单级蒸汽压缩式制冷理论循环

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,制冷原理及相关设备,#,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,#,制冷循环就是通过一定的能量补偿，从低温热源吸热，向高温热源排热。热源的温度决定制冷剂吸热与排热的温度与压力，相应地决定了制冷循环中的高低压侧的压力比。,单级蒸气压缩式制冷循环，是指制冷剂在一次循环中只经过一次压缩，最低蒸发温度可达,-40,-30,。单级蒸气压缩式制冷广泛用于制冷、冷藏、工业生产过程的冷却，以及空气调节等各种低温要求不太高的制冷工程。,液体蒸发制冷循环的四个基本过程是：,制冷剂液体在低压（低温）下蒸发，成为低压蒸气,将该低压蒸气提高压力成普通高压蒸气,将高压蒸气冷凝，使之成为高压液体,高压液体降低压力重新变为低压液体，返回到从而完成循环。,高压部分,制冷系统,低压部分,制冷循环系统,气态工质部分,制冷系统,液态工质部分,第一节 可逆逆向循环与热力完善度,制冷循环的热力学基础,一、工程热力学的两大定律,热力学第一定律（能量守恒定律）,热力学第二定律,克劳修斯说法（,1850,）：,不可能把热从低温物体传到高温物体而不引起其它变化。,开尔文说法（,1851,）,：,不可能从单一热源取热，使之完全变为有用功，而不引起其它变化。,二、逆向循环,把热量从低温热源传给高温热源的循环叫逆向循环，在热力学中，制冷循环、热泵循环和热化循环都称为逆向循环，它消耗外界的功。,热源,冷源,制冷机,Q,2,Q,1,循环的经济性,1,、制冷循环的经济性制冷系数,：,或,从冷原中取出的热量,向热源放出的热量,完成循环,所消耗的功,完成循环,所消耗的功,2,、热泵循环的经济性热泵系数：,或,三、逆向卡诺循环,卡诺循环是在两个温度不相同的定温热源之间进行的理想热力循环。,逆卡诺循环是由互相交替的两个等熵过程和两个可逆等温过程所组成的在恒定热源和恒定冷源间工作的可逆逆向循环。如下图2-1所示的,1-2-3-4-1,是逆卡诺循环，也是理想循环,。,“,冷源,”,指需冷却的空间,“,热源,”,则指制冷机放热的对象,1,-,2,-,3,-,4,-,1,逆时针方向进行,1-2,等熵压缩,T,L,T,H,耗功,w,c,2-3,等温,放,热Q,k,=T,H,（,S,2,-S,3,）,3-4,等熵膨胀,T,H,T,L,做功,w,e,4-1,等温膨胀,吸,热Q,0,=T,L,（,S,1,-S,4,）,特点,两个恒温热源,两个等温过程,两个等熵过程,1.,逆卡诺循环,2.,循环结果,单位质量制冷剂从被冷却介质（低温热源）吸热Q,0,；,单位质量制冷剂向冷却介质（高温热源）放热Q,k,；,单位循环净耗功,w,net,Q,k,Q,0,3.,制冷系数,所以，逆卡诺循环制冷系数为,上式说明，逆卡诺循环的制冷系数与制冷剂的性质无关，仅取决于被冷却物和冷却剂的温度,T,L,、,T,k,。被冷却物温度越高，冷却剂温度越低，制冷系数越高，制冷循环的经济性越好。,大小只取决于两个热源的温度；,T,L,或,T,H,c,同时，对于逆卡诺循环有,或,由卡诺定理可知：所有工作于同温热源和同温冷源之间的一切制冷循环，可逆制冷循环的制冷系数最大；同温热源和同温冷源之间的一切可逆制冷循环，不论采用何种工质，他们的制冷系数都相等。在获得一定量的制冷量时，可逆制冷循环的耗功是最少的，即,二、影响逆卡诺循环性能的因素,1.热源温度T,H,与冷源温度T,L,的变化对循环的影响,由于T,H,T,L,0,所以,显然，被冷却物温度的变化比冷却剂温度的变化对制冷系数的影响要大。,（,1,）,、两相区循环与湿压行程,1,）两相区循环（两相：气、液混合即湿蒸汽）,指整个循环都包括在两相区,x=0,与,x=1,之间。