磁场磁通量解析学习教案

会计学1磁场磁场(cchng)磁通量解析磁通量解析第一页，共15页。2022-4-322/32220)(2xRIRBRLLR(1)如果(rgu)由N 匝圆线圈组成2/ 32220)( 2xRNIRB(2)0 x载流圆线圈(xinqun)的圆心处 RIBo20ISnnISpm定义(dngy)mp3002RpBm磁矩22RR第1页/共15页第二页，共15页。2022-4-33(3) 一段圆弧在圆心(yunxn)处产生的磁场220RIBRI40IRx (4)2/32220)(2xRIRB3202xIRB302 xIS302xpBm第2页/共15页第三页，共15页。2022-4-34右图中，求O 点的磁感应强度(qingd)I123解01B23402RIBRI830RO例)cos(cos42103RIBRI40321BBBB2 12 第3页/共15页第四页，共15页。2022-4-353. 载流螺线管轴线(zhu xin)上的磁场 IPlnNddR已知螺线管半径(bnjng)为Rdl长度(chngd)上有dN 匝ldlBdr2/322202/32220)(2d)(2ddlRlInRlRNIRBcotRl 2222cscRlRd cscd2Rldsin20nI2/322220)csc(2dcscdRRInRB第4页/共15页第五页，共15页。2022-4-36PRlBdrdsin2d0nIB2121dsin20nIB120coscos2nI(1) 无限(wxin)长载流螺线管1nIB002讨 论(2) 半无限(wxin)长载流螺线管 , 2 10 220InB第5页/共15页第六页，共15页。2022-4-37Ib例： 无限(wxin)长载流平板PBdxBd解bxIIdd rIB2dd0 xxPBBBdcosdB100dPbIBybbI2arctan0dsecd2yx rrbxI2d0 xyOxdyb2arctan1Bd1secyr tanyx sec2d0rbxI第6页/共15页第七页，共15页。2022-4-38 (1) (2) (3)分析(fnx)：ybbIBp2arctan0(1)by yIbyIbBP2200ybyb22arctan无限(wxin)长载流直导线 (2)by 22arctanybbIbIBP2200i021无限大薄板(bo bn)031 BBiB02磁屏蔽ii均匀磁场第7页/共15页第八页，共15页。2022-4-39三.运动电荷(dinh)的磁场 lIdPr200d4drrlIBlId+qStQIddtqlsndd vnsq200d)(4drrlnsqBv电流元内总电荷(dinh)数lnsNdd电荷密度200d4drrqNBv一个电荷产生(chnshng)的磁场2004ddrrqNBBv第8页/共15页第九页，共15页。2022-4-3102004rrqBv例如(lr)：vPrBvPrB第9页/共15页第十页，共15页。2022-4-31111.3 磁场(cchng)的高斯定理静电场：磁 场：?dSB0iSeqSE/d静电场是有源场一. 磁感应线1. 规定(gudng)(1) 方向(fngxing)：磁力线切线方向(fngxing)为磁感应强度BB的单位面积上穿过的磁力线条数为磁感BSBddm的方向(2) 大小：垂直应强度的大小第10页/共15页第十一页，共15页。2022-4-312I2. 磁感应线的特征(tzhng)(1) 无头无尾(w tu w wi)的闭合曲线(2) 与电流相互(xingh)套连，服从右手螺旋定则BRBI第11页/共15页第十二页，共15页。2022-4-313二.磁通量SBddmSBmdd通过(tnggu)面元dS的磁力线条数 通过(tnggu)该面元的磁通量dmSdBSd对于有限(yuxin)曲面SBmd磁力线穿入对于闭合曲面SmSBd规定：外法线为正0m磁力线穿出0m单位：1W b=1T m2第12页/共15页第十三页，共15页。2022-4-314三.磁场(cchng)的高斯定理BS磁场(cchng)线都是闭合曲线 0dSmSB(磁高斯定理)电流(dinli)产生的磁感应线既没有起始点，也没有终止点。 磁场是无源场例 证明在 磁力线 为平行直线的空间中，同一根磁力线 上各点的磁感应强度值相等。abS解SmSBd0SBSBbabaBB 第13页/共15页第十四页，共15页。2022-4-315B第14页/共15页第十五页，共15页。