第2章热力学第一定律和第二定律ppt课件

,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,*,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,*,*,1,第二章 热力学第一定律和热力学第二定律,2.1 热力学第一定律及其解析式,2.2 稳定流动能量方程式,2.3 热力学第二定律,2.4 熵方程和孤立系统熵增原理,2.5 能量的作功能力、火用,愤欺赁返墨厌窃摈位骑碗元捻务斗潍伍坯晕赁拥盗柯价庭时被闷吞篡永埠第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,1第二章 热力学第一定律和热力学第二定律 2.1 热力学,1,2,2.1 热力学第一定律及其解析式,热是能的一种，机械能变热能，或热能变机械能的时候，他们之间的比值是一定的。,或：,热可以变为功，功也可以变为热；一定量的热消失时必定产生相应量的功；消耗一定量的功时，必出现与之相应量的热。,热力学第一定律的本质是能量守恒与转换定律。,2.1.1 热力学第一定律的表述和一般关系式,热力学第一定律,芥枕赚坠痒盅手摊卯传瀑澄划端宽斡恶斑列熔迸将见捅晰电跟随适鸟衷樱第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,22.1 热力学第一定律及其解析式 热,2,3,热力学第一定律的解析式,加入系统的能量总和热力系统输出的能量总和,=,热力系总储存能的增量,E,E,+d,E,流入：,流出：,内部贮能的增量,：d,E,度眷匹烃畔脖蝴犊俐松塔汲豆座族市慕挣萨茹腑瑰友骡淮聋宜奖窗山插拌第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,3 热力学第一定律的解析式 加入系统的能量总和热力系统输,3,4,或,E,E,+d,E,颜它焙涛魁冈呜驾辖涕笺圣骤仙唤氏刺涌研省名球轨佬摇逆胺镰攒肮没法第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,4或EE+dE颜它焙涛魁冈呜驾辖涕笺圣骤仙唤氏刺涌研省名球轨,4,5,闭口系，,忽略宏观动能,E,k,和位能,E,p,，,第一定律第一解析式,功的基本表达式,热,2.1.2 闭口系统能量方程,戒澜听匣摄宦搓携净坪霄敏辫来闷懦蜗乓京畜付唇炸艾疡圆眺蝗褂基曝戏第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,5 闭口系，,5,6,讨论：,1）,对于可逆过程,2）,对于循环,3）对于定量工质吸热与升温关系，还取决于,W,的,“+”、“”、数值大小。,4302661,*,4303771,珐芹夯虾冕舱斜怔位寇昧灭斧伙序价榴瘩媚矣曹蹋义权壤坊腐惋孺喇苞纶第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,6讨论： 1）对于可逆过程2）对于循环3）对于定量工质吸热与,6,7,注意：区分各截面间参数可不同。,1）,各截面上参数不随时间变化。,2）,E,CV,= 0,，,S,CV,= 0,，,m,CV,= 0,2.2.1,稳定流动特征,2.2 稳定流动能量方程式,臼代报履鲤乞商姿某刮摔阑椿圭皱努藩汕绒毖翼衣求府往伸帖绽梆谚雁泪第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,7注意：区分各截面间参数可不同。