第2章导热理论基础以及稳态导热

,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,第2章导热理论基础以及稳态导热,第2章 导热基本定律及稳态导热,2-1 导热基本定律傅里叶定律,2-2 导热问题的数学描写,2-3 典型一维稳态导热问题的分析解,2-4 通过肋片的导热,1 、重点内容：, 傅立叶定律及其应用；, 导热系数及其影响因素；, 导热问题的数学模型。,2 、掌握内容：,一维稳态导热问题的分析解法,3 、了解内容：,一维有内热源的导热问题,气体,：导热是气体分子不规则热运动时相互碰撞的结果，温度升高，动能增大，不同能量水平的分子相互碰撞，使热能从高温传到低温处,2.1 导热基本定律傅里叶定律,2.1.1 导热机理,导电固体,：,其中有许多自由电子，它们在晶格之间像气体分子那样运动。自由电子的运动在导电固体的导热中起主导作用,。,非导电固体,：,导热是通过晶格结构的振动所产生的弹性波来实现的，即原子、分子在其平衡位置附近的振动来实现的,。,液体的导热机理,：,存在两种不同的观点,第一种观点类似于气体，只是复杂些，因液体分子的间距较近，分子间的作用力对碰撞的影响比气体大；,第二种观点类似于非导电固体，主要依靠弹性波（晶格的振动，原子、分子在其平衡位置附近的振动产生的）的作用。,说明：只研究导热现象的宏观规律。,1 、概念,温度场是指在各个时刻物体内各点温度分布的总称。,一般地讲，,物体的温度分布是坐标和时间的函数,：,其中 为空间坐标， 为时间坐标。,、温度场 （Temperature field）,2、温度场分类,1）按照时间坐标分类,稳态温度场（定常温度场）,（Steady-state conduction）,是指在稳态条件下物体各点的温度分布不随时间的改变而变化的温度场称稳态温度场，其表达式：,非稳态温度场（非定常温度场）,（,Transient conduction,）,是指在变动工作条件下，物体中各点的温度分布随时间而变化的温度场称非稳态温度场，其表达式：,2）按照空间坐标分类,一维温度场,若物体温度仅一个方向有变化，这种情况下的温度场称一维温度场。,二维温度场,三维温度场,根据温度场表达式，可分析出导热过程是几维、稳态或非稳态的现象，温度场是几维的、稳态的或非稳态的。,二维，稳态,一维，非稳态,稳态温度场 稳态导热,（Steady-state conduction）,非稳态温度场 非稳态导热,（Transient conduction）,三维稳态温度场：,一维稳态温度场:,3、等温面与等温线,等温线,（,isotherms,）,用一个平面与各等温面相交，在这个平面上得到一个等温线簇,等温面,（,isothermal surface,）,同一时刻、温度场中所有温度相同的点连接起来所构成的面,物体的温度场通常用等温面或等温线表示,等温面与等温线的特点,：,温度不同的等温面或等温线彼此不能相交,在连续的温度场中，等温面或等温线不会中断，它们或者是物体中完全封闭的曲面（曲线），或者就终止与物体的边界上,沿等温面（线）无热量传递,等温线图的物理意义：,若每条等温线间的温度间隔相等时，等温线的疏密可反映出不同区域导热热流密度的大小。,t,t-t,t+t,2.1.3 导热基本定律,在导热现象中，单位时间内通过给定截面所传递的热量，正比例于垂直于该截面方向上的温度变化率，而热量传递的方,向与温度升高的方向相反，即,数学表达式：,（负号表示热量传递方向与温度升高方向相反）,用热流密度表示：,其中 热流密度(单位时间内通过单位面积的热流量),物体温度沿 x 轴方向的变化率,当物体的温度是三个坐标的函数时，,其形式为:,是空间某点的温度梯度；,是通过该点等温线上的法向单位矢量，指向温度升高的方向；,是该处的热流密度矢量。