燃烧学气体燃料的燃烧ppt课件

第5章气体燃料的燃烧第5章气体燃料的燃烧1 1本章内容综述着火方式：自燃点燃着火机理热力着火连锁着火气体燃料和氧化剂混合状态预混气体燃烧半预混气体燃烧扩散燃烧燃烧状态层流燃烧湍流燃烧 小尺度湍流火焰小尺度湍流火焰 大尺度弱湍流火焰大尺度弱湍流火焰 大尺度大尺度强强湍流火焰湍流火焰工业火焰稳定性值班火焰钝体稳焰小股反向射流旋转射流受限射流本章内容综述着火方式：燃烧状态2 23.1预混可燃气体的着火和自混可燃气体的着火和自燃理燃理论 3.1预混可燃气体的着火和自燃理论 3 3一、自燃的分类自然界中燃料的着火可分为两种：自燃燃料自发地着火点燃依靠外热源强迫加热，使燃料着火自燃机理主要包括两种：热力着火反应物温度不断升高，反应加快，直到着火，可用Arrihenius定律和质量作用定律解释连锁着火活化粒子增值数大于销毁数，反应不断加快，分支链反应和直链反应一、自燃的分类自然界中燃料的着火可分为两种：4 4二、绝热条件下的自燃过程可燃气体混合物在反应过程中的释热率（产热率）可用下式表示式中：QI燃烧过程的释热率，kJ/(sm3)Q1单位摩尔数燃料的燃烧热，kJ/molv燃烧的化学反应速度，mol/(s m3)C反应物浓度，mol/m3t反应时间，s二、绝热条件下的自燃过程可燃气体混合物在反应过程中的释热率（5 5二、绝热条件下的自燃过程稳定条件下，QI=QII，即：二、绝热条件下的自燃过程稳定条件下，QI=QII，即：6 6二、绝热条件下的自燃过程对上式进行积分，得到：当T达到着火温度时，即可实现着火，自发着火，自燃。当燃料燃尽，即C=0时，燃烧产物温度达到理论燃烧温度Ta二、绝热条件下的自燃过程对上式进行积分，得到：当T达到着火温7 7二、绝热条件下的自燃过程可燃气体混合物在反应过程中的释热率（产热率）可用下式表示式中，Q1可燃气体混合物的热值，kJ/mol可燃气体吸收热量而升温，单位时间单位容积内吸收的热量为：kJ/m3skJ/m3s二、绝热条件下的自燃过程可燃气体混合物在反应过程中的释热率（8 8二、绝热条件下的自燃过程自燃过程中，反应物浓度、反应温度、反应速度和反应时间的关系可用下图表示：TvCtiti称为着火感应期，着火延迟期或着火诱导期二、绝热条件下的自燃过程自燃过程中，反应物浓度、反应温度、反9 9三、非绝热条件下的自燃过程自然界中不存在绝热过程，任何系统总是存在散热过程，在有散热的条件下，可以用谢谢苗苗苗苗诺诺夫非夫非夫非夫非稳态稳态着火理着火理着火理着火理论论揭示自燃的热力着火规律。单位时间、单位体积内释放的热量单位时间、单位容积内散热损失量式中：a放热系数S表面积V系统容积三、非绝热条件下的自燃过程自然界中不存在绝热过程，任何系统总1010三、非绝热条件下的自燃过程TQI释热率曲线TQII散热率曲线三、非绝热条件下的自燃过程TQI释热率曲线TQII散热率曲线1111三、非绝热条件下的自燃过程一般情况下，释热率曲线和散热率曲线有两个交点，A点和B点。A点稳定。当外界有微小扰动时，例如T，散热释热，T，回到A点;当T，散热释热，T，回到A点。B点不稳定。轻微扰动将使B点失去平衡。