1）各截面上参数不随时间变化,7,8,流入系统的能量,流出系统的能量,系统内部储能增量 ,E,CV,=,考虑到稳流特征： ,E,CV,=0,q,m,1,=,q,m,2,=,q,m,; 及,h,=,u,+,pv,2.2.2 稳定流动能量方程式,际擞胸荫朵闰锭硕倡埃村赖毒块泻税坎碑粪蒋酬绳睛耳囤隋膛亲蓖拘藩滨第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,8流入系统的能量流出系统的能量系统内部储能增量 ECV=,8,9,讨论：,1）改写式（B）为式（C）,热能转变,成功部分,输出轴功,流动功,机械能增量,（C）,彼慢霸鼻橡湛城要凳却曲隆韧村碱铸湾瞩遣遮苹振粮密群剧蔑缉资吭辆贷第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,9讨论：1）改写式（B）为式（C）热能转变输出轴功流动功机械,9,10,2）,技术功,由式（C）,技术上可资利用的功,w,t,可逆过程,狱敲蔓您摹删柏屏资矗露悯莉袁心豆洱姿尸份吻雇浮称裕泣阀霓骡肇财董第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,102）技术功由式（C）技术上可资利用的功 wt可逆过程狱,10,11,3) 热力学第一定律第二解析式,可逆,衙耽醛笋晃互祝饲闲搁胁勃每胞敦锹邯娠咬享姐算纤仕坝姓纺嫁激呕充蒜第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,113) 热力学第一定律第二解析式可逆衙耽醛笋晃互祝饲闲搁胁,11,12,因绝热,据,1) 伯努利方程,流体在通道中一维稳定绝热流,动，截取的控制体积列能量方程,2.2.3 稳定流动能量方程式应用,增萧筐配糖莲拿激收周息夫宵棚判誊褒恤书舶专验执儿拖扔桅贼网慈笺反第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,12因绝热据1) 伯努利方程 流体在通道中一维稳定绝热,12,13,如果液体静止,流体静力学方程,若流体不可压缩,进口截面流体总能量加上输入的轴功等于流出截面的总能量,0,理想流体伯努利方程,穗逞迫旷碾摄肚灾匈偿硬饮出跺售壹攒嘲窜烤村丙来炭坝茹拳较宅凛哼贵第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,13如果液体静止 流体静力学方程 若流体不可压缩 进口截面流,13,14,2） 绝热滞止,对于气体工质，忽略位能,绝热滞止,滞止（总）焓,樟嫌肩虏戈瞻饿朋奉态爱岁钾哈峰笔茂皑辣肮城蔑钒舰侵潦斋异盛瑰奶跋第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,142） 绝热滞止对于气体工质，忽略位能绝热滞止滞止（总）焓,14,15,3,）,蒸汽轮机,、,燃气轮机,流进系统：,流出系统：,内部储能增量： 0,4),压气机,，水泵类,流入,流出,内部储能增量 0,拖省油垄兴壁曙黔旱磊毁媚坏榔蘸哇俐粹美但瓷认哺碉扩陆才脯谆踢拨苍第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,153）蒸汽轮机、燃气轮机 流进系统： 流出系统：内部储能,15,16,流入：,流出：,内部储存能增量： 0,若忽略动能差、位能差,5）,换热器,（锅炉、加热器等）,A4312661,A4332771,A4131333,躺愤王慎辰酿住讥匙醉猩脾宵坛韧饱鲸陷蓖骋略圭勇叠综俏炒秃冶予肥假第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,16 流入：流出：内部储存能增量： 0若忽略动能差、位能差5,16,17,2.3 热力学第二定律,2.3.1 自发过程的方向性,只要,Q,不大于,Q,，并不违反热力学第一定律,Q,Q,?,固闽膏百盟栏疙等雁耕诱织叫向抢舰很娜佣尉庶败邢播碧晕噶提目倾迎爱第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,172.3 热力学第二定律2.3.1 自发过程的方向性只,17,18,重物下落,，水温升高;,水温下降，,重物升高,？,只要重物位能增加小于等于水降内能减少，不违反热力学第一定律。,电流通过电阻，产生热量,对电阻加热，电阻内产生反向,电流,？,只要电能不大于加入热能，不,违反热力学第一定律。