电气设备动热稳定校验课件

单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,单击此处编辑母版标题样式,*,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,第 8 章,电气设备的发热和电动力计算,第 8 章,1,电流通过电气设备有热效应和力效应,本章介绍电气设备(正常状态,短路状态)的发热和电动力的计算.由于学时数有限,对于具体的计算不做太高要求,只要求理解其,原理和相关概念,.这一章也是第九章电气设备选择的理论基础.,第8章 电气设备的发热和电动力计算,电流通过电气设备有热效应和力效应,本,2,电流通过导体时产生电能损耗;,铁磁物质在交变磁场中产生涡流和磁滞损耗;,绝缘材料在强电场作用下产生介质损耗,热能,散失到周围介质中,加热导体和电器使其温度升高,8.1 电气设备的允许温度,电流通过导体时产生电能损耗;8.1 电气设备的允许温度,3,一、发热的危害,当导体和电器的温度超过一定范围以后，将会加速绝缘材料的老化,，,降低绝缘强度,，,缩短使用寿命，显著地,降低金属导体机械强度,(,见图,8.1),；将会恶化导电接触部分的连接状态(,接触电阻增加,),，以致破坏电器的正常工作。,图8.1 金属材料机械强度与温度的状态,（a）铜,1连续发热；2短时发热,（b）不同的金属导体,1硬粒铝；2青铜；3钢；,4电解铜；5铜,（a）,（b）,一、发热的危害当导体和电器的温度超过一定范围以后，将会加速绝,4,二、发热类型,长期发热：,由正常工作电流引起的发热,。导体通过的电流较小，时间长，产生的热量有充分时间散失到周围介质中，热量是平衡的。达到稳定温升之后，,导体的温度保持不变,。,短路时发热：,由短路电流引起的发热,。,由于导体通过的短路电流大，产生的热量,很多，而时间又短，所以,产生的热量向周围介质散发的很少，几乎都用于导体温度升高，热量是不平衡的,。,导体和电器在运行中经常的工作状态有：,（1）正常工作状态：,电压、电流均未超过允许值，对应的,发热为长期发热；,（2）短路工作状态：,发生短路故障，对应的发热为短时发热。,二、发热类型长期发热：由正常工作电流引起的发热。导体通过的电,5,为了限制发热的有害影响，保证导体和电器工作的可靠性和正常的使用寿命，对上述两种发热的允许温度和允许温升做了明确的规定，见表8.1和表8.2。,如果长期正常工作电流或短路电流通过导体、电器时，实际发热温度不超过它们各自的发热允许温度。即,有足够的热稳定性,。,为了限制发热的有害影响，保证导体和电器工作的可靠性和正常的使,6,8.2 导体的长期发热计算,导体的长期发热计算是,根据导体长期发热允许温度,y,来确定其允许电流I,y,。,只要导体的最大长期工作电流不大于导体的允许通过电流，那么导体长期发热温度就不会超过,y,；,或者根据通过导体的最大长期工作电流,I,max,来计算导体长期发热温度,c,，,导体的长期发热温度,c,不大于长期发热允许温度,y,。,8.2 导体的长期发热计算导体的长期发热计算是根据导体长期发,7,1、允许电流,I,y,的确定,对于母线、电缆等均匀导体的允许电流,I,y,，在实际电气设计中，通常采用查表法来确定,.,国产的各种母线和电缆截面已标准化，根据标准截面和导体,计算环境温度为,25,及最高发热允许温度,y,为,70,，编制了,标准截面允许电流表,。,设计时可从中查取。,当任意,环境温度为,时允许电流,为,(A),I,y,实际环境温度为,时的导体允许电流，A；,I,y,计算环境温度为,0,时的导体允许电流，A；,y,导体长期发热允许温度，,实际环境温度，（见表8.3）；,0,计算环境温度，（见表8.4）。,1、允许电流Iy的确定,8,例 某发电厂主母线的截面为50mm5mm，材料为铝。,0,为25，,为30。试求该母线竖放时长期工作允许电流。