,2,）湿压行程,指,12,压缩过程在两相区，压缩机汽缸内有,湿蒸汽存在。（会引起压缩机液击，无讨论价值）,2,、气相、两相循环，干压、湿压的等效性,（,2,）,、气相区循环与干压行程,1,）气相区循环,指整个循环都包括在气相区。,2,）湿压行程,指,1,2,压缩过程在气相区，压缩机汽缸内无 湿蒸汽存在。,结论：在,T,H,、,T,L,相同,的情况下，,干压行程、湿压行程、,气相区、两相区的,逆卡诺循环是等效的。,3.传热温差对循环的影响-有温差的内部可逆逆向循环,T,k,冷却介质的温度,T,0,被冷却介质的温度,逆卡诺循环：,1-2-3-4-1,T,k,冷凝器中制冷剂的温度,T,0,蒸发器中制冷剂的温度,有传热温差的循环：,1-2-3-4-1,耗功量增加：阴影面积,制冷量减少：,1-1-4-4-1,热源,冷却介质,冷源,冷冻介质,所以，,有传热温差的制冷循环的制冷系数小于逆卡诺循环的制冷系数,三、劳仑斯循环,变温热源间工作的可逆逆向循环,对于实际情况来说，在制冷过程中冷源,(,被冷却物,),的放热过程和热源,(,冷却剂,),的吸热过程一般都伴随温度的变化，这时，不宜用逆卡诺循环作为衡量标准。而劳仑兹循环则是在,两个变温热源,之间进行的理,想制冷循环，如图所示。,也就是说,劳伦斯循环,工作在二个变温热源间。与卡诺循环不同之处主要是,蒸发吸热和冷却放热均为变温过程,四、热力完善度,热力完善度 是不可逆制冷循环（理论制冷循环、实际制冷循环）制冷系数（或性能系数）与工作于相同热源、冷源间的理想循环制冷系数（或性能系数）的比值，即,第二节：单级蒸气压缩式制冷理论循环,一、,单级蒸气压缩式制冷理论循环的组成,压缩机、,蒸发器,、,冷凝器,和,节流元件,四大件，是组成蒸气压缩式制冷系统的主要部件。,在实际制冷装置中，为了提高制冷装置运行的经济性和安全可靠性，除了四大部件外，还增加了许多其他辅助设备和仪器仪表。,辅助设备：,油分离器、储液器、集油器、不凝性气体分离器、紧急泄氨器等。,仪器仪表：,压力表、温度计、截止阀、安全阀、液位计和一些自动化控制仪器仪表等,制冷循环系统各部件的主要用途,压缩制冷剂蒸气，提高压力和温度,放热，使高压高温制冷剂蒸气冷却、冷凝成高压常温的制冷剂液体,得到低温低压制冷剂,制冷剂液体吸热、蒸发、制冷,1.压缩机,：,制冷系统的心脏，,作用是消耗机械功而压缩和输送制冷剂蒸气,；,从蒸发器出来的低温、低压,气体,通过压缩机做功变为高温、高压气体（压力升高，温度升高，物质状态不变）；,等熵压缩；,制冷循环四个过程中制冷剂压力、温度、状态变化：,2.冷凝器：,输出热量；通过换热器冷却，将高温、高压气体变为高温、高压液体；等压放热；（ 压力不变，温度下降，,气态变为液态,）。,其作用是通过冷却介质来冷却冷凝制冷压缩机排除的制冷剂蒸汽，并将热量传给热源的热力设备,3.节流元件：,作用是,节流降压，并调节进入蒸发器的制冷剂流量,；等焓节流；冷媒经过节流原件后，由高温、高压液体变为低温、低压液体（压力降低、温度降低，物质状态不变）,4.蒸发器,：,作用是制冷剂从冷源吸收热量（输出冷量）从而制冷,；等压吸热通过换热器，将低温、低压液体变为低温、低压气体；（ 压力不变，温度升高，液态变为气态）。,制冷剂的变化过程,1.制冷剂在制冷压缩机中的变化,制冷剂蒸气由蒸发器的末端进入压缩机吸气口时，压力越高温度越高，压力越低温度越低。,制冷剂蒸气在压缩机中被压缩成过热蒸气，压力由蒸发压力,p,0,升高到冷凝压力,p,k,。为绝热压缩过程。外界的能量对制冷剂做功，使得制冷剂蒸气的温度再进一步升高，压缩机排出的蒸气温度高于冷凝温度。,2.制冷剂在冷凝器中的变化,过热蒸气进入冷凝器后，在压力不变的条件下，先是散发出一部分热量，使制冷剂过热蒸气冷却成饱和蒸气。