金力永磁科技公司用户手册

序 言1983年问世的NdFeB磁体发展至今已整整二十年，现今的NdFeB与当初相比，磁能积已从35兆高奥，提升到今天商品磁体的52兆高奥。更为重要的是NdFeB磁体已从实验室的“样品”变成了广为运用的“商品”。磁体产量也从当初的百公斤级发展到今天的万吨级！总之，NdFeB已堪称一个产业。虽然其全球总产值尚不及20亿美元，但它对当今信息产业的影响可谓举足轻重，至关重要：就没有今天个人电脑的小型化和进步；没有它，就不可能设想通信，特别是移动电话的如此普及。我公司致力于磁性材料的研制、开发和销售已有十多年的历史。我们给尊贵的用户提供磁体产品和服务而实行了国际化的管理并建立了行之有效的服务体系，并为了满足用户新的需求而不断的改善我们的工作，特编写用户手册以供广大用户参考。本手册特为，NdFeB永磁产品在市场服务中的技术支持时，相互间建立起技术交流的平台，内容分为基础磁学类、材料特性类、制作工艺类、深加工类、磁路设计类。本手册向用户提供有关NdFeB永磁产品及其应用知识方面的普及读物，内容力求全面、扼要、准确、易懂。本手册如有不当之处，恳请广大用户指正！江西金力永磁科技有限公司2008年12月一、 基础磁学类1Q：什么是永磁材料的磁性能，它包括哪些指标？2Q：什么叫磁场强度（H）?3Q:什么叫磁极化强度（J）。什么叫磁化强度(M)，二者有何区别？4Q：什么叫磁感应强度（B），什么叫磁通密度（B），B与H,J,M之间存在什么样的关系？5Q：什么叫剩磁（Jr,Br），为什么在永磁材料的退磁曲线上任意测量点的磁极化强度J值和磁感应强度B值必然小于剩磁Jr和Br值？6Q:什么叫矫顽力（bHc）,什么叫内禀矫顽力（jHc）?7Q：什么叫磁能积（BH）m?8Q:什么叫居里温度（Tc）什么叫磁体的可工作温度（Tw），二者有何关系？9Q：什么叫磁体的退磁场（Hd），什么叫磁体的退磁因子（N）?10Q:如何确定磁体的退磁因子（N），它与磁体的工作状态有何关系？11Q：什么叫永磁体的回复导磁率（rec）,什么叫J退磁曲线方形度（Hk/jHc），它们有何意义？12Q:什么叫永磁体的磁通可逆损失，什么叫磁通不可逆损失，什么叫磁体的温度系数？13Q：什么叫磁畴，它有何意义？二、 材料特性类14Q:金属磁性材料分为几大类，它们是如何划分的？15Q：什么叫NdFeB永磁体，它分几大类？16Q：什么叫Nd2Fe14B主相？17Q：什么叫富钕相，它有何意义？18Q：NdFeB烧结磁体的剩磁（Jr,Br），磁体积(BH)m与哪些因素有关？19Q：NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力（jHc）与哪些因素有关？20Q: NdFeB烧结磁体的矫力（bHc）与哪些因素有关？21Q：NdFeB烧结磁体的退磁曲线方形度（rec,Hk/Hc）与哪些因素有关？22Q: NdFeB烧结磁体的成分有何特点，通常如何表示？23Q：如何理解制作既有较高Br，又有较高jHc的NdFeB烧结磁体的难度比作只有较高Br或只有较高jHc的磁体难度大？24Q: NdFeB烧结磁体的取向度有何意义？25Q：如何测量和标定NdFeB烧结磁体的取向度f？三、 制作工艺类26Q:烧结磁体的制作什么样的流程？27Q: NdFeB合金熔炼的目的是什么，熔炼工艺有什么特点？28Q：什么叫Fe，NdFeB合金铸锭中的Fe有什么危害？29Q：什么叫NdFeB合金的鳞片状铸锭工艺（Strip Cast Process,SC），它有何特点？30Q：NdFeB合金的制粉工艺有何特点？31Q：什么叫NdFeB合金的氢爆（HD）制粉工艺，它有何特点？32Q：NdFeB合金粉末的取向压型工艺有何特点？33Q：什么叫等静压，什么叫橡皮模冷等静压（RIP）工艺？34Q：NdFeB磁体的烧结工艺有何特点？35Q: NdFeB磁体的回火工艺有何特点？四、 深加工类36Q：烧结NdFeB磁体的机械性能有何特点？37Q:烧结NdFeB磁体的深加工工艺有何特点？38Q：影响烧结NdFeB磁体深加工精度的因素有哪些？39Q：为什么径向取向的烧结NdFeB磁体沿轴向打孔时容易开裂？40Q：烧结NdFeB磁体出现的内裂纹与哪些因素有关？41Q：烧结NdFeB磁体的电镀工艺有何特点？42Q：烧结NdFeB磁体的镀Zn工艺有何特点？43Q：烧结NdFeB磁体镀Zn层起泡与哪些因素有关？44Q：烧结NdFeB磁体的镀Ni有何特点？45Q：烧结NdFeB磁体的NI/Cu/Ni多层镀工艺有何特点？46Q：烧结NdFeB磁体的磷化工艺有何特点？五、 磁路设计类47Q：什么叫磁力线，它有何特点？48Q：什么叫磁路，什么叫磁路的开路，闭路状态？49Q：什么叫安培定律？50Q：磁路设计的任务是什么？如何进行磁路计算？51Q：什么叫磁路的有限元数值计算方法？52Q：如何估算简单形状磁体的表面磁通密度？53Q：如何估算简单形状磁体的吸力？54Q：什么叫磁路结构的合理性？55Q：如何改善NdFeB烧结磁体的高温减磁特性？56Q：什么叫霍尔效应，什么叫赫姆霍兹线圈，它们有何意义？57Q：如何估算充、退磁线圈？58Q：在进行磁路组装时，永磁体在组装前充磁与组装后同磁路一起整体充磁，磁体的磁效率有什么不一样？一、 基础磁学类1Q：什么是永磁材料的磁性能，它包括哪些指标？A：永磁材料的主要磁性能指标是：剩磁（Jr,Br）、矫顽力（bHc）、内禀矫顽力（jHc）、磁能积（BH）m。我们通常所说的永磁材料的磁性能，指的就是这四项。