金属塑性加工原理试题及答案

、简述“经典塑性力学”的主要内容，以及“现代塑性力学”的发展概况(选23个发展方向加以简单介绍)(20 分)答：“经典塑性力学”的主要内容经典塑性理论主要基于凸性屈服面、正交法则和塑性势等概念，描述的是 一种均匀连续的介质在外力作用下产生不可恢复的位移或滑移现象的唯象平 均。经典塑性理论主要基于以下三个方面：(1)初始屈服准则；(2)强化准 则；(3)流动规则。经典塑性力学的三个假设(1)传统塑性势假设。众所周知，传统塑性势是从弹性势借用过来的，并非由 固体力学原理导出。因此这是一条假设。按传统塑性势公式，即可得出塑性主 应变增量存在如下比例关系：(1)E 2. 3)式中Q为塑性势函数。可推证塑性主应变增量与主应力增量有如下关系由式(1)知式 中矩阵Ap中的各行元素必成比例,即有*+ 型型*辿L 2.3)且Ap的秩为1,它只有一个基向量,表明这种情况存在一个势函数。由式(1)或式(2)或传统塑性势理论，都可推知塑性应变增量的方向只与应力 状态有关，而与应力增量无关，所以它的方向可由应力状态事先确定。传统塑性势假设数学上表现为Ap中各行元素成比例及Ap的秩为1,物理上表现为存在一个势函数，且塑性应变增量方向与应力具有唯一性。(2)关联流动法则假设，假设屈服面与塑性势面相同。无论在德鲁克塑性公设提出之后还是之前，经典塑性力学中都一直引用这条假设。对于稳定材料在每一应力循环中外载所作的附加应力功为非 负，即有0 ( j式(4)本是用来判断材料稳定性的，而并非是普遍的客观规律。然而有人错误地认为德鲁克公设可依据热力学导出，即应力循环中弹性功为零，塑性功必为非负，因而式成立。按功的定义，应力循环中，外载所作的真实功 应为式(5)表明，应力循环中只存在塑性功，并按热力学定律必为非负。由0式(5)还可看出，真实功与起点应力ij无关。由此也说明附加应力功并非0真实功，它只能理解为应力循环中外载所作的真实功与起点应力ij所作的虚功之差(见下图)。(92应力循环中井裁所作貞实功与阳加应力功(3)不考虑应力主轴旋转假设。经典塑性力学中假设应变主轴与应力主轴始终重合，即不考虑应力主轴旋转在这种情况下，屈服方程可以写成三个应力张量不变的函数。只有在应力主 轴旋转时，应力不变量不变，因此不会产生塑性变形。“现代塑性力学”的发展概况塑性力学作为固体力学的一个重要分支，其发展的历史虽然可以追溯 到18世纪的70年代，但真得到充分发展并日臻成熟的是在20世纪的40年代和50年代初。特别是理想塑性理论，这时已达到成熟并开始在工程实 践中得到应用的阶段。塑性变形现象发现较早，然而对它进行力学研究， 是从1773年库仑Coulomb 土壤压力理论，提出土的屈服条件开始的。H. Tresca于1864年对金属材料提出了 最大剪应力屈服条件。随后圣维南于1870年提出在平面情况下理想刚塑性的应力-应变关系，他假设最 大剪应力方向和最大剪应变率方向一致，并解出柱体中发生部分塑性变形 的扭转和弯曲问题以及厚壁筒受内压的问题。Levy于1871年将塑性应力-应变关系推广到三维情况。1900年格斯特通过薄管的联合拉伸和内压试验， 初步证实最大剪应力屈服条件。此后20年内进行了许多类似实验，提出多种屈服条件，其中最有意义 的是Mises于1913年从数学简化的要求出发提出的屈服条件(后称米泽斯条件)。米泽斯还独立地提出和Levy 一致的塑性应力-应变关系(后称为Levy-Mises 本构关系)。泰勒于1913年，Lode于1926年为探索应力-应变 关系所作的实验都证明，莱维-米泽斯本构关系是真实情况的一级近似。