电机学第08章ppt课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,东北电力大学,第,8,章：交流绕组的磁动势,8-1,单相绕组的磁动势,8-2,对称三相电流流过对称三相绕组的磁动势,8-3,不对称三相,电流流过不对称三相绕组的磁动势,第8章：交流绕组的磁动势,8-1,单相绕组的磁动势,一、,整距线圈的磁动势,图,8-1,整距线圈产生的磁场,图,8-2,整距线圈产生的磁动势,8-1单相绕组的磁动势 一、整距线圈的磁动势图8-1 整距线,若线圈中的电流为恒定电流，则矩形波的高度恒定不变。而在交流绕组中通入的是交变电流即,将上述的矩形分布的脉振磁动势用富氏级数进行分解，得,若线圈中的电流为恒定电流，则矩形波的高度恒,二、,线圈组的磁势,1,、,整距线圈的线圈组磁势,则整距线圈组产生的磁动势由右图。,图,8-3,双层短距线圈组磁动势,二、线圈组的磁势 1、整距线圈的线圈组磁势 则整距线圈组产生,图,8-4,合成电动势向量图,图8-4 合成电动势向量图,2,、双层短距线圈的线圈组磁势,图,8-5,等效的整距线圈绕组,2、双层短距线圈的线圈组磁势 图8-5 等效的整距线圈绕组,图,8-6,单层线圈基波合成磁动势,图8-6 单层线圈基波合成磁动势,三、,单相绕组的磁势,由于每对极下的磁动势和磁阻组成一个对称的分支磁路，若电机有对极，就有条并联的对称分支磁路，所以,一相绕组的磁动势是指每对极下一相绕组的磁动势。,每相串联总匝数为：（单层）,（双层）,单相绕组基波磁势的幅值,三、单相绕组的磁势 由于每对极下的磁动势和磁阻,单相绕组基波磁动势的瞬时值为,单相绕组 次谐波磁动势的瞬时值为,单相绕组基波磁动势的瞬时值为 单相绕组 次谐波磁动势的瞬,1,、单相绕组的磁势是一种空间位置固定，幅值随时间变,化的脉振磁势，其脉振频率取决于电流的频率。,注：磁势即是空间位置的函数，也是时间的函数。空间分布用以电角度计的空间位置角,来表达，随时间变化规律用时间,t,来表达。,2,、,基波磁势的幅值为,次谐波磁势的幅值为,3,、定子绕组多采用短距和分布绕组，因而合成磁势中谐,波含量大大消弱。一般情况下只考虑基波磁势的作用。,综合以上分析对单相绕组磁势的性质归纳如下：,1、单相绕组的磁势是一种空间位置固定，幅值随时间变综合以上分,8-2,正弦电流下对称三相绕组的磁动势,一、对称三相绕组的基波合成磁动势,用解析法和图解法对三相绕组的基波合成磁动势进行分析。,1,、解析法,8-2 正弦电流下对称三相绕组的磁动势 一、对称三相绕组的基,电机学第08章ppt课件,三相合成磁势是一个波幅恒定的旋转波,当电流变化一个周期，磁势波推移,2,电弧度。,电流每秒变,f,次，所以,=2,f,电弧度,/,秒,由于一转等于,p2,电弧度，所以用转速表示时,三相合成磁势是一个波幅恒定的旋转波,2,、图解法,下面用图解法分析三相基波合成磁势，左边为不同瞬时的三相电流向量图，中间为,A,B,C,三相的各基波脉振磁势及三相合成磁势，右边为磁势矢量图。,三相对称绕组通入三相对称电流后，所形成的合成磁势为幅值不变的旋转波,2、图解法 三相对称绕组通入三相对称电流后，所形,图,8-7,三相绕组基波磁动势图解,图8-7 三相绕组基波磁动势图解,综合上述分析，得出三相基波合成磁势具有以下特性,1,、三相合成磁势为正弦分布旋转磁势，转向由超前电流相转,到滞后电流相。要改变磁场转向，只须改变三相电流的相序。,2,、幅值,F,1,不变，为各相脉振磁势幅值的,3/2,倍，且旋转幅值的,轨迹是圆，所以称为圆形旋转磁场。,3,、当某相电流达最大值时，合成旋转磁势的幅值恰在这一相,绕组轴线上。,4,、,转速,综合上述分析，得出三相基波合成磁势具有以下特性,二、三相合成磁动势中的高次谐波,二、三相合成磁动势中的高次谐波,1,、当 即,=3,，,9,，,15,时,计算结果表明：,2,、当 即,=7,，,13,，,19,时,3,、当 即,=5,11,17,时 合成磁势为一反向旋转、,转速为,n1/,、幅值为 的旋转磁动势。,合成磁势为一正向旋转、转速为,n1,、幅值为 的旋转,磁动势，转向与基波相同。,1、当,8-3,不对称三相电流产生的三相绕组磁动势,当三相对称绕组中通以不对称三相电流，则正序和负序将同时存在。如三相电流幅值不等，则，,8-3 不对称三相电流产生的三相绕组磁动势,采用对称分量法，可将不对称三相电流分解为三个对称的电流系统，即正序系统、负序系统和零序系统，它们的有效值分别为,I,+,、,I-,和,I,0,正、负序旋转磁势的表达式分别为：,而零序磁动势不存在，气隙中只存在正向旋转磁动势和反向旋转磁动势，基波合成磁动势为一个幅值变化，非恒速推移的椭圆形旋转磁动势。,式中：,图,8-8,椭圆磁动势,采用对称分量法，可将不对称三相电流分解为三个对,