通信电路第五章课件

.概述概述.非线性元器件频率变换特性的分析方法非线性元器件频率变换特性的分析方法.频率变换电路的特点与非线性失真分析频率变换电路的特点与非线性失真分析.章末小结章末小结第第5章章 频率变换电路的特点及分析方法频率变换电路的特点及分析方法15.1概述概述n本书第2章与第3章分别介绍的小信号放大电路与功率放大电路均为线性放大电路线性放大电路。n线性放大电路线性放大电路的特点是其输出信号与输入信号具有某种特定的线性关系。q从时域上讲从时域上讲,输出信号波形与输入信号波形相同,只是在幅度上进行了放大；q从频域上讲从频域上讲,输出信号的频率分量与输入信号的频率分量相同。2n然而,在通信系统和其它一些电子设备中,需要一些能实现频率变换电路频率变换电路。q特点是其输出信号的频谱中产生了一些输入信号频谱中没有的频率分量,即发生了频率分量的变换,故称为频率变换电路。q比如：调幅电路，检波电路，调频电路等等3n频率变换电路属于非线性电路非线性电路,其频率变换功能应由非线性元器件非线性元器件产生。n在高频电子线路里,常用的非线性元器件有q非线性电阻性电阻性元器件q非线性电容性电容性元器件4n非线性电阻性非线性电阻性元器件q电压电流平面上具有非线性的伏安特性非线性的伏安特性。q如不考虑晶体管的电抗效应,它的输入特性、转移特性和输出特性均具有非线性的伏安特性,所以晶晶体管体管可视为非线性电阻性器件。n非线性电容性非线性电容性元器件q电荷电压平面上具有非线性的库伏特性非线性的库伏特性。q如第4章介绍的变容二极管变容二极管就是一种常用的非线性电容性器件。5n虽然在线性放大电路里也使用了晶体管这一非线性器件,但是必须采取一些措施来尽量避免或消除它的非线性效应或频率变换效应。q例如,使小信号放大电路工作在晶体管非线性特性中的线性范围内q在丙类谐振功放中利用选频网络取出输入信号中才有的有用频率分量而滤除其它无用的频率分量。n本章以晶体二极管伏安特性晶体二极管伏安特性为例,介绍了非线性元器件频率变换特性的几种分析方法65.2 非线性元器件频率变换特性的分析方法非线性元器件频率变换特性的分析方法本节以晶体二极管(PN结)伏安特性为例进行讨论。晶体二极管的非线性伏安特性通常可用三种函数来近似表示：指数函数、折线函数、幂级数指数函数、折线函数、幂级数5.2.1指数函数分析法指数函数分析法 晶体二极管的正向伏安特性可用指数函数描述为:(5.2.1)其中,Is是反向饱和电流，热电压UT26 mV(当T=300K时)。7图 5.2.1 晶体二极管的伏安特性 在输入电压u较小时，式(5.2.1)与二极管实际特性是吻合的，但当u增大时，有较大的误差。指数函数分析法仅适用指数函数分析法仅适用于小信号工作状态下的于小信号工作状态下的二极管特性分析。二极管特性分析。8 根据指数函数的幂级数展开式指数函数的幂级数展开式，有若u=UQ+Uscosst,由式(5.2.1)可得到:9 利用三角函数公式将上式展开后,可以看到,输入电压中虽然仅有直流和s分量,但在输出电流中除了直流和s分量外,还出现了新的频率分量,这就是s的二次及以上各次谐波分量。输出电流的频率分量可表示为：o=ns n=0,1,2,(5.2.3)由于指数函数是一种超越函数,所以这种方法又称为超超越函数分析法越函数分析法。超越函数超越函数：自变量之间的关系不能用有限次加、减、乘、除、乘方、开方 运算表示的函数。如指数函数、对数函数、三角函数和反三角函数等都是超越函数。105.2.2折线函数分析法折线函数分析法 当当输输入入电电压压较较大大时时,晶晶体体二二极极管管的的伏伏安安特特性性可可用用两两段段折折线线来逼近来逼近,由图5.2.1可以证实这一点。由于晶体三极管的转移特性与晶体二极管的伏安特性有相似的非线性特性,所以第3章第3.2节利用折线法对大信号工作状态下集电极电流进行了分析。