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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,大学物理学 恒定磁场,NIZQ,第,*,页,第七章 恒 定 磁 场,第七章 恒 定 磁 场,磁性起源于电荷的运动,磁铁的磁性,:,磁性,:,能吸引铁、钴、镍等物质的性质,.,磁极,:,磁性最强的区域,分磁北极,N,和磁南极,S.,S,N,两极不可分割,“,磁单极”不存在,.,司南勺,磁力,:,磁极间存在相互作用,同号相斥,异号相吸,.,地球是一个巨大的永磁体,一,.,磁场 磁感应强度,北宋沈括发明“指南针,(,罗盘,)”,问题,:,磁现象产生的原因是什么,?,磁性起源于电荷的运动磁铁的磁性:磁性:能吸引铁、钴、镍等,电流的磁效应,1820,年奥斯特实验表明,:,电流对磁极有力的作用,.,1820,年,9,月,11,日在法国科学院演示的奥斯特的实验,引起了安培的兴趣,.,一周之后安培发现了,电流间也存在着相互作用力,.,此后安培又提出了著名的安培定律,:,磁体附近的载流导线会受到力的作用而发生运动,.,电流的磁效应 1820年奥斯特实验表明:电流对磁极,结论,:,磁现象与电荷的运动有着密切的关系,.,运动电荷既能产生磁效应,也受到磁力的作用,.,安培把磁性归结为电流之间的相互作用,.1822,年安培提出了,分子电流假说,:,物质的磁性取决于内部分子电流对外界磁效应的总和,.,说明了磁极不能单独存在的原因,.,一切磁现象起源于电荷的运动,.,磁性物质的分子中存在分子电流,每个分子电流相当于一基元磁体。,N,S,结论:安培把磁性归结为电流之间的相互作用.,运动电荷,磁场,运动电荷,磁场,磁场的对外表现,:,对磁场中电流有作用力,.,对在磁场中运动的载流导线作功,.,磁感强度,描述磁场大小和方向的物理量,定义,:,的方向,:,小磁针,N,极指向,;,的大小,:,正试验电荷,q,0,以速率,v,在场中沿不同方向运动受力,:,结果,:,运动电荷磁场运动电荷 磁场磁场的对外表现:对磁场中电流有作,在垂直磁场方向改变速率,v,改变点电荷电量,q,0,.,场中同一点,F,max,/,q,0,v,有确定值,.,场中,不同点,F,max,/,q,0,v,量值不同,.,结论,:,定义磁感强度的大小,:,单位,:,特斯拉,(T),方向,:,在垂直磁场方向改变速率v,改变点电荷电量q0.场中,磁感应线,描述磁场的空间分布情况而人为绘制出的一系列曲线,.,1.,力线上任一点的切线方向即场强的方向,.,2.,力线的疏密表示该点处场强大小,.,力线密处场强较强,力线稀疏处场强较弱,.,磁感应线具有如下特性,:,1.,在任何磁场中每一条磁感线都是环绕电流的无头无尾的闭合线,即没有起点也没有终点,而且这些闭合线都和闭合电路互相套连,.,2.,在任何磁场中,每一条闭合的磁感线的方向与该闭合磁感线所包围的电流流向服从右手螺旋法则,.,条形磁铁周围的磁感线,直线电流的磁感线,磁感应线 描述磁场的空间分布情况而人为绘制出的一系列,思想,:,在研究带电体产生的电场时,将其看成许许多多电荷元,.,即,:,将电流看成许许多多的电流元,:,I,.,P,?,实验证明,:,在真空和,SI,制中,二,.,毕澳,-,萨伐尔定律,写成矢量表示,:,真空中的磁导率,:,0,=410,-7,亨利,米,-1,(Hm,-1,),思想:在研究带电体产生的电场时,将其看成许许多多电荷元.