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鲁东大学边界条件界条件入射波（已知）反射波（未知）入射波（已知）反射波（未知）透射波（未知）透射波（未知）现象现象：电磁波入射到不同媒质：电磁波入射到不同媒质 分界面上时，一部分波分界面上时，一部分波 被分界面反射，一部分被分界面反射，一部分 波透过分界面。波透过分界面。均匀平面波垂直入射到两种不同媒均匀平面波垂直入射到两种不同媒质的分界平面质的分界平面 入射方式入射方式：垂直入射、斜入射；：垂直入射、斜入射；媒质类型媒质类型：理想导体、理想介质、导电媒质理想导体、理想介质、导电媒质 分析方法分析方法：属于半无界空间传播问题。属于半无界空间传播问题。第第6章章 均匀平面波的反射和透射均匀平面波的反射和透射鲁东大学zx媒质媒质1 1：媒质媒质2 2：y 任意极化的电磁波都可以分任意极化的电磁波都可以分 解成两个线极化波。解成两个线极化波。以入射波为以入射波为x方向的线极化方向的线极化 波为例。波为例。沿沿x方向极化的均匀平面波从方向极化的均匀平面波从 媒质媒质1 垂直入射到与导电媒垂直入射到与导电媒 质质2 的分界平面上。的分界平面上。6.1 均匀平面波对分界平面的垂直入射均匀平面波对分界平面的垂直入射设分界面为无限大平面，分界面位于设分界面为无限大平面，分界面位于z=0处。处。6.1.1 对导电媒质分界面的垂直入射对导电媒质分界面的垂直入射鲁东大学设设 1和和 2都都是是有有限限值值。沿沿+z方方向向入入射射到到分分界界面面上上的的平平面面波波一一部部份份将将在在分分界界面面上上反反射射，另另一一部部份份将将透透过过分分界界面面进进入入介介质质2继继续续沿沿z方向传播。方向传播。x入入反反12yz透透媒质媒质1 1中的入射波：中的入射波：媒质媒质1 1中的反射波中的反射波：鲁东大学x入入反反12yz透透媒质媒质2 2中的透射波中的透射波：鲁东大学在在z=0的平面上，电场和磁场的切向分量都应该连续，即有的平面上，电场和磁场的切向分量都应该连续，即有鲁东大学 和和 是复数，表明反射波和透射波的振幅和相位与入射波是复数，表明反射波和透射波的振幅和相位与入射波 都不同。都不同。若媒质若媒质2理想导体，即理想导体，即 2=，则，则2c=0，故有，故有 若两种媒质均为理想介质，即若两种媒质均为理想介质，即 1=2=0，则得到，则得到关于反、透射系数的讨论关于反、透射系数的讨论鲁东大学6.1.2 对理想导体平面的垂直入射对理想导体平面的垂直入射媒质媒质1为理想介质，为理想介质，10；媒质媒质2为为理想导体，理想导体，2。设入射波为设入射波为设反射波为设反射波为x入入反反yz媒质媒质1媒质媒质2z=0则则鲁东大学1区区合成波合成波由由边界条件边界条件2区电场为零区电场为零在分界面上，反射在分界面上，反射波波电场与入射波与入射波电场的相位差的相位差为或由或由鲁东大学合成波的瞬时值形式：合成波的瞬时值形式：（1）合成波的相位仅与时间有关，空间各点合成波的相位相同。合成波的相位仅与时间有关，空间各点合成波的相位相同。（2）空间各点的空间各点的E的振幅随的振幅随z按正弦变化，按正弦变化，H的振幅随的振幅随z按余弦按余弦 变化。变化。鲁东大学 表面电流表面电流在理想导体表面，由边界条件可得到导体表面的感应面电流在理想导体表面，由边界条件可得到导体表面的感应面电流 1区中合成波的平均坡印廷矢量区中合成波的平均坡印廷矢量可见驻波不传播能量，只有电场能量和磁场能量的相互交换。