iC=IC0+Ic1mcost+Ic2mcos(2t)+Icnmcos(nt)+(3.2.11)由分析结果可知,当输入电压为直流偏压上迭加单频余弦波时,集电极电流中的频率分量与式集电极电流中的频率分量与式(5.2.3)相同相同。115.2.3幂级数分析法幂级数分析法 假设晶体二极管的非线性伏安特性可用某一个函数i=f(u)表示。此函数表示的是一条连续曲线。如如果果在在自自变变量量u的的某某一一点点处处(例例如如静静态态工工作作点点UQ)存存在在各各阶阶导数导数,则电流则电流i可以在该点附近展开为泰勒级数可以在该点附近展开为泰勒级数:12式中n=0,1,2,3,当输入电压13 可见输出电流中出现的频率分量与式可见输出电流中出现的频率分量与式(5.2.3)相同相同。显然,展开的泰勒级数必须满足收敛条件。综上所述,非线性元器件的特性分析是建立在函数逼近的基础之上。当工作信号大小不同时,适用的函数可能不同,但与实际特性之间的误差都必须在工程所允许的范围之内。14例例 5.1 已知结型场效应管的转移特性可用平方律函数表示，分析它的频率变换特性。其中：饱和漏电流夹断电压15解：设输入电压其中UG是栅极直流偏压，则输出电流为 可见,输出电流中除了直流和s这两个输入信号频率分量之外,只产生了一个新的2s频率分量。16 例例 5.2 知变容二极管结电容Cj与两端电压u的非线性关系如图例5.2.2所示,分析流经变容二极管的电流i与u之间的频率变换关系,并与线性电容器进行比较。图5.2.2例 5.2图 17 解解：流经电容性元器件的电流i与其两端的电压u和存贮的电荷q具有以下的关系式:（5.2.5）对于线性电容器,它的库伏特性在q-u平面上是一条直线,故电容量C是一常数。由式(5.2.5)可知,除了无直流分量之外,i中的频率分量与u中的频率分量应该相同。所以线线性性电电容容器器无频率变换功能无频率变换功能。18n对于变容二极管,它的库伏特性不仅是一条曲线,而且它的法伏特性在C-u平面上也是一条曲线,其表达式如第4章(4.5.1)式所示。(4.5.1)19 由图5.2.2可见,当u=UQ+Uscosst时,结电容Cj是一个周期性的略为失真的余弦函数,故可展开为傅里叶级数傅里叶级数其中20将此式和u的表达式一起代入式(5.2.5),可以求得展开后可知i中的频率分量为o=ns,n=0,1,2,3,所以变容所以变容二极管有频率变换功能二极管有频率变换功能。21例例5.3 已知晶体管基极输入电压为uBE=UQ+u1+u2,其中u1=Um1cos1t,u2=Um2cos2t,求晶体管集电极输出电流中的频率分量。解解：这道题实际上是分析在直流偏压上迭加两个不同频率输入交流信号时的频率变换情况。设晶体管转移特性为iC=f(uBE),用幂级数分析法将其在UQ处展开为22 iC=a0+a1(u1+u2)+a2(u1+u2)2+an(u1+u2)n+将u1=Um1cos1t,u2=Um2cos2t代入上式,然后对各项进行三角函数变换,则可以求得iC中频率分量的表达式 o=|p1q2|p、q=0,1,2,(5.2.6)所以,输输出出信信号号频频率率是是两两个个不不同同输输入入信信号号频频率率各各次次谐谐波波的各种不同组合的各种不同组合,包含有直流分量包含有直流分量。设晶体管转移特性为iC=f(uBE),用幂级数分析法将其在UQ处展开为其中235.3 频率变换电路的要求与实现方法频率变换电路的要求与实现方法n5.3.1 频率变换电路的分类与要求频率变换电路的分类与要求n频率变换电路可分为两大类,即q线性频率变换电路(不改变频谱结构)q非线性频率变换电路。24n线性频率变换电路线性频率变换电路或者要求输出信号频率o应该是输入信号频率s的某个固定倍数,即o=Nsq(如倍频电路),n或者要求输出信号频率o应该是两个输入信号频率1和2的和频或差频,即o=12q(如调幅电路、检波电路和混频电路)。