资源描述
2020/12/6 第 一 章 流 体 的流 动 过程与输送机械 第 一 节 概述 2020/12/6 2020/12/6 2020/12/6 第一章 流体流动过程与输送机械 1.本章学习目的 通过本章学习 ， 重点掌握流体流动的 基本原理 、 管 内流动的规律 ， 并运用这些原理和规律去分析和解决流 体流动过程的有关问题 ， 诸如： （ 1） 流体输送 :流速的选择 、 管径的计算 、 流体输送机 械选型 。 （ 2） 流动参数的测量 :如压强 、 流速的测量等 。 （ 3） 建立最佳条件 :选择适宜的流体流动参数 ， 以建立 传热 、 传质及化学反应的最佳条件 。 此外 ， 非均相体系的分离 、 搅拌 （ 或混合 ） 都是流 体力学原理的应用 。 2020/12/6 2 本章应掌握的内容 （ 1） 流体静力学基本方程式的应用； （ 2） 连续性方程 、 柏努利方程的物理意义 、 适用条件 、 解题要点； （ 3） 两种流型的比较和工程处理方法； （ 4） 流动阻力的计算； （ 5） 管路计算 。 2020/12/6 第一节 概述 一、化工生产中流体的流动与输送机械： 流体流动规律是本门课程的重要基础 ， 主要原因 有以下两个方面： （ 1） 流动阻力及流量计算 （ 2） 流动对传热 、 传质及化学反应的影响 化工生产中，经常应用流体流动的 基本原理及其流动规律解决相关问题。 以图 1-1为煤气洗涤装置为例来说明： 流体动力学问题：流体（水和煤气） 在泵（或鼓风机）、流量计以及管道中 流动等； 流体静力学问题：压差计中流体、 水封箱中的水。 图 1-1 煤气洗涤装置 2020/12/6 确定流体输送管路的 直径，计算流动过程产 生的阻力和输送流体所 需的动力。 根 据阻力与流量等 参数选择输送设备的类 型和型号，以及测定流 体的流量和压强等。 流体流动将影响过 程系统中的传热、传质 过程等，是其他单元操 作的主要基础。 图 1-1 煤气洗涤装置 2020/12/6 流体的分类和特性 气体和液体统称流体。流体有多种分类方法： （ 1） 按状态分为气体 、 液体 ； （ 2） 按可压缩性分为不可压流体和可压缩流体； （ 3） 按是否可忽略分子之间作用力分为理想流体与 实际流体； （ 4） 按 流变特性可分为牛顿型和非牛顿型流体； 流体区别于固体的主要特征是具有流动性 ， 其形状 随容器形状而变化；受外力作用时内部产生相对运动 。 流动时产生内摩擦从而构成了流体力学原理研究的复杂 内容之一 。 2020/12/6 流体是由大量的彼此间有一定间隙的单个分子所组成 。 在物理 化学 （ 气体分子运动论 ） 重要考察单个分子的微观运动 ， 分子的运 动是随机的 、 不规则的混乱运动 。 这种考察方法认为流体是不连续 的介质 ， 所需处理的运动是一种随机的运动 ， 问题将非常复杂 。 连续性假设 (Continuum hypotheses) 在化工原理中研究流体的宏观特性 ， 在静止和流动 状态下的规律性时 ， 常将流体视为由无数质点组成的连 续介质 。 连续性假设 :假定流体是由大量质点组成 、 彼此间 没有间隙 、 完全充满所占空间连续介质 ， 流体的物性及 运动参数在空间作连续分布 ， 从而可以使用连续函数的 数学工具加以描述 。 2020/12/6 二、理想流体与实际流体： 1、理想流体：没有黏性、流动过程中没有摩擦 阻力、不可压缩。 2、实际流体：具有黏性、流动过程中产生摩擦 阻力。 2020/12/6 第 一 章 流 体的 流 动 过程与输送机械 一、流体的物 理性质 二、 流体静力学基本方程 三、流体静力学基本方程 的应 用 第 二 节 流体静力学及其应用 2020/12/6 本节主要内容 流体的密度和压强的概念、单位及换算等；在重力 场中的静止流体内部压强的变化规律及其工程应用。 本节的重点 重点掌握流体静力学基本方程式的适用条件及工程 应用实例。 第二节 流体静力学及其应用 2020/12/6 一、流体静力学中的重要物理量 1. 密度 1） 定义 单位体积的流体所具有的质量 ， ; SI单位 kg/m3。 