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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,*,第五章 电磁波的辐射,Electromagnetic Wave Radiation,本章所研究的问题是电磁波的辐射。方法和稳恒场情况一样，当考虑由电荷、电流分布激发电磁场的问题时，引入势的概念来描述电磁场比较方便。,本章首先把势的概念推广到一般变化电磁场情况，然后通过势来解辐射问题。,本章,主要内容,电磁场的矢势和标势,推迟势,电偶极辐射,电磁波的干涉和衍射,电磁场的动量,5.,1,电磁场的矢势和标势,Vector and Scalar Potential of Electromagnetic,1、用势 描述电磁场,为简单起见，讨论真空中的电磁场：,针对磁场,引入,的物理意义可由下式看出：,即在任一时刻，矢量 沿任一闭合回路,L,的线积分等于该时刻通过以,L,为边线的曲面,S,的磁通量。,对于电场 不能像静电场那样直接引入电势。由,Faraday,电磁感应定律可得：,是,标势不是静电势,即,电磁场和势之间的关系如下,注意：,a),当 与时间无关，即 时,且,这时 就直接归结为电势；,b),绝对不要把 中的标势,与电势 混为一谈。因为在非稳恒情况下，不再是保守力场，不存在势能的概念，这就是说现在的,，,在数值上不等于把单位正电荷从空间一点移到无穷远处电场力所做的功。为了区别于静电场的电势，把这里的 称为标势（,Scalar potential)。,c),在时变场中，磁场和电场是相互作用着的整体，必须把矢势 和标势,作为一个整体来描述电磁场。,2、规范变换和规范不变性,虽然 和 ，以及 和 是描述电磁场的两种等价的方式，但由于 、和 、,之间是微分方程的关系，所以它们之间的关系不是一一对应的，这是因为矢势 可以加上一个任意标量函数的梯度，结果不影响 ，而这个任意标量函数,的梯度在 中对 要发生影响，但,将 中的,与此融合也作相应的,变换，则仍可使 保持不变。,设 为任意的标量函数，即 ，作下述变换式：,于是我们得到了一组新的 ，很容易证明：,由此可见，和 描述同一电磁场。,a),库仑规范(,Coulomb gauge),库仑规范条件为 ，即规定 是一个有旋无源场（横场）。这个规范的特点是 的纵场部分完全由 描述（即 具有无旋性)，横,场部分由 描述（即 具有无源性）。由,可见，项对应库仑场 ，对应着感应,场 。,b),洛仑兹规范(,Lorentz,gauge),洛仑兹规范条件为 ，即规,定 是一个有旋有源场（即 包含横场和纵场两部分），这个规范的特点是把势的基本方程化为特别简单的对称形式。,3、达朗贝尔(,d,Alembert,),方程,从,Maxwells equations,出发推导矢势 和标势,所满足的方程,，得到：,a),采用库仑规范,上述方程化为,b),采用洛仑兹规范(),上述方程化为,这就是所谓,达朗贝尔（,d,Alembert,）,方程,。,4、,举例讨论,试求单色平面电磁波的势,Solution:,单色平面电磁波在没有电荷，电流分布的自由空间中传播，因而势方程（达朗贝尔方程在,Lorentz,规范条件下）变为波动方程：,其解的形式为：,由,Lorentz,规范条件 ，即得,这表明，只要给定了 ，就可以确定单色平面电磁波，这是因为：,0（对于单色平面波而言）,如果取 ，即只取 具有横向分量，那么有,从而得到：,因此有：,其中：,如果采用库仑规范条件，势方程在自由空间中变为,当全空间没有电荷分布时，库仑场的标势 ，则只有,其解的形式为,由库仑规范条件得到,即保证了 只有横向分量，即 ，从而得到,通过例子可看到：,库仑规范的优点是：它的标势 描述库仑作用，可直接由电荷分布 求出，它的矢势 只有横向分量，恰好足够描述辐射电磁波的两种独立偏振。,洛仑兹规范的优点是：它的标势 和矢势 构成的势方程具有对称性。它的矢势 的纵向部,分和标势 的选择还可以有任意性，即存在多余的自由度。尽管如此，它在相对论中显示出协变性。因此，本书以后都采用洛仑兹规范。,Class is Over!,Thank you!Boys and girls!,
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