液压与气压传动 第二讲 液压流体力学基础

第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系温故知新温故知新 液压系统的工作原理液压系统的工作原理 液压系统的组成液压系统的组成 液压系统的特点液压系统的特点新授新授 第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系1 1、液压传动的功能液压传动的功能 实现力的传递实现力的传递 实现运动的传递实现运动的传递 本质本质：实现能量的传递：实现能量的传递2 2、液压传动的特征液压传动的特征 工作压力取决于外负载；工作压力取决于外负载；活塞的运动速度只取决于输活塞的运动速度只取决于输入流量的大小，而与外负载无入流量的大小，而与外负载无关。关。压力、流量是液压传动两个最压力、流量是液压传动两个最基本的参数。基本的参数。1.1.液压传动系统的工作原理液压传动系统的工作原理第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系2.2.液压传动系统的组成液压传动系统的组成1 1、能源装置、能源装置 将机械能转化成液将机械能转化成液体压力能的装置。（液压泵）体压力能的装置。（液压泵）2 2、执行元件、执行元件 将液压能重新转化将液压能重新转化成机械能输出的装置。克服负成机械能输出的装置。克服负载，带动机器完成所需的运动。载，带动机器完成所需的运动。（液压马达）（液压马达）3 3、控制元件、控制元件 对系统中流体压力、对系统中流体压力、流量及流动方向进行控制和调流量及流动方向进行控制和调节的装置。（液压控制阀）节的装置。（液压控制阀）4 4、辅助元件、辅助元件 如油箱、油管、滤如油箱、油管、滤油器等。油器等。5 5、传动介质、传动介质 能量和信号的载体。能量和信号的载体。即液体。即液体。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系液压传动系统的组成液压传动系统的组成第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系3.3.液压传动优缺点液压传动优缺点在同等输出功率下，液压传动装置的体积小、在同等输出功率下，液压传动装置的体积小、重量轻、运动惯量小、动态性能好。重量轻、运动惯量小、动态性能好。布置灵活方便布置灵活方便可实现大范围的无级调速可实现大范围的无级调速可实现无间隙传动，运动平稳。可实现无间隙传动，运动平稳。便于实现自动工作循环和自动过载保护。便于实现自动工作循环和自动过载保护。由于一般采用油作为传动介质，因此由于一般采用油作为传动介质，因此 液压元液压元件有自我润滑作用，有较长的使用寿命。件有自我润滑作用，有较长的使用寿命。液压元件都是标准化、系列化的产品，便于设液压元件都是标准化、系列化的产品，便于设计、制造和推广应用。计、制造和推广应用。优优点点第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系两次能量转换，功率损失大、效率低、发热大。两次能量转换，功率损失大、效率低、发热大。不能得到定比传动。不能得到定比传动。当采用油作介质，需要注意防火。当采用油作介质，需要注意防火。液压元件加工精度要求高，造价高。液压元件加工精度要求高，造价高。液压系统的故障比较难查找，对操作人员的技液压系统的故障比较难查找，对操作人员的技术水平要求高。术水平要求高。缺点缺点3.3.液压传动优缺点液压传动优缺点第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第一篇第一篇 液压传动液压传动 第一章 液压流体力学基础第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第一节第一节 液压油液液压油液一、一、液压油的性质液压油的性质（一）（一）密度密度 一般认为液压油的密度为一般认为液压油的密度为 900kg900kg/m m3 3Vm第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系液体的可压缩性液体的可压缩性 液体的体积压缩系数液体的体积压缩系数 液体的体积弹性模量液体的体积弹性模量VVpk1VVpkK1 对于一般液压系统，可认为油液是不可压缩的对于一般液压系统，可认为油液是不可压缩的 。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（三（三）第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系牛顿（Isaac Newton，16431727）伟大的物理学家、天文学家和数学家，经典力学体系的奠基人。