湍流的数学模型简介精心整理版课件

ContentsContents湍流导论湍流导论1湍流的数学模型简介湍流的数学模型简介2湍流模型湍流模型RANS3直接模拟直接模拟DNS4大涡模拟大涡模拟LES5湍流燃烧模型简介湍流燃烧模型简介6第第1 1章章 湍流导论湍流导论v湍流现象描述湍流现象描述 湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。湍流中流体湍流是一种高度复杂的三维非稳态、带旋转的不规则流动。湍流中流体的各个物理参数，如速度、压力、温度等都随的各个物理参数，如速度、压力、温度等都随时间时间与与空间空间发生随机变化。发生随机变化。v湍流与层流湍流与层流 自然界中的流体流动状态主要有两种形式，即层流自然界中的流体流动状态主要有两种形式，即层流(laminar)和湍流和湍流(trubulence)。层流是指流体在流动过程中两层之间没有相互混掺，而。层流是指流体在流动过程中两层之间没有相互混掺，而湍流是指流体不是处于分层流动状态。一般说来，湍流是普遍的，而层流湍流是指流体不是处于分层流动状态。一般说来，湍流是普遍的，而层流则属于个别情况。则属于个别情况。判断流动是层流还是湍流，是看其雷诺数是否超过判断流动是层流还是湍流，是看其雷诺数是否超过临界雷诺数临界雷诺数。雷诺数。雷诺数的定义如下：的定义如下：式中：式中：V为截面的平均速度；为截面的平均速度；L为特征长度；为特征长度；为流体的运动粘度。为流体的运动粘度。当当Re2000，管内流动保持稳定的层流状态。，管内流动保持稳定的层流状态。1.1、湍流的认识、湍流的认识第第1 1章章 湍流导论湍流导论1.1、湍流的认识、湍流的认识葛饰北斋的浮世绘作品葛饰北斋的浮世绘作品神奈川冲浪里神奈川冲浪里 1.1 1.1 湍流的认识湍流的认识v湍流物理特征湍流物理特征大尺度的涡旋小尺度的涡旋主要由流动边界条件决定，从主流获得能量，是引起低频脉动的原因。由于流体粘性的作用，不断消失，从而产生能量耗散；是引起高频脉动的原因。“随机随机”和和“脉动脉动”是湍流流场的重要的物理特征。是湍流流场的重要的物理特征。1.1 1.1 湍流的认识湍流的认识v Kolmogorow尺度分布理论尺度分布理论 在描述湍流行为的理论中，在描述湍流行为的理论中，Kolmogorov尺度分布理论尺度分布理论 是相当重要也是非常普适的一种。是相当重要也是非常普适的一种。1 Kolmogorow长度尺度长度尺度 湍流能量的耗散发生在小涡结构中，这一最小的湍流流动结构尺湍流能量的耗散发生在小涡结构中，这一最小的湍流流动结构尺寸可用寸可用Kolmogorow长度尺度长度尺度表示：表示：2 Kolmogorow时间尺度时间尺度 Kolmogorow Kolmogorow时间尺度表示最小湍流结构的动量扩散时间，它的定义为时间尺度表示最小湍流结构的动量扩散时间，它的定义为 第第1 1章章 湍流导论湍流导论1.2 湍流的统计平均法湍流的统计平均法 统计平均方法是湍流研究的开始统计平均方法是湍流研究的开始.他将不规则的流场分解为规则的平均场他将不规则的流场分解为规则的平均场和不规则的脉动场，同时也引出了封闭雷诺方程的世纪难题。和不规则的脉动场，同时也引出了封闭雷诺方程的世纪难题。v 湍流的随机性湍流的随机性 统计平均方法是处理湍流流动的基本手段，这是由湍流的随机性统计平均方法是处理湍流流动的基本手段，这是由湍流的随机性所决定的。所决定的。v 研究湍流的统计平均方法研究湍流的统计平均方法 在湍流理论中，有多种统计平均方法。例如时均法、体均法、按在湍流理论中，有多种统计平均方法。例如时均法、体均法、按概率平均法（或称系综平均法）等。下面将分别予以讨论，然后在概率平均法（或称系综平均法）等。下面将分别予以讨论，然后在进行比较。进行比较。1.2 1.2 湍流的统计平均法湍流的统计平均法1 时均法时均法l时均法的确切定义是：时均法的确切定义是：上式中的速度瞬时值是任一次试验结果任一次试验结果，积分限中的下线 可以任意取，即一次试验中，从任何时候开始都不能影响平均值的结果。当时间间隔T很长时，有：这时，速度时均值不再是时间的函数，这就是雷诺平均雷诺平均。l 应用时均法需满足下列要求：应用时均法需满足下列要求：平均值与平均的起始时刻 及时间间隔 T（只要足够长）无关。而且平均值本身不再是时间的函数，因此，时均法只能用于讨论定常的湍流流动定常的湍流流动。1.2 1.2 湍流的统计平均法湍流的统计平均法2 体均法体均法 湍流的随机变量不仅表现在时间上，在空间分布上也具有随机性。湍流的随机变量不仅表现在时间上，在空间分布上也具有随机性。体均值要求与积分体积 的大小及 所处的坐标位置无关。因此严格说来，体均法只适用于描述对体均值而言的均匀的湍流流场均匀的湍流流场。3 概率平均法（概率平均法（系综平均法系综平均法）时均法和体均法只适用于两种特殊状态的湍流，前者适用于定常湍流，后者适用于均匀湍流。对于一般的不定常非均匀流不定常非均匀流，可以采用随机变量的一般平均法，即概率平均法概率平均法。在相同条件下重复重复N次试验次试验，再对此N次试验值取平均。若能对某种湍流找到相应的概率密度概率密度，则湍流问题就可认为已经解决。1.2 1.2 湍流的统计平均法湍流的统计平均法v 三种平均法之间的关系及各态遍历假说三种平均法之间的关系及各态遍历假说 时均法只适用于定常湍流，体均法只适用于均匀不定常湍流。在什么物理条件下，普遍适用的概率平均值和时均值或体均值等价？各态遍历假说各态遍历假说的思想思想：一个随机变量在重复许多次的试验中出现的所有可能状态，能够在一次试验的相当长的时间或相当大的空间范围内以相同的概率相同的概率出现。各态遍历假说各态遍历假说的结论结论：对于一个满足各态遍历的系统，三种平均值相等在各态遍历假说成立的前提下，可以用时均法用时均法研究不定常流动不定常流动。v 脉动值脉动值随机值与平均值之差称为涨落，在湍流中称为脉动脉动 脉动值是随机变量，平均值是统计的决定性变量，全部湍流理论湍流理论就是研究脉动值脉动值和平均值平均值之间的互相关系。