自然对流换热课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,6-5,大空间与有限空间内自然对流传热,的实验关联式,自然对流,不依靠泵或风机等外力推动，由流体,自身温度场,的,不均匀,所引起的流动。,不均匀温度场,造成了,不均匀密度场,，由此产生的,浮升力,成为运动的动力。,在各种对流传热方式中，自然对流传热的,热流密度最低,。,固有的特点,安全,、,经济,、,无噪声,自然对流传热,则是流体与固体壁面之间因温度不同引起的自然对流时发生的热量交换过程。,（,1,）竖板（竖管）,（,3,）水平板,（,2,）水平管,（,4,）竖直夹层,（,5,）横圆管内侧,在自然界、现实生活、工程上，物体的自然冷却或加热都是以自然对流传热的方式实现的。,一、自然对流传热现象的特点,以竖直平板在空气中自然冷却过程进行分析。,薄层内的速度分布则有两头小中间大的特点。,壁面处由于粘性作用速度为零，在薄层外缘，由于温度已均匀，速度也等于零。,在偏近热壁处速度有一个峰值,边界层速度分布曲线,边界层温度分布曲线,t,x,0,y,这种流体速度变化的区域相对于流体沿着平板上升方向（图中的,x,方向）的尺度是很薄的，因而可以称之为自然对流的,速度边界层,。,t,w,与速度边界层同时存在的还有温度发生显著变化的薄层，也就是温度从,t,w,逐步变化到环境温度,t,热边界层。,热边界层的厚度也是随着流动方向上尺寸,(x),的增大而逐渐增大，因而竖直平板的换热性能也就会从平板底部开始随着,x,的增大而逐渐减弱。,边界层速度分布曲线,边界层温度分布曲线,t,x,0,y,t,w,从竖直平板的底部开始发展的自然对流边界层，除边界层厚度逐步增大之外，其边界层中的惯性力相对于黏性力也会逐步增大，从而导致边界层中的流动失去稳定，而由层流流动变化到紊流流动。,如受迫对流的边界层从层流变为紊流取决于无量纲准则雷诺数,Re,一样，自然对流边界层从层流变为紊流也取决于一个,无量纲准则数,格拉晓夫数,Gr,。,紊流流动状态,层流流动状态,x,0,y,自然对流的流动特征,热竖壁为例：,温度和速度分布,温度不均 密度不均 速度分布,不均匀的温度场只是在壁面附近的薄层内。,速度场先增大后减小，与温度场的边界层基本重合。,流动状态也有层流和湍流之分。,局部表面传热系数的变化如图所示。,二、 自然对流传热的控制方程,大空间条件下的竖板自然对流换热是属于边界层流动换热的类型。前面导出的边界层流动换热的微分方程组在这里也应该是适用的。,自然对流换热的微分方程组的形式如下：,式中,动量方程中的压力梯度，按其在,y,方向上变化的特征，在边界层外部可以求出,于是动量方程变为,为了将方程中的密度差用温度差来表示，引入体积膨胀系数,体积膨胀系数对于理想气体为其,绝对温度值的倒数,，即,v,=1/T,，大多数一般,气体,可利用此式。,三、 大空间与有限空间自然对流换热的实验关联式,均匀壁温下的准则方程式：,（,6-37,）,式中,C,、,n,查表（,6-10,）,格拉晓夫准则,（,6-34,）,体积膨胀系数（,），,理想气体有,定性温度：,特征长度：,竖壁或竖圆柱的高度,d,水平放置圆柱（横圆柱）的外径,水平壁的长度,使用范围：,决定量见,表,6-10,表,6-12,式（,6-37,）中的常数,C,和,n,1,、给定常壁温,用式（,6-37,）式中,C,、,n,查表,6-10,说明：（,1,）竖圆柱,限制,d,不能相对太细，,否则边界层与直径相比不能忽视！,（,2,）液体换热温差大时，用式,2,、给定常热流密度,q,未知 ,未知,引入新的准则数,准则方程,（,6-38,）,物性修正因子,（,6-43,）,（,6-44,）,平板的,B,、,m,见,表,（,6-11,）,表,6-11,（,6-43,）式中的,四、有限空间自然对流换热的实验关联式,1,、准则方程一般形式,这里：,特征长度,：,定性温度,：,，,2,、实验关联式,（,1,）,竖空气夹层（常壁温）,（,6-46a,）,适用范围：,（,6-46b,）,适用范围：,（,2,）,水平空气夹层（常壁温）,（,6-47a,）,适用范围：,与,无关,（,6-47b,）,适用范围：,对流换热计算的一般步骤：,1,、首先判断是哪一类换热；（强制对流,or,自然对流？圆管,or,平板？管内,or,管外？横掠,or,纵掠？）,2,、正确选定定性温度和特征尺寸、特征流速；,3,、判断流动的状态， （计算,Re,准则数）；,4,、计算已定准则数，根据范围确定具体关联式；并计算出最终结果：计算,Nuh q,。,谢谢观看,！,刘观林，刘泰岳，肖宇阳,