1686年第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系二、二、液压油要求与选用液压油要求与选用 液压油液分类液压油液分类矿物性液压油：按照矿物性液压油：按照ISO规规定，采用定，采用40时油液的运动时油液的运动粘度（粘度（mm2/s)作为油液粘度作为油液粘度牌号，共分为牌号，共分为10、15、22、32、46、68、100、150等等8个等级。个等级。难燃液压油：乳化液、高水难燃液压油：乳化液、高水基液压油、海水或淡水基液压油、海水或淡水 （一）一）对液压油液的要求对液压油液的要求 粘温特性好；粘温特性好；有良好的润滑性；有良好的润滑性；成分要纯净；成分要纯净；有良好的化学稳定性；有良好的化学稳定性；抗泡沫性和抗乳化性好；抗泡沫性和抗乳化性好；材料相容性好；材料相容性好；无毒，价格便宜无毒，价格便宜第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 选用液压油液首先考虑的是选用液压油液首先考虑的是粘度粘度选择时要注意：选择时要注意：液压系统的工作压力液压系统的工作压力 压力高，要选择粘度较压力高，要选择粘度较大的液压油液。大的液压油液。环境温度环境温度 温度高，选用粘度较大的液压油液。温度高，选用粘度较大的液压油液。运动速度运动速度 速度高，选用粘度较低的液压油液。速度高，选用粘度较低的液压油液。液压泵的类型液压泵的类型 各类泵适用的粘度范围。各类泵适用的粘度范围。（二）液压油选用（二）液压油选用表表1-41-4（P13P13）第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二节第二节 液体静力学液体静力学液体静力学研究静止液体的力学规律和这些规律液体静力学研究静止液体的力学规律和这些规律的实际应用。的实际应用。静止液体是指液体处于内部质点间无相对运动的静止液体是指液体处于内部质点间无相对运动的状态，因此状态，因此静止液体静止液体不显示粘性不显示粘性，液体内，液体内部无剪切应力，只有法向应力即压力。部无剪切应力，只有法向应力即压力。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系静压力静压力是指液体处于静止状态时，其单位面是指液体处于静止状态时，其单位面积上所受的法向作用力。积上所受的法向作用力。液体静压力特性液体静压力特性：（1 1）液体静压力垂直于其承压面，其方向）液体静压力垂直于其承压面，其方向和该面的内法线方向一致；和该面的内法线方向一致；（2 2）静止液体内任一点所受到的静压力在）静止液体内任一点所受到的静压力在各个方向上相等。各个方向上相等。AFpA0limAFp 第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系二、静压力基本方程二、静压力基本方程pghppA0（一）静压分布特征：（一）静压分布特征：（1 1）（2 2）同一容器同一液体中的静压）同一容器同一液体中的静压力随深度的增加线性地增加。力随深度的增加线性地增加。（3 3）连通器内，同一液体中深度）连通器内，同一液体中深度相同的各点压力都相等。相同的各点压力都相等。（4 4）（5 5）pghppaconstZgpgZp00pghp 0第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（二）（二）压力的表示方法压力的表示方法绝对压力。绝对压力。相对压力也称相对压力也称表压力。表压力。相对压力为负相对压力为负数时，工程上数时，工程上称为称为真空度真空度。绝对压力大气压力相对压力（表压力）绝对压力大气压力相对压力（表压力）相对压力（表压力）绝对压力大气压力相对压力（表压力）绝对压力大气压力真空度大气压力绝对压力真空度大气压力绝对压力第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 布莱士布莱士帕斯卡帕斯卡于于16231623年年6 6月月1919日出生在法国。日出生在法国。16421642年到年到16441644年间帕斯卡年间帕斯卡发明了加法器发明了加法器，这是世界，这是世界上上最早的计算器最早的计算器，现陈列于法国博物馆中。，现陈列于法国博物馆中。16551655年他进入神学中心披特垒阿尔。他从怀疑年他进入神学中心披特垒阿尔。