弹塑性力学-第八章-柱体的自由扭转问题课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,8-1,位移法求解,第八章,柱体的自由扭转问题,8-2,按应力函数求解,8-3,薄膜比拟,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,8-5,薄壁杆的自由扭转,11/19/2024,1,8-1 位移法求解 第八章 柱体的自由扭转问题8-2,在第五章的最后我们以圆柱形杆的扭转问题为例来说明空间三维问题的求解过程。（无体力）,对于圆杆扭转：（扭矩,M,z,=,M,T,）,应力：,x,=,y,=,z,=,xy,=0,，,位移分量：,u = -Kyz , v =Kxz , w =0 ,K,为单位长扭转角。,11/19/2024,2,在第五章的最后我们以圆柱形杆的扭转问题为例来说明空间,对于一般等截面杆扭转,w,0,称为自由,扭转，为了求解一般等截面杆自由扭转，参,考圆杆扭转解进行假设半逆解。,8-1,位移法求解,对于一般等截面杆,自由,扭转，可设位移分量：,u= -Kyz , v= Kxz ,（,u,、,v,与园杆扭转一致）,w = K,(x,y),w,不能为零,为,x,y,函数。而,(x,y),称为,扭曲函数。,11/19/2024,3,对于一般等截面杆扭转w 0 称为自由8-1,8-1,位移法求解,无体力等截面杆扭转位移表达式已设定。,未知量为：,K,和,(x,y),。,（工程）应变分量：,u= -Kyz , v= Kxz ,w= K,(x,y),11/19/2024,4,8-1 位移法求解 无体力等截面杆扭转位移表达式已,8-1,位移法求解,应力分量：,x,=,y,=,z,=,xy,=0,，,所有物理量均由,K,和,(x,y),表示。,11/19/2024,5,8-1 位移法求解应力分量：x=y=z=xy=0,8-1,位移法求解,按位移法求解，基本方程为平衡微分方程（三个）。,或,2,= 0,两个平衡微分方程自然满足，而第三个方程为：,11/19/2024,6,8-1 位移法求解 按位移法求解，基本方程为平衡微分方程,8-1,位移法求解,基本方程仅为一个，求解,(x,y),的方程。由基本方程可见,(x,y),为一个调合函数。,同时在基本方程中不出现,K,。,K,的确定当然也应通过边界条件来确定。,扭曲函数,(x,y),除了满足 ,2,= 0,还需要满足边界条件，,11/19/2024,7,8-1 位移法求解基本方程仅为一个，求解(x,y)的方,8-1,位移法求解,首先考察扭杆侧边的边界条件：（主要边界）,在侧边上方向余弦,(,l,m,n,)=(,l,m,0,),面力：,满足,x,y,o,z,M,T,M,T,11/19/2024,8,8-1 位移法求解首先考察扭杆侧边的边界条件：（主要边界,8-1,位移法求解,y,x,o,n,M,T,-,dx,dy,上式也可以用,边界条件用,(x,y),的偏微分表示。,由于,则,代入侧面边界条件,11/19/2024,9,8-1 位移法求解 yxonMT-dxdy 上式也可以用,8-1,位移法求解,在扭杆端面（如,z = 0,),:,法线的方向余弦,(,l,m,n,)=(0,0,-1),杆端截面法线方向面力 ，满足；,合力为零,合力矩为,x,y,o,z,M,T,M,T,而在杆端截面面内的面力分布不清楚，应用圣维南原理，,在,x,y,方向面力分量不清楚,但要求,11/19/2024,10,8-1 位移法求解在扭杆端面（如z = 0):杆端截面法,8-1,位移法求解,上式也可以表示为,可以证明当扭曲函数,(x,y),在主,要边界上力边界条件满足时，,则 和 自然满足。见以下：,11/19/2024,11,8-1 位移法求解上式也可以表示为可以证明当扭曲函数(,8-1,位移法求解,利用格林公式,2,= 0,11/19/2024,12,8-1 位移法求解利用格林公式 2 = 0 10,8-1,位移法求解,而第三个方程为：,扭矩,M,T,与,K,和,(x,y),的关系。,小结：,用位移法求解扭转问题归结为求解扭曲函数,(x,y),和单位扭转角,K,。,11/19/2024,13,8-1 位移法求解 而第三个方程为： 扭矩MT与K,2,= 0,在,V,上,在杆侧边上,由,求,(x,y),8-1,位移法求解,当,(x,y),确定后，利用杆端面条件,求,K,令,扭转刚度,当,(x,y),和,K,均找到后，则扭杆的位移、,应力均可求出。,11/19/2024,14, 2 = 0 在V上由求(x,作业：,证明扭曲函数 能用来求椭圆截,面杆 的扭转问题，其中,a,和,b,为,椭圆截面的半轴长度，并且扭矩为,11/19/2024,15,作业： 证明扭曲函数 能用来求椭圆截10,8-2,按应力函数求解,按位移法求解扭转问题要求在,V,内求解调和方程,2,= 0,其边界条件,(,(x,y),的微分形式）但能满足边界条件调合函数,(x,y),是不易找到的。下面讨论按应力法求解等截面杆扭转问题基本方程以及应力函数法求解等截面杆扭转问题的作法。