第二讲电子设备热设计方法课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,2020年5月29日星期五,#,16 十一月 2024,第二讲电子设备热设计方法,04 十月 2023第二讲电子设备热设计方法,1,一热源和耗散功率,电子设备只要通电就有发热，是热源，其产生的热量等于功率的耗散。耗散功率（发热功率）是热设计的基础。可以采用试验和理论计算来确定。一般都增加安全系数，保守取值，适当取高些。,热设计一般是取最恶劣工况：最高环境温度和最大热耗散的情况下设计。,一热源和耗散功率,2,耗散功率计算：,P=VI,理论上是可以这样计算的。实际大多是元器件厂家提供的。第15-19页,1有源器件,2无源器件,耗散功率计算：,3,有热源如果任由它发热不去考虑散热，那么有可能温度会超过元器件工作温度。,因此有必要人为构造散热途径。,比如电加热器烧干。,接下来我们看看散热是怎么回事。,热量传递有三种方式：导热；对流和热辐射,有热源如果任由它发热不去考虑散热，那么有可能温度会超过元器件,4,一、导热,导热的微观机理,气体的导热是气体分子不规则运动时相互碰撞的结果；金属导体中的导热主要靠自由电子的运动完成,；,非导电固体中的导热是通过晶格结构的振动来实现；液体中的导热主要依靠弹性波,。,导热基本定律傅立叶定律（一维导热）,式中：,热流量，W；,导热系数，W/(m)；,A,垂直与热流方向的横截面面积,，m,2,；,x方向的温度变化率，/m。,负号表示热量传递的方向与温度梯度的方向相反。,一、导热导热的微观机理 气体的导热是气体分子不规则,5,Q,图 导热热阻的图示,t,0,x,dx,dt,Q,导热热阻,单位面积导热热阻,无限大平板一维导热,Q图 导热热阻的图示 t0 x dxdt,6,单层圆筒壁的导热,长度为,l,的圆筒壁的导热热阻,单层圆筒壁的导热长度为 l 的圆筒壁的导热热阻,7,实际固体表面不是理想平整的，所以两固体表面直接接触的界面容易出现点接触，或者只是部分的而不是完全的和平整的面接触,给导热带来额外的热阻,接触热阻,实际固体表面不是理想平整的，所以两固体表面直接接触的界面容易,8,减小散热器与器件之间的接触热阻,影响接触热阻的因素较多，迄今没有一个普遍适用的经验公式加以归纳，因此工程设计中都是根据实验或参考实测数据来选择接触热阻。,表2-3为某些典型接触面的接触热阻值。,减小散热器与器件之间的接触热阻 影响接,9,第二讲电子设备热设计方法课件,10,第二讲电子设备热设计方法课件,11,半导体功率器件安装于散热器上的接触热阻值可参考表2-4查取。,半导体功率器件安装于散热器上的接触热阻值可参考表2,12,工程中常用的减小接触热阻的主要措施：,加大接触表面之间的,压力,；,提高两个接触面的,加工精度,；,接触表面之间加,导热衬垫或导热脂、导热膏,等；,在,结构强度许可的条件下，选用软的金属材料,制作散热器或器件的壳体。,工程中常用的减小接触热阻的主要措施：加大接触表面之间的,13,二、对流,可分为自然对流和强迫对流两大类,对流换热采用牛顿冷却公式计算,式中：,h,c,对流换热系数，W/(m,2,)；,A,对流换热面积，m,2,；,t,w,热表面温度，；,t,f,冷却流体温度，。,二、对流可分为自然对流和强迫对流两大类对流换热采用牛顿冷却公,14,对,流换热热阻：,对流换热热阻：,15,强制对流,自然对流,强制对流自然对流,16,柯尔朋传热因子,紧凑式换热面,柯尔朋传热因子紧凑式换热面,17,表面换热系数计算,一、自然对流换热的准则方程,式中：,Nu,努谢尔特数，,Nu=hD,/,；,Ra,瑞利数，,Ra=GrPr,；,Gr,格拉晓夫数，,Gr=g,2,D,3,t,/,2,；,Pr,普朗特数；,C、n 由表2-1查得，定性温度取壁面温度与流体温度的算术平均值；,h,自然对流换热系数，W/(m,2,)；,D 特征尺寸，m；,流体的导热系数，W/(m)；,流体的体积膨胀系数，,-1,；,g 重力加速度，m/s,2,；,流体的密度，kg/m,3,；,流体的动力粘度，Pas；,t 换热表面与流体的温差，。