可见驻波不传播能量，只有电场能量和磁场能量的相互交换。鲁东大学 在在任任意意时时刻刻 t，在在 合合成成波波 电场皆为零电场皆为零 对任意时刻对任意时刻 t，在在 合成波磁场皆为零合成波磁场皆为零 zEx0zHy0 合成波的性质合成波的性质 媒质媒质1中的合成波在空中的合成波在空间没有移动，只是在原间没有移动，只是在原来的位置振动，称为纯来的位置振动，称为纯驻波驻波 电场和磁场原地振荡电场和磁场原地振荡 振幅随距离变化，但振幅随距离变化，但波峰和波谷的位置不变波峰和波谷的位置不变zHy0zEx0鲁东大学(n=0,1,2,3,)(n=0,1,2,3,)电场振幅的最大值为电场振幅的最大值为2Eim，最小值为最小值为0；磁场振幅的最；磁场振幅的最 大值为大值为2Eim/1，最小值也，最小值也 为为0。电场波节点（电场波节点（的最小值的位置）：的最小值的位置）：电场波腹点（电场波腹点（的最大值的位置）的最大值的位置）鲁东大学 坡印廷矢量的平均值为零，不坡印廷矢量的平均值为零，不 发发生生能能量量传传输输过过程程，仅仅在在两两个个 波波节节间间进进行行电电场场能能量量和和磁磁场场能能 的交换。的交换。在时间上在时间上有有/2 的相移的相移 在空间上错开在空间上错开/4，电，电 场场的波腹（节）点正好是磁场的波腹（节）点正好是磁场 的波节（腹）点；的波节（腹）点；两相邻波节点之间任意两点两相邻波节点之间任意两点 的电场同相。同一波节点两的电场同相。同一波节点两 侧的电场反相侧的电场反相鲁东大学 例例6.1.2 一右旋一右旋圆极化波垂直入射至位于极化波垂直入射至位于z=0z=0的理想的理想导体板体板上，其上，其电场强强度的复数形式度的复数形式为 （1 1）确定反射波的极化；）确定反射波的极化；（2 2）写出）写出总电场强强度的瞬度的瞬时表达式；表达式；（3 3）求板上的感）求板上的感应面面电流密度。流密度。解解:（1）设反射波电场的复数形式为设反射波电场的复数形式为由理想导体表面电场所满足的边界条件，在由理想导体表面电场所满足的边界条件，在z=0时有时有（2）z0区域的总电场强度区域的总电场强度得得 沿沿-z方向传播的方向传播的左旋圆极化波左旋圆极化波鲁东大学（3）又由理想导体表面磁场所满足的边界条件）又由理想导体表面磁场所满足的边界条件而而鲁东大学 课后题课后题6.26.2 一均匀平面波沿一均匀平面波沿+z+z方向传播，其电场强度矢量为方向传播，其电场强度矢量为 解：解：(1)(1)电场强度的复数表示电场强度的复数表示 （1）求相伴的磁场强度）求相伴的磁场强度；（2）若在传播方向上）若在传播方向上z=0处，放置一无限大的理想导体平板，处，放置一无限大的理想导体平板，求区域求区域 z 0 中的电场强度中的电场强度 和磁场强度和磁场强度；（3）求理想导体板表面的电流密度。）求理想导体板表面的电流密度。则则 写成瞬时表达式写成瞬时表达式 鲁东大学(2)反射波的电场为反射波的电场为 反射波的磁场为反射波的磁场为由由在区域在区域 z 0）当当21z=2n，即，即 z=n1/2 时，有时，有当当21z=(2n1)，即，即z=(n/2+1/4)1 时，有时，有鲁东大学 合成波电场振幅合成波电场振幅（1时时，0，入入、反反射射波波同同相相，在在z=0平平面面上上电电场场为为最大值，磁场最小。最大值，磁场最小。