他从怀疑论出发，认为论出发，认为感性和理性知识都不可靠感性和理性知识都不可靠，从而得出，从而得出信仰高于一切信仰高于一切的结论。的结论。16621662年年8 8月月1919日帕斯卡逝世，终年日帕斯卡逝世，终年3939岁。后人岁。后人为纪念帕斯卡科学研究的贡献，用他的名字来命名为纪念帕斯卡科学研究的贡献，用他的名字来命名压强压强的单位，简称的单位，简称帕帕（PaPa）。）。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系四、静压力对固体壁面的作用力四、静压力对固体壁面的作用力第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系1 1、压力作用在平面上的总作、压力作用在平面上的总作用力用力 当承受压力作用的面是平当承受压力作用的面是平面时，作用在该面上的压力面时，作用在该面上的压力的方向是互相平行的。故总的方向是互相平行的。故总作用力作用力F F等于油液压力等于油液压力p p与承与承压面积压面积A A的乘积。即的乘积。即 F=pF=p.A A 。对于图中所示的液压缸，油对于图中所示的液压缸，油液压力作用在活塞上的总作液压力作用在活塞上的总作用力为：用力为：F=pF=p.A=pA=p.D D2 2/4/4式中式中 p p油液的压力；油液的压力；D D活塞的直径。活塞的直径。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系2 2、油液压力作用在曲面上的总作用力、油液压力作用在曲面上的总作用力 当承受压力作用的表面是曲当承受压力作用的表面是曲面时，作用在曲面上的所有压力面时，作用在曲面上的所有压力的方向均垂直于曲面（如图所的方向均垂直于曲面（如图所示），图中将曲面分成若干微小示），图中将曲面分成若干微小面积面积dAdA，将作用力，将作用力dFdF分解为分解为x x、y y两个方向上的分力，两个方向上的分力，即即 F Fx xp p.dAsindAsin=p p.A Ax x F FY Y=p=p.dAcosdAcos=p=p.A Ay y 式中，式中，A Ax x、A Ay y分别是曲面在分别是曲面在x x和和y y方向上的投影面积。方向上的投影面积。所以总作用力所以总作用力 F=(FF=(Fx x2 2+F+Fy y2 2)1/21/2第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系压力作用在平面上的总作用力压力作用在平面上的总作用力第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系研究液体在流动时研究液体在流动时流速流速与与压力压力的变化规律。的变化规律。一、几个基本概念一、几个基本概念二、液体流动的连续性方程二、液体流动的连续性方程三、伯努利方程三、伯努利方程四、液体稳定流动时的动量方程四、液体稳定流动时的动量方程第三节第三节 流体动力学流体动力学第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系概念概念：为了便于导出基本方程，常假定液体既无为了便于导出基本方程，常假定液体既无粘性油不可压缩，这样的液体称为粘性油不可压缩，这样的液体称为理想液体理想液体。实际液体实际液体则既有粘性又可压缩。则既有粘性又可压缩。1、理想液体与实际液体、理想液体与实际液体理想液体理想液体一、几个基本概念一、几个基本概念第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系2、恒定流动和非恒定流动、恒定流动和非恒定流动液体流动时，若液体中任何一点的压力、流速、液体流动时，若液体中任何一点的压力、流速、密度都不随时间变化，这种流动称为密度都不随时间变化，这种流动称为稳定流动稳定流动。反之，密度、压力、流速随时间而变化的流动称反之，密度、压力、流速随时间而变化的流动称为为非稳定流动非稳定流动。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系3 3、通流截面、流量和平均流量、通流截面、流量和平均流量 垂直于液体流动方向的截面称为垂直于液体流动方向的截面称为通流截面通流截面 。单位时间单位时间t t内流过某通流截面的液体体积内流过某通流截面的液体体积V V称为称为流量流量q q，平均流速平均流速为流量与通流面积之比。为流量与通流面积之比。