空气动力学基础环量与涡资料PPT课件

2.1 2.1 描述流体运动的方法描述流体运动的方法2.2 2.2 流体微团运动的分析流体微团运动的分析2.3 2.3 理想流体运动微分方程组理想流体运动微分方程组2.3.1 2.3.1 连续方程连续方程2.3.2 Euler2.3.2 Euler运动微分方程组运动微分方程组 2.3.3 Bernoulli2.3.3 Bernoulli积分及其物理意义积分及其物理意义2.3.4 Bernoulli2.3.4 Bernoulli方程的应用方程的应用2.4 2.4 流体运动积分方程组流体运动积分方程组 2.4.1 Lagrange2.4.1 Lagrange型积分方程型积分方程2.4.2 Reynolds2.4.2 Reynolds输运方程输运方程2.4.3 Euler2.4.3 Euler型积分方程型积分方程 2.5 2.5 环量与涡环量与涡 第1页/共29页 2.4.1 环量与涡的概念研究流动的问题，还有两面个极重要的概念，一个叫环量，一个叫做涡。l速度环量：在流场中任取一条在流场中任取一条封闭曲线封闭曲线，速度速度沿该沿该封闭曲线的封闭曲线的线积分线积分称为该封闭曲线的称为该封闭曲线的速度环量速度环量。速度环量速度环量的符号决定于的符号决定于流场的速度方向和流场的速度方向和绕行方向绕行方向规定积分时规定积分时逆时针绕行方向为正逆时针绕行方向为正，即封闭曲线所包围的，即封闭曲线所包围的区域总在区域总在行进方向的左侧行进方向的左侧。第2页/共29页如果把一个速度向量分成三个如果把一个速度向量分成三个坐标轴方向的三个分量坐标轴方向的三个分量u,v,w ,把线段把线段ds也分解成也分解成dx, dy, dz 三三个方向的三个线段，有：个方向的三个线段，有：wdzvdyudxsdVLLdsVsdVcos(a) 沿曲线AB作速度的线积分(b) 沿闭曲线速度的线积分 于是环量表达式为：Lwdzvdyudx)( 2.5.1 环量与涡的概念第3页/共29页如果流动是无旋的， 存在位函数， 那末上式中的 u ,v ,w 都可以用 的偏导数表达： zwyvxu 说明在无旋流动中，沿着任意一条封闭曲线的速度环量均等于零。但是对有旋流动，上述结论并不成立，绕任意一条封闭曲线的速度环量一般不等于零。0)(LLLddzzdyydxxsdV 2.5.1 环量与涡的概念第4页/共29页在三维流里，流体微团可以有三个方向的角速度 x ,y ,z ,三者合为一个合角速度是：旋转轴线都按右手定则确定。合角速度是个向量，它的三个方向余弦是x/,y/ ,z/。 kjizyx222zyxVVrot2涡量可写为：涡量概念 是指流场中任何一点微团角速度之二倍，如平面问题中的2z ， 称为涡量，涡量是个纯运动学的概念。 2.5.1 环量与涡的概念第5页/共29页像流线一样，在同一瞬时，如在流场中有一条曲线，该线上每一点的涡轴线都与曲线相切，这条曲线叫涡线。涡线的微分方程是（给定时刻，t为参量）：zyxdzdydx涡线给定瞬间，通过某一曲线（本身不是涡线）的所有涡线构成的曲面称为涡面。由封闭涡面组成的管状涡面称为涡管。涡面涡管 2.5.1 环量与涡的概念第6页/共29页SzdS2涡量在一个截面上的面积分称为涡通量，在平面涡量在一个截面上的面积分称为涡通量，在平面问题中，涡通量就是：问题中，涡通量就是：在三维空间问题中，在三维空间问题中，涡通量就是：涡通量就是：SSdSSdcos22式中的式中的S S 是任意形状空间曲面，是任意形状空间曲面，是曲面上微面积是曲面上微面积 dS dS 的法线和的法线和的轴线之间的夹角。的轴线之间的夹角。ndS空间问题的涡通量zSdS平面问题的涡通量涡线是截面积趋于零的涡管。涡线和涡管的强度涡线是截面积趋于零的涡管。涡线和涡管的强度都定义为绕涡线或涡管的一条封闭围线的环量。