当当 2 1时时，n1时时，0，电电磁磁波波由由光光疏疏媒媒质质进进入入光光密密媒媒质质时时，产产生半波损失；生半波损失；当当n20，不存在半波损失，不存在半波损失鲁东大学 当当0 时，时，S 1，为行波；，为行波；当当1 1 时时，S=，是纯驻波。是纯驻波。当当 时，时，1 S ，为混合波。，为混合波。S 越大，驻波分量越大，驻波分量 越大，行波分量越小；越大，行波分量越小；驻波系数（驻波比）：驻波电场强度最大值和最小值之比驻波系数（驻波比）：驻波电场强度最大值和最小值之比讨论讨论鲁东大学 入、反、透波的功率关系入、反、透波的功率关系二二者者相相等等，符符合合能能量量守守恒恒定定律律鲁东大学不同介质分界面反射与透射的进一步讨论不同介质分界面反射与透射的进一步讨论 一一般般导导体体分分界界面面是是最最一一般般情情况况，其其反反射射系系数数 和和透透射射系系数数 均为复数，即除振幅变化外，反、透射波的相位也会发生变化均为复数，即除振幅变化外，反、透射波的相位也会发生变化 入入、反反、透透三三波波的的平平均均功功率率（平平均均能能流流密密度度）守守恒恒，但但振振幅幅反、透射系数间不存在这种关系，即反、透射系数间不存在这种关系，即 +1 若若两两媒媒质质的的电电导导率率 1和和 2都都等等于于零零，和和 变变为为实实数数，即即为为理理想介质间分界面的情况想介质间分界面的情况 若若 10、2，则则 1为为实实数数，2=0，1，0，产生全反射，即为理想介质与理想导体分界面的情况产生全反射，即为理想介质与理想导体分界面的情况 一一般般导导体体中中的的透透射射波波是是沿沿传传播播方方向向的的衰衰减减波波，它它从从界界面面进进入入导体后的传播距离由导体的趋肤深度导体后的传播距离由导体的趋肤深度 决定决定鲁东大学 例例6.1.2 在自由空在自由空间，一均匀平面波垂直入射到半无限大的，一均匀平面波垂直入射到半无限大的无耗介无耗介质平面上，已知自由空平面上，已知自由空间中，合成波的中，合成波的驻波比波比为3 3，介，介质内内传输波的波波的波长是自由空是自由空间波波长的的1/61/6，且分界面上，且分界面上为驻波波电场的最的最小点。求介小点。求介质的相的相对磁磁导率和相率和相对介介电常数。常数。解解：因为驻波比：因为驻波比由于界面上是驻波电场的最小点，故由于界面上是驻波电场的最小点，故又因为又因为2区的波长区的波长而反射系数而反射系数式中式中鲁东大学 课后题课后题6.7 入射波电场入射波电场 ，从空气（从空气（z 0区域区域 r=1、r=4、=0=0。求区域。求区域 z 0的电场和磁场的电场和磁场。解解：z 0区域的本征阻抗区域的本征阻抗 透射系数透射系数 媒质媒质1媒质媒质2zxy鲁东大学相位常数相位常数 故故 鲁东大学6.2 均匀平面波对多层介质分界平均匀平面波对多层介质分界平面的垂直入射面的垂直入射电电磁磁波波在在多多层层介介质质中中的的传传播播具具有有普普遍遍的的实实际际意意义义。以以三三种种介介质为例进行讨论，如图。质为例进行讨论，如图。界面界面1界面界面2Odz 1,1 2,2 3,3S1iH1iE1iS1rH1rE1rS2iH2iE2iS2rH2rE2rS3tH3tE3t鲁东大学6.2.1 多层媒质的场量关系和等效阻抗多层媒质的场量关系和等效阻抗如如图图，均均匀匀平平面面波波从从介介质质1入入射射到到界界面面1上上，发发生生反反射射和和透透射射。透射的部分再入射到界面。