永磁材料的其它磁性能指标还有：居里温度（Tc）、可工作温度（Tw）、剩磁及内禀矫顽力的温度系数（、）、回复导磁率（rec）退磁曲线方形度（Hk/jHc）、高温减磁性能以及磁性能的均一性等。除磁性能外，永磁材料的物理性能还包括密度、电导率、热导率、热膨胀系数等；机械性能则包括维氏硬度、抗压（拉）强度、冲击韧性等。此外，永磁材料的性能指标中还有重要的一项，就是表面状态及其耐腐蚀性能。2Q：什么叫磁场强度（H）？A：1820年，丹麦科学家奥斯特（H.C.Oersted）发现通有电流的导线可以使其附近的磁针发生偏转，从而提示了电与磁的基本关系，诞生了电磁学。实践表明：通有电流的无限长导线在其周围所产生的磁场强弱与电流的大小成正比，与离开导线的距离成反比。定义载有1安培电流的无限长导线在距离导线1/（2）米远处的磁场强度为1A/m（安/米，国际单位制SI）；在CGS单位制（厘米克秒）中，为纪念奥斯特对电磁学的贡献，定义载有1安培电流的无限长导线在距离导线0.2厘米远处的磁场强度为1Oe（奥斯特），1Oe1/（4）*103A/m。磁场强度通常用H表示。3Q：什么叫磁极化强度（J），什么叫磁化强度(M)，二者有何区别？A：现代磁学研究表明：一切磁现象都起源于电流。磁性材料也不例外，其铁磁现象是起源于材料内部原子的核外电子运动形成的微电流，亦称分子电流。这些微电流的集合效应使得材料对外呈现各种各样的宏观磁特性。因为每一个微电流都产生磁效应，所以把一个单位微电流称为一个磁偶极子。定义在真空中每单位外磁场对一个磁偶极子产生的最大力矩为磁偶极矩Pm，每单位材料体积内磁偶极矩的矢量和为磁极化强度J，其单位为T（特斯拉，在CGS单位制中，J的单位为Gs,1T104Gs）。定义一个磁偶极子的磁矩为Pm/0, 0为真空磁导率，每单位材料体积内磁矩的矢量和为磁化强度M，其SI单位为A/m，CGS单位为Gs（高斯）。M与J的关系为：J0M，在CGS单位制中，01，故磁极化强度与磁化强度的值相等；在SI单位制中，04*10-7H/m(亨/米)。4Q：什么叫磁感应强度（B），什么叫磁通密度（B），B与H,J,M之间存在什么样的关系？A：理论与实践均表明，对任何介质施加一磁场H时（该磁场可由外部电流或外部永磁体提供，亦可由永磁体对永磁介质本身提供，由永磁介质本身提供的磁场又称退磁场关于退磁场的概念，见9Q），介质内部的磁场强度并不等于H，而是表现为H与介质的磁极化强度J之和。由于介质内部的磁场强度是由磁场H通过介质的感应而表现出来的，为与H区别，称之为介质的磁感应强度，记为B：B0H+J (SI单位制) （1-1）B=H+4m （CGS单位制）磁感应强度B的单位为T，CGS单位为Gs（1T=104Gs）。对于非铁磁性介质如空气、水、铜、铝等，其磁极化强度J、磁化强度M几乎等于0，故在这些介质中磁场强度H与磁感应强度B相等。由于磁现象可以形象地用磁力线来表示，故磁感应强度B又可定义为磁力线通量的密度，磁感应强度B和磁通密度在概念上可以通用。5Q：什么叫剩磁（Jr,Br）,为什么在永磁材料的退磁曲线上任意测量点的磁极化强度J值和磁感应强度B值必然小于剩磁Jr和Br值？A：永磁材料在闭路状态下经外磁场磁化饱和后，再撤消外磁场时，永磁材料的磁极化强度J和内部磁感应强度B并不会因外磁场H的消失而消失，而会保持一定大小的值，该值即称为该材料的剩余磁极化强度Jr和剩余磁感应强度Br，统称剩磁。剩磁Jr和Br的单位与磁极化强度和磁感应强度单位相同。根据关系式（1-1）可知，在永磁材料的退磁曲线上，磁场H为0时，JrBr，磁场H为负值时，J与B不相等，便分成了J-H和B-H两条线。从关系式（1-1）还可以看到，随着反向磁场H的增大，B从最大值BrJr变化到0，最后为负值，对于现代永磁材料，B退磁曲线的变化规律往往为直线；J退磁曲线的变化规律则不同；随着反向磁场H的增大，B值线性减小，由于B值的减小量总是大于或等于反向磁场H的增大量，故在J退磁曲线上的一定区域内可以保持相对平直的直线，但其J值总是小于Jr。6Q：什么叫矫顽力（bHc）,什么叫内禀矫顽力（jHc）？A:在永磁材料的退磁曲线上，当反向磁场H增大到某一值Hcb时，磁体的磁感应强度B为0，称该反向磁场H值为该材料的矫顽力Hcb;在反向磁场HHcb时，磁体对外不显示磁通，因此矫顽力Hcb表征永磁材料抵抗外部反射磁场或其它退磁效应的能力。矫顽力Hcb是磁路设计中的一个重要参量之一。值得注意的是：矫顽力Hcb在数值上总是小于剩磁Jr.因为从（1-1）式中可以看到，在H=Hcb处，B0，则0bHc=J，上面已经说明，在J退磁曲线上任意点的磁极化强度值总是小于剩磁Jr，故矫顽力bHc在数值上总是小于剩磁Jr。例如：Jr12.3KGs的磁体，其bHc不可能大于12.3KOe。换句话说，剩磁Jr在数值上是矫顽力bHc的理论极限。当反向磁场HbHc时，虽然磁体的磁感应强度B为0，磁体对外不显示磁通，但磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和往往并不为0，磁体是说此时磁体的磁极化强度J在原来的方向往往仍保持一个较大的值。因此，bHc还不足以表征磁体的内禀磁特性；当反向磁场H增大到某一值jHc时，磁体内部的微观磁偶极矩的矢量和为0，称该反射磁场H值为该材料的内禀矫顽力jHc。内禀矫顽力jHc是永磁材料的一个非常重要的物理参量，对于jHc的磁体，当反向磁场H大于bHc但小于jHc时，虽然此时磁体已被退磁到磁感应强度B的反向的程度，但在反向磁场H撤消后，磁体的磁感应强度B仍能因内部的微观磁偶极矩的矢量和处在原来方向而回到原来的方向。