,t,1,t,2,0 x,n,dt dn,t t+dt,t,1,t,2,0 x,n,dt dn,t t+dt,负号是因为热流密度与温度梯度的方向不一致而加上,傅里叶定律可表述为:,系统中任一点的热流密度与该点的温度梯度成正比而方向相反,注：傅里叶定律只适用于各向同性材料各向同性材料：热导率在各个方向是相同的,傅立叶定律的一般形式的数学表达式,温度梯度和热流密度的方向都是在等温面的法线方向。由于热流是从高温处流向低温处，因而温度梯度和热流密度的方向正好相反。,t+,t,t,t-,t,、导热系数,1、定义,傅利叶定律给出了导热系数的定义,:,w/m,导热系数在数值上等于单位温度梯度作用下单位时间内单位面积的热量。,导热系数是物性参数，它与物质结构和状态密切相关，例如物质的种类、材料成分、温度、,湿度、压力、密度等，与物质几何形状无关。,它反映了物质微观粒子传递热量的特性。,不同物质的导热性能不同：,0C时：,同一种物质的导热系数也会因其状态参数的不同而改变，因而导热系数是物质温度和压力的函数。,一般把导热系数仅仅视为温度的函数，而且在一定温度范围还可以用一种线性关系来描述,273K时物质的导热系数,导热系数的确定,工程计算采用的各种物质的导热系数的数值都是用专门实验测定出来的。,测量方法包括稳态测量方法和非稳态测量方法。,物质的导热系数值可以查阅相关文献,。,2 、保温材料（隔热、绝热材料）,把导热系数小的材料称保温材料。,我国规定：t350时， ,保温材料导热系数界定值的大小反映了一个国家保温材料的生产及节能的水平。越小，生产及节能的水平越高,。,我国50年代,80年代,90年代,保温材料热量转移机理 ( 高效保温材料 ),高温时：,（ 1 ）蜂窝固体结构的导热,（ 2 ）穿过微小气孔的导热,更高温度时：,（ 1 ）蜂窝固体结构的导热,（ 2 ）穿过微小气孔的导热和辐射,超级保温材料,采取的方法：,（ 1 ）,夹层中抽真空,（减少通过导热而造成热损失）,（ 2 ）,采用多层间隔结构,（ 1cm 达十几层）,特点：,间隔材料的反射率很高，减少辐射换热，垂直于隔热板上的导热系数可达： 10,-4,w/mk,各向异性材料,指有些材料（木材，石墨）各向结构不同，各方向上的导热系数也有较大差别，这些材料称各向异性材料。此类材料 必须注明方向。相反，称各向同性材料。,2.2,导热问题的数学描写,2.2.1 导热微分方程的推导,傅里叶定律：,建立导热微分方程，可以揭示连续温度场随空间坐标和时间变化的内在联系。,理论基础：傅里叶定律 + 能量守恒定律,定义：,根据能量守恒定律与傅立叶定律，建立导热物体中的温度场应满足的数学表达式，称为,导热微分方程,。,假设：,(1) 所研究的物体是各向同性的连续介质,(2) 热导率、比热容和密度均为已知,(3)体内具有均匀分布内热源；强度 W/m,3,;,：单位体积的导热体在单位时间内放出的热量,根据能量守恒定律，在d时间内,导入与导出微元体的净热量微元体内热源的发热量微元体热力学的增加,、导入与导出微元体的净热量,d,时间内、沿,x,轴方向、经,x,表面,导入,的热量,：,d,时间内、沿,x,轴方向、经,x+dx,表面,导出,的热量：,d,时间内、沿,x,轴方向、经,x,表面,导入,的热量,：,泰勒展开,d,时间内、沿,x,轴方向导入与导出微元体净热量,d,时间内、沿 y 轴方向导入与导出微元体净热量,d,时间内、沿 z 轴方向导入与导出微元体净热量,同理,导入与导出净热量:,傅里叶定律：,2、,d,时间微元体内热源的发热量,3、微元体在,d,时间内焓的增加量,将以上各式代入热平衡关系式，并整理得：,这是笛卡尔坐标系中,三维非稳态导热微分方程的一般表达式,。