资源描述
第第 八八 章章热热 力力 学学 基基 础础一一 准静态过程准静态过程（理想化的过程）（理想化的过程）准静态过程：从一个平衡态到另一平衡态所经过准静态过程：从一个平衡态到另一平衡态所经过的每一中间状态均可近似当作平衡态的过程的每一中间状态均可近似当作平衡态的过程.气体气体活塞活塞砂子砂子128 1 8 1 准静态过程准静态过程 功功 热量热量系统系统：所研究的宏观物体；：所研究的宏观物体；外界外界：相互作用的环境。：相互作用的环境。7/23/二二 功功（过程量）（过程量）功是能量传递和转换的量度，它引起系统热运动功是能量传递和转换的量度，它引起系统热运动 状态的变化状态的变化.准静态过程功的计算准静态过程功的计算注意：注意：作功与过程有关作功与过程有关.8 1 8 1 准静态过程准静态过程 功功 热量热量7/23/三三 热热 量量（过程量过程量）通过传热方式传递能量的量度，系统和外界之间通过传热方式传递能量的量度，系统和外界之间存在温差而发生的能量传递存在温差而发生的能量传递.1）过程量：与过程有关；）过程量：与过程有关；2）等效性：改变系统热运动状态作用相同；）等效性：改变系统热运动状态作用相同；宏观运动能量宏观运动能量分子热运动能量分子热运动能量功功分子热运动能量分子热运动能量分子热运动能量分子热运动能量热量热量3）功与热量的物理本质（能量转换）不同）功与热量的物理本质（能量转换）不同.1卡卡=4.18 J ，1 J=0.24 卡卡功与热量的异同功与热量的异同8 1 8 1 准静态过程准静态过程 功功 热量热量7/23/作机械功改变系统作机械功改变系统 状态的焦耳实验状态的焦耳实验AV作电功改变系统作电功改变系统 状态的实验状态的实验8 2 8 2 内能内能 热力学第一定律热力学第一定律7/23/ 实验证明系统从实验证明系统从 A 状态变化到状态变化到 B 状态，可以采状态，可以采用做功和传热的方法，不管经过什么过程，只要始用做功和传热的方法，不管经过什么过程，只要始末状态确定，做功和传热之和保持不变末状态确定，做功和传热之和保持不变.一一 内内 能能（状态量）（状态量）2AB1*2AB1*8 2 8 2 内能内能 热力学第一定律热力学第一定律7/23/ 系统内能的增量只与系统起始和终了状态有系统内能的增量只与系统起始和终了状态有关，与系统所经历的过程无关关，与系统所经历的过程无关.理想气体内能理想气体内能:表征系统状态的单值函数表征系统状态的单值函数,理想气体的内能仅是温度的函数理想气体的内能仅是温度的函数.2AB1*2AB1*8 2 8 2 内能内能 热力学第一定律热力学第一定律7/23/二二 热力学第一定律热力学第一定律 系统系统从外界吸收的热量从外界吸收的热量,一部分使系统的内能增加一部分使系统的内能增加,另另一部分使系统对外界做功一部分使系统对外界做功.准静态过程准静态过程微小过程微小过程12*8 2 8 2 内能内能 热力学第一定律热力学第一定律7/23/+系统吸热系统吸热系统放热系统放热内能增加内能增加内能减少内能减少系统对外界做功系统对外界做功外界对系统做功外界对系统做功第一定律的符号规定第一定律的符号规定 1）包括热现象在内的能量转换和守恒定律包括热现象在内的能量转换和守恒定律.第一类永动机是不可能制成的第一类永动机是不可能制成的.2）实验经验总结，自然界的普遍规律实验经验总结，自然界的普遍规律.物理意义物理意义8 2 8 2 内能内能 热力学第一定律热力学第一定律7/23/ 计算各等值过程的热量、功和内能的理论基础计算各等值过程的热量、功和内能的理论基础（1）（理想气体的理想气体的共性）共性）（2）解决过程中能解决过程中能量转换的问题量转换的问题（3）（理想气体的状态函数理想气体的状态函数）（4）各等值过程的特性各等值过程的特性.8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/单位单位一一 等体过程等体过程 摩尔定体热容摩尔定体热容过程方程过程方程 常量常量热力学第一定律热力学第一定律特性特性 常量常量 摩尔定体热容摩尔定体热容:理想气体在等体过程中吸理想气体在等体过程中吸收的热量收的热量 ，使温度升高，使温度升高 ,其摩尔定体热容为其摩尔定体热容为8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/热力学第一定律热力学第一定律 等等体体升升压压 12 等等体体降降压压 128 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/12二二 等压过程等压过程 摩尔定压热容摩尔定压热容过程方程过程方程 常量常量热一律热一律特特 性性 常量常量功功 摩尔定压热容摩尔定压热容:理想气体在等压过程中吸理想气体在等压过程中吸收的热量收的热量 ，温度升高，温度升高 ，其摩尔定压热容为，其摩尔定压热容为W8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/ 可得摩尔定压热容和摩尔定体热容的关系可得摩尔定压热容和摩尔定体热容的关系 摩尔热容比摩尔热容比 8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/12W等等 压压 膨膨 胀胀12W等等 压压 压压 缩缩 W W8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/ 理想气体内能变化理想气体内能变化 定体摩尔热容定体摩尔热容 定压摩尔热容定压摩尔热容 摩尔热容比摩尔热容比 理想气体摩尔热容理论计算理想气体摩尔热容理论计算8 3 8 3 理想气体的等体过程和等压过程理想气体的等体过程和等压过程 摩尔热容摩尔热容7/23/一一 等温过程等温过程热力学第一定律热力学第一定律恒恒温温热热源源T12特征特征 常量常量过程方程过程方程常量常量8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/12等温等温膨胀膨胀W12W等温等温压缩压缩 W W8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/12二二 绝热过程绝热过程与外界无热量交换的过程与外界无热量交换的过程特征特征绝热的绝热的汽缸壁和活塞汽缸壁和活塞热一律热一律8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/若已知若已知 及及12W从从 可得可得由热力学第一定律有由热力学第一定律有8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/ 绝热过程方程的推导绝热过程方程的推导分离变量得分离变量得12绝绝 热热 方方 程程常量常量常量常量常量常量8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/12W绝绝 热热 膨膨 胀胀12W绝绝 热热 压压 缩缩 W W8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/三三 绝热线和等温线绝热线和等温线绝热绝热过程曲线的斜率过程曲线的斜率等温等温过程曲线的斜率过程曲线的斜率 绝热线的斜率大于绝热线的斜率大于等温线的斜率等温线的斜率.常量常量常量常量ABC常量常量8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/ 例例1 设有设有 5 mol 的氢气，最初的压强为的氢气，最初的压强为 温度为温度为 ，求在下列过程中，把氢气压缩为原体积，求在下列过程中，把氢气压缩为原体积的的 1/10 需作的功需作的功:1）等温过程，）等温过程，2）绝热过程）绝热过程.3）经）经这两过程后，气体的压强各为多少？这两过程后，气体的压强各为多少？解解 1）等温过程）等温过程2）氢气为双原子气体）氢气为双原子气体12常量常量8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/3）对等温过程）对等温过程对绝热过程对绝热过程,有有12常量常量8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/ 例例2 2 氮气液化，氮气液化，把氮气放在一个绝热的汽缸中把氮气放在一个绝热的汽缸中.开始时开始时,氮气的压强为氮气的压强为5050个标准大气压、温度为个标准大气压、温度为300K;300K;经急速膨胀后经急速膨胀后,其压强降至其压强降至 1 1个标准大气压个标准大气压,从而使氮从而使氮气液化气液化 .试问此时氮的温度为多少试问此时氮的温度为多少?解解 氮气可视为理想气体氮气可视为理想气体,其液化过程为绝热过程其液化过程为绝热过程.8 4 8 4 理想气体的等温过程和绝热过程理想气体的等温过程和绝热过程7/23/ 热机发展简介热机发展简介 1698年萨维利和年萨维利和1705年纽可门先后发明了年纽可门先后发明了蒸汽机，蒸汽机，当时蒸汽机的效率极低当时蒸汽机的效率极低,1765年瓦特进行了重大改进，年瓦特进行了重大改进，大大提高了效率大大提高了效率.人们一直在为提高热机的效率而努人们一直在为提高热机的效率而努力，力，从理论上研究热机效率问题，从理论上研究热机效率问题，一方面指明了提高一方面指明了提高效率的方向，效率的方向，另一方面也推动了热学理论的发展另一方面也推动了热学理论的发展.各种热机的效率各种热机的效率液体燃料火箭液体燃料火箭柴油机柴油机汽油机汽油机蒸汽机蒸汽机8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/热机热机：持续地将热量转变为功的机器：持续地将热量转变为功的机器.