流体力学连续性方程微分形式

单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,*,第三章 流体动力学基础,第三节,流体动力学基本方程式,一、,连续性微分方程,二、,理想流体运动微分方程,三、,粘性流体的运动微分方程,第四节,欧拉运动微分方程的积分,一、,在势流条件下的积分,二、,沿流线的积分,单位时间内,x,方向流出流进的质量流量差：,A,B,C,D,A,B,C,D,dz,dy,dx,z,y,x,o,M,N,u,x,u,z,u,y,o,第三节,流体动力学基本方程式,在流场内取一微元六面体（如图），边长为,dx,dy,dz，,中心点,O,流速为（,u,x,u,y,u,z,）,以,x,轴方向为例：,右表面流速,一、连续性微分方程,第三节 流体动力学基本方程式,左表面流速,流体的连续性微分方程的,一般,形式：,质量守恒定律,：单位时间内流出与流入六面体的流体质量差之总和应,等于六面体内因密度变化而减少的质量，即：,X,方向,y,方向：,z,方向：,第三节,流体动力学基本方程式,同理可得：,在,dt,时间内因密度变化而减少的质量为：,适用范围,：理想流体或实际流体；恒定流或非恒定流；可压,缩流体。（不可压 缩流体 ）,（1）可压缩流体恒定流动的连续性微分方程,适用范围,：理想、实际、可压缩、不可压缩的恒定流。,（2）不可压缩流体的连续性微分方程,物理意义,：不可压缩流体单位时间内流入单位空间的流体体积（质量），,与流出的流体体积（质量）之差等于零。,适用范围,：理想、实际、恒定流或非恒定流的不可压缩流体流动。,第三节,流体动力学基本方程式,当为恒定流时,当为不可压缩流时,例：有两种二元流体，其流速可表示为：（1）,u,x,=-2y,u,y,=3x；,（2）,u,x,=0,u,y,=3xy。,试问这两种流体是不可压缩流体吗？,解：（1）,符合不可压缩流体的连续性方程。,是不可压缩流体。,（2）,不符合不可压缩流体的连续性方程。,不是不可压缩流体。,理想流体的动水压强特性与静水压强的特性相同,：,A,B,C,D,A,B,C,D,dz,dx,dy,p(x,y,z),o,z,x,y,M,N,O,第三节,流体动力学基本方程式,从理想流体中任取一(,x,y,z),为中心的微元六面体为控制体，边长为,dx,dy,dz，,中心点压强为,p(x,y,z)。,受力分析(,x,方向为例)：,1.表面力,理想流体，,=0,左表面,右表面,二、理想流体运动微分方程,流体平衡微分方程回顾,一、流体平衡微分方程欧拉平衡方程,p(x,y,z),M,根据,平衡条件,，在,y,方向有,F,y,=0，,即：,整理得：,A,B,C,D,A,B,C,D,dz,dx,dy,x,y,z,o,在平衡流体中取一微元六面体，边长分别为,dx，dy，dz，,设中心点的压强为,p(x,y,z)=p，,对其进行受力分析：,y,向受力,表面力：,质量力：,流体平衡微分方程（即欧拉平衡方程）：,物理意义,：处于平衡状态的流体，单位质量流体所受的表面力分量与,质量力分量彼此相等。压强沿轴向的变化率（）等于,该轴向单位体积上的质量力的分量,（,X,Y,Z,）。,（1）,流体平衡微分方程回顾,x,方向（牛顿第二运动定律,）：,2.质量力,单位质量力在各坐标轴上分量为,X,Y,Z，,质量力为,X,dxdydz,适用范围,：恒定流或非恒定流，可压缩流或不可压缩流体。,理想流体的运动微分方程（欧拉运动微分方程）,第三节,流体动力学基本方程式,若加速度 等于0，则上式就可转化为,欧拉平衡微分方程,三、粘性流体的运动微分方程,1、粘性流体的特点,（2）实际的流动流体任一点的动压强，由于粘性切应力的存在，各向大小不,等，即,p,xx,p,yy,p,zz,。