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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,利用多纵模输出的激光束，经过特殊的调制，使其各纵模之间有确定的相位关系，从而发生相干叠加，形成窄脉冲。,1.,未锁模多纵模激光器的输出特性,N,个,模式互不相干，完全独立，,位相差不是常数,激光输出的总光场是各个不同频率光场的无规则叠加的结果，,平均光强是各个纵模光强之和。,2.,锁模基本原理,采取适当措施，使各纵模频率等间隔，,位相差为常数。,7.4.1,锁 模 原 理,1.,未锁模多纵模激光器的输出特性,设激光器有,2N,1,个纵模振荡，则其输出的光波电场为：,特点：由于频率牵引，各纵模频率不等间隔，初位相无确定关系。,2.,锁模的基本原理,设腔内有,等（,2N,1,）,个模式振荡：,且满足相位锁定条件：,（,2N,1,）,个纵模的合成电场强度：,输出光强：,峰值功率,周期（相邻脉冲峰值间隔）,等于光在腔内来回一次所需的时间,脉冲宽度,荧光线宽,9,个纵模锁模,有,2N-1,个次脉冲。次脉冲的个数为,2N-1,，参与锁模的纵模数越多，次脉冲的幅度越低；,被动锁模,主动锁模,1.,主动锁模,在激光谐振腔内插入一个受外部信号控制的调制器，用一定调制频率周期性地改变谐振腔内振荡模的振幅或相位。,相位调制锁模（频率调制锁模）采用电光调制器,振幅调制锁模（损耗调制锁模）,采用声光调制器,主动锁模,自锁模,7.4.2,锁模方法,损耗调制频率：,（角频率,）,设 时刻：,损耗为,这部分光信号每往返一次就受到一次损耗,这部分光信号每次无损耗通过,时刻：,损耗为,则,时域角度分析,(1),振幅调制锁模,调制信号波形,腔内损耗波形,调制器透过率波形,调制前腔内光波电场,调制后腔内光波电场,激光器输出的锁模光脉冲,损耗变化频率是信号频率的,2,倍,光波通过调制器，产生了两个边频分量,它们与 具有相同的相位，从而使与 相邻的两个纵模开始振荡。,的光,通过调制器时，出现 的振荡模。,此过程继续进行，直到落在激光线宽内的所有纵模被激发。,各模具有相同初位相，且频率等间隔，从而达到锁模目的。,频域角度分析,余弦调制后的电场强度为：,采用声光调制器实现，对调制频率要求很高。,利用晶体的电光效应，当调制器介质折射率按外加调制信号而周期性改变时，光波在不同的时刻通过介质，便有,不同的相位延迟,。由相位延迟对时间的微分，即可得到频率的变化量。,相位调制函数：,经调制器后的,纵模电场：,振荡角频率：,相位随时间变化,(2),相位调制锁模,当调制相位周期与光在腔内运行周期一致，光信号每经过调制器一次都经受频移，最后移到增益曲线之外，这部分光波从腔内消失。,只有与相位变化极值点（极大或极小）相对应的时刻通过调制器的光信号，不发生频移，能在腔内保存下来。,采用电光调制器，不同时刻通过的光波具有不同的相位延迟。,有二个完全无关的脉冲列（实线和虚线），可将调制信号及其倍频信号同时加上，造成相位调制函数的不对称，从而让一列优先运行。,在,谐振腔内插入,可饱和吸收体,来调节腔内损耗。,可饱和吸收体必须具备以下,几个条件,：第一，染料的吸收线应和激光波长很接近；第二，吸收线的线宽要大于或等于激光线宽；第三，其驰豫时间应短于脉冲在腔内往返一次的时间，否则就成为被动调,Q,激光器了。,2.,被动锁模,快饱和吸收体：,恢复时间小于脉冲宽度；,慢饱和吸收体：,恢复时间大于脉冲宽度，小于脉冲周期。,染料的可饱和吸收系数随光强的增加而下降，所以,弱信号损耗大，强信号损耗小,，光脉冲每经过染料和工作物质一次，其强弱信号的强度相对值就改变一次，在腔内循环多次后，,极大值与极小值之差会越来越大,。结果是腔脉冲形成振荡，弱脉冲消失；同时强脉冲的前后沿也被吸收，强脉冲越来越窄。,由于吸收体的吸收频率与增益曲线频率一致，经吸收后只剩,谱线中心频率及其边频,，边频又激发新的边频，如此进行，使所有模式参与振荡。,(2),采用晶体或半导体纳米材料被动锁模,Power,meter,OSC,GaAs,Nd:YAG,PIN,(1),采用有机染料被动锁模,通过调制谐振腔内的增益来实现。,用一台锁模激光器输出的锁模脉冲序列作为种子脉冲，去泵浦另一台激光器并实现锁模。,要求被泵浦激光器与泵浦激光器二者之间谐振腔长度相等或是其整数倍。,同步泵浦锁模获得的锁模脉冲宽度比泵浦脉冲窄。,3.,同 步 泵 浦 锁 模,利用增益介质自身的非线性效应实现锁模。,在强光作用下，增益介质的非线性效应为：,（,1,）自振幅调制,光脉冲通过介质时产生自聚焦，其焦距为：,4.,自 锁 模,从脉冲包络的时域看，前后沿的光强小于中部光强，所以,脉冲中部对应的类透镜焦距小于前后沿对应的焦距,。