固体光学-晶体光学4

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,晶体光学（四）,第一部分：单轴晶体的相位匹配,1、单轴晶体角度相位匹配的方式,2、有效倍频系数；,3、影响相位匹配的因素和最优匹配；,1,晶体光学,第八讲：光学混频和参量振荡,1、复习：相位匹配；,2、三波混频效应；,3、光学参量放大和振荡；,4、光学参量振荡器实验系统；,5、非线性光学材料简介,2,角度位相匹配,角度位相匹配就是控制光波在晶体中其一特定方向,(,，,),上传播，该方向应满足相位匹配条件。利用折射率面的色散可以很方便的找到这个特定方向。画出了负单轴晶体的基频光折射率面,(,实线,),和相倍频光折射率面,(,虚线,),。其中倍频的,e,光面与基频的,o,光面相交于,M,点。显然,OM,方向就是满足位相匹配方向,.,一、单轴晶体相位匹配方式,3,PM方向与光轴夹角,m,称为位相匹配角。对于单轴晶体以PM为母线绕z轴转360,o,可构成圆锥面，该圆锥面上任一条母线方向都满足位相匹配条件(如图所示)。,4,1、第,I,类平行式：,指相互作用的两个基频光都是e光或都是o光，耦合成倍频O光或e光。根据单轴晶的正、负光性具体耦合情况有：,(1)负单轴晶第I类位相匹配oo-e方式。,倍频极化场为,5,负单轴晶体折射率表面相位匹配oo-e,n,o,(,),n,e,(2,),6,7,可解得位相匹配角,m,为,(2) 正单轴晶第I类位相匹配ee-o方式。,其匹配条件,倍频极化场为,8,正单轴晶体折射率表面相位匹配ee-o,n,e,(,),n,o,(2,),9,可解得位相匹配角,m,为,2、第,II,类正交式：,指相互作用的两个基颁光分别是o光和e光耦合成倍颇o光(或e光)，具体耦合情况有：,(1)负单轴晶第,II,类位相匹配,eo-e,方式,其位相匹配条件,10,n,o,(,),n,e,(2,),负单轴晶第II类位相匹配eo-e方式,11,12,倍频极化场为,(2)正单轴晶第,II,类位相匹配,oe-o,方式,其位相匹配条件,13,正单轴晶体折射率表面相位匹配oe-o,n,e,(,),n,o,(2,),14,二、三波混频效应,两个频率不同的单色光(,1和,2)同时入射到非线性光学介质中产生和频或差频效应(,3=1+2,)，统称为三波混频。,为了实现混频过程的有效转换，也必须满足光量子系统的能量守恒及动量守恒定律，从而满足如下关系,：,15,三波混频的位相匹配条件。它适合于一般的二次非线性过程的位相匹配条件，如果,1=2=,，就变成倍频过程的位相匹配条件，或变为光整流。,单轴晶体的三波混频位相匹配方式和条件与倍频过程大致相同。以和颇为例，假设,3,=,1,+,2,， ,3,2,1,，,并且,1,至,3,的频率范围内折射率具有正常色散、则位相匹配方式和条件如下表：,16,17,单轴晶混频效应的位相匹配角,m,可由不同的位相匹配方式及其条件求出。例如，对负单轴晶体的oo-e匹配方式,在和频效应的两入射光中至少有一束是强相干光(激光)。若,1,为一束强激光(称为泵浦光)，,2是一个微弱的有待检测的光讯号，,12，,则将,1+2=3,过程称为频率上转换。它可将远红外光向上变频至可见光乃至紫外光波段。同样，参与差颇过程的,1和,2均为激光光束，,3为亚毫米波或远红外光时,1-2=3,的差频过程称为频率下转换。,总之，利用这两种效应可以扩展相干辐射的覆盖范围；还可将待测的中远红外传号转换到可见光区域，以便观察与测量。