V m 2） 影响 的主要因素 ptf , 2020/12/6 液体： tf 不可压缩性流体 气体： ptf , 可压缩性流体 3）气体密度的计算 理想气体在标况下的密度为： 4.220 M 例如：标况下的空气 ， 4.220 M 4.22 29 3/29.1 mkg 操作条件下 （ T, P） 下的密度： T T p p 0 0 0 2020/12/6 由理想气体方程求得操作条件 （ T, P） 下的密度 RT PMn R TPV V m V nM RTV PVM 2020/12/6 2.流体的静压强 1） 压强的定义 流体的单位表面积上所受的压力，称为流体的 静压强 ，简 称 压强 。 A Fp （ 1） 流体压力处处与它的作用面垂直 ， 并总是指向流体的 作用面 。 (2)流体中任一点压力的大小与所选定的作用面在空间的 方位无关 。 2020/12/6 2） 压力的单位和单位换算 SI制单位： N/m2， 即 Pa。 其它常用单位有： atm（ 标准大气压 ） 、 工程大气压 kgf/cm2、 bar； 流体柱高 度 （ mmH2O， mmHg等 ） 。 2020/12/6 PabarOmH m m H gcmk g fa t m 5 2 2 100 1 33.10 1 33.133.10 760/033.11 换算关系为： PabarOmH m m H gcmk g f 4 2 2 10807.99807.010 6.735/11 工程大气压 3） 压强的表示方法 （ 1） 绝对压强 （ 绝压 ） ： 流体体系的真实压强称为绝对压强 。 （ 2） 表压 强 （ 表压 ） ： 压力表上读取的压强值称为表压 。 表压强 =绝对压强 -大气压强 2020/12/6 2020/12/6 （ 3） 真空度： 真空表的读数 真空度 =大气压强 -绝对压强 =-表压 绝对压强 、 真空度 、 表压强的关系为 绝对零压线 大气压强线 A 绝 对 压 强 表 压 强 B 绝对压强 真空度 当用表压或真空度来表示压强时 ， 应分别注明 。 如： 4 103Pa（ 真空度 ） 、 200KPa（ 表压 ） 。 书 9页图 2020/12/6 二、流体静力学基本方程 1、流体静力学基本方程式 在上截面受到垂直向下的压力 000 ApF 在 下 截面受到垂直向上的压力： 0ApF 小液柱本身所受的重力： gzzAVgmgG 00 因为小液柱处于静止状态 ， 0F 0000 gzzAFF 2020/12/6 两边同时除 A 000 zzgpp zzgpp 00 令 Hzz 0 则得： gHpp 0 若取液柱的上底面在液面上 ， 并设液面上方的压强为 Pa， 取下底面在距离液面 H处 ， 作用在它上面的压强为 P 2020/12/6 ghpp a 流体的静力学方程 表明在重力作用下 ， 静止液体内部压强的变化规律 。 gpzgpz / 00 2020/12/6 方程的讨论 1） 液体内部压强 P是随 Pa和 H的改变而改变的 ， 即： HPfP a , 2） 当容器液面上方压强 Pa一定时 ， 静止液体内部的 压强 P仅与垂直距离 h有关 ， 即： HP 处于同一水平面上各点的压强相等 。 3） 当液面上方的压强改变时 ， 液体内部的压强也随之 改变 ， 即 ： 液面上所受的压强能以同样大小传递到 液体内部的任一点 。 2020/12/6 4） 从流体静力学的推导可以看出 ,它们只能用于 静止的 连通着的同一种流体的内部 ， 对于 间断的并非单一 流体的内部 则不满足这一关系 。 5） gHPP a 可以改写成 HgPP a 压强差的大小可利用一定高度的液体柱来表示 ， 这就 是 液体压强计的根据 ， 在使用液柱高度来表示压强 或压强差时 ， 需指明何种液体 。 6)方程是以 不可压缩流体 推导出来的 ， 对于可压缩性的 气体 ， 只适用于压强变化不大的情况 。 2020/12/6 例 ：图中开口的容器内盛有油和水，油层高度 h1=0.7m, 密度 31 /8 0 0 mkg ， 水层高度 h2=0.6m， 密度为 32 /1 0 0 0 mkg 1） 判断下列两关系是否成立 PA PA， PB PB。 2） 计算玻璃管内水的高度 h。 