,饱和蒸气在等温条件下，继续放出热量而冷凝产生了饱和液体。,3.制冷剂在节流元件中的变化,饱和液体制冷剂经过节流元件，由冷凝压力,p,k,降至蒸发压力,p,0,，温度由,t,k,降至,t,0,。为绝热膨胀过程。,4.制冷剂在蒸发器中的变化,以液体为主的的制冷剂，流入蒸发器不断汽化，全部汽化后，又重新流回到压缩机的吸气口，再次被压缩机吸入、压缩、排出，进入下一次循环。,小结,单级蒸汽压缩式制冷理论循环组成：制冷压缩机 冷凝器 节流器 蒸发器,压缩过程（压缩机中进行）,通过压缩使制冷剂由低温低压的蒸汽变为高温高压气体。,冷却冷凝过程（冷凝器中进行）,在冷凝器中冷却冷凝成制冷剂液体。,节流过程（节流阀中进行）,压力、温度降低，焓值不变,蒸发过程（蒸发器中进行）,吸热蒸发，变成低温低压制冷剂气,制冷原理及相关设备,制冷原理及相关设备,32,热泵机系统原理图与制冷系统原理图比较,制冷原理及相关设备,制冷原理及相关设备,33,制冷循环：,压缩机将蒸发器内的低温低压的制冷剂蒸气吸入压缩机内，经压缩后成为高温高压的气体排入冷凝器；在冷凝器内，高温高压的制冷剂气体与冷却介质（空气、水）进行热交换，把热量传给冷却介质后冷凝成为高温高压的制冷剂液体，再经过毛细管节流降温降压后进入蒸发器，进入蒸发器的气液两相制冷剂在蒸发器中完全蒸发，从而冷却室内空气；从蒸发器中出来的蒸气再次被压缩机吸入压缩，这样周而复始地连续循环，被冷却的空气在送风机的作用下连续从风管中送至空调区域。,制热循环：,制热循环是制冷循环的逆循环，这时四通阀换向，制冷剂流向改变，即从压缩机排出的蒸气进入室内的换热器冷凝，冷凝后的制冷剂经毛细管节流后，在室外的换热器中蒸发，蒸发后再被压缩机吸入压缩，这样周而复始地连续循环，被加热的空气在送风机的作用下连续从风管中送至空调区域。,二、单级蒸汽压缩式制冷理论循环的假设条件和热力状态图,1.,理论循环的假设条件,压缩过程为等熵过程,即在压缩过程中不存在任何不可逆损失,在冷凝器和蒸发器中，制冷剂的冷凝温度等于冷却介质的温度，蒸发温度等于被冷却介质的温度，且冷凝温度和蒸发温度都是定值,离开蒸发器和进入压缩机的制冷剂蒸气为蒸发压力下的,饱和蒸气,，离开冷凝器和进入膨胀阀的液体为冷凝压力下的饱和液体,制冷剂在管道内流动时，没有流动阻力损失，忽略动能变化，除了蒸发器和冷凝器内的管子外，制冷剂与管外介质之间没有热交换,制冷剂在流过节流装置时，流速变化很小，可以忽略不计，且与外界环境没有热交换,制冷剂的热力状态图主要有温熵图,(T-S),和压焓图,(1gp-h,图,),两种。,由于制冷剂在蒸发器内吸热气化，在冷凝器中放热冷凝都是在定压下进行的，而定压过程中所交换的热量和压缩机在绝热压缩过程中所消耗的功，都可用焓差来计算，而且制冷剂经膨胀阀绝热节流后，焓值不变。所以在工程上利用制冷剂的,lgp-h,图来进行制冷循环的热力计算更为方便。,2.热力状态图,压焓图,(1gp-h,图,),的结构如图所示。,图中以压力为纵坐标,(,为了缩小图面，通常取对数坐标，但是从图面查得的数值仍然是绝对压力，而不是压力的对数值,),，以焓为横坐标，图中反映了一点、两线、三区、五态、六参数。,等压线,水平线,等焓线,垂直线,等干度线,只存在湿蒸气区域内的曲线,等熵线,向右上方大斜率曲线,等容线,向右上方小斜率曲线,比等熵线平坦,等温线,垂直线（液相区）水平线（两相区）向右下方弯曲（过热蒸气区）,图中包括一系列等参数线：,对于制冷剂的任一状态的有关参数，一般只要知道任意两个参数，即可在,lgp-h,图中找出代表这个状态的一个点，在这个点上可以读出其他参数值。,压焓图是进行制冷循环分析和计算的重要工具，应,熟练掌握,。