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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,第一章 热力学第一定律,1.1 热力学的研究对象,(1) 研究过程的能量效应；,(2) 判断某一热力学过程在一定条件下是否可能进行。,1.2 几个根本概念,(1)系统和环境,系统可分为三种,敞开系统,，有能量和物质交换；,密闭系统,，有能量交换，无物质的交换；,隔绝系统,，既无能量，又无物质交换。,(2) 状态和状态性质(状态函数),状态(State) 热力学系统所指的状态，是由系统的性质所确定的。这些性质是指化学成分，数量，形态固，液，气，p，T，V等。,反之，当系统的状态一旦被确定以后，那么它的各项性质就会有一个确定的值。,状态函数：描述系统状态的宏观性质如p，T，V 等称为状态函数。,几种主要的,p，V，T,变化过程, 定温过程,假设过程的始态，终态的温度相等，且过程中的温度等于环境的温度，即TlT2=T环，叫定温过程, 定压过程,假设过程的始态，终态的压力相等，且过程中的压力恒定等于环境的压力，即p1=p2=pex，叫定压过程。, 定容过程,系统的状态变化过程中体积保持恒定，V1=V2，为定容过程, 绝热过程,与环境间而无热的交换，即Q=0，叫绝热过程, 循环过程,系统由始态经一连串过程又回复到始态的过程叫循环过程。,循环过程中，所有的状态函数的改变量均为零,T = 0， U = 0 等, 对抗恒定外压过程,系统在体积膨胀的过程中所对抗的环境的压力，, 自由膨胀过程 (向真空膨胀),如图l1所示，左球内充有气体，,右球内呈真空，活塞翻开后气体,向右球膨胀，叫自由膨胀过程,或叫向真空膨胀过程),(4) 热力学平衡,如果系统与环境之间没有任何物质和能量交换，系统中各个状态性质又均不随时间而变化，那么称系统处于热力学平衡态。包括四个平衡：,1热平衡。系统各个局部之间没有温度差；,2机械平衡, 压力相同；,3化学平衡;,4相平衡。,1.3 能量守恒热力学第一定律,(1) 热力学能内能的概念,系统内部的能量叫做“热力学能或者“内能，用符号U来表示。,热力学能U包括了系统中一切形式的能量，如分子的移动能、转动能、振动能、电子运动能及原子核内的能等等，但系统整体的动能和位能不包括在内。,热力学能是状态函数。,U,U,B,-U,A,U,=,f,(,T,V,),U,的单位是焦耳，J。为容量函数。,(2) 功和热的概念,由于系统与环境之间的温度差而造成的能量传递称为“热；用符号Q来表示，根据IUPAC的建议系统吸热为正值，而系统放热为负值。,除了热以外，在系统与环境之间其它形式的能量传递统称为“功。符号W来表示，以系统对环境作功为负值，而以环境对系统作功为正值。,(3)热力学第一定律的数学表达式,U,Q,W,dU,=,Q+W,1.4 体积功,(1)体积功,因系统体积变化而引起的系统与环境间交换的功称为体积功。,W,外,dl,p,外,Adl,p,外,dV,注意：,无论膨胀或压缩,均用此式计算体积功,功为途经有关。,图1.3体积功,功与途经有关的例子,1气体向真空膨胀，,W,=0,2气体在恒定外压的情况下膨胀,pV,work (,点击园柱播放,),3 可逆膨胀,理想气体膨胀，那么有pnRT/V,(2)可逆过程与不可逆过程,某过程进行之后系统恢复原状的同时，环境也能恢复原状而未留下任何永久性的变化，那么该过程称为“热力学可逆过程。,如果系统发生了某一过程之后，在使系统恢复原状的同时，环境中必定会留下某种永久性变化，即环境没有完全复原，那么此过程称为“热力学不可逆过程。,热力学可逆过程有以下特征,1可逆过程进行时，系统始终无限接近于平衡态。可以说，可逆过程是由一系列连续的、渐变的平衡态所构成的；,2可逆过程进行时，过程的推动力与阻力只相差无穷小；,3,.,系统进行可逆过程时，完成任一有限量变化均需无限长时间；,4在定温的可逆过程中，系统对环境所作之功为最大功；环境对系统所作之功为最小功。,例题1,在25时，2mol H2的体积为15dm3，此气体(1)在定温条件下(即始态和终态的温度相同，对抗外压为105Pa时膨胀到体积为50dm3；(2)在定温下，可逆膨胀到体积为50dm3。试计算两种膨胀过程的功。,解 (1)此过程的p外恒定为105Pa而始终不变，所以是一恒外压不可逆过程，应当用(1.6) ：,(2)此过程为理想气体定温可逆过程，故：,(3)可逆相变的体积功,可逆相变时，恒温恒压，故,对于液气相变，,V=V,(g),V,(1),V,(g),理想气体：,1.5 定容及定压下的热,假设过程只做体积功而不做其它功，即W=0，那么,定容,定容热QV亦必然只取决于系统的始态和终态。