第第1 1章章 湍流导论湍流导论1.3、湍流的基本方程、湍流的基本方程v湍流瞬时控制方程湍流瞬时控制方程(包括连续方程、动量方程和能量方程包括连续方程、动量方程和能量方程)可用通用微分方程表示。可用通用微分方程表示。一般认为，无论湍流流动多么复杂，非稳态的连续性方一般认为，无论湍流流动多么复杂，非稳态的连续性方程和程和N-S方程方程(动量方程动量方程)仍然适用于湍流的瞬时流动。仍然适用于湍流的瞬时流动。第第1 1章章 湍流导论湍流导论 1.3、湍流的基本方程（不可压）、湍流的基本方程（不可压）v N-S方程方程平均值与脉动值之和为流动变量的瞬时值平均值与脉动值之和为流动变量的瞬时值 将非稳态N-S方程对时间作平均，即把湍流的运动看成是时间平均时间平均流动与瞬间脉动瞬间脉动流动的叠加叠加：1.3 1.3 湍流的基本方程湍流的基本方程 以上为Reynolds时均方程，引入的Reynolds应力 有6个未知分量，由于雷诺平均方程中未知数个数大大多于方程个数而出现了方程不封闭的问题。必须做假设引入雷诺应力雷诺应力的封闭模型即建立湍流模型湍流模型才能求解出平均流场。v Reynolds时均方程时均方程1.3 1.3 湍流的基本方程湍流的基本方程v 雷诺应力输运方程雷诺应力输运方程上式称为不可压缩湍流的雷诺应力输运方程，方程中各项分别用 ，来表示。雷诺应力在平均运动平均运动轨迹上的增长率。脉动压强和脉动速度变形率张量相关的平均值，称再分配项再分配项。雷诺应力与平均运动速度梯度的乘积，产生湍动能的关键，称生成项生成项。具有扩散性质，称雷诺应力扩散项扩散项。脉动速度梯度乘积的平均值，使湍流能耗散，故称耗散项耗散项。1.3 1.3 湍流的基本方程湍流的基本方程v其它变量时均方程其它变量时均方程v时均化的能量方程时均化的能量方程雷诺热流雷诺热流二阶相关量二阶相关量 3个未知量个未知量第一章第一章 湍流导论湍流导论1.4、湍流封闭问题、湍流封闭问题湍流模式理论的主要任务主要任务就是研究湍流方程的封闭方法封闭方法。核心问题核心问题 求解雷诺应力第第2 2章章 湍流的数值模拟方法简介湍流的数值模拟方法简介2.1 湍流数值模拟方法的分类湍流数值模拟方法的分类 湍流运动的数值模拟方法可以分为直接数值模拟方法和非直接数值模拟方法。所谓直接数值模拟直接数值模拟方法是指求解瞬时湍流控制方程求解瞬时湍流控制方程。非直接数值模拟非直接数值模拟方法就是不直接计算湍流的脉动特性，而是设法对湍流做某种程度的近似和简化近似和简化处理。根据依赖所采用的近似和简化方法不同，非直接数值模拟方法分为大涡模拟大涡模拟、统计平均法统计平均法和Reynolds平均法平均法。第第2 2章章 湍流的数值模拟方法简介湍流的数值模拟方法简介2.2 模型比较模型比较 湍流模型方法(RANS方法)大涡模拟方法(LES方法)直接数值模拟(DNS方法)给出了时间平均的流动信息，易于工程应用抹去了流动的瞬态特性及细观结构，适合高雷诺数，不具普适性介于RANS与DNS之间，非常成功的应用于RANSRANS不能满足要求的高端应用，如燃烧、混合、外部空气动力学。亚格子湍流模型有待进一步完善无需湍流模型，能精确给出湍流瞬态演变过程数值求解方法难度大，适合低雷诺数第第3 3章章 湍流模型（湍流模型（RANSRANS）不可压缩时均运动控制方程组之所以出现方程组不封闭（需求解的未知函数较方程数多），在于方程中出现了湍流脉动值的雷诺应雷诺应力力项。要使方程组封闭，必须对雷诺应力做出某些假定，即建立应力的表达式（或者引入新的湍流方程），通过这此表达式把湍流的脉动值脉动值与时均值时均值等联系起来。基于某些假定所得出的湍流控制方程，称为称为湍流模型湍流模型。所谓湍流模型，是依靠理论与经验的结合，引进一系列模型假设所谓湍流模型，是依靠理论与经验的结合，引进一系列模型假设，把，把脉动值附加项脉动值附加项与与时均值时均值联系起来的一些特定的关系式。联系起来的一些特定的关系式。3.1 3.1 湍流模型的分类湍流模型的分类湍流涡粘模型 雷诺应力模型 1.湍流涡粘模型（湍流涡粘模型（Eddy-Viscosity Models，EVM）这类模型的处理方法不直接处理雷诺应力项，而是引入这类模型的处理方法不直接处理雷诺应力项，而是引入涡粘系数涡粘系数（Eddy Viscosity），然后把湍流应力表示成为涡粘系数的函数，整个计算），然后把湍流应力表示成为涡粘系数的函数，整个计算关键关键在于在于确定这种湍流粘性系数。确定这种湍流粘性系数。引入引入Boussinesq涡粘性假设涡粘性假设，认为雷诺应力与平均速度梯度成正比，认为雷诺应力与平均速度梯度成正比，即将即将Reynolds应力项表示为应力项表示为湍流粘性系数v 基于不同的假设，湍流模型分为基于不同的假设，湍流模型分为湍动能：湍动能：3.1 3.1 湍流模型的分类湍流模型的分类 n 一方程模型常系数模型 二维Prandtl混合长度理论零方程模型一方程模型两方程模型n 零方程模型v 根据确定湍流粘性系数根据确定湍流粘性系数 的微分方程数目，又可分为的微分方程数目，又可分为3.1 3.1 湍流模型的分类湍流模型的分类 由求解湍流特征参数的微分方程来确定湍流粘性。包括k-、k-、k-g 模型等。其中，应用最普遍的是 k-模型。n 两方程模型 以上介绍的模型都是基于Boussinesq假设，认为湍湍流流粘粘性性系系数数各各向向同同性性，难于考虑旋转流动及流动方向表面曲率变化的影响，不适用于复杂流动。针对针对k-模型不足，许多学者对标准的模型进行了修正。模型不足，许多学者对标准的模型进行了修正。重整化群k-模型（renormalization group，RNG model）可实现k-模型（realizable k-model）多尺度k-模型（multiscale model of turbulence）3.1 3.1 湍流模型的分类湍流模型的分类l雷诺应力方程模型（雷诺应力方程模型（Reynolds Stress Model，RSM）由各项异性的前提出发，完全抛弃了Boussinesq表达式及 的概念，直接建立以雷雷诺诺应应力力为因变量的微分方程，然后作适当假设使之封闭。