第1章 典型激光器简介续.

单击以编辑母版标题样式,单击以编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,关荣锋,省新型环保重点实验室,典型激光器简介,-,续,教学班级：电科,141,级,几种典型激光器,1,、,概述,2,、气体激光器,5,、半导体,激光器,4,、,染料激光器,主要内容：,3,、,固体激光器,第,1,节 概述,一、 激光器的基本结构,激光器由,工作物质、泵浦源和光学谐振腔,三部分构成。,激光器的基本结构,工作物质是激光器的核心,是激光器产生光的受激辐射放大作用源泉之所在。,泵浦源为在工作物质中实现粒子数反转分布提供所需能源。工作物质类型不同,采用的泵浦方式不同。,光学谐振腔则为激光振荡的建立提供正反馈,同时,谐振腔的参数影响输出激光束的质量。,二、分类及输出特性,激光器种类繁多,习惯上主要按照以下两种方式划分,:,一种是,工作物质,另一种是,按照激光器工作方式,。,1,按照激光工作物质,1,） 气体激光器,气体和金属蒸气作为工作物质。,根据气体工作物质为,气体原子,、,气体分子,或,气体离子,又可将气体激光器分为,原子激光器,、,分子激光器,和,离子激光器,。,原子激光器,中产生激光作用的是未电离的气体原子,激光跃迁发生在气体原子的不同激发态之间。采用的气体主要是氦、氖、氩、氪、氙等惰性气体和镉、铜、锰、锌、铅等金属原子蒸气。原子激光器的典型代表是,He-Ne,激光器。,分子激光器中,产生激光作用的是未电离的气体分子,激光跃迁发生在气体分子不同的振,-,转能级之间。采用的气体主要有,CO,2,、,CO,、,N,2,、,O,2,、,N,2,O,、,H,2,O,、,H,2,等分子气体。分子激光器的典型代表是,CO,2,激光器。,准分子激光器,。所谓准分子,是一种在,基态离解为原子而在激发态暂时结合成分子,(,寿命很短,),的不稳定缔合物,激光跃迁产生于其束缚态和自由态之间,。采用的准分子气体主要有,XeF*,、,KrF*,、,ArF*,、,XeCl*,、,XeBr*,等。其典型代表为,XeF*,准分子激光器。,离子激光器,中产生激光作用的是已电离的气体离子,激光跃迁发生在气体离子的不同激发态之间。采用的离子气体主要有惰性气体离子、分子气体离子和金属蒸气离子三类。其典型代表为,Ar,+,激光器。,激励方式,气体激光器一般采用气体放电激励，还可以采用电子束激励、热激励、化学反应激励等方式。,波长范围：,气体激光器波长覆盖范围主要位于真空紫外,远红外波段,特点：,激光谱线上万条，具有输出光束质量高,(,方向性及单色性好,),、连续输出功率大,(,如,CO,2,激光器,),等输出特性，其器件结构简单，造价低廉。,应用,气体激光器广泛应用于工农业生产、国防、科研、医学等领域,如计量、材料加工、激光医疗、激光通信、能源等方面。,1961,年,第一台气体激光器,He-Ne,激光器问世。,2),固体激光器,固体激光器以固体激光介质作为工作物质。,固体工作物质通常是在基质材料,如晶体或玻璃中掺入少量的金属离子,(,称为激活离子,),激光跃迁发生在激活离子的不同工作能级之间。用作激活离子的元素可分为四类,:,三价稀土金属离子,、,二价稀土金属离子,、,过渡金属离子,和,锕系金属离子,。,固体激光器的典型代表是红宝石,(Cr,3+,:Al,2,O,3,),激光器、掺钕钇铝石榴石,(Nd,3+,:YAG),激光器、钕玻璃激光器和掺钛蓝宝石,(Ti,3+,:Al2 O3 ),激光器。,固体激光器多采用光泵浦,泵浦光源主要有闪光灯和半导体激光二极管两类。,固体激光器的波长覆盖范围主要位于可见光,近红外波段,激光谱线数千条,具有输出能量大,(,多级钕玻璃脉冲激光器,单脉冲输出能量可达数万焦,),、运转方式多样等特点。器件结构紧凑、牢固耐用、易于与光纤耦合进行光纤传输。,固体激光器主要应用于工业、国防、科研、医学等领域,如激光测距、材料加工、激光医疗、激光光谱学、激光核聚变等方面。,3),液体激光器,液体激光器的工作物质分为二类：,一类为有机化合物液体,(,染料,),，,另一类为无机化合物液体,。其中，染料激光器是液体激光器的典型代表。常用的有机染料有四类：,吐吨类染料、香豆素类激光染料、恶嗪激光染料和花青类染料,。,染料激光器多采用光泵浦，主要有,激光泵浦和闪光灯泵浦,染料激光器的波长覆盖范围为紫外到近红外波段,(300nm,1.3m),通过混频等技术还可将波长范围扩展至真空紫外到中红外波段。激光波长连续可调谐是染料激光器最重要的输出特性。器件特点是结构简单、价格低廉。染料溶液的稳定性比较差是这类器件的不足。,染料激光器主要应用于科学研究、医学等领域,如激光光谱学、光化学、同位素分离、光生物学等方面。,1966,年,世界上第一台染料激光器,由红宝石激光器泵浦的氯铝钛花青染料激光器问世。,4,）半导体激光器,半导体激光器也称为半导体激光二极管，或简称激光二极管,(LaserDiod,，缩写,LD),。