理论力学-第12章-虚位移原理课件

NCEPU第12章 虚位移原理12-1 虚位移与虚功12-2 虚位移原理12-3 虚位移原理应用7/10/20241理论力学NCEPU7/10/20242一、静力学问题研究方法1.两种研究方法 几何静力学：刚体静力学用几何的方法研究刚体的平衡；只考虑约束的力的作用方面，直接研究主动力和约束反力的关系。分析静力学考虑约束的限制运动方面，通过主动力在约束所容许的微小位移上的元功，揭示质点系的平衡条件。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20243一、静力学问题研究方法2.刚体静力学：一般的求解步骤:(1)选取研究对象，取分离体；(2)进行受力分析，画受力图；(解除约束，代之以约束反力)(3)建立平衡方程；(4)求解平衡方程。存在的问题：求解过程中，需要把某些约束反力从方程中消去，以达到求解的目的。先建立主动力与约束反力的关系，随后又消去某些约束反力的方法，常给解题过程带来麻烦，尤其是复杂系统。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20244一、静力学问题研究方法3.分析静力学：方法：应用虚位移原理处理刚体或刚体系统的平衡问题。基本思想：以整个系统为研究对象，根据约束的性质，分析整个系统可能产生的运动，通过主动力在约束所容许的微小位移上的元功，揭示质点系的平衡条件。优势：在求解过程中，无须解除约束，只有在需要求解约束反力（包括内力）时，才有针对性地解除约束。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20245二、约束与约束方程在第一篇静力学中，曾讨论过约束，分析的侧重点是：如何将约束对物体的限制作用以约束反力形式表现出来。在本章中讨论约束，要为虚位移原理、分析力学作准备，分析的侧重点是：如何将约束对物体的位置、形状以及运动的限制作用，以解析表达式的形式表现出来。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202461.约束 约束是限制物体运动的条件，是非自由质点系受到的预先给定的限制。质点系分为：自由质点系：质点的运动状态(轨迹、速度等)只取决于作用力和运动的初始条件，其运动称为自由运动。非自由质点系：质点系的运动状态受到某些预先给定的限制(运动的初始条件也要满足这些限制条件)，其运动称为非自由运动。2.约束方程 用数学方程来表示的限制条件称为约束方程。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20247 xyolMlABxoyr3.约束的分类(1)几何约束和运动约束 几何约束：只限制质点或质点系在空间的位置。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20248Cxoy运动约束方程瞬心CMMxCrPvC对质点或质点系不仅有位移方面的限制，而且有速度或角速度方面的限制。车轮在直线轨道上作纯滚动，轨道限制轮心作直线运动，且滚过的弧长等于轮心走过的距离。轮C在水平轨道上纯滚动的条件表达为或 运动约束：当质点系运动时受到的某些运动 条件的限制。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/20249xyolMv前面所列的单摆、曲柄连杆机构及车轮的约束均为定常约束；而对于变摆长的单摆则为非定常约束。其中摆锤M可简化为质点，软线是摆锤的约束，初始长度为l0，穿过固定的小圆环，以不变的速度v向左下方拉拽。在任意瞬时t，其约束方程为(2)定常约束和非定常约束 定常约束(稳定约束)：约束方程中不显含时间 t。f(x,y,z)=0 非定常约束(不稳定约束)：约束方程中显含时间 t。f(x,y,z,t)=012-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202410(3)双面约束和单面约束 双面约束(固执约束)：如果约束不仅限制质点在某一方向的运动，而且能限制其在相反方向的运动。单面约束(非固执约束)：如果约束仅限制质点在某一方向的运动。如单摆刚性摆杆约束不可伸长的绳约束双面约束单面约束约束方程：12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202411(4)完整约束和非完整约束完整约束：约束方程中不含导数或可积分为有限形式。