这种模型也称为二阶封闭模型二阶封闭模型。主要思想是设法将应力的微分方程简化为代数表达式，以减少RSM模型过分复杂的弱点，同时保保留留湍流各项异性的基本特点。l代数应力方程模型（代数应力方程模型（Algebraic Stress Model，ASM）2 雷诺应力方程模型雷诺应力方程模型3.2 3.2 湍流模型具体介绍湍流模型具体介绍双方程模型 标准 模型 可实现 模型 RNG 模型 Reynolds应力模型（RSM）代数应力模型（ASM）零方程模型 单方程模型 3.2 3.2 湍流模型具体介绍湍流模型具体介绍1 零方程模型零方程模型 代数涡粘模型代数涡粘模型 这一假设并无物理基础，且采用各向同性各向同性的湍流动力粘度湍流动力粘度来计算湍流应力，难于考虑旋转流动和表面曲率变化的影响，但以此为基础的湍流模型目前在工程计算却应用最为广泛。所谓零方程模型就是不使用微分方程，而是基于Boussinesq1877年的假设，用代数关系式，把湍流粘度湍流粘度与时均值时均值联系起来的模型，它只用湍流的时均连续方程和Reynolds方程组成方程组，把方程组中的Reynolds应力应力用平均速度场的局部速度梯度局部速度梯度来表示。1 1 零方程模型零方程模型v零方程零方程 Prandtal混合长度理论混合长度理论零方程中最著名的最著名的是Prandtl提出的混合长度模型混合长度模型（mixing length model）。l 混合长度定义：混合长度定义：脉动微团在经历这段距离内保持有不变的脉动速度值。表示：微流微团的脉动微团在经历这段距离内保持有不变的脉动速度值。表示：微流微团的作用范围。作用范围。l混合长度模型的特点：混合长度模型的特点：直接用平均量梯度代数表达式代数表达式来模拟Reynolds时均方程组中未知的应力或热流、物质流关联项。lm由实验或直观判断加以确定。对于自由剪切流 充分发展的湍流管流 1 1 零方程模型零方程模型v普朗特混合长度模型的评价普朗特混合长度模型的评价优点：直观、简单，无须附加湍流特性的微分方程适用于简单流动，如射流、边界层、管流、喷管流动等。另外，研究历史较长，积累了很多经验。缺点1：在 处必然是湍流粘性T为零，或剪力、热流、扩散流均为零与实际不符。混合长度模型相当于湍流能量达到局部平衡，即湍流的产生等于湍流的耗散，亦即认为湍流的对流对流（上游影响）和扩散扩散（断面上的混合）均为零。不符合湍流本身特性不符合湍流本身特性。缺点2：只有简单流动中才能给出lm的表达式。对复杂流动如拐弯或台阶后方有回流的流动，就很难给出lm的规律。1 1 零方程模型零方程模型v零方程模型的适用性零方程模型的适用性l 二维带有中等程度的压力梯度的可压缩流合适;l 带有轻微横向流的三维边界层也合适;l 有曲率、旋转或分离时不适用;l 因压力或湍流而形成二次流时以及有突然的变形或剪切率变化时也不适用;l 有激波诱导的分离流不准.事实上零方程模式零方程模式仅适用于处于局部平衡状态局部平衡状态的湍流。忽略了对流对流和扩散扩散的影响。对处理有分离、回流等现象的复杂流动并不适用。Kolmogorov和 prantl 放弃了寻找湍流粘性系数和时均速度梯度之间的直接关系的方法,而是通过求解微分方程求解微分方程确定湍流粘性系数湍流粘性系数,以此来弥补混合长度假设的局限性，这样产生了单方程的湍流模型单方程的湍流模型。2 2 单方程模型单方程模型 为了弥补混合长度假定的局限性，在使用湍流时均连续方程和Reynolds方程的基础上，再建立一个湍流动能湍流动能k的输运方程，而 表示成k的函数，从而可使方程封闭。这里，湍流动能k的输运方程可写为：瞬时项瞬时项对流项对流项扩散项扩散项产生项产生项耗散项耗散项 由由Kolmogorov-Prandtl表达式表达式 2 2 单方程模型单方程模型v 单方程模型的评价单方程模型的评价l单方程模型克服了混合长度模型的不足，考虑了湍能对流及扩散对流及扩散，比零方程模型更合理。l但是要用单方程模型封闭，必须预先给定长度比尺长度比尺l的代数表达式，因此很难得到推广应用。实际上湍流实际上湍流长度标尺长度标尺本身也是与具体问题有关的，本身也是与具体问题有关的，需要有一个偏微分方程来确定，于是需要有一个偏微分方程来确定，于是两方程模型两方程模型应运应运而生。而生。3 3 两方程模型两方程模型v湍流尺度湍流尺度l的输运方程的输运方程v推广言之，对湍流粘性推广言之，对湍流粘性 T=c k1/2lvSpalding和和Launder曾总结出一个广义的第二参量曾总结出一个广义的第二参量z=kmln，一般形式的一般形式的z方程：方程：3 3 两方程模型两方程模型不同学者推荐的不同的不同学者推荐的不同的z符号符号z=kmln提出者提出者双方程双方程fk1/2/l俄国学者俄国学者k-f k3/2/l周培源周培源Harlow-Nukayamak-llRodi,Spaldingk-lklklNg,Spaldingk-klwk/l2Spaldingk-w 其中其中k-双方程模型的应用及经受的检验最为普遍双方程模型的应用及经受的检验最为普遍.标准标准k-模型模型v 标准标准k-方程的定义方程的定义 在关于湍动能湍动能k的方程的基础上，再引入一个关于湍湍动耗散率动耗散率的方程，便形成了k-两方程模型，称为标准k-模型。在模型中，表示湍动耗散率（turbulent dissipation rate）的被定义为：湍动粘度 可表示成k和的函数，即：其中，C为经验常数。标准标准k-模型模型在标准k-模型中，k和是两个基本未知量，与之相对应的输运方程为：其中，Gk是由于平均速度梯度引起的湍动能k的产生项，Gb是由于浮力引起的湍动能k的产生项，YM代表可压湍流中脉动扩张的贡献，C1、C2和C3为经验常数，k和分别是与湍动能k和耗散率对应的Prandtl数，Sk和S是用户定义的源项。