drrurdrrruudAqAudAAqvRRAA)(2)2)(00AvtvtAtVq第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 实际上由于液体具有粘性，液体在管道内流动时，通流截实际上由于液体具有粘性，液体在管道内流动时，通流截面上各点的流速是不相等的。管道中心处流速最大；越靠近管面上各点的流速是不相等的。管道中心处流速最大；越靠近管壁流速越小；管壁处的流速为零。为方便起见，以后所指流速壁流速越小；管壁处的流速为零。为方便起见，以后所指流速均为平均流速。均为平均流速。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系二、连续性方程二、连续性方程constvAvA2211质量守恒定律在流体力学中的表现形式质量守恒定律在流体力学中的表现形式第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系q第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系三、伯努利方程三、伯努利方程(1)理想液体的伯努力方程理想液体的伯努力方程constgvzgpgvzgpgvzgp222222222111即：理想液体伯努利方程的物理意义：在管内作稳定流动的理想理想液体伯努利方程的物理意义：在管内作稳定流动的理想液体具有液体具有压力能、势能和动能压力能、势能和动能三种形式的能量。在任意截面三种形式的能量。在任意截面上这三种能量都可以相互转换，但其总和保持不变，即能量上这三种能量都可以相互转换，但其总和保持不变，即能量守恒守恒。而静压力基本方程则是伯努利方程（在速度为零时）而静压力基本方程则是伯努利方程（在速度为零时）的特例。的特例。1738年第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（2）实际液体的实际液体的伯伯努利方程努利方程（层流）（紊流）21.121212233222222221111AvdAuAvvudAuEEhgvzgpgvzgpAAw使用注意点：使用注意点：1 1）截面）截面1 1、2 2应顺流向选取，且选在流动平应顺流向选取，且选在流动平 面的通流截面上；面的通流截面上；2 2）z z和和p p应为通流截面上同一点的两个参数（通流截面的轴心处）。应为通流截面上同一点的两个参数（通流截面的轴心处）。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系丹 尼 尔丹 尼 尔 伯 努 利伯 努 利（Daniel BernoulliDaniel Bernoulli，1700170017821782）丹尼尔是涉及科学领域较多的人。他出版了经典著作丹尼尔是涉及科学领域较多的人。他出版了经典著作流体动流体动力学力学(1738(1738年年)；研究弹性弦的横向振动问题研究弹性弦的横向振动问题(1741(174117431743年年)，提出声音在空气中的传播规律提出声音在空气中的传播规律(1762(1762年年)。他的论著还涉及天文学他的论著还涉及天文学(1734(1734年年)、地球引力、地球引力(1728(1728年年)、湖汐、湖汐(1740(1740年年)、磁学、磁学(1743(1743、17461746年年)，振动理论，振动理论(1747(1747年年)、船体航、船体航行的稳定行的稳定(1753(1753、17571757年年)和生理学和生理学(1721(1721、17281728年年)等。等。凡尼尔的博学成为伯努利家族的代表。凡尼尔的博学成为伯努利家族的代表。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系丹尼尔丹尼尔伯努利伯努利近代科学史上，瑞士的伯努利家族是最著名的科学家家族。曾产生过近代科学史上，瑞士的伯努利家族是最著名的科学家家族。曾产生过11位科学家的家族。其中著名的有雅可比位科学家的家族。其中著名的有雅可比伯努利、雅可比的弟弟约伯努利、雅可比的弟弟约翰翰伯努利、约翰的次子丹尼尔伯努利、约翰的次子丹尼尔伯努利等。伯努利等。丹尼尔是伯努利家庭中成就最大的科学家。丹尼尔是伯努利家庭中成就最大的科学家。他在数学和物理学等多方他在数学和物理学等多方面都做出了卓越的贡献，仅在面都做出了卓越的贡献，仅在1725年到年到1749年间就曾年间就曾10次获得法国次获得法国科学院年度资助，还被聘为圣彼得堡科学院的名誉院士。科学院年度资助，还被聘为圣彼得堡科学院的名誉院士。在数学方面，丹尼尔的研究涉及代数、概率论、微积分、级数理论、在数学方面，丹尼尔的研究涉及代数、概率论、微积分、级数理论、微分方程等多学科的内容，取得了重大成就。微分方程等多学科的内容，取得了重大成就。