图中 c点为着火临界点 Tc为着火温度 T0c为自燃温度 T0cTc之间的时间为着火感应期TaTcTbABCT0cQT三、非绝热条件下的自燃过程一般情况下，释热率曲线和散热率曲线1212三、非绝热条件下的自燃过程c点是曲线qg与ql的切点，因此可得自燃的临界条件 三、非绝热条件下的自燃过程c点是曲线qg与ql的切点，因此可1313三、非绝热条件下的自燃过程三、非绝热条件下的自燃过程1414三、非绝热条件下的自燃过程按泰勒级数展开指数项 三、非绝热条件下的自燃过程按泰勒级数展开指数项 1515三、非绝热条件下的自燃过程假定预混气体为理想气体 三、非绝热条件下的自燃过程假定预混气体为理想气体 1616三、非绝热条件下的自燃过程图5-9 自燃条件下温度与压力的关系临界压力温度 一定压力下着火温度成分三、非绝热条件下的自燃过程图5-9 自燃条件下温度与压力的关1717四、影响着火的因素增加释热量QI增加燃料浓度增加燃料压力增加燃料发热量增加燃料活性释热率曲线左移，在相同温度下，燃料放热量增加，着火温度降低，着火温度降低，着火提前QTQIQIQIIQIICCT0cT0c四、影响着火的因素增加释热量QI释热率曲线左移，在相同温度下1818四、影响着火的因素环境温度环境温度升高，相当于散热曲线右移，散热率曲线与释热率曲线的焦点B降低，着火温度降低，着火提前QTQIQII1CT0cABT0bT0aT02T01T03QII2QII3四、影响着火的因素环境温度环境温度升高，相当于散热曲线右移，1919四、影响着火的因素比表面积和散热系数燃料粒径的大小燃烧区周围的散热条件燃料的比表面积越大，相当于散热面积越大，散热率增加，燃料着火条件变差，着火温度上升，着火推迟；散热系数越大，散热率越大，燃料着火条件变差，着火温度上升，着火推迟QII3TQIQII1CT0cAB1T0b1T0aT01QII2T0b2B2Q四、影响着火的因素比表面积和散热系数燃料的比表面积越大，相当2020五、着火延滞期 实际的燃烧设备，不仅要求燃料能稳定地燃烧，而且要求预混气体能及时地着火，因此了解可燃混合物的着火延滞期具有实际意义 着火延滞期就是可燃混合物从初始愠度T0上升到着火温度Tc所经历的时间 五、着火延滞期 实际的燃烧设备，不仅要求燃料能稳定地燃烧，而21215.2预混可燃气体的点燃理混可燃气体的点燃理论5.2预混可燃气体的点燃理论2222一、什么是点燃工程上是燃料着火的方式通常为点燃点燃点燃定义具有较高能量的外界热源接触可燃气体，依靠外界能源使部分预混可燃气体首先发生剧烈反应而着火，然后火焰传播到整个混合气中去，又称为强迫着火，强燃常用的外界热源炽热物体（石英球、铂球）小火焰（具有一定的温度和火焰厚度）电火花，工程上常用，控制电极距离一、什么是点燃工程上是燃料着火的方式通常为点燃2323二、点燃机理炽热物体对预混可燃气体的影响热球T预混可燃气体TwxTT-Tw之间温差带来的温升预混气燃烧带来的温升二、点燃机理炽热物体对预混可燃气体的影响热球预混可燃气体Tw2424二、点燃机理对于不可燃气体，当有炽热物体靠近时，只带来边界处温升，没有燃烧放热带来的温升对于可燃气体，当有炽热物体靠近时，既有温差带来的温升，又有燃烧带来的温升靠近壁面处，T=Tw，反应快，放热多，T高；远离壁面处，传热传热少，温升小少，温升小 温度低，燃温度低，燃烧烧反反应应慢，温升小慢，温升小二、点燃机理对于不可燃气体，当有炽热物体靠近时，只带来边界处2525二、点燃机理Tx可燃气体反应发热，但是dT/dx0，能够着火，反应速率大，温度升高TxTx二、点燃机理Tx可燃气体反应发热，但是dT/dx0，不能着2626三、热物体表面附近温度浓度分析热物体表面附近，预混气温度浓度分析条件稳定工况定义相对混度：f=c/r(预混气产物浓度/预混气密度）xTxdxfT三、热物体表面附近温度浓度分析热物体表面附近，预混气温度浓度2727三、热物体表面附近温度浓度分析假设：稳定状态下，微元体dx的传热与反应处于稳定状态此时，存在物物物物质质平衡平衡平衡平衡 