任一点动压强为：,（1）实际流体的面积力包括：压应力和粘性引起的切应力。,该切应力由,广义牛顿内摩擦定律,确定：,第三节,流体动力学基本方程式,2、实际流体的运动微分方程式,同样取一微元六面体作为控制体。,x,方向（牛顿第二运动定律,）：,第三节,流体动力学基本方程式,yz,yx,p,yy,xz,xy,p,xx,zx,zy,p,zz,xy,xz,p,xx,yz,yx,p,yy,zy,zx,p,zz,dz,dx,dy,x,y,z,左右向压力,x,向受力,质量力,前后面切力,上下向切力,1）不可压缩流体的连续性微分方程：,2）切应力与主应力的关系表达式,不可压缩粘性流体运动微分方程：,纳维埃-斯托克斯方程（,Navier,-,Stokes,，,N-S),方程：,考虑条件,：,第三节,流体动力学基本方程式,拉普拉斯算符 ，例：,第四节 欧拉运动微分方程的积分,一、在势流条件下的积分,由于欧拉运动微分方程是一个一阶非线性偏微分方程组（迁移加速度的三项中包含了未知数与其偏导数的乘积），因而至今还无法在一般情况下积分，只能在一定条件下积分。,欧拉运动微分方程组各式分别乘以,dx,，,dy,，,dz,（,流场任意相邻两点间距,ds,的坐标分量），然而相加得：,考虑,条件,第四节,欧拉运动微分方程的积分,1、,恒定流,=,3、,质量力只有重力,，即,X=Y=0,，,Z=-g,4、,有势流动：,2、,均匀不可压缩流体,，即,=,Const,；,=,积分得：,第四节,欧拉运动微分方程的积分,由以上得：,由欧拉加速度,由,理想势流伯努里方程,符号说明,单位重流体的位能（比位能）位置水头,单位重流体的压能（比压能）压强水头,单位重流体的动能（比动能）流速水头,单位重流体总势能（比势能）测压管水头,总比能 总水头,物理意义 几何意义,物理意义,：在同一,恒定不可压缩,流体,重力势流,中，理想流体各点的总比能相等即在整个势流场中，伯努里常数,C,均相等。（应用条件：“”所示）,或,第四节,欧拉运动微分方程的积分,二、沿流线的积分,2、恒定流中流线与迹线重合：,注意,：积分常数,C，,在,不可压缩恒定流,流动中，沿,同一流线,保持不 变。,一般不同流线各不相同（有旋流）,。,（应用条件：“”所示，可以是有旋流）,沿流线（或元流）的能量方程：,1、只有重力作用的不可压缩恒定流：,第四节,欧拉运动微分方程的积分,1、实际流体区别于理想流体有何特点？理想流体的运动微,分方程与实际流体的运动微分方程有何联系？,2、连续性微分方程有哪几种形式？不可压缩流体的连续性,微分方程说明了什么问题？,一般形式，恒定流，不可压缩流；质量守恒,实际流体具有粘性，存在切应力；实际流体的运动微分方程中等式的左边比理想流体运动微分方程增加了由于粘性而产生的切应力这一项。,3、欧拉运动微分方程组在势流条件下的积分形式的应用,与沿流线的积分有何不同？,End,形式完全相同，但含义不一样。,势流条件下积分形式是针对理想流体的恒定有势流动中的任何质点，而不局限于同一流线。它不适用于有旋流。,沿流线积分形式是针对理想流体恒定流流动中同一条流线的质点。它适用于有旋流。,本课完,按任意键或点击鼠标退出课件，返回书目请点击“返回书目”按钮。,工程流体力学电子教案第一版由毛根海教授主持，浙江大学水利实验室开发研制而成。,开发组人员：,项目主持：毛根海,教授,脚本编写：毛根海、邵卫云、张燕,课件开发：胡卫红、邵卫云、张燕,素材准备：毛根海、邵卫云、张燕、洪源、章军军、,陈少庆等,