弹性力学重点(适合入门)

1试简述力学中的圣维南原理，并说明它在弹性力学分析中的作用。 圣维南原理：如果物体的一小部分边界上的面力变换为分布不同但静力等效的面力（主矢与 主矩相同），则近处的应力分布将有显著的改变，但远处的应力所受影响可以忽略不计。 作用：（1）将次要边界上复杂的面力（集中力、集中力偶等）作分布的面力代替。（2）将次要的位移边界条件转化为应力边界条件处理2 （8 分）弹性力学中引用了哪五个基本假定五个基本假定在建立弹性力学基本方程时有什 么用途 答：弹性力学中主要引用的五个基本假定及各假定用途为：（答出标注的内容即可给满分）1）连续性假定：引用这一假定后，物体中的应力、应变和位移等物理量就可看成是连续的， 因此，建立弹性力学的基本方程时就可以用坐标的连续函数来表示他们的变化规律。2）完全弹性假定：这一假定包含应力与应变成正比的含义，亦即二者呈线性关系，复合胡 克定律，从而使物理方程成为线性的方程。3）均匀性假定：在该假定下，所研究的物体内部各点的物理性质显然都是相同的。因此， 反应这些物理性质的弹性常数（如弹性模量E和泊松比卩等）就不随位置坐标而变化。4）各向同性假定：各向同性是指物体的物理性质在各个方向上都是相同的，也就是说，物 体的弹性常数也不随方向变化。5）小变形假定：研究物体受力后的平衡问题时，不用考虑物体尺寸的改变，而仍然按照原 来的尺寸和形状进行计算。同时，在研究物体的变形和位移时，可以将它们的二次幂或乘积 略去不计，使得弹性力学的微分方程都简化为线性微分方程。3 （8 分）弹性力学平面问题包括哪两类问题分别对应哪类弹性体两类平面问题各有哪些特 答：弹性力学平面问题包括平面应力问题和平面应变问题两类，两类问题分别对应的弹性体 和特征分别为： 平面应力问题：所对应的弹性体主要为等厚薄板，其特征是：面力、体力的作用面平行于 xy平面，外力沿板厚均匀分布，只有平面应力分量xo,yo,xyT存在，且仅为x,y的函数。 平面应变问题：所对应的弹性体主要为长截面柱体，其特征为：面力、体力的作用面平行于 xy平面，外力沿z轴无变化，只有平面应变分量x e ,y e ,xy Y存在，且仅为x,y的函数。4 简述按应力求解平面问题时的逆解法。 所谓逆解法，就是先设定各种形式的、满足相容方程的应力函数；并由应力分量与应力函数 之间的关系求得应力分量；然后再根据应力边界条件和弹性体的边界形状，看这些应力分量 对应于边界上什么样的面力，从而可以得知所选取的应力函数可以解决的问题。5 有限元分析的解题步骤。答：（1）力学模型的确定；（2）结构的离散化；（3）计算载荷的等效节点力；（4）计 算各单元的刚度矩阵；（5）组集整体刚度矩阵；（6）施加便捷约束条件;（7）求解降阶的有 限元基本方程；（8）求解单元应力；（9）计算结果的输出7 逆解法：设定各种形式的、满足相容方程的应力函数， 求出应力分量后，根据应力边界条件判断该应力函数能解决什么问题。8 半逆解法： 针对所求问题，假定部分或全部应力分量的函数形式、从而推出应力函数的形式。然后代入 相容方程，求出应力函 数的具体表达式。最后求出应力分量，并考虑这些应力分量 是否满 足全部应力边界条件及多连体中的位移单值条件9圣维南（Saint Venant）原理：作用于物体某一局部区域内的外力系，可以用一个与之静力等效的力系来代替。而两力系所产生的应力分布只在力 系作用区域附近有显著的影响, 在离开力系作用区域较远处, 应力分布几乎相同(1) 必须满足静力等效条件；(2) 只能在次要边界上用圣维南原理，在主要边界上不能使用。 弹性力学问题的求解方法：10按位移求解以 u 、 v 为基本未知函数，将平衡方程和边界条件都用 u 、v 表示，并求出 u 、v ，再由几何方程、物理方程求出应力与形变分量11 按应力求解以应力分量为基本未知函数，将所有方程都用应力分量表示，并求出应力分量；再由几何方程、物理方程求出形变分量与位移12. 混合求解以部分位移分量和部分应力分量为基本未知函数，并求出这些未知 量，再求出其余未知量。以应力分量为基本未知函数，将所有方程都用应力分量表示，并求出应力分量；再由几何方程、物理方程求出形变弹性力学概念研究对象材料力学基本上只研究所谓杆状构件，研究这种构件在拉伸(压缩)、剪切、扭转、弯曲作用下的应力和位移。