即,毕奥萨伐尔定律的应用,长直载流导线的磁场,圆电流轴线上的磁场,恒定磁场的计算,:,1.,选取电流元或某些典型电流分布为积分元,.,2.,由毕,-,萨定律写出积分元的磁场,d,B.,3.,建立坐标系,将,d,B,分解为分量式,对每个分量积分,(,统一变量、确定上下积分限,).,4.,求出总磁感应强度大小、方向,对结果进行分析,.,两种基本电流周围的磁感强度的分布：,毕奥萨伐尔定律的应用长直载流导线的磁场恒定磁场的计算:1,例题,1:,一载流长直导线,电流强度为,I,导线两端到,P,点连线与导线的夹角分别为,1,和,2,.,求距导线为,a,处,P,点的磁感应强度,.,解,:,无限长载流导线,(,1,=0,2,=),:,半无限长载流导线,(,1,=/2,2,=),:,P,点在导线的延长线上,:,例题1:一载流长直导线,电流强度为I,导线两端到P点连线与,例题,2:,载流圆线圈半径为,R,电流强度为,I,.,求轴线上距圆心,O,为,x,处,P,点的磁感强度,.,解,:,例题2:载流圆线圈半径为R,电流强度为I.求轴线上距圆心,讨论,:,圆心,(,x,=0):,N,匝圆电流串联紧叠,:,讨论:圆心(x=0):N匝圆电流串联紧叠:,例题,3:,求,O,点处的磁感应强度,.,I,O,R,例题3:求O点处的磁感应强度.IOR,例题,4:,A,和,C,为两个正交放置的圆形线圈,其圆心相重合,A,线圈半径为,20.0cm,共,10,匝,通有电流,10.0A.,而,C,线圈的半径为,10.0cm,共,20,匝,通有电流,5.0A.,求两线圈公共中心,O,点的磁感应强度,.,解,:,B,A,B,C,B,A,C,O,例题4:A和C为两个正交放置的圆形线圈,其圆心相重合,A线,运动电荷的磁场,电流的磁场本质是运动电荷磁场,从毕,-,萨定律导出运动电荷的磁场,S,:,电流元横截面积,n,:,单位体积带电粒子数,q,:,每个粒子带电量,v,:,沿电流方向匀速运动,电流元 产生的磁场,:,电流是单位时间通过,S,的电量,:,运动电荷的磁场电流的磁场本质是运动电荷磁场从毕-萨定律导出,B,r,+,v,-,v,r,B,电流元体积中粒子数,:,每个运动电荷产生的磁感强度,:,Br+v-vrB电流元体积中粒子数:每个运动电荷产生的磁,三,.,磁场中的高斯定理,磁通量,通过磁场中某给定面的磁感线条数,均匀场,:,非均匀场,:,单位,:Wb(,韦伯,),d,S,真空中磁场的高斯定理,穿过磁场中任意封闭曲面的磁通量为零,磁场是无源场,磁场是蜗旋场,磁感应线闭合成环,无头无尾,.,不存在磁单极子,.,三.磁场中的高斯定理 磁通量通过磁场中某给定面的磁感线条数均,例题,5:,无限长直导线通以电流,I,求通过如图所示的矩形面积的磁通量,.,面积元,:,解,:,建立如图所示的坐标系,元通量,:,x,处磁场,:,x,a,b,I,例题5:无限长直导线通以电流I,求通过如图所示的矩形面积的,在真空中,磁感强度沿任意闭合曲线,L,的线积分,(,环流,),等于包围在闭合曲线内各电流的代数和的,0,倍.,四,.,安培环路定理,1.,电流穿过环路,L,I,L,d,r,B,d,l,讨论,:,在真空中,磁感强度沿任意闭合曲线L的线积分(环流),2.,多根载流导线穿过环路,3.,电流在环路之外,I,L,d,r,B,d,l,2.多根载流导线穿过环路3.电流在环路之外ILdrBd,说明,:,1.,安培环路定理表达式中的电流强度是指闭合曲线所包围,并穿过的电流强度,不包括闭合曲线以外的电流,.,2.,安培环路定理表达式中的磁感应强度,B,是闭合曲线内外所有电流产生的磁感应强度,.,3.,电流的符号规定,:,与,L,绕向成右旋关系,I,i,0,与,L,绕向成左旋关系,I,i,0,4.,磁感应强度对任一闭合曲线的环流不等于零,即磁场是非保守场,不能引进磁势,.,磁感应强度与电流互相套联,磁场是涡旋场,.,说明:1.安培环路定理表达式中的电流强度是指闭合曲线所包围,安培环路定理的应用,1.,对称性分析,选取适当安培环路,使,B,从积分号内提出,.,其方法是,:,能用此定理计算的磁场分布主要有,:,无限长载流导线,圆柱,圆筒,;,螺绕管,无限长螺线管,(,密绕,);,无限大载流平面,平板等,.,使安培环路,L,经过待求场点,L,上各点,B,的量值均匀或为零,且方向与,L,相切或垂直,.,积分环路一般为同心圆周和矩形,.,2.,求,(,服从右手螺旋为正,反之为负,).,3.,由安培环路定理求解磁感应强度,并说明方向,.,有时还可灵活应用叠加原理和“补偿法”,.,安培环路定理的应用1.