第一章特种陶瓷粉体的性能2课件

,单击此处编辑母版标题样式,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,1.2.1,颗粒的概念,(1),颗粒,所谓粉体颗粒，,是指在物质的本质结构不发生改变的情况下，分散或细化而得到的固态基本颗粒。,这种基本颗粒，一般是指没有堆积、絮联等结构的最小单元即一次颗粒。,一次颗粒由完整的单晶物质构成的情况还比较少见，很多外形比较规则的颗粒，都常常是以完整单晶体的微晶嵌镶结构出现；即使是完全由一颗单晶构成，也在不同程度上存在一些诸如表面层错等缺陷。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(2),团聚体,由一次颗粒通过表面力吸引或化学键键合形成的颗粒，它是很多一次颗粒的集合体。尤其是特种陶瓷的粉体原料，由于它一般都比较细微，表面活性也比较大，而更易发生一次颗粒间的团聚。,颗粒团聚的原因,一般,有：分子间的范德华引力；颗粒间的静电引力；吸附水分的毛细管力；颗粒间的磁引力；颗粒表面不平滑引起的机械纠缠力。,由于以上各种物理作用力形成的团聚体称为软团聚体。,由化学键键合形成的团聚体称为硬团聚体。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(3),二次颗粒,通过某种方式人为地制造的物体团聚粒子，也有人称之为假颗粒。图,2,是用液相法制得的,TiO,2,微粉在透射电镜下的形貌象。,通常认为：一次颗粒直接与物质的本质结构相联系，而二次颗粒则往往是作为研究和应用工作中的一种对颗粒的物态描述指标。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,（,4,）胶粒,即胶体颗粒。胶粒尺寸小于,100nm,，并可在液相中形成稳定胶体而无沉降现象。,1.2.2,粉体颗粒的粒度,定义：凡构成某种粉体的颗粒群，其,颗粒的平均大小,被定义为该粉体的粒度。,绝大多数颗粒，并不是规则的球形，而是条状、多边形状、片状或各种形状兼而有之的不规则体。这导致产生粒度表示的复杂性，这使表示颗粒群平均大小的方法有多种多样。,图,3,-,Al,2,O,3,粉体的,SEM,和,TEM,形貌图,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,根据不同要求，表示颗粒群粒度的方法较多，但主要的有以下几种：,(1),等体积球相当径,定义：某颗粒所具有的体积用同样体积的球来与之相当，这种球的直径，就代表该颗粒的大小即等体积相当径。,举例：某边长为,1,的正方体，其体积等于直径为,1,24,的圆球体积，那么，该正方体颗粒的等体积球相当径就为,1,24,。,应用：由于这种方法局限于颗粒体积可求的条件，因此，适用范围不太广。但由于它直接与颗粒的质量对应，所以又很有用处。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(2),等面积球相当径,等面积球相当径是用与实际颗粒有相同表面积的球的直径来表示粒度的一种方法。,当颗粒形状简单或者比较规则时，表面积容易求得。然而，实际颗粒的形状都较复杂，不易直接求得。但在实际应用中，一般都是通过流体透过法或吸附法等间接方法得到。这种方法比较实用。,(3),等沉降速度相当径,等沉降速度相当径也称为斯托克斯径。斯托克斯假设：当速度达到极限值时，在无限大范围的粘性流体中沉降的球体颗粒的阻力，完全由流体的粘滞力所致。这时，可用下式表示沉降速度与球径的关系：,该法应用广泛。利用该原理生产的测试仪器很多，诸如移液管、各类沉降天平等等。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,（,4,）显微镜下测得的颗粒径,测试手段：光学显微镜到扫描电镜、透射电镜以及大型图象分析仪器。,马丁径,马丁径也称定向径，是最简单的粒径表示法。它是指,颗粒影象的对开线长度,。该对开线可以在任何方向上画出，只要对所有颗粒来说，保持同一方向。,费莱特径,费莱特径是指,颗粒影象的二对边切线,(,相互平行,),之间的距离,。但只要选定一个方向之后，任意颗粒影象的切线都必须与该方向平行。以上两种表示法都是以各颗粒按随机分布为条件的。