,解：,从母线载流量表中查出截面为50mm50mm，,0,25，铝母线竖放时的长期允许电流,Iy,=665A。将其代入式（5.1）中，得到,30时的母线长期允许电流，即,（A）,例 某发电厂主母线的截面为50mm5mm，材料为铝,9,当实际环境温度为,通过载流导体的长期负荷电流为I,max,时，稳定温度c 可按下式计算,。,2、导体长期发热稳定温度,c,的确定,式中,c,导体长期发热温度，；,I,max,通过导体的最大长期工作电流(持续30min,以上的最大工作电流)A；,I,y,校正后的导体允许电流，A。,当实际环境温度为,通过载流导体的长期负荷电流为Imax时,10,8.3,导体短路时的发热计算(短路电流的热效应),1、计算载流导体短路发热的目的,.确定当载流导体附近发生,最严重的短路,时，导体的,最高发热温度,d,是否超过所规定的,短时发热允许最高温度,dy,（铝及其合金为200；铜为300）。,2、短时发热的特点,1）短路电流大而持续时间短（0.158秒），导体内产生的热量来不及扩散，可视为,绝热过程,；,8.3 导体短路时的发热计算(短路电流的热效应)1、计算载流,11,3、热稳定性的概念：,是指电器通过短路电流时，电器的,导体和绝缘部分,不因短路电流的热效应使其温度超过它的短路时最高允许温度，而造成损坏。,当,d,dy,时，就满足导体或电器的热稳定性,2）短路时，温度变化范围很大，导体,电阻,和,比热,不能再视为常数，而应,为温度的函数,。,3、热稳定性的概念：2）短路时，温度变化范围很大，导体电阻,12,4、,短路电流热效应,Q,k,的计算,S导体的截面积，m2。,i,d,短路电流的有效值，A,A,d,为导体短路发热至最高温度时所对应的A值,A,q,为短路开始时刻导体起始温度为,q,所对应的A,值。,发生短路时，导体温度变化范围很大，从几十度升高几百度。所以，导体的,电阻率和比热,不能看做常数，应是温度的函数。根据短路时导体发热计算条件，导体产生的全部热量与其吸收的热量相平衡:,4、短路电流热效应Qk的计算 S导体的截面积，m2。发,13,此式左边的 与短路电流产生的热量成比例，称为,短路电流的热效应,（或热脉冲），用 Q,k,表示,故有：,J/(,m,4,),Q,k,的计算和A,d,与A,q,的计算，用解析方法都很麻烦，因此，,工程上一般都采取简化的计算方法,。现分述如下。,Qk的计算和Ad与Aq的计算，用解析方法都很麻烦，因此，工程,14,（1）小系统短路电流热效应,Q,k,的计算,由于短路电流瞬时值,d,变化复杂，因此,在工程应用中采用,稳定电流I,及,等效（假象）发热时间,t,dz,实施代换的计算方法，其物理概念如图8.2所示。,图8.2 无自动电压调节器的曲线,（1）小系统短路电流热效应Qk的计算图8.2 无自动电压调,15,采用等值时间法来计算热效应,Q,k,，即,在短路时间,t,内电流,d,产生的热效应与等值时间,t,dz,内稳态电流I,产生的热效应相同,，如图8.2所示。因此有,（8.9）,t,dz,:,称为短路发热等值时间,，,其值为,t,dz,=t,z,+t,fz,（8.10）,式中,t,z,短路电流周期分量,等值时间,，s；,t,fz,短路电流非周期分量,等值时间,，s。,t,z,从图8.3周期分量等值时间曲线查得，,图中 ，,t为短路计算时间。,采用等值时间法来计算热效应Qk，即在短路时间t内电流d产生,16,图8.3 具有自动电压调节器的发电机,短路电流周期分量等值时间曲线,图8.4,f,（A）曲线,图8.3 具有自动电压调节器的发电机图8.4f（A）曲,17,当t 1s时,，短路电流非周期分量基本衰减完了，可不计及非周期分量的发热，所以不计算t,fz,，只计算t,z,，,在t 1s时，应计及非周期分量的发热,:,0.1t1s时:,t1s时，短路电流非周期分量基本衰减完了，可不计及非周,18,短路电流热效应 计算：,（2）大系统短路电流热效应计算,短路电流热效应 