工作物质工作物质（工质）：热机中被利用来吸收热量（工质）：热机中被利用来吸收热量并对外做功的物质并对外做功的物质.8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/冰箱循环示意图冰箱循环示意图8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/ 系统经过一系列变化状态过程后，又回到原来的系统经过一系列变化状态过程后，又回到原来的状态的过程叫热力学循环过程状态的过程叫热力学循环过程.热力学第一定律热力学第一定律净功净功特征特征一一 循环过程循环过程AB总吸热总吸热总放热总放热（取绝对值）取绝对值）8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/热机热机二二 热机效率和致冷机的致冷系数热机效率和致冷机的致冷系数热机效率热机效率高温热源高温热源低温热源低温热源热机（热机（正正循环）循环）AB8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/致冷机致冷系数致冷机致冷系数致冷机（致冷机（逆逆循环）循环）致冷致冷机机高温热源高温热源低温热源低温热源AB8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/1423 例例 1 1 mol 氦气经过如图所示的循环过程，其氦气经过如图所示的循环过程，其中中 ,求求12、23、34、41各过程中气体吸收的热量和热机的效率各过程中气体吸收的热量和热机的效率.解解 由理想气体物态方程得由理想气体物态方程得8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/14238 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/三三 卡诺循环卡诺循环 低温热源低温热源高温热源高温热源卡诺热机卡诺热机WABCD 1824 年法国的年青工程师卡诺提出一个工作在年法国的年青工程师卡诺提出一个工作在两两热源之间的热源之间的理想理想循环循环 卡诺卡诺循环循环.给出了热机效率的给出了热机效率的理论极限值理论极限值.卡诺卡诺循环循环两个准静态两个准静态等温等温过程过程两个准静态两个准静态绝热绝热过程过程组成组成8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/WABCD 理想气体卡诺循环热机效率的计算理想气体卡诺循环热机效率的计算 A B 等温膨胀等温膨胀 B C 绝热膨胀绝热膨胀 C D 等温压缩等温压缩 D A 绝热压缩绝热压缩卡诺循环卡诺循环A B 等温膨胀等温膨胀吸吸热热8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/C D 等温压缩放热等温压缩放热WABCD D A 绝热过程绝热过程B C 绝热过程绝热过程 8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/ 卡诺热机效率卡诺热机效率WABCD 卡诺热机效率与工作卡诺热机效率与工作物质无关，只与两个热源物质无关，只与两个热源的温度有关，两热源的温的温度有关，两热源的温差越大，则卡诺循环的效差越大，则卡诺循环的效率越高率越高.8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/WABCD高温热源高温热源低温热源低温热源卡诺致冷机卡诺致冷机 卡诺致冷机（卡诺逆循环）卡诺致冷机（卡诺逆循环）卡诺致冷机卡诺致冷机致冷致冷系数系数8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/ 图中两卡诺循环图中两卡诺循环 吗吗？讨讨 论论8 5 8 5 循环过程循环过程 卡诺循环卡诺循环7/23/ 1 开尔文说法：不可能制造出这样一种开尔文说法：不可能制造出这样一种循循环环工作的热机，它只使工作的热机，它只使单一单一热源冷却来做功，而热源冷却来做功，而不不放出热量给其他物体，或者说放出热量给其他物体，或者说不不使使外外界发生任界发生任何变化何变化.第二定律的提出第二定律的提出1 功热转换的条件第一定律无法说明功热转换的条件第一定律无法说明.2 热传导的方向性、气体自由膨胀的不可热传导的方向性、气体自由膨胀的不可逆性问题第一定律无法说明逆性问题第一定律无法说明.