滑行波通过地层单位长度时所用的时间，即时差，单位是us/m。一、声速测井仪器简介 1.测井仪器的组成部分：声速测井的下井仪器包括三部分。声系（由发射探头和接收探头组成）、电子线路及隔声体，其中声系是主体。 声系由一个发射探头和两个接收探头组成。2. 换能器（发射探头、接收探头） 压电陶瓷（钛酸钡、锆钛酸铅等一类多原子分子晶体）内部有某些微小区域，它们都有一定方向的电极距，这些小区域称为“电畴”。在无外电场作用时， “电畴”在空间分布上是杂乱无章的，整个材料在宏观上呈各向同性。 压电陶瓷发生形变时，“电畴”分布趋向一致会在晶体表面产生电荷，这种现象称为压电效应。 现有声波测井仪器的声波换能器一般是圆管状的压电陶瓷或压电陶瓷片。 发射探头的工作原理是：逆压电效应，即经极化处理的压电陶瓷，沿一定方向对其施加变化电压时，在电场的作用下，将发生变形振动，从而在周围介质中激发声波。 接收探头的工作原理：压电效应，接收探头在发射探头产生的声场中产生振动变形，从而产生电信号。3. 工作频率、隔声体 实际测井中，每隔一定的时间给发射换能器供一次强的脉冲电流，在逆压电效应下发射探头产生振动，目前声速测井所用的振动频率为20KHz。 在井下仪器外壳上刻有很多刻槽，称为隔声体，防止声波经仪器外壳传至接收探头，对测量信号产生干扰。二、井内传播的波1.直达波：所谓流体直达波，即是由声源出发，经过井内泥浆而直接到达接收器的波。这种波也是声源的入射波。2.滑行波：由于泥浆波波速小于地层波速，当泥浆波在井壁以临界角入射时，在井壁上产生滑行波，以地层速度传播。可分为滑行横波和滑行纵波。3.一次和多次反射波：入射波可能会遇到井壁，会产生一次和多次反射，这样产生的波分别称为一次和多次反射波。三、滑行波作为首波到达接收器的条件 在井内传播的有直达波、一次和多次反射波、滑行纵波及滑行横波。在这些波列中，只有滑行波携带井外地层的速度信息。因此，要想测量到地层的纵波或横波速度，应该记录到滑行波。 由于在测井中选择的频率不是很高，因此井内的波列在传播过程中形成干涉、叠加，是综合效应产生的波列。从这一波列中难以区分滑行波、直达波和一次及多次反射波，因此根据滑行波传播速度快的特点，可以选择适当的接收点和接收间距，使滑行波能够尽量提早到达接收器，以便有利于波形提取和识别。在井中居中放置一单发单收声波测量装置，井眼的半径为r。要想在井壁上产生滑行纵波， T则必须以临界角i入射，要想在井轴上接收到滑行纵波，接收点到发射点的最小距离为： 要使滑行纵波成为首波，必须选择适当的源距， 设选择的源距为L 。 直达波到达接收器所需时间为：滑行纵波到达接收器所需要的时间为： v1为井中流体的声波速度；v2为井外地层的纵波速度。 如果要使滑行纵波最先到达，则要求TdTc，即 为了使各种波能在时域内相互“拉开”尽量减少相互叠加，一般选择更长的源距。由于声波在传播过程衰减，增大源距，声波衰减严重，从而造成记录的声信号的信噪比降低，因此源距选得又不能过长。四、单发单收声系及单发双收声系1.单发单收声系 假设井内流体中纵波速度为v1，井外地层的纵波速度为v2，则第一临界角的正弦为v1 /v2，滑行波到达接收探头所用时间为： 若要求得v2，必须已知临界角、 v1和井径。但实际测井中，这些参数是未知的或比较难确定的。 2.单发双收声系 声系由发射探头T和 R1、R2两个接收探头组成，R1、R2间的距离为Ld间距)。滑行波由T到R1、R2的传播时间分别为：地层中纵波的时差为： 如果间距Ld过大，则所求得的纵波时差是长度为一个间距厚度地层的平均声速，因此不利于薄层分析；而且间距过大，第二个接收探头由于地层的衰减而记录的滑行纵波幅度很小，不易辨认，易产生记录误差； 间距选择过小，被测量的声波时差的绝对值变小，则相对误差增大。从提高测量精度的角度来看，间距选择大一些为好。如果地层的纵波速度比较低时，可以选择较小的间距，这样可以提高薄层的分层能力。