,18,在差频过程中除了产生,p,-,s,=,i,的差频,i,新光波外，原入射光波中的非泵浦光(即,s,光远低于泵浦光,p,的弱信号光)在全部差频过程中其强度不但没减小，反而随着差频,i,光波起增大。,因此，在讨论,s,信号光波的变化规律时，可认为差频过程是对非泵浦入射光的光放大过程。习惯上把这种光放大过程称为光参量放大。,三、光学参量放大与振荡,i,称为空载频率.,19,光参量放大过程需要满足如下位相匹配条件,在光参量放大过程中，参量转换效率是很低的。为了得到较强的信号光，可把非线性光学介质置于光学谐振腔内，使,s,光波与,i,光波不断从泵浦光吸收能量而产生增益。当增益一旦超过腔体损耗(阂值)时便产生了振荡。这就是光学参量振荡。当增益达到振荡阈值或者说当泵浦光强超过一定,阈值时，才有可能在谐振腔内形成持续的光参量振荡。,20,光参量放大与振荡示意图,(a)参量降频变换,(b)参量振荡器,21,四、光学参量振荡器实验系统,实际的光学参量振荡器系统，一般由如下几个部分组成。(1)非线性晶体要求它们具有良好的光学透过率较大的二次非线性极化系数，折射率随外界工作条件的变化易于控制，以便实现可调谐高效率的参量振荡。,(2)泵浦光源为产生光学参量振荡，必须有波长短于振荡光而功率较强的激光辐射作泵浦光源。,(3)光学谐振腔-可根据要求和实验条件之不同，而分别采用平行平面腔、平凹、双凹或凹凸稳定腔等形式；组成谐振腔的两个反射镜应该在参量振荡频率内有足够高反射率，而对入射泵浦光则具有适当的透过率。,(4)位相配相和调谐装置-当采用诸如LiNbO3这类晶体作工作物质时，为实现位相匹配可使泵浦光取非常光方式入射，而参振光束则为寻常光。,22,光学参量振荡器装置原理图,(a) 利用激光器输出之二次谐波辐射作泵浦光,而采用温度调谐的装置；图(b)利用激光器本身的,激光输出作泵浦光而采用的角度调谐的装置。,23,改变振荡频率的调谐方式有；,温度调谐：泵浦光垂直于晶体光轴方向入射，改变晶体温度，可以相应地改变振荡颇率。此时,s,和,i,两频率的振荡光束在空间不分离。,角度调谐：当晶体温度保持一定时，改变晶体光轴相对于泵浦光的入射角度，同样可改变振荡频率。此时,p、 s,和,i,三种频率的振荡光束在空间上可能出现分离。,外场调谐：对非线性晶体施加外加直流电场或磁场，利用晶体的电光效应或磁光效应使其折射率发生改变，同样可以达到可调谐振荡的目的。,24,五、非线性光学材料简介,作为优质的倍频、混频和光参量放大与振荡的非线性光学材料应满足如下要求：,(1)有较大的二次非线性光学系数；,(2)在工作波长(或波段)有较高的透明度；,(3)在工作波长(或波段)能实现位相匹配，最好能实现最优位相匹配；,(4)有较高的光损伤阈值；,(5)容易获得大尺寸和光学均匀性好的晶体；,(6)硬度大，物理化学性能稳定不易潮解，便于加工等。,25,为了获得较好的倍频和混频效果，除了前面介绍的如何实现最优匹配等因素外，非线性学材料的质量是一个关键因素。人们为寻求高质量的非线性光学晶体作了大量的工作，已发现具有非线性光学效应的晶体有上千种，但是具有实际应用价值的或有一定应用前景的仅有三十种。其原因主要是对非线性光学晶体的要求相当苛刻。,实际上全面符合上述要求的晶体几乎没有，因此在选择材料时根据需要，权衡利弊。采用适当的晶体。附表I-l0列出了目前应用比较广泛的一些非线性晶体。,26,27,28,29,有关非线性光学效应几方面比较成熟的应用、发展前景及学术意义：,(1)利用倍频和混频效应、可调谐光参量振荡以及受激散射等效应可产生强相干光辐射，开创了产生新的激光辐射光源的物理途径。它在许多实际工程技术中得到了较成熟的应用，人们正在利用这种途径来填补各类激光器件发射激光波长的空白光谱区。