第12章-变化的电磁场课件

1变化的电磁场变化的电磁场Electromagnatic field changed第第12章章212-1 电磁感应的基本定律电磁感应的基本定律 IiIi 共同点：共同点：闭合回路面积上的闭合回路面积上的磁通量磁通量发生发生变化变化时，时，回路中便产生回路中便产生感应电流感应电流。I(t)Ii 闭合回路中的闭合回路中的磁通量随时间变化磁通量随时间变化而在回路中出现而在回路中出现电流的现象称为电流的现象称为电磁感应现象电磁感应现象。3可见：可见：A.产生电磁感应现象的条件：产生电磁感应现象的条件：B.实现电磁感应的手段有两类：实现电磁感应的手段有两类：(S,随时间改变随时间改变)下面研究下面研究感应电流的大小感应电流的大小和和方向方向。1)不变，不变，导体作切割磁力线运动；导体作切割磁力线运动；2)导体回路不动，导体回路不动，随时间变化随时间变化。感应电感应电流流Ii与原磁场与原磁场B的的反反方向方向成右手螺旋关系。成右手螺旋关系。若若 m增加增加,4一一.楞次定律楞次定律 闭闭合合导导体体回回路路中中感感应应电电流流的的方方向向，总总是是企企图图使使它它自自身身产产生生的的通通过过回回路路面面积积的的磁磁通通量量，去去阻阻碍碍原原磁磁通通量量的改变。的改变。阻碍阻碍的意思是：的意思是：BBIi 感应电感应电流流Ii与原磁场与原磁场B的的正正方向方向成右手螺旋关系。成右手螺旋关系。Ii 若若 m减少减少,5企图企图楞次定律是能量守恒定律的必然结果。楞次定律是能量守恒定律的必然结果。楞次定律楞次定律能量守恒能量守恒“阻碍阻碍”改为改为“助长助长”违背能量守恒违背能量守恒fmfm 感应电流总是感应电流总是企图企图用它产生的磁通，去用它产生的磁通，去阻碍阻碍原磁原磁通的改变，但又无法阻止原磁通的变化，因而感应电通的改变，但又无法阻止原磁通的变化，因而感应电流还是不断地产生。流还是不断地产生。按楞次定律，要想维持按楞次定律，要想维持回路中电流，必须有外力不回路中电流，必须有外力不断作功。断作功。6二二.法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律 回路中的感应电动势：回路中的感应电动势：1.m 通过回路面积的磁通量；通过回路面积的磁通量；负号负号“”是是楞次定律楞次定律的数学表示。的数学表示。2.决定于决定于 的瞬时变化率，的瞬时变化率，与与 无直接关系无直接关系。是回路中的总电动势，是指闭合回路中是回路中的总电动势，是指闭合回路中各部各部分电动势的代数和分电动势的代数和。3.若若 ,但回路中各段的但回路中各段的 不一定都为零。不一定都为零。74.若回路线圈有面积相同的若回路线圈有面积相同的N 匝，则匝，则 =N m为为线圈的线圈的磁通链磁通链。5.若闭合回路的总电阻为若闭合回路的总电阻为R，则回路中的则回路中的感应电流感应电流 上式意义：上式意义：N匝线圈的感匝线圈的感应电动势等于该线圈的磁通链对时间的一阶导数。应电动势等于该线圈的磁通链对时间的一阶导数。8 对对闭闭合合导导体体回回路路,感感应应电电动动势势的的方方向向和和感感应应电流的方向是相同的。电流的方向是相同的。i 只只要要回回路路的的磁磁通通量量发发生生变变化化，这这个个回回路路中中便便一一定有感应电动势存在。定有感应电动势存在。只有回路闭合，才有感应电流。只有回路闭合，才有感应电流。I9 6.设在设在t1和和t2两个时刻两个时刻，通过回路所围面积的通过回路所围面积的磁通量分别为磁通量分别为 1和和 2，则在则在t1t2这段时间内这段时间内，通通过回路任一截面的过回路任一截面的感应电量感应电量为为即即10匀强磁场、平面线圈：匀强磁场、平面线圈：法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律解题步骤：解题步骤：(i)首先计算磁通量首先计算磁通量(取正值取正值)：(ii)求导：求导：(iii)用愣次定律判断感生电动势的方向。