为更好地拟合实验结果，罗伊斯于1930年在普朗特的启示下，提出包括弹性应变部分的三维塑性应力-应变关系。至此，塑性增量理论初步建立。 但当时增量理论用在解具体问题方面还有不少困难。早在1924年亨奇就提 出了塑性全量理论，由于便于应用，曾被纳戴等人，特别是伊柳辛等苏联 学者用来解决大量实际问题。虽然塑性全量理论在理论上不适用于复杂的应力变化历程，但是计算 结果却与板的失稳实验结果很接近。为此在1950年前后展开了塑性增量理论和塑性全量理论 的辩论，促使从更根本的理论基础上对两种理论进行探 讨。另外，在强化规律的研究方面，除等向强化模型外，普拉格又提出随动强化等模型。电子计算机的发展，为塑性力学的研究和应用开展了广阔 的前景，特别是促进了有限单元法的应用。1960年，Argyris提出初始荷载法可作为有限单元法解弹塑性问题的基础。自此理想塑性的塑性力学 已经达到定型的阶段，而具有加工硬化的塑性力学 至今仍是在发展中研究课题。20世纪60年代以后，有限元法 的发展，提供恰当的本构关系已成为解 决问题的关键。所以 70年代关于塑性本构关系的研究十分活跃，主要从宏 观与微观的结合，从不可逆过程热力学以及从理性力学等方面进行研究。在实验分析方面，也开始运用光塑性法、云纹法、散斑干涉 法等能测量大变形的手段。另外，由于出现岩石类材料的塑性力 学问题，所以塑性体积应变以及材料的各向异性、非均匀性、弹 塑性耦合、应变弱化的非稳定材料等问题正在研究之中。塑性力学的主要内容从学科建立过程来看，塑性力学是以实验为基础，从实验中找出受力 物体超出弹性极限后的变形规律，据以提出合理的假设和简化模型，确定 应力超过弹性极限后材料的本构关系，从而建立塑性力学的基本方程。解 出这些方程，便可得到不同塑性状态下物体中的应力和应变。塑性力学的基本实验主要分两类：单向拉伸实验和静水压力实验。通 过单向拉伸实验可以获得加载和卸载时的应力-应变曲线以及弹性极限和屈服极限的值；在塑性状态下，应力和应变之间的关系是非线性的且没有 单值对应关系。由静水压力实验得出，静水压力只能引起金属材料的弹性 变形且对材料的屈服极限影响很小。塑性力学的基本假设为简化计算，根据实验结果，塑性力学采用的基本假设有： 材料是各向同性和连续的。 平均法向应力不影响材料的屈服，它只与材料的体积应变 有关，且体积应变是弹性的，即静水压力状态不影响塑性变形而只产生弹性的体积变化。这个假定主要根据是著名的Brid-gman试验。 材料的弹性性质不受塑性变形的影响。这些假设一般适用 于金属材料；对于岩土材料则应考虑平均法向应力对屈服的影响。 塑性力学的简化模型塑性力学的应力-应变曲线通常有 5种简化模型： 理想弹塑性模型，用于低碳钢或强化性质不明显的材料。 线性强化弹塑性模型，用于有显著强化性质的材料。 理想刚塑性模型，用于弹性应变比塑性应变小得多且强化性质不明 显的材料。 线性强化刚塑性模型，用于弹性应变比塑性应变小得多且强化性质 明显的材料。 幕强化模型，为简化计算中的解析式，可将应力 -应变关系的解析式 写为（T = C y （ / y） n式中cy为屈服应力，&y 为与cy相对应的应 变，n为材料常数。屈服条件和本构关系在复杂应力状态下，判断物体屈服状态的准则称 为屈服条件。屈服条件是各应力分量组合应满足的条件。对于金属材料， 最常用的屈服条件为最大剪应力屈服条件（又称特雷斯卡屈服条件）和弹 性形变比能屈服条件（又称米泽斯屈服条件）。对于岩土材料则常用特雷 斯卡屈服条件、德鲁克-普拉格屈服条件和莫尔-库伦屈服条件。对于强化 或软化材料，屈服条件将随塑性变形的增长而变化，改变后的屈服条件称 为后继屈服条件。