例如：, 在光通讯技术中的应用。由于激光技术的出现，通过非线性光学效应获得的相干光的频带极其宽广，使其在通讯技术中由原来的微波电缆同时传送几十万路，到现在利用激光通讯的光缆可同时传送数百万路电话或几千万套电视节目，解决了无线电通讯的容量小、频带过分拥挤的难题。,30,频率上转换效应在红外外差式探测器上的应用。红外接收是不可见的低频信号(,s,)和另一束可见的强激光(,p,)通过在晶体中混频，使红外信号频率上转到可见光频率，再经过光放大等过程实现了对红外信号的观察和探测。目前用此效应的红外探测器已得到普遍的应用。,(2)非线性光学的研究成果为光信息处理提供了新的方法和新的技术。,例如，一些染料在高功率激光束通过时发生自感透明效应已被用来设计时间很短的“光开关”。使用这种Q开关的激光器的输出功率可提高23个数量级。又如，光学双稳态效应的激光感应折射率变化用于信息存贮以及制成双稳态元件(双稳态光学开关、光学“三极管”放大元件、光学记亿元件等)；光学相位共扼效应用于波面畸变补偿等等。目前有些成果已得到实际应用。对非线性光学的深入研究，为集成光学、纤维光学、光学逻辑回路与光学计算机技术的发展提供了有关光信息处理与控制的新方法和新技术。,31,(3)非线性光学研究的学术价值及其深远的理论意义。,通过强光与物质相互作用的研究，可以获得有关物质的组成、结构、状态、能量耦合及转移、各种内部变化动力学过程的重要信息。这些信息可在不同程度上分别反映出物质的光学、电学、磁学、声学、力学、热学、化学、生物学等方面特性。利用强激光的作用，可以研究相变、超导、元激发、液晶、表面物理、高温等离子体等方面的问题；还可以使物质按人们所希望的方式发生各种变化，如加热、致冷、压缩、冲击、熔化、汽化、膨胀、同性素分离、光聚合、可控化学反应等。,32,强光光学(即非线性光学)本身就是物理学基础理论的发展。到目前为止虽然强光光学的发展尚未导致与近代物理学两大支柱(相对论和量子力学)不相符合或抵触之处，但并不排除这门学科在今后进一步的发展中会对已有的理论基础产生新的冲击的可能性。例如，目前在处理光与物质作用的量子力学或量子电动力学理论中，仍然是基于入射光对原子的作用是弱微扰这样一种前提，而采用数学上的微扰近似加以处理。如果说这种近似处理对弱光作用是基本适合的话，那么它对强光和超强光作用是否仍然适用?这显然是一个问题。又例如，在强脉冲激光的自聚焦效应和自感透明效应中曾发现运动的焦点的超光速运动和增益介质中自透明脉冲的超光速运动。对这些新问题进行深入研究，有助于加深对狭义相对论已有结论的认识和理解。目前，关于利用激光检测横向多L勒效应，探测引力波、加速粒子，研究真空中光子散射、天体黑洞，验证广义相对论效应等可能的讨论性和探索性工作正在进行之中。,33,作业题：,1、说明非线性光学效应和传统光学效应的主要区别。,2、什么是二次极化波?什么是二次谐波?二次谐波是怎样产 生的?,3、什么叫位相匹配？从原理出发说明不满足位相匹配条件、非线性极化的光学效应就不可能在晶体中稳定地产生?,4、单轴晶的位相匹配方式有哪几种? 写出第1类匹配方式和倍频极化场的矢量式及匹配条件，并用折射率面画出第I类匹配正、负单轴晶的匹配方式。,5、一参量振荡器,1,1um，,2,1um，,3o5Fm。如果其中有两个e光和一个o光，那么在信号、空闲和泵浦光中你将怎样选择? 试分析位相匹配条件。,34,晶体光学(四),第二部分：光学混频和参量振荡,1、三波混频效应；,2、光学参量放大和振荡；,3、光学参量振荡器实验系统；,4、非线性光学材料简介,35,一、有效倍频系数,单轴晶体的位相匹配方向虽然只由,m,决定，与方位角,无关，但,仍可影响倍频光的极化强度。