非完整约束：约束方程含导数且不可积分，即约束方程总是微分形式。本章只讨论：完整的、定常的、双面的、几何约束！12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202412二、虚位移1.实位移：真实位移质点在空间运动时，经过无限小时间间隔后，在满足约束条件下，质点产生的无限小位移dr。2.虚位移在某瞬时，质点系在约束所允许的条件下，可能实现的、任何的无限小位移 r。虚位移的特点：虚位移仅与约束条件有关，是纯粹的几何量。与实位移相比：虚位移是无限小的位移；实位移可为无限小，也可为有限值；虚位移是假想的位移，与时间、力、质点系的运动情况无关；在稳定几何约束下，质点系无限小的实位移是其虚位移之一。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202413二、虚位移 虚位移常用 r、x、s、等表示；关于符号：为等时变分算子符号（变分符号）；表示无限小的变更；运算规则与微分算子“d”的 运算规则相同。综上所述：实位移是力学现象；虚位移是几何概念。二者差别很大。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202414MM在图示瞬时，物块M在dt内发生的无限小的实位移dr沿斜面向下。物块M的虚位移可以是沿斜面向下的r1，也可以是沿斜面向上的r2，因为r1，r2都是约束所容许的。drr1r2例1 物块M置于固定斜面上，斜面对物块M的约束是定常约束。分析其实位移和虚位移。可见，在定常几何约束下，质点系无限小的实位移是其虚位移之一。12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202415三、虚功质点或质点系所受的力在虚位移上所作的功称为虚功，用W表示。Fmr设质点m的虚位移为r，力F在虚位移上所作的虚功为 W=F r=Fr cos12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202416滑块的虚位移为rB，AB设曲柄的虚位移为 M W=FrB力偶 M 的虚功：W=M 力 F 的虚功：例2 曲柄滑块机构在力偶M和力F的作用下处于平衡。试分析虚功。xoyF于是，虚位移是虚设的，虚功也是虚设的元功，虽然与力在实位移中的元功符号相同，但有着本质的区别。rB12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202417M Nr四、理想约束在质点系的任何虚位移中，如果约束反力所作的虚功之和等于零，这种约束称为理想约束。若质点系中任意质点Mi，受约束反力Ni，虚位移ri，则理想约束的条件为12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202418M Nr四、理想约束理想约束举例：12-1 虚位移与虚功光滑铰支座或光滑轴承N r光滑接触面W=N r=0NCEPU7/10/202419光滑铰链连接纯滚动刚体的固定面约束N N rA C FTN DG 四、理想约束理想约束举例：12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202420BArB理想刚体柔性体约束rBrAABrATB TA rA cos=rBcosNANB四、理想约束理想约束举例：12-1 虚位移与虚功NCEPU7/10/202421一、虚位移原理具有完整、双面、定常、理想约束的质点系，在给定位置保持平衡的必要和充分条件是：所有作用于该质点系上的主动力在任何虚位移中所作的虚功之和等于零。矢量式 解析式虚功原理虚功方程静力学普遍方程12-2 虚位移原理 NCEPU7/10/202422Fi -主动力的合力Ni -约束反力的合力则 Fi+Ni=0 (i=1,2,n)WFi+WNi=(Fi+Ni)ri=0n个方程求和得系统的约束为理想约束，Niri=00虚功原理的证明：1.必要性质点系平衡12-2 虚位移原理设质点系由n个质点组成，第i个质点Mi平衡，受力有NCEPU7/10/202423质点系平衡反证法：设质点系由n个质点组成，作用于该质点系的主动力在给定的位置的任意虚位移中所作的虚功之和等于零，但该质点系不平衡，即至少有一个质点Mj不平衡:Fj+NjRj0由静止开始运动，质点Mj实位移drj应沿着Rj的方向该质点的合力在实位移中的元功为 Rjdrj=(Fj+Nj)drj0质点系受定常约束，drj rj(Fj+Nj)rj0 Firi0这与假设矛盾！