当已知主应力的大小次序时，使用特雷斯卡屈服条件较 为方便；若不知道主应力的大小次序，则使用米泽斯屈服条件较为方便。 对于韧性较好的材料，米泽斯屈服条件与试验数据符合较好。由于塑性变形与变形历史有关，因此反映塑性应力-应变关系的本构关系用应变增量形式给出比较方便。用应变增量形式表示塑性本构关系的理 论称为塑性增量理论。增量理论的本构关系在理论上是合理的，但应用比 较麻烦，因为要积分整个变形路径才能得到最后结果。因此，又发展出塑 性全量理论，即采用全量应力和全量应变表示塑性本构关系的理论。在比 例变形的条件下，可通过积分增量理论的本构关系获得全量理论的本构关 系。当偏离比例变形条件不多时，全量理论的计算结果和实险结果比较接 近。求解塑性力学边值问题时，使用的平衡方程、几何方程（即应变和位 移的关系）以及力和位移的边界条件都和弹性力学中使用的一样，只是物 理关系不再用弹性力学中的胡克定律，而采用塑性增量或全量的本构关系。经典弹塑性理论在经典弹塑性理论中，应变增量可以被分为弹性部分和塑性部分：% = d嘉+蜩弹性部分可按下式确定血暑=亦曲订_歹曲耐幅其中，G 二 E/2（l += 1/3（tu ）塑性部分根据Drucker公设并关联流动法则，可得dw 器=AX其中f是屈服条件二、什么叫初始与后继屈服？写出常用的各向同性和各向异性材料的 答：初始屈服：是指在外力的作用下，质点由弹性变形状态进入塑性变形状态 开始产生塑性变形的屈服。初始屈服准则的表达式，并说明其物理意义（20 分）后继屈服：材料进入塑性阶段后卸载，然后重新加载至继续发生新的塑性变 形时材料的再度屈服称为后继屈服， 相应的屈服点称为后继屈服点。对于绝大多 数金属材料而言，在实际变形过程中，因为存在加工硬化，后继屈服的屈服强度 比初始屈服高。对于各向同性材料，不管采用什么样的变形方式，在变形体内某点发生屈服 的条件仅是各应力分量的函数，f与应力的方向无关，故f和坐标轴的选择无关 的应力不变量来表示，即f ijc.C是与材料性质有关的常数，可通过简单实验测得常用各项同性屈服准则有:Tresca屈服准则与Mises屈服准则Tresca屈服准则： 亠匹k ，K是材料的剪切屈服应力 2若 123贝U13 2K当以材料拉伸实验来确定剪切屈服应力时，有K s)2若不知道主应力顺序，则Tresca条件可写成2K 2K 2KTresca屈服准则表示的物理意义是：无论材料处于什么样的应力状态，只 要最大剪应力达到某一极限值，材料就进入塑性变形状态。Mises屈服准则：Mises屈服准则表示的物理意义是：无论材料处于什么样的应力状态，只要 物体内的等效应力达到某一定值时，材料就进入塑性变形状态。对于各向异性材料，其各方向的材料特性不同，那么受力方向起决定性作用, 其初始屈服准则的表达式:f (c j , & j ,t,T,S ) =0, 其中c ij为应力张量， j为应变张量，t为时间，T为变形温度,S为变形材料的组织特性。常用的两种各向异性屈服准则：Hiirsl948各向异性屈服准则和Bariat三参数屈服准则(YLD89)HIirsl91S各向异性屈服准则IIill sl948平面各向异性材料模型假定IT交参考坐标系与各向异性丄轴 致I Hill二次屈服可以衣达为2/(勺)-F(_ay - crj? + G(cr: -+ /I(at - cr, )? +21 r(/ + lA/r，/ + INr ? - 1工4 F、G、H、L、M、N足瞬时#向异件状态的特社参星。巳和兀 为止应丿J，%,和笃为剪应力。