用愣次定律判断感生电动势的方向。11符号法则符号法则:若若 i 0，则，则 i 的方向与原磁场的的方向与原磁场的正正方向组成右手方向组成右手螺旋关系；螺旋关系；若若 i 0，i 的方向与原磁场的的方向与原磁场的正正方向组成右手方向组成右手螺旋关系，即顺时针方向。螺旋关系，即顺时针方向。i13 例例1-2 长直螺线管长直螺线管(半径半径a，n)，I=Iocos t(Io、为常量为常量)。求同轴的圆线圈。求同轴的圆线圈(半径半径b、电阻电阻R)中中 i和和Ii。解：解：由由 m=BScos 得：得：m=onI b2 a2BIab如果如果b0，则，则 i 的方向与的方向与dl 同向；同向；若若 i 0，所以所以 i 的方向与的方向与l 同向，即由同向，即由a到到b。(2)三垂直三垂直(B 直导直导线线l)ab=l大小大小:i=Blabdl方向方向:由由b到到a abB-+l=-Blsin cos(90+)解：解：(1)直导线，直导线，ab=l28 abBdll 在在匀强匀强磁场中，磁场中，弯曲导线平移弯曲导线平移时所产生的动生时所产生的动生电动势等于电动势等于从起点到终点的从起点到终点的直导线直导线所产生的动生电所产生的动生电动势。动势。ab=l (3)任意形状的导线：任意形状的导线：例例2-1 匀强匀强B，导线以，导线以 平移，平移，求导线中的求导线中的 i。29=负号说明：负号说明：i的方向由的方向由p指向指向o，o点电势高点电势高。例例2-2 金属细直棒金属细直棒op(长为长为l)绕绕o点以角速度点以角速度 在垂在垂直于匀强磁场直于匀强磁场B的平面内匀速转动，求的平面内匀速转动，求Uo-Up=?opBxdx解：解：30ACo若若l1l2，则，则A点电势高；点电势高；若若l10，所以，所以 AB的方向由的方向由A指向指向B，B点电势高。点电势高。dlcos dlr 例例2-3 长直电流长直电流I与与AB=l共面。共面。AB以以 向右运动，向右运动，求图示位置时导线求图示位置时导线AB中的动生电动势。中的动生电动势。32解：解：AB=AB的方向由的方向由B指向指向A，A点电势高。点电势高。rdrr 例例2-4 长直电流长直电流I与与AB=l共面。求共面。求AB绕绕A以以 转到转到与与长直电流垂直时，导线长直电流垂直时，导线AB中的动生电动势。中的动生电动势。ABId dr-当螺线管中电流发生变化，引起螺线管当螺线管中电流发生变化，引起螺线管中的磁场变化时，套在外边的圆环中便产生电动势。中的磁场变化时，套在外边的圆环中便产生电动势。33 导导体体不不动动，磁磁场场随随时时间间变变化化，导导体体中中便便产生感应电动势产生感应电动势 感生电动势感生电动势。二二.感生电动势感生电动势 涡旋电场涡旋电场1.现象现象：2.原因原因：BabI(t)是什么力驱使导线中是什么力驱使导线中的电荷运动，从而产生电的电荷运动，从而产生电动势呢？动势呢？不是不是静电力静电力，也不是，也不是洛仑兹力洛仑兹力。34BabI(t)麦麦克克斯斯韦韦认认为为：变变化化的的磁磁场场要要在在其其周周围围的的空空间间激激发发电场电场 感生电场感生电场(涡旋电场涡旋电场)Ei。3.计算公式计算公式 圆圆环环导导线线中中的的感感生生电电动动势势正正是是感感生生电电场场对对自自由由电电子作用的结果。子作用的结果。35其方向可用其方向可用楞次定律楞次定律来确定。来确定。感生电场感生电场Ei的电力线是的电力线是围绕磁力线围绕磁力线的的闭合曲线闭合曲线；静静电电场场：由由电电荷荷产产生生，是是保保守守力力场场；电电力力线线起起于正电荷，止于负电荷，不形成闭合曲线。于正电荷，止于负电荷，不形成闭合曲线。4.感生电场与静电场的比较感生电场与静电场的比较 感感生生电电场场：由由变变化化的的磁磁场场激激发发，是是非非保保守守力力场场；其电力线是闭合曲线，故又称为其电力线是闭合曲线，故又称为涡旋电场涡旋电场。