在物理学方面，丹尼尔所取得的成功是惊人的。其中对流体力学和气在物理学方面，丹尼尔所取得的成功是惊人的。其中对流体力学和气体动力学的研究尤为突出。体动力学的研究尤为突出。1738年出版的年出版的流体动力学流体动力学一书是他的一书是他的代表著作。书中根据能量守恒定律解决了流体的流动理论，提出了著代表著作。书中根据能量守恒定律解决了流体的流动理论，提出了著名的伯努利定理，这是流体力学的重要基本定理之一。名的伯努利定理，这是流体力学的重要基本定理之一。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系3.3.伯努利方程应用举例伯努利方程应用举例(1)(1)计算泵吸油腔的真空度或泵允许的最大吸油高度计算泵吸油腔的真空度或泵允许的最大吸油高度022212121222211vvvAAghhgvppghhgvpvpwaw第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系泵吸油口的真空度由三部分组成泵吸油口的真空度由三部分组成：（1 1）产生一定流速所需的压力；）产生一定流速所需的压力；（2 2）把油液提升到高度）把油液提升到高度h h所需的压力；所需的压力；（3 3）吸油管内压力损失。）吸油管内压力损失。泵吸油口的真空度不能太大，即泵吸油口泵吸油口的真空度不能太大，即泵吸油口处的绝对压力不能太低。以免产生处的绝对压力不能太低。以免产生气蚀气蚀。pvghghvghppwa222222121真空度第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（2 2）计算泵的出口压力）计算泵的出口压力泵出口压力计算3.3.伯努利方程应用举例伯努利方程应用举例第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系通过以上两例分析，可将应用伯努利方程解通过以上两例分析，可将应用伯努利方程解决实际问题的一般方法归纳如下：决实际问题的一般方法归纳如下：1.1.选取适当的基准水平面；选取适当的基准水平面；2.2.选取两个计算截面；一个设在已知参数的选取两个计算截面；一个设在已知参数的断面上，另一个设在所求参数的断面上；断面上，另一个设在所求参数的断面上；3.3.按照液体流动方向列出伯努利方程；按照液体流动方向列出伯努利方程；4.4.若未知数的数量多于方程数，则必须列出若未知数的数量多于方程数，则必须列出其他辅助方程，联立求解。其他辅助方程，联立求解。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系四、四、动量方程动量方程(1)(1)动量方程动量方程)()()()(1122112212yyyxxxvvqFvvqFuuqtumdtdIF（紊流）层流1)(33.122AdAuIIA动量定理：动量定理：作用在物体上的合外力的大小等于作用在物体上的合外力的大小等于 物体在力的作用方向上动量的变化率。物体在力的作用方向上动量的变化率。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系(2)(2)动量方程的应用动量方程的应用 计算液体对弯管的作用力计算液体对弯管的作用力设通流面积为设通流面积为A A，则在控制体表面上液体，则在控制体表面上液体受到的总压力为受到的总压力为ApFApF2211;设弯管对控制体积的作用力设弯管对控制体积的作用力F F方向如图所示，方向如图所示，其水平和垂直方向的分力为其水平和垂直方向的分力为F Fx x和和F Fy,y,，列出，列出x x和和y y方向的动量方程：方向的动量方程：0sinsincoscos221qvFFqvqvFFFyxsin)(sinsin)cos1()cos()cos1(cos222121ApqvFqvFqvAppqvFFFyx液体对弯管的作用力与此大小相等，方向相反。液体对弯管的作用力与此大小相等，方向相反。弯管壁面对控制体的总作用力弯管壁面对控制体的总作用力xyyxFFarctgFFF;22第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系求液流作用在滑阀阀芯上的稳态液动力求液流作用在滑阀阀芯上的稳态液动力AB 先列出图先列出图(A)的控制体积在阀芯轴线方向上的动量方程的控制体积在阀芯轴线方向上的动量方程求得阀芯作用于液体的力为：求得阀芯作用于液体的力为：F=qv2cos90。qv1cos=-qv1cos 油液作用在阀芯上的力称作油液作用在阀芯上的力称作稳态液动力稳态液动力，其大小为：，其大小为：F=-F=qv1cos，F的方向与的方向与v1cos 一致。