Gk是由于平均速度梯度引起的湍动能k的产生项，由下式计算：Gb是由于浮力引起的湍动能k的产生项，对于不可压流体，Gb=0。对于可压流体，有：标准标准k-模型中的有关公式模型中的有关公式标准标准k-模型模型Prt是湍动Prandtl数，在该模型中可取Prt=0.85，gi是重力加速度在第i方向的分量，是热膨胀系数，可由可压流体的状态方程求出，其定义为：YM代表可压湍流中脉动扩张的贡献，对于不可压流体，YM=0。对于可压流体，有：其中，Mt是湍流Mach数，标准标准k-模型中的有关公式模型中的有关公式标准标准k-模型模型 在标准的k-模型中，根据Launder等的推荐值及后来的实验验证，模型常数 的取值为：对于可压缩流体的流动计算中与浮力相关的系数C3，当主流方向与重力方向平行时，有C3=1，当主流方向与重力方向垂直时，有C3=0。标准标准k-模型中的系数模型中的系数标准标准k-模型模型标准标准k-模型模型v标准标准k-模型的控制方程组模型的控制方程组方程方程扩散系数扩散系数源项源项S连续连续100 x-动量动量uy-动量动量vz-动量动量w湍动能湍动能k耗散率耗散率能量能量TS按实际问题而定按实际问题而定标准标准k-模型模型v标准标准k-模型的适用性模型的适用性1）模型中的有关系数系数，主要根据一些特殊条件特殊条件下的试验结果而确定的，在不同的文献讨论不同的问题时，这些值可能有出入。2）标准k-模型比零方程模型和一方程模型有了很大改进，但是对于强漩涡、浮力流、重力分层流、曲壁边界层、低Re数流动以及圆射流时，会产生一定失真失真。原因是在标准k-模型中，对于Reynolds应力的各个分量，假定粘度系数t是相同的，即假定t是各向同性各向同性的标量。而在弯曲流线的情况下，湍流是明显各向异性的，t应该是各向异性的张量。标准k-模型适用范围广、经济、合理的精度，包括边界层流动、管内流动、剪切流动，浮力、燃烧等子模型。但它是个半经验的公式，是从实验现象中总结出来的。有一定的局限性：标准标准k-模型模型v标准标准k-模型的适用性模型的适用性3）上述k-模型，是针对湍流发展非常充分的湍流流动来建立的，假设分子粘性分子粘性的影响可以忽略，是一种针对高针对高Re数数的湍流计算模型，而当Re数较低时，例如，在近壁区近壁区内的流动，湍流发展并不充分，湍流的脉脉动影响动影响可能不如分子粘性不如分子粘性的影响大，在更贴近壁面的底层内，流动可能处于层流状态。因此，对Re数较低的流动使用上面建立的k-模型进行计算，就会出现问题。这时，必须采用特殊的处理方式，以解决近壁区内的流动计算及低Re数时的流动问题。使用上面的k-模型可能就会出现问题。常用解决方法有壁面函数法壁面函数法和低低Re数的数的k-模型模型。虽然k-模型的计算量大于代数涡粘模式，但随着计算机的发展这一点已不是障碍。如果能克服标准化k-模型的这些缺点，它将有更好的预测结果。RNG k-模型模型重整化群重整化群k-模型和标准模型和标准k-模型很相似，但是有以下改进：模型很相似，但是有以下改进：v在方程中增加了一项，从而反映了主流的时均应变率Eij，这样，RNG k-模型中产生项不仅与流动情况有关，而且在同一问题中也还是空间坐标的函数。v考虑到了湍流漩涡，提高了在这方面的精度。vRNG理论为湍流Prandtl数数提供了一个解析公式解析公式，然而标准k-模型使用的是用户提供的常数。vRNG k-模型仍针对充分发展的湍流是有效的，是高高Re数数的湍流计算模型，而对近壁区内的流动及Re数较低的流动，必须使用下面将要介绍的壁面函数法壁面函数法或低Re数的k-模型来模拟。RNG k-模型模型 RNG k-模型比标准k-模型在更广泛的流动中有更高的可信度可信度和精度和精度。对更复杂的剪切流如高应变率、漩涡和分离的流动有较好的效果。重整化群k-模型是一种理性的模式，原则上，它不需要经验常数；但实践结果发现重整化群理论得到的系数 会在湍动能耗散方程中产生奇异性奇异性。具体来说，在均匀剪切湍流中会导致湍动能增长率过大，会导致负的正应力。因此，RAG k-模型还需要进一步研究。Realizble k-模型模型v Realizble k-模型与标准模型与标准k-模型模型l湍流粘度计算公式发生了变化，引入了与旋转旋转和曲率曲率有关的内容。l方程发生了很大变化，方程中的产生项不再包含有k方程中的产生项Gk，这样，现在的形式更好地表示了光谱的能量转换。l方程中的倒数第二项不具有不具有任何奇异性，奇异性，即使k值很小或为零，分母也不会为零。这与标准k-模型和RNG k-有很大区别。Realizble k-模型模型v Realizble k-模型适用性模型适用性 Realizable k-模型已被有效地用于各种不同类型的流动模拟，它能更加准确的预测平板绕流、圆柱射流的发散率,对旋转流动、逆压梯度的边界层流动、流动分离以及复杂复杂的二次流都可以 取得较好的计算效果。对以上流动结果都比标准模型比标准模型的结果好，特别是可实现模型对圆口射流和平板过程模拟射流模拟中，能给出较好的射流扩张角。不足之处在不足之处在于,计算旋转和静态流动区域时不能提供自然的湍流粘度,同时受限于各向同性各向同性涡粘度假设。3 3 两方程模型两方程模型 双方程模型中，无论是标准模型、重整化群模型还是双方程模型中，无论是标准模型、重整化群模型还是可实现模型，三个模型有类似的形式，即都有可实现模型，三个模型有类似的形式，即都有k和和 的输的输运方程，它们的区别在于：运方程，它们的区别在于：计算湍流粘性的方法不同；计算湍流粘性的方法不同；控制湍流扩散的湍流普朗特数不同；控制湍流扩散的湍流普朗特数不同；方程中的产生项和方程中的产生项和Gk关系不同。关系不同。但都包含了相同的表示由于平均速度梯度引起的湍动但都包含了相同的表示由于平均速度梯度引起的湍动能产生能产生Gk，表示由于浮力影响引起的湍动能产生，表示由于浮力影响引起的湍动能产生Gb；表示可压缩湍流脉动膨胀对总的耗散率的影响表示可压缩湍流脉动膨胀对总的耗散率的影响YM。