由于半导体材料本身物质结构的特异性以及半导体材料中电子运动规律的特殊性，使半导体激光器的工作特性有其特殊性。,半导体激光器以半导体材料为工作物质。常用的半导体材料主要有三类：,(1)A,A,族化合物半导体，如砷化镓,(,GaAs),、磷化铟,(InP),等,。,(2)B,A,族化合物半导体，如硫化镉,(CdS),等。,(3)A,A,族化合物半导体，如碲锡铅,(PbSnTe),等。,根据生成,pn,结所用材料和结构的不同，半导体激光器有同质结、异质结,(,单、双,),、量子阱等多种类型。,半导体激光器采用注入电流方式泵浦,。,半导体激光器波长覆盖范围一般在近红外波段,(920nm,1.65m),其中,1.3m,与,1.55m,为光纤传输的两个窗口。,半导体激光器具有能量转换效率高、易于进行高速电流调制、超小型化、结构简单、使用寿命长,(,一般可达数十万乃至百万小时以上,),等突出特点。,半导体激光器广泛应用于光纤通信、光存储、光信息处理、科研、医疗等领域,如激光光盘、激光高速印刷、全息照相、办公自动化、激光准直及激光医疗等方面。,1962,年,世界上第一台半导体激光器,GaAs,激光器问世。,5,）化学激光器,化学激光器是通过化学反应实现粒子数反转从而产生受激光辐射的。工作物质可以是气体或液体,但目前主要是气体,如氟化氢,(HF),、氟化氚,(DF),、氧碘,(COIL),等。,化学激光器采用化学能激励。为促成工作物质的化学反应,一般需采用一些引发措施,如光引发、电引发、化学引发等。,化学激光器的波长覆盖范围为紫外到红外波段,直至微米波段,功率高、能量输出高,无需外界提供泵浦源,可将化学能直接转换成激光能量是其突出特点,特别适合于野外等无电源处工作。,化学激光器主要应用于国防、科学研究等领域,如激光武器、同位素分离等。,1964,年,第一台光解离碘原子化学激光器问世。,6,）自由电子激光器,由电子激光器是一种新型激光器。,自由电子激光器的工作物质是相对论电子束。所谓相对论电子束是指通过电子加速器加速的高能电子。自由电子激光器将相对论电子束的动能转变为激光辐射能。,自由电子激光器的泵浦源为空间周期磁场或电磁场。,具有非常高的能量转换效率、输出激光波长连续可调谐是自由电子激光器两个最显著的特点。,自由电子激光器在未来的生物、医疗、核能等领域具有重要的应用前景,7,）,X,射线激光器,X,射线激光器输出激光波长位于,X,射线波段,(1,10nm),。,X,射线激光器工作物质为高度电离的等离子体,采用光泵浦,但需要特殊的,X,射线泵浦源。,8),光纤激光器,工作物质,:,以掺入某些激活离子的光纤，或者利用光纤自身的非线性光学效应制成的激光器。,分类：,晶体光纤激光器、稀土类掺杂光纤激光器、塑料光纤激光器和非线性光学效应光纤激光器,。,泵浦方式,主要采用,半导体激光二极管泵浦。,特点：,光纤激光器是一种新型的激光器件,具有总增益高、阈值低、能量转换效率高、很宽的波长调谐范围及器件结构紧凑等突出特点,在远距离光纤通信等领域显示出了广阔的应用前景。,1963,年,第一台光纤激光器,Nd2O3,光纤激光器问世,二、按照激光器工作方式划分,激光器可分为连续输出和脉冲输出两种方式,连续激光器,脉冲激光器。,按照激光技术的应用分为,调,Q,激光器,锁模激光器,稳频激光器,可调谐激光器等,按照谐振腔腔型的不同分为,非稳腔激光器,平面腔激光器,球面腔激光器等类型。,第,2,节 气体激光器,一、 气体放电激励基础,所谓气体放电，是指在高电压作用下，气体分子,(,或原子,),发生电离而导电。,常用气体激光器的气体放电属于弱电离气体放电，其气体电离度一般不超过,0.1%,。,1.,分类,1),直流连续放电,直流连续放电是指在气体激光器放电管两电极间加上可调的直流电压。,调节放电管两端的电压或电阻，测出相应的放电电流，即可得到放电管直流连续放电的伏安特性曲线。,点所对应的管压降称为,着火电压,，也称,起辉电压，,或,击穿电压,。,AD,段为非自持放电阶段。,放电电流虽然随端电压升高而增加,但其值很小。此时若去掉外界电离源,放电电流则很快减小直至放电终止。此阶段的放电电流范围一般在,10,-20,-10,-11,A,之间。,D,点以后，则为自持放电阶段，原因阴极产生二次电子发射,DE,段叫作自持暗放电，放电不稳定,平坦的,EF,段。,该区域的特点是电流增加,但管压降几乎保持不变,放电管内出现明暗相间的辉光,称之为,正常辉光放电,。辉光放电阶段,由于二次发射的电子随电场的增加而迅速增加,故当放电管端电压略有增加时,放电电流就增大很多。辉光放电的电流范围一般在,10,-4,10,-1,A,之间,FG,段则为反常辉光放电阶段。此阶段管压降随着电流增加而增加。反常辉光放电阶段,阴极溅射很强烈,放电管一般应避免在此状态下工作。,G,点所对应的电压叫做,弧光着火电压,。,过,G,点后，放电管管压降再次迅速下降，放电电流快速增大，放电管中发出耀眼的弧光，,称之为弧光放电。