,11/19/2024,16,8-2 按应力函数求解 按位移法求解扭转问题要求在V内求,8-2,按应力函数求解,2.1 按应力法求解方程,同圆杆扭转类似，设,x,=,y,=,z,=,xy,=0,仅存在,zx,(x,y)=,xz,和,zy,(x,y)=,yz,两个应力分量，将应力分量代入应力法的基本方程九个（三个平衡和六个相容方程）,11/19/2024,17,8-2 按应力函数求解2.1 按应力法求解方程 同圆杆扭,8-2,按应力函数求解,三个平衡方程,：,前两式自然满足，剩下一个控制方程,无体力相容方程为：,由于设,x,=,y,=,z,=0,，,= 0,11/19/2024,18,8-2 按应力函数求解三个平衡方程： 前两式自然满足,8-2,按应力函数求解,则相容方程中有四个自然满足，仅剩下两个,控制方程,2,zx,=0,和,2,zy,=0,按应力法求解,基本方程为三个,2,zx,=0,2,zy,=0,11/19/2024,19,8-2 按应力函数求解则相容方程中有四个自然满足，仅剩下,8-2,按应力函数求解,边界条件：,在侧边：方向余弦,(l,m,n)=(l,m,0),面力： ；前两个方程满足；,第三个力边界条件：,l,zx,+m,zy,= 0,在端面：方向余弦,(l,m,n)=(0,0,-1),面力： 满足。,11/19/2024,20,8-2 按应力函数求解边界条件：面力：,8-2,按应力函数求解,在,x,y,方向面力应用圣维南原理,11/19/2024,21,8-2 按应力函数求解在 x,y 方向面力应用圣维南原理,8-2,按应力函数求解,2.2 按应力函数,(x,y),求解,设应力分量与应力函数的关系为,则应力法第一个基本方程（平衡微分方程）自,然满足。,11/19/2024,22,8-2 按应力函数求解2.2 按应力函数(x,y)求解,8-2,按应力函数求解,常数,C,是什么？,C,和位移法公式中的系数有什么关系?,将上式代入应力法的其它两个基本方程，得,2,=,C,（泊松方程）,由应力函数法和位移法可知,11/19/2024,23,8-2 按应力函数求解常数C是什么？C 和位移法公式中的,8-2,按应力函数求解,将应力函数,代入杆侧边的边界条件,l,zx,+m,zy,= 0,11/19/2024,24,8-2 按应力函数求解 将应力函数代入杆侧边的边界条件,8-2,按应力函数求解,而,代入边界条件，得,则应力函数在扭杆侧边应该为常数 :,s,=C,1,y,x,o,n,M,T,-,dx,dy,l,zx,+m,zy,= 0,11/19/2024,25,8-2 按应力函数求解而 代入边界条件，得 则应力函,8-2,按应力函数求解,对于单连域：可取,s,= 0,x,y,S,1,S,0,S,2,对于复连域：可取一条边界线,上,s,为零，而其它边界,s,为非,零常数：,s0,= 0, ,si,=C,i,0,i=1,2,3,再将,(x,y),代入端面上的边界条件：,方向余弦,(l,m,n)=(0,0,-1),，,面力： 满足。,11/19/2024,26,8-2 按应力函数求解对于单连域：可取 s = 0,8-2,按应力函数求解,在,x,y,方向面力应用圣维南原理,第一、二方程恒满足。,第一个方程,第二个方程,11/19/2024,27,8-2 按应力函数求解在x,y方向面力应用圣维南原理第一,8-2,按应力函数求解,在,x,y,方向面力应用圣维南原理,第三个方程,y,x,o,M,T,X,Y,11/19/2024,28,8-2 按应力函数求解在x,y方向面力应用圣维南原理第三,8-2,按应力函数求解,当为单连域时：在,s,上,s,= 0,当为多连域时：,s0,= 0, ,si,=C,i,0,i=1,2,3,11/19/2024,29,8-2 按应力函数求解当为单连域时：在s上 s =,8-2,按应力函数求解,(,A,i,为,s,i,围成的面积。),11/19/2024,30,8-2 按应力函数求解(Ai为si围成的面积。) 10/,8-2,按应力函数求解,总结：,按应力函数,(x,y),求解,(x,y),须满足,2,=,-2KG= C，,且,(x,y),与,M,T,之间满足,（单连域）,（多连域）,11/19/2024,31,8-2 按应力函数求解总结： 按应力函数(x,y)求解,8-2,按应力函数求解,在柱体侧边,s,= 0,（单连域）,si,=C,i,（多连域）,当,k,和,(x,y),由上述方程确定后，可求出,zx,、,zy,以及应变和位移。,11/19/2024,32,8-2 按应力函数求解在柱体侧边 10/9/202332,8-3,薄膜比拟,对于截面形状比较复杂的柱体，不管采用位移法还是应力法求解扭转问题解答（解析解）是很困难的，而普朗特（,Prondtl,）在1903年提出了薄膜比拟，它利用薄膜在均匀压力下的垂度与等截面直杆扭转问题中的应力函数在数学上的相似性，用薄膜来比拟扭杆，它可以帮助我们寻找扭转问题的解答,尤其是对截面较复杂的扭转可以避开数学上的困难，而采用实际薄膜比拟实验测定，形象的获得一些有价值的解。