五、影响声波时差曲线的主要因素1.井眼和井径的变化影响 井眼不规则，测量结果会受井内泥浆声速的影响，且误差较大。 单发双收声系时差曲线在扩径井段的上、下界面处发生变化，出现假异常。在上界面增大的尖峰，在下界面减小。 在缩径井段（砂岩层）的顶部出现出现声波时差减小的尖峰，在底界面出现增大的尖峰。所以在声波时差读值时，应参考井径测井曲线，避免假异常。2. 深度误差 单发双收声系的记录点为两接收探头的中点。 记录的声波时差是在该记录点附近厚度为L的岩层的平均声波时差。 但声波在两个接收探头之间传播的距离和它们所对应的地层不完全重合。 这一深度误差在地层速度较高，井径较小时并不大，可忽略。3. 地层厚度的影响 声速测井仪对小于间距的薄地层分辨能力较差。 减小间距可以提高对于薄层的分辨能力，但是记录精度就受影响了。 地层厚度小于间距的薄互层，声波时差曲线不能反映地层的真正声波时差，甚至还可能出现相反的现象。4. “周波跳跃” 含气的疏松砂岩、裂缝发育的地层以及泥浆气侵的井段，因产生多次反射或声波能量衰减而使能量明显衰减，滑行纵波的幅度急剧衰减，造成同首波只能触发第一接收器，第二接收器接收的波列的首波是后续波。这在声速时差曲线上表现为时差急剧增大，出现忽大忽小的现象这种现象称为“周波跳跃”。 周波跳跃是疏松砂岩气层和裂缝发育地层的一个特征，可被利用来寻找气层或裂缝带。5、仪器倾斜的影响使声波时差值增大。六、井眼补偿测井 它由两个发射探头T1、T2和两个接收探头R1、R2组成。记录点位于R1、R2中点 T1和T2交替发射声波脉冲，由R1、R2各记录一次。 将两次记录的时差求平均值，作为当前R1、R2对应的地层的声波时差。 双发双收声系可以减小或消除深度误差和井眼不规则的影响的。 当T1工作时，反映的是B1C1段（中点为O1）地层的时差平均值。 当T2工作时，反映的是B2C2段（中点为O2） 地层的时差平均值。 取两次测量结果的平均值反映的是O1和O2中点O处的时差平均值。 此时实际记录点和仪器记录点重合，不再发生深度误差。 可近似认为R1B1=R1C2，R2B2=R2C1。克服掉了井径不规则引起的影响。 双发双收声系还可克服仪器倾斜的影响。 由于B2R2=C1R2、B1R1=C2R1井眼补偿测井的缺点是薄层分辨能力差。 由于滑行纵波必须是入射波在传播过程中以一定的倾斜角入射到井壁上时才能产生，而双发双收声系采取上下两端发射，使得两次时差记录的井段不能完全重合。 特别是低速地层和大井径的井眼，这一问题更为明显，而且有时会出现“盲区”现象七、声波速度测井资料的应用1. 判断气层 气层的时差值比含油含水层的要高得多，另外，在含气层段，声波时差往往会产生周波跳跃，在岩性一定的情况下，可用这一现象来指示气层。2. 划分地层 不同岩性的地层时差值不一样，据此可划分地层。 在砂泥岩剖面，砂岩显示出较低的时差，而泥岩显示出较高的时差。 砂岩中胶结物的性质对声波时差有较大的影响，一般钙质胶结比泥质胶结的时差要低。 在砂岩中，随着泥质含量的增加，声波时差增大。 页岩的时差介于泥岩时差和砂岩时差之间，砾岩时差一般较低，且越致密时差越低。 在碳酸盐岩剖面，致密石灰岩和白云岩时差最低，如果含泥质，声波的时差稍微有增高。 孔隙性和裂缝性石灰岩和白云岩声波时差明显增大，裂缝发育会出现周波跳跃现象。 在膏盐剖面，渗透性砂岩时差最高，泥岩由于含钙、含膏，时差与致密砂岩相近。无水石膏的时差很低，盐岩由于扩径严重，声波时差曲线显示周波跳跃现象。 声波时差的高低在一定程度上反映岩石的致密程度，特别是它常用来区分渗透性砂岩和致密砂岩。 煤层的声速较低，在时差曲线上常显示为高值。 在时差曲线上，煤层可能与泥岩相混，分不清煤层与炭质页岩的分界面。 声波速度测井与地层密度测井配合，可以直接得到岩层强度特性参数，从而为确定煤层顶底板强度特性及合理制定矿井开采方案提供重要的资料。