,其物理意义：,反映了物体的温度随时间和空间的变化关系。,非稳态项,源项,扩散项,上式化简：,导热系数为常数,式中， ，称为热扩散率。,导热系数为常数 、无内热源,导热系数为常数 、稳态,导热系数为常数 、稳态 、无内热源,综上说明：,（ 1 ）导热问题仍然服从能量守恒定律；,（ 2 ）等号左边是单位时间内微元体热力学能的增量（非稳态项）；,（ 3 ）等号右边前三项之和是通过界面的导热使微分元体在单位时间内增加的能量 ( 扩散项 ) ；,（ 4 ）等号右边最后项是源项；,（ 5 ）若某坐标方向上温度不变，该方向的净导热量为零，则相应的扩散项即从导热微分方程中消失。,三、其他坐标下的导热微分方程,对于圆柱坐标系,对于球坐标系,2.2.2 定解条件,导热微分方程式的理论基础：傅里叶定律+能量守恒。它描写物体的温度随时间和空间变化的关系；没有涉及具体、特定的导热过程。通用表达式。,定解条件：确定唯一解的附加补充说明条件，包括四项：几何、物理、初始、边界,完整数学描述：导热微分方程 + 定解条件,1、几何条件：,说明导热体的几何形状和大小，如：平壁或圆筒壁；厚度、直径等,2、物理条件：,说明导热体的物理特征如：物性参数,、,c,和,的数值，是否随温度变化；有无内热源、大小和分布；,3、初始条件：,又称时间条件，反映导热系统的初始状态,、边界条件:,反映导热系统在界面上的特征，也可理解为系统与外界环境之间的关系。,说明：,非稳态导热定解条件有两个,初始条件；边界条件,稳态导热定解条件,只有边界条件，无初始条件。,边界条件常见的有三类,（）第一类边界条件:,该条件是给定系统边界上的温度分布，它可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值。,t=f(y,z,),0 x,1,x,（2）第二类边界条件:,该条件是给定系统边界上的温度梯度，即相当于给定边界上的热流密度，它可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值,0 x,1,x,（3）第三类边界条件:,该条件是第一类和第二类边界条件的线性组合，常为给定系统边界面与流体间的换热系数和流体的温度，这两个量可以是时间和空间的函数，也可以为给定不变的常数值,0 x,1,x,辐射边界条件,导热物体表面与温度为Te的外界环境只发生辐射换热,导热微分方程定解条件求解方法,温度场,界面连续条件,不均匀材料中的导热，常采用分区计算的方法。,由热扩散率的定义可知：,1 ） 分子是物体的导热系数，其数值越大，在相同温度梯度下，可以传导更多的热量。,2 ）分母是单位体积的物体温度升高 1 所需的热量。其数值越小，温度升高1所吸收的热量越少，可以剩下更多的热量向物体内部传递，使物体内温度更快的随界面温度升高而升高。,a,反映了导热过程中材料的导热能力（,）与沿途物质储热能力（,c,）之间的关系.,2.2.3 热扩散率的物理意义,由此可见,物理意义,：, 值大，即,值大或,c 值小，说明物体的某一部分一旦获得热量，该热量能在整个物体中很快扩散，其内部各点温度扯平的能力越大。, 越大，表示物体中温度变化传播的越快。所以，也是材料传播温度变化能力大小的指标，亦称导温系数。