,弧光放电的,GH,段呈现出负阻特性，放电不稳定。,HK,段为稳定弧光放电阶段,放电电流一般大于,10,-1,A,。,辉光放电 高电压、小电流,(,几毫安至几十毫安,),放电，是一种稳定的自持放电。,He-Ne,激光器与,CO,2,激光器都是工作在,辉光放电区域。,弧光放电,低电压大电流,(,几十安至几千安,),的自持放电。,弧光放电的着火电压一般比辉光放电的着火电压高，但对阴极表面积和电子逸出功都很小的放电管而言，其弧光着火电压也可低于辉光着火电压。,弧光放电,分类：,热阴极弧光放电,、,冷阴极弧光放电、工阴极弧光放电,Ar+,激光器工作于弧光放电区域。,2),高频放电,高频放电也叫做,射频气体放电,。所谓,射频，通常指频率在几兆到几百兆范围内的电磁波。,当两电极间施加高频交变电场后，由于带电粒子在两电极之间的渡越时间远大于电场的变化周期，使得电子不能再做长距离的运动，而只能在某个固定位置附近振荡，并在振荡过程中与气体粒子碰撞，产生电离和激发，以维持放电。,射频放电时，由于电子不断来回运动使电子飞越的路程增大，从而使电子与气体粒子碰撞的次数增加，电离能力极大提高，也使得作为电子来源的阴极的重要性大为减弱。因此，射频放电可以用内电极，也可以用外电极，甚至可以不用电极。,20,世纪,70,年代，射频气体放电技术成功地应用于大功率输出,CO,2,激光器，并已展示出其广阔的应用前景,。,3,）脉冲放电,放电管两电极间施加脉冲电压时，即产生脉冲放电。按放电电流密度的大小，,放电管内可产生脉冲辉光放电和脉冲弧光放电。,按所加电压的交变状态，可分为直流脉冲放电和交流脉冲放电。按脉冲持续时间，又可分为短脉冲放电和长脉冲放电。,准分子激光器采用脉冲放电方式。,大功率高气压气体激光器多采用短脉冲放电方式。,气体放电除上述三种放电方式外，还有,火花放电,和,电晕放电,等方式。,2.,气体放电中的粒子碰撞与激发、电离过程,在气体放电中，带电粒子,(,电子和离子,),与中性气体粒子（原子或分子）之间的碰撞决定着放电进行的情况。其中，有两种基本的碰撞过程影响着器件粒子数反转分布的建立和维持。,第一种过程是电离，它对于维持放电是不可或缺的；第二种过程是激光上、下能级粒子的激发与消激发。,粒子的碰撞一般可分为两类：,弹性碰撞,和,非弹性碰撞。,在气体激光器工作物质的激发与电离过程中,粒子的碰撞都属于,非弹性碰撞,。,非弹性碰撞又可分为,第一类非弹性碰撞,和,第二类非弹性碰撞。,1,）第一类非弹性碰撞,第一类非弹性碰撞指一个粒子的动能转变为另一粒子内能的碰撞,。其最常见的形式之一就是快速电子与气体粒子发生碰撞激发和电离。,在碰撞过程中，快速电子失去能量，速度变慢，气体粒子得到能量被激发到高能态或被电离。,电子的能量大于或等于气体粒子的激发态能量时，碰撞激发过程则有可,电子能量等于或大于气体粒子的电离能时，碰撞电离过程便可以发生。其电离过程可表示为,2),第二类非弹性碰撞,第二类非弹性碰撞指一个粒子的内能转变为另一粒子内能或动能的碰撞。,其形式主要有,共振转移、电荷转移和潘宁效应,等。,共振转移,是指激发态的粒子,A * (,通常指亚稳态,),与基态粒子,B,碰撞,使,B,激发到高能态,B* ,而,A*,返回基态。其过程可表示为,A* +BA+B* +E,其中,E,为,A*,和,B*,两者激发态之差。,E,越小,共振转移截面越大。当,E,趋于零时,共振转移截面大于,10,-14,cm,2,转移最易发生。,共振转移是选择性激发过程中最重要的形式之一。,电荷转移,是指离子与中性气体粒子碰撞引起的激发与电离过程。其激发过,A,+,+BA+B,+,E,其中,A,为,A+,从中性粒子,B,处获得一个电子而成为中性粒子,;B,为中性粒子失去一个电子而成为正离子,B,+,;E,为,A,和,B,两者电离能之差。,电荷转移过程中出现的电离激发,可表示为,A,+,+BA+B,*,+E,其中,B*,为离子激发态,;E,为离子激发态,B*,与粒子,A+,的电离能之间的位能差。,正离子与中性气体粒子之间的电荷转移过程。负离子与中性气体粒子碰撞亦可失去电子而成为速度较快的中性粒子,同时使原中性气体粒子成为速度较慢的负离子。,潘宁电离,指处于激发态的气体粒子,A*,与处于基态的粒子,B,碰撞，,A*,失去能量返回基态,而,B,被电离，或电离后又被激发。其过程可表示为,A*+BA+B*,+,+e,A* +BA+B,+,+e,由上述反应过程可见，只要,A,的激发能大于基态粒子,B,的电离能，潘宁电离便可以进行，,电离中产生的多余能量可转化为电子的动能,。,二、,He-Ne,激光器,工作介质：,He-Ne,激光器是典型的惰性气体原子激光器，,Ne,为工作物质，,He,为辅助气体。,特点：,He-Ne,激光器输出连续光,主要工作波段在可见光到近红外区域,其中,最常用的工作波长为,632.8nm(,红光,),其次是,1.15m,和,3.39m,以及,1.52m,、,543.5nm,等。