一一 热力学第二定律的两种表述热力学第二定律的两种表述 8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/ 等温膨胀过程是从等温膨胀过程是从单一热源吸热作功，单一热源吸热作功，而而不不放出热量给其它物体放出热量给其它物体,但它非循环过程但它非循环过程.12W W低温热源低温热源高温热源高温热源卡诺热机卡诺热机WABCD 卡诺卡诺循环是循循环是循环过程，环过程，但需两个但需两个热源，且热源，且使外界发使外界发生变化生变化.8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/ 虽然卡诺致冷机能把热量从低温物体移至高温虽然卡诺致冷机能把热量从低温物体移至高温物体，但需外界作功且使环境发生变化物体，但需外界作功且使环境发生变化.2 克劳修斯说法：克劳修斯说法：不可能把热量从低温物体不可能把热量从低温物体自自动动传到高温物体而传到高温物体而不不引起引起外界的变化外界的变化.高温热源高温热源低温热源低温热源卡诺致冷机卡诺致冷机WABCD8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/注注 意意 1 热力学第二定律是大量实验和经验的总结热力学第二定律是大量实验和经验的总结.3 热力学第二定律可有多种说法，每一种说热力学第二定律可有多种说法，每一种说法都反映了自然界过程进行的方向性法都反映了自然界过程进行的方向性.2 热力学第二定律开尔文说法与克劳修斯说热力学第二定律开尔文说法与克劳修斯说法具有等效性法具有等效性.8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/准静态无摩擦过程为可逆过程准静态无摩擦过程为可逆过程 可逆过程可逆过程:在系统状态变化过程中在系统状态变化过程中,如果逆过如果逆过程能重复正过程的每一状态程能重复正过程的每一状态,而不引起其他变化而不引起其他变化,这样的过程叫做可逆过程这样的过程叫做可逆过程.二二 可逆过程与不可逆过程可逆过程与不可逆过程8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/ 非非准静态过程为准静态过程为不可逆过程不可逆过程.不可逆不可逆过程：在不引起其他变化的条件下，不过程：在不引起其他变化的条件下，不能使逆过程重复正过程的每一状态，或者虽能重复但能使逆过程重复正过程的每一状态，或者虽能重复但必然会引起其他变化，这样的过程叫做不可逆过程必然会引起其他变化，这样的过程叫做不可逆过程.准静态过程（无限缓慢的过程），且无摩擦力、准静态过程（无限缓慢的过程），且无摩擦力、粘滞力或其他耗散力作功，无能量耗散的过程粘滞力或其他耗散力作功，无能量耗散的过程.可逆过程的条件可逆过程的条件8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/非非自发传热自发传热自发传热自发传热高温物体高温物体低温物体低温物体 热传导热传导 热功转换热功转换完全完全功功不不完全完全热热 自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是不可逆的不可逆的.热力学第二定律的热力学第二定律的实质实质无序无序有序有序自发自发非均匀、非平衡非均匀、非平衡均匀、平衡均匀、平衡自发自发8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/ 1）在在相同相同高温热源和低温热源之间工作的任高温热源和低温热源之间工作的任意工作物质的意工作物质的可逆机可逆机都具有都具有相同相同的效率的效率.三三 卡诺定理卡诺定理 2）工作在工作在相同相同的高温热源和低温热源之间的的高温热源和低温热源之间的一切一切不不可逆机的效率都可逆机的效率都不可能不可能大于可逆机的效率大于可逆机的效率.(不不可逆机可逆机)（可逆可逆机机）以卡诺机为以卡诺机为例，有例，有8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/四四 能量品质能量品质能量转换和守恒定律能量转换和守恒定律热力学第一定律热力学第一定律热力学第二定律热力学第二定律卡诺定理卡诺定理有用能是受到限制的有用能是受到限制的低温热源低温热源高温热源高温热源卡诺热机卡诺热机可利用的能量越多，可利用的能量越多，该该能量品质能量品质越好，反越好，反之则差之则差.8 6 8 6 热力学第二定律的表述热力学第二定律的表述 卡诺定理卡诺定理7/23/ 1.准静态过程准静态过程 从一个平衡态到另一平衡态所从一个平衡态到另一平衡态所经过的每一中间状态均可近似当作平衡态的过程经过的每一中间状态均可近似当作平衡态的过程.准静态过程在准静态过程在平衡态平衡态 p V 图上可用一条曲线来表示图上可用一条曲线来表示2.准静态过程功的计算准静态过程功的计算（功（功是是过程量）过程量）3.热量热量：热量是高温物体向低温物体传递的能量热量是高温物体向低温物体传递的能量.