地震波运动学5——连续介质——透过波时距曲线课件

Click to edit Master title style,Click to edit Master text styles,Second level,Third level,Fourth level,Fifth level,11/7/2009,#,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第五节 连续介质地震波运动学,Section5 Continuous Medium Seismic Wave Kinetics,思考题,连续介质中的时距方程与层状介质中的射线和时距方程有何不同？,连续介质情况下直达波有何特点？,第五节 连续介质地震波运动学Section5 Conti,主要内容,地震波在连续介质中传播时的射线和等时线方程,速度规律为,v,(z)=,v,0,(1+,z)时射线和等时线的具体形式,连续介质情况下的“直达波”（回折波）,覆盖层为连续介质时的反射波,主要内容地震波在连续介质中传播时的射线和等时线方程,在沉积岩地区，地震波传播速度的分布规律具有,成层性,，因此可以近似地把地层看成是,层状介质,。,但是通过地震勘探的大量研究，人们发现，对于,较深的界面,，把它的覆盖介质的波速看成随深度连续变化，更接近于真实情况，因此本节讨论地震波在,连续介质,中的传播规律。,在沉积岩地区，地震波传播速度的分布规律具有成层性，因此可以近,1,地震波在连续介质中传播射线和等时线方程,为了便于研究在,v,=,v,(z)条件下波在介质中传播的几何路程，我们可以将半空间分成,许多厚度为z的水平薄层,，并将每层中的,速度视为定值,(设各层速度为,v,0,v,1,v,2,.,v,n,)。,这样就可以把连续介质,先,当作层状介质,，用我们已经知道的关于在层状介质中地震波传播的规律来加以研究。,然后,，再运用,微积分的基本思想,，即把水平薄层的厚度z逐渐缩小，当z越小，则越接近于连续介质，,当z趋于0,，,层状介质就变为连续介质,了。,1 地震波在连续介质中传播射线和等时线方程为了便于研究在v=,根据这一基本思想，把连续介质简化为许多厚度为z的水平薄层。于是从震源O出发的射线，其路程必满足,折射定律,。若在各薄层的入射角为,0,，,1,，,2,n,，则有：,对于某一条射线，,0,为某个定值，P值也就为某一定值。,对从O点出发的不同射线，它们入射到第一层和第二层分界面时，入射角,0,的值是不相同的，因而P值也不相同，称P值为射线参数。,一条射线的,0,值或P值都能表示这条射线的方向特征。,根据这一基本思想，把连续介质简化为许多厚度为z的水平薄层。,运用,微积分的基本思想,，令,水平薄层的数目无限增加,，,薄层厚度z无限减少,，则层状介质就过渡到连续介质。,同时，射线的轨迹也就由折线过渡到曲线。这时，射线在每一深度的入射角都会不同，即射线的入射角,变为深度z的连续函数,(z)。,最后，射线参数P的表达式也变为：P sin,(z)/,v,(z),一般说来当速度连续变化时，,射线已不是直线或折线，而是曲线了,。这曲线的具体形状当然与速度变化的具体规律,v,(z)有关。,从数学上说，要决定射线的形状，就要导出射线的方程式。,在,x,z平面内射线的方程式,也就是射线上各点的坐标应满足的函数关系,x=f,(z，P)，这个函数关系是必然与,v,(z)有关的。,运用微积分的基本思想，令水平薄层的数目无限增加，薄层厚度z,为了得出射线的方程，仍从微积分的基本思想出发，先研究曲射线的任意一段很短的,单元,这时可把这一小段看成,直线,。可得:,为了得出射线的方程，仍从微积分的基本思想出发，先研究曲射线的,推导用射线参数P来表示d,x,、d,s,的表达式,推导用射线参数P来表示dx、ds的表达式,所谓,等时线,就是一族以时间,t,为参数的曲线。