也就是说，只要反向磁场H还未达到jHc，永磁材料便尚未被完全退磁。因此，内禀矫顽力jHc是表征永磁材料抵抗外部反向磁场或其它退磁效应，以保持其原始磁化状态能力的一个主要指标。矫顽力bHc和内禀矫顽力jHc的单位与磁场强度单位相同。7Q：什么叫磁能积（BH）m？ A：在永磁材料的B退磁曲线上（二象限），不同的点对应着磁体处在不同的工作状态，B退磁曲线上的某一点所对应的Bm和Hm（横坐标和纵坐标）分别代表磁体在该状态下，磁体内部的磁感应强度和磁场的大小，Bm和Hm的绝对值的乘积（Bm和Hm）代表磁体在该状态下对外做功的能力，等同于磁体所贮存的磁能量，称为磁能积。在B退磁曲线上的Br和bHc点，磁体的（BmHm）0，表示此时磁体对外做功的能力为0，即磁能积为0；磁体在某一状态下（BmHm）的值最大，表示此时磁体对外做功的能力最大，称为该磁体的最大磁能积，或简称磁能积，记为（BH）max或（BH）m。因此，人们通常都希望磁路中的磁体能在其最大磁能积状态下工作。磁能积的单位在SI制中的J/m3（焦耳/立方米），在CGS制中为MGOe（兆高奥斯特），4*10J/m31MGOe。8Q：什么叫居里温度（Tc），什么叫磁体的可工作温度（Tw），二者有何关系？A：随着温度的升高，由于物质内部基本粒子的热振荡加剧，磁性材料内部的微观磁偶极矩的揭开紊乱，宏观上表现为材料的磁极化强度J随着温度的升高而减小，当温度升高至某一值时，材料的磁极化强度J降为0，此时磁性材料的磁特性变得同空气等非磁性物质一样，将此温度称为该材料的居里温度Tc。居里温度Tc只与合金的成份有关，与材料的显微组织形貌及其分布无关。在某一温度下永磁材料的磁性能与室温相比降低一规定的幅度，将该温度称为该磁体的可工作温度Tw。由于磁性能的这一降低幅度需要视该磁体的应用条件及要求而定，因此，所谓的磁体的可工作温度Tw对于同一磁体来说是一个待定值，也就是说，同一永磁体在不同的应用场合可以有不同的可工作温度Tw。显然，磁性材料的居里温度Tc代表着该材料的理论工作温度极限。事实上，永磁材料的实际可工作温度Tw远低于Tc。例如：纯三元的NdFeB的磁体的Tc为312，而其实际可工作温度Tw通常不到100。通过在NdFeB合金中添加重稀土金属以及Co、Ga等元素，可显著提高NdFeB磁体的Tc和可工作Tw。值得注意的是任何永磁体的可工作Tw不仅与磁体的Tc有关，还与磁体的jHc等磁性能指标、以及磁体在磁路中的工作状态有关。9Q：什么叫磁体的退磁场（Hd），什么叫磁体的退磁因子（N）？A：我们都知道，磁体磁力线（磁通）总是从N极出发，通过外部介质后进入S极。在磁体的内部，磁力线同样也是从N极出发指向S极，这就相当于在磁体内部形成了一个方向与磁体的磁感应强度B相反的磁场Hd，从关系式（1-1）可以看到，该反向磁场Hd使磁体的磁感应强度B减小了，称该反向磁场为磁体的退磁场Hd。理论与实践均表明：磁体的退磁场Hd与磁体的磁极化强度J成正比： Hd=- （1-2） 系数N即磁体的退磁因子，N的大小只与磁体的几何形状有关，与磁体的物理性能无关。N的大上从0到1，对于无限长磁体或理想闭路状态下的磁体，沿磁体长度方向的N0，磁体的退磁场Hd为0；对于无限薄或无限大平板磁体，沿平板磁体法线方向的N1，磁体的退磁场Hd等于磁体的磁极化强度J，从关系式（1-1）可以看到，此时磁体的磁感应强度B为0，对外不显示磁通。简单的说，磁体越是扁平或是径高比越大，退磁因子越大；相反，磁体越是细长或是径高比越小，退磁因子越小。值得注意的是：无论是软磁材料还是永磁材料，在充磁过程中磁体内部都存在退磁场Hd，对于已磁化的非完全闭合状态的永磁体或者永磁磁路，磁体内部同样存在退磁场Hd。因此，在充磁过程中，退磁场Hd在存在抵消了部分外磁场，使得永磁体或永磁磁路内部的实际有效充磁磁场减小 。换句话说，磁体载是扁平或是径高比越大，在开路状态下将其磁化到饱和所需要的充磁磁场也越大。那么，难道说退磁场Hd是一个没有用的有害磁场？其实不然，对于永磁体来说退磁场Hd是一个非常重要的内部磁场，它是永磁磁路产生磁动势的源泉。也就是说，若无退磁场Hd的存在，永磁体或永磁磁路就没有对外作功的能力。在永磁体的B退磁曲线上，任意一点所对应的横坐标H的大小就是该永磁体（单独的永磁体或磁路中的永磁体）在该状态的退磁场Hd。它是永磁体内部唯一存在的磁场，就是7Q中所说的Hm。Hd与相应的纵Bd（也就是7Q中所说的Bm）的乘积就是磁体在该工作状态的磁能积。可以简单地说，选择永磁体的工作点就是选择永磁体的退磁场大小。10Q：如何确定磁体在退磁因子（N），它与磁体的工作状态有何关系？A：实践表明：即使是简单形状的磁体，如四方体、圆柱体，其内部的磁感应强度B都是不均匀的。也就是说，磁体内部的磁力线分布是位置的函数，且随位置呈现非线性变化这是由磁通的基本特性所决定的。由（1-1）和（1-2）式可知，磁体退磁因子N的计算非常复杂。截止目前，人们只能对内部的磁感应强度B呈均匀变化的球体和椭球体等少数形状的磁体退磁因子N进行解析计算，对于其它形状的磁体，则只能用实验的方法或借助计算机按麦克斯韦方程用有限元法（Finite element method,FEM）计算。由于圆柱形磁体在实践中应用较多且形状相对简单，人们用实验方法对其退磁因子N进行了测定，如图1：图1：圆柱形磁体沿轴向的退磁因子N随高径比L/D（长度/直径）的变化 在已知磁体的退磁因子N的情况下如何确定磁体的工作状态呢？将（1-2）式代入（1-1）式可得：Bd（1-）0Hd （1-3）如图2，在磁体的B退磁曲线上，通过原点作斜率为（1-1/N）的直线OP，该直线即称为磁体的工作负载线；OP交B退磁曲线于D点，该点即称为磁体的工作点。