阻尼振动和受迫振动

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,1.,5 简谐振动的能量,2 谐振子的阻尼振动,无阻尼的自由振动,谐振子的阻尼振动,3 谐振子的受迫振动 共振,谐振子的受迫振动,共振,4,简谐振动的合成,4.2,同方向、不同频率的简谐振动的合成,4.3,垂直方向、同频率简谐振动的合成,4.4,垂直方向、不同频率简谐振动的合成,4.1,同方向、同频率的简谐振动的合成,http:/222.30.32.13/jpkc/index.aspx,1,简谐振动的势能：,1.,5,简谐振动的能量,以水平的弹簧振子为例,简谐振动的动能：,2,简谐振动的总能量,：,弹性力是保守力总机械能守恒，,即总能量不随时间变化。,3,求出势能的时间平均值:,求出动能的时间平均值:,4,这些结论同样适用于任何简谐振动。,求出势能的时间平均值:,* 振幅不仅给出简谐振动运动的范围，而且还,反映了振动系统总能量的大小及振动的强度。,* 任一简谐振动总能量与振幅的平方成正比,* 即弹簧振子的动能和势能的平均值相等，且,等于总机械能的一半,结论,：,5,1,.,6,相图,坐标和速度组成的坐标系，称为相空间。,在相空间中，用每一点表示运动状态，可得出相图。,简谐振动在相空间中的轨迹为椭圆。,6,2 谐振子的阻尼振动,2-2,谐振子的阻尼振动,2-1,无阻尼的自由振动,实际振动过程存在着阻力，这种由弹性恢复力和阻力共同作用的振动叫阻尼振动振动系统受介质的粘滞阻力与速度大小成正比，与其方向相反。,当物体低速运动时，阻力,当物体高速运动时，阻力,子弹运动、卫星发射过程，受到的阻力与速度平方正比反向。由于振动系统要不断克服阻力作功，所以要逐渐损耗振动的能量使振幅逐渐变小直至振动停止。,7,以弹簧一维振动为例,弹性力或准弹性力和上述阻力作用下的动力学方程：,阻尼振动微分方程,令：,称 为振动系统的固有角频率，称 为阻尼系数,8,（1）,阻尼较小时,，,为二阶常系数齐次微分方程。,通解,为虚数，令,9,振幅项,随时间周期性衰减。,t,x,o,周期因子,振动周期,无阻尼时,有阻尼时，周期慢长。,这种情况称为欠阻尼,阻力使周期增大,10,由初始条件决定,A,和初相位 ,设,即有,：,欠阻尼,11,（2）,阻尼较大时,， 方程的解：,其中 是积分,常数，由初始条件,来决定，这种情况,称为过阻尼。,过阻尼,无振动发生。,两项都衰减，不是周期振动。,12,临界阻尼,称之为临界阻尼情况。它是振动系统,刚刚不能作准周期振动，而很快回到,平衡位置的情况，应用在天平调衡中。,是由初始条件,决定的积分常数,。,（3）,如果 方程的解：,是从有周期性因子 到无周期性的临界点。,13,过阻尼,临界阻尼,三种阻尼振动比较,欠阻尼,14,CAIUPS,3-1,谐振子的受迫振动,3 谐振子的受迫振动 共振,设强迫力,阻尼力：,是典型的常系数、二阶、线性、非齐次微分方程。,由微分方程理论,：,非齐次微分方程的通解,=,齐次微分方程的解,+,非齐次的一个特解。,在阻尼振动中，要维持振动，外界需加一个周期的强迫力,-,策动力。这种在周期性处力作用下进行的振动叫受迫振动。,15,，则其通解为：,受迫,振动可以看成是两个振动合成的。,第一项为阻尼振动项，当时间较长时衰减为,0,。,第二项为策动力产生的周期振动。,开始时运动比较复杂，当第一项衰减为,0,后， 只作受迫振动，振动频率为策动力的频率。,16,经过足够长的时间，称为定态解：,该等幅振动的角频率就是强迫力的频率；,稳定态时的振幅及与强迫力的相位差分别为：,17,在受迫,振动中，振子因外力对它作功而获得能量，同时又因有阻尼而损耗能量。受迫振动开始时，前者大于后者，从而振动逐渐加强，随着振动加强，损耗能量增多，直到获得能量恰好补偿损耗的能量时，达到稳定状态。,强调：无阻尼的线性振子的振动与受迫稳态振动，从运动学角度看，都是简谐振动。但从动力学角度看二者有本质的区别：线性振子是保守的孤立系统，系统机械能守恒，有其自身的固有频率；而受迫稳态振动是开放的耗散系统，它不断从策动力源吸收能量，同时又由于阻尼而耗散能量，它只按外力的频率振动。并且受迫振动的振幅、初位相只由振动系统和外力性质决定，而与初始条件无关。,18,讨论：,较小,若 很小， 很大。,求振幅 对频率的极值，,得出,共振的角频率。,共振的振幅。,振幅有极大值：,3-2 共振,19,当强迫力的频率为某一值时，稳定受迫振动的,位移振幅出现最大值的现象，叫做位移共振，,简称共振（,resonance,)。