,He-Ne,激光器输出光束质量很高,表现为单色性好,(20Hz),和方向性好,(Qn2,则有,n=n3-n2n3,。因此,以下主要分析,n3,与总气压,P,的关系。,在,He,、,Ne,气压比一定的条件下,总气压,P,升高可以使,He,与,Ne,原子,的粒子数密度,n0,、,n1,上升,有利于提高,n3,使,n,上升。但若总气压,P,太高,在,n0,与,n1,上升的同时,电子与原子碰撞次数也随之增多,致使电子动能下降,S04,降低,从而导致,n3,下降,使反转粒子数密度,n,下降。因此,He-Ne,激光器存在一个最佳充气总气压,在此条件下工作,器件增益最大。增益与充气总气压的关系,(3),增益与,He,、,Ne,气压比,(PHePNe ),的关系,在总气压,P,一定的条件下,Ne,的分压上升,可提高基态,Ne,原子粒子数密度,n 1 ,同时使,He,原子基态粒子数密度,n 0,下降。由式,(3.6),知,n 1,比,n 0,对,n 3,的影响大。因此,Ne,的分压上升,可以提高,n 3,。但若其分压过高,由于,Ne,原子电离电位低,易电离而导致电子能量下降,使,S 04,下降,导致,n3,下降。同时,由于,Ne,原子激光上能级的粒子数主要通过与,He,原子亚稳态能级粒子之间的共振转移而获得,因此,作为工作气体的,Ne,气所占比例要适当。,P HeP Ne,也存在一个最佳值,P He PNe ,一般,P HeP Ne 71,101,。,最佳充气总气压与最佳,He,、,Ne,气压比称为,He-Ne,激光器的最佳充气条件。,当器件工作于最佳充气条件时,其放电毛细管内径,d,与最佳充气总气压,P,opt,的乘积为一常数,其取值范围,P,opt,d=480,533(Pa mm),。,由上述分析得出结论：为获得最大增益，,He-Ne,激光器应工作在最佳放电条件下，即采用,最佳放电电流、最佳充气总气压和最佳,He,、,Ne,气压比,。,3,He-Ne,激光器的谱线竞争,632.8nm,、,3.39m,与,1.15m,三条谱线是,He-Ne,激光器上百条谱线中最强的三条。,三者之中,由于,3.39m,谱线与,632.8nm,谱线共用一个激光上能级,3s2 ,且增益都很高。因此,二者之间存在激烈的谱线竞争。,3.39m,谱线的振荡,将大量消耗激光上能级的粒子,导致,632.8nm,谱线的增益与输出功率下降,甚至振荡被抑制。,为保证,632.8nm,谱线起振并提高其输出功率,应设法抑制,3.39m,谱线的振荡。抑制所遵循的原则是,增大,3.39m,谱线的损耗或者降低其增益,。采取的方法有,:,2,）腔内放置甲烷吸收盒,该法利用甲烷气体对,632.8nm,透明而对,3.39, 强吸收的特性，增大,3.39,谱线的腔内损耗以抑制其振荡，结构如图所示。,1,）,棱镜色散法,3,）外加非均匀磁场法,其原理是利用塞曼效应。塞曼效应指磁场将引起谱线的分裂，谱线分裂的大小与磁感应强度成正比。施加非均匀磁场后，造成放电管内各处谱线分裂程度不同，其作用相当于把谱线展宽,对放电管长度小于的,He-Ne,激光器，使用前两种方法就能抑制,3.39,谱线振荡。,若放电管长度大于，往往需要几种方法相结合才能有效抑制。,三、,CO,2,激光器,CO,2,激光器是一种混合气体激光器，,C,O2,为工作物质，,N,2,、,He,、,CO,、,Xe,、,H,2,O,、,H,2,与,O,2,等为辅助气体，其作用是提高激光器的输出功率和效率。,CO,2,激光器的工作方式分为连续和脉冲两种，也可以在稳频、调谐,(,选支,),等状态下运转。,CO2,激光器的输出特性有两个显著的特点,:,其一是输出功率或能量相当大，能量转换效率高。,CO,2,激光器连续输出功率可达数十万瓦,是所有激光器中连续输出功率最高的器件；脉冲输出能量可达数万焦,脉宽可压缩到纳秒量级，脉冲功率密度可达太瓦量级。,其二是输出波长分布在,9,18m,波段,已观察到的激光谱线二百多条。,其中,9,11m,红外波段中最重要的输出波长,10.6m,处于大气传输的窗口，有利于激光测距、激光制导、大气通信等方面的应用，且该波长对人眼安全。,CO2,激光器于,1964,年问世。,CO,2,激光器种类很多，,主要有封离型、流动,(,纵向和横向,),型、大气压型、气动型以及波导等结构形式,激励方式有低功率器件采用的纵向气体放电激励、大功率器件采用的横向气体放电激励、射频激励、化学、气动、电子束激励等。,1,）,CO,2,分子的能级结构及振,-,转跃迁,a.CO,2,分子的能级结构,分子的总能量包括以下四部分：,电子绕核运动的能量；分子中原子的振动能量；分子的转动能量；平动能量。除平动能量外，前三种运动的能量部是量子化的。相邻电子能级、振动能级及转动能级问能量差的比例约为,104,：,102,：,1,。,CO2,分子的振动有三种基本形式,或称三种简正振动,:,对称振动,。,CO2,分子中的,2,个原子沿分子轴同时朝向或同时背向碳原子振动,碳原子保持不动,如图,3.15(b),所示。