n这些电路的特点是输出信号频谱与输入信号频谱有简单的线性关系,或者说,输出信号频谱只是输入信号频谱在频率轴上的搬移,故又被称为频谱搬移电路频谱搬移电路。25n非线性频率变换电路非线性频率变换电路的特点是输出信号频谱和输入信号频谱不再是简单的线性关系,也不是频谱的搬移,而是产生了某种非线性变换,如q调频电路q鉴频电路26n晶体管是频率变换电路里常用的非线性器件。由例5.3的分析可知,当两个交流信号迭加输入时,晶体管输出电流里含有输入信号频率的无穷多个组合分量。n而在调幅、检波、混频电路中,要求输出信号频率只是输入信号频率的和频或差频输入信号频率的和频或差频,因此,必须采取措施减少输出信号中大多数无用的组合频率分量。常用措施有以下几条:27n 采用具有平方律特性的场效应管代替晶体管采用具有平方律特性的场效应管代替晶体管。q由例5.1可知,当输入是单频信号时,场效应管的输出频谱中无二次以上的谐波分量。如果输入信号包含两个频率分量1和2,可以推知输出信号频谱中将只有直流,1,2,12,21和22 几个分量。n 采用多个晶体管组成平衡电路采用多个晶体管组成平衡电路,抵消一部分无用组抵消一部分无用组合频率分量合频率分量。后面有例题将具体介绍有关电路。28n 使晶体管工作在线性时变状态或开关状态使晶体管工作在线性时变状态或开关状态,可以大量减少无用的组合频率分量。n 采用滤波器来滤除不需要的频率分量采用滤波器来滤除不需要的频率分量。q实际上,滤波器已成为频率变换电路中不可缺少的组成部分。在以后章节介绍的各种频率变换电路里,我们将会看到各种不同类型滤波器所起的重要作用。295.3.2线性时变工作状态线性时变工作状态 由例5.3可以看到,若两个不同频率的交流信号同时输入,晶体管输出信号的频谱是由式(5.2.6)决定的众多组合分量。如果其中一个交流信号的振幅远远小于另一个交流信号的振幅,即u2u1,那么又会产生什么结果呢?如如果果u2u1,则则可可以以认认为为晶晶体体管管的的工工作作状状态态主主要要由由UQ与与u1决决定定,若在交变工作点(UQ+u1)处将输出电流iC展开为幂级数,可以得到：30其中31 因因为为u2很很小小,故故可可以以忽忽略略u2的的二二次次及及以以上上各各次次谐谐波波分分量量,由此简化为:iCf(UQ+u1)+f(UQ+u1)u2=I0(t)+g(t)u2 (5.3.1)其中I0(t)=f(UQ+u1),g(t)=f(UQ+u1)32 由式(5.3.1)可知,I0(t)与与g(t)均均是是与与u2无无关关的的参参数数,故iC与u2可看成一种线性关系 但但是是I0(t)与与g(t)又又是是随随时时间间变变化化的的,所以将这种工作状态称为线性时变工作状态。此时，I0（t）与g(t)的曲线图如图5.3.1所示。I0(t)与g(t)分别是u2=0时的电电流流值值和电电流流对对于于电电压压的的变变化化率率(电电导导),而且它们均随时间变化(因为它们均随u1变化,而u1又随时间(t)变化),所以分别被称为时变静态电流时变静态电流与时变电导时变电导。由于此处g(t)是指晶体管输出电流iC(t)对于输入电压uBE(t)的变化率,故又称为时变跨导时变跨导。33图 5.3.1 线性时变工作状态时I0(t)与g(t)的波形34 若u1=Um1cos1t,u2=Um2cos 2t,由图5.3.1可以看出,在周期性电压UQ+Um1cos1t 作用下,g(t)也是周期性变化的,所以可展开为傅里叶级数傅里叶级数：(5.3.2)其中35 同样,I0(t)也可以展开为傅里叶级数傅里叶级数:将式(5.3.2)及(5.3.3)代入式(5.3.1),可求得：由上式可以看出,iC中中含含有有直直流流分分量量,1的的各各次次谐谐波波分分量量以及以及|n12|分量分量(n=0,1,2,)。