由D点即可确定此时磁体的内部磁感应强度Bd，内部磁场强度Hd以及磁能积（HdBd）的大小。（1-1/N）又称为磁体的磁导系数。B P D Bd -H Hcb Hd O图2：永磁体的工作状态示意图例如，一个直径为12.5mm的NdFeB烧结磁体，在不带轭铁单独工作的情况下，希望其工作在最大磁能积附近，问磁体的长度应为多少？设磁体的bHc=Br，按图2OP线与B轴呈现45夹角时，D点的磁能积最大。也就是说，（1-3）式中的N0.5时，磁体工作在最大磁能积状态。查图1可知，N=0.5时的L/D0.47，故该磁体长度为5.88mm时，磁体可工作在最大磁能积附近。11Q：什么叫永磁体的回复导磁率（rec），什么叫J退磁曲线方形度（Hk/jHc）,它们有何意义？A：当磁体处在动态工作条件下时，外部反向磁场H或磁体内部的退磁场Hd呈周期性变化，此时如图2所示的工作点D亦呈周期性往复变化，定义在磁体的B退磁曲线上工作点D往复变化的轨迹为磁体的动态回复线，该线的斜率为回复导磁率rec。显然，回复导磁率rec表征了磁体在动态工作条件下的稳定性，它也是永磁体B退磁曲线方形度，因此它是永磁体的一个重要的磁特性指标之一。对于NdFeB烧结磁体，B磁退曲线为直线且bHc约r，回复导磁率rec斜率等于B退磁曲线的斜率，即rec1.03-1.10。rec越小，磁体在动态工作条件下的稳定性就越好，值得注意的是，若磁体的B退磁曲线不是直线，则磁体的回复磁率rec在不同工作点有不同的值，此时如何把磁体设计在最稳定的工作状态，就显得非常重要。定义磁体的J退磁曲线上，J0.9Jr时的反向磁场大小为Hk，Hk/jHc可以直观地表示磁体的J退磁曲线方形度。对于具有高jHc的NdFeB烧结磁体， Hcj远远大于Hcb，当反向磁场大于bHc但小于jHc时，相应的B退磁曲线已进入第三象限。由（1-1）式可知，此时若磁体的J退磁曲线仍为直线，则相应第三象限的B退磁曲线亦保持直线，此时磁体的rec仍保持较小值，在反向外磁场撤消后，磁体的工作点仍能恢复到原来的位置。因此，Hk/jH也是永磁体的一个重要的磁特性指标之一，它和rec一样，表征了磁体在动态工作条件下的稳定性。12Q：什么呢永磁体的磁通可逆损失，什么叫磁通不可逆损失，什么叫磁体的温度系数？A：永磁体在起始温度T0的磁通为0，加热到温度T1后的磁通为1，回到起始温度T0的磁通为01；再加热到温度T1后的磁通为2；回到起始温度T0的磁通为02，如此重复下去，得到下列测试数据：加热循环次数 1 2 i 起始温度T0的磁通 01 02 0i起始到温度T1后的磁通 1 2i实践表明：随着加热循环次数的增加，永磁体在起始温度T0的磁通0i和加热到温度T1后的磁通i都会逐步趋于一个稳定值。当加热循环次数为i时，（0i-1-0i）和（i-1i）趋于0，定义（0i-i）为该永磁体从温度T0到温度T1的磁通可逆损失；定义（0i-01）为该永磁体从温度T0到温度T1的磁通不可逆损失。通常我们所说的永磁体的高温减磁，指的就是磁体从室温到某一温度T1的磁通不可逆损失。值得注意的是：永磁体的高温减磁与磁体的综合性能（包括成份、磁性能、微观结构、表面状态及镀层特性等）有关，同时也与磁体在磁路中的工作状态有关（参见8Q）。若上述实验是在闭路下进行测量，永磁体在起始温度T0的剩磁和内禀矫顽力分别为Br0和jHc0,经i次加热循环后永磁体在起始温度T0相应的剩磁和内禀矫顽力分别为Br0i和jHc0i,永磁体在加热温度T1相应的剩磁和内禀矫顽力分别为Bri和jHci,定义： (1-4)为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁Br的平均可逆温度系数；定义： (1-5)为该永磁体在温度敬意（T0-T1）剩磁Br的平均不可逆温度系数；定义： (1-6)为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁Br的平均温度系数；定义： (1-7)为该永磁本在温度区间（T0-T1）剩磁jHc的平均可逆温度系数；定义： (1-8)为该永磁体在温度区间（T0-T1）内禀矫顽力jHc的平均不可逆温度系数；定义： (1-9) 为该永磁体在温度区间（T0-T1）剩磁jHc的平均温度系数；值得注意的是：通常的永磁体生产厂家提供的温度系数指的是磁体的剩磁Br和内禀矫顽力jHc在一定温度区间不可逆温度系数。由于决定磁体剩磁Br和磁极化强度J，以及决定磁体内禀矫顽力jHc的各向异性场H都随温度呈非线性变化，因此，永磁体的温度系数与其所工作的温度区间有关。也就是说，指定不同的温度区间，永磁体的温度系数通常是不同的。因此，在考虑永磁体的温度系数时，首先要搞清楚是指平均温度系数，还是平均可逆温度系数，还是平均不可逆温度系数；其次还要搞清楚所指的是哪一个温度区间。13Q：什么叫磁畴，它有何意义？ A：理论和实验均表明：在任何磁性材料内部都存在这样一个微观区域：在每个微观区域内，磁偶极矩均沿同一方向排列，将这种现象称为磁性材料的自发磁化现象，称这样的微观区域为磁畴。磁畴与磁畴之间由畴壁分开，畴壁两侧的磁畴内磁极化强度的方向呈90或180角。当磁性材料处于热退磁状态时，不同磁畴内的磁极化强度的方向不同，因而磁体的宏观磁极化强度J为0，对外不显示磁性；当磁性材料处于磁化状态时，由于静磁能的原因，某些磁畴通过畴壁的移动吞并其这磁畴，使处于磁化方向的磁畴体积大于反向畴的体积，因而磁体的宏观磁极化强度J大于0，对外显示磁性。 