3.3 3.3 在近壁区使用在近壁区使用k-模型的问题模型的问题 k-模型都是高Re数的湍流模型，但在近壁区内的流动，Re数较低，湍流发展并不充分，湍流的脉动影响不如分子粘性的影响大，湍流应力几乎不起作用，这样在这个区域内就不能使用前面的k-模型就行计算，必须采用特殊的处理方式。3.3 3.3 在近壁区使用在近壁区使用k-模型的问题模型的问题 解决这个问题有两个途径解决这个问题有两个途径v一是不对粘性影响比较明显的区域（粘性底层和过渡层）进行求解，而是用一组半经验公式（即壁面函数）将壁面上的物理量与湍流核心区内的相应物理量联系起来，不需要对壁面区的流动求解，这就是壁面函数法。壁面函数法。v另一种途径是采用低低Re数数k-模型模型来求解粘性影响比较明显的区域（粘性底层和过渡层），这时要求在壁面划分比较细密的网格。越靠近壁面，网格越细。壁面函数法壁面函数法 壁面函数法的基本思想基本思想是：对于湍流核心区的流动使用k-模型求解，而在壁面区不进行求解，直接使用半经验公式将壁面上的物理量与湍流核心区内的求解变量联系起来。这样，不需要对壁面区内的流动进行求解，就可直接得到与壁面相邻控制体积的节点变量值。上述壁面函数法是FLUENT选用的默认方法，它对各种壁面流动都非常有效。相对于相对于低Re数k-模型，壁面函数法壁面函数法计算效率高，工程实用性强。而采用低Re数k-模型时，因壁面区（粘性底层和过渡层）内的物理量变化非常大，因此，必须使用细密的网格细密的网格，从而造成计算成本的提高。当然，壁面函数法无法象低Re数k-模型那样得到粘性底层和过渡层内的“真实”速度分布。壁在函数法在流动分离过大或壁面流动处于高压之下时，该方法不理想。壁在函数法在流动分离过大或壁面流动处于高压之下时，该方法不理想。低低ReRe数数k-k-模型模型 1）为体现分子粘性的影响，控制方程的扩散系数项必须同时包括湍流扩散系数与分子扩散系数两部分。2）控制方程的有关系数必须考虑不同流态的影响，即在系数计算公式中引入湍流雷诺数雷诺数Ret，这里 3）在k方程中应考虑壁面附近湍动能的耗散不是各向同性不是各向同性这一因素。低Re数的流动主要体现在粘性底层粘性底层，流体的分子粘性起着绝对支配地位，因此必须对高Re数k-模型进行三方面修改，才能使其用于计算各种Re数的流动：充分发展的湍流核心区及粘性底层均用同一套公式计算，且由充分发展的湍流核心区及粘性底层均用同一套公式计算，且由于粘性底层的速度梯度大，因而粘性底层的网格密。于粘性底层的速度梯度大，因而粘性底层的网格密。低低Re的的 模型使用范围模型使用范围 4 4 Reynolds 应力模型（二阶模型）应力模型（二阶模型）v上述方程湍流模型都假定湍流粘性系数是上述方程湍流模型都假定湍流粘性系数是各向同性各向同性的的;采用了湍流粘采用了湍流粘性的假设性的假设,用有效用有效粘性系数粘性系数和平均速度梯度的乘积来模拟和平均速度梯度的乘积来模拟雷诺应力雷诺应力。这些模型难于反映这些模型难于反映旋转流动旋转流动及流动方向表面及流动方向表面曲率变化曲率变化的影响，有必的影响，有必要对湍流脉动应力（雷诺应力）要对湍流脉动应力（雷诺应力）直接直接建立微分方程求解。建立微分方程求解。v在应力方程模型中，对两个脉动值乘积的时均值方程直接求解，而对在应力方程模型中，对两个脉动值乘积的时均值方程直接求解，而对三个脉动值乘积的时均值，采用模拟方式计算，这就是三个脉动值乘积的时均值，采用模拟方式计算，这就是ReynoldsReynolds应应力方程模型力方程模型(RSM)。v为了减轻为了减轻RSMRSM的计算工作量，将的计算工作量，将ReynoldsReynolds应力用代数方程式而不是用应力用代数方程式而不是用微分方程来求解，用代数方程去近似的模拟微分方程，这就是代数微分方程来求解，用代数方程去近似的模拟微分方程，这就是代数应力方程模型应力方程模型(ASM)。Reynolds 应力方程模型（RSM）v Reynolds应力输运方程应力输运方程方程中第一项为瞬态项，Cij：对流项DT,ij：湍动扩散项DL,ij：分子粘性扩散项Pij：剪应力产生项Gij：浮力产生项ij：压力应变项ij：粘性耗散项Fij：系统旋转产生项Reynolds 应力方程模型（RSM）上式各项中，Cij、DL,ij、Pij和Fij均只包含二阶关联项，不必进行处理。可是，DT,ij、Gij、ij和ij包含有未知的关联项，必须象前面构造k方程和方程的过程一样，构造其合理的表达式，即给出各项的模型，才能使Reynolds应力方程封闭。1）湍动扩散项）湍动扩散项DT,ij的计算的计算可通过Daly和Harlow所给出的广义梯度扩散模型来计算但是有的文献认为该式可能导致数值上不稳定，推荐下式式中，t是湍动粘度，按标准k-模型中 来计算，系数k=0.82，注意该值在Realizable k-模型中为1.0。2）浮力产生项）浮力产生项Gij的计算式的计算式其中，T是温度，Prt是能量的湍动Prandtl数，在该模型中可取Prt=0.85，gi是重力加速度在第i方向的分量，是热膨胀系数。对于理想气体，有：如果流体是不可压的，则Gij=0。3）压力应变项）压力应变项ij的计算的计算 压力应变项ij的存在是Reynolds应力模型与k-模型的最大区别之处最大区别之处，ij仅在湍流各分量间存在，当 时，它表示减小剪切应力，使湍流趋向于各向同性；当 时，它表示使湍动能在各应力分量间重新分配，对总量无影响。可见，此项并不产生脉动能量，仅起到再分配作用。因此，有的文献称此项为再分配项。压力应变项可以分解为三项，即其中，ij,1是慢的压力应变项，ij,2是快的压力应变项，ij,w是壁面反射项。耗散项表示分子粘性对Reynolds应力产生的耗散。在建立耗散项的计算公式时，认为大尺度涡承担动能输运，小尺度涡承担粘性耗散，因此小尺度涡团可以看成是各向同性的。即认为局部各向同性。依照该假设，耗散项可最终写成：最后，综合上面各计算方程，得到的Reynolds应力输运方程中，包含湍动能k和耗散率，为此，在使用RSM时，需要补充补充k和和 的方程的方程以得到封闭的Reynolds应力输运方程。