GI=GII式中，GII散热量 GI化学反应量则三、热物体表面附近温度浓度分析假设：则2828三、热物体表面附近温度浓度分析同时，存在热热平衡平衡平衡平衡 QI=QII式中：QI单位距离导热量，主要是传导热 QII化学反应放热量整理后得到三、热物体表面附近温度浓度分析同时，存在热平衡整理后得到2929三、热物体表面附近温度浓度分析一般情况下，热扩散系数（导热系数）近似等于物质扩散系数，则：积分，并代入边界条件x=+，T=T0，f=f0同时考虑理论燃烧温度Ta与Q1的关系Q1C0=Cpr0(Ta-T0)得到三、热物体表面附近温度浓度分析一般情况下，热扩散系数（导热系3030三、热物体表面附近温度浓度分析代入积分式可见，点燃条件与下列因素有关：气体的物理性质（决定Ta）气体燃料的浓度（决定Ta）周围环境温度（决定T0）点燃物质能量（决定f）三、热物体表面附近温度浓度分析代入积分式可见，点燃条件与下列3131四、点燃热力理论在点燃临界状态下，可燃气体层中的温度和浓度分布应满足下述条件：四、点燃热力理论在点燃临界状态下，可燃气体层中的温度和浓度分3232四、点燃热力理论四、点燃热力理论3333四、点燃热力理论四、点燃热力理论3434四、点燃热力理论四、点燃热力理论3535四、点燃热力理论四、点燃热力理论3636四、点燃热力理论四、点燃热力理论3737五、可燃界限要使可燃混合物着火，不仅要求热源要有一定的温度水平，而且热源与可燃混合物的接触要保证有一定的时间。在一定的能源性质、形状及大小等条件下，使一定的可燃混合物发生着火所必须的能源与混合物的接触时间，称临界点燃时间tc。五、可燃界限要使可燃混合物着火，不仅要求热源要有一定的温度水3838五、可燃界限五、可燃界限3939六、影响可燃极限的因素 六、影响可燃极限的因素 4040六、影响可燃极限的因素2、流速的影响六、影响可燃极限的因素2、流速的影响4141六、影响可燃极限的因素3.可燃混合物初温的影响六、影响可燃极限的因素3.可燃混合物初温的影响4242六、影响可燃极限的因素4.掺入其它物质的影响六、影响可燃极限的因素4.掺入其它物质的影响43435.3层流火焰流火焰传播播 5.3层流火焰传播 4444一、层流燃烧的主要内容层流燃烧预混可燃气体与流速不高（层流状态）的火焰传播称为层流燃烧火焰传播可燃气体混合物的局部首先着火，着火部分向未燃部分传递热量和活性粒子，使之相继着火的过程称为火焰传播火焰传播速度沿火焰锋面的法向，火焰移动的速度称为火焰传播速度一、层流燃烧的主要内容层流燃烧4545二、层流火焰传播火焰锋面很薄，通常只有1mm到几mm厚层流火焰压力变化很小，可以认为是等压流动、燃烧过程层流火焰传播速度很低，un通常在1m/s以下生成物未燃物unv为平均化学反应速度F二、层流火焰传播火焰锋面很薄，通常只有1mm到几mm厚生成物4646二、层流火焰传播二、层流火焰传播4747二、层流火焰传播二、层流火焰传播4848三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论 三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论 