功能原理和机械能守恒定律

Click to edit Master title style,Click to edit Master text styles,Second level,Third level,Fourth level,Fifth level,*,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,安徽大学出版社,大学物理学,*,Page,*,ANHUI UNIVERSITY,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,大学物理学,Page,第三章,功能原理和机械能守恒定律,ANHUI UNIVERSITY,*,*,第三章 功能原理和机械能守恒定律,安徽大学出版社,ANHUI UNIVERSITY,大学物理学,31 变力的功 功能定理,32 保守力与非保守力 势能,33 功能原理及机械能守恒定律,第三章 功能原理和机械能守恒定律,31 变力的功 功能定理,一、变力的功,a,b,O,功,(work),度量能量转换的基本物理量，,描写力对空间积累作用.,定义：,力对质点所做的功为力在质点,位移方向的分量与位移大小的乘积。,元功,(elementary work),*,功的计算与具体过程相联系,功是一个过程量,.,变力的总功：,*合力的功等于各分力的功的代数和,合力的元功,从,a,到,b,合力之功,单位,(SI):焦耳(,J,),说明,(1),功的计算与具体过程相联系,功是,过程量,不是状态量,表征,力对空间的累积效应,.,(2),前式中涉及的位移是,受力物体的位移,只有按此定义,才能得到后面的动能定理.,(3),变力做功在直角坐标系中的数学表达式.,功率,(power),定义,单位时间内力所作的功称为功率,.,(1),平均功率,(2),瞬时功率,功率的单位(SI)：,例1,在一个深,h=18m,的坑里,垂直悬挂着一根长绳,从地面垂至坑底.已知绳的质量线密度,=0.88kg/m,试问:,若将此绳提到地面,至少要做多少功?,y,y,h,解:,取如图坐标系,绳运动到图示任意位置,y,时,所受重力,(h-y)g.,要使做功最少,作用于绳子的力刚好等于重力,通过,dy,距离时,元功为:,全部拉上绳子拉力所做的功至少为,例2,质量为,2t,的卡车,启动时在牵引力 的作用下,自原点从静止开始沿,x,轴做直线运动,求在前10,s,内牵引力所做的功.,解:,由,得,积分,得,所以牵引力前10s做功为:,二、动能定理,(theorem of kinetic energy),在自然坐标系中,F,是作用在物体上的合力,则,从,a,到,b,积分,有,动能,(kinetic energy),单位：焦耳,(J),动能定理,合力对质点所作的功等于质点动能的增量.,研究质点系,对第,i,个质点运用动能定理,内力功,外力功,求和,有,动能增量,质点系的,动能定理,作用于质点系中各个质点上的外力和内力所做的功的代数和,等于质点系动能的增量.,注意,功是,过程量,是能量变化的量度;动能是,状态量,是运动状态的单值函数.它们的单位和量纲相同.,动能定理由牛顿第二定律导出,只适用于,惯性参考系,动能也与参考系有关.,例1,一质量为1.0kg 的小球系在长为1.0m 细绳下端,绳的上端固定在天花板上.起初把绳子放在与竖直线成60度角处,然后放手使小球沿圆弧下落.试求 绳与竖直线成 10度角时小球的速率,.,解:,取如图所示中间时刻,小球受拉力和重力作用,则:,由动能定理,得,代入得,三、,“,一对力,”,的功,把作用力与反作用力,更一般地,把两个大小相等,方向相反,在一条直线上的力称为“一对力”.,研究如图的两质点系统,相互作用力的元功为:,其代数和,对于整个过程,物理意义,一对力的功等于以其中任一质点为参考系,计算它对另一个质点的作用力所做的功.这说明一对力做功与参考系无关,因此可选取最方便的参考系来计算一对力的功.,常见的“一对力”的功,一对正压力的功恒为零.(更普遍的,无相对位移或相对位移与一对力垂直的情况),一对静摩擦力的功恒为零.,一对滑动摩擦力的功恒为负.,32 保守力与非保守力 势能,一、重力,(gravity),所做的功,b,a,以地球为参考系,二、万有引力,(gravitation),所做的功,以质点,M,为参考系,如图万有引力的元功可写为,:,O,M,m,三、弹性力,(elastic work),所做的功,建立如图所示坐标系,弹性力的元功可写为,:,四、摩擦力所做的功,以地面为参考系,元功,:,是曲线路径的长度,显然,从,a,到,b,沿不同的路径,摩擦力做功不同,.,五、保守力与非保守力,做功的多少仅由始末两点的位置决定,而与中间所经过的路径无关,这样的力称为,保守力,(conservative force),.,而做功多少和物体的运动路径有关的力称为,非保守力,(,nonconservative force),.,对于任意闭合路径:,即做功为零,为保守力,如:重力,弹性力.,为非保守力(耗散力).