4）粘性耗散项）粘性耗散项 ij的计算的计算Reynolds 应力方程模型（RSM）v对对RSM适用性的讨论适用性的讨论 由于RSM比单方程和双方程模型更加严格的考虑了流线型弯曲、漩涡、旋转和张力快速变化，它对于复杂流动有更高的精度预测的潜力。但是这种预测仅仅限于与雷诺压力有关的方程。要考虑雷诺压力的各向异性时，必须用RSM模型。例如飓风流动、燃烧室高速旋转流、管道中二次流。尽管RSM比k-模型应用范围更广，包含更多的物理机理应用范围更广，包含更多的物理机理，但它仍有很多缺陷。l 与标准k-模型一样，RSM也属于高高Re数数的湍流计算模型，在固体壁面附近，由于分子粘性的作用，湍流脉动受到阻尼，Re数很小，上述方程不再适用。因此，必须采用壁面函数法壁面函数法，或低Re数的RSM来处理近壁面区的流动计算问题。Reynolds 应力方程模型（RSM）v对对RSM适用性的讨论适用性的讨论l 计算实践表明，RSM虽能考虑一些各向异性效应，但并不一定比其他模型效果更好，在计算突扩流动分离区突扩流动分离区和计算湍流输运各向湍流输运各向异性较强异性较强的流动时，RSM优于双方程模型，但对于一般的回流回流流动，RSM的结果不一定比k-模型要好。l RSM模型摒弃了湍流各向同性假设，因此其计算结果比基于“有效粘度”的两方程模型更为准确。但由于该模型相对复杂、方程多、需确定的常数多，故计算量大计算量大。对于三维问题，有16个变量（5个时均变量，6个应力，3个热流密度，K和 ）。共16个方程组。代数应力方程模型（代数应力方程模型（ASM）由于RSM过于复杂，计算量大，有许多学者从RSM出发，建立Reynolds应力及热流密度的代数方程模型，就形成了代数应力方程模型（Algebraic Stress equation Model，简称ASM）。在对RSM中的Reynolds应力方程进行简化时，重点集中在对流项和扩散项的处理上。一种简化方案是采用局部平衡假定，即Reynolds应力的对流项和扩散项之差为零；另一种简化方案是假定Reynolds应力的对流项和扩散项之差正比与湍动能k的对流项和扩散项之差。现以第一种简化方案为例，给出ASM的代数应力方程。代数应力方程模型（ASM）v ASM模型的评价模型的评价 ASM是将各向异性的影响合并到Reynolds应力中进行计算的一种经济算法，当然，因其要解9个代数方程组，其计算量还是远大于k-模型。ASM虽然不象k-模型应用广泛，但可用于k-模型不能满足要求不能满足要求的场合以及不同的传输假定对计算精度影响不是十分明显的场合。例如，对于像方形管道和三角形管道内的扭曲和二次流的模拟，由于流动特征是由Reynolds正应力的各向异性造成的，因此使用标准使用标准k-模型得不到理想的结模型得不到理想的结果，而使用果，而使用ASM就非常有效就非常有效。与RSM模型相比，该模型大大减少了计算量，对初始条件和边界条件的要求也不像RSM模型那么严格。但在模拟旋流数很高的强旋流动中，由于该模型忽略了应力对流应力对流的作用，因而会引起显著的误差。对于近壁面区近壁面区的流动计算，仍需要采用壁面函数法或其他方法来处理。模型名称模型名称优点优点缺点缺点涡粘模涡粘模型型零方程零方程模型模型计算简单，不增加附加的方程。对无固体边界的射流或混合层，及对一般平直表面的湍流边界层类型问题，能得到很好的结果。已成功应用与方形管道内发展的三维流动问题。简化较多，工程适用范围小。忽略了湍流的对流与扩散，不适于有回流的复杂流动，无法处理表面曲率的影响、来流湍流度影响等问题。只适合高只适合高Re数，近壁区的处理。数，近壁区的处理。单方程单方程模型模型考虑了脉动的生成、传递和耗散，适用范围优于零方程，计算和实验符合较好。特征长度的数值很难由实验确定。目前单独使用已较少。只适合高只适合高Re数，近壁区的处理。数，近壁区的处理。两方程两方程模型模型形式简单、计算量不太大,真正使湍流运动微分方程组完全封闭，能较好地反映大多数工程实际，在工程应用中最为广范。不能模拟强旋流动强旋流动，K-模型的前提假设是湍流各向同性各向同性。雷诺应雷诺应力模型力模型雷诺应雷诺应力模力模 型型RSM抛弃了各向同性和雷诺应力与时均值间的线性关系假设，对各项异性和不均匀的湍流更能显示其优越。比单方程和双方程模型更加严格的考虑了流线型弯曲、漩涡、旋转和张力快速变化，对于复杂流动有更高的精度预测的潜力。模型较为复杂，计算量大，而且缺乏健全的理论基础和物理基础，不便于工程应用。只适合高只适合高Re数，近壁区的处理。数，近壁区的处理。代数应代数应力模力模 型型ASM削减了计算工作量。大大节省了计算容量和时间,又保持了各向异性的基本特点。无需分别给出各应力及通量分量的入口及边界条件在三维计算中的收敛性方面常常有相当大的困难，仅适用于不很偏离局部平衡条件的流动过程。只适合高只适合高Re数，近壁区的处理。数，近壁区的处理。3.3 3.3 湍流模式理论局限性湍流模式理论局限性对经验数据的依赖性;将脉动运动的全部细节一律抹平从而丢失大量重要信息;目前各种模型，都只能适用于解决一种或者几种特定的湍流运动，缺乏普适性。第第4 4章章 湍流直接数值模拟湍流直接数值模拟 DNSDNS方程本身是精确的，不含任何认为假设和经验常数，仅有的误差只是由数值方法引入的误差。计算包括脉动运动在内的湍流所有瞬时流动量在三维流场中的时间演变;不用任何湍流模型，直接数值求解完整的瞬时湍流N-S方程组;v DNS的特点的特点第第4 4章章 湍流直接数值模拟湍流直接数值模拟 DNSDNSv 优点优点l方程本身是精确精确的，不含任何认为假设和经验常数，仅有的误差只是由数值方法引入的误差；l数值模拟可以提供每一瞬间所有流动量在流场上的全部信息每一瞬间所有流动量在流场上的全部信息。特别有意义的是能提供很多在实验上目前还无法测量的量，这就可以用直接数值模拟的结果来检验各种湍流模型；l可描写湍流中各种尺度的涡结构的时间演变。辅以计算机图形显示，可获得湍流结构的清晰与生动的流动显示。