,等时线方程在,x,-z平面内就是以,t,为参数的等时线应满足的函数关系,x,=,g,(z，,t,)。,为了导出等时线方程，先求出波沿射段d,s,传播的时间d,t,。,显然，d,t,应等于d,s,除以这段路程上的速度,v,(z)。,所谓等时线就是一族以时间t为参数的曲线。,地震波运动学5连续介质透过波时距曲线课件,2,速度规律为 时射线和等时线的具体形式,上面得出的是在,v,v,(z)时地震波的射线和等时线的,一般表达式,，,从这些公式还不能看出,射线和等时线,的,具体形状,，,只有把速度随深度变化的具体规律，即速度函数,v,(z)的具体形式代入上述公式后，才能找出地震波射线和等时线的具体形状。,2 速度规律为 时射线和等时线的具体形式,我国各探区,根据对速度资料的综合分析，总结出速度随深度的变化规律大致是线性增加的，即,速度随深度的变化率是一个正常数,，也即,v,(z)可表示为：,v,0,是在地面（z=0处）的速度值，,是速度随深度的相对变化率,，即速度随深度的变化率同,v,0,之比。,在勘探,古潜山,过程中，由于有些地区第三系地层埋藏比较深，因而用,速度随深度线性增加的规律是不合适,的,，,这时,应当用一种速度随深度增加较缓慢的函数关系来表示,。因此又提出了如下的公式,我国各探区根据对速度资料的综合分析，总结出速度随深度的变化规,下面讨论在 的条件下，射线和等时线的方程以及它们的,几何形状,。,（1）射线方程及其形状,下面讨论在 的条件下，射线和等时线的,这就是在速度随深度线性增加的情况下，地震波射线的方程式,。为了能更清楚地看出射线的几何形状，可以对(1-5-8)式进行适当的变换，使它变为标准形式的曲线方程。射线参数改用,0,表示，变换后的结果是：,地震波运动学5连续介质透过波时距曲线课件,实际上，为了在,x,z平面中画出射线，可以这样进行，,在z轴的负方向作一条与O,x,平行,、相距O,x,为1/的直线AB，在AB上取任一点,x,1,为圆心,x,1,O为半径作一圆弧，就得到一条射线。,用同样方法，以,x,2,、,x,3,，圆心，可以作出一系列的射线。,实际上，为了在xz平面中画出射线，可以这样进行，在z轴的负,（,2）等时线方程及其形状,等时线参数方程为：,把 的具体速度规律代入上两式后，得到两个积分，前一个已算出(见l-5-8式)，后一个形式如下：,（2）等时线方程及其形状等时线参数方程为：,地震波运动学5连续介质透过波时距曲线课件,3,连续介质情况下的“直达波”(回折波),当速度随深度线性增加时，地震波的,射线是圆弧,。,如果在地面上观测，可以接收到一种波，它和均匀介质中的直达波相似：都是从震源出发,没有遇到界面，直接传到地面各观测点的；,但是，它和均匀介质中的直达波又有不同，波不是从震源出发沿直线传到地面各观测点的，而是沿着一条,圆弧形,的射线，先向下到达某一深度后又向上拐回地面，到达观测点。,根据这一特点，把这种,“直达波”,称为,回折波,。,3 连续介质情况下的“直达波”(回折波)当速度随深度线性增,回折波的每条射线都有自己的最大穿透深度z,max,，到达这一深度之后开始向上拐。,一条射线的最大穿透深度z,max,，等于该射线圆弧的半径减去 1/,。,回折波的每条射线都有自己的最大穿透深度zmax，到达这一深度,前面推导反射波和折射波的时距曲线方程时，都是从分析波的,射线路径,入手，找出传播路径长度与已知介质参数之间的关系。,在讨论,连续介质,中波的传播时，这样做比较麻烦，而改用,另一种思路,就比较方便。,如果已经有了等时线在,x,z平面内的方程，就可以由等时线方程导出时距曲线方程。,因为一族等时线与地面的交点的坐标(,x,)同各条等时线的时间值(,t,)之间的关系，就是时距曲线方程的z,x,关系。,前面推导反射波和折射波的时距曲线方程时，都是从分析波的射线路,回折波时距曲线方程可以用下面步骤导出：,回折波时距曲线方程可以用下面步骤导出：,当给定,v,(z),v,0,(1+,z)中,v,0,1880m/s，,0.00026/m时，利用(1-5-16)计算出回折波时距曲线数据列于表。