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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,磁场总结,载流线圈受到的磁力矩总是力图使线圈的磁矩转到与外磁场一致的方向,。,2.,在匀强磁场中平面载流线圈受到的磁力矩,1.,平面载流线圈（磁偶极子）的磁偶极矩,(,磁偶极子 类比 电偶极子,),线圈的法向与电流方向满足右手螺旋关系,(),磁场总结载流线圈受到的磁力矩总是力图使线圈的磁矩转到与外磁场,4.,磁通量的定义,:,通过磁场中某一曲面的磁力线的条数，即为通过该曲面的磁通量。,A.,磁力线不会相交,;,B.,磁力线是无头无尾的闭合线,或两端伸向无限远。,C.,闭合磁力线与载流回路相互套连在一起,;,D.磁力线环绕方向与电流方向成右手螺旋法则。,3.,磁力线的特点,4.磁通量的定义:通过磁场中某一曲面的磁力线的条数，即,对闭合面来说，规定外法向为正方向。,磁场的高斯定理：,在匀强磁场中通过一个平面的磁通量,5.,毕萨定律,6.,运动电荷的磁场为：,7.,直线电流的磁场,r,对闭合面来说，规定外法向为正方向。磁场的高斯定理：在匀强磁场,8.,无限长直线电流产生的磁场为,(,比较无限长均匀带电直线产生的电场,),9.,载流圆线圈在其轴线上的磁场,圆电流环中心的场强,一段圆弧电流在圆心处的磁感应强度,10.,安培环路定理,符号规定：电流的正方向与回路,L,的环绕方向服从右手螺旋关系,适用条件,:,要求空间电流均为闭合的稳恒电流,8.无限长直线电流产生的磁场为(比较无限长均匀带电直线产生的,11.,均匀无限长圆柱型载流直导体的磁场分布,(,半径为,R,),(,其中 为过场点在垂直于轴线平面内所做的同心圆包围的电流代数和,),(,类比于无限长均匀带电圆柱型分布所产生的电场,),长直圆柱面电流,长直圆柱体电流,实心,(,或空心同轴电缆,),11.均匀无限长圆柱型载流直导体的磁场分布(半径为 R)(,12.,长直螺线管电流内外任一点的磁场,13.,求载流螺绕环内外的磁场,若环很细,14.,安培定律,15.,电流在匀强磁场中受到的安培力为,闭合电流在匀强磁场中受到的安培力为零,12.长直螺线管电流内外任一点的磁场13.求载流螺绕环内,在非匀强磁场中载流线圈一般向着场强数值增大的方向运动，只有处于非稳定平衡态时，才向场强数值减小方向运动。（同电偶极子在非匀强电场中的运动情况类似。）,16.,在均匀磁场中载流线圈无平移，所受的磁力矩总是使磁矩 转向 的方向。,在非匀强磁场中载流线圈一般向着场强数值增大的方向运动,19.,用霍耳效应测量半导体类型,(n,型或,p,型,),斜射时,螺距,周期取决于荷质比和磁场大小，而与速度及半径无关。,18.,带电粒子垂直进入一匀强磁场，洛仑兹力作为向心力,使粒子在垂直于磁场的平面里作匀速率圆周运动,19.用霍耳效应测量半导体类型(n型或p型)斜射时螺距,如图，无限长直载流导线与正三角形载流线圈在同一平面内，若长直导线固定不动，则载流三角形线圈将,(A),向着长直导线平移,(B),离开长直导线平移,(C),转动,(D),不动 ,A,如图，无限长直载流导线与正三角形载流线圈在同一平面内，若长直,2,如图，两根直导线,ab,和,cd,沿半径方向被接到一个截面处处相等的铁环上，稳恒电流,I,从,a,端流入而从,d,端流出，则磁感强度沿图中闭合路径,L,的积分 等于,(B),(C),(D),D,2 如图，两根直导线 ab 和 cd 沿半径方向被接到,3,如图，在一固定的载流大平板附近有一载流小线框能自由转动或平动线框平面与大平板垂直大平板的电流与线框中电流方向如图所示，则通电线框的运动情况对着从大平板看是：,靠近大平板,(B),顺时针转动,(C),逆时针转动,(D),离开大平板向外运动,B,3 如图，在一固定的载流大平板附近有一载流小线框能自由转,4,电流由长直导线,1,沿半径方向经,a,点流入一电阻均匀分布的圆环，再由,b,点沿半径方向从圆环流出，经长直导线,2,返回电源,(,如图,).,已知直导线上的电流强度为,I,，圆环的半径为,R,，且,1,、,2,两直导线的夹角,aOb,=30,，则圆心,O,处的磁感强度的大小,B,=_,0,4电流由长直导线 1 沿半径方向经a点流入一电阻均匀分布的,5,通有电流的长直导线在一平面内被弯成如图形状，放于垂直进入纸面的均匀磁场中，求整个导线所受的安培力,(,R,已知,),6.,一质量为,m,、电荷为,q,的粒子，以与均匀磁场垂直的速度,v,射入磁场内，则粒子运动轨道所包围范围内的磁通量与磁感应强度大小的关系曲线是哪一条？