传热学第八章－辐射换热的计算－(1)

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,8-1 角系数的定义、性质及计算,8-2 被透热介质隔开的两固体外表间的辐射换热,8-3 多外表系统辐射换热的计算,8-4 辐射换热的强化与削弱,第八章 辐射换热计算,假设：,(1)把参与辐射换热的有关外表视作一个封闭腔，外表间的开口设想为具有黑外表的假想面；,(2)进行辐射换热的物体外表之间是不参与辐射的透明介质(如单原子或具有对称分子结构的双原子气体、空气)或真空；,(3)参与辐射换热的物体外表都是漫射(漫发射、漫反射)灰体或黑体外表；,(4)每个外表的温度、辐射特性及投入辐射分布均匀。,8-2 被透热介质隔开的两固体外表间的辐射换热,8-2-1黑外表间的辐射换热,两黑体之间的辐射换热量为：,8-2-2两平行黑外表间的辐射换热,即：,：辐射热流,；,：辐射势差；,：辐射热阻空间热阻、形状热阻；,对于两平行的黑体大平壁，由于：,于是，有：,8-2-3封闭空腔黑外表间的辐射换热,空腔法：计算物体间辐射换热的根本方法。,1,2,3,4,i,n,空腔某外表向所有外表投射能量的总和就是它向外辐射的总能量，即能量投射百分数之和为1。,于是，黑外表1与其它空腔内外表的辐射换热为,即,8-2-4灰外表间的辐射换热,1 有效辐射,投入辐射：单位时间内投射到外表的单位面积上的总辐射能，记为G。,有效辐射：单位时间内离开外表的单位面积上的总辐射能，记为J。,物体外表的有效辐射力包括物体外表自身的辐射力与其对投入辐射力的反射局部。,J为物体外表的有效辐射力W/m2;G为投入辐射力W/m2。,引入黑度的定义和灰体的假设，该式变为：,在外表外能感受到的外表辐射就是有效辐射，它也是用辐射探测仪能测量到的单位外表上的辐射功率W/m2。,G,J,E,b,G,G,对于非透明外表，有,G,J,E,b,G,G,从外表1外部来观察，其能量收支差额应等于有效辐射J1与投入辐射G1之差，即,从外表内部观察，该外表与外界的辐射换热量应为：,从上两式消去G得到：,或,G,J,E,b,G,G,A为物体外表的面积。Q表示物体外表实际向空间辐射出去的辐射能热流量，单位为W。,通常称E,b,J为表面辐射势差，而称 为,表面辐射热阻,，因而有：热流势差/热阻,E,b,Q,J,如果物体外表为黑体外表，必有(1)/(F)=0,那么应有 EbJ=0，故J=Eb。,此时物体外表辐射出去的辐射热流为：,对于绝热外表，由于外表在参与辐射换热的过程中既不得到能量又不失去能量，因而有 Q=0。,越大，外表热阻越小；,对于黑体，1,绝热外表又称之为重辐射面，它有两重性质：,1从温度上看，可以将其视为黑体；绝热外表的温度与其发射率无关。,2从能量上看，可以将其当作反射率为1的外表。,所以重辐射外表是在一定条件下的黑体或白体。,因为重辐射面的温度与其它外表的温度不同，所以重辐射面的存在改变了辐射能的方向分布。重辐射面的几何形状、尺寸及相对位置将影响整个系统的辐射换热。,2 两个灰体外表间的辐射换热,当两个灰外表的有效辐射和角系数确定之后，我们就可以计算它们之间的辐射换热量。,J,1,J,2,A,1,A,2,外表1投射到外表2上的辐射能流为:,外表2投射到外表1上的辐射能流为,两个外表之间交换的热流量为：,由角系数的互换性有,我们称Q1，2为两外表交换的的热流量；J1J2为两外表间的空间辐射势差；1/(A1X1,2)或1/(A2X2,1)为两外表之间的空间辐射热阻。,Q,1,2,J,1,J,2,J,1,J,2,A,1,A,2,如果物体外表为黑体，因J=Eb，那么可得,代入斯忒芬波尔兹曼定律,3 灰外表之间辐射换热的网络求解法,当两个灰外表的有效辐射和角系数确定之后，我们就可以计算它们之间的辐射换热量。,1,2,3,4,5,6,图中给出了一个由多个漫灰外表构成的封闭空间。,当系统处于稳定状态时，由系统空间的辐射热平衡可以得出任何一个外表辐射出去的热流量有如下关系：,1,2,3,4,5,6,式中，为一个表面,向外辐射的热流量；,为两个表面之间的交换热流量,。,基于上述关系式，可以利用网络法来求解封闭空间外表之间的辐射换热。,1.按照热平衡关系画出辐射网络图；,2.计算外表相应的黑体辐射力、外表辐射热阻、角系数及空间热阻,3.进而利用节点热平衡确定辐射节点方程,4.再求解节点方程而得出外表的有效辐射,5.最后确定灰外表的辐射热流和与其它外表间的交换热流量。,仅有两个漫灰外表构成封闭空间的辐射换热计算,A,1,T,1,A,2,T,2,图中给出了一个由两个漫灰外表构成的封闭空间，它在垂直纸面方向为无限长。,两个外表的温度分别为T1和T2；外表积分别为A1和A2；黑度分别为1和2，,由于仅仅只有两个外表，由系统热平衡关系可以得出：,A,1,T,1,A,2,T,2,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,代入 ，经整理后得到：,1,2,a)一个凸形漫灰外表被另一个漫灰外表包围下的两外表间的辐射换热。