透射的部分再入射到界面2上，同样发生反射和透射。上，同样发生反射和透射。鲁东大学 反射系数反射系数根据边界条件，可求得两个界面上的反射系数，有根据边界条件，可求得两个界面上的反射系数，有 等效波阻抗等效波阻抗 e在界面在界面1处往介质处往介质3方向看过去的阻抗方向看过去的阻抗与分界面平行的任意平面上的总电场与总磁场之比：与分界面平行的任意平面上的总电场与总磁场之比：鲁东大学在在界面界面1上的等效波阻抗为上的等效波阻抗为或或根据界面根据界面1处的边界条件处的边界条件得得界面两侧的等效波阻抗相等界面两侧的等效波阻抗相等鲁东大学多层介质传播问题的有关说明多层介质传播问题的有关说明 由由于于存存在在介介质质3，求求界界面面1处处的的反反射射系系数数 1时时，必必须须先先求求出出此此处处的的等等效效波波阻阻抗抗 e，再再代代入入 1的的表表达达式式，不不能能简简单单地地使使用用只只有两种介质时的结果有两种介质时的结果 或或者者说说，求求出出等等效效波波阻阻抗抗 e后后，将将界界面面右右边边的的介介质质2和和介介质质3等等效效为为本本征征阻阻抗抗为为 e的的半半无无限限大大介介质质，即即将将问问题题化化成成了了只只有有两种介质的情况两种介质的情况 反射系数反射系数 1已考虑介质已考虑介质2和介质和介质3对界面对界面1上反射系数的贡献上反射系数的贡献 当当介介质质有有n3层层时时，可可以以先先求求出出最最右右边边一一个个界界面面的的反反射射系系数数，再再求求出出其其左左邻邻界界面面的的等等效效阻阻抗抗和和反反射射系系数数，以以此此类类推推，直至求出最左边一个界面的反射系数直至求出最左边一个界面的反射系数鲁东大学6.2.2 四分之一波长匹配层四分之一波长匹配层对于只有对于只有3种介质的情况，取介质种介质的情况，取介质2的厚度的厚度d=2/4，此时有此时有称称为为1/4波波长长匹匹配配层层，通通常常用用于于实实现现两两种种不不同同介介质质的的无无反反射射阻阻抗匹配，即使抗匹配，即使 3介质介质变换为变换为 e 1的介质。的介质。6.2.3 半波长介质窗半波长介质窗取取介介质质2厚厚度度d=2/2，且且 1=3 e=3=1，1=0，无无反反射射，有，有E3tm=-E1im，即电磁波无损失地通过即电磁波无损失地通过/2介质窗介质窗(介质介质2)。鲁东大学 此外，如果夹层媒质的相对介电常数等于相对磁导率，即此外，如果夹层媒质的相对介电常数等于相对磁导率，即 r=r ，那么，夹层媒质的波阻抗等于真空的波阻抗。那么，夹层媒质的波阻抗等于真空的波阻抗。由由此此可可见见，若若使使用用这这种种媒媒质质制制成成保保护护天天线线的的天天线线罩罩，其其电电磁磁特特性性十十分分优优越越。但但是是，普普通通媒媒质质的的磁磁导导率率很很难难与与介介电电常常数数达达到同一数量级。近来研发的新型磁性材料可以接近这种需求。到同一数量级。近来研发的新型磁性材料可以接近这种需求。当当这这种种夹夹层层置置于于空空气气中中，平平面面波波向向其其表表面面正正投投射射时时，无无论论夹夹层层的的厚厚度度如如何何，反反射射现现象象均均不不可可能能发发生生。换换言言之之，这这种种媒媒质质对对于于电磁波似乎是完全电磁波似乎是完全“透明透明”的。的。应用：应用：雷达天线罩的设计就利用了这个原理。为了使雷达天线免雷达天线罩的设计就利用了这个原理。