都定义为绕涡线或涡管的一条封闭围线的环量。 2.5.1 2.5.1 环量与涡的概念环量与涡的概念第7页/共29页在有旋流动中，速度环量与涡量存在着十分密切在有旋流动中，速度环量与涡量存在着十分密切的联系。为说明这个联系，首先考察二维流场。的联系。为说明这个联系，首先考察二维流场。 2.5.2 2.5.2 环量与涡量的关系环量与涡量的关系在二维流场中，任取封闭曲线，然后把该封闭曲线在二维流场中，任取封闭曲线，然后把该封闭曲线所围成的面积用两组坐标的平行线分割成一系列微所围成的面积用两组坐标的平行线分割成一系列微小面积，做每一块微小面积的速度环量并求和，得小面积，做每一块微小面积的速度环量并求和，得到总的速度环量。对于微元到总的速度环量。对于微元ABCDABCD，速度环量为，速度环量为第8页/共29页dxdydxdyyuxvdydyyvvdxdxxudyyuudydyyvdxxvvdxdxxuusdVdzABCDA2 22 22 2.5.2 环量与涡量的关系第9页/共29页绕整个封闭曲线的速度环量为（上图中微元矩形绕整个封闭曲线的速度环量为（上图中微元矩形块的重合部分做线积分时因正负号相反而相消）块的重合部分做线积分时因正负号相反而相消）上式即为二维问题中的格林公式。上式即为二维问题中的格林公式。dSdSyuxvvdyudxsdVszLsL2)()(表明：表明：沿平面上一封闭围线沿平面上一封闭围线 l l 做速度的线积分，所做速度的线积分，所得的环量等于曲线所围面积上每个微团角速度的得的环量等于曲线所围面积上每个微团角速度的2 2倍倍乘以微团面积之和，即等于通过面积乘以微团面积之和，即等于通过面积S S的涡通量的涡通量。 2.5.2 2.5.2 环量与涡量的关系环量与涡量的关系第10页/共29页如果围线内没有涡通量，那末沿围线的环量必是如果围线内没有涡通量，那末沿围线的环量必是零。如果把围线放大一些，尽管面积放大了，但零。如果把围线放大一些，尽管面积放大了，但只要包进去的面积里没有涡通量，那么环量值并只要包进去的面积里没有涡通量，那么环量值并不会改变。沿任何围线只要速度环量等于零，就不会改变。沿任何围线只要速度环量等于零，就说明围线内无涡通量。说明围线内无涡通量。推广到三维空间中的封闭曲线推广到三维空间中的封闭曲线L L上，计算的速度环上，计算的速度环量仍等于二倍角速度乘围线所包的面积，但这面量仍等于二倍角速度乘围线所包的面积，但这面积应取其在与涡线相垂直的平面上的投影值。沿积应取其在与涡线相垂直的平面上的投影值。沿一块有限大的曲面一块有限大的曲面 S S 的围线的围线 L L的环量仍等于的环量仍等于 S S 面上各点的二倍角速度与面积面上各点的二倍角速度与面积 点积：点积：Sd 2.5.2 2.5.2 环量与涡量的关系环量与涡量的关系第11页/共29页SSLSdVrotSdsdV2dSznyuxvynxwzuxnzvywwdzvdyudxsL),cos()(),cos()(),cos()()(dxdyyuxvdzdxxwzudydzzvywS)()()(展开即： 2.5.2 环量与涡量的关系其实这就是是斯托克斯公式，描述曲线积分与曲面积分之间的关系。第12页/共29页三维流中环量与涡的关系 nv表明：沿空间封闭曲线 L 的环量，等于穿过张在L上任意曲面 S上的涡通量，涡通量的数值与所张的曲面形状无关，只跟围线所包含的涡量有关，无旋时涡通量为零从而沿封闭曲线的速度环量也为零。对于无旋流动还有：说明位函数差的意义是沿线段的速度线积分。BAABwdzvdyudx)( 2.5.2 环量与涡量的关系第13页/共29页一条强度为 的涡线的一段 dS 对线外的一点P会产生一个诱导速度，情况正像电流会产生磁力的一样。