36 例例2-5 半径为半径为R的圆柱形空间内存在均匀磁场的圆柱形空间内存在均匀磁场，磁场方向垂直纸面向里，磁场方向垂直纸面向里，dB/dt0。求柱内、外的感生。求柱内、外的感生电场。电场。Rr解：解：因磁场关于圆心对称，因磁场关于圆心对称，感生电场关于圆心对称感生电场关于圆心对称。感生电场感生电场Ei的电力线是围绕磁的电力线是围绕磁力线的力线的圆周圆周曲线。曲线。圆周上各点圆周上各点Ei 的大小相等。的大小相等。由楞次定律判定，感生电场由楞次定律判定，感生电场的方向是顺时针的。的方向是顺时针的。37Rr=Ei 2 rrR:Ei 2 r38 解：解：例例2-6 一半径为一半径为R的圆柱形空间内存在着均匀磁的圆柱形空间内存在着均匀磁场场，磁场方向垂直纸面向里，磁场方向垂直纸面向里，dB/dt0。细棒。细棒AB=2R，中点与圆柱形空间相切，中点与圆柱形空间相切，rR:RABordl 求求AB中的感生电动势，并中的感生电动势，并指出哪点电势高。指出哪点电势高。39 连接连接oA、oB组成回路。组成回路。由于由于dB/dt0，故回路电动势方向为逆时针。，故回路电动势方向为逆时针。AB中的感生电动势由中的感生电动势由A指向指向B，B点电势高。点电势高。=0RABodl405.电子感应加速器电子感应加速器 大大型型电电磁磁铁铁的的两两极极间间安安放放一一个个环环形形真真空空室室。电电磁磁铁铁用用强强大大的的交交变变电电流流来来励励磁磁，使使环环形形真真空空室室处处于于交交变变的磁场的磁场中，从而在环形室内感应出很强的涡旋电场。中，从而在环形室内感应出很强的涡旋电场。用用电电子子枪枪将将电电子子注注入入环环形形室室，它它们们在在洛洛仑仑兹兹力力的的作用作用下沿圆形轨道运动，同时又被下沿圆形轨道运动，同时又被涡旋电场加速涡旋电场加速。41能量可达到几百能量可达到几百Mev，常用在医疗、工业探伤中。，常用在医疗、工业探伤中。42一一.自感现象自感现象 自感系数自感系数12.3 自感和互感自感和互感 现象：回路电流变化，引起现象：回路电流变化，引起自已自已回路的回路的磁通量磁通量变化变化，从而产生电动势，从而产生电动势自感电动势。自感电动势。BIN m IN m =LI 对对非非铁磁质，铁磁质，L是常量，大小是常量，大小与线圈的形状、大与线圈的形状、大小及磁介质有关。小及磁介质有关。对铁磁质，对铁磁质，L不再是常量不再是常量(与电流有关与电流有关)。比比例例系系数数L 线线圈圈的的自自感感系系数数，简称自感。简称自感。43若若L为常量，则为常量，则计算自感系数的方法：计算自感系数的方法：N m=LI 即：自感即：自感 L有维持原电路状态的能力，有维持原电路状态的能力，L就是这就是这种能力大小的量度，它表征回路种能力大小的量度，它表征回路电磁惯性电磁惯性 的大小。的大小。自感电动势自感电动势:自感电动势的方向自感电动势的方向总是要使总是要使它阻碍回路本身电流的变化它阻碍回路本身电流的变化44 例例3-1 长长直直螺螺线线管管(长长为为l、截截面面积积S、n,),求求自自感系数。感系数。解解:设通电流设通电流I，则则B=n I m=BS=nIS Sl=V最后得：最后得：小结小结求求L四部曲四部曲：1.设通设通I2.求求B3.求求4.求求45例例3-2 求同轴电缆单位长度上的自感。求同轴电缆单位长度上的自感。解解:(arI，出现，出现 ,t 时刻电路中电流为时刻电路中电流为I，56 电电源源克克服服自自感感电电动动势势所所作作的的功功，就就转转化化为为线线圈圈L中的磁能中的磁能:电源发出电源发出 的总功的总功电源反抗电源反抗自感的功自感的功电阻上的电阻上的 焦耳热焦耳热KRL 电电源源反反抗抗自自感感作作功功过过程程，也也是是线线圈圈中中磁磁场场的的建建立立的过程。的过程。57二二.