v 缺点缺点 要求有很高的时间和空间分辨率，能够同时捕捉到流场中最大尺度和最最大尺度和最小尺度的涡结构小尺度的涡结构，所以计算量非常庞大。到目前为止，国际上大多数的直接模拟仅仅停留在对较低雷诺数较低雷诺数、较简单几何条件较简单几何条件和边界条件的湍流流动的研究上，无法应用于工程实例中。应用领域主要是湍流的探索性基础研究。应用领域主要是湍流的探索性基础研究。第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLES5.1 大涡模拟的基本思想大涡模拟的基本思想流流场场大尺度涡小尺度涡决定湍流流场的基本形态和性质；流场质量、能量的主要携带者；高度各向异性,无法建立统一模型。由大涡非线性作用产生；流场能量的主要耗散者；近似各向同性,可以考虑建立统一模型。试图避免湍流模式及其半经验常数依据不同流动而改变的缺点，将湍流的涨落看作涡的运动引起的。目前只能放弃对全尺度范围上涡的瞬时运动的模拟，只将比网格尺度大的湍流运动通过瞬时N-S方程直接计算直接计算出来，而小尺度涡对大尺度涡运动的影响则通过一定的模型模型在针对大尺度涡的瞬时N-S方程中体现出来，从而形成了大涡模拟法（LES）。第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLES5.2 大涡模拟两个重要环节大涡模拟两个重要环节实现大涡模拟，要有两个重要环节需完成：1）建立一种数学滤波函数数学滤波函数，从湍流瞬时运动方程中将尺度比滤波函数尺度小的涡滤掉，从而分解出描写大涡流场的运动方程，而这时被滤掉的小涡对大涡运动的影响，则通过在大涡流场的运动方程中引入附加应力项来体现，称为亚格子尺度应力。2）建立亚格子尺度模型亚格子尺度模型（SGS）。第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLES5.3 大涡的运动方程大涡的运动方程 在LES方法中，通过滤波函数，每个变量都被分成了两个部分，例如，对于瞬时变量，有：大尺度的平均分量 。这部分叫做滤波后的变量，是在LES模拟时直接计算的部分。小尺度分量 。该部分需要通过模拟来表示的。第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLES 是滤波后得到的变量，不是在时间域上的平均，而是在空间域上的平均。可通过下式得到：式中，D是流动区域，x是实际流动区域中的空间坐标，x是滤波后的大尺度空间上的空间坐标，G(x,x)是滤波函数。G(x,x)决定了所求解的涡的尺度，即将大涡和小涡划分开。G(x,x)的表达式有多种选择，但有限体积法的离散过程本身就隐含地提供了滤波功能，即在一个控制体积上对物理量取平均值，因此，采用如下的表达式。V表示控制体积所占几何空间的大小。v 大涡的运动方程大涡的运动方程第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLESv 大涡的运动方程大涡的运动方程滤波函数处理瞬时状态下的N-S方程及连续性方程如下：以上两式就构成了在LES方法中使用的控制方程组，注意这是瞬时状态下的方程。第第5 5章章 大涡模拟大涡模拟 LESLESv大涡的运动方程大涡的运动方程 上式中，带有上划线的量为滤波后的场变量为 被定义为亚格子尺度应力（SGS应力），它体现了小尺度涡小尺度涡的运动对所求解的运动方程的影响。5.4 5.4 亚格子尺度模型亚格子尺度模型v湍流流动的亚格子尺度模型湍流流动的亚格子尺度模型 要使LES运动方程组封闭求解，必须给出SGS应力的表达式，即亚格子尺度模型(SGS模型)SGS模型的种类很多，比如Smagorinsky模型、尺度相似模型、混合模型、动力涡模型、尺度相似模型、混合模型、动力涡粘模型、谱空间涡粘模型和结构模型粘模型、谱空间涡粘模型和结构模型等。在此仅介绍最早的、也是最基本的Smagorinsky模型.5.4 5.4 亚格子尺度模型亚格子尺度模型v Smagorinsky模型模型根据Smagorinsky的基本SGS模型，假定SGS应力具有下面的形式：其中，t是亚格子尺度的湍动粘度，计算公式如下：其中：亚格子尺度模型亚格子尺度模型 上式中，i代表沿i轴方向的网格尺寸，CS是Smagorinsky常数，理论上，CS通过Kolmogorov常数Ck来计算的，即式中，y+是到壁面的最近距离，A+是半经验常数，取25.0。Cs0是Van Driest常数，取1.0。当Ck=1.5时，CS=0.17。但是实际应用中发现，CS要取得更小的值，以减小SGS应力的扩散影响。因此，建议CS调整为：亚格子尺度模型亚格子尺度模型 Smagorinsky 模式由于其形式简单曾得到广泛的应用,但该模式也存在着几个重要缺陷:其一、模型中的系数是预先给定的,而在物理上这一系数与流动密切相关;其二、Smagorinsky模式对近壁流动以及层流流动中的受限流动状态不能给与较好的预报;其三、忽略了能量由小尺度结构向大尺度结构逆向传递的过程.第第6 6章章 湍流燃烧模型简介湍流燃烧模型简介6.1 湍流燃烧导论湍流燃烧导论 1 湍流燃烧（湍流燃烧（Turbulent Combustion）定义：是一种极其复杂的带剧烈放热化学反应的湍流流动现象。定义：是一种极其复杂的带剧烈放热化学反应的湍流流动现象。