表达涡段所产生的诱导速度的公式是：sin42rdsdV 涡与诱导速度 2.5.2 环量与涡量的关系第14页/共29页这个 dV 是一个垂直于线段 dS 与受扰点P所组成的平面的速度（如图），其值正比于涡强 和涡段长度dS，但反比于距离 r 的平方，另外还要乘上 r 与 ds 的夹角的 的正弦。这个公式在形式上和电磁学的电磁感应的比奥萨瓦公式一样，仍叫比奥萨瓦公式。或：34rrSdVd 2.5.2 环量与涡量的关系第15页/共29页现在把一条强度为的直涡线对线外一点所产生的诱导速度写一下。参看下图。AB是涡线，P为线外一点，P到AB的距离是h。令任意微段 ds 与P的连线和AB垂线PN之间夹角为，则 直线涡的诱导速度ds2()secdsd h tghddhdVcos4cos)sin(sincoshPSr 2.5.2 环量与涡量的关系第16页/共29页ds再令PA与AB的夹角为；PB与BA的夹角为。上式积分， 由 到 得：22)cos(cos4hV这个诱导速度是垂直于纸面的，按图示的方向，它向外指。如果涡线一头是无限长的，那就有：)cos1 (4hV 2.5.2 环量与涡量的关系第17页/共29页如果涡线是半无限长，且P点至涡线之垂直足N与涡线的一端重合，则： hV4如果涡线两头都伸展到无限远，则：hV2涡线和环量的概念在空气动力学中十分重要。凡是升力的问题都和涡及环量有关。 2.5.2 环量与涡量的关系第18页/共29页2.5.3 理想流中的涡定理描述理想流体中的涡线或涡管有三条定理：定理1 沿涡线或涡管涡强不变。见图，在涡管上两条围线PQR和PQR作两条重合的连线PP和RR,沿PPQRRQP 这样一条围线计算环量，由于所张曲面就是原来涡管的一部分，没有涡线穿过，故总的环量为零：0PQRRRPQRPPPQPQRRPRRPPRQPPQR得：得：RQPPQR这就是说沿涡管任何地方计算它的环量（涡强）其值都是相同的。这条定理称为海姆霍兹第一定理，或简称第一涡定理。第19页/共29页涡管强度守恒（左图）和涡管可能存在的形式（右图）定理1的推广： 一根涡管在流体里不可能中断，可以伸展到无限远去，可以自相连接成一个涡环（不一定是圆环），也可以止于边界，固体的边界或自由边界（如自由液面）。这条定理可以用第一定理的结论推演而得到证明。第一定理说，涡强沿涡管不变。如果涡管到某处突然中止了，那末涡强也就应该随之变为零，而这是违反第一定理的，所以是不可能的。 2.5.3 理想流中的涡定理此定理称为海姆霍兹第二定理，或简称第二涡定理。第20页/共29页上述涡管的三种存在形式，都有实际的例子。吸香烟的人上述涡管的三种存在形式，都有实际的例子。吸香烟的人会吐出烟圈来，烟圈是一种自相连接的涡环。三维机翼上会吐出烟圈来，烟圈是一种自相连接的涡环。三维机翼上的涡线（与翼展同向的）在左右两端折转向后，成为尾涡，的涡线（与翼展同向的）在左右两端折转向后，成为尾涡，向后伸展到无限远的后方去。在二维风洞中做机翼的实验向后伸展到无限远的后方去。在二维风洞中做机翼的实验时，机翼上的涡线（翼展方向的）止于两侧的洞壁。时，机翼上的涡线（翼展方向的）止于两侧的洞壁。l涡线保持定理：在某时刻构成涡线和涡管的流体质点，在以后运动过程中仍将构成涡线和涡管。l涡线和涡管随着构成它的流体质点一起运动2.5.3 理想流中的涡定理第21页/共29页定理3 在理想流中，涡的强度不随时间变化，既不会增强，也不会削弱或消失。 实际流体都是有粘性的，涡强是会随时间变化的。不过空气的粘性很小，机翼上的涡随着气流流下去，离机翼很远之后它对机翼的作用就趋于零了，而在离机翼不太远的范围内，粘性使涡强的衰减并不很显著，所以计算涡对机翼的作用时，可以不必考虑粘性的衰减作用，当作它在理想流中强度不衰减去处理就行了。