磁场能量密度磁场能量密度 长长直直螺螺线线管管：单单位位长长度度上上n匝匝，体体积积为为V，磁磁导导率率,L=n2V,B=nI=H磁场能量密度：磁场能量密度：磁场能量计算磁场能量计算:匀强磁场匀强磁场非匀强磁场非匀强磁场58互感磁能互感磁能 设有两个自感分别为设有两个自感分别为L1和和L2的线圈，互感为的线圈，互感为M，计算电流分别达到计算电流分别达到I1和和I2时的系统的总磁能。时的系统的总磁能。然后然后接通接通L2使电流达到使电流达到I2，此时此时L2中的磁能是：中的磁能是：L2中的电流从中的电流从零增大到零增大到I2的过程的过程中，由于中，由于互感有使互感有使I1减小减小的趋势。的趋势。先将先将L2断开断开，L1通电流通电流I1，L1中磁能是中磁能是L1L2MSI1I259 为为保持保持L1中的电流中的电流I1不变不变，调整电阻，使电源进，调整电阻，使电源进一步供电。一步供电。而而 所以在所以在L2中的电流由零中的电流由零增大到增大到I2的过程中，的过程中，L1中的中的电源提供的能量是：电源提供的能量是：这部分能量称为这部分能量称为互感磁能互感磁能。电源提供的能量用于克服互感电动势作功：电源提供的能量用于克服互感电动势作功：L1L2MSI1I260 当当L1和和L2中的电流分别达到中的电流分别达到I1和和I2时，系统的总时，系统的总磁能为：磁能为：如果两线圈如果两线圈反向反向连接，连接，则系统的总磁能应为：则系统的总磁能应为：L1L2MSI1I261解：解：=0.125J 例例4-1 细螺线环：细螺线环：N=200匝，匝，I=1.25A，m=5 10-4 wb，求求螺线环中储存的磁能。螺线环中储存的磁能。62 例例4-2 同轴电缆由两个同轴薄圆筒构成同轴电缆由两个同轴薄圆筒构成,流有等流有等值反向电流值反向电流I，两筒间为真空，计算电缆单位长度内，两筒间为真空，计算电缆单位长度内所储存的磁能。所储存的磁能。解：解：(R1rR2)也可用也可用 计算。计算。R1R2II1rdr63前面讲到，变化的磁场激发电场前面讲到，变化的磁场激发电场(感生电场感生电场)那么那么变化的电场变化的电场能不能能不能激发磁场激发磁场？答案是：能！答案是：能！麦克斯韦在研究了安培环路定律应用于麦克斯韦在研究了安培环路定律应用于电容电容器充电器充电电路中出现的矛盾以后，提出了电路中出现的矛盾以后，提出了位移电流位移电流的概念，对上述问题作出了圆满的回答。的概念，对上述问题作出了圆满的回答。6412.5 位移电流位移电流 在在稳稳恒电流条件下恒电流条件下，安培环路定律为安培环路定律为Il对以对以l为边界的圆面，为边界的圆面，对以对以l为边界的曲面为边界的曲面S，S 在稳恒电流条件下，安培环路定理对以在稳恒电流条件下，安培环路定理对以闭合回闭合回路路l为边界的任意曲面为边界的任意曲面S都成立。都成立。一一.问题的提出问题的提出65I (圆面圆面)0 (曲面曲面S)kIl？S 在在电容器充电电容器充电(非稳恒非稳恒)条件下，情况如何？条件下，情况如何？在在非稳恒的条件非稳恒的条件下，安培下，安培环路定律失去效力环路定律失去效力!麦克斯韦看出：安培麦克斯韦看出：安培环路定环路定律失去效力的原因在于律失去效力的原因在于非稳恒电非稳恒电路的电流不连续路的电流不连续!他提出了他提出了位移电流位移电流的概念，的概念，使非稳恒电路中的电流成为连续使非稳恒电路中的电流成为连续的，建立了的，建立了全电流全电流定律。定律。66E(q为极板上的电量为极板上的电量)电容器充电，金属板中有电容器充电，金属板中有传导电流传导电流：kIlS+q-q 两极板间，两极板间，没有没有电荷运动，电荷运动，但但有变化的电场有变化的电场：二二.位移电流位移电流67(极板中的传导电流强度极板中的传导电流强度)(极板中的传导电流密度极板中的传导电流密度)两极板间两极板间电位移通量电位移通量 D对时间的变化率：对时间的变化率：kIlS+q-q68位移电流强度：位移电流强度：麦克斯韦指出：麦克斯韦指出：电场的变化电场的变化是一种是一种电流电流，即，即位移位移电流，电流，其其位移电流密度：位移电流密度：EkIlS+q-q 引入位移电流后，虽然引入位移电流后，虽然传导电流在两极板间中断传导电流在两极板间中断，但但极板间有位移电流，且极板间有位移电流，且 Id=I。