,形变（弯曲）振动,。,CO2,分子的,3,个原子不是沿分子轴振动,而是垂直于分子轴振动,且碳原子的振动方向与,2,个氧原子相反,如图,3.15(c),所示。,反对称振动,。,CO2,分子的,3,个原子沿分子轴振动,其中,碳原子的振动方向与,2,个氧原子相反,如图,3.15(d),所示。,在一级近似下，,CO2,分子上述三种振动方式相互独立，其振动能量为三种振动方式的能量之和。,CO2,分子可能产生的跃迁谱线有很多条，其中强度最强和最具价值的是,10.6m,谱线,(,对应于,00,0,110,0,0,能级的跃迁,),和,9.6m,谱线,(,对应于,00,0,1 02,0,0,能级的跃迁,),。上述两条谱线的跃迁过程表明，,CO,2,分子的能级结构属四能级系统。表,3.4,给出了与,CO,2,分子,10.6m,和,9.6m,谱线跃迁有关的振动能级寿命。,由上表可见，,CO2,分子激光上能级,(00,0,1),寿命长于激光下能级,b) CO,2,能级激发,1,）直接电子碰撞,电子与基态,CO,2,碰撞，将其激发到激光上能级,CO,2,(00,0,0)+e-CO2(00,0,1)+e,2,）级联跃迁,电子与基态,CO,2,碰撞，将其激发到激发态,00,0,n,能级，其与基态,CO,2,碰撞将其激发到激光上能级,CO,2,(00,0,0)+ CO,2,(00,0,n) -CO2(00,0,1)+ CO,2,(00,0,n-1),3,）共振转移,基态,N2,和电子碰撞跃迁到基态,V=1,的振动能级，该能级寿命长，属于亚稳态，其与基态,C02,发生非弹性碰撞并跃迁激光上能级,e(,快,)+N,2,(v=0)-e(,慢,)+N,2,(v=1),CO2,分子,00,0,1,能级与,N2,的,v=1,的能级接近，,N2,的,v=24,能级与,CO2,的,00,0,2-00,0,4,也接近易发生共振转移，,00,0,2-00,0,4,的,CO2,与基态,CO2,分子碰撞，也可激励到,00,0,1,以上三种激发途径，共振转移几率最大，作用最显著,C) CO2,分子的振,-,转跃迁,CO2,分子的红外光谱并不是一条单一的振动谱线，而是一条有一定宽度的谱带。这是由于,CO2,分子除振动运动外，同时存在转动运动。在其影响下，,CO2,分子的振动能级将分裂为一系列,转动子能级。,根据分子光谱理论，分子振动能级之间的跃迁必然伴随着转动子能级之间的跃迁,产生带状光谱。,D,气体成分,实验发现,当,CO2,激光器中充有适量的,N2,、,CO,、,Xe,、,Ne,、,H2,、,H,2,O,等气体时,输出功率显著提高。而当充有,Ar,、,N,2,O,等气体时,输出功率则显著下降。为提高输出功率,CO2,激光器都充有不同组分的辅助气体,主要分为含,N2,组分与含,CO,组分两种。,含,N2,组分为,CO2 +N2 +He+Xe+H2 ,含,CO,组分为,CO2 +CO+He+Xe,含,N2,组分的输出功率要高于含,CO,组分。,上述各种气体成分在,CO2,激光器中的主要作用,:,氮,:N2,是,CO2,激光器中最主要的辅助气体,其作用主要是提高,CO2,分子,0001,能级的激发速率,同时加快,011 0,能级的弛豫速率。加入适量的,N2,后,能明显提高输出功率。但其含量不能太高,因总气压一定时,N2,含量高,则,CO2,含量就相应降低,且放电时,CO2,离解出的,O,会与,N2,发生化学反应,生成,N2 O,和,NO,它们对,CO2,分子的,000 1,能级有消激发作用。,一氧化碳,:CO,作用与,N2,类似,不仅能增大,CO2,分子,00,0,1,能级的激发速率,还能加快,01,1,0,能级的弛豫速率。但其含量过高时会造成对,00,0,1,能级的消激发。,氦,:,在,CO2 +N2,混合气体中,加入适量的,He(He,的含量可以是,CO2,的,4,5,倍,),可以大幅度提高输出功率。其原因是,:He,原子质量轻,导热率高,(,其导热率比,CO2,和,N2,高约一个数量级,),可有效降低工作气体温度,提高输出功率。另外,He,对,CO2,分子激光下能级,10,0,0,、,02,0,0,和,01,1,0,的弛豫作用远大于其对激光上能级,00,0,1,能级的弛豫作用,有利于实现粒子数反转。在高气压,CO2,激光器中,He,的主要作用是改善气体放电的均匀性。,氙,:,在,CO2 +N2 +He,混合气体中,加入少量的,Xe,可使输出功率进一步提高约,30%,40%,能量转换效率提高,10%,15%,。原因是,:Xe,的电离电位低,加入后可增加放电气体中的电离度,使,E/N,值降低,(,充有,Xe,的放电管管压降可以下降,20%),从而提高激光器的效率。混合气体中,Xe,的含量有一最佳值,一般其分压强在,107,160Pa,之间。,Xe,的含量不可过高,过高虽使电子密度增加,但电子碰撞机会也随之增加,导致电子温度下降。