,C,5通有电流的长直导线在一平面内被弯成如图形状，放于垂直,p,R,2,c,8.,如图所示，一无限长载流平板宽度为,a,，线电流密度,(,即沿,x,方向单位长度上的电流,),为,d,，求与平板共面且距平板一边为,b,的任意点,P,的磁感强度,方向垂直纸面向里,7.,一磁场的磁感强度为,(SI),，则通过一半径为,R,，开口向,z,轴正方向的半球壳表面的磁通量的大小为,_Wb,pR2c8.如图所示，一无限长载流平板宽度为a，线电流密,9.,半径为,R,的无限长圆筒上有一层均匀分布的面电流，这些电流环绕着轴线沿螺旋线流动并与轴线方向成,a,角设面电流密度,(,沿筒面垂直电流方向单位长度的电流,),为,i,，求轴线上的磁感强度,解：将分解为沿圆周和沿轴的两个分量，轴线上的磁场只由前者产生和导线绕制之螺线管相比较，沿轴方向单位长度螺线管表面之电流,i,的沿圆周分量,i sina,就相当于螺线管的,nI,利用长直螺线管轴线上磁场的公式,B=,0,nI,便可得到本题的结果,B=,0,i sina,9.半径为R的无限长圆筒上有一层均匀分布的面电流，这,10,、,总长均为,L(,足够长,),的两根细导线，分别均匀地平绕在半径为,R,和,2 R,的两个长直圆筒上，形成两个螺线管，载有电流均为,I,求得两管轴线中部的磁感应强度大小,B,1,和,B,2,应满足：,根据,:,（,A,）,B,1,=2,B,2,（,B,）,2,B,1,=,B,2,（,C,）,B,1,=B,2,（,D,）,B,1,=4,B,2,10、总长均为 L(足够长)的两根细导线，分别均匀地平绕在,11,、正三角形线框,a,c,边长,l,，电阻均匀分布，与电源相连的长直导线,1,，,2,彼此平行，并分别与,a,，,b,点相接。导线,1,，,2,上的电流为,I,，令长直导线,1,，,2,和导线框在线框中心,O,点产生的磁感应强度分别为,B,1,，,B,2,和,B,3,，则,O,点的磁感应强度大小为：,(A)B,0,=0 B,1,=B,2,=B,3,=0,(B)B,0,=0 B,1,+B,2,=0,，,B,3,=0,(C)B,0,0,虽然,B,1,+B,2,=0,但,B,3,0,(D)B,0,0,虽然,B,3,=0,但,B,1,+B,2,0,a,c,b,I,I,2,1,o,I,1,I,2,11、正三角形线框ac 边长l，电阻均匀分布，与电源相连,12,、如图半径为,R,的均匀带电无限长直圆筒，,电荷面密度,，筒以速度,绕其轴,转动。求圆筒内部的,B,。,R,i,思路：当成螺线管看待,总电流,12、如图半径为R 的均匀带电无限长直圆筒，Ri思路：当,a,b,c,0,X,Y,Z,B,S,2,S,1,13,、已知：磁感应强度,求,:,通过各面的磁通量。,abc0XYZBS2S113、已知：磁感应强度,14,、,S,是以圆周,L,为周界的任意曲面，,求通过,S,的磁通量。,R,B,L,S,S,0,30,14、S 是以圆周 L 为周界的任意曲面，R,a,b,I,o,15,、簿板圆环，内外半径为,a,，,b,，电流,I.,求环心处磁感应强度。,解,:,可看成有无数圆电流。任一圆电流在,o,点的磁场大小,:,r,dr,方向：,.,abIo15、簿板圆环，内外半径为a，b，电流I.解:可看成,方向：,q,为正,q,为负,o,X,Y,a,q,dq,y,b,dq,以,V,沿,x,方向运动,16,、,细棒长,b,，均匀带电,q,棒的下端距,X,轴为,a,。当棒从远处以匀速,V,水平向右运动至与,Y,轴重合时，原点,O,处的,B,0,=,？,方向：q为正,q为负oXYaqdqybdq以V 沿x方向运,解：,同理,方向,所以,方向,17,、求角平分线上的,.,已知：,I,、,c,解：同理方向所以方向17、求角平分线上的 .,.,.,.,.,.,.,.,.,.,18.,求无限大载流导体薄板的磁场分布,(,已知,:I,n),安培环路定理,(,或,),板上下两侧为均匀磁场,讨论,：若两块无限大载流导体薄板平行放置，通有相反方向的电流：,.,.,.,.,.,.,.,.,.,.18.求无限大载流导体薄板的磁场分,解,又,方向,方向,19,、氢原子中电子绕核作圆周运动,已知,求,:,轨道中心处的 ，电子的磁矩 。,解 又方向方向19、氢原子中电子绕核作圆周运动已知求:轨,
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