磁畴是磁性材料内部独特的一种“微结构”，磁体的宏观磁极化强度J是磁体内磁畴的磁极化强度的矢量和，磁体的一切宏观磁行为都与磁体的畴结构有关。磁畴可以用粉纹法（Bitter法）或偏振光法（Faraday法）进行观察。二、 材料特性类14Q：金属磁性材料分为几大类，它们是如何划分的？ A：金属磁性材料分为永磁材料，软磁材料二大类。通常将内禀矫顽力大于0.8KA/m的材料称为永磁材料，将内禀矫顽力小于0.8KA/m的材料称为软磁材料。15Q：什么叫NdFeB永磁体，它分几大类？A：NdFeB永磁体是1982年发现的迄今为止磁性能最强的永磁材料。其主要化学成分Nd(钕)、Fe(铁)、B(硼)，其主相晶胞在晶体学上为四方结构，分子式为Nd2Fe14B（简称：2：14：1）。除主相Nd2Fe14B外，NdFeB永磁体中还含有少量的富Nd相，富B相等其它相。其中主相和富Nd相是决定NdFeB磁体永磁特性的最重要的二个相。今天，NdFeB永磁体已广泛应用于计算机、医学器械、通讯器件、电子器件、磁力机械等领域。NdFeB磁体分为烧结和粘结二大类。通常的NdFeB烧结磁体是粉末冶金方法制造的各向异性致密磁体；而通常的NdFeB粘结磁体是用激冷的方法获得微晶粉末，每个粉末内含有多个NdFeB微晶晶粒，再用聚合物或其它粘结剂将粉末粘成大块磁体，因而通常的NdFeB粘结磁体是非常致密的各向同性磁体。因此，通常的NdFeB烧结磁体的磁性能远高于NdFeB粘结磁体，但NdFeB粘结磁体有着许多NdFeB烧结磁体不可替代的优点：可以用压结、注射等成型方法制作尺寸小、形状复杂、几何精度高的永磁体，并容易实现大规模自动化生产；另外，NdFeB粘结磁体，还便于任意方向充磁，能方便制作多极乃至无数极的整体磁体，而这对于NdFeB烧结磁体来说是通常很难实现；由于NdFeB粘结磁体中主相Nd2Fe14B呈微晶状态，因此它还具有比烧结磁体耐蚀性好等优点。16Q：什么叫Nd2Fe14B主相？ 图3：Nd2Fe14B四方单晶胞图A：主相Nd2Fe14B是NdFeB永磁体中唯一具有单轴各方向异性的硬磁性相，其体积分数占磁体中各相的90以上，因而称为主相。其晶体结构如图3所示：晶体常数a0.882nm,c=1.224nm,c轴为易磁化轴，每个但胞含有4个分子的68个原子。Nd2Fe14B的内禀性是：居里温度Tc585K，室温各向异性常数K1=4.2MJ/m3,各项异性场0H7.3T,室温磁饱和强化强度Js1.61T。Nd2Fe14B的基本磁畴结构参数为：畴壁能密度30MJ/m3,畴壁厚度5.2nm,单畴粒子临界尺寸Dc0.26m。若磁体的成分中添加了合金元素，主相的晶体结构不会发生改变，但其内禀磁性会发生改变，添加合金元素的目的是改善磁体的内禀矫顽力或其他特性。值得注意的是：在磁体中加入任何合金元素都会降低Nd2Fe14B的饱和磁极化强度Js。17Q：什么叫富钕相，它有何意义？ A:除主相Nd2Fe14B外，NdFeB磁体中的另一重要的相就是富Nd相。富Nd相的成分和结构都非常的复杂：Nd含量可以从55到95以上，其晶体结构可以是fcc(面心立方)、dhcd（双六方）或非晶态。其结构和成分随磁体合金的成分、工艺而变化。例如，铸锭中的富Nd相的成分、结构和烧结态磁体是不同的；而烧结态磁体中的富Nd相的成分、结构与回火态磁体又不同。富Nd相的存在是大块NdFeB磁体具有高矫顽力的重要原因，永磁材料工作者的重要任务之一就是认识、了解和控制富Nd相。 由13Q可知，若磁体中只存在主相Nd2Fe14B ， 磁体在反磁化过程中，内部畴壁很容易移动，在宏观上表现为磁体很容易被磁化或反磁化，NdFeB的矫顽力就很低；若主相Nd2Fe14B晶粒周围被非磁相的富Nd相包围，则磁体在磁化过程或反磁化过程中，磁体内部的畴壁移动便只限于一个晶粒内进行，在宏观上表现为磁体较难被磁化或反磁化，NdFeB磁体的矫顽力就较高。NdFeB磁体中的氧主要富集在富Nd相内，起者破坏富Nd相对主相的隔离作用，因此氧对NdFeB磁体的矫顽力的影响很大。此外，氧对富Nd相在烧结后冷却时的共晶行为以及富Nd相与主相之间的边界特征产生重要的影响。18Q：NdFeB烧结磁体的剩磁（Jr,Br）,磁能积（BH）m与哪些因素有关？ A：永磁体的剩磁和磁能积由下式决定： BrA（1-）DJs (BH)m=Br2/(4rec) (2-1)式中A为正向磁畴的体积分数，它与磁体内部的软磁性相氧含量、气孔及其分布等因素有关；为取向度，为非磁相的体积分数，D是磁体的相对密度，Js是饱和磁极化强度，rec为永磁体的回复导磁率。从（2-1）式可以看出，NdFeB烧结磁体的剩磁Br是一个非显微组织敏感参量，与磁体内部的晶粒大小、富Nd相等显微组织的分布无关；而磁能积则不仅与剩磁Br有关，还与B的退磁曲线的方形度rec有关，因而磁能积是一个显微组织敏感参量（参见19Q、21Q）。显然，要得到高磁能积的永磁体，首先必须围绕如何提高烧结磁体的取向度、主相体积分数以及磁体的致密度等环节来设计合理的合金成分和制作工艺。19Q: NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力（jHc）与哪些因素有关？ A：NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力（jHc）由下式决定： jHcH-bJs (2-2)式中H为主相的各向异性场，Js为饱和磁极化强度，该二项只与材料的成分有关；系数取决与磁体内部的组织缺陷、富Nd的形貌和分布；系数b取决于主相晶粒的大小、形状及其分布。