为了使雷达天线免受恶劣环境的影响，通常用天线罩将天线保护起来，若天线罩的受恶劣环境的影响，通常用天线罩将天线保护起来，若天线罩的介质层厚度设计为该介质中的电磁波的半个波长，就可以消除天介质层厚度设计为该介质中的电磁波的半个波长，就可以消除天线罩对电磁波的反射。线罩对电磁波的反射。鲁东大学例例 频率频率f=1GHz的均匀平面波从空气中垂直入射到的均匀平面波从空气中垂直入射到 r=3.5、r=1、0的的半半无无限限介介质质平平面面。今今采采用用“/4匹匹配配层层”来来消消除除波波的的反反射射，试试求求：(1)匹匹配配层层介介质质的的相相对对介介电电常常数；数；(2)匹配层的厚度。匹配层的厚度。解：据题意有解：据题意有（1）匹配层的本征阻抗应该满足）匹配层的本征阻抗应该满足（2）匹配层的厚度）匹配层的厚度鲁东大学6.3 均匀平面波对理想介质分界平面均匀平面波对理想介质分界平面的斜入射的斜入射当当电电磁磁波波垂垂直直入入射射时时，电电场场和和磁磁场场总总是是平平行行分分界界面面的的。由由于于任任意意极极化化的的波波总总可可以以分分解解成成两两个个线线极极化化波波，所所以以垂垂直直入入射射时时只只需需要要讨论极化方向平行于分界面的线极化波即可。讨论极化方向平行于分界面的线极化波即可。斜斜入入射射时时传传播播方方向向与与分分界界面面法法向向不不平平行行，所所以以电电场场或或磁场可能与分界面不平行。磁场可能与分界面不平行。波波可可以以分分成成两两个个线线极极化化波波，任任意意方方向向线线极极化化波波电电场场可可以以分分成成垂垂直和平行入射面的两个分量。直和平行入射面的两个分量。分分别别讨讨论论垂垂直直和和平平行行极极化化入入射射两种情况。两种情况。yxEEiEk入射角入射角 i入射面入射面分界分界面面介质介质2介质介质1入射方向入射方向z鲁东大学6.3.1 反射定律和折射定律反射定律和折射定律xkin i分界面分界面21z r tkrkt设设两两种种理理想想介介质质1和和2，均均匀匀平平面波由面波由1入射到介质分界面上。入射到介质分界面上。此式对此式对整个界面都成立，即对任意整个界面都成立，即对任意x、y成立，因此应有成立，因此应有鲁东大学如如入入射射波波在在x-z平平面面内内，即即kiy=0，则则有有kry=kty=0，所所以以反反射射波波和透射波也在和透射波也在x-z平面内平面内入、反、透三波在同一平面内入、反、透三波在同一平面内由图可知由图可知斯耐尔反射定律斯耐尔反射定律斯耐尔折射定律斯耐尔折射定律鲁东大学6.3.2 反射系数与透射系数反射系数与透射系数 垂直极化波垂直极化波 设设z0空空间间分分别别为为两两个个半半无无限限理理想想介介质质。设设入入、反反、透透射射三三波波的的传传播播方方向向分分别别为为ei、er、et，且且ki=eik1，kr=erk1，kr=erk2，有，有xein i分界面分界面21z i teretHiEiErHrHtEt鲁东大学根据根据z=0平面上，电场和磁场切向分量连续的条件和平面上，电场和磁场切向分量连续的条件和菲涅尔菲涅尔公式公式对于非磁性介质，对于非磁性介质，1=2=0，菲涅尔公式可写成，菲涅尔公式可写成 0，入、透射波同相入、透射波同相 2 1 时，时，i t，0，入、反射波同相入、反射波同相 2 1 时，时，i t，0，入、反射波反相，半波损失入、反射波反相，半波损失鲁东大学 平行极化波对理想介质表面的斜入射平行极化波对理想介质表面的斜入射xein i分界面分界面21z i