（湍流化学反应传热传质）（湍流化学反应传热传质）2 湍流燃烧复杂性：湍流燃烧复杂性：湍流问题湍流问题 湍流与燃烧的相互作用（湍流与燃烧的相互作用（Interaction）流动参数与化学动力学参数之间的耦合机理流动参数与化学动力学参数之间的耦合机理组分浓度及温度脉动组分浓度及温度脉动而强化组分的混合与而强化组分的混合与 传热传热 迅速放热而引起密度变化，迅速放热而引起密度变化，同时使流体输运系数变化同时使流体输运系数变化湍流流动湍流流动化学反应化学反应6.2 6.2 湍流燃烧的数值模型湍流燃烧的数值模型在众多湍流燃烧模型中在众多湍流燃烧模型中,常用的有以下四种燃烧模型：常用的有以下四种燃烧模型：l大涡模拟（大涡模拟（LES）l旋涡破碎湍流燃烧模型旋涡破碎湍流燃烧模型(EBU Eddy-Break-up Mode)l涡团耗散概念模型涡团耗散概念模型(EDCEddy Dissipation Concept Model)lk-g 模型模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型1 LES湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型v湍流燃烧的亚格子尺度模型湍流燃烧的亚格子尺度模型 在湍流流动中,小尺度结构所起的作用主要是能量耗散机制,因此小尺度结构的湍流动量输运可以以各种形式的涡粘性模型来模拟.然而在湍流燃烧中小尺度结构湍流燃烧中小尺度结构的行为极大地影响着湍流混合和化学反应的进行,简单地采用涡粘性模型来模拟湍流燃烧的亚格子尺度是不行的。随着人们对湍流燃烧机理认识的深入，已经发展了几种不同的亚格子燃烧模式：包括动态相似模式,概率密度函数(PD F)模式,滤波密度函数(F D F)模式、线性涡模式和条件矩封闭(CMC)模式等.模式模式模型说明模型说明优点优点缺点缺点动态相似模式动态相似模式假设小尺度结构与可求解尺度结构的行为相似，其中的未知系数是直接由可求解的大尺度量计算得到的。形式简单,易于实现不能区分湍流燃烧中小尺度结构的不同作用过程，仅适用于假设条件情况。滤波密度函数模滤波密度函数模式式以概率的方法考虑标量数组的脉动分布，对方程中化学反应作用的描述是封闭的，通过求解亚格子FDF的输运方程得到亚格子标量变量的FDF,就可以得到亚格子尺度的全部标量信息。FDF 输运方程本身仍然存在未封项。能够准确地描述亚格子标量脉动的信息。FD F 输运方程的求解较为困难，计算量大。仅能给出亚格子标标量变量量变量的脉动信息，适合处理较为简单的问题。概率密度函数模概率密度函数模式式将 PD F 用于亚格子模拟，PD F 提供了各种变各种变量量行为的全部统计信息,一旦得到 P D F 的分布,反应速率的平均值及其高阶动量矩(或其他标量函数)就可以直接得到。无需更多的封闭假设求解亚格PDF输运方程的方法则对计算机性能有极高的要求，对较为复杂的问题当前的计算机水平还很难满足。线性涡模式线性涡模式对湍流掺混的处理方式是以统计方式通过沿直线对标量场的随机、瞬时分子重排来实现的,尺寸为l 的片段的分子重排代表了尺寸为 l的涡的行为。在每一个LES网格内独立进行线性涡计算；通过“叠接”过程实现标量信息通过 LE S 网格边界的输运。能够明确区分各种不同的物理过程，标量场中全部长度尺度也都可求解。给出了对小尺度结构的详细描述,这在其他亚格子模式中是没有的。每个网格点上增加一维的线性涡使得流场的维数增加,对于三维问题来说这将极大地增加计算量。条件矩封闭模式条件矩封闭模式对标量方程进行简化,将其改写为以混合分数为条件的标量的期望值的形式,并采用条件矩封闭假设对化学反应项进行封闭。可以较好地实现对化学反应项的封闭。利用了条件滤波平均的空间各向同性的特点,在一些不满足空间各向同性条件的情况下将带来误差.例如近壁面流动问题。湍流燃烧的亚格子尺度模型湍流燃烧的亚格子尺度模型 基本思想基本思想:在湍流燃烧区充满了已燃气团和未燃气团，化学反应在这两种气团的交界面上发生，认为平均化学反应率决定于未燃气团在湍流作用下破碎成更小气团的速率，而破碎速率速率与湍流脉动动能的衰变速率成正比.二维边界层问题湍流燃烧速率:2 EBU模型模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型v 旋涡破碎模型旋涡破碎模型(EBU)的评价的评价l功绩在于正确地突出了湍流混合对燃烧速率的控制作用，给出了简单的计算公式，为湍流燃烧过程的数学模拟开辟了道路。l不足：该模型未能考虑分子输运分子输运和化学动力学化学动力学因素的作用l适用范围：一股说来，EBU模型只适用于高高Re数数的湍流预混燃烧湍流预混燃烧过程。v此模型是由 Magusse 提出，它的特点是能自动选择成分自动选择成分来控制反应速率。vEDC模型模拟化学反应时，其基本思想是假定反应发生在小的湍流结构中，此结构称为良好尺度良好尺度。良好尺度的容积比率按下式模拟：湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型3 涡团耗散概念模型涡团耗散概念模型(EDC)湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型v EDC模型模型的评价的评价l 它能在湍流反应流动中合并详细的化学反应机理化学反应机理l EDC 模型原则上只适用于高Re数的湍流燃烧过程,而不适用于化学动力学因素起主导作用的情况,例如着火阶段以及燃烧过程中的低温区或过度的贫油区和富油区计算会产生误差。l EDC模型相对具有合理的预测方法,但是该模型的反应机理情况将直接影响预测的结果。理论上认为反应步数越多,化学机理越详尽,将得到更合理的结果,但同时也增加了计算量,也更难收敛。v 此模型是由 Spalding提出;模型出发点与EBU模型相同，仅是表达形式不同，利用此模型预估反应速率需求解 k、g三个方程,故可称为 模型。K 湍流脉动动能湍流脉动动能 湍流耗散率湍流耗散率 g 湍流浓度脉动均方值湍流浓度脉动均方值 g的求解有微分方程法和代数方程法。的求解有微分方程法和代数方程法。使用使用 k-g 模型，众人使用的常数模型，众人使用的常数Cr、Cg1、Cg2也各不相同。也各不相同。4 k-g 模模型型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型湍流燃烧的主要模型v 湍流扩散火焰模型（湍流扩散火焰模型（k-g）l扩散火焰的特点是化学反应速率大大超过了燃料和氧化剂之间混合的速度扩散火焰的特点是化学反应速率大大超过了燃料和氧化剂之间混合的速度l快速反应模型（即化学反应速率大大超过混合速率）对层流扩散火焰完全适快速反应模型（即化学