因此磁体的内禀矫顽力jHc是一个组织敏感参量。1） 添加能提高主相各向异性场H的合金元素，如：Dy、Tb、 Pr、 Ga等。2） 添加能改善富Nd相与主相边界润湿性的元素，减少主相晶料的边界缺陷，改善富Nd相的分布状态，如Al、Ga等。3） 添加能减少或消除磁体中软磁相（Fe、富B相、Nd2Fe17相、Laves相等）的元素如Nb、V、Mo、Ti等。此外，还可以从制作工艺方面作如下考虑：）控制制作过程中的氧含量，以提高富Nd相的流动性，减少磁体的微观缺陷；）控制熔炼过程，以提高合金的均匀性，尤其是富Nd相的形貌、尺寸的均匀性。）控制制粉过程，以提高粉末的及其成分的均匀性。）控制烧结过程，控制晶粒尺寸的大小及富Nd相分布的均匀性。）控制回火过程，以消除磁体内部的微观缺陷及有害相。 由此可见，由于磁体的内禀矫顽力jHc是一个组织敏感参量，影响内禀矫顽力jHc的因素涉及成分及整个过程，因此对NdFeB烧结磁体内禀矫顽力jHc的控制是一个典型的多因素、复杂的工程问题。精确控制NdFeB烧结磁体内禀矫顽力jHc的难度远远大于对剩磁Br的控制难度，所以通常的NdFeB烧结磁体制造厂家只保证磁体内禀矫顽力jHc的下限。另外，由于通常的NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力jHc往往大于剩磁Br的绝对值，故内禀矫顽力jHc的波动对磁体的工作点影响很小，所以通常只要规定磁体内禀矫顽力jHc的下限值，即可以满足磁体的一般使用要求。20Q：NdFeB烧结磁体的矫顽力（bHc）与哪些因素有关？A：由5Q、6Q我们已经知道，NdFeB烧结磁体的矫顽力bHc的大小既不可能大于剩磁Br的绝对值，也不可能大于内禀矫顽力jHc，所以对于内禀矫顽力jHc较高的磁体，bHc主要取决于剩磁Br；而对于内禀矫顽力jHc较低的磁体，bHc主要取决于jHc。由于NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力jHc的温度系数较大，随温度的升高，jHc降低的很快，因此通常在高温下使用的磁体需要有较高的内禀矫顽力jHc才行。21Q：NdFeB烧结磁体的退磁曲线方形度（rec，Hk/jHc）与哪些因素有关？ A:我们在13Q中曾经谈到，磁体的宏观磁极化强度J是磁体内部磁畴磁极化强度的矢量和，一切宏观磁行为都与磁体的磁畴结构有关。理论与实践均表明：在NdFeB烧结磁体退磁过程中，磁极化强度J的变化完全取决于磁体内部形成反向磁畴的情况。若在退磁过程中各个主相晶体内部的反向磁畴不是同时形成、反向磁畴又容易生成的话，J退磁曲线的方形度Hk/jHc就会很差。从磁体的显微结构来看，磁体的主相晶粒越细小，尺寸分布越均匀、取向度越高、晶粒与晶粒之间的弥散磁场就越小，这样每个晶粒内部形成反向磁畴的难度就越大，几率就越小，J退磁曲线方形度Hk/jHc就越好。因此，NdFeB烧结磁体的退磁曲线是一个纯组织敏感参量，它主要决定于磁体的主相取向度、晶粒度极其均匀性。在NdFeB烧结磁体的B退磁曲线和J退磁曲线上，任意一点都应满足（1-1）式。因此，J退磁曲线的方形度Hk/jHc与B退磁曲线的方形度是相互关联的。影响J退磁曲线的方形度Hk/jHc的因素，都影响B退磁曲线的方形度rec。22Q：NdFeB烧结磁体的成分有何特点，通常如何表示？ A：NdFeB烧结磁体的基本成分是按分子式Nd2Fe14B来设计的。Nd2Fe14B用原子百分数表示为Nd11.76Fe82.36B5.88，相应的重量百分数为：26.69Nd，72.31Fe，1.0B。由17Q我们知道，NdFeB烧结磁体须含有一定的富Nd相，磁体都会有较高的矫顽力。因此，NdFeB烧结磁体的成分中，稀土元素的百分比必须大于11.76at。另外，由于氧的存在会消耗部分富Nd相，因此在实际的NdFeB烧结磁体成分中，稀土元素原子非分比通常在15.0at左右，相应的重量百分数为33wt左右。 通常的NdFeB烧结磁体除基本合金元素Nd、Fe、B外，还添加有少量的Dy和Al。Dy属于重稀土元素，在（Nd、Dy）2Fe14B中，轻稀土Nd在磁偶极矩与Fe原子的磁偶极矩是同向平行的，而重稀土Dy原子的磁偶极矩与Fe原子的磁偶极矩是同反平行的，因此重稀土Dy的加入对NdFeB烧结磁体的饱和磁极化强度Js的降低幅度很明显。但少量加即可大幅度提高NdFeB烧结磁体的内禀矫顽力jHc，同时添加少量的Al时的这种效果更明显。对于不同磁特性要求的NdFeB烧结磁体，Dy和Al的添加量不同。为满足特殊磁特性要求，还可以添加Tb、Co、Cu、Nb、Mo、Ga等合金元素。NdFeB烧结磁体的成分设计是用各种元素的原子百分数表示的分子式来进行的。例如，（Nd0.95Dy0.05）15.5(Fe0.99Al0.01)78.0B6.5表示相应的重量分数为：32.1Nd,1.8%Dy,0.3%Al,1.02B，余为Fe。在NdFeB烧结磁体有成分中，需要注意B的原子百分数不能低于5.88at，因为B是构成Nd2Fe14B四方相的关键元素。合金中B含量偏低时，磁体中会出现大量软磁性的Re2Fe17相，严重恶化磁体的矫顽力。23Q：如何理解制作既有较高Br，又有较高jHc的NdFeB烧结磁体的难度比制作只有较高Br或只有较高jHc的磁体难度大？ A：从18Q我们知道，NdFeB烧结磁体的剩磁Br主要取决于磁体的饱和磁极化强度Js，我们在16Q中已经谈到：在磁体中添加任何合金元素都会降低Nd2Fe14B的饱和磁极化Js，这是因为：在所有稀土元素的Re2Me14B化合物中，Nd2Fe14B的Js最高；在所有过度元素的Re2Me14B中，同样也是Nd2Fe14B的Js最高。因此，为提高磁体内禀矫顽力jHc添加任何合金元素时，磁体的Js都会下降，因而难以得到高的Br。由（2-2）式可知，磁体的Js越高，内禀矫顽力jHc越低，因此从通常概念上说，对于高的Br磁体，提高jHc难度越大。从（2-1）式可以看到，影响磁体Br的因素除主相的体积分数和Js外，还有磁体的致密度、取向度以有正向磁畴的体积分数。其中提高正向磁畴的体积分数可同时提高Br和jHc。提高正向磁畴的体积分数的最有效方案是减少磁体的主相晶粒尺寸，磁体的主相晶粒尺寸越细小，尺寸分布越均匀，晶粒与晶粒之间的弥散磁场就越小，每个晶粒内部形成反向磁畴的几率就越小；另外通过成分和工艺控制降低磁体的氧含量、提高富Nd相的分布的均匀性、减少磁体的微观缺陷、消除磁体内部的软磁相、以及提高磁体的致密度、取向度等措施，都可有效提高正向磁畴的体积分数，以同时提高磁体的Br和jHc。24Q：NdFeB烧结磁体的取向度有何意义？A：从（2-1）式可知，NdFeB烧结磁体的取向度对剩磁Br有着重大的影响，我们在21Q也曾谈到，NdFeB烧结磁体的退磁曲线也直接受取向度的影响。这样，在剩磁Br相同的情况下，高取向度的磁体由于有低的回复磁导率rec而可以获得更高的磁能积（BH）m，即NdFeB烧结磁体的取向度的提高，对磁能积（BH）m有双重提高效应。而且，高取向度的磁体由于有低的回复磁导率rec，还可以进一步降低磁体在地的磁通不可逆损失，因此，提高NdFeB烧结磁体的取向度，对于高品质磁体的制备有重大意义。日本住友公司的金子裕治博士总结，人们在高品质NdFeB烧结磁体的工业化制备工艺的思路上经历了如下四个阶段：l 80年代工艺重点成分，磁能积水平在35-40MGOe；l 90年代上叶工艺重点在显微结构，磁能积水平在40-46MGOe；l 90年代下叶至今工艺重点在取向度，磁能积水平在35-40MGOe；l 今后工艺重点将在杂质的控制，磁能积水平将在46-52MGOe；在现有的磁能积水平下提高内禀矫顽力、提高耐腐蚀性、提高机械强度及韧性。25Q：如何测量和标定NdFeB烧结磁体的取向度？A：NdFeB烧结磁体的取向度的测量和标定方法很多，这些方法都有不同的特点：l Br/Js法用磁体的Br/Js来表示取向度是一种传统的比较可靠的定量方法，缺点是Js的精确测量需要很高的外磁场（大于Nd2Fe14B的各向异性场0Ha7.3T）；l X-射线极图法通过X射线测量的伍氏极图，对主相晶粒各晶面的空间分布进行测量统计分析，可得出在任意一个方向磁体的取向度。其缺点是测量和分析过程非常烦琐，目前还难以满足工业化产品测量的需要；l 普通X-射线衍射法利用NdFeB磁体的普通X射线衍射谱中，取向磁体的主相晶粒各晶面的相对衍射强度与相同成分的无取向磁体相应的相对衍身强度值比较，从而算出沿磁体取向方向的主相晶粒取向度。其优点是测量过程简单，容易实现工业化产品的常规测量。缺点是由于NdFeB磁体的X-射线衍射峰较多，对磁体的X-射线衍射谱中各晶面衍射峰标定容易出错。而且被测试样品的表面状态以及被测面与磁体的取向的垂直度都对测量结果产生影响；l 磁畴法通过用显微镜观测磁体的磁畴结构，可以直观的计算出沿磁体取向方向的主相晶粒取向度。其缺点是测量和分析过程较为烦琐；l 磁性能比较法磁性能比较法是一种最简单的定量确定磁体取向度的方法，它是通过假定无取向磁体的取向度0.5，用相同成分和制作工艺的取向磁体的剩磁Br与无取向磁体的剩磁Br之比来确定取向磁体的取向度： 0.5Br/Br （2-3）其缺点是假定了相同成分的制作工艺的取向磁体的剩磁Br只与取向度有关，因而误差较大（参见32Q）.三、 制作工艺类26Q：烧结磁体的制作工艺是什么样的流程？ A：在中国，通常的烧结磁体制作工艺流程是： 熔炼合金制粉取向压型烧结回火磁体性能检测毛坯精整切割精磨半成品检验电镀成品检验包装入库27Q：NdFeB合金熔炼的目的是什么，熔炼工艺有什么特点？A：NdFeB合金熔炼的旷日持久是获得具有Nd2Fe14B相的基础母合金。NdFeB合金的熔炼通常用真空感应设备完成，其工艺过程包括：原材料装炉抽真空、充Ar熔化精炼浇注取锭。原材料通常使用金属Nd、Dy、Al、工业纯铁、BFe合金等。由于是在真空下用中频感应原理对多情加热熔化的，因此原材料装炉方式的不同，会千万各种金属的熔化过程、挥发（稀土及低熔点金属在高温熔融状态下的蒸发）过程、烧损（活性金属元素等在高温熔融状态下与炉衬材料的复杂物理化学反应）过程的不同。所以，为减少铸锭成分波动、提高铸锭成分的一致性，原材料金属的尺寸、装炉方式都须按工艺要求进行规范操作。抽真空后充Ar是为了保护在熔炼过程中活性金属不被氧化，并减少低熔点金属的挥发。精炼的目的有三个：一是使熔融金属成分均匀；二是通过精炼操作降低金属熔液中的气体、氧化物杂质；三是调整熔液温度，为下一步浇注作准备。浇注工艺包括浇注过程和浇注模具（又称结晶器）二部分。因此，浇注工艺的灵活性非常大。俗话说三分炼七分浇，意思是说浇注工艺的技术性很强，铸锭的显微组织、机械性能在很大程度上取决于浇注工艺。由于浇注与凝固过程是在很短的时间内完成的，影响金属合金各组成相的形核、长大的因素很多，其过程非常复杂。对铸锭显微组织的控制技术很专业，因此金属的浇注与凝固已发展成为一个专门的学科金属凝固学。在工业化高度发达的一些国家，有特殊成分和显微组织结构要求金属铸锭往往专业的熔炼厂家提供。