质点系必然平衡。虚功原理的证明：2.充分性：12-2 虚位移原理NCEPU7/10/202424例3 螺旋千斤顶中，旋转手柄OA=l=0.6m，螺距h=12mm。在OA的水平面内作用一垂直手柄的力P=160N，不计各处摩擦。试求举起重物B的重量。WAolPBNCEPU7/10/202425例3WrA l解：千斤顶受理想约束，给P力点A虚位移 rA=l相应地W力点B有rB由虚功方程WF=0Pl WrB=0约束条件为：手柄旋转一周，顶杆上升一螺距。rB:=h:2AoPrB所以有可知，当P=160N时，能举起50.27KN的重物，是P 的314倍！NCEPU7/10/202426例4 曲柄滑块机构如图，已知曲柄OA=r，连杆AB=l，曲柄上作用力偶M，滑块上作用力P。求系统在图示位置平衡时，M与P的关系。ABxoyPMNCEPU7/10/202427rB解：系统受理想约束作用，给OA以虚位移，相应地滑块B有rB由 WF=0PrB M =0，求虚位移间的关系法一rArAAB=rBAB r cos90()=rB cosMABxoyP且rA=r90()例4NCEPU7/10/202428 vA cos90()=vBcosABxoyrB90()法二用虚速度法。由速度投影定理vAAB=vBAB例4NCEPU7/10/202429讨 论：建立虚位移之间关系的方法作图给出机构的微小运动，直接由几何关系来定；选一坐标(自变量)，给出各主动力作用点的坐标方程，求变分，各变分间的比例即为虚位移间的比例；“虚速度”法(点的合成运动、平面运动基点法、速度投影法、瞬心法等)。12-2 虚位移原理NCEPU7/10/202430二、自由度和广义坐标1.自由度在完整约束的条件下，确定质点系位置的独立参数的个数等于该质点系的自由度数。(1)以质点作为质点系基本单元质点系由n个质点、s个完整约束组成，则其自由度为k=3n s对平面问题，如Oxy平面内，zi0，则k=2n sxyolM如单摆，n=1，s=1 k=211=112-2 虚位移原理NCEPU7/10/202431C二、自由度和广义坐标1.自由度(2)以刚体作为质点系基本单元质点系由n个刚体、s个完整约束组成，则其自由度为k=6n-s对平面问题，如Oxy平面内，zi0，x0，y0，则 k=3n-sx oyxCPvCyC=rvCr=0如轮C在水平轨道上纯滚动刚体数 n=1约束数 s=2 自由度数为k=31-2=112-2 虚位移原理NCEPU7/10/202432再如平面双摆由刚体OA、AB及铰链O、A组成。刚体数 n=2约束数 s=4自由度数为 k=324=2约束方程xyoAB 1 2l1l212-2 虚位移原理NCEPU7/10/202433二、自由度和广义坐标2.广义坐标:确定质点系位置的独立参数。在完整约束的质点系中，广义坐标的数目等于该系统的自由度数。xoylrAB如曲柄连杆机构有一个自由度，可任选xA、yA、xB之一为广义坐标，而选 更方便。12-2 虚位移原理NCEPU7/10/202434二、自由度和广义坐标2.广义坐标:再如平面双摆有两个自由度，选 1、2为广义坐标比较合适。约束方程:xyoAB 1 2l1l212-2 虚位移原理NCEPU7/10/202435推广可得：若质点系有n个质点，s个完整约束组成，则自由度为k=3n-s。选广义坐标q1，q2，qk，则各质点的矢径和坐标：求变分得到qj 称为广义虚位移。12-2 虚位移原理质点在直角坐标中的虚位移与广义坐标中的虚位移之间的关系NCEPU7/10/202436将式代入虚功方程三、以广义坐标表示的质点系平衡条件12-2 虚位移原理交换求和顺序对应于广义坐标qj的广义力。以广义坐标表示的质点系平衡条件NCEPU7/10/202437广义虚位移qk相互独立，若上式成立，则理想约束条件下，质点系平衡的充分必要条件是：对应于每一个广义坐标的所有的广义力都等于零。12-2 虚位移原理三、以广义坐标表示的质点系平衡条件NCEPU7/10/202438五、计算广义力的方法1.解析法：用公式直接计算2.几何法：令qj0，其余各广义坐标均不给虚位移，则12-2 虚位移原理NCEPU7/10/202439例5 已知图示双摆中均质杆OA的长度、重量分别为l1、W1，AB的长度、重量分别为l2、W2，并在B端作用一水平力P。