第56章作业解题参考

化工传递过程导论作业解题参考第5章热量传递与其微分方程1. 某不可压缩的黏性流体层流流过与其温度不同的无限宽度的平板壁面。设流动为定态，壁温与流体的密度、黏度等物理性质恒定。试由方程(5-13a)出发，简化上述情况的能量方程，并说明简化过程的依据。解：课本(5-13a)式如下：由题意可知，定态流动。在直角坐标系中，三维方向对应长、宽、高，题中“无限宽度的平板壁面”则可认为是在宽这个维度上无限，姑且设定此方向垂直于纸面且为z方向，故可认为题意所指流动过程为二维流动，且 且则(5-13a)式可简化为如果引入热边界层概念，则基于尺度和量级的考虑，可进一步简化上式为其中，y方向为垂直主流方向（x）的距壁面的距离。第6章热传导1. 用平底锅烧开水，与水相接触的锅底温度为111，热流通量为42400W/m2。使用一段时间后，锅底结了一层平均厚度为3mm的水垢，假设此时与水相接触的水垢的表面温度与热流通量分别等于原来的值，试计算水垢与金属锅底接触面的温度。水垢的导热系数取为1 W/(mK)。解：由题意可以想见，原来无水垢时是对流传热；结垢后垢层中为导热，此时定态、一维平板的传热通量为其中， b为垢层的厚度，T1为水垢与金属锅底接触面的温度（未知），TS为与水相接触的垢层表面温度。因此可得故得出水垢与金属锅底接触面的温度为2. 有一管道外径为150mm，外表面温度为180，包覆矿渣棉保温层后外径为250mm.。已知矿渣棉的导热系数W/(mK)，T单位为。保温层外表面温度为30，试求包有保温层后管道的热损失。解：此题考虑对象为保温层，其中为定态、一维筒壁、无热源导热问题，可以有多种解法。与书中讨论不同的是，导热系数并非常数，而是随温度变化。首先，形式上，将题给导热系数写作以下分别给出几种解法。第一解法：精确解定态下，传热速率为常数，也即单层圆筒壁热传导不定积分一次得：利用边界条件确定积分常数：所以单位管长的传热速率或热损失为：第二解法：精确解 (1a) (1b) (1c)积分两次： (2a) (2b) (2c)可得与第一解法同样的结果。第三解法：无热源固体圆筒壁的一维稳态热传导问题取导热系数近似为常数，对应保温层的平均温度，故导热系数为故而，计算每米管长的热损失，可得3. 有一具有均匀热源的平板，其发热速率=1.2106J/(m3s)，平板厚度（x方向）为0.4m。已知平板只进行x方向上的一维定态导热，两端面温度维持70，平均温度下的导热系数W/(mK)。求距离平板中心面0.1m处的温度值。解：方法1：由题意，有均匀热源的平板一维、定态热传导。控制方程为设定平板中心为坐标原点，可得到边界层条件，且对原式积分，并代入边界条件，可得距平板中心处的温度为方法2：积分控制方程：此题的温度分布如下所示：2. （选作）假定人对冷热的感觉是以皮肤表面的热损失作为衡量依据。设人体脂肪层的厚度为3mm，其表面温度为36且保持不变。在冬天的某一天气温为-15。无风条件下裸露皮肤表面与空气的对流传热系数为25W/(m2K)；有风时，表面对流传热系数为65W/(m2K)。人体脂肪层的导热系数k0.2W/(mK)。试确定：(a) 要使无风天的感觉与有风天气温-15时的感觉一样，则无风天气温是多少？(b) 在同样是-15的气温下，无风和刮风天，人皮肤单位面积上的热损失之比是多少？解：（a）此处，基本为对象是：人体皮下为脂肪层，层传热为导热；体外或体表之外暴露在流动的空气中，紧邻表面之上为对流传热。上述导热和对流传热为串联过程，在定态下（如空气流动相对平稳且气温也相对稳定），两种过程速率相等。作为近似，取各层为平板，传热均为一维。对脂肪层的导热，已知传热速率为 (6-5)其中， L为脂肪层的厚度，T1为脂肪层的表面温度，TS为脂肪层的外表面或人体的体表温度（未知）。为计算体表温度，可利用题给条件，即有风天、气温为-15（此处称情形或Case 1）下的对流传热速率与脂肪层导热速率相等,也即其中，T01为对应的气温。所以故体表温度。由上述计算也可见，热损失相等，也即热通量相等，因之只需保证体表温度一致即可（式6-5）。所以，无风条件下（此处称情形或Case 2）的气温满足如下关系利用条件可以求得（b）由题意可知，外界温度同为-15，但有风和无风两种情形下对流传热系数不同，所以相应的传热速率不同，继而体表温度也不同；基本的关系是导热和对流传热速率相等。所以两种情形下分别有，但此时，因此在情形1（有风）下，解得。同理可得情形2（无风）下。故，无风和有风两种条件下的热损失之比为：3. （选作）傅里叶场方程在圆柱坐标系的表达式是(a) 对于定态下的径向传热，这个方程可简化成什么形式？(b) 对边界条件：在rri时，T = Ti；在rro时，T = To从(a)所得的结果方程出发，求温度分布曲线的方程式。(c) 根据(b)的结果求出传热速率表达式。解：(a) 柱坐标系下的傅里叶方程为 (1)定态；径向传热，为一维导热，故，。原方程可简化为： (2)(b) 依题意，对式（1）所得简化式（2）积分得代入边界条件，可得温度分布方程为(c) 传热速率表达式，可通过如下方式求得由于温度是半径的单值函数，故偏导可写成常导令圆柱长度为L，代入（b）所得到的温度表达式故传热速率表达式8 / 8