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,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,#,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,#,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,#,/18,1,/18,第一节 激光器的振荡阈值,一、阈值种类,阈,值反转集居数密度,阈,值增益系数,连续或长脉冲激光器的,阈,值泵浦功率,短脉冲激光器的,阈,值泵浦能量,二、阈,值反转集居数密度,1,、阈,值反转集居数密度,l,：,工作物质的长度,2,、振荡条件：,2,/18,三、阈,值增益系数,1,、阈,值增益系数：,不同纵模具有相同的损耗 ，因而具有相同 。不向的横模具有不同的损耗 ，因而有不同 ，高次横模的 比基模的大。,2,、振荡条件：,3,/18,第二节 激光器的振荡模式,试说明某个频率的光最终要成为激光的纵模输出，它必须突破几个关口。,参考答案：,满足腔的谐振条件，成为腔的梳状模之一。,频率,落入工作物质的谱线线型范围,F,内。,小信号增益系数大于阈值增益系数,。,一、均匀加宽激光器的模竞争,1,、增益曲线均匀饱和引起的,纵模,自选模作用,(1),参与竞争的模：，都落入 内各自都有：,4,/18,(2),竞争或自选模过程,g,0,(,),如图，开始时：,由于饱和效应，增益曲线下降。,当降到曲线,1,时：,1,I,q+1,停止上升，而,I,q-1,和,I,q,继续上升，增益曲线继续下降，使,I,q+1,迅速减小并熄灭。,当降到曲线,2,时：,2,I,q-1,停止上升，而,I,q,继,续上升，增益曲线继续下降，使,，,I,q-1,熄灭。,3,5,/18,当降到曲线,3,时：,I,q,停止上升，,由于没有其他的纵模使增益曲线下降,则激光器就稳定在,I,q,上,从而输出单纵模激光。,结论：,理想情况下,，,均匀加宽稳态激光器,的输出应是单纵模，其频率在增益曲线中心频率附近，其它纵模被抑制而熄灭。在模的竞争过程中，频率越远离中心频率的光越先熄灭。,2,、空间烧孔引起的多纵模振荡,(1),激光强时，均匀加宽激光器为多纵模振荡，激发越强，达到阈值从而参与竞争而振荡的纵模数越多。,6,/18,理由：腔内,驻波场分布要引起增益空间烧孔效应。,(2),增益的轴向,(,或纵向,),空间烧孔效应,(a),(b),L,由于腔内的驻波场分布，波腹处光强大，波节处光强小，由于饱和效应，则反转集居数从而增益系数在波腹处最小，在波节处最大，形成增益系数的轴向空间分布。,增益的轴向,(,或纵向,),空间烧孔效应,7,/18,(a),(b),(c),L,(3),纵模的,空间竞争,若一纵模的波腹与另一个纵模的波节重合较好，则两模可分用纵向不同空间的反转粒子而同时振荡。,轴向空间烧孔的形成条件是：,驻波腔,(,烧孔间距在波长量级,),粒子空间,转移速度较慢,(4),纵模,空间烧孔的消除,使激活粒子在空间迅速转移，抹平烧孔。,加上光隔离器形成环形行波腔，无轴向空间烧孔。,8,/18,(5),横向,空间烧孔,横模在横截面内的光强分布不均匀导致横向的增益分布不均匀而形成。,(6),横模的,空间竞争,x,x,I,00,I,10,TEM,00,TEM,10,横向 烧孔尺度较大,(mm,量级,),，粒子的迁 移不能消除这种不均匀性。所以，当激励作用足够强时,不同横模可以 分别使用不同横向空间的激活粒子而形成 多横模振荡。,9,/18,第三节 输出功率与能量,10,/18,产生弛豫振荡的主要原因,：,当激光器的工作物质被泵浦，上能级的粒子反转数超过阈值条件时，即产生激光振荡，使腔内光子数密度增加，而发射激光,。随着激光的发射，上能级粒子数大量被消耗，导致粒子反转数降低，当低于阀值时，激光振荡就停止。这时，由于光泵的继续抽运，上能级粒子反转数重新积累，,当超过阈值时，又产生第二个脉冲，如此不断重复上述过程，直到泵浦停止才结束。每个,尖峰脉冲都是在阈值附近产生,的，因此脉冲的峰值功率水平较低。,增大泵浦能量也无助于峰值功率的提高，而只会使小尖峰的个数增加,。,第四节弛豫振荡,问题核心：,1.,n,的变化：,泵浦,使,n,，受激辐射即,光子的产生,使,n,。,n,的,or,由,n,和,n,速率决定。,2.,光子数密度,N,的变化。,n,在阈值,之前没有光子产生，在阈值之上有光子产生,(,N,),否则光子被吸收,(,N,),。,11,/18,弛豫振荡产生的物理过程,，可以用图,5.1-2,来描述。它示出了在弛豫振荡过程中粒子反转数,n,和腔内光子数,N,的变化，每个尖峰可以分为四个阶段,(,在,t,1,时刻之前，由于泵浦作用，粒子反转数,n,增长，但尚未到达阈值,n,th,因而不能形成激光振荡。,),图,5.1-2,腔内光子数和粒子反转数随时间的变化,N,12,/18,第一阶段,(,t,1,一,t,2,),：激光振荡刚开始时，,n,n,th,，,N,0,；由于光泵作用，,n,继续增加，与此同时，腔内光子数密度,N,也开始增加，由于,N,的增长而使,n,的速率,泵浦使,n,的速率,n,总效,开始下降,，但仍然大于,n,th,，,N,继续增长，而且增长非常迅速，,n,快速,到,n,=,n,th,时,N,达到最大值。,N,13,/18,第四阶段,(,t,4,一,t,5,),：,光子数减少到一定程度，,N,使,n,的速率,泵浦使,n,的速率,结果使,n,n,th,，增益小于损耗，光子数密度,N,并急剧下降。,N,14,/18,第五节,单模激光器的线宽极限,理想情况：,稳定工作时，增益正好等于总损耗，即腔内受激辐射能量刚好补充损耗的能量，而且受激辐射产生的光波与原光波相同的位相，二者相干叠加使得腔内振幅始终保持不变，因此输出激光在理想情况下为一无限长的波列，其线宽等于零。,实际情况：,自然界不可能存在绝对单色光，实际单纵模激光器的线宽也不会为零,。,矛盾的原因？,忽略了自发辐射的存在,线宽极限：,不计其它因素，仅考虑自发辐射存在的线宽,15,/18,1.,无源腔本征纵模线宽,2.,有源腔纵模线宽极限,有源腔单程净损耗,3.,线宽极限的产生机理,输出激光中有自发辐射的贡献,单程光程,16,/18,g,g,g,g,m,/2,线 宽 小 结,17,/18,在有源腔中，由于增益物质的色散，使其纵模频率比无源腔纵模更靠近中心频率，这种现象称为,频率牵引,。,第六节 激光器的频率牵引,均匀加宽激光器的牵引参量,H,表示为,
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