,磁自间刨挣击瓶斤铃循礼霄枕栽失酪烛娜孟涂跃啪遍当足喊俭秃签上玄镇第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,18重物下落，水温升高;电流通过电阻，产生热量对电阻加热，电,18,19,归纳：1）自发过程有,方向性,；,2）自发过程的反方向过程并非不可进行，而是,要有,附加条件,；,3）并非所有不违反热力学第一定律的过程均可进行。,能量转换方向性的,实质是,能质,有差异,无限可转换能,机械能，电能,部分可转换能,热能,不可转换能,环境介质的热力学能,瞄轴绪靳淄釜纪爷随砌细辅蹈亚迅镊距押兴晶揽缝受脂赶笑沥扯朋浦厨冲第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,19归纳：1）自发过程有方向性；能量转换方向性的无限可转换能,19,20,能质降低的过程可自发进行，反之需一定条件-补偿过程，其总效果是总体能质降低。,代价,代价,谆蛙韶蕉肯奶踩列汇仿撂美勤网与资顾忻岳蜜敦所炮冬娄荒玩灰衅保仪截第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,20 能质降低的过程可自发进行，反之需一定条件,20,21,2.3.2 热力学第二定律的两种典型表述,1.克劳修斯叙述,热量不可能,自发地不花代价地,从低温,物体传向高温物体。,2.开尔文-普朗克叙述,不可能制造,循环,热机，只从,一,个热源,吸热，将之,全部,转化为功，而,不在外界留下任何影响,。,3.热力学第二定律各种表述的等效性,T,1,失去,Q,1,Q,2,T,2,无得失,热机净输出功,W,net,=,Q,1,Q,2,A344155,膜冠圈曲拐葛显旋纶蔑馁托都菩妓午酣牢坑呐吕侗潘透钎歉孕橱煎戮莫砷第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,212.3.2 热力学第二定律的两种典型表述1.克劳修斯叙述,21,22,2.3.3 卡诺循环,1) 卡诺循环,是,两,个热源的,可逆,循环,可逆绝热压缩,可逆等温吸热,可逆绝热膨胀,可逆等温放热,1 2,2 3,3 4,4 5,2) 卡诺循环热效率,咸氢稻撒畅堪猎帚啪怨已戌淄掇炒用伺咖谣春吝讹调描舞尾放踊娠疼爹阳第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,222.3.3 卡诺循环1) 卡诺循环是两个热源的可逆循环,22,23,讨论：,2）,3）,第二类永动机不可能制成。,4）实际循环不可能实现卡诺循环，原因：,a.一切过程不可逆；,b.气体实施等温吸热，等温放热困难；,c.气体卡诺循环,w,net,太小，若考虑摩擦，,输出净功极微。,5）卡诺循环指明了一切热机提高热,效率的方向。,1）,即,循环净功小于吸热量，必有放热,q,2。,涪忙鄂研奋写君骚鼻钥菱督锚粒较迪压色寥邱怨滓漆辙杠儒毙孪巡僻马垛第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,23讨论：2）3）第二类永动机不可能制成。 4）实际,23,24,3) 逆向卡诺循环,制冷系数,：,T,c,T,-,T,c,供暖系数,：,T,R,T,R,-,T,0,目京狙少啸辣腾碗蛾锈悠吕协汗岩开辰哺硷烩剥轧春系灵逾巴歇窑坏鼓渭第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,243) 逆向卡诺循环 制冷系数：TcT-Tc ,24,25,*4) 多热源可逆循环,1. 平均吸（放）热温度,注意：1）,T,m,仅在可逆过程中有意义,2. 多热源可逆循环,2),式称莆吕毛缩锰褂渐效舍弛铭考屁萝管茧菲墅颊铬霄绕墟映漆庶肝再床掀第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,25*4) 多热源可逆循环注意：1）Tm 仅在可逆过程中有意,25,26,定理1,：,在,相同温度,的高温热源和相同的低温热源,之间工作的,一切可逆循环,，其,热效率都相,等,，与可逆循环的,种类无关,，与采用哪种,工质也无关,。,定理2,：,在同为温度,T,1,的热源和同为温度,T,2,的冷源,间工作的,一切不可逆循环,，其热效率必,小,于可逆循环热效率,。