3. 确定地层的孔隙度 怀利对孔隙性地层进行总结实验测量的基础上，提出了时间平均方程。 声波在单位体积岩石中的传播时间可分为两部分：一是岩石骨架部分，其体积1- ；另一部分为岩石孔隙流体部分，其体积为 ，岩石等效体积模型。 上式即为怀利时间平均公式，给出了岩石声速与孔隙度为线性关系的计算模型。 怀利时间平均公式的物理意义是：声波在单位厚度岩层中传播所用的时间，等于其在孔隙中以流体声速传播经过等效的孔隙厚度所用的时间，以及在岩石骨架部分以岩石骨架声速传播经过等效骨架厚度所用的时间之和。 当岩石骨架时差 tma 和孔隙流体时差tf已知时，利用时差曲线的读数t可求出地层孔隙度 。 即时波时差和孔隙度呈线性关系。 平均时间公式的应用条件：孔隙均匀分布，固结且压实的纯地层。 固结压实的纯地层，其粒间孔隙的石灰岩和较为致密的砂岩（孔隙度在18%25%）可直接利用公式，不必校正。 孔隙度在25%35%的固结压实砂岩，利用公式求出的声波孔隙度需要进行流体校正，气层的校正系数为0.7，油层的校正系数为0.80.9。 若临近泥岩的声波时差大于328s/m，则认为砂岩未压实，利用公式求出的声波孔隙度需要进行压实校正。压实校正系数可以由试验求得，也可以从图板上读取。 对于含泥质的非纯地层要进行泥质校正，可以通过自然电位幅度减小系数a对泥质影响加以校正。对于次生孔隙较（溶洞和裂缝）发育的碳酸盐岩储集层，其次生孔隙分布不均，孔径较大，声波时差在其中传播的机理和在纯砂岩中传播的机理不同，声波在溶洞和裂缝中会发生折射、绕射、多次反射，利用时间平均公式求得的孔隙度偏低，不能应用时间平均公式。 第三节 声波幅度测井 声波幅度测井测量的是声波信号的幅度。声波在介质中传播，其幅度会逐渐衰减，声波幅度的衰减在声波频率一定的情况下，是和介质的密度、弹性等因素有关的。 声幅测井目前主要用于检查固井后水泥和套管的胶结情况。它是通过测量声波幅度的衰减变化来认识地层特点以及水泥胶结情况的一种测井方法。一、岩石中的声波幅度衰减（1）介质粘滞吸收声波能量 声波在介质中传播时，由于质点的振动要克服摩擦力，使声波能量转化成热能而衰减。 对于同一地层声波频率越高，其能量越容易被吸收。频率一定，地层越疏松，声波能量被吸收越大。所以测量声波幅度可以了解岩石的特性。（2）介质界面反射声波能量 声波在不同介质的界面产生反射与折射，透射波的能量取决于两种介质声阻抗之比。 声阻抗z= v 声耦合率= z1 / z2 z1与z2差异大，声耦合越差，声波透射率低，透射能量小；反射率高，反射能量强。 z1与z2差异小，声耦合越好，声波透射率高，透射能量大；反射率低，反射能量低。二、声波幅度测井1.裸眼井声幅测井 测井目的：探测裂缝带和研究岩性 两种仪器类型：单发单收声幅测井，记录首波第一个半周期的峰值幅度。单发双收声幅测井仪，记录两个接收器首波的第一个半周期峰值幅度之差和之比。 实验证实对于裂缝性地层，垂直裂缝主要衰减纵波，水平裂缝主要衰减横波。裂缝对声波的衰减与裂缝的倾角、开口及发育程度有关。 声波在溶洞性、裂缝性地层衰减较大，地层波幅度很小，可以在碳酸盐及坚硬砂岩地层剖面划分溶洞和裂缝性地层。2.水泥胶结测井 测井原理：发射探头以临界角发射，在泥浆和套管界面上产生滑行波。接收探头接收滑行波的第一个负峰的幅度值，即水泥胶结测井曲线幅度。 若套管与水泥胶结良好，测井幅度值较低。反之则测井幅度值较大。以此评价固井质量。测井曲线影响因素测井时间的影响，一般固井后2448小时内测井。水泥环厚度的影响。厚度大于2cm对胶结测井影响不变，厚度小于2cm水泥环越薄，胶结测井幅度越高。井筒内泥浆气侵的影响。声波能量容易在井内衰减造成胶结测井曲线低幅度。水泥胶结测井曲线的应用水泥面以上幅度大，接箍幅度小。确定水泥面上返高度。胶结良好井段幅度最低。