,表面换热系数计算一、自然对流换热的准则方程式中：Nu,18,二、自然对流换热的简化计算,对,在海平面采用空气自然冷却,的多数电子元器件或小型设备(任意方向的尺寸小于600mm)，可以采用以下简化公式进行计算,式中：,热流密度，W/m,2,；,A 换热面积，m,2,；,C 系数，由表2-1查得；,D 特征尺寸，m；,t,换热表面与流体（空气）的温差，。,二、自然对流换热的简化计算 对在海平面采用,19,表2-1 自然对流准则方程中的C和n值,表2-1 自然对流准则方程中的C和n值,20,强迫对流换热的准则方程,管内流动及沿平板流动的准则方程,强迫对流换热的准则方程管内流动及沿平板流动的准则方程,21,管内受迫流动换热,管内受迫流动的特征表现为：流体流速、管子入口段及温度场等因素对换热的影响。,入口段：入口段管内流动换热系数是不稳定的，所以计算平均对流换热系数应对入口段进行修正。在紊流时，如果管长与管内径之比,L/d50,则可忽略入口效应，实际上多属于此类情况。,弯管修正,其他关联式,管内受迫层流换热准则式：,N,u,=0.15R,e,0.33,P,r,0.43,G,r,0.1,(P,r,/P,rw,),0.25,管内受迫流动换热,22,流动阻力,流体流动的阻力:由于流体的粘性和固体边界的影响，使流体在流动过程中受到阻力，这个阻力称为流动阻力，可分为沿程阻力和局部阻力两种。,沿程阻力,：在边界沿程不变的区域，流体沿全部流程的摩檫阻力。,局部阻力,：在边界急剧变化的区域，如断面突然扩大或突然缩小、弯头等局部位置，是流体的流体状态发生急剧变化而产生的流动阻力,。,流动阻力,23,管内层流沿程阻力计算,(,达西公式,),h,f,=,(L/d,e,)(,V,2,/2),沿程阻力系数，,64/Re,管内紊流沿程阻力计算,h,f,=,(L/d,e,)(,V,2,/2),f(R,e,，,/d),，即紊流时沿程阻力系数不仅与雷诺数有关，还与相对粗糟度有关。,尼古拉兹采用人工粗糟管进行试验得出了沿程阻力系数的经验公式：,紊流光滑区：,4000Re10,5,采用布拉修斯公式计算：,0.3164/R,e,0.25,管内层流沿程阻力计算(达西公式),24,非园管道沿程阻力的计算,引入当量水力半径后所有园管的计算方法与公式均可适用非园管，只需把园管直径换成当量水力直径。,d,e,=4A/x,局部阻力,h,j,V,2,/2,局部阻力系数,突然扩大：,按小面积流速计算的局部阻力系数：,1,(1-A,1,/A,2,),按大面积流速计算的局部阻力系数,：,2,(1-A,2,/A,1,),突然缩小：,可从相关的资料中查阅经验值。,第二讲电子设备热设计方法课件,25,三、辐射,辐射能以电磁波的形式传递,任意物体的辐射能力可用下式计算,式中：,物体的表面黑度；,0,斯蒂芬玻尔兹曼常数，5.6710,-8,W/(m,2,K,4,)；,A 辐射表面积，m,2,；,T 物体表面的热力学温度，K。,三、辐射辐射能以电磁波的形式传递任意物体的辐射能力可用下式计,26,图 两黑体表面间的辐射换热,图 两黑体表面间的辐射换热,27,辐射换热计算方程,两物体表面之间的辐射换热计算公式为：,式中：T,1,、T,2,物体1和物体2表面的绝对温度，K；,1,、,2,物体1和物体2的表面黑度；,xt,系统黑度；,A 物体辐射换热表面积，m,2,；,F,12,两物体表面的角系数。,辐射换热计算方程两物体表面之间的辐射换热计算公式为：式中：,28,c.辐射换热网络法,任意两表面间的辐射网络如下图所示：,图中E,b1,和E,b2,分别代表同温度下的表面1和表面2的黑体辐射力；J,1,和J,2,分别为表面1和表面2的有效辐射。,c.