teretHiEiErHrEtHt根据根据z=0平面上，电场和磁场切向分量连续的条件和平面上，电场和磁场切向分量连续的条件和鲁东大学菲涅尔菲涅尔公式公式对于非磁性介质，对于非磁性介质，1=2=0，菲涅尔公式可写成，菲涅尔公式可写成 0，入、透射波同相入、透射波同相 入、反射波的相位关系由入、反射波的相位关系由 正负决定正负决定6.3.3 全反射与全透射全反射与全透射对于非磁性介质，对于非磁性介质，1=2=0，折射定律为，折射定律为当当 1 2 时时，i t，当当 i增增大大到到某某角角度度 c时时，会会出出现现 t=/2，此时透射波沿分界面传播，可认为无透射波，称为此时透射波沿分界面传播，可认为无透射波，称为全反射全反射。1，全反射，全反射鲁东大学由菲涅尔由菲涅尔公式，可得此时的反射系数公式，可得此时的反射系数可见，此时入射波全部被反射，即产生全反射现象。可见，此时入射波全部被反射，即产生全反射现象。从折射定律可求出从折射定律可求出 当当 i c时的反射系数时的反射系数由折射定律可得由折射定律可得此时此时 t为复角为复角可见，此时两种极化的入射波都出现全反射现象。可见，此时两种极化的入射波都出现全反射现象。临界角临界角利用菲利用菲鲁东大学 讨论当讨论当 i c时，透射波的性质时，透射波的性质则透射波的行波因子变成则透射波的行波因子变成 透射波沿透射波沿+x传播，但其振幅沿传播，但其振幅沿+z按指数规律衰减按指数规律衰减 当当电电磁磁波波以以大大于于临临界界角角的的角角度度入入射射时时，进进入入介介质质2的的电电磁磁波波将将沿沿着着分分界界面面传传播播，且且其其振振幅幅随随进进入入介介质质2的的深深度度迅迅速速衰衰减减，这种波称为表面波这种波称为表面波 可可以以证证明明进进入入介介质质2的的平平均均能能流流密密度度（平平均均功功率率）为为零零，即即没有能量进入介质没有能量进入介质2 工程上利用这个原理制做介质波导工程上利用这个原理制做介质波导衰减因子衰减因子行波因子行波因子鲁东大学 例例 一圆极化波以入射角一圆极化波以入射角 i /3从媒质从媒质1（参数为（参数为 =0，=4 0）斜斜入入射射至至空空气气。试试求求临临界界角角，并并指指出此时反射波是什么极化？出此时反射波是什么极化？解：临界角为解：临界角为可见入射角可见入射角 i /3大于临界角大于临界角 c /6，此时发生全反射。此时发生全反射。可以得到可以得到 和和 的模都等于的模都等于1，而它们的幅角分别为：，而它们的幅角分别为：鲁东大学显然有显然有 。由由于于入入射射的的圆圆极极化化波波可可以以分分解解成成两两个个垂垂直直线线极极化化波波和和平平行行线线极极化化波波，虽虽然然这这两两个个波波的的反反射射系系数数的的大大小小此此时时都都为为1，但但它们的相位不同，所以反射波是椭圆极化波。它们的相位不同，所以反射波是椭圆极化波。鲁东大学2，全透射，全透射波波以以某某角角度度由由介介质质1入入射射到到介介质质2时时，如如果果反反射射系系数数为为零零，称称为全透射，此时入射角称为布儒斯特角为全透射，此时入射角称为布儒斯特角 B。对于非磁性介质，由对于非磁性介质，由平行极化入射时的反射系数平行极化入射时的反射系数此时发生全透射此时发生全透射(无反射无反射)，且，且 i=B，由折射定律由折射定律 垂直极化入射的波不会产生全透射垂直极化入射的波不会产生全透射 任意极化波以任意极化波以 B入射时，反射波中只有垂直分量入射时，反射波中只有垂直分量极化滤波极化滤波鲁东大学 例例 一直线极化波从自由空间斜入射到无损耗介质平一直线极化波从自由空间斜入射到无损耗介质平面面，该该介介质质的的参参数数为为 r4，r 1。