-相体积元Δτ所含的量子态数为

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,#,1,相体积元,所含,的量子态数为,考虑到,解：,所以在,到,+d,能量范围内包含的量子态数为,一维自由粒子动量在,p,到,p,+d,p,范围内包含的量子态数为,2,相体积元,所含,的量子态数为,考虑到,解：,所以在,到,+d,能量范围内包含的量子态数为,二维自由粒子动量在,p,到,p,+d,p,范围内包含的量子态数为,3,相体积元,所含,的量子态数为,由于,解：,所以在,到,+d,能量范围内包含的量子态数为,三维自由粒子动量在,p,到,p,+d,p,范围内包含的量子态数为,4,（,1,）相体积元,为,将,p,=,/,c,代入上式，得,解：,（,2,）同,5.4,题，或直接由,在,V,内动量在,p,到,p,+d,p,范围内相体积为,积分之，得,5,对玻耳兹曼粒子，配分函数为,取对数得,解：,压强,(1),由于能量连续，求和变为积分,能量,6,粒子体系内能,所以,取对数得,压强,(2),同理，配分函数为,能量,7,粒子体系内能,所以,取对数得,压强,(3),同理，配分函数为,能量,8,由玻耳兹曼分布：,所以,解：,简单取能级简并度,l,=1,，则,9,(1),配分函数为,由玻耳兹曼分布,解：,所以,得,所以,其中,所求的绝热方程为,10,由,所以,求出的能量即为最概然能量，即,(2),同理，配分函数为,由玻耳兹曼分布,所以,得,11,由,求出的能量即为最概然能量，即,