,对定压下发生的过程来说,p,外,p,始,p,终,=常数,定义焓,H=U+pV,Q,p,=,H,2,-,H,1,=,H,H=U+,(,pV,) ，恒压下：,H=U+pV,H,状态函数，广延量，单位J，绝对值不知。,1.6 理想气体的热力学能和焓,焦耳实验(1843年),实验结果,T,0,说明,Q,=0,而实验中,W,=0,故,U,0,理想气体的内能仅是温度的函数,对纯物质单相密闭系统来说，,焦耳实验,dT,=0，,dV,0，所以,说明,U,=(,T),微观解释,理想气体分子间无作用力,对真实气体,理想气体的焓仅是温度的函数,H,=,U+pV,对理想气体来说，,故理想气体定温过程， ,U,0， ,H,0,1.7 热 容,(1)定容热容和定压热容,热容的定义,定容热容,定压热容,因定容且W=0时，QVdU，那么,(2)理想气体的热容,对理想气体,由焓的定义式微分，有,C,p,dT=C,V,dT+nRdT,所以,C,p,C,V,=nR,或者,C,p,m,C,V,m,=,R,理想气体分子的热容,统计热力学可以证明，单原子分子系统,双原子或线性分子,多原子(非线型)分子,C,p,m,=4,R,(3)热容与温度的关系,常用的经验公式有以下两种形式,a、b、c、c是经验常数 ，可查附录中的数据或相关手册。,使用热容公式本卷须知,1查阅到的数据通常指定压摩尔热容，在计算具体问题时，应乘上物质的量；,2所查数值只能在指定的温度范围内应用，超出温度范围不能应用；,3从不同手册上查到的经验公式或常数值可能不尽相同，但在多数情况下其计算结果相差不大；在高温下不同公式之间的误差可能较大。,例题2,试计算常压下，1mol CO,2,温度从25升到200时所需吸收的热。,解：,查表得：,代入积分得：,1.8 理想气体的绝热过程,绝热过程时，,Q,0，于是,dU,W,对理想气体，,dU,nC,V,m,dT,，而,W,pdV,，代入上式,nC,V,m,dT pdV,因理想气体,代入上式,1.8 理想气体的绝热过程,令,或,假设绝热不可逆，那么上式不成立。但下式仍成立，U=W=p外V2V1,或 CVT2T1= p外V2V1,由始态变到相同终态体积 ：,W,定温,W,绝热,p,V,A (p,1,V,1,),B (p,2,V,2,),C (p,3,V,2,),V,1,V,2,等温线,绝热线,例题4,气体氦自0、5105Pa、10dm3的始态，经过一绝热可逆过程膨胀至105Pa，试计算终态的温度为假设干？此过程的Q、W、U、H为假设干？假设He为理想气体。,解：此过程的始终态可表示如下,例题4,气体的物质的量为,气体为单原子分子理想气体，, 终态温度,T,2,的计算,将 代入 得,例题4,代入数据，,所以,T,2,=143K,Q,=0,W,的计算,W,=,U,=,C,V,m,(,T,2,T,1,),W,=2.2012.47(143273)J,=3.57103J,例题4, ,U,的计算,U,=,W,=3.57103J,H,的计算,H,=,nC,p,m,(,T,2,T,1,),=2.2020.79(143273)J,=5.95103J,1.9 实际气体的节流膨胀,汤姆逊WThomoson和焦耳实验(1852),1.9 实际气体的节流膨胀,实验条件是绝热，故,Q,=0，因此气体在节流膨胀过程中,U,=,W,环境对系统所作的功为,W,1,=,p,1,dV,=,p,1,V,1,W,2,=,p,2,dV,=,p,2,V,2,净功为,W,=,W,1,+,W,2,=,p,2,V,2,p,1,V,1,故,U,2,U,1,=(,p,2,V,2,p,1,V,1,),U,2,+,p,2,V,2,=,U,1,+,p,1,V,1,H,2,=,H,1,即 ,H,=0,1.9 实际气体的节流膨胀,定义,J-T,称为焦耳汤姆逊系数。,0,经节流膨胀后，气体温度降低。,0时，rHrU；,n0， rHrU；,n=0， rH=rU。,3反响进度,对于化学反响,aA bB= gG hH,反响前各物质的量,nA(0) nB(0) nG(0) nH(0),某时刻各物质的量,nA nB nG nH,该时刻的反响进度定义为,3反响进度,其中B表示参与反响的任一种物质；,为反响方程式中的计量数，对于产物取正值，对于反响物取负值，,的单位为mol。,显然，对于同一化学反响，的量值与反响计量方程式的写法有关，但与选取参与反响的哪一种物质无关。,3反响进度,当反响进度 为1mol时,rUm和rHm的单位应为Jmol1或KJmol1。