固体物理期末3套试题

第1页共7页1. Si晶体是复式格子,由两个面心立方结构的子晶格沿体对角线位移1/4 套构而成；其固体物理学原胞包含J个原子，其固体物理学原胞基矢可表示- a- a-ai(j k) a2 (i k)2 2? I j）。假设其结晶学原胞的体积为a3,则第#页共7页第#页共7页13a 其固体物理学原胞体积为42 . 由完全相同的一种原子构成的格子，每个格点周围环境相同称为布拉菲格倒格子基矢与正格子基矢满足4 bj=2二(i = j)=o(ir)由倒格子基矢Kh = bb l2b2 bb3（ 14上为整数），构成的格子，是正格子的傅里叶变换， 称为倒格子格子；由若干个布拉菲格子套构而成的格子称为复式格子。最 常见的两种原 胞是固体物理学原胞和结晶学原胞。3. 声子是格波的能量量子,其能量为?_,动量为?q。二.问答题（共30分，每题6分）1.晶体有哪几种结合类型？简述晶体结合的一般性质。答：离子晶体，共价晶体，金属晶体，分子晶体及氢键晶体。晶体中两个粒子之间的相互作用力或相互作用势与两个粒子的距离之间 遵从相同的定性规律。2.晶体的结合能，晶体的内能，原子间的相互作用势能有何区别？答：自由粒子结合成晶体过程中释放出的能量，或者把晶体拆散成一个个自由 粒子所需要的能量称为晶体的结合能；原子的动能与原子间的相互作用势能之 和为晶体的内能；在0K时，原子还存在零点振动能，但它与原子间的相互作 用势能的绝对值相比小很多，所以，在0K时原子间的相互作用势能的绝对值 近似等于晶体的结合能。3什么是热缺陷？简述肖特基缺陷和弗仑克尔缺陷的特点。答：在点缺陷中，有一类点缺陷，其产生和平衡浓度都与温度有关，这一类点 缺陷称为热缺陷，热缺陷总是在不断地产生和复合，在一定地温度下热缺陷具 有一定地平衡浓度。肖特基缺陷是晶体内部格点上的原子（或离子）通过接力 运动到表面格点的位置后在晶体内留下空位；弗仑克尔缺陷是格点上的原子移 到格点的间隙位置形成间隙原子，同时在原来的格点位置留下空位，二者成对 出现。4. 简述空穴的概念及其性质.答：对于状态K空着的近满带，其总电流就如同一个具有正电荷e的粒子，以 空状态K的电子速度所产生的，这个空的状态称为空穴；空穴具有正有效质量， 位于满带顶附近，空穴是准粒子。5. 根据量子理论简述电子对比热的贡献，写出表达式，并说明为什么在高温时 可以不考虑电子对比热的贡献在低温时必须考虑？答：在量子理论中，大多数电子的能量远远低于费米能量Ef，由于受到泡利 不相容原理的限制，不能参与热激发，只有在Ef附近约- KbT范围内电子参与 热激发，对金属的比热有贡献。Cve= T在高温时Cve相对Cvi来说很小可忽略不计；在低温时，晶格振动的比热按温 度三次方趋近于零，而电子的比热与温度一次方正比，随温度下降变化缓慢， 此时电子的比热可以和晶格振动的比热相比较，不能忽略。1晶格常数为的面心立方晶格，原胞体积宀等于_D。A.上 B. :C. : I D.:2、 体心立方密集的致密度是_C。A. 0.76 B. 0.74 C. 0.68 D. 0.623、 描述晶体宏观对称性的基本对称元素有_A。A. 8 个 B. 48 个 C.230 个 D.320 个4、晶格常数为的一维双原子链，倒格子基矢的大小为A. .B.2a c.兀 d.2亦住5、 晶格常数为a的简立方晶格的（110）面间距为 _A。A. a B. a 3 C. a 4 D. a 56、 晶格振动的能量量子称为CA.极化子 B.激子 C.声子 D.光子7、 由N个原胞组成的简单晶体，不考虑能带交叠，则每个 s能带可容纳的电子数为C。A. N/2 B. N C. 2N D. 4N8、 三维自由电子的能态密度，与能量 二的关系是正比于C。丄1A.丄B. 丄C.匚D. -9、某种晶体的费米能决定于A.晶体的体积 B.晶体中的总电子数C.晶体中的电子浓度D.