2020/12/6 解： （ 1） 判断题给两关系是否成立 A， A在 静止的连通着的同一种液体的同一水平面上 AA PP 因 B， B虽在同一水平面上 ， 但 不是连通着的同一种液 体 ， 即截面 B-B不是等压面 ， 故 不成立。 BB PP （ 2） 计算水在玻璃管内的高度 h AA PP PA和 PA又分别可用流体静力学方程表示 设大气压为 Pa 2020/12/6 21 ghghPP aA 水油 aA PghP 水 AA PP ghPghghP aa 水水油 21 h10006.010007.0800 mh 16.1 2020/12/6 三、流体 静力学基本方程的应用 流体静力学原理的应用很广泛，它是连通器和液柱 压差计工作原理的基础，还用于容器内液柱的测量，液 封装置，不互溶液体的重力分离（倾析器）等。解题的 基本要领是正确确定等压面。本节介绍它在测量液体的 压力和确定液封高度等方面的应用。 压力的测量 测量压强的仪表很多，现仅介绍以流体静力学基本 方程式为依据的测压仪器 -液柱压差计。 液柱压差计可 测量流体中某点的压力，亦可测量两点之间的压力差。 常见的液柱压差计有以下几种。 2020/12/6 1、 U型管压差计 利用流体静力学原理设计的测定压强的一种仪表。 一般用透明玻璃管制成，管中盛有选定的指示液，指 示液的密度须大于被测流体的密度，与被测流体不起 化学作用且不互溶。 2020/12/6 在 U形管压强计内取 a、 b两点，这两点是连通的，静止 的在同一流体内，又在同一水平面上，根据讨论（ 2）， 这两点的压强相等，则： PA=P1+(Z+R)g， PB=P2+Zg+Rig 因 PA=PB 故 P1-P2=（ i-） gR U形管压差计的计算公式 当前位置：第一章 第二节 2020/12/6 当被测的流体为 气体 时， 可忽略 ,则 i ， 两点间压差计算公式 gRPP i 21 若 U型管的一端与被测流体相连接 ， 另一端与大气相通 ， 那么读数 R就反映了被测流体的绝对压强与大气压之差 ， 也 就是被测流体的 表压 。 当 P1-P2值较小时 ， R值也较小 ， 若希望读数 R清晰 ， 可 采取三种措施： 两种指示液的密度差尽可能减小 、 采用 倾斜 U型管压差计 、 采用微差压差计 。 gRPP i 21 2020/12/6 a) 普通 U 型管压差计 b) 倒 U 型管压差计 c) 倾斜 U 型管压差计 d) 微差压差计 (a ) R 0 (b ) a 0 (c ) R 1 0 (d ) 01 02 p 1 p 2 p 1 p 2 p 1 p 2 p 1 p 2 b a R b a b a b 2020/12/6 2、液封装置 液封，也称水封，是一种利用液体的静压来封闭气体 的装置。 液封的作用： 若设备内要求气体的压力不超过某种限度时 ， 液封的作用就是： 当气体 压力超过这个限度时 ， 气体冲破液封流出 ， 在压力设备上防止超压而起 泄压作用 。 防止气体泄漏而起密封作用。 防止气体气体倒流而起止逆作用。 若设备内为负压操作，其作用是： 防止外界空气进入设备内 2020/12/6 液封在化工生产中被广泛应用：通过液封装置的液 柱高度 ， 控制器内压力不变或者防止气体泄漏。 为了控制器内气体压力不超过给定的数值，常常使 用安全液封装置（或称水封装置）如图，其目的是确保 设备的安全，若气体压力超过给定值，气体则从液封装 置排出。 安全液封 液封需有一定的液位，其高度的确定就是根据 流体静力 学基本方程式 。 2020/12/6 液封高度 液封还可达到防止气体泄漏的目的，而且它的密 封效果极佳，甚至比阀门还要严密。例如煤气柜通常 用水来封住，以防止煤气泄漏。 液封高度可根据静力 学基本方程式进行计算。设器内压力为 p（表压），水 的密度为 ，则所需的液封高度 h0 应为 为 了保证安全，在实际安装时使管子插入液面下 的深度应比计算值略小些，使超压力及时排放；对于 后者应比计算值略大些，严格保证气体不泄漏 。 12页书上例题 2020/12/6 如图所示 ， 某厂为了控制乙炔发生炉内的压强不超过 10.7 103Pa（ 表压 ） ， 需在炉外装有安全液封 ， 其作用是 当炉内压强超过规定 ， 气体就从液封管口排出 ， 试求此炉 的安全液封管应插入槽内水面下的深度 h。 