如果;T K Z是在齐向异性的主方向的单向拉伸屈腿应力，则不难证右一0 +圧3)显然，F、G. H之中只冇 个可以为负.并且屈服应力相差 很人时.这力有可能。同时，当工丄F而且只有这个时倏.4此外，还冇两个娄似的不等式。如果乩S. F是相对于各向异性主轴的剪切屈星应力,那么山此町见,、胚N是的n(2-4)G-5)(2-0Barlat,sl989各向异性屈服准则该屈服准则山Buriat和Lim于1589提出，用于描述备向杲性材料的屈 服持性样该准则采川Lankford系数来定义材料的各向异性用服准则茂达如卜0-朮+o|K +申瓦-时式中兀一屈服应力应力张量不变棗，由下式给出 J +Acr 即各向异性常数宀 -h和pdl备向界性系数心，缶计异出丼向异性常数p町以迭代U nm. Bailat W L恂指出用任总角埋仟r力向和M度h仙处变比)按式(匸9)讣算2叱其中，行为与轧制方向夹角为卩方向单向拘伸应力中p值不能解析计 可是半L和內已如时，对于单轴拉忡时，斥与pZ间的关系确实存在. 但&要想证明这个函数是个单调函数足很困堆的o但许多模拟例J衣明, 当# = 4卵时，/;值是p的递増函数。因此绪出一个怯，就相应有唯一的戸 ffi.所以通常按卩=4刖用卜式进仃迭代求解戸値2Ag(p) =1-心(2-10)口、%通过迭代确世p的大小对于体心立力材料m =&対于面心立h材料M二6,材料的屈服强度山强度系数K和硬化指数科來表达叫 此时材料时屈服强度可我示成如下形式 （坯0广（2-11）式屮 %相应于初始屈服应力的应变0塑性应变亦平ihlJj状态下*二参数BnrlatUJan利服两数可描述薄板的各向异 性特征巴口三、简述塑性失稳的种类及各自的特点。（20分）答：塑性失稳是指当材料所受载荷达到某一临界值时，即使载荷下降，塑性变 形还会继续的现象。即出现（剪切带、颈缩、皱曲、墩粗等塑性变形）现象的失 效方式，可发生于墩粗、深冲、锻造和拉伸、压缩、过载等情况。失稳主要分为压缩失稳和拉伸失稳两种。 其中，压缩失稳的主要影响因素是 刚度参数，在塑性成形中表现为起皱和弯曲；拉伸失稳的主要影响因素是强度参 数，它主要表现为明显的非均匀伸长变形。 在拉伸过程中，颈缩和剪的形成是最 主要的现象，而其本征原因就是缺少加工硬化能力，由于晶粒较小无法存储和容 纳更多的位错，从而使得失稳较早的发生。压缩失稳薄板在压缩变形过程中，失去了保持其原来平面形状的能力而产生弯曲隆起 的现象薄板成形中，压缩失稳的表现形式是在板料局部出现皱折，称为起皱。起 皱是一种成形缺陷，板料局部起皱会大大增加变形抗力， 往往导致板料拉伸变形 区域较早发生拉伸失稳，因此，压缩失稳也是阻碍薄板成形顺利进行的障碍之一。 薄板成形中研究压缩失稳的机理与规律的主要目的就是确定避免或消除板料起 皱的方法和手段。与拉伸失稳完全限于塑性变形范围不同，压缩失稳在弹性变形和塑性变形中 都会发生。一般来说，成形后期的塑性压缩失稳所导致的起皱，波幅不大，比较 容易消除；而成形早期的弹性压缩失稳导致的起皱， 往往会形成后续变形过程中 难以消除的死皱。但薄板成形中，经常出现的是塑性压缩失稳。压缩失稳是刚度问题，其主要影响因素是材料的刚度参数， 如弹性模数、应 变强化模数等。成形板料的几何参数、变形方式及变形条件等对压缩失稳的发生、 发展也有很大影响。凡是有助于增强成形板料刚度的手段和方法，都能提高板料 抵抗压缩失稳的能力。压缩失稳的根本原因是压应力的存在和弯曲（有的伴随着扭转）的出现。压缩 失稳的特征，以无限制的继续弯曲（或加上扭转）来说明。确定压缩失稳产生条件 的分析方法是能量法。