（热量也是过程量）（热量也是过程量）摩尔热容摩尔热容：1mol理想气体温度升高理想气体温度升高1度所吸收的热度所吸收的热量量.（与具体的过程有关）（与具体的过程有关）热力学小结热力学小结7/23/ 理想气体内能变化与理想气体内能变化与 的关系的关系 5.热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律热力学第一定律 系统从外界吸收的热量，一部系统从外界吸收的热量，一部分使系统的内能增加，另一部分使系统对外界做功分使系统的内能增加，另一部分使系统对外界做功.Q=E2-E1+W 对于无限小过程对于无限小过程 dQ=dE+dW（注意注意：各物理量符号的规定）：各物理量符号的规定）内能是内能是状态量状态量 E=E(T)4.理想气体的内能：理想气体的内能：理想气体不考虑分子间的相互理想气体不考虑分子间的相互作用，其内能只是分子的无规则运动能量（包括分子内作用，其内能只是分子的无规则运动能量（包括分子内原子间的振动势能）的总和，是温度的单值函数原子间的振动势能）的总和，是温度的单值函数.热力学小结热力学小结7/23/等体等体 等压等压 等温等温 绝热绝热过程过程过程特点过程特点过程过程方程方程热热一律一律内能变化内能变化摩尔热容摩尔热容热力学小结热力学小结7/23/ 6.循环循环:系统经过一系列状态变化后，又回到原来系统经过一系列状态变化后，又回到原来的状态的过程叫循环的状态的过程叫循环.循环可用循环可用 pV 图上的一条闭合曲图上的一条闭合曲线表示线表示.热机效率热机效率 热机热机:顺时针顺时针方向进行的循环方向进行的循环致冷系数致冷系数 致冷机致冷机:逆时针逆时针方向进行的循环方向进行的循环卡诺卡诺热机效率热机效率卡诺卡诺致冷机致冷机致冷系数致冷系数 卡诺循环卡诺循环:系统只和两系统只和两个恒温热源进行热交换的个恒温热源进行热交换的准静态循环过程准静态循环过程.热力学小结热力学小结7/23/ 开尔文表述开尔文表述开尔文表述开尔文表述:不可能制造出这样一种循环工作的热不可能制造出这样一种循环工作的热机，它只使单一热源冷却来做功，而不放出热量给其他机，它只使单一热源冷却来做功，而不放出热量给其他物体，或者说不使外界发生任何变化物体，或者说不使外界发生任何变化.克劳修斯表述克劳修斯表述克劳修斯表述克劳修斯表述 不可能把热量从低温物体自动传到高不可能把热量从低温物体自动传到高温物体而不引起外界的变化温物体而不引起外界的变化.7.热力学第二定律热力学第二定律8.可逆过程与不可逆过程可逆过程与不可逆过程 在系统状态变化过程中，如果逆过程能重复正过程在系统状态变化过程中，如果逆过程能重复正过程的每一状态的每一状态,而不引起其他变化而不引起其他变化,这样的过程叫做这样的过程叫做可逆可逆过程过程.反之称为反之称为不可逆不可逆过程过程.热力学第二定律的热力学第二定律的实质实质：自然界一切与热现象有关自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是不可逆的的实际宏观过程都是不可逆的.热力学小结热力学小结7/23/9.卡诺定理卡诺定理 1）在相同高温热源和低温热源之间工作的任意工在相同高温热源和低温热源之间工作的任意工作物质的可逆机都具有相同的效率作物质的可逆机都具有相同的效率.2）工作在相同的高温热源和低温热源之间的一切工作在相同的高温热源和低温热源之间的一切不可逆机的效率都不可能大于可逆机的效率不可逆机的效率都不可能大于可逆机的效率.热力学小结热力学小结7/23/8-7，8-8，8-10，8-12，8-16，8-18热力学习题热力学习题7/23/VPAB*o答答：（：（B）例例 一定量的理想气体，由平衡态一定量的理想气体，由平衡态 A B，则则无论经过什么过程，系统必然：无论经过什么过程，系统必然：A）对外作正功；对外作正功；B）内能增加；内能增加；C）从外界吸热；从外界吸热；D）向外界放热。向外界放热。功功和和热量都是过程量热量都是过程量,始末状态确定后，不同过始末状态确定后，不同过程，功和热量是不同的程，功和热量是不同的;而内能是状态量只决定于始而内能是状态量只决定于始末状态末状态,与过程无关与过程无关.热力学例题热力学例题7/23/ 例例 一定量的理想气体从体积一定量的理想气体从体积 膨胀到体积膨胀到体积 分别经过如下的过程，其中吸热最多的过程是什么过分别经过如下的过程，其中吸热最多的过程是什么过程？（程？（A-BA-B等压过程；等压过程；A-CA-C 等温过程；等温过程；A-DA-D 绝热过程）绝热过程）解解ABCD热力学例题热力学例题7/23/ 例：例：一定量的理想气体经历一定量的理想气体经历 acb 过程时吸热过程时吸热 200 J，则经历则经历acbda 过程时，吸热多少过程时，吸热多少？解解ebad1414c热力学例题热力学例题7/23/202459
展开阅读全文