,投影面积径,投影面积径是指与颗粒影象有相同面积的圆的直径。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1.2.3,颗粒分布,单分散体系：对于某一粉体系统来说，如果组成颗粒的粒度都一样或近似一样，就称其为,单分散体系,；,多分散体系：实际粉体所含颗粒的粒度大都有一个分布范围，常称为,多分散体系,。,颗粒分布,用于表征多分散颗粒体系中粒径大小不等的颗粒的组成情况，分为频度分布和累积分布。粒度分布范围越窄，我们就说分布的分散程度越小，其集中度越高。,频,度,分布,表示,与各个粒径相对应的粒子占全部颗粒的百分含量,；,累积分布,表示,小于或大于某一粒径的粒子占全部颗粒的百分含量,，是频度分布的积分形式。,(a),累积分布曲线,(b),频度分布曲线（一般为泊松分布）,图,6,粒度分布曲线,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,颗粒粒径包括,众数直径、中位径和平均粒径,。,众数直径是指颗粒出现最多的粒度值，即频度曲线的最高峰值；,d,50,、,d,90,、,d,10,分别指在累积分布曲线上占颗粒总量为,50,、,90,及,l0,所对应的粒子直径，,d,50,指众数直径即最高峰的半高宽。总之，粉体的颗粒尺寸及分布、颗粒形状等是其最基本的性质，对陶瓷的成型、烧结有直接的影响。因此，做好颗粒的表征具有极其重要的意义。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1.2.4,粉体颗粒的形态及其表征,如下图所示分别是一些用于特种陶瓷的粉体颗粒形状的显微照片。从图中可见到针状、多面体状、柱状、球状等颗粒的形态。,由超微,Si,3,N,4,粉于于,1480,转化得到的,-,Si,3,N,4,细粉形貌图,高频等离子体熔射法得到的,TiC/Ni,金属陶瓷复合粉体形貌图,TiO,2,粉体颗粒尺寸约,100-200nm,，呈多边形,水热法合成的方块状,PbTiO,3,的,SEM,形貌图,空心碳球,采用模板法制备的,BN,纳米管,形状因子,是一种无量纲的量，它在一定程度上能表征颗粒形状相对于标准形状的偏离。下面介绍几种常见的形状因子：,1,wadell,球形度：与颗粒具有相同体积的球的表面积与实际颗粒的表面积之比。,2,长短度和扁平度,一个粒子可以取其短径,b,，长径,l,以及厚度,t,三个尺寸。定义长短度,=l/b;,扁平度,=b/t.,这两个参数可很直观地表征柱状或片状颗粒的形态。,3.Church,形状因子,=,d,M,/d,F,d,M,、d,F,分别是,Martin,径和,Feret,径的,平均值,第二节 特种陶瓷粉体的性能表征,关于颗粒的几个概念：,一次颗粒：是指在物质的本质结构不发生改变的情况下，分散或细化而得到的固态基本颗粒,团聚：一次颗粒一般都比较细微，表面活性也比较大，而更易发生一次颗粒间的团聚。,粉体的大小表征,等体积球相当径,:,用与实际颗粒有相同体积的球的直径来表示粒度。,等面积球相当径,:,用与实际颗粒有相同表面积的球的直径来表示粒。,马丁 径：颗粒影象的对开线长度。,费莱特径：颗粒影象的两个相互平行的对边切线间的距离。,粉体的形状表征,wadell,球形度：与颗粒具有相同体积的球的表面积与实际颗粒的表面积之比。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1.2.5,粉体的表面特性,粉体之所以在性能上与块体物质有很大的差异，一个十分重要的原因就是二者的表面状态存在着很多不同。随着颗粒的不断细化，粉体表面问题将成为颗粒学的首要问题。从吸附凝聚态的变化到粉体颗粒达到,50,埃左右时所出现的量子化效应等，都无不与粉体的表面特性有关,。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1,粉体颗粒的表面能和表面状态,内部原子在周围原子的均等作用下处于能量平衡的状态；而表面原子则只是一侧受到内部原子的引力，另一侧则处于一种具有“过剩能量”的状态。该“过剩能量”就称为,表面能,。同样，粉体颗粒表面的“过剩能量”就称为,粉体颗粒的表面能,。当粒径变小时，表面原子的比例迅速增加。