,R12,压焓图,R12,饱和液体和气体性质表,R22,压焓图,R22,饱和液体和气体性质表,R22,饱和液体和气体性质表,R23,压焓图,R23,饱和液体和气体性质表,R23,饱和液体和气体性质表,R134a,压焓图,R717,压焓图,R717,饱和液体及饱和蒸气热力性质表,压焓图的作用：,确定状态参数,表示热力过程,分析能量变化,状态点的确定,点,1,表示制冷剂出蒸发器、进入压缩机时的状态。对应于蒸发温度T,0,的饱和蒸汽。根据压力和饱和温度的关系，该点应处于与蒸发压力,p,0,相对应的等压线与饱和蒸汽线,x=,1的交点上。即,1点,为,P0,等压线与,x=1,蒸气干饱和线交点,点,2,表示表示制冷剂出压缩机、进入冷凝器时的状态。过程线,1-2,表示制冷剂蒸汽在压缩机中的等熵压缩过程（,s,1,=s,2,），压力由蒸发压力,p,0,压缩到冷凝压力,p,k,。等熵线与冷凝压力,p,k,等压线的交点为,2,点。压缩过程中外界对制冷剂作功，使制冷剂温度增加，,2,点处于过热蒸汽状态。,即,2,点为,P,k,等压线与,s,1,等熵线交点,过程,2-,3,-,4表示制冷剂蒸汽在冷凝器中,冷却,（,2-,3）和冷凝（3,-,4）的过程。由于这个过程是在冷凝压力,p,k,不变的情况下进行的，为等压过程。进入冷凝器的过热蒸汽首先将一部分热量放给外界冷却介质，在等压下变成饱和蒸汽（点3），然后再在等压、等温下继续放出热量，直至最后冷凝成饱和液体（点4）。即,点4为压力,p,k,的等压线与干度,x=0,的饱和液体线的交点。,点4,表示制冷剂出冷凝器、进膨胀阀的状态，,位于与冷凝温度T,k,相对应的,饱和液体线,上。,点5表示制冷剂出节流阀、进蒸发器的状态。过程线4,-,5表示制冷剂通过节流阀的节流过程。在这一过程中，制冷剂的压力由冷凝压力,p,k,降低到蒸发压力,p,0,，温度由冷凝温度T,k,降低到蒸发温度T,0,，并进入两相区。由于节流前后制冷剂的焓值不变，过程4,-,5为等焓过程。 即,5点,：,P,0,等压线与,h,4,等焓线交点,1,点,：,P,0,等压线与,x=1,蒸气干饱和线交点,4点,：,P,k,等压线与,x=0,液态饱和线交点,2,点,: P,k,等压线与,s,1,等熵线交点,5点,：,P,0,等压线与,h,4,等焓线交点,总结五状态点的确定办法,要求大家熟记,1,）,压缩过程为等熵过程,2,）,冷却及冷凝过程为等压过程,3,）,膨胀过程为等焓过程,4,）,蒸发过程为等温过程,3.,理论循环过程在压焓图上的表示,制冷原理及相关设备,制冷原理及相关设备,58,上图是制冷循环压焓图，图上线,x=1,为饱和气体线，线,x=0,为饱和液体线，,P,K,为冷凝压力，,P,0,为蒸发压力。,可以看出在蒸发器中产生的低压（,P,0,）低温制冷剂蒸气（状态），被压缩机吸入并压缩成高温高压的过热蒸气（状态），,压缩过程压缩机做功,w,0,=h,2,h,1,，,随后进入冷凝器被冷凝成高压（,P,K,）常温制冷剂液体（状态,4,），制冷剂液体流经节流装置后成为汽液两相（状态,5,），但焓值不变,h4=h5,，汽液两相中的液体部分在蒸发器中蒸发，吸收环境中的热量成为低压（,P0,）低温气体（状态,1,）,三、理论循环的性能指标及其计算,1.,单位质量制冷量,是指制冷压缩机每输送,1kg,制冷剂经循环从被冷却介质中制取的冷量。用,q,0,表示，单位是KJ/Kg。,式中,q,0,单位质量制冷量（,kJ/kg,）；,h,1,与吸气状态对应的比焓值（,kJ/kg,）；,h,5,节流后湿蒸气的比焓值（,kJ/kg,）；,r,0,蒸发压力（温度）下制冷剂的汽化潜热（,kJ/kg,）；,x,5,节,流后气液两相制冷剂的干度。