,称为有效倍频系数,假设基频光的波法线方向(k/PM)与光轴x3夹角为,，方位角为,，,则基濒o光的电矢量E,o,(,)在x,1,x,2,平面内，且垂直于x3和PM决定的平面方向振动；而基频e光的电矢量E,e,(,)在x3和PM所在的平面内垂直于PM方向振动。由图知，基频光的光波电场分量为:,36,37,由于倍频光的波法线方向仍为PM方向，因此倍频o光平行基频o光，倍频e光平行基频e光)。各基频光电场分量将以不同的匹配方式耦合成倍频极化场。,38,1、对于负单轴晶的第I类位相匹配oo-e方式,39,2、对于正单轴晶的第I类位相匹配ee-o方式,40,3、对于负单轴晶的第II类位相匹配eo-e方式,41,4、对于正单轴晶的第II类位相匹配oe-o方式,42,考虑到倍频极化强度P(2,)是其相应各分量合成结果:,因为,a,i,b,j,b,k,和,b,i,a,j,b,k,矩阵形式相同记为：,因为,b,i,a,j,a,k,和,a,i,a,j,b,k,矩阵形式相同记为,43,5、负单轴晶体KDP(,4,2m)晶类oo-e时F2的计算：,44,F,2,由最大值。,6、负单轴晶体KDP(,4,2m)晶类第二类相位匹配时F1的计算：,45,46,47,根据表可得出许多有意义的结果。例如，622晶类和422晶类的F函数全部为零，说明这两种晶类不会产生倍频效应；晶类5mm，6，4mm仅有F,2,0,，说明该晶类的负光性晶体只能实现第1类位相匹配，而正光性晶体只能实现第II类位相匹配。,48,二、影响相位匹配的因素和最优匹配；,1、倍频作用长度,在小信号系统允许忽略基频光强因SHG(二次谐波)而衰减,的情况下。倍频光强与,k,的关系为:,49,基频光在介质中不同小区域内诱发的倍颇极化场而辐射的倍频光强度I(2,)将是沿,l,方向呈周期性变化。,式中,o为真空中的波长。,l,c,的物理意义为：当基颇光射入晶体后，每经过,l,c,的距离时，倍频光强就会出现一次最大值。,50,即在位相匹配条件满足时，如果入射基频光强度和有效倍颇系数一定则倍频光强度与基频光在晶体中的穿透深度,l,2,成正比。因此,l,SHG,大体上反应了倍频技术中使用的晶体在位相匹配方向应取的长度，称为倍频作用长度。,51,2、光孔效应限制,52,图画出了负单轴晶体第I类位相匹配oo-e方式的基频o光与倍频e光分离的原理。这种由于基频光束与倍频光束分离而限制倍频光束强度进一步增加的现象称为光孔效应。,l,a,称为最大作用长度(或光孔效应长度)。,53,当基频光沿晶体主轴(除光轴)方向垂直入射倍频晶体界面上,在晶体中传播的基频o光和倍频e光不分离。,3、发散光束对相位匹配的影响,实际光束有一定的发散度或由于定向不准等因素使入射的基频光波矢k偏离PM方向,角、产生,k0,引起位相失配，给倍频过程带来不利影响。,54,55,发散角造成的失配最小，,4、最优相位匹配,根据讨论，把位相匹配角,m,90,o,的位相匹配称为最优位相匹配，或称非临界位相匹配(NCPM)。这就是说，束基频激光在垂直光轴方向正交入射到单轴晶体的界面，在该倍频晶体中没有光孔效应的影响；对发散度不大的入射基频光也能得到充分的利用，即消除离散效应。从而获得较强的倍频光。,如何实现90,o,位相匹配? 对于单物晶第I类位相匹配来说就是在,m,90,o,附近设法使 目前，通常采用两种方法。一种是利用晶体的热光效应，通过改变晶体温度。另种是利用晶体的电光效应，即通过对晶体施加直流电场改变晶体的折射率的力怯。,End!,56,