,11/19/2024,33,8-3 薄膜比拟 对于截面形状比较复杂的柱体，,8-3,薄膜比拟,x,y,o,o,x,z,q,T,T,T,T,T,T,dy,dx,一均匀薄膜形状同扭杆,截面，周边固定，并使薄膜,受均匀微小压力,q,作用，薄膜,将微微凸起，而形成曲面,z=z(x,y),，,薄膜仅承受张力（拉力）,T,。,下面来寻求薄膜垂度,z=z(x,y),所应满足的方程和边界条件。,11/19/2024,34,8-3 薄膜比拟xyooxzq TTTTTTdydx,8-3,薄膜比拟,x,y,o,o,x,z,q,T,T,T,T,T,T,dy,dx,寻求,z=z(x,y),应满足的,方程，即求解方程是由薄,膜微元,dxdy,的,z,方向的平衡,条件来确定(,F,z,= 0,)。,11/19/2024,35,8-3 薄膜比拟xyooxzq TTTTTTdydx,8-3,薄膜比拟,x,y,o,o,x,z,q,T,T,T,T,T,T,dy,dx,整理后，得,或,z(x,y),所应满足的方程。,11/19/2024,36,8-3 薄膜比拟xyooxzq TTTTTTdydx整,8-3,薄膜比拟,x,y,o,o,x,z,q,T,T,T,T,T,T,dy,dx,与扭转问题应力函数,(x,y),所应满足方程和,边界条件相比（,2,=,-2KG,，,s,= 0,），,与,z,之间存在比拟关系:,薄膜垂度,z=z(x,y),所应满,足的边界条件：,z,s,= 0,（单连域）。,11/19/2024,37,8-3 薄膜比拟xyooxzq TTTTTTdydx与,8-3,薄膜比拟,薄膜垂度,z(x,y),可由实验测定，再根据上再,根据上式可确定,的分布规律。,在应力函,数解扭转问题时，考虑边界条件还有,由此式确定比例系数,（单连域）,扭矩,M,T,与薄膜垂度所围成体积的两倍之间,也同样存在一致的比拟关系。,11/19/2024,38,8-3 薄膜比拟薄膜垂度z(x,y)可由实验测定，再根,8-3,薄膜比拟,对于多连域，,在孔边上应为常数，所以在,薄膜比拟试验中，开孔区应用平行于,x- y,平,面的无重刚性平板来代替。,扭杆剪应力：,剪应力分量的大小与该薄膜垂度上对应点沿垂直方向的斜率成正比,11/19/2024,39,8-3 薄膜比拟对于多连域， 在孔边上应为常数，所以,8-3,薄膜比拟,y,x,s,n,zy,zx,扭转截面上任意点总剪应力,（应力矢量,t,）,数值和方向确定:,任意点总剪应力数值,可利用薄膜等高线，平行于,x- y,面的平面与薄,膜相截可获得一系列闭合曲线薄膜等高线。,11/19/2024,40,8-3 薄膜比拟 yxsnzyzx扭转截面上任,8-3,薄膜比拟,在等高线上任意点应力可沿,x,y,方向分解，也可沿,n,s,方,向分解。根据剪应力分量与,薄膜垂度沿垂直方向斜率成比例:,在等高线上 ,所以在等高线上,y,x,s,n,zy,zx,11/19/2024,41,8-3 薄膜比拟在等高线上任意点应力可沿在等高线上,8-3,薄膜比拟,任意点总剪力,（等高线切方向）与垂度等高线的垂直方向斜,率成正比。薄膜等高线为扭杆横截面上的剪,应力线。,发生在薄膜具有最陡斜率的点处，一般在杆,边界上。,y,x,s,n,zy,zx,截面上的最大剪应力,11/19/2024,42,8-3 薄膜比拟任意点总剪力 （等高线切方向）与垂度等,8-3,薄膜比拟,总结薄膜比拟与杆扭转各物理量之关系,柱扭转,(x,y),2GK,M,z,zx, ,zy,（等高线方向）,薄膜比拟,z(x,y),q/T,2V,11/19/2024,43,8-3 薄膜比拟总结薄膜比拟与杆扭转各物理量之关系 柱,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,b,a,y,x,采用应力函数解法求扭转问题,应力函数,(x,y),在域内满足方程,2,=,-2KG,（1）,例题,1,.,椭圆截面杆的扭转。,在边界上满足方程,s,= 0,（,2,）,以及,（3）,11/19/2024,44,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例ba yx 采,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,由于椭圆杆截面方程为,因此，可设应力函数,(x,y),为,则,(x,y),自然满足方程,s,= 0,。,b,a,y,x,11/19/2024,45,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例由于椭圆杆截面方程为,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,代回,(x,y),再代回（3）式,注意,，,，,将,(x,y),代入基本方程,2,=,-2KG,， 得,11/19/2024,46,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例代回 (x,y) 再,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,再代回（3）式,注意,得,11/19/2024,47,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例再代回（3）式 注意,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,应力分量,各点总剪应力：,最大剪应力在柱截面边界上（ ）：,设,a,b,，当,y=b,时,为最大。