值得注意的是，NdFeB合金在凝固中，主相晶粒的易生长方向（即片状晶或柱状晶的长轴方向）与晶体的易磁化方向是相互垂直的，而且同时存在二个几乎相近的主相晶粒易生长方向，它们的晶面指数分别是410和410，因此，一个NdFeB铸锭晶粒往往会形成“枝杈”，富Nd相处在“枝杈”之间。28Q：什么叫Fe，NdFeB合金铸锭中的Fe有什么危害？A：在平衡状态下，合金的成分、温度与相结构的关系图叫合金的平衡相图。平衡相图是和制订金属材料的冶炼和热处理工艺的重要工具。图4 NdFeB三元相图的垂直截面 T1Nd2Fe14B主相，T2富B相，T3-富相图4是NdFeB合金三元平衡相图的一个垂直截面，可以看到：成分为11.76at%Nd的T1主相（Nd2Fe14B相）在整个温度范围内为一条直线，说明T1相是一个稳定的金属化合物相，其熔点为1428K。在T1和P5点之间，是制作有使用价值的磁体的成分区间（超出T1和P5点之间成分的磁体，其磁体性能很低）。当处在此成分区间的NdFeB合金从高温冷却下来时，首先要经过L+-Fe（液相+-Fe）相区，也就是说此时会从NdFeB合金熔液中析出-Fe相，-Fe相是具有fcc（面心立方）结构的富相；当温度降到1428K时，-Fe与液相反应生成Nd2Fe14B相，这一过程称为包晶反应。包晶反应的特点是：原子从中向外扩散，通过其外围已形成的Nd2Fe14B相层，与液相中的Nd原子继续生成Nd2Fe14B相。可见，这一过程是缓慢的，并且受制于-Fe晶粒的大小：-Fe晶粒越粗大，Nd2Fe14B相形成越困难，因此粗大的-Fe往往会在铸定中残存下来，在低温下（约1200K），-Fe发生同质异构转变，形成具有bcc（体心立方）结构的-Fe。图5NdFeB铸锭最后凝固部分的SEM（扫描电镜）背散射像图5NdFeB铸锭最后凝固部分的SEM（扫描电镜）背散射像，可以看到铸锭中存在黑色树枝状的-Fe，基体相Nd2Fe14B相为浅黑色的等轴晶，白色富Nd相呈大块分布在主相晶粒之间，并且分布很不均匀。此外我们还可以清楚的看到，树枝状的-Fe横跨多个Nd2Fe14B晶粒，椭球状的-Fe处在Nd2Fe14B晶粒内部。表明在凝固过程中富Nd相首先从液体相中析出，Nd2Fe14B相则通过液相与富Fe相的包晶反应随后形成。从图4还可以看到，NdFeB合金中Nd含量越低，-Fe形成的可能性就越大。在NdFeB中添加合金元素Co、Cu、Ni、Pr等元素会使L+-Fe相区扩大，增加-Fe的形成倾向。NdFeB铸锭中的-Fe危害很大：-Fe具有可延展性，导致铸锭粉碎困难，而化粉末粒度的均匀性；-Fe的存在导致铸锭中局部富Nd相聚集，造成铸锭微观结构的不均匀性；-Fe的存在还造成铸锭中主相比例减少，使磁体难以得到高的剩磁Br；软磁性的-Fe若存在于粉末中，在取向压型过程中由于它是各向同行的，它不会同其他粉末一道参与磁场取向，从而在烧结后的磁体中形成错取向的晶粒；软磁性的-Fe还会使NdFeB粉末颗粒之间的磁团聚力加大，危害在取向压型过程中NdFeB粉末的磁场取向效果。消除或减少NdFeB铸锭中-Fe的方法是：l 提高NdFeB熔融合金的凝固速度，使高温冷却是-Fe来不及形成Nd2Fe14B相直接从液相中析出；l 将NdFeB铸锭加热到1313K附近进行均匀化退火，从图4可以看到，成分出T1P5点之间的NdFeB合金，-Fe在（L+T1）和（L+T1+T2）相区内都不能稳定存在；l 添加难熔合金元素。难熔合金元素不仅可以通过形成NdFeB化合物，而在铸锭中消耗部分有害-Fe和富B相，它还可以通过增加NdFeB合金的凝固过程中-Fe初晶的形核几率来减小铸锭中-Fe相的尺寸，有利于均匀化退火过程中-Fe相的消除。29Q：什么叫NdFeB合金的鳞片状铸锭工艺（Strip Cast Process,SC）,它有何特点？A：Strip Cast的原意是“条带状铸造”，是90年代中叶由日本发展起来的一种新烧结NdFeB合金铸锭工艺、及通常意义上的非晶态合金铸锭工艺相混淆。由于Strip Cast采用单辊冷却特别是旋盘冷却时，NdFeB合金铸锭呈断断续续的鳞片状态，有人将其称这为“鳞片状铸锭工艺”，我们认为比较切合Strip Cast工艺的原意。鳞片状铸锭工艺的特点是：将熔融的NdFeB合金浇入一中间包中，合金液通过中间包底部的喷嘴流射到一个旋转的Cu面上（旋盘工艺），通过控制Cu辊或Cu盘的转速，使呈半熔融状态的合金甩到一个接受器中，NdFeB合金在接受器中以恒定的冷却速度完成凝固，得到厚度约为0.1-3mm的不连续片状铸锭。用这样制备的鳞片状NdFeB合金铸锭与传统铸锭相比有很多优点：l 由于铸锭的凝固速度很快，即使合金成分很接近Nd2Fe14B的化学计量成分，铸锭中-Fe的析出也能被有效控制，因而容易实现高主相比例磁体的制备；l 可获得内晶粒尺寸小达1-5m的铸锭组织，铸锭中的富Nd相十分细小且分布十分均匀，对剩磁不利且对矫顽力没有贡献的大块富Nd相被抑制。因此，可以比较容易获得（BH）m400KJ/m3（50MGOe）的烧结NdFeB磁体，并同时保证足够高的矫顽力；l 由于铸锭晶粒细小，其尺寸范围与随后的制粉粒度相同，因此用同样的铸锭所制备的粉末缺陷较少，粒度分布均匀，加上富Nd相分布均匀的原因，粉末的抗氧化能力比较强，因而容易实现平均粒度在3m以下的粉末制备；l 由于铸锭中富Nd相十分细小且分布十分均匀，所制备的粉末中的富Nd相也分布十分均匀，因而容易实现较低温度烧结而获得高致密度的主相晶粒度细小而且均匀的磁体；l 由于凝固速度快，即使添加了比较大的Co、