解 ：过液封管口作基准水平面 o-o， 在其上取 1， 2两点 。 压强炉内 1 P 3107.10 aP ghPP a 2 21 PP ghPP aa 3107.10 mh 9.10 2020/12/6 当前位置：第一章 第三节 第三节 稳态流动时的物料衡算和能量衡算 一、稳态流动与非稳态流动： 1.稳态流动：流动过程中，管内与流动方向垂直的任 一截面的流动参数（流量、流速、压力）和有关物理 性质（密度、黏度）等都 不随时间 而变化，仅是 位置 的函数。 2020/12/6 稳态流动与非稳态流动 流动系统 稳态流动 流动系统中流体的流速 、 压强 、 密度等有关物理量仅随位置而改 变 ， 而不随时间而改变 。 非稳态流动 上述物理量不仅随位置而且随时间 变化的流动 。 2020/12/6 2020/12/6 二 .流体稳态流动时的流量与流速 1.流量 单位时间内流过管道任一截面的流体量 ， 称为 流量 。 流量用体积来计量 ， 称为 体积流量 qv；单位为： m3/s。 若流量用质量来计量 ， 称为 质量流量 qm；单位： kg/s。 体积流量和质量流量的关系是： vqq m 2.流速 单位时间内流体在流动方向上流过的距离，称为 流速 v 。 单位为： m/s。 数学表达式为： A qv v 2020/12/6 流量与流速的关系为： vAqv vAq m 对于圆形管道， 2 4 dA 2 4 d q v v v qd v 4 管道直径的计算式 生产实际中 ， 管道直径应如何确定 ？ 2020/12/6 工程上输送流体的管道，大多为圆管，设圆管的内径为 d，刚管道的截面 积为 A=（ /4） d2(今后除特别指明之外，均指内径），代入式（ 2-12） ，得： 式中： d-管道内径， m； V-流体体积流量， m3/s； u-流体在管道内的流速， m/s； 根据流量和流速，可用式（ 2-15）算得管道内径，其中流量通常是为 生产任务所决定，所以关键在于选择合适的流速。由式（ 2-15）可知， 当流量 V一定时，流速 u越大，管径 d越小，设备费用可减小，但此时流体 流速相应增大，其在管道中流动阻力也越大，使操作费用（动力消耗） 增加。反之，流速减小，阻力降低，操作费用减少，但管径增大，设备 费用增加。设计管道时，尤其是输送距离较长时，需要综合考虑这两个 相互矛盾的因素，确定适宜的流速，使操作费用与设备费用之和为最低 。 工程上输送流体的管道，大多为圆管，设圆管的内径为 d，刚管 道的截面积为 A=（ /4） d2(今后除特别指明之外，均指内径）， 代入上式，得： 式中： d-管道内径， m； qv-流体体积流量， m3/s； v-流体在管道内的流速， m/s； 根据流量和流速，可用上式算得管道内径，其中流量通常是生产任务所 决定，所以关键在于选择合适的流速。由上式可知，当体积流量 qv一定时 ，流速 v越大，管径 d越小，设备费用可减小，但此时流体流速相应增大， 其在管道中流动阻力也越大，使操作费用（动力消耗）增加。反之，流速 减小，阻力降低，操作费用减少，但管径增大，设备费用增加。设计管道 时，尤其是输送距离较长时，需要综合考虑这两个相互矛盾的因素，确定 适宜的流速，使操作费用与设备费用之和为最低。书中表 1-1列出了某些流 体常用流速范围。 v= 4 d 2 v 4 d2 qv = d 0.785v qv =( ) 1/2 qv 2020/12/6 三、流体稳态流动时的物料 衡算 连续性方程 由表可见，流体在管道中的适宜流速与流体的性质及操作条件有关。在管径 的选择时，先根据情况选定流速 v，再经上式算出 d 后，从有关手册或本书 附录中选用标准管的规格。 