已已知知入入射射波波电电场场矢矢量量与与入入射射平平面面的的夹夹角角为为45。求求：（1）要要使使反反射射波波中中只只有有垂垂直直极极化化波波，应应以以多多大大角角度度入入射射？（2）此此时时反反射射波波的的平平均均功功率率密密度度是入射波的百分之几？是入射波的百分之几？解：解：（1）当入射波以布儒斯特角入射时，反射波只有垂直分量当入射波以布儒斯特角入射时，反射波只有垂直分量（2）鲁东大学 例例 一圆极化波从空气中以布儒斯特角一圆极化波从空气中以布儒斯特角入射到参数入射到参数 为为 r=1，r=5，=0的的介介质质表表面面上上。(1)求求反反射射系系数数，并说明反射波的极化；并说明反射波的极化；(2)求透射系数，并说明透射波的极化。求透射系数，并说明透射波的极化。解：任意圆极化波总包含垂直分量和平行分量。解：任意圆极化波总包含垂直分量和平行分量。(1)反射系数：由于电磁波以布儒斯特角入射，所以反射系数：由于电磁波以布儒斯特角入射，所以 0。反射波为线极化波反射波为线极化波(2)透射系数：透射系数：透射波为椭圆极化波透射波为椭圆极化波鲁东大学6.4.1 垂直极化波对理想导体表面的斜入射垂直极化波对理想导体表面的斜入射垂直极化均匀平面波从理想介质斜入射到理想导体表面。垂直极化均匀平面波从理想介质斜入射到理想导体表面。xein i21z ierHiEiEiHr 2 10显然此时发生全反射。显然此时发生全反射。可可以以这这样样得得到到：入入射射波波电电场场平平行行于于分分界界面面，为为切切向向分分量量，导导体体内内电电场场为为零零，所所以以入入、反反波波电电场场之之和和为为零，即反射系数零，即反射系数 1。合成波：合成波：6.4 均匀平面波对理想导体平面的斜入射均匀平面波对理想导体平面的斜入射鲁东大学 在在z方向上方向上，合成波呈驻波分布，没有能量传播合成波呈驻波分布，没有能量传播 在在x方方向向上上，合合成成波波是是行行波波，传传播播方方向向没没有有电电场场分分量量，只只有有磁场分量，称为磁场分量，称为TE波（或横电波）波（或横电波）等等振振幅幅面面平平行行于于分分界界面面，等等相相位位面面垂垂直直于于分分界界面面，合合成成波波为为非均匀平面波非均匀平面波 在在合合成成波波的的电电场场的的零零点点 处处插插入入一一块块导导体体板板，不不会会改改变变此此导导体体板板与与原原理理想想导导体体之之间间的的场场分分布布，其其间间电电磁磁波波以以TE波形式沿波形式沿x方向传播，形成平行板波导方向传播，形成平行板波导理想导体表面垂直极化入射时的合成波理想导体表面垂直极化入射时的合成波鲁东大学6.4.2 平行极化波对理想导体表面的斜入射平行极化波对理想导体表面的斜入射平平行行极极化化均均匀匀平平面面波波从从理理想想介介质质斜斜入入射射到到理理想想导导体体表表面面。因因为为合成波：合成波：z方向驻波；方向驻波；x方向行波，方向行波，TM波波(横磁波横磁波)，非均匀平面波非均匀平面波理想导体表面平行极化入射时的合成波理想导体表面平行极化入射时的合成波 可以在零点可以在零点 处插入导体板形成平行板波导处插入导体板形成平行板波导
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