它的形状如图所示。,它是一条向下弯的曲线，在,x,不太大时，它同速度等于,v,0,的均匀介质中的直达波时距曲线(直线)是基本上重合的。,当给定v(z)v0(1+z)中v01880m/s，,4,覆盖层为连续介质时的反射波,设在z=H处有一界面，上部是连续介质，其速度为,v,(z)=,v,0,(1+,z)，下面是速度值为,v,2,的均匀介质，在这个界面上就可能形成反射波。,4 覆盖层为连续介质时的反射波设在z=H处有一界面，上部是连,前面已经指出，,连续介质,中每条射线都有一个最大穿透深度z,max,。在全部射线中，有一条射线的,z,max,H,。最大穿透深度,z,max,H,的那些射线在未到达最大穿透深度时就遇到分界面，并发生反射，,形成反射波,。,由此可见，在连续介质下部存在一个分界面时，只能,在OA地段,(,A点是z,max,=H的射线出射到地面的点,)，,接收到回折波和反射波,。,前面已经指出，连续介质中每条射线都有一个最大穿透深度zmax,可以把等时线方程理解为在地下任一点波的到达时间,t,与该点坐标(,x,，z)之间的关系。,如果地下有一个水平界面，深度为H，那么把z=H代入等时线方程，就可得到在界面上各点波的到达时间,t,与这些点的,x,坐标的关系。,水平界面反射波的入射线与反射线是对称的。因此，把波到达界面上各点的时间,t,乘2，把各入射点的,x,坐标乘2，最终得出的,t,与,x,的关系就是反射波时距曲线方程了。,设反射波时间为,t,，地面接收点坐标为,x,，则：,t,=2,t,t,=0.5,t,；,x,=2,x,x,=0.5,x,把它们代入(1-5-15)式，并令式中z=H有：,可以把等时线方程理解为在地下任一点波的到达时间t与该点坐标(,由(1-5-17)式所表示的时距曲线也,不是一条双曲线,。,我们可以用类似于讨论水平层状介质情况下反射波时距曲线性质的办法对它进行研究。,设,v,(z)=,v,0,(1+,z)，,v,0,=1880m/s，=0.00026/m，H=2000m。利用(1-5-17)式计算出反射波时距曲线的数据表，画出时距曲线的具体形状。,由(1-5-17)式所表示的时距曲线也不是一条双曲线。,为了分析这条时距曲线是否可以在一定条件下近似看成双曲线，也用具有平均速度为,v,av,(H=2000)、厚度H=2000m的均匀介质来代替这组连续介质，并计算这种情况下的反射波时距曲线。,连续介质的平均速度的计算公式是：,为了分析这条时距曲线是否可以在一定条件下近似看成双曲线，也用,代入具体数据计算，得：,覆盖层为连续介质时的反射波时距曲线也很接近于双曲线。它是以,t,轴对称，在,x,=0处有极小值,。,反射波时距曲线与回折波时距曲线的关系是：当满足式(1-5-20)时，它们两者相切。,代入具体数据计算，得：,强调说明：,我们讨论的反射波是“覆盖介质为连续介质时的反射波”。如图所示，界面R上部是速度连续变化的介质，在R界面上速度是“突变的”，即,v,2,v,(H)。,注意!,我们不是讨论“在一个速度连续变化的层内地震波的反射问题”。,区别：,“覆盖介质为连续介质时的反射波”,与“,在一个速度连续变化的层内地震波的反射”,。,为了把这两种情况区别开，在下图上有三个地层：第I层速度是常数,v,1,，第层速度也是常数,v,2,，但,II层的速度是连续变化,的：从z=H,1,处的,v,1,变到z=H,2,处的,v,(z)=,v,2,。,如果要讨论地震波从第I层入射到第II层时，在第II层会不会发生反射或透射?反射和透射的具体规律如何?这就是“在一个速度连续变化的层内地震波的反射问题，”这种速度连续变化的层又称为“,过渡层,”。,强调说明：我们讨论的反射波是“覆盖介质为连续介质时的反射波”,下一讲内容：,折射波运动学,下一讲内容：折射波运动学,