即： qm1=qm2=qm3 , 根据流量的概念， qm = vA 则 v1A 1 1= v2A 2 2=v3A3 3 ， 即： vA =常数 (流体连续性方程或物料衡算关系式 ) 对于理想流体或不可压缩流体， 为常数， 则 v1A 1 = v2A 2 = v3A3 即： vA =常数 (理想流体的连续性方程或物料衡算关系式 ) 2020/12/6 对于在圆管中流动的理想流体， A= d2/4 （ 15页书上例题） 则 vd2=常数 (理想流体在圆形管路中的连续性方程或物料衡算式 ) 即 v1 v2 = d22 d12 四、流体稳态流动时的能量衡算 -伯努利方程 1、流体流动时的能量形式： 流体流动时的能量 流体质量为 m(kg)、距基准面为 Z(m)、压强为 p(Pa) 内能 ： mU 机械能 位 能： E位 =mgZ (J) 动 能 : E动 =(1/2)mv2 (J) 静压能 : E压 =PV=mp/ (J） 质量为 m的流体在以速度 v运动时，它所具有的总能量是 它的内能和机械能的总和： E= mU+ mgZ+ (1/2)mv2+mp/ 2020/12/6 能量衡算方程式 流体流动的总能量衡算 流体本身具有的能量 物质内部能量的 总和称为内能 。 内部分子运动 单位质量流体的内能以 U表 示 ， 单位 J/kg。 内能 ： 流体因处于重力场内而具有的能量 。 位能 ：流体由于其所处位置高于某 基准面而具有的能量 。 2020/12/6 质量为 m流体的位能 )( Jm g Z 单位质量流体的位能 )/( kgJgZ 流体以一定的流速流动而具有的能量。 动能 ： 质量为 m， 流速为 v的流体所具有的动能 （ 1/2） mv2 单位质量流体所具有的动能 ()v2 静压能 （ 流动功 ） 静止或流动流体内部都存在静压能 。 系统的任一截面都具有压力 。 通过某截面的流体具有的用于 克服压力功的能量 2020/12/6 流体在截面处所具有的压力 pAF 流体通过截面所走的距离为 AVl / 流体通过截面的静压能 Fl A VpA )( JpV 单位质量流体所具有的静压能 m Vp )/(/ kgJp 质量为 m的流体在以速度 v运动时，它所具有的总能量是它的内能和机械能的总和： E= mU+ mgZ+ (1/2)mv2+mp/ 2020/12/6 2、 理想流体流动过程的能量衡算 对于理想流体，由于其不可压缩，故其密度可视 为不随压强变化，由于不具有黏性，在流动时没 有摩擦阻力产生。在没有热量输入和引出情下， 流体的 温度不变 则 内能无变化 ，因而只有机械能 之间的转化。 在任一与流动方向垂直的截面上，理想流体 的机械能之和为一个常数 。 E= mgZi+ (1/2)mv2i+mpi/=常数 (i表示与 流动方向垂直的任一截面 ) 2020/12/6 任 取 1-1、 2-2两个截面，则 mgZ1 + (1/2)mv12 + mP1/ = mgZ2 + (1/2)mv22 +m P2/ J Z1 + (1/2g)v2 + P1/g = Z2 + (1/2g)v22 +P2/g-m 理想流体的伯努利方程 1 1 2 2 当前位置：第一章 第三节 压头：单位重量流体或者 1牛顿流体所具有的能量。 Z-高度为 Z米的 1牛顿流体所具有的能量，位压头，单位：米。 P/g-1牛顿流体所具有的静压能，静压头，单位：米。 v2/2g-1牛顿流体所具有的动能，动压头，单位：米。 2020/12/6 当前位置：第一章 第三节 根据压头的概念，伯努利方程可概括为： 理想流体作稳态流动时，它的总压头保持不变。压头之间可以在一 定条件下相互转化。 总压头 2020/12/6 流体在管道流动时的压力变化规律 2020/12/6 柏努利方程的不同形式 a) 若以 单位重量 （ 1牛顿 ） 的流体所具有的能量 为压头 。 以 单位重量 （ 1牛顿 ） 的流体为衡算基准 g p g vZ g p g vZ 2 2 2 2 1 2 1 1 22 m 、Z 、gv2 2 g p 位压头 ， 动压头 ， 静压头 2020/12/6 b) 若以 质量为 mkg流体为衡算基准 静压强项 P可以用 绝对压强 值代入 ， 也可以用 表压强 值 代入 。 /2/2 2 2 2 21 2 1 1 mp mvm g Zmpmvm g Z J c） 以单位质量 （ 1千克 )流体为衡算基准 J/Kg /2/2 2 2 2 21 2 1 1 p vgZpvgZ 2020/12/6 当前位置：第一章 第三节 3.