,热扩散率表征物体被加热或冷却时，物体内各部分温度趋向于均匀一致的能力，所以反映导热过程动态特性，研究不稳态导热重要物理量。,2.2.4 导热微分方程的适用范围,适用于 q 不很高，而作用时间长，同时傅立叶定律也适用该条件。,1 ）若属极底温度（ -273 ）时的导热不适用。,2 ）若时间极短，而且热流密度极大时，则不适用。,3 ）过程发生的空间尺度与微观粒子的平均自由行程相接近时，不适用。,导热理论分析方法的基本思路,导热理论的任务就是要找出任何时刻物体中各处的温度，进而确定热量传递规律。,、简化分析导热现象。根据几何条件、物理条件简化导热微分方程式。,、确定初始条件及各物体各边界处的边界条件。每一维导热至少有两个边界条件。,、分析求解，得出导热物体的温度场。,、利用傅立叶定律和已有的温度场最终确定热流量或热流密度。,2.3,典型一维稳态导热问题的分析解,本节将针对,一维,、稳态、常物性、无内热源情况，考察平板和圆柱内的导热。,直角坐标系：,、通过平壁的导热,平壁的长度和宽度都远大于其厚度，因而平板两侧保持均匀边界条件的稳态导热就可以归纳为一维稳态导热问题。,平板可分为单层壁，多层壁和复合壁等类型,。,a.单层壁导热 b.多层壁导热 c. 复合壁导热,1 单层平壁的导热,a 几何条件：单层平板；,b 物理条件：,、c、,已知；,无内热源,c 时间条件：,d 边界条件：第一类,o,t,1,t,t,2,x,o,t,1,t,t,2,根据上面的条件可得：,第一类边界条件：,控制,方程,边界条件,直接积分，得：,带入边界条件：,完整的数学描写,带入Fourier 定律,热阻分析法适用于一维、,稳态、无内热源的情况,线性分布,2 、热阻的含义,热量传递是自然界的一种转换过程,与自然界的其他转换过程类同,如:电量的转换,动量、质量等的转换。,其共同规律可表示为 :,过程中的转换量 = 过程中的动力 / 过程中的阻力。,在电学中，这种规律性就是欧姆定律，即,平板导热中，与之相对应的表达式可改写为,这种形式有助于更清楚地理解式中各项的物理意义。,式中：,热流量,为导热过程的转移量；,温压,为转移过程的动力；,分母,为转移过程的阻力。,由此引出热阻的概念：,1 ）热阻定义：,热转移过程的阻力称为热阻。,2 ）热阻分类：,不同的热量转移有不同的热阻，其分类较多，如：导热阻、辐射热阻、对流热阻等。,对平板导热而言又分：,面积热阻R,A,：,单位面积的导热热阻称面积热阻。,热阻R：,整个平板导热热阻称热阻。,3 ）热阻的特点：,串联热阻叠加原则：在一个串联的热量传递过程中，若通过各串联环节的热流量相同，则串联过程的总热阻等于各串联环节的分热阻之和。,2、,通过多层平壁的导热,多层平壁：由几层不同材料组成,例：房屋的墙壁 白灰内层、水泥沙浆层、红砖（青砖）主体层等组成,假设各层之间接触良好，可以近似地认为接合面上各处的温度相等,t,2,t,3,t,4,t,1,q,t,2,t,3,t,4,t,1,q,由和分比关系,t,1,r,1,t,2,r,2,t,3,r,3,t,4,推广到n层壁的情况:,层间分界面温度,t,2,t,3,t,4,t,1,q,导热系数与温度有依变关系时,当导热系数是温度的线性函数时，只要取计算区域的平均温度下的导热系数值带入按等于常数时的计算公式，即可获得正确结果。,【例】,有一砖砌墙壁，厚为。已知内外壁面的温度分别为25和30。试计算墙壁内的温度分布和通过的热流密度。,解：由平壁导热的温度分布,代入已知数据可以得出墙壁内t=25+20x的温度分布表达式,。,从附录查得红砖的=0.87W/(m),于是可以计算出通过墙壁的热流密度,【例】,由三层材料组成的加热炉炉墙。