4949三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论5050三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论5151三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论5252三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论5353三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论三、泽尔多维奇，弗兰克一卡门涅茨基和谢苗诺夫理论5454四、影响层流火焰传播速度的因素可燃混合气体初温unT01.52绝热火焰温度v e-E/RT影响很大而1/(Ta-T0)影响很小,v起决定性作用unT0CH4C2H4unTaCH4C2H4四、影响层流火焰传播速度的因素可燃混合气体初温unT0CH45555四、影响层流火焰传播速度的因素压力a1/p；r p；v pnun pn/2-1n反应级数，通常为12unaa=1化学当量比化学当量比在略小于1时，火焰传播速度最大unpr0unp四、影响层流火焰传播速度的因素压力unaa=1化学当量比un5656四、影响层流火焰传播速度的因素燃料性质烷烃含碳量越高，火焰传播速度越大烯烃和炔烃含碳量越高，火焰传播速度越小添加剂加入惰性气体后，火焰传播速度变小加入可燃物后，火焰传播速度变大unnc炔烃烯烃烷烃加惰性气体燃料量un加可燃物unCO+空气四、影响层流火焰传播速度的因素燃料性质添加剂unnc炔烃烯烃57575.4湍流火焰湍流火焰传播播5.4湍流火焰传播5858一、湍流火焰的分类实际燃烧过程中，气流速度都很高，多数处于湍流状态湍流火焰分类湍流火焰小尺度湍流火焰大尺度湍流火焰大尺度弱湍流火焰大尺度强湍流火焰一、湍流火焰的分类实际燃烧过程中，气流速度都很高，多数处于湍5959二、小尺度弱湍流火焰小尺度湍流火焰条件：流体微团的平均尺寸 层层流火焰流火焰面厚度面厚度d dn n特点：小尺度湍流火焰只是增小尺度湍流火焰只是增强强了物了物质质的的输输运特性，从而使运特性，从而使热热量和量和活性粒子的活性粒子的传输传输加速，而在其加速，而在其他方面没有什么影响他方面没有什么影响dndTF二、小尺度弱湍流火焰小尺度湍流火焰dndTF6060三、大尺度弱湍流火焰大尺度弱湍流火焰条件：流体微流体微团团的平均尺的平均尺寸寸 层层流火焰面厚度流火焰面厚度脉脉动动速度速度w w 层层流火焰面厚度流火焰面厚度脉脉动动速度速度w w层层流火流火焰焰传传播速度播速度u un n现象不存在不存在连续连续的火焰的火焰面面F四、大尺度强湍流火焰大尺度强湍流火焰F6262五、湍流火焰的表面理论小尺度湍流火焰和大尺度弱湍流火焰可用表面理论来解释认为燃烧化学反应本身的速度非常高，燃烧化学反应只是在薄薄的一层火焰锋面内进行。对于小尺度湍流火焰:2300Re6000火焰面被吹得扭曲微团尺寸大于火焰锋面尺寸认为微团面上发现方向火焰传播速度仍为层流火焰传播速度un五、湍流火焰的表面理论对于大尺度弱湍流火焰Re60006464五、湍流火焰的表面理论大尺度弱湍流火焰传播表面理论模型稳定情况下 uTS=unS即 uT=unS/S只要求出S/S即可求出uThSSuThll五、湍流火焰的表面理论大尺度弱湍流火焰传播表面理论模型稳定情6565五、湍流火焰的表面理论在燃尽在燃尽时间时间t t内，脉内，脉动动距离距离为为h h=w w t t燃燃烧烧距离距离为为l l/2=/2=u un nt t火焰火焰锋锋面的正常面的正常传传播速度从四周向未燃气体委播速度从四周向未燃气体委团团中央中央传传播播过过来，来，终终于在中央会合，封成于在中央会合，封成锥顶锥顶点，忽略点，忽略u un n与与h h的方向差异的方向差异五、湍流火焰的表面理论在燃尽时间t内，脉动距离为h=wt6666六、湍流火焰的容积理论大尺度强湍流火焰用容积理论来解释容积理论：燃烧化学反应在火焰中各处表现都以不同速度进行着。