,表面能是由于表面结构所引起的。表面结构受表面粒子的性质、大小、电荷及其极化的影响，表面能也随之发生变化。例如：,当表面离子被极化或者表面上极性较大的离子数增加、极性较小的离子数减少时，当表面的离子、分子吸附其它物质时，都会导致表面能下降。,对孤立的简单离子来说，离子的电荷分布基本上是球形对称的，离子本身正、负电荷中心是重合的，不存在偶极。但当离子置于电场中，离子的原子核就会受到正电场的排斥和负电场的吸引；而离子中的电子则会受到正电场的吸引和负电场的排斥，离子就会发生变形而产生诱导偶极，这种过程称为离子的极化。,（,1,）离子的极化,极化前,极化后,1931,年，德国化学家法扬斯（,Fijans,）首先提出了离子极化作用。离子极化理论认为，当正离子和负离子相互结合形成离子晶体时，如果相互间无极化作用，则形成的化学键应是纯粹的离子键。但实际上正、负离子之间将发生程度不同的相互极化作用，这种相互极化作用将导致电子云发生变形，即负离子的电子云向正离子方向移动，同时正离子的电子云向负离子方向移动，,即,正、负离子的电子云发生了重叠。,概括地说，,在离子化合物中，正、负离子的电子云分布在对方离子的电场作用下，发生变形的现象，,就是,离子的极化,。,相互极化作用越强，电子云重叠的程度也越大，则键的极性也越减弱。从而使化学键从离子键过渡到共价键。,在离子晶体中，每个离子作为带电的粒子，本身就会在其周围产生相应的电场，所以离子极化现象普遍存在于离子晶体之中。,1.,离子的极化力（一般是正离子）：,离子使其他离子极化而发生变形的能力叫做离子的极化力。,正离子半径小，电子云不易变形，可极化性小，主要作为极化者；,影响因素：,a.,离子的电荷数越多，产生的电场越强，极化力越强。,b.,离子的半径越小，极化力越强。如,Li,+,Na,+,K,+,Rb,+,Cs,+,（另外,H,+,的体积极小,故,H,+,极化能力最强）。,c.,对于不同电子层结构的阳离子，他们极化作用大小的顺序为：,18,电子,(,如,Cu+，Ag+，Hg2+,等,),、,(18,2),电子,(,如,Sn2+，pb2+，Bi3+,等,),以及,2,电子构型的离子,(,如,Li+，Be2+),具有强的极化力；,(9,17),电子构型的,(,即过渡型,),离子,(,如,Fe2+,Cu2+,Mn2+,等,),次之；,8,电子构型,(,即希有气体构型,),的离子,(,如,Na+,K+,Ca2+,Ba2+,等,),极化力最弱,离子极化大小的影响因素：,2.,离子的变形性：离子可以被极化的程度（一般是负离子，半径大，可变形性大）。,影响因素：,a.,离子的电荷：,随正电荷数的减少或负电荷数的增加，变形性增大。例如变形性：,Si,4+,Al,3+,Mg,2+,Na,+,F,-,O,2-,b.,离子的半径：,随半径的增大，变形性增大。例如变形性：,F,-,Cl,-,Br,-,I,-,；,O,2-,S,2-,c.,离子的外层电子构型外层,18,，,9,17,等电子构型的离子变形性较大，具有稀有气体外层电子构型的离子变形性较小。例如变形性：,K,+,Ag,+,Ca,2+,Hg,2+,d.,复杂阴离子变形性小,半径虽大,但离子对称性高,中心氧化数又高,拉电子能力强,不易变形。,综上所述，常见阴离子的变形性大小顺序为：,ClO,4-,F,-,NO,3-,OH,-,CN,-,Cl,-,Br,-,I,-,3.,离子极化对化合物的性质有很大影响,（,1,）使化合物的熔点降低由于离子极化，使化学键由离子键向共价键转变，化合物也相应由离子型向共价型过渡，其熔点、沸点也随共价成分的增多而降低。,如,AgF,（离子键）,AgCl,AgBr,AgI,（共价键）（,F,到,I,离子受到,Ag,的极化作用而变形性增大,），熔点逐渐降低,（,2,）使化合物的溶解度降低离子晶体通常是可溶于水的。水的介电常数很大（约等于,80,），它会削弱正、负离子之间的静电吸引，离子晶体进入水中后，正、负离子间的吸引力将减到约为原来的八十分之一，这样使正、负离子很容易受热运动的作用而互相分离，溶解。由于离子极化，离子的电子云相互重叠，正、负离子靠近，离子键向共价键过渡的程度较大，即键的极性减小。水不能像减弱离子间的静电作用那样减弱共价键的结合力，所以导致离子极化作用较强的晶体难溶于水。