第一层为耐火砖。第二层为硅藻土绝热层，第三层为红砖，各层的厚度及导热系数分别为,1,240mm ，,1,=1.04W/(m,)，,2,50mm,2,=0.15W/(m,)，,3,115mm,3,=0.63W/(m,)。炉墙内侧耐火砖的表面温度为1000。炉墙外侧红砖的表面温度为60。试计算硅藻土层的平均温度及通过炉墙的导热热流密度。,解：,已知,1,0.24m,1,=1.04W/(m,),2,0.05m,2,=0.15W/(m,),3,0.115m,3,=0.63W/(m,),t,1,=1000,t,2,=60,t,2,t,3,t,4,t,1,q,t,1,r,1,t,2,r,2,t,3,r,3,t,4,硅藻土层的平均温度为,稳态导热,圆筒壁就是圆管的壁面。当管子的壁面相对于管长而言非常小，且管子的内外壁面又保持均匀的温度时，通过管壁的导热就是圆柱坐标系上的一维导热问题。,二、 通过圆筒壁的导热,1、通过单层圆筒壁的导热,柱坐标,一维、稳态、无内热源、常物性：,第一类边界条件：,(a),t,1,r,1,t,2,r,r,2,对上述方程(a)积分两次:,第一次积分,第二次积分,应用边界条件,获得两个系数,t,1,r,1,t,2,r,r,2,将系数带入第二次积分结果,显然，温度呈对数曲线分布,下面来看一下圆筒壁内部的热流密度和热流分布情况,虽然是稳态情况，但热流密度,q,与半径,r,成反比！,求导,根据热阻的定义，通过整个圆筒壁的导热热阻为：,单位长度圆筒壁的热流量：,2、,通过多层圆筒壁的导热,由不同材料构成的多层圆筒壁,带有保温层的热力管道、嵌套的金属管道和结垢、积灰的输送管道等,由不同材料制作的圆筒同心紧密结合而构成多层圆筒壁 ，如果管子的壁厚远小于管子的长度，且管壁内外边界条件均匀一致，那么在管子的径向方向构成一维稳态导热问题。,【例】,某管道外经为2r，外壁温度为t,1,，如外包两层厚度均为r（即,2,3,r）、导热系数分别为,2,和,3,（,2,/,3,=2）的保温材料，外层外表面温度为t,2,。如将两层保温材料的位置对调，其他条件不变，保温情况变化如何？由此能得出什么结论？,解：,设两层保温层直径分别为d,2,、d,3,和d,4,，则d,3,/d,2,=2，d,4,/d,3,=3/2。导热系数大的在里面：,导热系数大的在外面：,两种情况散热量之比为：,结论：导热系数大的材料在外面，导热系数小的材料放在里层对保温更有利。,对于内、外表面维持均匀衡定温度的空心球壁的导热，在球坐标系中也是一个一维导热问题。相应计算公式为：,温度分布：,热流量：,热阻：,三、通过球壳的导热,由前可知：,导热分析的首要任务就是确定物体内部的温度场。,根据能量守恒定律与傅立叶定律，建立了导热物体中的温度场应满足的数学表达式，称为导热微分方程。,非稳态项,源项,扩散项,2-4 通过肋片的导热,基本概念,1,、肋片,：,指依附于基础表面上的扩展表面。,工程上和自然界常见到一些带有突出表面的物体。,其作用是,增大对流换热面积，以强化换热。,、肋片的作用,肋高H,肋宽,l,肋厚,截面积,A,c,肋基,肋端,肋片的基本尺寸和术语,l,3 、常见肋片的结构：,直肋 环肋针肋,直肋,环肋,针肋,2.4.1 通过等截面直肋的导热,已知：,矩形直肋，,A,c,均保持不变,肋基温度为,t,0,，且,t,0,肋片与环境的表面传热系数为常量,h,.,导热系数，保持不变,求：,温度场,t,和散热量,0,x,dx,x,x+dx,c,分析：,肋宽方向：肋片宽度远大于肋片的厚度，不考虑温度沿该方向的变化；,于是我们可以把通过肋片的导热问题视为沿肋片方向上的,一维导热,问题。