当脉冲通过介质时，脉冲在,时间上的光强变化在空间上反映出来,。如果在适当位置有一光阑，脉冲前后沿通过时的损耗大，脉冲中部通过时的损耗小，相当于可饱和吸收体，这种效应成为,自振幅调制,。,由于自聚焦效应与光阑的存在，使激光受到一个与光强有关的调制,在带有被动性质的锁模激光器中，腔内存在具有下列性质的元件：能够从噪声中选择出强度比较大的脉冲，并利用锁模器件自身的非线性效应使脉冲前后沿的,净增益小于,1,，而脉冲中间部分的,净增益大于,1,。脉冲在腔内往返传播的过程，即是被整形放大的过程，直至脉宽被压窄，实现稳定锁模。,（,2),自相位调制与频率啁啾,光脉冲通过介质时，折射率的非线性引起的附加相位和附加频率为：,脉冲包络不同部位的相位不同，称为自相位调制（,SPM),；,不同部位的频率 不同，,称为,频率啁啾,。,由图可见，,脉冲前沿频率减小,，称负啁啾或红移；,脉冲后沿频率增大,，称正啁啾或蓝移；脉冲中部频率不变。,啁啾脉冲如果通过负色散介质,（频率大，折射率小，速度快），脉冲前沿传输慢，脉冲前沿传输快，即脉冲压缩。,啁啾脉冲如果通过正色散介质,（频率大，折射率大，速度慢），脉冲前沿传输快，脉冲前沿传输慢，即脉冲展宽。,（,3,）脉冲压缩,引入负色散介质，对光脉冲进行腔内压缩，使之成为飞秒激光。,前沿的红光路程长，传输慢；后沿的红光路程长，传输快。脉冲压缩。,增益介质是正色散介质。,飞秒脉冲序列,5.,超短脉冲测量,采用快速响应的光电二极管（几十皮秒）和高速示波器（,5G),可以测量皮秒脉冲。但是，当脉冲宽度为几皮秒或以下，必须采用相关测量。,（,1,）双光子荧光法,某种物质原子能同时吸收二个光子从基态跃迁到较高激发态，称为,双光子吸收,。原子弛豫到较低激发态后，发出荧光。例如，若丹明,6G,丙酮溶液在强光作用下吸收二个,1064nm,光子产生,550nm,的双光子荧光。利用这种特性可以对皮秒脉冲的时间宽度进行测量。,被测光脉冲分成强度相等的二个脉冲，经过反射镜的反射，反向通过染料溶液。在溶液中单脉冲通过的地方发出均匀的弱光，但在,两脉冲重叠处，则发生双光子吸收而发出很强的荧光。,如果用高感光度的胶卷拍下荧光强度的空间分布，置曝光底片于显微密度计上，就可根据底片上的光密度空间分布求出脉冲宽度。,测量装置,染料辐射的,荧光强度,为：,以溶液中心为,z=0,。式中第一项为单个脉冲作用发出荧光的贡献，第二项为两个脉冲共同作用发出荧光的贡献。由上式，引入,相关函数：,在溶液中心，两个脉冲重合，荧光最强；,远离溶液中心，两个脉冲完全分离，荧光最弱。,所以最大和最小之比为,3,比,1,。作出,F,与,z,的关系曲线，得到,半高全宽的空间距离,，再求出脉冲时间宽度,（,2,）二次谐波法,当频率为 的基频光通过非线性晶体时，若满足相位匹配条件，能产生倍频光（二次谐波），倍频光强度与基频光强度平方成正比。利用这一原理，可构成相干检测装置。,原理：,当两个脉冲,完全分离,时，轴向倍频光为,0,；当两个脉冲,完全重合,时，轴向倍频光最大（设为,1,）；当两个脉冲,部分重合,时，轴向倍频光强度介于,0,和,1,之间。,二次谐波测量实质上是,把时间的测量转换成长度或空间的测量,。当干涉仪长度变化,0.15mm,时，相当于时间延迟,1ps,。,二次谐波法特别适合连续泵浦自锁模激光器飞秒脉冲的测量（使臂长振动）。,通过改变一个臂的臂长，使光程差为 ，以改变两个脉冲的相对时间延迟 ，测量相应的倍频光强度，作出,倍频光强度与延迟时间的关系曲线,，由曲线的半高全宽得到脉冲时间宽度。,测试题,1.,激光选模技术分哪几类？,2.,简述气体光谱线展宽的分类，每类的特点与光谱线型函数的类型。,5.,氦氖激光器放电管长,l=0.5m,，直径,d=1.5mm,，两镜反射率分别为,100%,，,98%,，其他单程损耗率为,0.015,，荧光线宽,=1500MHz,。,求满足阈值条件的本征模式数。（已知 ）,3,在红宝石,Q,调制激光器中，有可能将全部,Cr3,(,铬离子,),激发到激光上能级并产生巨脉冲。设红宝石直径,0.8cm,，长,8cm,，铬离子浓度为 ，巨脉冲宽度为,10ns,。求：输出,0.6943,m,激光的最大能量和脉冲平均功率。,4,(1),一质地均匀的材料对光的吸收为 、光通过,10cm,长的该材料后，出射光强为入射光强的百分之几,?(2),光束通过长度为,1m,的均匀激活的工作物质，如果出射光强是入射光强的两倍，试求该物质的增益系数。,
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