对称性分析,选取适当安培环路,使B,例题,6:,无限长载流圆柱形导体的磁场分布,.,解,:,例题6:无限长载流圆柱形导体的磁场分布.解:,例题,7:,长直螺线管内的磁感强度,.,P,c,d,a,b,解,:,管内中央部分,轴向,B,均匀,管外,B,近似为零,.,作安培回路,abcd,如图,.,整个空间磁感应线的分布除了端点附近,管外磁感应线很稀疏,说明外部磁场很弱,L,时,B,0.,例题7:长直螺线管内的磁感强度.Pcdab解:管内中央部分,例题,8:,螺线环内的磁感强度,.,R,2,-,R,1,r,场集中于管内,外部接近于零,.,解,:,与无限长直螺管结果相同,这是因为当,R,时,螺绕环直螺管,.,例题8:螺线环内的磁感强度.R2-R1 r场集中,例题,9:,无限大薄导体板均匀通过电流的磁场分布,.,P,d,B,1,o,d,B,2,d,B,L,d,c,b,a,设,:,电流密度为,结论,:,两侧为均匀磁场,与离板的距离无关,.,例题9:无限大薄导体板均匀通过电流的磁场分布.,例题,10:,一均匀带电的半圆形弧线,半径为,R,所带电量为,Q,以匀角速度,绕轴,OO,转动,见图.求,O,点处的磁感应强度.,解,:,O,r,x,y,O,R,例题10:一均匀带电的半圆形弧线,半径为R,所带电量为Q,磁场对运动电荷的作用力洛仑兹力,五,.,磁场对运动电荷的作用,运动电荷在电磁场中,受电场力和磁场力作用,其普遍式为,:,其中,第二项为磁场力,称,洛仑兹力,.,洛仑兹力,F,的方向垂直于,v,和,B,所确定的平面,.,说明,:,洛仑兹力,F,不能改变带电粒子速度,v,的大小,只能改变其运动方向,.,磁场对运动电荷的作用力洛仑兹力五.磁场对运动电荷的作用,运动方向与磁场方向平行,运动方向与磁场方向垂直,圆周运动,直线运动,运动方向沿任意方向,螺旋运动,运动方向与磁场方向平行运动方向与磁场方向垂直圆周运动直线运动,运动方向沿任意方向,v,y,匀速圆周运动,v,x,匀速直线运动,结论,:,螺旋运动,半径,:,周期,:,螺距,:,运动方向沿任意方向vy 匀速圆周运动vx 匀速直线运动结论:,载流回路中一段电流元在磁场中受力的基本规律,称为,安培定律,.,六,.,磁场对载流导线的作用,大小,:,方向,:,任意形状,载流导线在磁场中受安培力,:,证明略,.,载流回路中一段电流元在磁场中受力的基本规律,称为安培,I,B,d,l,安培定律证明,-,-,-,-,-,-,由洛仑兹力,:,设,:,电子数密度,n,电流元截面积,S,电流元中的电子数,nS,d,l,作用在电流元上的作用力：,S,电流强度:,IBdl安培定律证明-由洛仑兹力:设:电子数密,实验演示,实验演示,计算安培力步骤,:,（3）由叠加原理求载流导线所受安培力,（2）由安培定律得电流元所受安培力,（1）在载流导线上取电流元,计算安培力步骤:（3）由叠加原理求载流导线所受安培力（2）由,平行长直电流间的相互作用 “安培”的的定义,单位长度受力,:,设：,I,1,=,I,2,=1(A),a,=1 m,“安培”的定义,:,两平行长直导线相距1,m,通相等电流,如它们之间单位长度导线受到的磁场力正好是2,10,-7,Nm,时,就把两导线中所通过的电流定义为“1安培”,.,平行长直电流间的相互作用 “安培”的的定义单位长度受力,例题,11:,计算长为,L,的载流直导线在均匀磁场,B,中所受的力,.,解,:,I,B,方向一致,例题11:计算长为L的载流直导线在均匀磁场B中所受的力.解,I,例题,12:,计算任意导线在均匀磁场,B,中所受的力,.,结论,:,任意弯曲的载流导线在均匀磁场中所受的磁场力,等效于弯曲导线起点到终点的矢量在磁场中所受的力,.,推论,:,均,匀磁场中的闭合线圈,F,=0,解,:,I例题12:计算任意导线在均匀磁场B中所受的力.结,例题,13:,无限长直载流导线通有电流,I,1,在同一平面内
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