如,AgF AgCl AgBr AgI,，由于极性降低，溶解度依次降低。,（,3,）使化合物的稳定性下降,分解温度降低随着离子极化作用的加强，负离子的电子云变形，强烈地向正离子靠近，有可能使正离子的价电子失而复得，又恢复成原子或单质，导致该化合物不稳定,分解。如碱土金属碳酸盐，从,BeCO,3,到,BaCO,3,，热稳定性增大,(,阳离子半径越大，极化能力越弱,稳定性增加,),。,（,4,）使化合物的颜色加深离子极化作用使外层电子变形，价电子活动范围加大，与核结合松弛，有可能吸收部分可见光而使化合物的颜色变深。例如，,S,2-,变形性比,O,2-,大，因此硫化物颜色比氧化物深。又如,AgCl AgBr AgI,，颜色依次为白色，淡黄色，黄色。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,在离子晶格和金属晶格的表面层中，由于阴离子半径大，容易极化而形成偶极子。而偶极子的正电荷端受内部邻近的阳离子排斥，结果导致阴离子在表面层前进了。而阳离子大部分难以极化，相对来说后退了。如下图是,NaCl,晶体沿,(100),面破碎时的状态。,表面双电层：离子晶体在表面力作用下，表面结构的变化受离子极化的影响显著。下图,AX,型离子晶体的极化与重排，图中（,A,）是理想表面的示意。实际上，处于表面层的负离子,(X,-,),只受到其左右和内侧正离子,(M,+,),的作用，其电子云将被内侧的正离子吸引而发生极化变形，诱导出偶极子如图中,(B),。随后表面质点通过电子云极化变形产生表面弛豫和重构如图中（,C,），弛豫在瞬间即能完成，接着是发生离子重排过程。,A,为理想的,(100),面，,B,为极化后的表面，,C,为极化再重排的表面。随着,A,至,C,状态的变化，表面能下降。,上述过程的直接变化是影响表面层的键性。从晶格点阵排列的稳定性考虑，作用力较大、极化率小的正离子是处于稳定的晶格位置。为降低表面能，各离子周围作用能将尽量趋于对称，因而,M+,离子在内部质点作用下向晶体内靠拢，而易极化的,X,-,离子受诱导极化偶极子的排斥而被推向外侧，从而形成表面双电层,。随着重排过程的进行，表面层中离子间共价键性增强，固体表面好象被一层负离子所屏蔽并导致表面层在组成上非化学计量，重排的结果将使晶体表面能趋于降低。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,2,粉体颗粒的吸附与凝聚,粉体之所以区别于一般固体而呈独立物态，其主要原因是因为一方面它是细化了的固体；另一方面，在接触点上与其它粒子间有相互作用力存在，我们从日常现象中可以观察到这种引力或结合力。如附于固体表面的颗粒，只要有一个很小的力就可使它们分开，但这种现象会反复出现。这表明二者之间存在着使之结合得并不牢固的引力。此外，颗粒之间也相互附着而形成团聚体。,对于液体，由于液滴粒子碰到之后就合而为一，界面立即消失；而固体粒子则不然，这除了由物质本身的状态决定外，还与固体的表面性质有关，我们把,存在于异种固体表面的引力称为,附着力,；把存在于同种固体表面间的引力称为,凝聚力,。一个颗粒依附于其它物体表面上的现象称之为,附着,。广义而言，,一个颗粒依附在其它颗粒表面上,(,即使二者大小、形状均相同,),，也称为附着。与之相对应的,凝聚,则是指颗粒间在各种引力作用下的团聚。,必须指出，这种引力也包括摩擦力。附着力可视为仅作用于接触面垂直方向上的力；摩擦力则是作用于沿接触面水平方向欲产生分离、移动的阻力。由于要明确区别并分离出这种力是很困难的，所以把产生凝聚的力,(,包括摩擦力,),通称为,凝聚力,。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,粉体颗粒的附着凝聚机制有多种原因，但从现象上看，它多半与单个颗粒的动能，即由颗粒大小,(,质量,),和速度决定的动量呈反向的力作用。在粉体中，附着、凝聚现象虽然具有和粒度同等的重要性，但由于机制的复杂性，使测定难于确立系统的方法。一般可将作用于颗粒固体表面间的力分类归纳于下表所示。,颗粒状态,机制,颗粒状态,机制,颗粒间无夹杂物,（,1,）范德华力,（,2,）静电力（,3,）磁力,颗粒间有夹杂物,(1),液膜架桥,（,2,）粘结物质,（,3,）固结（固化剂；烧结；晶析）,颗粒附着凝聚机制,极性分子：,分子中正负电荷重心不重合的分子。