湍流输运使不同成分的气体在火焰区内燃烧同时进行着掺混，燃烧与掺混造成火焰传播六、湍流火焰的容积理论大尺度强湍流火焰用容积理论来解释6767六、湍流火焰的容积理论大尺度强湍流火焰模型可以设想成大团大团未燃烧的可燃混合物冲破火焰锋面，而输入高温的燃烧产物中，大团大团的高温燃烧产物也冲破火焰锋面而输入未燃烧的可燃混合物中。这些大团的尺寸都超过层流火焰厚度，它们在输运之后都保存自己的独立性，一下子不能和周围气团混合。湍动使火焰迁移的哪里，就燃烧到哪里。所以这时的火焰传播速度可以认为近似等于脉动速度。六、湍流火焰的容积理论大尺度强湍流火焰模型可以设想成大团大团6868七、火焰传播速度规律根据上述规律，得出火焰传播速度规律uT/unRe1032.351051层流小尺度湍流大尺度湍流七、火焰传播速度规律根据上述规律，得出火焰传播速度规律uT/69695.5火焰的火焰的稳定定5.5火焰的稳定7070一、强化燃烧的途径强化燃烧设法提高火焰的传播速度强化层流燃烧火焰的途径 燃料燃料Q Q1 1 空气化学当量比空气化学当量比v v 温度温度T Ta a与与T T0 0 压压力力r r0 0u un n 添加添加剂剂Q Q1 1v v一、强化燃烧的途径强化燃烧7171一、强化燃烧的途径强化湍流火焰的途径除针对层流火焰燃烧的影响因素外还要注意提高湍流的气流速度但是气流速度过大会使火焰吹熄一、强化燃烧的途径强化湍流火焰的途径7272一、强化燃烧的途径一、强化燃烧的途径7373二、工程火焰稳定性工程上希望燃料和氧化剂保持稳定的化学反应和释放热量，以便于控制和工程应用。因此常要求燃烧设备中火焰稳定在一定位置，即在一定位置着火，按一定速度发生剧烈反应，并在一定位置燃尽和离开燃烧室工程上应用的火焰都是湍流火焰，气流速度和Re比较高,因此可以减少回火现象，而应主要防止脱火稳定火焰的核心方法：保持着火区局部高温二、工程火焰稳定性工程上希望燃料和氧化剂保持稳定的化学反应和7474二、工程火焰稳定性工程火焰稳定方法值班火焰班火焰：在流速较高的预混可燃气体附近放置一个流速较低的稳定的小型点火火焰，使主气流受到小火焰不间断的点燃，只要小火焰的点火能量足够，主火焰就能够保持稳定。钝体体稳燃燃：钝体是不良流线体，在大Re数下，流体绕过钝体时，在钝体的某个位置会使流体边界层脱离开钝体，从而在下游钝体的背面形成回流区，可以反卷高温烟气成为热源，有利于稳定着火和燃烧。二、工程火焰稳定性工程火焰稳定方法7575二、工程火焰稳定性小股反向射流小股反向射流：采用小股高速反向射流喷入可燃主气流中，形成局部回流区来提高火焰稳定性，原理上和钝体接近，但主气流的阻力损失较小，小股射流介质可使用压缩空气，也可以使用蒸汽。旋旋转射流射流：利用旋转射流的离心作用，在燃烧室的喷口轴线附近形成回流区。受限射流受限射流：射流空间受限，散热损失小，局部气流温度高，火焰容易稳定。