水泥胶结测井解释方法相对幅度法 相对幅度=（目的段曲线幅度/ 泥浆段曲线幅度）100% 定量解释标准： 相对幅度40%：胶结不好（串槽）水泥胶结指数BI法 BI（胶结指数）=（目的井段声幅衰减率（dB/ft）/完全胶结井段（声幅衰减率（dB/ft）=a1/a2 声波幅度衰减率a：套管波在套管中传播单位距离衰减的分贝数。 完全胶结时衰减率最大，胶结指数值最大为1。胶结指数越小于1 ，水泥胶结越差。3.声波变密度测井（VDL） 声波变密度测井也是一种测量水泥胶结情况，评价固井质量的声幅测井方法。能反映水泥环第一界面和第二界面的胶结情况。 变密度测井采用单发单收声系，源距1.5m，从发射探头到接收探头声波有四个传播路径：沿套管传播的套管波；沿水泥环传播的水泥环波；在地层中传播的地层波； 通过泥浆直接传播的泥浆波。 到达接受探头的声波信号次序为：最早到达接收器的是套管波，其次是水泥环波及地层波，最晚的是泥浆波。 声波变密度测井按时间的先后次序，将四种波全部记录下来，记录的是全波列，所以又叫全波列测井。套管波与地层波的幅度与固井质量的关系： 自由套管：套管外无水泥环只有泥浆时，此时第一界面和第二界面均未胶结，致使大部分声能量沿套管传播，极小部分传到地层，甚至传不到地层，这时套管波的幅度很大，而地层波的幅度很小，甚至看不到地层波。 完全胶结：当水泥环与套管及地层胶结良好时，声耦合好，声波能量基本上传到地层，此时套管波幅度小，而地层波的幅度较大。 当第一界面胶结良好，而第二界面胶结不好时：声波大部分能量传到水泥环中，由于水泥环吸收强，致使声波幅度明显衰减，此时所有波的幅度都很低。 当套管偏斜时，一侧与水泥胶结良好，而另一部分与没有水泥，地层称为窜槽，声波能量一部分沿套管传播，另一部分传入地层，此时既有地层波，也有套管波的显示。声波变密度测井声波信号的记录： 在测量时把信号幅度的正半周保留，将负半周去掉，正半周的信号幅度的大小用灰度表示，颜色的深浅表示信号幅度的大小；负半周用白色表示，在记录仪上显示为随深度变化的黑、白相间的条纹。 套管波特征：声波通过套管的速度不变，其速度大于地层速度，所以套管波的相线显示为一组明暗相间的直线，而且在左侧。 地层波特征：由于不同的岩层，速度不同，所以地层信号到达接收器的时间是变化的。因此，代表地层波的相线位置随深度变化，反映岩层中的传播时间。 根据这种特征可区分套管波和地层波。在强的套管波相限上，可看出套管接箍信息“人字形”的显示。其原因是管壁增厚，其信号的时间推移，能量成小的缘故。 自由套管，在变密度测井图象上套管波信号强，在变密度相线上显示出明暗相间的直线，还可见到“人字形”，地层信号很弱。 两个界面都胶结良好，声波大部能量传到水泥进入地层，因此，套管波信号弱而地层波信号强。 水泥与地层没有胶结，而套管与水泥胶结良好：地层信号和套管信号均弱，且套管波的衰减程度与水泥环的胶结厚度有关(当水泥厚度小于2厘米时)，若水泥环厚度大于2厘米，则不会使套管波信号有明显地衰减。 水泥串槽：套管信号增加，但也仍有地层信号。固井情况波列特征VDL图形特点第一、二界面均胶结良好套管波弱，地层波强左浅右深第一界面胶结良好，第二界面未胶结套管波弱，地层波弱左浅右浅第一界面未胶结或套管外为泥浆套管波强，地层波弱左深右浅4. 超声波电视测井 是一种直接观察井下套管波和地层情况的声波幅度测井方法。利用反射波的能量和反射界面声阻抗差的关系原理。通过测量超声波的反射波的强度来了解套管射孔与裂缝以及地层裂缝状况。 可用来判断岩层特性，确定地层界面，识 别裂缝，监测套管损伤和射孔情况。 发射探头垂直向井壁或套管壁发射超声波，经井壁或套管反射后，发射探头又作为接受探头接受发射信号。将接收到的反射信号转换为灰度显示。探头在井中工作时绕井轴旋转发射和接收一周（360度）。 在套管井中可以测量射孔井段深度，判断套管的变形和腐蚀情况。 在裸眼井中可以识别高速地层和低速地层，识别裂缝带或溶洞，并可确定裂缝面和层理面的倾角。