,水蒸气和氢,:,在,CO2 +N2 +He,混合气体中再加入少量的水蒸气或,H2 ,能提高器件的输出功率和使用寿命,。原因是,H,2,O,分子对,CO2,分子激光下能级,10,0,0,以及,01,1,0,能级的弛豫速率很大,且,H,2,O,分子振动能级寿命很短,可以很快返回基态。,H2,的作用与,H,2,O,相同,因,CO2,分子在放电时会离解出,O,H 2,与,O,合成,H,2,O,。因,H2,在常态下是气体,其充入量比水蒸气更易于控制,故常用,H2,代替水蒸气。混合气体中,H,2,O,和,H2,的含量一般在,13.3,40Pa,之间,不能过高,因为它们除对激光下能级,10 0 0,和,011 0,有很强的抽空作用外,对激光上能级,00 0 1,能级也有显著的消激发作用。,由于,H,2,O,和,H2,能对,CO,与,O,的复合起催化作用,故能延长,CO2,激光器的使用寿命。,E. CO,2,激光器可分为以下七类,:,1.,纵向慢流,CO,2,激光器,气体从放电管一端流人，由另一端抽走，气流、电流均和光轴方向一致。气体流动的目的是排除,CO2,与电子碰撞时分解出来的,CO,气，并补充新鲜气体,在这类激光器中，放电电流密度和气体压强均有一位输出功率最大的最佳值。电流度增加时激光上能级激发速率增加，但由此造成的气体温度的升高又会增加下能级集居数，因而存在一最佳电流值。同样，气体压强增高时一方面由于气体分子密度增加使反转集居数随之增加，另一方面，气体分子间更加频繁的碰撞又阻碍了热量向管壁的扩散，从而导致气体温度升高。实验表明，电流密度与压强的最佳值大致与放电管径成反比。在最佳放电条件下，激光器的输出功率约为,(50,一,60)w,m,。,2,、封离型,CO2,激光器,所谓封离型是指工作气体与,He-Ne,激光器一样被封离在放电管内。这种结构的器件单位放电长度可输出的功率比流动型或气动型器件要低得多,一般输出功率都低于,200W,。,冷却,回气,放电,谐振腔,3,纵向快流,CO2,激光器,在纵向慢流激光器中放电产生的热量主要靠气体的扩散运动传给管壁，再由沿管壁外表而流动的冷却液带走。由于这种散热方式效率较低，电流密度和压强不能太大，因此限制了输出功率。,如果提高气体流动速度,(,约,50m,s),，使放电管内的热气流流出管外，在管外冷却后再返回放电管，则不再存在放电电流密度的最佳值，输出功率随放电电流密度线性增加。单位长度输出功率可达,1kW,m,以上。目前，,(1,3)kw,的纵向快流,CO2,激光器已广泛用于激光加工。与大功率的横向流动激光器相比，纵向快流,c02,激光器中放电电流密度分布的圆对称性较好，因此具有更好的光束质量。,4,横向流动,CO2,激光器,纵向快流,Co2,激光器需要很高的气体流速才能及时将热气体导出。若使气体流动方向与光轴垂直，由于气体通道截面大，气体流动路径短，因此较低的流速就能达到纵向快流同样的冷却效果。,和纵向快流,CO2,激光器一样，在横向流动,CO2,激光器中，输出功率的电流饱和效应不明显。最佳气体压强高达,1.3X10,4,Pa,。高压强运转有利于提高输出功率，但频繁的碰撞使电子温度降低，必须在强电场中才能维持足够高的电子温度。因此，在横向流动,CO2,激光器中，纵向放电不切实际，通常采用电场与光轴垂直的横向放电方式。采用横向放电方式的激光器称作,TE,激光器,。此类激光器中单位长度输出功率可达每米数千瓦，总输出功率已高达,(1,20)kw,。,5,横向激励大气压,CO2,激光器,高气压横向激励激光器中，压强过高会导致放电不稳定。为此，常常采用脉冲放电激励方式。由于快速脉冲放电时放电不稳定过程来不及充分发展，因此气体压强可增高至大气压或高于大气压。由于压强高，横向激励大气压激光器,(,简称,TEA,激光器,),单位体积输出能量可高达,(10,50)J/L,，总能量和峰值功率可分别高达,10KJ,和,20TW,。,在数个大气压的高气压情况下，由于压力加宽效应引起转动能级的重叠，出现准连续,宽带增益谱，可导致波长在,(9.2,10.7)um,范围内的连续可调激光输出。,6,气动,CO2,激光器,气动,CO2,激光器采用热泵浦方式,。含有,CO2,的混合气体在容器内燃烧以形成高温高压状态，由于温度很高，,CO2,的激光上、下能级均具有较高的集居数密度。混合气体通过喷管绝热膨胀时气体温度急剧下降，但由于上能级的寿命较下能级长，集居数密度减少的速度较下能级慢，于是在膨胀区的相当大的范围内可形成集居数反转状态。气动,CO2,激光器的输出功率可达,80kw,。,7,波导,CO2,激光器,所谓波导，在微波技术中是指用来引导电磁波的器件。波导激光器由于采用孔径很小、内表面反射率很高的空心导管对激光光束进行传输形成空心波导效果而得名。波导激光器由于自身结构的这一特点，使其激光振荡模式与普通激光器不同。普通激光器的光学谐振腔理论以电磁波在自由空间的传播为基础，而在波导激光器谐振腔中，电磁波在其传播途中的某一部分或全部上被波导所引导而不服从自由空间的传播规律。