,q,0,=,h,1,-,h,5,=,r,0,（,1-,x,5,） （,1-1,）,2.,单位容积制冷量,制冷压缩机每吸入,1m,3,制冷剂蒸气（按吸气状态计）经循环从被冷却介质中制取的冷量，称为单位容积制冷量，用,q,v,表示,单位,式中,v,1,制冷剂在制冷压缩机吸气状态时的比体积（,m,3,/kg,）,3.,单位理论功,制冷压缩机按等熵压缩时每压缩输送,1kg,制冷剂蒸气所消耗的机械功，称为单位理论功，用,w,0,表示，单位为,kJ/kg,。,式中,h,2,压缩机排气状态制冷剂的比焓值（,kJ/kg,）；,h,1,压缩机吸气状态制冷剂的比焓值（,kJ/kg,）,4.,单位冷凝器热负荷,制冷压缩机每输送,1kg,制冷剂在冷凝器中放出的热量，称为单位冷凝器热负荷，用,q,k,表示，,单位,kJ/kg,。,q,k,=,（,h,2,-,h,3,）,+,（,h,3,-,h,4,）,=,h,2,-,h,4,式中 ：,h,3,与冷凝压力对应的干饱和蒸气状态所具有的,比焓值（,kJ/kg,）；,h,4,与冷凝压力对应的饱和液状态所具有的,比焓值（,kJ/kg,）；,对于单级蒸气压缩式制冷理论循环，存在着下列关系,q,k,=,q,0,+,w,0,5.,单级理论循环制冷系数,是指单位质量制冷量与单位理论功之比，即理论循环的收益和代价之比，称为理论循环制冷系数，用,0,表示，,6.单级理论制冷循环的热力完善度,热力完善度是实际制冷循环的制冷系数与逆卡诺循环制冷系数的比值。,的大小反映了实际制冷循环接近逆卡诺循环的程度,热力完善度与制冷系数的意义不同,理论循环的制冷系数是与循环的工作温度、制冷剂 的性质等因素有关，对于工作温度不同的制冷循环，就无法按照制冷系数的大小来判断循环 经济性的好坏，在这种情况下，只能根据热力完善度的大小来判断。,而逆卡诺循环的制冷系数与制冷剂的性质无关，仅取决于被冷却物和冷却剂的温度,T,L,、,T,k,。,10,.,压缩机理论耗功率,p,0,：,压缩机每秒压缩并输送制冷剂所消耗的功，,kJ/s,。,p,0,q,m,w,0,q,m,（,h,2,h,1,）,7,.,制冷剂的质量流量q,m,：,压缩机每秒吸入制冷剂的质量，,kg/s,。,q,m,Q,0,/ q,0,式中,Q,0,压缩机的制冷量,8,.,制冷剂的体积流量,V,R,：,压缩机每秒吸入制冷剂的体积量，,m3/s,。,V,R,q,m,v,1,Q,0,/ q,v,9.,冷凝器热负荷,Q,k,：,制冷剂在冷凝器中传给冷却介质的总热量。,Q,k,q,m,q,k,q,m,（,h,2,h,4,）,例,1-1,假定循环为单级蒸气压缩式制冷的理论循环，蒸发温度,t,0,=-10,，冷凝温度,t,k,=35,，工质为,R22,，循环的制冷量,Q,0,=55kW,，试对该循环进行热力计算。,解,查表,点,1,：,t,1,=,t,0,=,10,，,p,1,=,p,0,=0.3543MPa,，,h,1,=401.555kJ/kg,，,v,1,=0.0653m3/kg,点4：,t,4,=,t,k,=35,，,p,4,=,p,k,=1.3548MPa,，,h,4,=243.114 kJ/kg,，,由图可知，,h,2,= ? kJ/kg,，,t,2,= ? ,R22,饱和液体和气体性质表,R22,饱和液体和气体性质表,1,）单位质量制冷量,4,）单位理论功,5,）压缩机消耗的理论功率,q,0,=,h,1,-,h,5,=,h,1,-,h,4,=401.555-243.114=158.441kJ/kg,w,0,=,P,0,=,q,m,w,0,=0.3471,33.645=11.68kW,h,2-,h,1=435.2-401.555=33.645kJ/kg,7,）冷凝器单位热负荷,q,k,=,h,2,-,h,4,=435.2-243.114=192.086kJ/kg,8,）冷凝器热负荷,Q,k,=,q,m,q,k,=0.3471,192.086=66.67kW,例,1,2,已知,t,k,=30,，,t,0,= -15,计算制冷剂为,NH,3,和,R22,时，理论循环的制冷系数与热力完善度。