整个电路中电流连续，形成整个电路中电流连续，形成“全电流全电流”。69全电流全电流=电荷运动电荷运动(传导传导+运流运流)+位移电流。位移电流。全电流总是连续的。全电流总是连续的。三三.全电流定律全电流定律EkIlS+q-q 麦克斯韦指出：麦克斯韦指出：位移电流位移电流(电场的变化电场的变化)与传导电流一样，与传导电流一样，也要在周围的空间激发磁场。也要在周围的空间激发磁场。在在非非稳稳恒恒情情况况下下，安安培培环环路定律的一般形式为：路定律的一般形式为：位移位移电流电流电荷电荷运动运动70比较：比较：位移电流：位移电流：仅仅意味着仅仅意味着电电场的变化场的变化，可存在于任何介质，可存在于任何介质(包括真空包括真空)中，无焦耳热；中，无焦耳热；传导电流：传导电流：电荷的运动电荷的运动，只存在于导体中，有焦耳热；只存在于导体中，有焦耳热；EkIlS+q-q 运流电流：运流电流：电荷在真空中电荷在真空中运动形成的电流。运动形成的电流。带电圆面的电荷绕轴线旋转而形成的电流。带电圆面的电荷绕轴线旋转而形成的电流。71 例例5-1 一电容器一电容器C=20 F，电压变化率，电压变化率dU/dt=1.50 105V.s-1，求极板间的位移电流强度。，求极板间的位移电流强度。解：解：因两板间的位移电流和电路中传导电流因两板间的位移电流和电路中传导电流相等，相等，72 例例5-2 点电荷点电荷q以以 作半径作半径R的圆周运动。的圆周运动。t=0时，时，q在点在点(R，0)，求圆心，求圆心o处的位移电流密度。处的位移电流密度。解解:xyR oq t :由于由于E，所以，所以位移电位移电流密度流密度 与与E的方向相同，的方向相同，即从正极流向负极。即从正极流向负极。73 例例5-3 圆形极板电容器，圆形极板电容器，R=0.1m，板间真空。，板间真空。充电中充电中dE/dt=1.01013V/m.s，解：解：(1)R两板间的位移电流强度：两板间的位移电流强度：=2.78A 求：求：(1)两板间的位移电两板间的位移电流强度；流强度；(2)离中心离中心r(rR)处的磁感应强度。处的磁感应强度。74B.2 r=oJd.r2 (2)离中心离中心r(rR)处的磁感应强度：处的磁感应强度：Rr 电流呈柱形分布电流呈柱形分布，磁场，磁场方向如图中的圆周切线。方向如图中的圆周切线。75 例例5-4 圆形极板真空电容器，两板相距圆形极板真空电容器，两板相距d，矩形，矩形线框线框(a b)一边与轴线重合。两板间电压一边与轴线重合。两板间电压U12=Uocos t，求求矩形线框的电压矩形线框的电压U=?解：解：板间电场：板间电场：位移电流密度：位移电流密度：dU=?ab76B.2 r=oJd.r2U=idU=?abrdr77 在变化电磁场中情况下，在变化电磁场中情况下，12.6 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组静电场静电场涡旋电场涡旋电场空间任一点的电场：空间任一点的电场：产生电场产生电场电荷电荷变化磁场变化磁场78(自由电荷代数和自由电荷代数和)(涡旋电场的电力线是闭合曲线涡旋电场的电力线是闭合曲线)电场的高斯定理电场的高斯定理 电场的环流电场的环流79在变化电磁场中情况下，在变化电磁场中情况下，空间任一点的磁场：空间任一点的磁场：则磁场的高斯定理为：则磁场的高斯定理为：(磁力线是闭合曲线磁力线是闭合曲线)传导电流传导电流(运动电荷运动电荷)位移电流位移电流(电场的变化电场的变化)产生磁场产生磁场80磁场的环流为：磁场的环流为：(传导传导电流的代数和电流的代数和)(位移位移电流的代数和电流的代数和)81麦克斯韦方程组：麦克斯韦方程组：82麦克斯韦方程组的意义：麦克斯韦方程组的意义：(1)概括、总结了一切宏观电磁现象的规律；概括、总结了一切宏观电磁现象的规律；(2)预见了电磁波的存在。