,共振的角频率。,代入,共振时的初相位,当 弱阻尼时,共振发生在固有频率处，称为尖锐共振。,20,受迫振动相位落后于强迫力相位 ，即振动速度,与强迫力同相位，即外力始终对系统作正功，对,速度的增大有最大的效率。这正是振动振幅急剧,增大的原因。,但是，随着振幅的增大，阻力的功率也不,断增大，最后与强迫力的功率相抵，从而,使振幅保持恒定。从能量观点看在共振时，,这能量转变为共振质点的能量，也叫共振,吸收。,陆果一书讨论阻尼弹簧振子的相图。,p168,21,通常称 的关系曲线为频率响应曲线。,当 时，即相对振幅为 0.707,(即相对强度为1/2) 处曲线宽度，定义为共振,峰的宽度 或共振带宽。可证明在弱阻尼的情,况下，共振带宽为：,定义振动系统的品质因数：,频率响应曲线,22,频率响应曲线,值的意义，不仅表征了受迫阻尼振动系统,频率选择性能的好坏，而且系统 值越低，,则系统的阻尼损耗越大，能量衰减越快。,定义振动系统的品质因数：,23,4,简谐振动的合成,4.2,同方向、不同频率的简谐振动的合成,4.3,垂直方向、同频率简谐振动的合成,4.4,垂直方向、不同频率简谐振动的合成,4.1,同方向、同频率的简谐振动的合成,本讲提纲,24,代数方法：设两个振动具有相同频率，,同一直线上运动，有不同的振幅和初相位,4 简谐振动的合成,4.1,同方向、同频率的简谐振动的合成,结论：,仍然是同频率,的简谐振动。,合振幅,25,式中：,可见：,合振幅最大。,26,X,Y,几何方法,27,上面得到：,讨论一：,合振幅最大。,当 称为干涉相长。,28,讨论二：,当 时， 称为干涉相消。,讨论三：,一般情况：,29,4.2,同方向、不同频率的简谐振动的合成,利用三角函数关系式：,合成振动表达式,：,为了简单起见，先讨论两个振幅相同，,初相位也相同，在同方向上以不同频,率振动的合成。其振动表达式分别为：,30,附录：,三角函数关系式的证明,31,合成振动表达式,：,当 都很大，且相差甚微时，可将,视为振幅变化部分，,合成振动是以 为角频率的谐振动。,其振幅变化的周期是由振幅绝对值变化来决定,，,即振动忽强忽弱，所以它是近似的谐振动这种,合振动忽强忽弱的现象称为,拍,。,32,单位时间内振动加强或减弱的次数叫拍频,Wave,显然，拍频是振动 的频率的两倍。,即拍频为：,33,4.,3,垂直方向、同频率简谐振动的合成,设一个质点同时参与了两个振动方向相互,垂直的同频率简谐振动，即,34,上式是个椭圆方程，具体形状由,相位差决定。,质点的运动方向与 有关。当 时，,质点沿顺时针方向运动；当 时，,质点沿逆时针方向运动。,当 时，正椭圆退化为圆,。,35,讨论1,所以是在,直线上的运动。,ZD_7hech,36,讨论2,所以是在 直线上的振动。,讨论3,所以是在,X,轴半轴长为 ，,Y,轴半轴长为,的椭圆方程，且顺时针旋转。,37,质点的轨道是圆。,X,和,Y,方向的相位差决定旋转方向,。,讨论5,讨论4,所以是在,X,轴半轴长为 ，,Y,轴半轴长为,的椭圆方程，且逆时针旋转。,ZD_61,ZD_62,38,讨论6,则为任一椭圆方程。,综上所述：两个频率相同的互相,垂直的简谐振动合成后，合振动,在一直线上或者在椭圆上进行,(直线是退化了的椭圆),当两个,分振动的振幅相等时，椭圆轨,道就成为圆。,ZD_7hech,39,4.,4,垂直方向、不同频率简谐振动的合成,一般是复杂的运动轨道不是封闭曲线，,即合成运动不是周期性的运动。,下面就两种情况讨论,视为同频率的合成，不,过两个振动的相位差在缓慢地变化，,所以质点运动的轨道将不断地从下图,所示图形依次的循环变化。,当 时是顺时针转；,时是逆时针转。,40,41,2、,如果两个互相垂直的振动频率成整数比，,合成运动的轨道是封闭曲线，运动也具有,周期。这种运动轨迹的图形,称为李萨如图形。,用李萨如图形,在无线电技术,中可以测量频,率：,在示波器上，垂直方向与水平方向同时,输入两个振动，已知其中一个频率，则,可根据所成图形与已知标准的李萨如图,形去比较，就可得知另一个未知的频率。,42,本章要点,简谐振动的动力学方程,单摆,为,m,绕,O,点转动的转动惯量,复摆（物理摆）,简谐振动的能量,* 任一简谐振动总能量,与振幅的平方成正比,无阻尼的自由振动,谐振子的阻尼振动,谐振子的受迫振动,共振,垂直方向、同(不同,),频率简谐振动的合成,同方向、同(不同)频率的简谐振动的合成(干涉)、(拍),43,