波导激光器本征模的特征已不主要取决于模尺寸、腔镜的曲率半径及其间距这些描述普通激光器本征模的特征参量。,第,3,节 固体激光器,固体激光器在激光器家族中具有最长的历史。在其发展进程中，我国的科学工作者曾做出过重要的贡献。,我国研制的第一台激光器叫做,“,小球照明红宝石激光,器,”,1961,年,8,月诞生于中国科学院长春光机所,。,激光器的设计师是,王之江教授。王之江教授,因此被中国光学界尊称为,“,中国激光之父,”,。,“,小球照明红宝石激光器,”,在结构上比梅曼那台激光器又前进了一大步,主要表现在,泵浦氙灯采用直管式,而非螺旋形,;,红宝石棒与氙灯并排放在球形聚光器的球心附近。,这种结构可以获,得更高的泵浦效率,。直至今天,闪光灯泵浦的固体激光器还大都采用这种方式。,本节中,将重点介绍,固体工作物质、光泵浦系统、工作物质的热效应及其散热几方面的内容,。,一、固体工作物质,固体工作物质,由固体基质材料和少量掺杂离子,(,金属离子,),两部分构成。其中固体工作物质的物理性能由基质材料体现，而其光谱特性则由掺杂离子决定。,基质材料有晶体和玻璃两大类。晶体又分为,氧化物晶体,和,氟化物晶体,。氧化物晶体有单一氧化物和混合氧化物。单一氧化物晶体如,Al2 O3 ,混合氧化物晶体如石榴石型晶体,YAG,、,YAP,。氟化物晶体也有单一氟化物,如,CaF2,晶体和混合氟化物,如,LiYF4,晶体。,玻璃则有硅酸盐玻璃、硼酸盐玻璃、磷酸盐玻璃等。,掺杂离子有四类,:,(1),三价稀土金属离子,:,如钕,(Nd3+),、镨,(Pr3+),、钐,(Sm3+),、铕,(Eu3+),、 镝,(Dy3+),、钬,(Ho3+),、铒,(Er3+),、镱,(Yb3+),等。,(2),二价稀土金属离子,如钐,(Sm2+),、铒,(Er2+ ),、铥,(Tm2+ ),、镝,(Dy2+),等。,(3),过渡金属离子,如钛,(Ti3+),、铬,(Cr),、镍,(Ni3+ ),、钴,(Co3+),等。,(4),锕系金属离子,多具有放射性,不易制备,其中,只有铀,(U3+),曾有所应用。,固体工作物质十分丰富，达数百种，从中已获得激光谱线数千条。,在一般固体工作物质中，参与受激辐射作用的离子浓度约为,10,25,10,26,m -3,，比气体工作物质高,3,4,个数量级以上，,且固体工作物质激光上能级的寿命也比较长，因此固体激光器比较容易获得大能量输出,适合于调,Q,。,固体工作物质通常加工成圆棒状,(,也有盘片状的,),，棒侧面磨毛。对棒两端面的加工要求很高：,两端面为垂直于棒轴向的平行平面,平行误差在,5,10,之间,;,端面与棒轴向的垂直度,1;,端面的平整度小于半个光圈。为避免端面反射和内部寄生振荡，端面镀有增透膜。,1.,红宝石晶体,(1),晶体的物理性质,红宝石晶体是在,Al2O3 (,刚玉,),中掺入少量的,Cr2O3 ,由,Cr 3+,部分取代,Al 3+,而成,其激活离子为,Cr3+,。掺入,Cr2O3,的重量比为,0.03%,0.07%,一般为,0.05%,。晶体颜色为淡红色。其晶体结构如图,3.24,所示。,化学表达式,:Cr3+ :Al2 O3,红宝石晶体是各向异性晶体,。当入射光波长为,700nm,时,n0 =1.763,ne =1.755,红宝石晶体有三种生长方向,:,生长轴平行于光轴,为,0,红宝石晶体,无偏振特性,;,生长轴垂直于光轴,为,90,红宝石晶体,产生线偏振光,;,生长轴与光轴成,60,为,60,红宝石晶体,产生线偏振光。实际使用中,多用,60,红宝石晶体。,(2),晶体的激光性质,晶体的激光性质主要指其能级结构、吸收光谱和荧光光谱。,能级结构,:,晶体的激光性质主要取决于,Cr,3+,。,Cr,的外层电子组态为,3d5 4s1 ,掺入,Al,2,O3,后失去,3,个电子,剩下,3d,壳层上,3,个外层电子,(3d3 ),。红宝石晶体的光谱特性即是由这,3,个电子跃迁形成的,晶体与激光跃迁有关的部分能级结构如图,3.25,所示。,图,3.25,中, 2 E,能级为激光上能级,也是亚稳能级,(Cr3+,在该能级的寿命约为,3ms),。由于晶格场的作用,该能级分裂为,2A,和,E2,个子能级,(,能级差,29 cm-1 ),。粒子由这两个能级向基态跃迁时产生,692.9nm,和,694.3nm,两条谱线。,4A2,能级为激光下能级,也是基态能级, F1,与,4 F2,为两个吸收能级。粒子在其上的寿命约为纳秒量级，故很快通过辐射跃迁弛豫到激光上能级。,Cr 3+,的能级结构属三能级系统,因而其器件阈值比较高,只能以脉冲方式运转。,吸收光谱,:,由于红宝石是各向异性晶体，故其吸收特性与光的偏振状态有关。当入射光的振动方向平行或垂直于晶体光轴,C,时，晶体的吸收曲线略有不同，如图,3.26,所示。红宝石晶体在可见光区有两个强吸收带。一,个称为紫带,(,或,U,带,),中心波长位于,410nm,附近，,带宽为,360,450nm,，对应于,4A2,向,4F1,能级的跃迁吸收。