,3反响进度,对于不做其它功的定容或定压化学反响，其定容反响热与定压反响热分别与化学反响的热力学能变和焓变两状态函数相等，而与化学反响的途径无关。也就是说，“一个化学反响不管是一步完成还是分成几步完成，其热效应总是相同的。这一规律称为盖斯定律。,盖斯定律的意义在于能使热化学方程式像普通代数方程式那样进行运算，从而可以根据反响的反响热，来计算难于或无法测定的反响热；可以根据的反响热，计算出未知的反响热。,3反响进度,例题7 计算 C(s) + O2(g) = CO(g)的热效应。,解：此反响的热效应无法直接测定，但生成CO2的热较易测定。：,(1) C(s) + O2(g) = CO2(g),(2) CO(g)O2(g) = CO2(g),例题7,由盖斯定律,(4) 热化学方程式的写法,如果反响是在标准态下进行，反响热可表示为,或 称为标准摩尔反响热。,标准态是热力学中为了研究和计算方便，人为规定的某种状态作为计算或比较的根底。压力统一规定为100kPa, 标准态符号为。,写热化学方程时须注明物态。g，l，s表示。或晶型不同，需注明，如C石墨，C金刚石等。例如：,C(石墨)+O2(g) = CO2(g),(4) 热化学方程式的写法,溶液中溶质参加反响，那么需注明溶剂，如水溶液就用(aq)表示。 例如，,HCl(aq,)NaOH(aq,)=NaCl(aq,)H2O(l),的含义是指 “无限稀释。,5反响热的测量,例题8,正庚烷的燃烧反响为,C7H16(l)11O2(g)=7CO2(g)8H2O(l),25时，在弹式量热计中1.2500g正庚烷充分燃烧所放出的热为60.089kJ。试求该反响在标准压力及25进行时的定压反响热效应(298K)。,解：正庚烷的M=100gmol1，反响前的物质的量为,例题8,充分燃烧，反响后n=0，故反响进度,定容反响，故rU=60.089kJ,由反响方程式 =711=4,1.11 生成焓及燃烧焓,化学反响的焓变应为,rH=H(产物)H(反响物),但焓的绝对值不知。,1标准摩尔生成焓,在标准压力和指定温度下，由最稳定的单质生成单位物质的量某物质的定压反响热，称该物质的标准摩尔生成焓。以符号 表示。,1.11 生成焓及燃烧焓,例如，在298K及标准压力下,C(石墨)+O2(g)=CO2(g),那么CO2在298K时的标准摩尔生成焓,H2(g)+O2(g)=H2O(l),1.11 生成焓及燃烧焓,如何利用生成焓来求算反响焓呢？ 例如,(1) Cl2(g)+2Na (s)=2NaCl(s),(2) Cl2(g)+Mg (s)=MgCl2(s),1-2可得以下反响,2Na (s)+MgCl2(s)=Mg (s)+2NaCl(s),1.11 生成焓及燃烧焓,可见，“任意一反响的反响焓等于产物生成焓之和减去反响物生成焓之和。即,1.11 生成焓及燃烧焓,例题9 根据生成焓数据，计算下面反响的,CH4(g)+2O2(g)CO2(g)+2H2O(l),解 查得(CH4, g, 298K)= 74.8kJmol1,(CO2, g, 298K)= 393.5kJmol1,(H2O, l, 298K)= 285.8kJmol1,因此,例1 由标准摩尔生成焓计算25时以下反响的标准摩尔反响焓。,解：,C,2,H,5,OH(g) C,4,H,6,(g) H,2,O(g) H,2,(g),-235.10 110.16 -241.81 0,注,(2) 标准摩尔燃烧焓,在温度T，1mol物质B完全燃烧氧化成相同温度下规定产物的标准摩尔焓变为,标准摩尔燃烧焓,。,规定产物：如C，H完全氧化的指定产物是CO,2,(g)和H,2,O(1)，氮为N,2,(g),S为SO,2,(g),Cl为HCl(aq)。,Aqueous solution,这些规定产物的标准摩尔燃烧焓为零。,标准摩尔燃烧焓的符号：,(2) 标准摩尔燃烧焓,例如:,反响物和产物均为相同的氧化产物,用图解的方法表示燃烧热与反响热的关系,H,1,H,2,H,1,= ,H,m,+ ,H,2,即,H,m,= -(,H,2,-,H,1,),For example,A B C D,a,A,+,b,B,a,A,+,b,B,y,Y,+,z,Z,y,Y,+,z,Z,因为,于是有,上式称为Kirchhoff公式,1.12 反响焓与温度的关系基尔霍夫方程,第一章 热力学第一定律总结,U=Q+W,(可逆过程),(绝热可逆过程),pV,=常数 (理想气体绝热可逆过程方程),热的计算,理想气体：,化学反响热,节流膨胀：,
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