晶体的形状10、 电子有效质量的实验研究方法是C。A. X射线衍射B.中子非弹性散射C.回旋共振D.霍耳效应二、简答题（共20分，每小题5分）1、 波矢空间与倒易空间有何关系？为什么说波矢空间内的状态点是准连续的？波矢空间与倒格空间处于统一空间，倒格空间的基矢分别为6、b2、b3,而波矢空间的基矢分别为“/Nj、b2/N2、6川3,2、n2、N3分别是沿正格子基矢 印、方向晶体的原胞数目.倒格空间中一个倒格点对应的体积为bi （ b2 b3）*5波矢空间中一个波矢点对应的体积为bib2b3二*-（2 时N1 N 2 N 3N即波矢空间中一个波矢点对应的体积，是倒格空间中一个倒格点对应的体积的1/N.由于N是晶体的原胞数目，数目巨大，所以一个波矢点对应的体积与一个倒格点对应的体积相比是极其微小的。也就是说,波矢点在倒格空间看是极其稠密的。因此，在波矢空间内作求和处理时，可把波矢空间内的状态点看成是准连续的。2、简述处理固体比热的德拜模型的基本出发点和主要结论。目的：考核对晶格热容量子理论的掌握。答案：德拜把晶格当作弹性介质来处理，晶格振动采取格波的形式，它们的频率值是不完全相同的而频率有一个分布。同时，他假设频率大于某一个频率 m的短波实际上是不存在的， m是格波振动频 率的上限。固体比热由德拜模型的结果， 在高温时满足杜隆-珀替定律，在低温时满足于 CV与T3成正比， 这恰是德拜定律。（6分）3、为什么说原胞中电子数目若为奇数，相应的晶体具有金属导电性目的:考核电子在能带中的填充及固体的分类。答案：一条能带允许有2倍原胞数目的电子占据， 原胞中电子的数目为奇数必有未填满的能带，有被部分填充的能带结构的晶体具有导电性。4、什么是回旋共振？它有什么用途？目的:考核晶体中电子在磁场中运动规律的掌握。答案：在恒定外磁场的作用下，晶体中的电子（或空穴）将做螺旋运动，回旋频率qB/m*。（6分）若在垂直磁场方向加上频率为 的交变电场，当；r :0，交变电场的能量将被电子共振吸收，这个现 象称成为回旋共振。用途：确定电子的有效质量；确定晶体的能带结构。2、平面正三角形晶格，相邻原子间距是a。试求正格子基矢和倒格子基矢，并画出第一布里渊区。目的：考核对布里渊区的理解。解：正格子基矢（4分）a-aj2 2倒格子基矢bi =2 二a?a32 二 ia2 a3 丨 a7Tj（6分）第一布里渊区由 b，-b|，b2，-b2， + b2，-b,-b2的垂直平分面所夹的区域，平面图中由正六边形所围成。1、晶格常数为丿的体心立方晶格，原胞体积宀等于_CA. _L- B.C. 一; D.-2、面心立方密集的致密度是_B。A. 0.76 B. 0.74 C. 0.68 D. 0.623、 表征晶格周期性的概念是 _A 。A.原胞或布拉伐格子B.原胞或单胞C.单胞或布拉伐格子D. 原胞和基元4、 晶格常数为丄的一维单原子链，倒格子基矢的大小为_D。A.B. 一丿 C.D. 一、；5、 晶格常数为a的简立方晶格的（010）面间距为_A。A. a B. a x； 3 C. a 4 D.a.56、 晶格振动的能量量子称为_CA.极化子 B.激子 C.声子 D.光子7、 由N个原胞组成的简单晶体，不考虑能带交叠，则每个s能带可容纳的电子数为C。A. N/2 B. N C. 2N D. 4N8、 二维自由电子的能态密度，与能量 -的关系是正比于B。丄1A.丄 B. F C.二- D. 二9、 某种晶体的费米能决定于_C。A.晶体的体积B. 晶体中的总电子数C.晶体中的电子浓度 D. 晶体的形状10、 晶体结构的实验研究方法是_A。A. X射线衍射B.中子非弹性散射C.回旋共振 D.霍耳效应二、简答题（共20分，每小题5分）2、 在甚低温下，德拜模型为什么与实验相符？在甚低温下，不仅光学波得不到激发，而且声子能量较大的短声学格波也未被激发，得到激发的只是声子能量较小的长声学格波.