,图中A1外表被A2外表所包围，因而A1对A2的角系数为1。,b)两个紧靠的平行外表之间的辐射换热。,A,2,A,1,这是上一种情况的特例，即A1外表非常紧靠A2外表的情形，此时有A1对A2的角系数为1，且A1A2。于是两个漫灰外表之间的辐射换热热流为：,c)一个凸形漫灰外表对大空间的辐射换热。,这实质上是包围外表A2特别大的情况。此时，除X1，21之外，A1/A20或者相当于21，这也就是把大空间视为一个黑体。,1,2,仿照上述公式的表示方法，可以将下述公式写成一般的通用形式：,式中,n,为辐射换热系统的系统黑度,如下图的由三个凸形漫灰外表构成的封闭空间，它在垂直纸面方向为无限长。三个外表的温度分别为T1、T2和T3；外表积分别为A1、A2和A3；黑度分别为1、2和3。,A,1,T,1,1,A,2,T,2,2,A,3,T,3,3,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,E,b,3,J,3,三个凸形漫灰外表间的辐射换热计算,可列出3个节点,J,1,、,J,2,、,J,3,处的热流方程如下：,对于节点1,：,对于节点2：,对于节点3：,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,E,b,3,J,3,求解上述代数方程得出节点辐射势外表有效辐射J1、J2、J3。,从而求出各外表净辐射热流量Q1、Q2和Q3，以及外表之间的辐射换热量Q1，2、Q1，3以及Q2，3等。,在三外表封闭系统中有两个重要的特例可使计算工作大为简化，它们是有一个外表为黑体或有一个外表绝热：,1有一个外表为黑体。设外表3为黑体。此时其外表热阻(1-3)/(3A3)0，从而有J3=Eb3，这样网络图就可以简化成以下图，代数方程简化为二元方程组。,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,=,E,b,3,2有一个外表绝热，即净辐射换q为零。设外表3绝热，那么，,即该外表的有效辐射等于某一温度下的黑体辐射。与外表3为黑体的情形所不同的是，此时绝热外表的温度是未知的，要由其它两个外表决定。,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,=,E,b,3,等效辐射热阻图所如上图所示。注意此处J3=Eb3是一个浮动辐射热势，取决于J1、J2及它们之间的两个空间热阻。以下图是另一种表示方法。,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,辐射换热系统中，这种外表温度未定而净的辐射换热量为零的外表称为重辐射面。,对于三外表系统，当有一个外表为重辐射面时，其余两个外表间的净辐射换热量可以方便地按上图写出为,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,例1：液氧储存器为双壁镀银的夹层结构，外壁内外表温度tw1=20，内壁外外表温度tw2=-183，镀银壁的发射率=0.02。试计算由于辐射换热每单位面积容器层的散热量。,解：因为容器夹层的间隙很小，可认为属于无限大平行外表间的辐射换热问题：,讨论：镀银对降低辐射散热量作用很大。作为比较，设取1=2=0.8，那么将有q1,2=276W/m2，增加66倍,例2：一根直径d=50mm，长度l=8mm的钢管，被置于横断面为0.20.2m2的砖槽道内。假设钢管温度和发射率分别为t1=250、1=0.79，砖槽壁面温度和发射率分别为t2=27、2=0.93.试计算该钢管的辐射热损失。,解：因为l/d1，可认为是无限长钢管，热损失为：,讨论：这一问题可以近似地采用,A,1,/,A,2,=0的模型,。,与上面结果只相差1%。,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,=,E,b,3,例3：两块尺寸为1m2m、间距为1m的平行平板置于室温t3=27的大厂房内。平板反面不参与换热。两板的温度和发射率分别为t1=827,t2=327和1=0.2,2=0.5,计算每个板的净辐射散热量及厂房壁所得到的辐射热量。,解：此题是3个灰外表间的辐射换热问题。因厂房外表积A3很大，其外表热阻(1-3)/(3A3)可取为零。因此J3=Eb3,是个量，其等效网络图如以下图所示。,由给定的几何特性,X,/,D,=2,Y,/,D,=1，由图查出：,计算网络中的各热阻值：,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,=,E,b,3,对,J,1,、,J,2,节点建立节点方程，得,节点,J,1,节点,J,2,E,b,1,J,1,J,2,E,b,2,J,3,=,E,b,3,联立求解后得,：,于是，板1的辐射散热为：,板2的辐射散热为：,厂房墙壁的辐射换热量为：,作业：,8-19,8-26,8-30,8-35,