,11/19/2024,48,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例应力分量 各点总剪应力,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,应变,:,x,=,y,=,z,=,xy,=0,，,位移：当不考虑刚体位移时,椭圆杆扭转时，杆纵向发生位移。,11/19/2024,49,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例应变: x=,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,例题,2,.,等边三角形截面（高为,a,）受扭矩,M,z,作用，求截面剪应力。,x-a=0,a,x,y,解：对于单连域，应力函数,s,= 0,，,考虑此原因，设,时同椭圆杆扭转一样，取,三角形截面杆的边界方程为,的因子。,11/19/2024,50,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例例题2. 等边三角形截,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,设,则,(x,y),自然满足方程,s,= 0,。,2,=,-2KG,得,4ma=-2KG,将,(x,y),代入基本方程,x-a=0,a,x,y,11/19/2024,51,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例 设 则 (x,y),8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,利用,或,得 ，则,11/19/2024,52,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例利用 或 得,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,应力分量为,截面上最大剪应力：,11/19/2024,53,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例应力分量为 截面上最大,y=-b/2,y=b/2,x=a/2,x,x=-a/2,y,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,例题,3,.,矩形截面杆的扭转。,矩形截面,(a,b),受扭矩,M,z,作用，应力函数中要求,s,= 0,如果假设应力函数为,满足,s,= 0,，但,2,=,-2kG,不能满足。,11/19/2024,54,y=-b/2 y=b/2 x=a/2 x x=-a/2 y,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,所以直接采用上述,s,= 0,的假设式不能作为扭转的应力函数.,x,y,a,b,利用薄膜比拟，来判断狭矩形截面的应,力函数特点。,对于矩形截面杆扭转首先考虑,a ,b,时的情况,情况1,:,11/19/2024,55,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例 所以直接采用上述,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,同样形状薄膜周边固定受均匀压力作用时，薄膜垂度变化如图，,o,z,z,y,x,x,y,a,b,可见垂度曲面沿,x,方向很长一段为柱,面，在此段,，,只是在狭矩形截面两端部 ，但区域很小，近似法忽略两端影响.,11/19/2024,56,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例同样形状薄膜周边固定受,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,=,(y),这样狭矩形界面扭转应力函数,也认为,应满足基本方程为,（,1,）,o,z,z,y,x,11/19/2024,57,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例=(y) 这样狭矩,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,s,= 0,（,2,）,（,3,）,x,y,a,b,11/19/2024,58,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例 