2.5.3 理想流中的涡定理第22页/共29页本章基本要求本章基本要求了解两种描述流场的方法的区别与特点，重点掌握了解两种描述流场的方法的区别与特点，重点掌握Euler法下加法下加速度的表达和意义速度的表达和意义掌握流体微团的几种变形和运动及其数学表达，掌握流体微团的掌握流体微团的几种变形和运动及其数学表达，掌握流体微团的运动分解与刚体运动的异同；运动分解与刚体运动的异同；了解系统分析方法与控制体分析方法的区别与联系，掌握了解系统分析方法与控制体分析方法的区别与联系，掌握Reynolds输运方程的表达及意义；输运方程的表达及意义； 空气动力学基本方程是本章重点，积分形式方程要掌握质量方程、空气动力学基本方程是本章重点，积分形式方程要掌握质量方程、动量方程和能量方程的表达和意义，并会用它们解决实际工程问动量方程和能量方程的表达和意义，并会用它们解决实际工程问题；微分形式方程要重点掌握连续方程、题；微分形式方程要重点掌握连续方程、Euler方程和能量方程方程和能量方程的表达和意义；掌握微元控制体分析方法；掌握的表达和意义；掌握微元控制体分析方法；掌握Bernoulli方程的方程的表达、意义、条件和应用；表达、意义、条件和应用；重点需要掌握的概念：流线、流量、散度、旋度、位函数、流函重点需要掌握的概念：流线、流量、散度、旋度、位函数、流函数、环量与涡的表达、意义及其相互之间的关系；数、环量与涡的表达、意义及其相互之间的关系；第23页/共29页小测验（小测验（10分钟）分钟）1.写出Euler法中三个方向加速度的表达，并说明各项的意义。2.分别写出积分形式的质量方程和动量方程，并说明方程的物理意义和应用条件。3.写出Bernoulli方程并说明其应用条件。4.问下面的流动能否代表一平面定常不可压缩流动？如能够代表，试求该流动的：变形率和角速度，该流动是否有位函数？如有则求出。又流函数为何？xvyu,第24页/共29页解答：1.右端第一项为当地加速度，由流场的不定常性引起，第二项为迁移加速度，由流场的空间不均匀性引起，迁移加速度中的任何一项都是速度分量与同一方向的导数之乘积，因此只有上述两项都不为零才可能存在迁移加速度。0)(dsnVdts.,zuwyuvxuutuDtDu2. 积分形式的质量方程为：其意义是：控制体中质量的增加率等于净流入控制面的质量流量。应用条件：积分形式的质量方程描述流体应满足的运动学关系，与流体是否受力，是否有粘性，是否可压均无关，它描述控制体中及其控制面上的关系，并且允许控制体包含流动不连续的区域。第25页/共29页积分形式的动量方程为：dsVVdVtFsndsVuudtFdfdsxnpsnsxxs),cos(其意义为：控制体中流体所受合外力等于控制体中流体动量的增加率加上净流出控制面的动量流量。上述形式的动量方程常常运用于第一类控制体（即内流、管道中流动等）。当应用于第二类控制体时，积分形式动量方程常常写为：该方程的意义同上不变，不过该方程将待求的内边界上受力Fx等，与外边界上表面力和控制体中彻体力的作用分别表达，并且常常用于定常和不计彻体力的情况，从而只要知道控制面上的动量流量和表面力即可求出物体受力，物体的受力允许包含粘性力。第26页/共29页CVgyp220yvxu0)(211)(210, 0角速度：角变形率：线变形率：yuxvyuxvyvxuzzyx3. 理想、定常、不可压、重力场下，沿流线或一维流管的Bernoulli方程为上式各项分别代表单位质量流体的压力能、势能和动能，常数代表单位质量流体的总能量。上式沿流线或一维流管成立，表明沿流线机械能守恒。当流动无旋时，上述常数在全流场成立，表明理想、定常、不可压、无旋、重力场下全流场机械能守恒。4. 所给速度分布满足不可压连续方程：能够代表一个二维不可压流动。第27页/共29页因为无旋，所以有位函数。由：xyu)(yfxy积分得：由：xyCyfyfyfxxyv略去得,)(, 0)( )( ,求流函数：)(21, 21)()( ,222xyCCxxFxFxxv略去得)(21,2xFyyyu第28页/共29页感谢您的观看！第29页/共29页