长声学格波即弹性波.德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献.因此，在甚低温下，德拜模型与事实相符，自然与实验相符.3、解释导带、满带、价带和带隙对于导体：电子的最高填充能带为不满带，称该被部分填充的最高能带为导带，在电场中具有被部分 填充的能带结构的晶体具有导电性。对于绝缘体、半导体：称电子占据了一个能带中所有状态的允带为满带；没有任何电子占据（填充） 的能带，称为空带；最下面的一个空带称为导带；导带以下的第一个满带，或者最上面的一个满带称为价 带；两个能带之间，不允许存在的能级宽度，称为带隙。4、金属自由电子论与经典理论对金属热电子发射的功函数的微观解释有何不同，为什么？经典理论认为，金属热电子发射时，需克服的势垒高度即功函数为W二，其中 是真空势垒;金属自由电子论认为，金属热电子发射时，需克服的势垒高度即功函数为W =二-Ef，Ef是电子气的费米能级。其差别源于经典理论认为，电子是经典粒子，服从玻尔兹曼统计理论，在基态时，电子可以全部处于基态，因此热电子发射时，电子需克服的势垒高度是W二。而金属自由电子理论认为，电子是费米粒子，服从费米-狄拉克统计理论，在基态时，电子可以由基态能级填充至Ef，因此热电子发射时，电子需克服的势垒高度是 W =：工-Ef。某金刚石结构晶体，其立方单胞体积为Q，试求其布里渊区体积。三、简答题（共20分，每小题10分）1设晶格常数为 a,求立方晶系密勒指数为（hkl）的晶面族的面间距。立方晶系密勒指数为（hkl）的晶面族的面间距第8页共7页第#页共7页-填空题 （共20分，每空2分）目的：考核基本知识。1金刚石晶体的结合类型是典型的共价结合晶体,它有 6 支格波。2、晶格常数为a的体心立方晶格，原胞体积 【为 2。3、 晶体的对称性可由32点群表征,晶体的排列可分为14 种布喇菲格子，其中六角密积结构不是布喇菲格子。4、 两种不同金属接触后，费米能级高的带正 电，对导电有贡献的是费米面附近 的电子。5、 固体能带论的三个基本近似：绝热近似、单电子近似、周期场近似_。一、 判断题（共10分，每小题2分）目的：考核基本知识。1、 解理面是面指数高的晶面。（X）12、 面心立方晶格的致密度为一二（X）3、二维自由电子气的能态密度N E E124、晶格振动的能量量子称为声子。(V)5、长声学波不能导致离子晶体的宏观极化。(V)2、在甚低温下，德拜模型为什么与实验相符 ？在甚低温下，不仅光学波得不到激发，而且声子能量较大的短声学格波也未被激发，得到激发的只是声子能量较小的长声学格波 长声学格波即弹性波德拜模型只考虑弹性波对热容的贡献因此，在甚低温下，德拜模型与事实相符，自然与实验相符3、解释导带、满带、价带和带隙对于导体：电子的最高填充能带为不满带，称该被部分填充的最高能带为导带，在电场中具有被部分填充的能带结构的晶体具有导电性。对于绝缘体、半导体：称电子占据了一个能带中所有状态的允带为满带；没有任何电子占据（填充） 的能带，称为空带；最下面的一个空带称为导带；导带以下的第一个满带，或者最上面的一个满带称为价 带；两个能带之间，不允许存在的能级宽度，称为带隙。4、金属自由电子论与经典理论对金属热电子发射的功函数的微观解释有何不同，为什么？经典理论认为，金属热电子发射时，需克服的势垒高度即功函数为W =：工，其中 是真空势垒；金属自由电子论认为，金属热电子发射时，需克服的势垒高度即功函数为W二-Ef , Ef是电子气的费米能级。其差别源于经典理论认为，电子是经典粒子，服从玻尔兹曼统计理论，在基态时，电子可以 全部处于基态，因此热电子发射时，电子需克服的势垒高度是W二。而金属自由电子理论认为，电子是费米粒子，服从费米-狄拉克统计理论，在基态时，电子可以由基态能级填充至Ef，因此热电子发射时，电子需克服的势垒高度是 W =- Ef。第10页共7页