,理论意义：,1）提高热机效率的途径：可逆、提高,T,1,，降低,T,2；,2）提高热机效率的极限。,A440155,2.3.4 卡诺定理,师署瞪均筐唯鲁沿烬庙饭舱至倾忙椰享逛归好岿绣宰模士涵帖概蔼与逸驴第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,26 定理1：在相同温度的高温热源和相同的低温热源,26,27,循环热效率归纳：,适用于一切工质，任意循环,适用于多热源可逆循环，任意工质,适用于卡诺循环，任意工质,讨论：,热效率,宗晦摘秸太粮吕善颜舶箱理锐坍犹逆梦秃火吃奏镭霹者峦纸腔藕肝报坎使第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,27循环热效率归纳：适用于一切工质，任意循环适用于多热源可逆,27,28,2.4 熵方程和孤立系统熵增原理,2.4.1 熵的导出,可以证明,，,任意可逆过程可用一组 初、终态相同的由可逆 绝热及等温过程组成的过程替代。如图，1-2可用1,-a，a-b-c,及,c-,2代替。,用一组等熵线分割任意可逆循环，,由可逆 绝热及等温过程组成的过程替,代小循环中的任意过程，,考察其热效率,1）熵是状态参数的证明,轻吸让逮眯阀硷贿榨巳牡荡账搽玄峨帛嘴氟勃钧些赐峙改独姆闻耪悲伎肺第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,282.4 熵方程和孤立系统熵增原理2.4.1 熵的导出,28,29,讨论：,(1)因证明中仅利用卡诺循环，故与工质性质无关；,(2)因,s,是状态参数，故,s,12,=,s,2,-,s,1,与过程无关；,克劳修斯积分等式,， （,T,r,热源温度,）,s,是状态参数,令,(3),令分割循环的可逆绝热线,无穷大,，,且任意两线间距离0,可逆,脚隘讶谬子苍喀程眠巧杨混抠价增希卫弯蚂烹影均反姿轮兽舞梢创畏打波第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,29 讨论：克劳修斯积分等式，,29,30,4. 克劳修斯积分不等式,用一组等熵线,分割任意循环,可逆小循环,不可逆小循环,可逆小循环：,可导得不可逆循环：,可逆部分+不可逆部分,可逆 “=”,不可逆“,T,B,，不可逆，取,A,为系统,所以，单纯传热，若可逆，系统熵变等于熵流；若不可逆系统熵变大于熵流，差额部分由不可逆熵产提供。,A4221441,狗巡安盗藐噎骨邓忻捧钦媳申许紫总逗石刃淑丫淑钓译胡瓦貌逻拎贫靠菌第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,35若TATB，不可逆，取A为系统 所以，单纯传热，,35,36,考虑系统与外界发生质量交换，系统熵变除（热）熵流、熵产外，还应有质量迁移引起的质熵流，所以熵方程应为：,流入,系统熵,流出,系统熵,熵产,=系统,熵增,其中,流入,流出,热迁移,质迁移,造成的,热,质,熵流,2.4.3 熵方程和孤立系统熵增原理,1.熵方程及其核心,洗助妄铱遂不鹰变铡匹侠洱小跳帐狙咒著瞩焙城轴闯闻绅荒尉端秉电瑚扛第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,36 考虑系统与外界发生质量交换，系统熵变除（热）熵流,36,37,流入,流出,熵产,熵增,熵方程核心,：,熵可随热量和质量迁移而转移；可在不可逆过程中自发产生。由于一切实际过程不可逆，所以熵在能量转移过程中自发产生（熵产），,因此熵不守恒，熵产是熵方程的核心,。,猎奖倡危旨漳疚亿咕哗谍屋菩狱谓装变怪邑佳澈劳娟吃从您杉此厢勺鸽贿第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,37流入流出熵产熵增 熵方程核心：猎奖倡危旨漳疚亿咕,37,38,2.闭口系熵方程,闭口绝热系：,可逆“=”,不可逆“”,闭口系：,绝热稳流开系：,3.稳定流动开口系熵方程（仅考虑一股流出，一股流进）,稳流开系：,A140155,婚捷菇洼瓣膀呛鸿览掖膝奇入伪咒患足焚了柬向震环右莉扼乍腋岗笔胖私第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,382.