（见变形力学问题的能量解法）评估板料抵抗压缩失稳能力 的方法是吉田起皱试验。拉伸失稳在以拉伸为主要变形方式的薄板成形过程中， 薄板丧失了稳定变形的能力而 出现过度变薄（颈缩）或断裂的现象。薄板的拉伸失稳具有两个不同的发展阶段： 分散性失稳和集中性失稳。分散性失稳指板料的塑性变形达到一定程度后，变形 开始集中在材料内某些性能较弱的部位， 载荷开始随变形程度增大而减小，由于 加工硬化，这一性能较弱部位在一个较宽的变形区域内交替转移，形成区域性颈缩，此时材料处于一种亚稳定的塑性流动状态。集中性失稳指材料的塑性变形集 中在变形区的某一狭窄条带内，此时加工硬化不足以使材料性能较弱部位发生转 移，形成集中性颈缩。材料出现集中性颈缩之后很快就会断裂， 故集中性颈缩表 面呈粗糙颗粒状，肉眼可观察到，但分散性颈缩难以用肉眼观察到。 分散性失稳 用作板料拉伸变形能否稳定进行的判断标准。集中性失稳用作确定板料塑性拉伸 变形发生断裂前极限变形程度的标准。薄板成形以材料不发生拉伸失稳为前提。 材料内部组织状况、力学性质、变形方式、变形条件等都对板料拉伸失稳的发生 和发展产生影响，研究板料拉伸失稳问题的有效手段是将宏观、细观、微观研究 相结合。四、简述金属塑性成形问题主要求解方法的基本内容及其应用范围。（20 分）答：塑性成形理论是从宏观上计算分析材料在不同成形工步下的应力应变和温 度分布，以及它们对各种工艺参数的影响关系， 从而优化工艺过程，使生产出的锻件质量好，效益高。塑性成形问题主要求解方法：（1）主应力法（又称初等解析法）主应力法是以假设基元体上作用着均匀分布的主应力为基础，将应力平衡微分方程和屈服方程联立求解。基本内容如下： 根据实际变形区的情况，将问题简化为轴对称问题或平面问题。 切取基元体。假定工具与金属接触面上的边界条件为：正应力为主应力， 切应力服从库伦摩擦条件 =卩n或常摩擦条件 二卩S。 忽略各坐标平面上的切应力和摩擦切应力对塑性屈服条件的影响，列出基元体的塑性条件，然后与简化的平衡微分方程联立求解， 利用边界条 件确定积分常数，得出接触面上的应力分布，进而求得变形力。应用范围：可确定可能的最大变形量、最小可轧厚度、镦粗或轧制时的中性 面位置等。但是，由于上述基本假设的限制，采用主应力法无法分析变形体内的 应力分布。(2) 滑移线法 它是针对具体的工艺和变形过程，建立对应的滑移线场，然后 利用滑移线的某些特性来求解。其实质是根据平面塑性应变状态的特点，可知其 应力分量完全可用cm和K来表示。而K为材料常数，故只要找到沿滑移线上的 cm的变化规律，即可求得整个变形体的应力分布。基本内容：设O-XY平面为塑性流动平面，则该平面上任一点的最大切应力 都位于该平面上。在 O-XY平面将无限接近的最大剪应力连接起来，可得二族正 交曲线，曲线上任一点的切线方向即为该点处的最大切应力的方向。这二族正交的曲线族称为滑移线，它们分布在塑性变形区内，形成滑移线场。常见滑移线的类型：(1) 二族正交直线，为均匀应力场。(2) 一组滑移线为直线，另一族为与直线正交的曲线，为简单应力场。应用范围：主要应用在求解刚塑性体的平面应变问题。可用来计算变形力 和变形体没的应力分布、分析变形、确定毛胚的合理外形与尺寸，甚至是扩展到 模具型腔的最佳工作轮廓曲线的设计、金属流动规律的预测和塑性加工质量分析等。可以确定接触面上的应力分布和变形力， 而且可以确定塑性变形区内部的应 力分布和速度分布。但是，滑移线场理论仅适用于处理理想刚塑性材料的平面应 变问题。不过目前该理论的应用范围已逐渐扩大了。 例如在一定条件下，也可以 将滑移线场理论推广到平面应力和轴对称问题以及硬化材料。