二、工程火焰稳定性小股反向射流：采用小股高速反向射流喷入可燃7676二、工程火焰稳定性总结工程上稳定火焰的方法可分为三类：设设置点火器，置点火器，实时对实时对主燃主燃烧烧器提供点火能量器提供点火能量制造回流区，卷吸高温烟气，制造回流区，卷吸高温烟气，强强化化进进入燃入燃烧烧室的燃室的燃料的料的传热传热，满满足着火条件足着火条件稳稳定着火定着火改改变变燃燃烧烧区的散区的散热热条件，减小着火条件，减小着火阶阶段火焰的散段火焰的散热热损损失，保持着火区足失，保持着火区足够够的温度，的温度，稳稳定火焰定火焰二、工程火焰稳定性总结77775.6气体燃料火焰的气体燃料火焰的类型和射型和射流火焰流火焰 5.6气体燃料火焰的类型和射流火焰 7878一、预混火焰和扩散火焰预混火焰预混射流（燃料和空气混合物）直接形成的火焰，又称为反应动力火焰或动力火焰扩散火焰燃烧时燃料与空气尚未混合，而是边扩散边燃烧，燃烧所用的氧气全靠外界扩散获得，称为扩散控制燃烧，扩散燃烧，其火焰称为扩散火焰一、预混火焰和扩散火焰预混火焰7979二、本生灯的燃烧现象实验本生灯二、本生灯的燃烧现象实验本生灯8080二、本生灯的燃烧现象实验燃料一次空气二次空气外焰内焰F二、本生灯的燃烧现象实验燃料一次空气二次空气外焰内焰F8181二、本生灯的燃烧现象实验1.一次空气全关。燃料所需空气全部由外部供燃料所需空气全部由外部供给给，火焰很，火焰很长长，发发出黄色出黄色亮光，且不亮光，且不时时冒黑烟，只有外焰。冒黑烟，只有外焰。2.一次空气的当量比远远小于1。燃料与一燃料与一级级空气在第一个内火焰空气在第一个内火焰处处开始燃开始燃烧烧，因，因为为氧氧量不足，量不足，预预混气中的氧耗尽后，煤气没有混气中的氧耗尽后，煤气没有烧烧完，靠二完，靠二级级空气来燃空气来燃烧烧，火焰，火焰变变短，内外焰。短，内外焰。3.一次空气的当量比小于1。火焰火焰变变短，短，变变亮，内外焰亮，内外焰4.一次空气的当量比等于1。火焰只有一火焰只有一层层，更加明亮，更加明亮5.一次空气的当量比大于1。火焰火焰变长变长，只有一，只有一层层二、本生灯的燃烧现象实验一次空气全关。8282三、预混火焰长度按质量守恒定律，层流预混火焰长度LSr0wu三、预混火焰长度按质量守恒定律，层流预混火焰长度LSr0wu8383三、预混火焰长度影响预混火焰长度的因素管径增加，预混火焰长度增加气流速度增加，预混火焰长度增加火焰传播速度增加，预混火焰长度减小湍流状态下，上述公式也成立火焰传播速度为uT，由于此时w已很高，w/u1三、预混火焰长度影响预混火焰长度的因素84843.5.3扩散火焰长度从管内流出的可燃气体流量M1r02w喷出的可燃气体向火焰面外扩散量为M2DFdf/dy火焰面Fr0LM2Dr0L(1/r0)平衡状态下，M1=M2r02wDL即Lr02w/Dr0M1LFM2xy3.5.3扩散火焰长度从管内流出的可燃气体流量M1r028585三、扩散火焰长度影响扩散火焰长度的因素喷口直径（半径）对火焰长度的影响是绝对的，而且成平方关系。为了强化燃烧，应该减小管径，以小孔代替大孔。层流区流速增加，流速增加，扩扩散系数散系数变变化不大，化不大，结结果随着流速上升，果随着流速上升，火焰火焰长长度增加。度增加。湍流区流速增加，流速增加，扩扩散系数相散系数相应应增加，增加，结结果火焰果火焰长长度度变变化化不大，但是火焰有折不大，但是火焰有折皱皱和噪音。和噪音。三、扩散火焰长度影响扩散火焰长度的因素8686四、扩散燃烧的特点火焰面上，化学当量比等于1。燃烧产物浓度最高，温度最高。碳氢化合物在缺氧条件下，可受热分解产生炭黑，形成光亮火焰，同时可能带来未完全燃烧损失和环境污染燃料浓度温度燃烧产物四、扩散燃烧的特点火焰面上，化学当量比等于1。燃烧产物浓度最8787