单层板强度理论课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,第四章（II） 单层复合材料的强度理论,强度是材料承受外载时抵抗破坏的能力,本节要解决的问题是，当已知承载单层板各处的应力应变等量，,如何确定该单层板在该载荷下足够结实（或安全）,第四章（II） 单层复合材料的强度理论强度是材料承受外载时抵,1,各向同性材料的强度理论,最大正应力理论,(认为材料是被拉断或是压坏的,采用,应力,度量),代数大小比较,安全准则:,且,:单向拉伸的极限应力,如果有压应力,:单向压缩的极限应力,各向同性材料的强度理论最大正应力理论代数大小比较安全准则,2,各向同性材料的强度理论（续）,2. 最大线应变理论,(仍认为材料是被拉断或是压坏的,采用,应变,度量),代数大小比较,安全准则:,且,:单向拉伸的极限应变,如果有压应变,:单向压缩的极限应变,各向同性材料的强度理论（续）2. 最大线应变理论代数大小,3,各向同性材料的强度理论（续）,3. 最大剪应力理论,(认为材料是被剪断的,采用,应力,度量),安全准则:,各向同性材料的强度理论（续）3. 最大剪应力理论安全准则,4,各向同性材料的强度理论（续）,4. 最大歪形能理论,(各向同性材料很难在静水压载荷下失效,对应的变形为体积改变;因此认为形状的改变是导致材料破坏的主要原因,采用,能量,度量),安全准则:,如何用一个简单实验来测量材料常数 ?,各向同性材料的强度理论（续）4. 最大歪形能理论安全准则,5,各向同性材料的强度理论（续）,为什么会有这么多强度理论?,最大正应力理论,最大线应变理论,最大剪应力理论,最大歪形能理论,不同材料适用不同的强度理论, 没有一个通用的强度理论!,各向同性材料的强度理论（续）为什么会有这么多强度理论?,6,正交各向异性单层的材料的强度理论,可以简单地把各向同性的强度理论用到正交各向异性的材料中吗?为什么?,正交各向异性单层的材料的强度理论可以简单地把各向同性的强,7,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),对于各向同性材料, 其强度是各向同性的,1)最大正应力理论,2) 最大线应变理论,3) 最大剪应力理论,4) 最大歪形能理论,而对于各向异性材料, 其强度亦是各向异性的, 各向同性强度理论不再简单适用!,正交各向异性单层的材料的强度理论(续)对于各向同性材料,8,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),在各向异性材料中, 材料是否安全还取决于应力(或应变)与材料主轴的相对方向,为了方便, 选在材料主轴方向来判断材料是否安全,正交各向异性单层的材料的强度理论(续)在各向异性材料中,9,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),正交各向异性材料在主轴方向的强度,材料主(轴)方向的规定,拉伸和压缩强度相同时, 3个强度指标,X 轴向或纵向强度(沿主方向1),Y 横向强度(沿主方向2),S 剪切强度(沿1-2平面),正交各向异性单层的材料的强度理论(续)正交各向异性材料在,10,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),正交各向异性材料在主轴方向的强度(续),材料的拉压强度可以不同, 从另一个角度来说, 这也是一种各向异性, 对应的强度指标变成5个,X,t,纵向拉伸强度,X,c,纵向压缩强度,Y,t, 横向拉伸强度,Y,c, 横向压缩强度,S 剪切强度(沿1-2平面),正交各向异性单层的材料的强度理论(续)正交各向异性材料在,11,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),正交各向异性材料在主轴方向的强度(续),主方向的剪切强度相等,非主方向的剪切强度可以不等!,正交各向异性单层的材料的强度理论(续)正交各向异性材料在,12,正交各向异性单层的材料的强度理论(续),1. 最大应力理论,(对应于各向同性的最大正应力理论,和,最大剪应力理论),当单向复合材料在复杂应力状态作用时,只要材料主方向上,任何一个应力分量,达到相应的基本强度,材料便破坏,采用正轴应力判断(不是主应力,并不按大小排序),只要有任一个不等式不满足,材料便破坏,3个分准则各自独立,不耦合!,正交各向异性单层的材料的强度理论(续)1. 最大应力理论,13,1. 最大应力理论(续),对于非主方向如何使用?,一个最简单的用于检验各种强度理论的实验,1. 最大应力理论(续)对于非主方向如何使用?一个最简单的用,14,1. 最大应力理论(续),对于非主方向如何使用?,同时满足这三个不等式的最大的 ,为极限拉伸应力,单向拉伸与压缩的实验理论对比,如何用这个破坏图?,理论与实验结果不很一致且存在理论尖点,尖点的原因:多条独立且分段的强度曲线,1. 最大应力理论(续)对于非主方向如何使用?同时满足这三个,15,单向拉伸与压缩的实验理论对比,考虑到多个独立的分段的强度曲线不能捕捉光滑的实验现象,2. Hill-蔡强度理论,Hill (1948), 屈服准则,(三维),来源于类比各向同性Mises准则(同歪形能),单向拉伸与压缩的实验理论对比考虑到多个独立的分段的强度曲线不,16,2. Hill-蔡强度理论(续),Hill (1948), 屈服准则,(三维),F,G,H,L,M,N材料参数如何定?,考虑一些简单加载情形,与常用的破坏强度X,Y,Z,S建立关联,如,当只有,2. Hill-蔡强度理论(续)Hill (1948), 屈,17,3. Hill-蔡强度理论(续),Hill (1948), 屈服准则,(三维),对于单层板, 由前所知为平面应力状态, 如果纤维在2方向和3方向的分布情况相同, 有如下的,Hill-蔡强度理论,3,2,1,3. Hill-蔡强度理论(续)Hill (1948), 屈,18,3. Hill-蔡强度理论(续),Hill-蔡强度理论与实验对比,优点及特点:,理论与实验吻合较好,破坏曲线随角度变化光滑,沿各方向的强度会耦合, 统一的强度准则(区别与独立破坏模式),可退化,到各向同性材料,实验中拉压强度不同, 在强度准则中如何体现?,3. Hill-蔡强度理论(续)Hill-蔡强度理论与实验对,19,3. Hill-蔡强度理论(续),Hill-蔡强度理论(拉压相同),Hoffman理论(拉压不同),当拉压相同情形, 可以退化到Hill-蔡理论,压缩强度X,c,Y,c,取正值,3. Hill-蔡强度理论(续)Hill-蔡强度理论(拉压相,20,4. 蔡-吴张量理论,Hoffman理论,认识到通过增加强度理论的系数可以使理论与实验更好吻合, 蔡-吴提出,蔡-吴张量理论,三维情形,F,i,6个,F,ij,21个, 太多! 平面应力情形下,参数取值不唯一，5个实验不能确定6个系数,4. 蔡-吴张量理论Hoffman理论认识到通过增加强度理论,21,4. 蔡-吴张量理论(续),与实验对比,4. 蔡-吴张量理论(续)与实验对比,22,单层复合材料的强度小结,正交各向异性强度应在材料主坐标下进行判断,最大应力理论(有尖点,与实验有偏差),最大应变理论(有尖点,与实验偏差更大),Hill-蔡强度理论(拉压相同),Hoffman强度理论(拉压不同,与实验吻合较好),蔡-吴张量理论(拉压不同,与实验吻合最好),单层复合材料的强度小结正交各向异性强度应在材料主坐标下进行判,23,