结构力学主要是在材料力学的基础上研究杆状构件所组成的结构，即杆系系统，如桁架、刚架。弹性力学可对杆状构件作进一步的、较精确的分析；另外还对非杆状结构，例如板和壳，以及挡土墙、堤坝、地基 等实体结构加以研究.研究方法 材料力学：借助于直观和实验现象作一些假定，如平面假设等，然后 由静力学、几何学、物理学三方面进行分析。 结构力学：与材料力学类同。弹性力学：仅由静力平衡、几何方程、物理方程三方面分析，放弃了 材力中的大部分假定。弹性力学的任务和材料力学、结构力学的任务一样，是分析各种结构 物或其构件在弹性阶段的应力和位移，校核它 们是否具有所需的强 度和刚度。13 边界条件：这里是指已知条件中弹性体外表面各部分点上所受的约束和 荷载。位移边界条件：约束已知的部分称为位移边界条件。应力边界条件：荷载已知的部分称为应力边界条件。混合边界条件：一部分约束已知，一部分荷载已知称为混合边界条件。14 应力状态指弹性体内任一点个个不同方向截面上应力的全部情况。包括： 任意方向斜截面的应力和坐标面方向平面上的关系；主应力及其所在方位，即主 方向，主平面位置；一点应力极值的大小及应力变化范围。展开的 3 一 I Q 2 + I Q - I = 01 23方程的三个系数为I = +Q +Q1 x y zI cy +c cy +c cy t2 t2 t2*2 x yy zz x xy yz zxI y y y + 2t t t y t2 y t2 y t23 x y zxy yz zxx yzy zxz xy方程（2-6）称为应力状态特征方程，其系数的三个表达式称为应力状态三个不变量。其所以不随坐标变化而变化，是因为物体受力平衡时，每点的应力状 态就是确定的，并不随所取坐标系而变化。所以特征方程和应力不变量反映了弹 性体内一点应力状态的确定性。弹性体在受力过程中如果始终表示平衡，因而无动能变化，假定非机械能也无变化，则外力势能就完全转化为形变势能。或者说，外力做功完全转化为变形能。例如，在x方向受均匀正应力b，相应的正应变为,微分单元体每单位 xx体积中具有的形变势能为-b ，或者称为形变势能密度或比能。再比如，X和2 x xy方向由均匀剪应力t及相应的剪应变丫计算的比能就是-t y。xy xy 2 xy xy微元体六个独立应力分量及相应的六个应变分量都会产生比能。根据能量守 恒定理，微元体的全部比能可由下式计算，即-U 二一(b * +b * +b * +t y +t y +t y )(48)- 2 x x y y z z xy xy yz yz zx zx 在一般情况下，应力和应变是位置坐标的函数，因而比能 U 也是位置坐标- 的函数。这样，弹性体总的形变势能就可以由比能在弹性体范围内的积分来计算。 可以写成U = M U dxdydz(4 9)或U =-4 10)(b * + b * + b * +t y +t y +t y )dxdydzx xy y z z xy xy yz yz zx zx2平面应力问题f平面应变问题:平面应变问题f平面应力问题：Ef已(1+ 2p)，p f 旦(1 + p )21 + p位移边界条件：边界曲线上受约束的点有位移已知的边界条件6 5)u 二 usv = v丿s应力边界条件：边界曲线上受荷载作用的点上有内力与面力平衡的已知条件6 6)l (b ) + m(T) = Xx syx s_l (t) + m(b ) = Yxy sy s混合边界条件：约束和荷载已知条件。单连通体：弹性体由一条闭合曲线围成。其边界条件称为简单边界条件。多连通体：由两条以上闭合曲线围成一个弹性体。平面问题中一点的应力状态(参考)14、弹性力学中应力如何表示正负如何规定答：弹性力学中正应力用&表示，并加上一个下标字母，表明这个正应力的作用 面与作用方向；切应力用I表示，并加上两个下标字母，前一个字母表明作用面 垂直于哪一个坐标轴，后一个字母表明作用方向沿着哪一个坐标轴。并规定作用 在正面上的应力以沿坐标轴正方向为正，沿坐标轴负方向为负。相反，作用在负 面上的应力以沿坐标轴负方向为正，沿坐标轴正方向为负。