s = 0 ,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,由式（,1,）积两次分，得,将上式代入式（,2,），得,C,1,= 0 , C,2,= GKb,2,/4,= -GK(y,2,-b,2,/4),则,11/19/2024,59,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例由式（1）积两次分，得,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,最后将,代入式（,3,），得,= -GK(y,2,-b,2,/4),11/19/2024,60,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例最后将 代入式（3）,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,解得,则,应力分量,截面上最大剪应力（,y=,b/2,）,：,x,y,a,b,11/19/2024,61,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例解得 则 应力分量截面,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,原因是忽略了,zy,（近似的），如不忽略,zy,（很小），但力臂大，产生另一半,M,z,/2,，,按近似计算，偏于保守。实际上,x,y,a,b,将应力分量对截面形心取矩，得,11/19/2024,62,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例原因是忽略了zy（近,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,情况,2,：一般矩形截面扭矩（,a,b,且,a ,b,）,:,a/2,a/2,b/2,b/2,x,y,按应力函数求解，,则,(x,y),应满足,2,=,-2KG,b/2,=,0,，,a/2,=,0,(x,y),和,K,为待定。,11/19/2024,63,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例情况2：一般矩形截面扭,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,1.,将求解,(x,y),的问题转化为求解一个调和函数,F(x,y),的问题.,考虑在狭矩形截面的应力函数为,1,= -GK(y,2,-b,2,/4),能满足,2,1,=-2KG,和,1,y=,b/2,= 0,条件，选一般矩形截面的,(,x,y,),:,=,1,+F(x,y)= -GK(y,2,-b,2,/4)+F(x,y),a/2,a/2,b/2,b/2,x,y,11/19/2024,64,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例1.将求解(x,y),8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,由于,(x,y),满足,2,=-2KG，,s,= 0,.因此,F(x,y),需要满足,2,F,= 0,F,y= b/2,=,0,F,x=, a/2,=,GK(y,2,-b,2,/4),= -GK(y,2,-b,2,/4)+F(x,y),11/19/2024,65,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例由于(x,y) 满足,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,2.,根据,F(x,y),为调合函数以及满足对称边界条,件，,F(x,y),亦采用级数形式的分离变量函数。,即：,A,m,为待定系数。,11/19/2024,66,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例2.根据F(x,y)为,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,3,、利用边界条件,F, a/2,=,GK(y,2,-b,2,/4),将,GK(y,2,-b,2,/4),展开为,cos(my/b),的级数，,可将,A,m,用,GK,表示。,11/19/2024,67,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例3、利用边界条件10/,8-4,等截面杆扭转按应力函数举例,4,.最后利用 ，,将,GK,用,M,z,表示，并可确定应力分量,zx, ,zy,。,具体过程参看徐芝纶（上册）,P.330333。,11/19/2024,68,8-4 等截面杆扭转按应力函数举例4.最后利用,8-5,薄壁杆的自由扭转,薄壁杆件在工程中经常碰见，它们可分,为开口薄壁和闭口薄壁杆件。