实际流体的伯努利方程： hf-损失压头，每牛顿流体从截面 1-1流动到截面 2- 2时因摩擦而消耗的机械能总和，单位：米 He-泵的压头或扬程，泵为每牛顿流体提供的能量， 单位：米 实际流体的伯努利方程： Z1 + (1/2g)v12 + P1/g+ He = Z2 + (1/2g)v22 +P2/g+ hf 适用范围： 不可压缩流体，对于气体，在压强和温度 的变化在允许的误差范围内，则仍可使用，但其 = (1 +2 )/2 2020/12/6 4、 柏努利方程式的讨论 1） 适用范围 只适用于不可压缩流体的连续稳态流动过程 2） 与流体静力学方程的比较 伯努利方程 的 推论 ： 流体静止时没有外功加入， He=0 ， 流体处于静止状态， V=0, hf =0, 流体静力学基本方程式是伯努利 方程的特例 Z1 + p1/g = Z2+ p2/g 2020/12/6 3） 方程各项意义 实际流体的伯努利方程中 ， 动能 、 位能和静压能项分别由衡算截面上的流速 、 距基准面距 离和静压能所决定 ， 且各参数均有平均值意义 。 阻力损 失和泵压头是和具体流动过程有关的 ， 可理解为过程量 意义 。 4） He与泵功率 流体输送所需功率 P是指单位时间内 耗用的能量 P实际 =P理论 /=qvgHe/ 2020/12/6 5） 基准水平面的选取 基准水平面的位置可以任意选取 ， 但 必须与地面平行 ， 为了计算 方便 ， 通常取基准水平面通过衡算范围的两个截面中的 任意一个 截面 。 如 衡算范围为水平管道 ， 则基准水平面通过管道中心线 ， Z=0。 6） 单位必须一致 在应用柏努利方程之前 ， 应把有关的物理量换算成 一致的单 位 ， 然后进行计算 。 两截面的 压强除要求单位一致外 ， 还要求表 示方法一致 。 不能用真空度来计算 。 2020/12/6 5、应用伯努利方程解题时的注意事项： （ 1）作图； （ 2）截面的选取并确定衡算范围； （ 3） He 及 hf的确定； （ 4）基准面的选取：必须与地面平行； （ 5）单位必须一致：压强的单位可用绝对 压 或表压强，不可用真空度。 书上 18页例题 2020/12/6 例 ：水在本题附图所示的虹 吸管内作定态流动 ， 管路直径没有 变化 ， 水流经管路的能量损失可以 忽略不计 ， 计算管内截面 2-2 ,3-3 , 4-4 和 5-5 处的压强 ， 大气压强为 760mmHg， 图中所标注的尺寸均以 mm计 。 分析： 求 P 求 v 柏努利方程 某截面的总机械能 求各截面 P 理 想 流 体 2020/12/6 解： 在水槽水面 1 1 及管出口内侧截面 6 6 间列柏 努 利方程式 ， 并以 6 6 截面为基准水平面 6 2 6 6 1 2 1 1 22 pvgZpvgZ ，mmmZ 110001 式中： mZ 06 P1=P6=0（ 表压 ） u10 代入柏努利方程式 2181.9 2 6v 2020/12/6 u6=4.43m/s u2=u3= =u6=4.43m/s 常数 pvgzE 2 2 取截面 2 - 2 基 准 水 平 面 , z1=3m ， P1=760mmHg=101330Pa 01 v kgJE /8.1301000101330381.9 对于各截面压强的计算 ， 仍以 2-2 为基准水平面 ， Z2=0， Z3=3m ， Z4=3.5m， Z5=3m 22222 2 6 2 5 2 4 2 3 2 2 vvvvv 2020/12/6 （ 1） 截面 2-2 压强 2 2 2 2 2 pvgZE 2- 2 2 2 2 vgZEp )2( 2 2 22 vgZEP 1 0 0 0)81.98.1 3 0( Pa1 2 0 9 9 0 （ 2） 截面 3-3 压强 )2( 2 3 33 vgZEp 1 0 0 0)81.9381.98.1 3 0( Pa91560 2020/12/6 （ 3） 截面 4-4 压强 )2( 4 2 4 4 gZ vEp 10003 . 59 . 8 1-81.9-8.130 Pa86660 （ 4） 截面 5-5 压强 )2v-gZ-( 2 5 55 Ep 1 0 0 09 . 8 7-39 . 8 1-8.1 3 0 Pa91560 从计算结果可见： P2P3P4 ， 而 P4P5P6， 这是由于流 体在管内流动时 ， 位能和静压能相互转换的结果 。
展开阅读全文