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单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,二级,三级,四级,五级,2022/7/5,#,河南城建学院 杜亚冰,波动光学,习题课,二 杨氏双缝干涉实验,条纹间距,:,用波阵面分割法产生两相干光源,.,干涉条纹是等间距的直条纹,.,1,）,相位差和光程差的关系,三 光程,:,媒质折射率与光的几何路程之积,=,光程差,光在真空中波长,第十四章 波动光学,干涉,一 相干光,2,）相干光的产生,:,波阵面分割法；振幅分割法,.,1,）相干条件：振动方向相同；频率相同；相位差恒定,.,2,） 透镜不引起附加的光程差,3,）光由光疏介质射向光密媒质而在界面上反射时，发生半波损失，这损失相当于 的光程,.,三 薄膜干涉,入射光在薄膜上表面由于反射和折射而“分振幅”，在上下表面反射的光为相干光,.,当光线垂直入射时,当 时,当 时,等厚,干涉,1,）干涉条纹为光程差相同的点的轨迹，即厚度相等的点的轨迹,2,）厚度线性增长条纹等间距，厚度非线性增长条纹不等间距,3,）条纹的动态变化分析（ 变化时）,4,）半波损失需具体问题具体分析,明纹,暗纹,劈尖条纹间距,暗,环半径,明,环半径,牛顿环,四 迈克尔,孙干涉仪,利用,分振幅法垂直的平面镜形成一等效的空气薄膜使两相互,相干光束在空间完全分开，并可用移动反射镜或在光路中加入介质片的方法改变两光束的光程差,.,移动反射镜,光路中加入介质片,一 惠更斯,菲涅尔原理,波阵面上各点都可以当作子波波源，其后波场中各点波的强度由各,子波,在该点的,相干叠加,决定,.,二 夫琅禾费衍射,暗纹,中心,明纹,中心,个半波带,个半波带,中央明纹中心,单缝衍射：可用半波带法分析，单色光垂直入射时,圆孔衍射：单色光垂直入射时，中央亮斑的角半经,（,D,为圆孔直径）,衍射,三 光学仪器的分辨本领,根据圆孔衍射规律和瑞利判据,最小分辨角,光学仪器分辨率,四 光栅衍射条纹的形成,光栅的衍射条纹是单缝衍射和多光束干涉的总效果,.,谱线强度受单缝衍射的影响可产生缺级现象,.,出现缺级,光的偏振,光波是横波，电场矢量表示光矢量，光矢量方向和光传播方向构成振动面,.,三类偏振态,:,自然光、偏振光、部分偏振光,.,二 线偏振光,:,可用偏振片产生和检验,.,马吕斯定律,强度为 的偏振光通过检偏振器后,出射光的强度为,三 光反射与折射时的偏振,布儒斯特定律,:,当入射角为布儒斯特角 时，反射光为完全偏振光，且振动面垂直入射面，折射光为部分偏振光。,偏振,1.,在双缝干涉实验中，若单色光源,S,到两缝,S,1,、,S,2,距离相等，则观察屏上中央明条纹位于图中,O,处，现将光源,S,向下移动到图中的,S,位置，则（）,（,A,） 中央明纹向上移动，且条纹间距增大,（,B,） 中央明纹向上移动，且条纹间距不变,（,C,） 中央明纹向下移动，且条纹间距增大,（,D,） 中央明纹向下移动，且条纹间距不变,2.,如图所示，折射率为,n,2,，厚度为,e,的透明介质薄膜的上方和下方的透明介质的折射率分别为,n,1,和,n,3,，且,n,1,n,2,，,n,2,n,3,，若用波长为,的单色平行光垂直入射到该薄膜上，则从薄膜上、下两表面反射的光束的光程差是（）,3.,如图所示，两个直径有微小差别的彼此平行的滚柱之间的距离为,L,，夹在两块平面晶体的中间，形成空气劈形膜，当单色光垂直入射时，产生等厚干涉条纹，如果滚柱之间的距离,L,变小，则在,L,范围内干涉条纹的（）,（,A,） 数目减小，间距变大,（,B,） 数目减小，间距不变,（,C,） 数目不变，间距变小,（,D,） 数目增加，间距变小,4.,用平行单色光垂直照射在单缝上，可观察单缝夫琅禾费。若屏上某点处为第二级暗纹，则相应的单缝波阵面可分成的半波带数目为（）,（,A,）,3,个 （,B,）,4,个,（,C,）,5,个 （,D,）,6,个,5.,波长,550 nm,的单色光垂直入射于光栅常数,d,1.0 10,-4,cm,的光栅上，可能观察到的光谱线的最大级次为（）,（,A,）,4,（,B,）,3,（,C,）,2,（,D,）,1,6.,三个偏振片,P,1,、,P,2,与,P,3,堆叠在一起，,P,1,与,P,3,的偏振化方向相互垂直，,P,2,与,P,1,的偏振化方向间的夹角为,30,，强度为,I,0,的自然光入射于偏振片,P,1,，并依次透过偏振片,P,1,、,P,2,与,P,3,，则通过三个偏振片后的光强为（）,（,A,） （,B,）,（,C,） （,D,）,0,7.,自然光以,60,的入射角照射到两介质交界面时，反射光为完全线偏振光，则折射光为（）,（,A,） 完全线偏振光，且折射角为,30,（,B,） 部分偏振光且只是在该光由真空入射到折射率为的介质时，折射角为,30,（,C,） 部分偏振光，但须知两种介质的折射率才能确定折射角,（,D,） 部分偏振光，且折射角是,30,
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