但是对于主应力为异号的平面应力问题，简单的轴对称问题以及有硬化的材料也可以作推广应用。(3) 上限法 上限法是一种能比较全面地求解金属塑性成形问题的近似方法， 由它所确定的载荷是真实载荷的上界。 上限法的理论基础是虚功率原理。 塑性变 形时，刚性块之间互相滑动，因而在边界产生速度间断。这时，整个变形过程所 消耗的功率为：刚性块变形所消耗的功率、滑动面上所消耗的功率和工具与变形 体之间的摩擦面上所消耗的功率之和。上限法的基本方程为:P*UV_*dvS fciiVRdKVddvSci fVRdj SDjKVt*d .SDj应用范围：应用于工程之中保证塑性成形过程的顺利进行、选择设备和设计模具领域。用上限法求解金属塑性成形问题，关键是要找出一个运动学容许的速 度场。运动学容许的速度场有两种模式：1）离散的速度场，即刚性块滑移模式； 2）连续的或分块连续的速度场。上限法采用外力功等于内部耗散能以及结构 的几何条件求塑性极限载荷，其值比完全解的塑性极限载荷大。（4） 变形功法（功平衡法）它是根据能量守恒定律求变形力的一种方法。基本内容：物体塑性变形时，外力沿其位移方向所作的功Wo等于物体塑性变形功Wp和接触摩擦切应力所消耗功 Wf之和（ Wo衣Wp七Wf）。应用范围：变形均匀的塑性变形。（5）板料成形理论薄板的塑性成形问题常假设沿板的厚度方向很小近于零。应力应变沿厚度方向不变，简化成平面应力状态求解。应用范围：金属板料成形（6）有限元法有限元法是将求解未知场变量的连续体划分为有限个单元。单元用节点连接，每个单元内用插值函数作为场变量， 插值函数由节点值确定，单元之间的作 用由节点传递。建立物理方程，并将全部单元的插值函数集合成整体场变量的方 程组，然后进行数值计算，求出变形体内的速度、应变、应力和温度场及力能参 数。由于现代化电子计算机效率高，功能全，塑性有限元法能计算出各种成形工 步的各种工艺参数。应用范围：有限元法是求解工程科学中数学物理问题的一种通用数值方法。近年来随着计算机技术的普及和计算机速度的不断提高，有限元分析在工程设计 和分析中得到了越来越广泛的重视，已经成为解决复杂的工程分析计算问题的有 效途径，现在从汽车到航天飞机几乎所有的设计制造都已离不开有限元分析计 算，其在机械制造、材料加工、航空航天、汽车、土木建筑、电子电器、国防军 工、船舶、 铁道、石化、能源、科学研究等各个领域的广泛使用，已使设计水 平发生了质的飞跃。五、简述韧性损伤理论的基本内容及其在金属塑性成型分析中的应用。（20 分）答：所谓损伤是指冶炼或加工工艺工程中由于载荷、 温度、环境等因素的作 用，使材料的微、细观结构发生变化，引起微缺陷成胚、孕育、扩展和汇合, 导致材料宏观力学性能的劣化，最终形成宏观开裂或材料破坏。从细观的、物理学的观点来看，损伤是材料组分晶粒的位错、滑移、微 孔洞、微裂纹等微缺陷形成和发展的结果；从宏观的、连续介质力学的观点 来看，损伤又可认为是材料内部微细结构状态的一种不可逆的耗散过程。实 际使用的金属材料大多是多相材料，由于冶炼过程不能除尽杂质，材料中大 多含有少量的夹杂物。这些材料可以看成是基体与散布于基体内的第二相粒 子和夹杂结合而成的物质。这些夹杂粒子和二相粒子不仅各自的成份和力学 行为不同，和基体的结合程度也有很大的差异。研究表明，在一定载荷或其 它外界因素作用下，材料内部结构会发生变化，产生微孔洞、微裂纹以及其 它形式的微缺陷，使金属材料微观结构发生变化，这些微观或宏观的缺陷称 为损伤，损伤累积会导致金属材料失效断裂。