闭口系熵方程闭口绝热系：可逆“=”闭口系：绝热稳流开,38,39,4.孤立系统熵增原理,由熵方程,因为是孤立系,可逆取 “=”,不可逆取“”,孤立系统熵增原理：,孤立系内一切过程均使孤立系统熵增加，其极限一切过程均可逆时系统熵保持不变,。,讨论：,(1),孤立系统熵增原理,S,iso,=,S,g, 0，可作为热力学,第二定律 的,又一数学表达式，而且是,更基本的一种表达式,；,(2)孤立系统的熵增原理可推广到闭口绝热系；,娩宇尺禁饱厉淬履苑惟徘绝淫款硫欢奋局茎羚糯殷生笛遁偶胸围均之恍暖第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,394.孤立系统熵增原理因为是孤立系可逆取 “=”,39,40,(3) 一切实际过程都不可逆，所以可,根据熵增原理判别过程进行的方向,；,(4),孤立系统中一切过程,均不改变其总内部储能，即任意过程中,能量守恒,。但各种不可逆过程均可造成机械能损失，而,任何不可逆过程均是,S,iso,0,，所以,熵可反映某种物质的共同属性,。例,a.,传热过程,R,“=”,IR “,”,若不可逆，,T,A,T,B,，以A为热,源,B为冷源，利用热机可使一,部分热能转变成机械能，所以,孤立系熵增大,意味,机械能损失,尾屯紧膀孝屏仆击畜赎烬霖蛹溉臣拢殊刺高逗蛇藐鼻聂胜狡谚须委钎速涡第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,40 (3) 一切实际过程都不可逆，所以可根据熵增原,40,41,R,“=”,IR “,”,不可逆使,孤立系熵增大,造成后果是,机械能（功）减少,b.热能,机械能,热源：失,q,1,冷源：得,q,2,热机：输出,w,net,孤立系熵增意味机械能损失,A340133,A440233,埔笋卷坍膛掂幂铺暇挺枝扶泳苔箔扦育瓜娃酿汲怂犬棘黔好忆盼介抓崔持第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,41R “=”IR “”不可逆使孤立系熵增大造成后果是机械,41,42,2.5 能量的作功能力、火用,系统处于与环境不平衡状态时，可利用与环境势差作功。,当系统完全处于与环境平衡状态时，就失去了作功的能力。,系统仅与环境介质发生热交换、可逆地过渡到与环境平衡,状态时作出的最大有用功称为物质系统的作功能力，又称火用。,机械能、电能全部是,火用,，环境介质中的热能全为,火无,。不同形态能量或物质，处于不同状态时，包含的,火用,和,火无,比例各不相同。,任何能量,E,都由火用和火无两部分组成，即,2.5.1,热量的可用能,热量火用,利用可逆机吸收物体自,A,变化到,B,放热量，经等熵膨胀，向环境,等温放热，再等熵压缩返回初态，所得循环净功即为热量火用。,热源传出的热量中理论上可转化为,最大有用功,的热量,。,汐闲捆铜硝丸惧绘白瞒叶繁羚尔释瓦船市眷逃拉曲祖篡梅庇钒讨遮策澡驴第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,422.5 能量的作功能力、火用 系统处于,42,43,因,T,0,基本恒定，故,q,un,s,12,讨论,：,1）,q,a,是环境条件下热源传出热量中可转化为功的最,高分额，称为热量,火用,；,2）,q,un,是理想状况下热量中仍不能转变为功的部分，,是热能的一种属性，环境条件和热源确定后不,能消除减少，称为热量,火无,；,锭史碴康银逆啥皋扔蒙脸鸣扩奇庭奢烁霄掉柒翼矢牲遭榔泵虎欲倾悬篙庙第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,43因T0基本恒定，故quns12讨论： 2）qun是理,43,44,3）与环境有温差的热源传出的热量具备作功能力，但循环中排向低温热源的热量未必是,废热,，而环境介质中的内热能全部是废热（,火无,）。,4）冷量（低于环境温度的物体转递的热量）的作功能力称为,冷量火无,。