即分子内电子云分布不均匀、不对称，有部分带正负电荷的现象，这样的分子叫,极性分子。,H,2,O,PH,3,CHCl,3,NH,3,等对称不高，有极性。,非极性分子：,分子中正负电荷重心重合的分子。即分子内电子云分布均匀、对称，没有部分带正负电荷的现象，这样的分子叫,非极性分子。,如：,CO,2,CCl,4,SiCl,4,对称性高，无极性。,衡量方法：分子极性大小用偶极矩衡量。,下面补充几个概念。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,分子在外电场作用下，导致电子云发生形变，使偶极矩增加的过程，称为,分子的极化,。,诱导偶极,：,外电场诱导产生的偶极，称为诱导偶极,诱导,固有偶极,：,分子原来本身的偶极，称为固有偶极,固有,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(1),范德华力,范德华力就是分子间力。分子间力主要包括三个方面即,取向作用、诱导作用和色散作用,。,取向作用,指极性分子之间的永久偶极矩效应；,诱导作用,是指极性分子与非极性分子间的诱导效应，即诱导偶极矩与永久偶极矩之间的效应；,色散作用,则是指在非极性分子之间，由于构成原子其电子在空间分布上瞬时不均匀所产生的瞬时偶极矩效应。,分子间力是长程力，它的大小是颗粒间距,a,和颗粒直径,Dp,的函数。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(2),静电力,干燥颗粒表面容易带电。当粒径为,Dp,的两个球形颗粒分别带有相反电荷,Q,l,，,Q,2,时，两者若发生附着，则附着力是颗粒间距,a,的函数，这就是,静电力,。一般颗粒间附着力测定相当困难，但颗粒与平板间的附着力，测定却比较容易。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(3),液膜附着力,大气中多少存在有一定水分，由于蒸气压的不同，水分将会吸附、凝结在颗粒表面上。凡具有亲水性表面的颗粒，通常被几个分子层厚的水膜所覆盖。湿度越大，水膜越厚。当水分多到可以把颗粒接触点视为液态时，这时由水膜产生的附着力可由颗粒间隙内水膜的毛细管负压力和表面张力之和来表示。,由颗粒间液膜产生的附着力和静电附着力一样，都是粉体系统中最一般的相互作用力。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,(4),其它表面作用机构,颗粒的附着凝聚机构中还有粘结、烧结、固化结合等。这些机构对于粉体的各单元操作极为重要。比如，粘结对于造粒、烧结对于保形、固形等都具有决定意义。,此外，还有因形状而产生的机械纠缠力以及磁场影响所产生的磁力。它们也会引起颗粒,间的相互缠结及集聚。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1.2.6,粉体的填充特性,粉体的填充特性及其填充体的集合组织是特种陶瓷粉末成型的基础。一般认为，粉体的结构起因于颗粒的大小、形状、表面性质等，并且这些因素决定粉体的凝聚性、流动性、填充性等。而填充特性又是各特性的集中表现。,粉体的填充组织，往往可以通过粉体层中空隙部分的量来表示。,所谓空隙部分是指被粉体粒子以外的介质所占有的部分。这种空隙量的表示方法有,表观密度,，即单位体积粉体层的质量；,气孔率,，即粉体层中空隙部分所占的容积率。,这种空隙或空孔大小及分布与粉体层中一个粒子和其它粒子互相接触时的接触点有关。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,1,等大球的致密填充,最基本的致密排列有两种，即所谓立方密堆和六方密堆两种排列方式。,立方密堆是这样的：每一层球取立方形式，第二层球处于第一层球所成的空隙上。这种密堆结构的致密度为,74,05,；六方密堆的第一、第二层球排列与立方密堆相同，只是第三层以正对着第一层的形式加上去。其致密度仍为,74,05,，只是密堆结构上有所差异。,等大球体的最紧密排列从一层平面内看，将形成图,2-60,的排列形式。在图中,A,球的周围有六个球相邻接触，每三个球围成一个空隙。