损伤力学主要是以金属物理学、 材料力学、连续介质力学等统一起来的观点进行研究的，这一学科不仅描述 了损伤材料的性质，而且也研究直到出现宏观裂纹前的整个过程。在此基础 上可以把材料的损伤破坏和裂纹扩展的机理统一起来，这就绕过了经典断裂力学和弹塑性力学的鸿沟，为解决有裂纹体和无裂纹体的统一问题提供了一 条有效途径。就研究方法而言，损伤力学可分为三大类：第一类是宏观损伤力学。这是一种典型的场论方法，其理论基础是宏观的连续介质力学和连续介 质热力学，因此又称为连续介质的损伤力学。它认为损伤是材料内部微细结 构状态的一种不可逆的耗散过程。 连续介质损伤力学在物体内部引进连续变 化的损伤变量来表征各类损伤，利用热力学的公式和定理以及内变量理论， 唯象地确定材料的本构方程和损伤演化规律。它虽然需要微观模型的启发， 但并不需要从微观机制导出理论关系式， 而只要求所得出的结论与现今对韧 性破坏的理解是一致的。第二类是微观损伤力学。微观损伤力学更侧重于物理机制的探索，它和物理学的联系非常紧密。 由于采用的分析方法相对比较复杂，计算上需要处理多点阵交互作用，因此 微观损伤力学在处理复杂问题方面遇到许多实际困难，往往只用于对复杂问题进行定性分析。第三类是细观损伤力学。细观损伤力学分析方法是宏、微观相结合的方法，这种方法是材料学与 连续介质力学相互渗透的产物，构成所谓细观损伤力学理论。它一方面略去 了具体考察微结构变化的物理过程细节，免去了统计物理学的冗长计算；另 一方面又为损伤造成的宏观有效场赋予了较为真实的几何形象和物理过程。 从细观的观点看，损伤是材料组分晶粒的位错、滑移、微孔洞、微裂纹等微 缺陷形成和发展的结果。这种方法在试验基础上建立反映损伤物理本质的细 观模型，将非均质的微观材料进行简化过渡到均质的宏观材料，使损伤变量 能够反映比较真实的几何图像，其损伤演化过程不再只是抽象的方程而具有 清晰的物理内涵。细观模型可以考虑各种类型的损伤形态和分布，研究它们 之间的相互作用，预测它们的形成、发展和导致材料破坏的过程。细观损伤 模型具有几何上的直观性，逻辑上的合理性和数学上的可解性。损伤力学或连续介质损伤力学（Continuum Damage Mechanics-CDM主 要研究材料内部微观缺陷的产生和发展引起的宏观力学效应及最终导致材 料破坏的过程和规律。它通过引入“损伤变量”这一内部变量来描述含微观 缺陷材料的力学效应，即受损材料的力学行为，以便更好地预测材料的变形、 破坏和使用寿命等。连续介质损伤力学的分析过程如下图所示,图5连续介质损伤力学的分析过程韧性损伤理论在金属塑性成型分析中的应用：细观损伤力学是在实验的基础上建立反映损伤物理本质的细观模型， 将 非均质的微观材料进行简化过渡到均质的宏观材料，直接从材料损伤的原因出发，将本构关系建立在对材料细观分析的基础上。在金属塑性加工中，如板料的拉深、弯曲、胀形，以及金属剪切、体积 成形、超塑性成形等，不可避免地会因为大变形而产生损伤。对大部分塑性 成形加工而言，应抑制损伤的产生与发展，提高材料的变形能力；而对分离 工序，如金属剪切，则应创造合适的断裂条件，以保证获得良好的断面质量。 因此，从细观损伤力学出发，描述金属材料在塑性加工过程中的损伤现象如微裂纹形成及扩展过程等，分析材料损伤断裂原因，预测受损材料寿命对 金属塑性加工具有十分重要的意义。在金属塑性加工中，对大部分塑性成形工序，应抑制损伤的产生与发展， 以提高材料的变形能力；对分离工序，应创造合适的断裂条件，以保证获得 良好的断面质量。细观损伤力学在金属塑性成形中的应用广泛，利用细观损 伤力学理论分析了材料细观裂纹的形成过程以及材料损伤断裂的原因，解决实际工程问题。