与式与式(5.2.6)比较比较,减少了许多组合频率分量减少了许多组合频率分量。(5.3.4)(5.3.3)36图 5.3.2 工作于开关状态时I0(t)与g(t)的波形 若若u1的的振振幅幅足足够够大大时时,晶晶体体管管的的转转移移特特性性可可采采用用两两段段折折线线表表示示,如 图 5.3.2所 示。设UQ=0,则晶体管半周导通半周截止,完全受u1的控制。这种工作状态称为开关工作状态,是线性时变工作状态的一种特例。在导通区,g(u)是一个常数gD,而g(t)是一个矩形脉冲序列。37 如果将图5.3.3所示幅幅值值为为1的单向周期方波定义为单向开关函数,它的傅里叶级数傅里叶级数展开式为：(5.3.5)图 5.3.3 单向开关函数 38 由于K1(1t)中包含直流分量和1的奇次谐波分量,所以上式iC中含有直直流流分分量量、1分分量量以以及及偶偶次次谐谐波波分分量量、2分分量量以以及及|(2n-1)12|分分量量(n=1,2,)。与式(5.3.4)比较,iC中的组合频率分量进一步减少,但有用的和频及差频|12|仍然存在。利用单向开关函数表达式,参照图5.3.2,此时的集电极电流(5.3.6)39 例例 5.4 在图5.3.4所示差分对管中,恒流源I0与控制电压u2是线性关系,有I0=A+Bu2,A、B均为常数,分析差分对管输出电流i=iC1-iC2中的频率分量。已知u1=Um1cos1t,u2=Um2cos2t。图5.3.4例5.4图40 解解：根据晶体三极管转移特性的指数函数表达式,当其工作在放大区时分别写出其中Ies是发射极反向饱和电流。因为41故同理可得42所以(5.3.7)43根据以上分析，差分电路输出电流可用双曲正切函数逼近,在本题中，可写成 其中双曲正切函数定义为 44图 5.3.5与u的关系 45 可见,此时输出电流中仅有此时输出电流中仅有1以及以及1，2的和频与差频的和频与差频。(5.3.8)令当当，有近似公式所以，当u1较小时46 当当x时时,趋近于周期性方波趋近于周期性方波,可近似用图5.3.6所示的双向开关函数K2(1t)表示:图 5.3.6 双向开关函数47所以,当u1较大时(Um1260 mV):i(A+BUm2cos2t)K2(1t)(5.3.9)(5.3.10)由于K2(1t)中仅有1的奇次谐波分量,所以此时输出电流中含含有有1的的奇奇次次谐谐波波分分量量以以及及|(2n-1)12|分分量量(n=1,2,3,)。485.4 章末小结章末小结n第6章与第7章将要介绍的调制、解调与混频电路是通信系统中的重要组成部分。n从频域的角度来看,它们都被称为频率变换电路,属于非线性电路范畴。n本章作为学习这两章的入门,介绍了以下基础知识:n(1)频率变换电路的输出能够产生输入信号中没有的频率变换电路的输出能够产生输入信号中没有的频率分量频率分量。n频率变换功能必须由非线性元器件实现频率变换功能必须由非线性元器件实现,n所以非线性元器件特性分析是频率变换电路分析的基础。49n(2)非线性元器件的特性分析建立在函数逼近非线性元器件的特性分析建立在函数逼近的基础上的基础上。q一般可采用超越函数(如指数函数、双曲函数等)、折线函数或幂级数来逼近。q但要注意工作信号大小不同或偏置电压不同时,适用的函数可能不一样。50 结束语当你尽了自己的最大努力时，失败也是伟大的，所以不要放弃，坚持就是正确的。When You Do Your Best,Failure Is Great,So DonT Give Up,Stick To The End谢谢大家荣幸这一路，与你同行ItS An Honor To Walk With You All The Way演讲人：XXXXXX 时 间：XX年XX月XX日