其中一半是尖角向下的,B,空隙，另一半是尖角向上的,C,空隙，两种空隙相间分布。当考虑紧密堆积向空间发展时，首先是第二层紧密堆积叠加到第一层上去。从图,2-60,可看出，第二层的每个球均与第一层中的三个球体相邻接触，且要落在同一种三角形空隙的位置上，,B,空隙位置或,C,空隙位置上，但其结果并无本质的差别。此时，第二层存在两类不同的空隙（图,2-61,的黑球层），一种是连续穿透两层的空隙，另一种是未穿透两层的空隙。再叠置第三层球体时，将有两种完全不同的堆积方式。一种是第三层的球体落在末穿透的空隙位置上（图,2-61B,），从垂直于图面的方向观察，此时第三层球的位置正好与第一层相重复。如果继续堆第四层，又与第二层重复，第五层与第三层重复，如此继续下去，这种紧密堆积方式即用,ABABAB,的记号表示（如图,2-62B,）。另一种堆积方式是第三层的球体落在连续穿透两层的空隙位置上（图,2-61A,）。这样第三层和第一、二层都不同。在叠置第四层时，才与第一层重复，第五层和第二层重复，第六层与第三层重复，这种紧密堆积方式用,ABCABC,的记号表示（图,2-62A,）。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,2,等大球的不规则填充,要想将球一个接连一个地依次填充成为上述的规则排列，在实际填充操作中是根本不可能的。斯考特用直径为,1,8,吋的钢球十分谨慎地进行填充实验，结果证实，在可能获得的最密填充中，空隙率为,0.363,即,36,3,，,(,致密度为,63,7,),。后来人们都把这种填充方式称为不规则填充。特种陶瓷粉体不用说，一般的颗粒填充与规则填充相比，要更接近于不规则填充。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,3,异直径球的填充,在等大球填充所生成的空隙中，如果进一步再填充小球，可以获得更加紧密的填充。其次，当空隙中不是填充一个小球，而是填充更小的几个小球时，可以得到更为密实的填充。理论上，当空隙中填充无数个无限小的小球时空隙率应该是愈来愈小。但是，在这些小球的填充中，颗粒间的摩擦以及相互作用均不可忽视。,第二节 特种陶瓷粉体的性能及表征,4,加压压密填充,实际的粉体间，不仅存在重力，而且还存在颗粒间的相互作用力、粘附力等。而压力的加入可以减少以上力的作用，使粉体密度增大。,加压压密过程中，附加压力较小时，通过粉体层内颗粒的相对位置移动的填充比较密实，但进一步增大压力，会出现颗粒变形、破碎等情况。因此，压力大小的范围要根据具体情况确定。,如图所示，成型压力与相对密度的关系曲线，凝聚颗粒或湿式粉碎的,A1,2,O,3,，在达到某个压力以前，密度不增加；一超过这个压力，就急剧增加。而经过粉碎，粒子间键合被切断的,A1,2,O,3,，一增加压力，密度立即就开始增加。这种,A1,2,O,3,凝聚是固体成团，是硬团聚。可见，进行填充时先要破坏该团聚。,影响粉体的密实因素有多种，但就颗粒的特性对填充率的影响，有以下几点：,（,1,）颗粒大小的影响,Ro11er,的实验结果表明，当颗粒的粒径不大时。粒径越小，填充越疏松；如果粒径变大，大到超过临界粒径,(,大约,20,微米,),时，则粒径对于填充率的影响并不大，这是因为，颗粒间接触处的凝聚力受到粒径影响已不太大。反之，与颗粒自重有关的力却随着粒径的三次幂的比例急速增大。因此，随着粒径的增大，即粒子自重力增大，颗粒凝聚力的影响可以忽略不计。可以认为粒径的变化对于填充率的影响甚微。因此，一般粉体粒子的粒径是大于还是小于临界粒径，对于粉体的填充性能影响极大。,经常,不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有,力量,Study Constantly,And You Will Know Everything.The More You Know,The More Powerful You Will,Be,写在最后,谢谢你的到来,学习并没有结束，希望大家继续努力,Learning Is Not Over.I Hope You Will Continue To Work Hard,演讲人：,XXXXXX,时 间：,XX,年,XX,月,XX,日,