计算：（2）大系统短路电流,19,（1）,周期分量有效值的,Q,ZK,计算,利用辛普松公式：,（1）周期分量有效值的QZK计算利用辛普松公式：,20,说明：,短路电流持续时间,t,=继保装置动作时间,t,b,+断路器分闸时间,t,fd,t,b,=保护启动机构+延时机构+执行机构动作时间,t,fd,=固有分闸时间+电弧持续时间,无延时时：,t,b,0.040.06 s；,高速断路器：,t,fd,0.1 s,普通断路器：,t,fd,0.2 s,当,t=5 s,后，认为短路电流已经稳定为,I,说明：,21,（,2）,非周期分量有效值的,Q,fK,计算,如果,短路持续时间 t1s 时,，导体的发热量,由周期分量热效应决定,。此时可以不计非周期分量的影响。既,：,T,非周期分量,等效时间，可按书表8.5查得。,（2）非周期分量有效值的QfK计算如果短路持续时间 t1,22,8.3.3 校验电气设备的热稳定方法,1）允许温度法：,校验方法是利用公式,利用曲线来求短路时导体最高发热温度,d,，当,d,小于或等于导体短路时发热允许温度,dy,时，认为导体在短路时发热满足热稳定。否则，不满足热稳定。,（1）校验载流导体热稳定方法,8.3.3 校验电气设备的热稳定方法1）允许温度法：（1）,23,2)、最小截面法,计算最小截面公式,（m,2,）,式中,C,热稳定系数，,K,j,集肤效应系数，查设计手册得。,用最小截面,S,min,来校验载流导体的热稳定性，,当所选择的导体截面,S,大于或等于,S,min,时，导体是热稳定的；反之，不满足热稳定。,2)、最小截面法 计算最小截面公式,24,（2）校验电器热稳定的方法,电器的种类多，结构复杂，其热稳定性通常由产品或电器制造厂给出的热稳定时间,t,s,内的热稳定电流,I,r,来表示。一般,t,s,的时间有1s、4s、5s和10s。,t,s,和,I,r,可以从产品技术数据表中查得。校验电器热稳定应满足下式,（8.18）,如果不满足式（8.18）关系，则说明电器不满足热稳定，这样的电器不能选用,。,（2）校验电器热稳定的方法,25,例题：,例题：,26,系统中某发电厂高压母线的出现上发生三相短路，,短路持续时间为0.2秒。发电厂支路所供短路电流：,系统支路所供短路电流：,求短路点短路电流的热效应。,解：短路点的短路电流为发电厂支路和系统支路所供短路电流之和，故短路点短路电流为：,系统中某发电厂高压母线的出现上发生三相短路，,27,短路点短路电流周期分量热效应：,非周期分量热效应：,短路点短路电流热效应：,短路点短路电流周期分量热效应：,28,8.4 导体短路时的电动力计算(短路电流的电动力效应),1、计算短路电流产生的电动力之目的,以便选用适当强度的电器设备，保证足够的电动力稳定性；必要时也可采用限制短路电流的措施。,2、,动稳定性,的概念,动稳定是指电器通过短路电流时，其,导体、绝缘和机械部分,不因短路电流的电动力效应引起损坏，而能继续工作的性能。,8.4 导体短路时的电动力计算(短路电流的电动力效应)1、计,29,3、平行导体间的电动力计算,图8.5 两平行圆导体间的电动力,图8.6 平行矩形截面导体,两导体的,中心距离为a,，长度为L。,K,x,截面形状系数。,3、平行导体间的电动力计算图8.5 两平行圆导体间的电动力,30,K,x,可以理解为由于,电流并不集中在导体轴线上,，而需要进行修正的系数,K,x,计算复杂，实际中已制成截面形状系数曲线或表格，供设计时使用。,圆形导体的形状系数,。,Kx可以理解为由于电流并不集中在导体轴,31,4、三相短路时最大电动力计算：,三相母线布置在同一平面是实际中经常采用的一种布置形式。,在同一时刻，各相电流是不相同的。发生对称三相短路时，作用于每相母线上的电动力大小是由该相母线的电流与其它两相电流的相互作用力所决定的,。,如三相导体布置在同一平面内，中间相所受的电动力最大。,经过证明，B相所受的电动力最大，比A相、C相大7。,图8.8 对称三相短路电动力,F,AC,F,CA,i,A,i,B,i,c