阀芯上的稳态液动力力图使滑一致。阀芯上的稳态液动力力图使滑阀阀口关闭。阀阀口关闭。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系对对(B)图列出轴向动量方程，阀芯作用于液体的力为：图列出轴向动量方程，阀芯作用于液体的力为：F=qv2cos -qv1cos90。=qv2cos 作用于阀芯的稳态液动力作用于阀芯的稳态液动力F=-F=-qv2cos ,F与与v2cos 方向相反，方向相反，F力也是力图使阀口关闭。力也是力图使阀口关闭。式中式中 v滑阀阀口处液流的流速；滑阀阀口处液流的流速；v与阀芯轴线的夹角，称为射流角。与阀芯轴线的夹角，称为射流角。B图图第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第四节第四节 管道流动管道流动液压系统中的压力损失分为两类：液压系统中的压力损失分为两类：一是油液流经直管时的压力损失，称为一是油液流经直管时的压力损失，称为沿程压力损失沿程压力损失。这类压力损失是由液体流动时的内摩擦力引起的。这类压力损失是由液体流动时的内摩擦力引起的。二是油液流经局部障碍时，由于液流的方向和速度突然二是油液流经局部障碍时，由于液流的方向和速度突然变换，在局部区域形成漩涡，引起液体质点相互撞击和变换，在局部区域形成漩涡，引起液体质点相互撞击和剧烈摩擦因而产生的压力损失，这种损失称为剧烈摩擦因而产生的压力损失，这种损失称为局部压力局部压力损失。损失。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系层流：层流：液体中质点沿管道液体中质点沿管道作直线运动而没有横向运作直线运动而没有横向运动，既液体作分层流动，动，既液体作分层流动，各层间的流体互不混杂。各层间的流体互不混杂。如图所示。如图所示。紊流紊流:液体中质点除沿液体中质点除沿管道轴线运动外，还有横管道轴线运动外，还有横向运动，呈现紊乱混杂状向运动，呈现紊乱混杂状态。态。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系雷诺数雷诺数vdRe临界临界雷诺数雷诺数（表（表2-12-1）雷诺雷诺：英国科学家英国科学家第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系压力损失压力损失p p与管道长度及流速与管道长度及流速v v的平方成正比，而与的平方成正比，而与管子的内径成反比。至于油液的粘度，管壁粗糙度和管子的内径成反比。至于油液的粘度，管壁粗糙度和流动状态等都包含在流动状态等都包含在内。内。油液在直管中流动的沿程压力损失：油液在直管中流动的沿程压力损失：22vdlpf第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 局部压力损失是液流流经管道截面突然变化的局部压力损失是液流流经管道截面突然变化的弯管、管接头以及控制阀阀口等局部障碍处时的压弯管、管接头以及控制阀阀口等局部障碍处时的压力损失。计算式为：力损失。计算式为：局部阻力系数，由试验求得；局部阻力系数，由试验求得；v v液流流速。液流流速。液体流经液压阀的压力损失主要为局部损失：液体流经液压阀的压力损失主要为局部损失：22vpr2nnrqqpp第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 液压系统中管路通常由若干段管道串联而液压系统中管路通常由若干段管道串联而成。其中每一段又串联一些诸如弯头、控制阀、成。其中每一段又串联一些诸如弯头、控制阀、管接头等形成局部阻力的装置，因此管路系统管接头等形成局部阻力的装置，因此管路系统总的压力损失等于所有直管中的总的压力损失等于所有直管中的沿程压力损失沿程压力损失及所有及所有局部压力损失局部压力损失之和之和。即：。即：mjrnifppp11第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 本节主要介绍液流流经小孔及缝隙的流量公式。本节主要介绍液流流经小孔及缝隙的流量公式。前者是节流调速和液压伺服系统工作原理的基础；前者是节流调速和液压伺服系统工作原理的基础；后者则是计算和分析液压元件和系统泄漏的根据。后者则是计算和分析液压元件和系统泄漏的根据。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（1）流经薄壁小孔的流量）流经薄壁小孔的流量 一、液体流经小孔的流量一、液体流经小孔的流量 当小孔的通流长度当小孔的通流长度L L与孔径与孔径d d之比之比l/dl/d小于等于小于等于0.50.5时称为薄时称为薄壁小孔。