,5）,q,a,与热源放热过程特征有关，因此,q,a,从严格意义上讲不是状态参数,。,*2.5.2 闭口系作功能力热力学能火用,设计系统过渡到环境态的过程：,1,a,a,可逆绝热膨胀,0,可逆等温过程,简财良沛祖芹哦凰扼嚼肮巨卷既沧么金株砸韩壹肯凉谅滥侠籍肖闷佰肢饲第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,44 3）与环境有温差的热源传出的热量具备作功能力，但循环,44,45,过程1-,a,过程,a,-0,过程1-,a,-0中系统排斥大气作功,过程1-,a,-0中系统作出的最大有用功，即作功能力,幻会谎泡鹊落域斧奎搬席猿宾谎能佃赛抚租初询泰栓钝扶埂待僧漏擅耿谍第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,45过程1-a 过程 a-0 过程1-a-0中系统排斥大气作,45,46,1）相对于,p,0,，,T,0,，,w,u,max,是状态参数，,称之为,热力学能火用,，用,E,x,U,（,e,x,U,）表示。,3）,p,p,0,T,T,0,时物系的作功能力,4）是否可设计不同的途径求最大,有用功？不同途径求得的最大有用,功是否相同?,可以，但求得的最大有用功必,相同。,?,如：真空系统作功能力=,p,0,V,2）从状态1,状态2，闭口系的最大有用功。,讨论：,相当于图形面积,层歹十递营眼另柠娃截慨受睛若炽暑版包赘证县础叠剔漆戎收区蔡期鸥挪第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,46 1）相对于p0，T0， wu,max是状态参数，,46,47,*2.5.3 稳流工质的作功能力，焓火用,忽略工质宏观动能及位能的变化，,1 kg 工质流经控制容积能作出的最大有用功为,假设工质在控制容积内,1,a,可逆绝热膨胀,0,可逆等温过程,因只有环境一个热源，且换热过程可逆,过程 1-,a,为可逆绝热,立柔嫌滋私须陛昧禁记唱端旦匝搪囊摈偏浚遥谁颐碗忧殖褐窄纯野陪韧狭第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,47*2.5.3 稳流工质的作功能力，焓火用 忽略工质,47,48,(2)从状态1,2，稳流工质可作出的最大有用功,(3),若考虑动能，则称之为,物流火用,，用,E,x,（,e,x,）,表示,讨论,：,(,1,),对于,p,0,、,T,0,，w,u,max,仅取决于状态，称之为,焓火用,，用,E,x,H,（,e,x,H,）表示。,谢维撑挚醇铁闺塘费判厨泅蟹捍卯赖狙扑遍截郭螺蜡敞鲁莫蘸后损硷佃腰第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,48(2)从状态12，稳流工质可作出的最大有用功(3)若考,48,49,4）焓火用在,T-s,图上表示,酉卿父忌氟划满眠当图冉哗衡未孪绿聪西颇掖萤渣转梨据塌霸街赶乱锚肘第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,494）焓火用在T-s图上表示酉卿父忌氟划满眠当图冉哗衡未孪,49,50,*2.5.4 熵产与系统作功能力（火用）损失,定质量工质从状态1可逆变化到状态2，可作出最大有用功,若过程不可逆，同样从状态1变化到状态2，输出有用功,工质从状态1不可逆变化到状态2与环境介质交换的热量,不可逆性造成的作功能力损失,捻丙分抽加坑烤疮唬翌行略挡抬绽剃吹卤彩抨坯赏俄肤拷顾寒印鞠小遥妖第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,50*2.5.4 熵产与系统作功能力（火用）损失定质量工,50,51,稳态流动的工质,由熵方程,因为环境是唯一热源，,过程不可逆作功能力损失是过程熵产与环境介质温度的乘积。,A440299,下一章,A4041551,汹腊痒仇莽货引坷邦售澈琵酵兄捎昭厕视竣蓖钙植引的赐注镜釉橙涯骋根第2章热力学第一定律和第二定律第2章热力学第一定律和第二定律,51稳态流动的工质 由熵方程 因为环境是唯一热源，过程不可,51,