dl其中：d井径；lS形最高点和最低点的垂直距离。5. 噪声测井 井下液流或气流通过阻流位置时，也就是流体在进入狭窄的孔道时，会产生湍流噪声。通过确定噪声的频率和幅度，来确定套管外流体的流动位置、流量及其类型等。 在油井中通过测量噪声信号的幅度来检测套管外窜槽位置和流量等油井生产问题。可用来确定窜槽位置，流体类型，压力大小，在注水井中测量注水量等。 第四节 长源距声波全波列测井 声波速度测井和声波幅度测井是从几何声学的角度研究滑行波、反射波（纵波和横波），但声源在井内引起的波动现象是很复杂的。在井内波动模式很多，并不是每一种波动模式都能用几何声学来解释。 离声源足够远的接收器在足够长的接收时间内按照到达接受器的时间顺序依次接收到的各种声波波型称为声波全波列波型图。该图中除了滑行纵波和滑行横波还有伪瑞利波和斯通利波。 这些波都是声源在井中引起的波动及其传播，每一种波型都是波动方程在特定情况下的解。一、裸眼井中声波全波列成分 当发射探头发射声波时，由于声波探头的指向特性不单一，使得入射波会以不同的入射角入射到井壁上，不同的入射角会产生不同的波型成分。 当入射角等于第一临界角时，在井壁上产生滑行纵波。它是在靠近井壁的井外地层中以地层中的纵波速度沿井壁滑行的波。 当入射角等于第二临界角时，在井壁上产生滑行横波。是在靠近井壁的井外地层中以地层中的横波速度沿井壁滑行的波，由于第二临界角大于第一临界角，滑行横波发射系数较小，所以滑行横波幅度大于滑行纵波幅度。 当入射角大于第二临界角时，此时入射的声波会形成全反射波，在井内流体和井壁岩石界面上产生面波，由于和地震中的瑞利波不同称为伪瑞利。其相速度介于泥浆波速和地层横波速度之间，其幅度大于滑行横波。 当入射角等于90时，发射探头发出的泥浆纵波和井壁地层滑行横波经过相互干涉、迭加，会在井内泥浆中形成驻波，它是以类似于活塞运动的方式向前传播。这种波称为斯通利波（或管波）。以小于且近似等于井内流体中的纵波速度传播。以上四种波到达接收探头的顺序为：滑行纵波：传播速度快，幅度小；滑行横波：紧接在纵波后面，幅度大于纵波；伪瑞利波：其幅度大于滑行纵波和横波；斯通利波：最后到达，幅度较大。二、声波全波列测井的记录方式和记录信息1. 记录方式 为了探测原状地层的声学特性，声波全波列测井采用长源距声系。采用长源距声系可以从时间上把各波列成分分开。为了补偿井眼的变化采用双发双收声系。 发射探头在声系的一端，可采用四种记录方式，T1R1、T1R2、T2R1和T2R2，也就是说该声系可组合成源距不同的四种单发单收声系，记录四条相应的曲线：TT1、 TT2 、 TT3 、 TT4。井眼补偿原理8ft源距的时差：10ft源距的时差：2.记录信息 四条旅行时时间曲线： TT1、 TT2 、 TT3 、 TT4；纵波时差曲线DT和DTL；按一定深度时间间隔记录T1-R1声波全波列波形图（WF）和T1-R1变密度图（VDL）还可以给出横波时差DTS等其他曲线。通过对记录的信息进行数字处理可以得到纵、横波时差DTP、DTS；纵、横波时差比值DTR，各道的纵波幅度AP1、 AP2、 AP3、 AP4及其平均值AP；各道的横波幅度AS1、 AS2、 AS3、 AS4及其平均值AS；纵、横波幅度比值SRAT=AS/AP。三、声波全波列测井资料的应用1.估算储层孔隙度：怀利（Willy）时间平均公式：利用雷依曼（Raymer）时间平均公式修正公式2.确定岩性： 不同岩性，其时差比值DTR、幅度衰减和泊松比数值不同。可以用这些参数来确定岩性。3.判断含气储层 储集层含气时，时差值增大，有时还出现周波跳跃现象，另外也可用tp与ts比值判断含气层，如果与中子、密度测井综合应用，能更为准确地划分含气层。4.判断裂缝 裂缝处有WF图幅度下降、VDL图颜色变浅，且呈干涉性条纹、声波时差增大的特征。5、估算岩石力学的某些参数