试求此双摆在铅直面内的平衡位置。xyPW1W2oAC1C2B12NCEPU7/10/202440解:方法一PW1W2xyO12双摆是两个自由度系统，取 1、2为广义坐标，则取固定坐标系Oxy，求变分得：BAC1C2各主动力在坐标轴上的投影为X1=W1，X2=W2，YB=P 例5NCEPU7/10/202441即 1、2彼此独立，上式中1、2前的系数项分别为零解得P12BAC1C2xyoW1W2即由虚功方程例5NCEPU7/10/20244412-3 虚位移原理的应用虚位移原理的应用：已知质点系处于平衡状态，求主动力之间的关系或平衡位置。已知质点系处于平衡状态，求其内力或约束反力。NCEPU7/10/20244512-3 虚位移原理的应用求解步骤和要点：(1)正确选取研究对象以不解除约束的理想约束系统为研究对象，系统至少有一个自由度。若系统存在非理想约束，如弹簧力、摩擦力等，可把它们计入主动力，则系统又是理想约束系统，可选为研究对象。若要求解约束反力，需解除相应的约束，代之以约束反力，并计入主动力。应逐步解除约束，每一次研究对象只解除一个约束；将一个约束反力计入主动力，增加一个自由度。(2)正确进行受力分析画出主动力受力图，包括计入主动力的弹簧力、摩擦力和待求约束反力。(3)正确进行虚位移分析，确定虚位移之间的关系。(4)应用虚位移原理建立方程。(5)解虚功方程，求出未知数。NCEPU7/10/202446例6 图示机构中，当曲柄OC绕O轴摆动时，滑块A沿OC滑动，从而带动杆AB沿铅直槽K滑动。OC=a，OK=l，在C点垂直曲柄作用一力Q，AB上作用力P沿AB方向。求机构在图示位置平衡时力Q、P的关系。BCAOKlQPNCEPU7/10/202447BCAOKl解：给杆OC以虚位移rB虚功方程为Q以OC为动系，A为动点，则有虚速度合成式为B点有虚位移rB，相应地C点有虚位移 PAB杆作平动于是得例6NCEPU7/10/202448例7 已知三铰拱上作用有集中载荷P及力偶M。求B支座的约束反力。分析：三铰拱是受完全约束的系统，必须解除部分约束，赋予运动自由度，才能应用虚位移原理。PABCaaaDMNCEPU7/10/202449PMABCaaaD解：(1)求B铰水平约束力：给虚位移FBxC根据虚位移原理，有(AC作定轴转动；BCD作平面运动，瞬心为C。)解除B支座的水平约束，代之以水平反力FBx。例7NCEPU7/10/202450aPMABCaaD已求得FBy根据虚位移原理，有(AC作定轴转动；BCD作平面运动，瞬心为A。)(2)求B支座的垂直约束反力：则相应有解除B铰的垂直约束，代之以垂直反力Fby给虚位移解得例7NCEPU7/10/202451例8 图示ABCD为一静定连续梁，作用于其上的载荷M=5kN，P1=P2=4kN，q=2kN/m，=30，l=2m。求支座A的反力。P2P1llllABCDEqMNCEPU7/10/202452解:将固定端约束解除，(1)给xA，而令yA、A=0，则 xB=xA虚功方程为XAxAP1cosxA0(XAPlcos)xA0XA P1cos 3.46 kNxAxBxDP2P1llllqABCDMEABDCP2P1EqM代之以约束反力，并视为主动力。XAMAYA例8NCEPU7/10/202453yBYAABDCEMAXAP2P1qMyAyEyD(2)给yA，而令xA、A=0，则yA =yE=yB ，yC =0yB=l =yD，YAyA(YA 2ql P1sin+P2)yA0YA=2ql+P1sinP26.0 kN虚功方程为已求得XA3.46 kN+2qlyE+P1sinyB P2yD0llll例8NCEPU7/10/202454已求得XA3.46 kN，YA6.0 kN(3)给，令xA、yA=0，则yE=l,yB=2lyC =0，MA(MA+M2ql22lP1sin+2lP2)0虚功方程 MAM2ql22lP1sin2lP23.0 kNmyDyBllllYAABDCEXAP1qMP2MAyEyD=l=2l M+2qlyE+P1sinyBP2yD0例8p经常不断地学习,你就什么都知道。你知道得越多,你就越有力量pStudyConstantly,AndYouWillKnowEverything.TheMoreYouKnow,TheMorePowerfulYouWillBe写在最后感谢聆听不足之处请大家批评指导Please Criticize And Guide The Shortcomings结束语讲师：XXXXXX XX年XX月XX日