,肋厚（）方向：沿肋厚方向的导热热阻一般远小于它与环境的换热热阻。,把沿方向的散热视为负的内热源。,0,x,dx,x,x+dx,c,1/h,/,1/h,假设,1 ）导热系数 及表面传热系数 h 均为常数；,2 ）肋片宽度远大于肋片的厚度，不考虑温度沿该方向的变化；,3 ）表面上的换热热阻 1/h ，远大于肋片的导热热阻 / ，即肋片上沿肋厚方向上的温度均匀不变；,在上述假设条件下，把复杂的肋片导热问题转化为一维稳态导热,并将沿程散热量q视为负的内热源，则导热微分方程式简化为,4 ）肋端视为绝热，即 dt/dx=0 ；,0,x,dx,x,x+dx,c,内热源强度,单位时间肋片单位体积的对流散热量,如图，在距肋基处取一长度为dx的微元段，该段的对流换热量为：,因此该微元段的内热源强度为：,0,x,dx,x,x+dx,c,导热微分方程：,引入过余温度,。并令,边界条件：,导热微分方程：,二阶齐次线性常微分方程,0,x,dx,x,x+dx,c,方程的通解为：,应用边界条件可得：,得：,带入：,肋片内的,温度分布,双曲余弦函数,(hyperbolic cosine),x,0,0,H,双曲正弦函数,双曲正切函数,肋端温度,0,x,dx,x,x+dx,c,令x=H，可得到肋端的温度：,肋片表面的,散热量,0,x,dx,x,x+dx,c,分子分母乘以,稳态时肋片表面的散热量 = 通过肋基导入肋片的热量,2.4.2 肋片效率,1、等截面直肋的效率,为了从散热的角度评价加装肋片后换热效果，引进,肋片效率,肋片的散热量 :,如果肋片的效率能够顺利计算出来的话，肋片的实际散热量也就可以求得。,mH这个无因次数在肋片效率计算中有重要作用。,肋片的纵剖面积,0,x,dx,x,x+dx,c,影响肋片效率的因素：,肋片材料的热导率,、肋片表面与周围介质之间的表面传热系数,h,、肋片的几何形状和尺寸（,P、A、H,）,可见， 与参量 有关，其关系曲线如图所示。这样，矩形直肋的散热量可以不用公式计算，而直接用图查出 ，,散热量,几点讨论,1) 肋端散热的考虑,推导中忽略了肋端的散热（认为肋端绝热）。对于一般工程计算，尤其高而薄的肋片，足够精确。若必须考虑肋端散热，取：,l,2) 换热系数为常数的假定,为了推导和求解的方便，我们将,h,、,均假定为常数。但实际上换热系数,h,并不是常数，而是随肋高而变化的。而在自然对流环境下换热系数还是温度的函数。因此，我们在肋片散热计算中也应注意由此引起的误差。,严格地讲，肋片效率并不反映肋片散热性能的好坏，并不是说,f,大肋片散热量就大。实质上，它反映了肋片的几何结构、材料性质和环境条件与散热量之间的关系。,3) 关于肋片效率,th(,mH,)的数值随,mH,的增加而趋于一定值（,mH,3）,随着,mH,增加，,f,先迅速增大，但逐渐增量越来越小，最后趋于一定值。说明：当,mH,增加到一定程度，再继续增加,f,mH,的数值较小时，,f,较高。在高度,H,一定时，较小的,m,有利于提高,f。,一般工程上应用的肋片效率不低于。,工程上采用的肋片几何形状是十分复杂的。,r,0,x,y,0,矩形环肋片 三角形肋片,为了减轻肋片重量、节省材料，并保持散热量基本不变，需要采用变截面肋片，其中包括,环肋及三角形直肋、针肋等。,对于,变截面肋片来讲，由于从导热微分方程求得的肋片散热量计算公式相当复杂。其计算式可参见相关文献。,2.其他形状,肋片的效率,工程上，往往采用肋效率,f,和 为坐标的曲线，表示理论解的结果。,谢谢！,