如:摩擦力,为非保守力(非耗散力).如:爆炸力,六、势能,(potential energy),可以将保守力的功表示为与,相互作用物体相对位置,有关的某函数在起点和终点的取值之差.,将该函数定义为此物体系的,势能,势能只与质点位置有关,是,状态函数,.,势能定理,势能增量的负值等于保守力所做的功.,保守力和势能的微分关系:,2)势能是,相对的,.零势能位置的选取不同,势能也不同,故势能是质点间相对位置的单值函数.,注意,1)势能是属于系统的,保守力做功应理解为,一对力,做功.,3)势能计算.,令 即得任一点的势能为:,4)常见势能.,弹性,势能,引力,势能,重力,势能,势能 表达式 零势能位置,地面附近,弹簧自由状态时自由端位置,两物体相距无限远,33 功能原理及机械能守恒定律,一、系统的功能原理,对于质点系的动能定理,非保守内力做功,保守内力做功,由前述势能定理,定义系统的机械能 ,则,系统的功能原理,外力和非保守内力做功的总和等于系统机械能的增量,.,二、机械能守恒定律,由功能原理,当 时,机械能守恒定律,外力和非保守内力做功的总和为零,或者说只有保守内力作功的情况下，系统的机械能保持不变,.,注意,1),并不要求,和 为零.,2),要求在任意一微小路程上 都是成立的,因此常用功率来描述机械能守恒的条件.,恒量,或,恒量,例：,一粗细均匀的柔软绳子,一部分置于光滑水平桌面上,另一部分自桌边下垂,绳全长为,.,开始时,下垂部分长为,d,，初速为零,求整个绳全部离开桌面时瞬间的速度大小(设绳不可伸长).,本题将分别用牛顿定律,动能定理,机械能守恒定律求解.,解一,:,用牛顿定律求解；,用隔离体法：绳分成两部分,桌上:,AB,下垂:,BC,t,时刻：,牛顿第二定律,列方程：,AB,:,绳不可伸长：,牛顿第三定律：,绳质量均匀分布：,联立求解：,所以,绳全部离开桌面的速度方向向下,大小,BC,:,解二:,用动能定理求解；,系统,:,整个绳子,绳分成两部分,桌上,：,AB,下垂：,BC,受力如图.,作功：,其中:因为是“一对力”作功,因为力与位移方向垂直,有,系统动能：初态,由动能定理，,有：,即,系统:整个绳子和地球.,并由于绳不可伸长，有：,系统机械能守恒,.,所以,绳全部离开桌面的速度方向向下,大小为:,解三:,用机械能守恒定律求解；,设水平桌面处重力势能,.,比较三种方法：,牛顿定律方程两端,：,均为瞬时值，需对方程两端积分；,动能定理方程两端：,功的一侧为过程量，动能一侧为状态量，仅需对过程量积分；,功能原理方程两端：,功的一侧由势能改变取代，不需再求积分，所以，最简单。,三、势能曲线,重力势能,弹性势能,万有引力势能,势能曲线的作用,1),由势能曲线求保守力.,2),确定质点的运动范围.,由于 ,质点不可能在 的区域内运动.,3),确定平衡位置,判断平衡的稳定性.,一维情况下,:,稳定平衡,不稳定平衡,亥姆霍兹,（,1821,1894,），德国物理学家和生理学家.于,1874,年发表了论力（现称能量）守恒的演讲，首先系统地以数学方式阐述了自然界各种运动形式之间都遵守能量守恒这条规律.所以说亥姆霍兹是能量守恒定律的创立者之一.,四、能量守恒定律,能量守恒定律,(law of energy conservation),在孤立系统内,无论发生什么变化过程,各种形式的能量可以互相转换,但系统的总能量保持不变,.,谢谢观看,/,欢迎下载,BY FAITH I MEAN A VISION OF GOOD ONE CHERISHES AND THE ENTHUSIASM THAT PUSHES ONE TO SEEK ITS FULFILLMENT REGARDLESS OF OBSTACLES.BY FAITH I BY FAITH,内容总结,第三章 功能原理和机械能守恒定律。31 变力的功 功能定理。33 功能原理及机械能守恒定律。功(work)度量能量转换的基本物理量，。定义：力对质点所做的功为力在质点。*功的计算与具体过程相联系,功是一个过程量.。研究如图的两质点系统,相互作用力的元功为:。常见的“一对力”的功。以质点M为参考系,如图万有引力的元功可写为:。五、保守力与非保守力。为非保守力(非耗散力).如:爆炸力。可以将保守力的功表示为与相互作用物体相对位置有关的某函数在起点和终点的取值之差.。其中:因为是“一对力”作功。所以,绳全部离开桌面的速度方向向下,大小为:。功的一侧由势能改变取代，不需再求积分，所以，最简单。谢谢观看/欢迎下载,