预见了电磁波的存在。变化的磁场激发电场变化的磁场激发电场变化的电场激发磁场变化的电场激发磁场电磁场交替激发，从而形成电磁波。电磁场交替激发，从而形成电磁波。i831.变化的磁场总伴随有电场；变化的磁场总伴随有电场；2.磁感应线是无头无尾的；磁感应线是无头无尾的；3.电荷总伴随有电场；电荷总伴随有电场；在下列描述后在下列描述后,写出对应的写出对应的方程方程序号序号:(2)(3)(1)例例6-1 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组(1)(2)(3)(4)4.变化的电场总伴随有磁场。变化的电场总伴随有磁场。(4)84一一.电磁波的波动方程电磁波的波动方程 设无限大平面上的电流密度设无限大平面上的电流密度:jy=Acos(t+)对对abcd:jxyzHzEyabcdEyEy+dEydxl+(Ey+dEy)l-Eyl12.7 电电 磁磁 波波85对对efgh:efghHzHz+dHzdxljxyzHzEyabcdEyEy+dEydxl-(Hz+dHz)lHzl86 表明：电磁场以波的形式在空间传播，形成电表明：电磁场以波的形式在空间传播，形成电磁波。磁波。871.波速波速真空中：真空中：=c2.电场和磁场的周期、相位相同电场和磁场的周期、相位相同，且，且 二二.平面电磁波的基本性质平面电磁波的基本性质 883.电磁波是横波电磁波是横波 E，H的方向与传播方向的方向与传播方向 垂直垂直。(传播方向)满足右手螺旋法满足右手螺旋法则，电磁波是横波。则，电磁波是横波。xyzEHHEEHv89三三.电磁波的能流密度电磁波的能流密度 1.能量密度能量密度(即单位体积内的电磁能量即单位体积内的电磁能量)为：为：2.电磁波的电磁波的能流密度能流密度(波强波强)坡印廷矢量坡印廷矢量 单单位位时时间间内内通通过过与与电电磁磁波波传传播播方方向向垂垂直直的的单单位位面面积的能量积的能量，叫做电磁波的叫做电磁波的能流密度能流密度(波强波强)S。ds dtdsdtds dt 在在dt内通过面元内通过面元ds的能量：是以的能量：是以ds底底面、高面、高 dt的柱体内的的柱体内的电磁能量。电磁能量。90S=得得 S=EH 电电磁磁波波的的能能流流密密度度矢矢量量又又叫叫坡印廷矢量坡印廷矢量。(传播方向)91四四.电磁波谱电磁波谱电视、雷达电视、雷达 103 104m200 103m10 200m1 10m0.1cm 1m1.0 10-3 7.6 10-7m760 400nm5 400nm0.04 5nm0.04nm以下以下无无线线电电波波长长 波波中中 波波短短 波波超短波超短波微微 波波可见光波可见光波红外线红外线紫外线紫外线X射线射线 射线射线波波 谱谱真空中波长真空中波长主要产生方式主要产生方式电磁振荡电磁振荡分子或原子分子或原子轰击原子内层电子轰击原子内层电子衰变，与核碰撞衰变，与核碰撞广播广播通讯通讯92 例例7-1 平面电磁波在真空中传播，某点电场平面电磁波在真空中传播，某点电场E=50Vm-1。求该点的。求该点的B和和H以及能量密度以及能量密度 和能流密和能流密度度S。解解:由由B=oH,S=EH=6.7(w/m2)93第第12 章章 内容提要内容提要1.法拉第电磁感应定律和楞次定律法拉第电磁感应定律和楞次定律2.动生电动势公式动生电动势公式dl3.感生电动势公式感生电动势公式944.自感和互感的计算公式自感和互感的计算公式5.磁能和磁能密度的计算磁能和磁能密度的计算 麦麦克克斯斯韦韦认认为为：变变化化的的磁磁场场要要在在其其周周围围的的空空间间激激发发一种电场，叫做一种电场，叫做感生电场感生电场(涡旋电场涡旋电场)Ei。6.两个观念两个观念 位移电流位移电流(电场的变化电场的变化)与传导电流一样，也要在与传导电流一样，也要在周围的空间激发磁场。周围的空间激发磁场。