,另一个称为绿带,(,或,Y,带,),，,中心波长位于,550nm,附近，带宽为,510,600nm,，对应于,4A2,向,4 F2,能级的跃迁吸收。基于红宝石晶体的吸收光谱，适于采用脉冲氙灯这类强可见光光源进行泵浦。,荧光光谱,:,红宝石晶体有两条强荧光谱线,分别称为,R1,线和,R2,线。,R1,线中心波长为,694.3nm,对应于,E4 A2,能级的自发辐射跃迁。,R2,线中心波长为,692.9nm,对应于,2A 4A2,能级的自发辐射跃迁。,红宝石激光器通常只产生,694.3nm,激光，,692.9nm,不能形成振荡的主原因有两条：,其一，跃迁到激光上能级,E,和,2A,上的粒子数服从玻尔兹曼分布,能级上约占,53%,2A,能级上占,47%;,其二，,R1,线的荧光强度高于,R2,线,使,R,线的受激辐射几率高于,R2,线。,因此，,R1,线先达到阈值形成激光振荡。,(3),温度对红宝石晶体的影响,红宝石晶体的性能易受温度的影响,主要表现在以下几方面,:,其一,温度上升导致红宝石激光中心波长向长波方向移动,如图,3.27(a),所示。这是由于温度上升使晶格场变化加剧,能级发生位移,造成激光上、下能级差缩小所致。,其二,温度上升导致荧光线宽加宽,量子效率下降。红宝石,R1,、,R2,线荧光线宽与温度的关系如图,3.27(b),所示。,红宝石晶体低温下性能优良。温度升高将使其荧光谱线展宽,量子效率下降,从而导致器件阈值上升,效率下降,严重时会引起,“,温度猝灭,”,。因此,红宝石激光器在室温条件下以脉冲方式运转,(4),红宝石晶体的主要特点,主要优点为,:,机械强度和化学稳定性高,能承受很高的激光功率密度,易生成较大尺寸,;,亚稳态寿命长,储能大,可获得大能量输出,;,荧光谱线较宽,易获得大能量单模输出,;,低温性能优良,;,输出可见光。,从应用观点看,红宝石激光器输出可见光极具吸引力,一是因为光电探测器件的响应波长大多位于可见光区,而大多数稀土元素四能级系统固体激光器工作波长则位于近红外区域,二是对于全息照相等应用,需要使用可见光作为光源。,缺点,:,能级结构属三能级系统,器件阈值高,;,晶体性能随温度变化明显,室温下不适于做连续和高重频器件。,二、,光泵浦系统,固体激光器一般采用光泵浦。,主要的泵浦光源有,惰性气体放电灯,(,脉冲氙灯、连续氪灯等,),、,半导体激光二极管,金属蒸气灯,(,汞灯、钠灯等,),卤化物灯,(,碘钨灯、溴钨灯等,),四类,。,惰性气体放电灯具有辐射强度高、既能脉冲工作又能连续工作、工艺简单、使用方便等优点,应用最为广泛。惰性气体放电灯与聚光腔共同构成固体激光器的灯泵浦系统。,半导体激光二极管泵浦固体激光器较之其他的泵浦方式具有最高的泵浦效率,代表了固体激光器的一个发展方向。,一,).,灯泵浦系统,1,惰性气体放电灯,1),惰性气体放电灯的结构及性能参数,惰性气体放电灯的结构由工作气体、电极和灯管三部分组成。,工作气体一般采用氙或氪。电极采用高熔点、高电子发射率、低溅射的金属材料,常用钨、钍钨等材料。灯管则通常采用耐高温、透光性好、机械强度高的石英玻璃。结构形式有直管,(,比较常用,),和螺旋之分,如图,3.31,所示。,惰性气体放电灯在工作方式上分为脉冲和连续两种,如脉冲氙灯,连续氪灯。惰性气体放电灯工作于弧光放电状态,着火电压和触发电压是灯启动的重要参数。对脉冲灯而言,其使用寿命与最大输入能量密切相关。脉冲氙灯的常用规格及其性能参数见表,3.9,。,2),惰性气体放电灯的光谱特性,惰性气体放电灯的辐射光谱中有连续光谱和线状光谱两种成分。,产生连续光谱的主要原因是灯内浓度很高的电子和正离子复合发光。因带电粒子的动能连续可变,故其辐射光谱为连续谱,;,此外电子减速发光,其光谱也为连续谱。,产生线状光谱的主要原因是放电时被激发的原子和离子自发地返回基态时辐射发光,其光谱中具有气体原子和离子的特征光谱线。,在连续弧光灯的辐射光谱中,线状光谱的贡献很显著。而在脉冲灯的辐射光谱中,则以连续光谱的贡献为主。二者在放电灯的辐射光谱中所占据的比例取决于灯内的放电电流密度、充气压和充气种类。在此重点分析放电电流密度的影响。脉冲氙灯在两种电流密度下的辐射光谱如图,3.32,所示。,放电电流密度较小时,线状光谱所占比例上升。对脉冲氙灯,其特征谱线的峰值波长位于,0.84m,、,0.9m,和,1m,附近。对连续氪灯,其特征谱线的峰值波长位于,0.76m,、,0.82m,和,0.9m,附近,与,Nd3+ :YAG,的吸收谱带相匹配。,放电电流密度较大时,连续谱成分增加。当放电电流密度增大到一定值时,线状光谱被连续谱掩盖,且随着放电电流密度的增大,连续谱中心波长向短波方向移动。,在高放电电流密度下,脉冲氙灯的辐射光谱显然有利于红宝石晶体的吸收,(,吸收峰在,400,550nm),。对连续和小能量输出,(10J),的脉冲,Nd3+:YAG,器件,采用氪灯泵浦效率比较高。对大型钕玻璃和脉冲,Nd 3+ :YAG,器件,