辐射换热网络法任意两表面间的辐射网络如下图所示：,29,2 传热方程,传热的基本计算公式为：,式中：,热流量，W；,传热系数，W/(m,2,)；,A,传热面积，m,2,；,t,热流体与冷流体之间的温差，。,热量传递的三种基本方式：导热、对流和辐射,2 传热方程传热的基本计算公式为：式中：热流量，,30,传热过程和传热系数,1 传热过程的定义：,两流体间通过固体壁面进行的换热,2,传热过程包含的传热方式：,导热、对流、热辐射,辐射换热、,对流换热、,热传导,图墙壁的散热,传热过程和传热系数1 传热过程的定义：两流体间通过固体壁面,31,3 一维稳态传热过程中的热量传递,图一维稳态传热过程,忽略热辐射换热，则,左侧对流换热热阻,固体的导热热阻,右侧对流换热热阻,3 一维稳态传热过程中的热量传递图一维稳态传热过程忽略热辐,32,上面传热过程中传递的热量为：,(1-10),传热系数 ，是表征传热过程强烈程度的标尺，不是物性参数，与过程有关。,传热系数,单位热阻或面积热阻,上面传热过程中传递的热量为：(1-10)传热系数,33,热电模拟,热电模拟网络,利用热电模拟的概念，可以解决稳态和瞬态的传热计算。,恒温热源等效于理想的恒压源,。,恒定的热流源等效为理想的电流源。导热、对流和辐射换热的区域均可用热阻来处理,。,热沉等效于“接地”,，所有的热源和热回路均与其相连接，形成热电模拟网络。,热电模拟热电模拟网络 利用热电模拟的概念，可以解决,34,热设计时应利用中间散热器，它们一般属于设备的一部分，通常为设备的底座、外壳或机柜、冷板、肋片式散热器或设备中的空气、液体等冷却剂。,传热路径,热流量经传热路径至最终的部位，通称为“热沉”,，它的温度不随传递到它的热量大小而变，即相当于一个无限大容器。热沉可能是大气、大地、大体积的水或宇宙，取决于被冷却设备所处的环境。,热阻的确定,确定热阻的步骤,热设计时应利用中间散热器，它们一般属于设备的一部,35,a.,根据对每个元器件的可靠性要求，确定元器件的最高允许温度,b.确定设备或冷却剂的,最高环境温度,c.根据上述两条规定，确定每个元器件的,允许温升,d.确定每个元器件冷却时,所需的热阻,热阻的计算,式中R,t,为整个传热面积上的热阻，/W。,a.,平壁导热热阻,：,b.,对流换热热阻,：,a.根据对每个元器件的可靠性要求，确定元器件的最高允许温度,36,3冷却方法的选择,3.1冷却方法的分类,3.2冷却方法的选择,3.3冷却方法选择示例,3冷却方法的选择3.1冷却方法的分类,37,3.1 冷却方法的分类,按冷却剂与被冷元件之间的,配置关系,a.直接冷却,b.间接冷却,按传热机理,a.,自然冷却,（包括,导热、自然对流和辐射换热,的单独 作用或两种以上 换热形式的组合）,b.,强迫冷却,（包括,强迫风冷和强迫液体冷却,等）,c.,蒸发冷却,d.,热电致冷,e.,热管传热,f.其它冷却方法,3.1 冷却方法的分类按冷却剂与被冷元件之间的配置关系a.,38,冷却方式的选择方法,确定冷却方法的原则,在所有的冷却方法中应优先考虑自然冷却，只有在自然冷却无法满足散热要求时，才考虑其它冷却。,冷却方式的选择方法1:,根据温升在40条件下各种冷却方式的热流密度或体积功率密度值的范围来确定冷却方式，具有一定的局限性，如图1所示。,根据温升在40条件下各种冷却方式的热流密度,冷却方式的选择方法根据温升在40条件下各种冷却方式的热流密,39,3.2 冷却方法的选择,根据温升在40条件下各种冷却方式的体积功率密度值的范围,3.2 冷却方法的选择根据温升在40条件下各种冷却方式的,40,二、,冷却方法可以根据热流密度和温升要求，按下图关系进行选择,。这种方法适用于温升要求不同的各类设备的冷却,二、冷却方法可以根据热流密度和温升要求，按下图关系进行选择。,41,三、设备内部的散热方法应使,发热元器件与被冷却表面或散热器之间有一条低热阻的传热路径,。,四、,利用金属导热是最基本的传热方法，其热路容易控制。而辐射换热则需要比较高的温差，且传热路径不容易控制。对流换热需要较大的面