壁小孔。当管道直径当管道直径D D与小孔之直径的比与小孔之直径的比值值D/d7D/d7时，收缩作用不受大孔时，收缩作用不受大孔侧壁的影响，称为完全收缩。侧壁的影响，称为完全收缩。当管壁对收缩程度有影响时，当管壁对收缩程度有影响时，则称之为不完全收缩。则称之为不完全收缩。薄壁小孔流动画薄壁小孔流动画第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系pACqTq2薄壁小孔薄壁小孔短孔短孔45.0dl5.0dl第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系细长孔细长孔4dlpCApAldpldq3212824drrurdrrruudAqRRA)(2)2)(00第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 液压元件各零件间如有相对运液压元件各零件间如有相对运动，就必须有一定的配合间隙。液动，就必须有一定的配合间隙。液压油就会从压力较高的配合间隙流压油就会从压力较高的配合间隙流到大气中或压力较低的地方，这就到大气中或压力较低的地方，这就是是泄漏泄漏。泄漏分为内泄漏和外泄漏泄漏分为内泄漏和外泄漏。泄漏主要是有压力差与间隙造成的。泄漏主要是有压力差与间隙造成的。泄漏量与压力差的乘积便是功率损泄漏量与压力差的乘积便是功率损失，因此，泄漏的存在将使系统效失，因此，泄漏的存在将使系统效率降低。同时功率损失也将转化为率降低。同时功率损失也将转化为热量，使系统温度升高，进而影响热量，使系统温度升高，进而影响 系统的性能。系统的性能。第六节第六节 缝隙流动缝隙流动内泄漏外泄漏第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系 图为一平面缝隙，液压油在压力差图为一平面缝隙，液压油在压力差pp作用下自左向右流动。作用下自左向右流动。(1)(1)流经平行平板缝隙的流量流经平行平板缝隙的流量bvplbq2123第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系一、液压冲击一、液压冲击概念概念：在液压系统中，由于某种原因，液体：在液压系统中，由于某种原因，液体压力在一瞬间会突然升高，产生很高的压力压力在一瞬间会突然升高，产生很高的压力峰值，这种现象称为峰值，这种现象称为液压冲击液压冲击。危害危害：液压冲击产生的压力峰值往往比正常：液压冲击产生的压力峰值往往比正常工作压力高好几倍，且常伴有噪声和振动，工作压力高好几倍，且常伴有噪声和振动，从而损坏液压元件、密封装置、管件等。从而损坏液压元件、密封装置、管件等。第七节第七节 液压冲击和空穴现象液压冲击和空穴现象第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系液压冲击的类型有液压冲击的类型有：1 1、液流通道迅速关闭或液流迅速换向使液流速、液流通道迅速关闭或液流迅速换向使液流速 度的大小或方向突然变化时，由于液流的惯力引度的大小或方向突然变化时，由于液流的惯力引起的液压冲击。起的液压冲击。2 2、运动着的工作部件突然制动或换向时，因工、运动着的工作部件突然制动或换向时，因工作部件的惯性引起的液压冲击。作部件的惯性引起的液压冲击。3 3、某些液压元件动作失灵或不灵敏，使系统压、某些液压元件动作失灵或不灵敏，使系统压力升高而引起的液压冲击。力升高而引起的液压冲击。第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系液体突然停止形成液压冲击液体突然停止形成液压冲击第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系（1 1）使完全冲击改变为不完全冲击）使完全冲击改变为不完全冲击（2 2）限制管中油液的流速）限制管中油液的流速（3 3）用橡胶软管或在冲击源处设置蓄能器，以吸收液）用橡胶软管或在冲击源处设置蓄能器，以吸收液压冲击的能量。压冲击的能量。（4)4)在容易出现液压冲击的地方，安装限制压力升高在容易出现液压冲击的地方，安装限制压力升高的安全阀。的安全阀。：第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系第二讲第二讲 液压流体力学基础液压流体力学基础扬州大学机械工程学院扬州大学机械工程学院汽车工程系汽车工程系