下面分别讨论,它们的计算方法。,5.1,开口薄壁杆件的自由扭转,开口薄壁杆为单连域，其截面可由曲边等宽,狭长矩形截面或由几个直边等宽狭长矩形截,面组成。,11/19/2024,69,8-5 薄壁杆的自由扭转 薄壁杆件在,8-5,薄壁杆的自由扭转,对于曲边狭长形截面可近似以等宽的直边,狭长截面代替进行计算。,从薄膜比拟看两者围成的体积和最大斜率,不会有多大差别，当两者受相同扭矩时，两个,柱体的,K,和剪应力没有多大差别。,b,a,M,b,a,x,y,M,11/19/2024,70,8-5 薄壁杆的自由扭转 对于曲边狭长形,8-5,薄壁杆的自由扭转,b,a,M,b,a,x,y,M,直边狭长截面剪应力计算式,11/19/2024,71,8-5 薄壁杆的自由扭转baMbax yM直边狭长截,8-5,薄壁杆的自由扭转,对于由几个（若干个）同样材料的狭矩,形截面组成的薄壁杆,其中第,i,个狭矩形截面,长,a,i,，宽,b,i,，则它应承受扭转为：,M,M,3,总的扭转为：,M,M,3,M,2,M,1,M,2,M,1,11/19/2024,72,8-5 薄壁杆的自由扭转 对于由几个（,8-5,薄壁杆的自由扭转,则 代回,M,i,表达式,第,i,个狭矩形截面上的最大剪应力为,11/19/2024,73,8-5 薄壁杆的自由扭转则,8-5,薄壁杆的自由扭转,5.2,闭口薄壁杆扭转,闭口薄壁杆为多连域，按应力函数求解时,基本方程：,2,=-2KG,s0,= 0, ,si,=C,i, 0, i=1,2,A,i,为,s,i,围成的面积。,11/19/2024,74,8-5 薄壁杆的自由扭转5.2闭口薄壁杆扭转 闭口,8-5,薄壁杆的自由扭转,对于二连域薄壁扭转杆（一个孔洞）：,2,=-2kG,s0,= 0, ,s1,=C,1,S,0,s,y,x,S,1,11/19/2024,75,8-5 薄壁杆的自由扭转对于二连域薄壁扭转杆（一个孔,8-5,薄壁杆的自由扭转,S,0,s,x,y,S,1,对于薄膜比拟，在外,边固定，而内周用无,重刚性平板,薄膜垂度方程,2,z=-q/T,z,s0,= 0, z,s1,=h,h,q,T,T,x,z,使薄膜受均匀压力,q,后，,在,S,0,上：,z=0,在,S,1,上：,z=h.,11/19/2024,76,8-5 薄壁杆的自由扭转S0sx yS1对于薄,8-5,薄壁杆的自由扭转,对于闭口薄壁杆已知：,M,z, ，,s,（壁厚变化）,.,求任一点剪应力,s,和,k,:,而,S,0,s,y,x,S,1,S,0,s,x,y,S,1,h,q,T,T,x,z,11/19/2024,77,8-5 薄壁杆的自由扭转对于闭口薄壁杆已知： 求,8-5,薄壁杆的自由扭转,而,则,剪应力计算公式,S,0,s,x,y,S,1,h,q,T,T,x,z,11/19/2024,78,8-5 薄壁杆的自由扭转而 则 剪应力计算公式,8-5,薄壁杆的自由扭转,由 ，得到,根据薄膜垂直方向的平衡，得,S,0,s,x,y,S,1,h,q,T,T,x,z,11/19/2024,79,8-5 薄壁杆的自由扭转由,8-5,薄壁杆的自由扭转,剪应力环流定理,S,0,s,y,x,S,1,11/19/2024,80,8-5 薄壁杆的自由扭转剪应力环流定理 S0,8-5,薄壁杆的自由扭转,剪应力环流定理,剪应力环流定理：在柱体扭转时，横截面,内的任意一条封闭曲线上，应力环流等于这曲,线所围成的面积 乘以,2GK,.,11/19/2024,81,8-5 薄壁杆的自由扭转剪应力环流定理,8-5,薄壁杆的自由扭转,剪应力环流定理,利用格林公式,11/19/2024,82,8-5 薄壁杆的自由扭转剪应力环流定理 利用格林,8-5,薄壁杆的自由扭转,例：已知,ABC,：长为,s,1,，壁厚,1,;,CDA,：长为,S,2,，壁厚,2,;,CEA,：长为,S,3,，壁厚,3,。,受扭矩,M,z,。求,1,，,2,，,3,和,K,。,1,2,3,A,B,A,1,A,2,C,D,E,h,2,h,1,1,q,T,T,T,解：由未知量只需建立,有关它们的四个方程。,由薄膜比拟：,11/19/2024,83,8-5 薄壁杆的自由扭转例：已知 ABC：长为 s,8-5,薄壁杆的自由扭转,可得,或,（,1,）,剪力总流量为分流之和,1,2,3,A,B,A,1,A,2,C,D,E,h,2,h,1,1,q,T,T,T,11/19/2024,84,8-5 薄壁杆的自由扭转可得 或,8-5,薄壁杆的自由扭转,利用剪应力环流定理,（,2,）,（,3,）,由,得,1,2,3,A,B,A,1,A,2,C,D,E,11/19/2024,85,8-5 薄壁杆的自由扭转利用剪应力环流定理 （2）,8-5,薄壁杆的自由扭转,将,代入上式，得,（,4,）,（,1,）,（,3,）,（,2,）,11/19/2024,86,8-5 薄壁杆的自由扭转将 代入上式，得（4） （1）,8-5,薄壁杆的自由扭转,由(1)、(2)、(3)、(4)式联立求解，得,其中,11/19/2024,87,8-5 薄壁杆的自由扭转由(1)、(2)、(3)、(,