假设压缩机吸入蒸气为干饱和状态。,解：,理论循环的压焓图如图，各有关点的参数及数值列表,11,中。,1.逆向卡诺循环制冷系数,2.,循环的热力完善度,例,1,3,上例中若两种制冷剂的制冷量均为,11.63kW,，计算所需的理论功率各为多少,?,解：,1,制冷剂循环量各为,kg/s,kg/s,所需理论功率各为,kW,kW,例1-4：某空气调节系统需制冷量,20kW,，假定循环为单级蒸气压缩式制冷理论基本循环，且选用氨作为制冷剂，工作条件为：蒸发温度,t,o,=5,，冷凝温度,t,k,=40,。试对该理论制冷循环进行热力计算。,解,: h,1,=1460,（,kJ/kg,）,h,2,=1630,（,kJ/kg,）,h,4,=h4=380,（,kJ/kg,）,v,1,=0.245,（,m3/kg,）,1.,单位质量制冷量,2.,单位容积制冷量,（,kJ/m3,）,3.,质量流量,（,kg/s,）,（,kJ/kg,）,4.,体积流量,（,m3/s,）,5.,单位冷凝热负荷,（,kJ/kg,）,6.,冷凝器热负荷,（,kW,）,7.,单位理论功,（,kJ/kg,）,8.,压缩机理论耗功率,（,kW,）,9.,理论制冷系数,10.热力完善度,（不考虑传热温差）,问题,1,.,制冷剂在蒸气压缩制冷循环中，热力状态是如何变化的？,2,.,制冷剂在通过节流元件时压力降低，温度也大幅下降，可以认为节流过程近似为绝热过程，那么制冷剂降温时的热量传给了谁？,3.,单级蒸气压缩式制冷理论循环有哪些假设条件？,理想、理论循环的比较,具有干压行程的理想制冷循环,1-2-3-4-6-1,具有干压行程的理论制冷循环,1-2-3-4-5-1,一、可逆性比较,1,、压缩过程,12,等熵压缩，,2 3,等温压缩，蒸汽由,ToTk,；,1 2,等熵压缩，蒸汽由,PoPk,；,2,、换热过程,相同点：蒸发器内,To=TL,，冷凝器内,3 4,阶段,Tk=TH,，,换热过程无不可逆因素；,2 3,过程，有传热温差，有不可逆因素；,3,、,Pk Po,过程,4 6,过程为等熵可逆膨胀；,4 5,过程为理论等焓节流，熵值，有不可逆损失；,4,、其他方面均可逆,二、等焓节流循环的不可逆损失,1,、比较与的制冷量,比制冷量多,qo=S5-6-b-c-5=h5-h6,等熵膨胀,4 6,，压力由,pk po,；体积增加（从,x=0x=x6,，有气体产生）,有膨胀功,Wex,（向外做功，能量,因是可逆过程，有,Wex,回收）,Wex=h4-h6,h4=h5,Wex=qo,表明：等焓节流过程未能回收的膨胀功,Wex,将以热量的形式存在于制冷剂中，从而使制冷剂的制冷能力下降了,qo,2,、比较与的耗功量,Wo.s=qk-qo.s=sd-2-4-b-d-S1-6-b-d-1=s12461=s12461,Wo.h=qk-qo.h=sd234bd-S15cd=s1234651+s56bc,比耗功量多,Wo= S5-6-b-c= qo =h5-h6,3,、比较与的制冷系数,o.s=qo.s/Wo.s,=(qo.h+qo)/(Wo.h-Wex), o.h=qo.h/Wo.h,o.s o.h,4,、讨论与的制冷系数的差值,=,（,o.s,- ,o.h,）,/,o.s,=(T,k,/T,o,)/(W,ex,/W,o.h,),说明：制冷系数的相对损失,与,T,k,/T,o,=T,H,/T,L,有关；与制冷剂性质有关（因,Wex,与制冷剂性质有关）；,(1)TL,TH ,;,(2)Wex ,;,Wex,与,x=0,这条线的斜率有关，线平坦（液体比热,c,）,Wex .,热力学第三定律：,绝对零度,不可能达到，不可能用有限个步骤使物体冷却到绝对零度。,