第四章 交流电弧的熄灭原理

,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,*,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,单击此处编辑母版标题样式,单击此处编辑母版文本样式,第二级,第三级,第四级,第五级,*,电器学,中南大学信息学院电气工程系,教学目的与要求：,1,、掌握近阴极效应，熟悉开关电器弧隙的介质恢复强度特性；,2,、掌握工频恢复电压，熟悉理想弧隙电压恢复过程，了解电弧参数对电压恢复过程的影响；,3,、掌握交流电弧的熄灭条件，了解交流电弧熄灭过程的计算方法,教学重点与难点：,1,、近阴极效应与弧隙介质恢复强度特性；,2,、工频恢复电压及理想弧隙电压恢复过程；,3,、交流电弧的熄灭条件,第四章 交流电弧的熄灭原理,教学基本内容：,1,、介质恢复过程的概念；,2,、开关电器弧隙的介质恢复强度特性；,3,、恢复电压的组成部分和工频恢复电压；,4,、理想弧隙上的电压恢复过程；,5,、电弧参数对电压恢复过程的影响；,6,、交流电弧的熄灭条件；,7,、交流电弧熄灭过程的计算方法。,第四章 讲授内容,本章讲授内容 （其中,红色内容,是重点）,1,弧隙中的介质恢复过程,介质恢复过程的概念,和,介质恢复强度特性。,2,弧隙上的电压恢复过程,电压恢复过程,及电弧参数,对恢复过程的影响。,3,交流电弧的熄灭条件,交流电弧的熄灭条件,和计算方法。,第四章 交流电弧的熄灭原理,概 述,4-1,弧隙中的介质恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,小 结,概 述,一、交流电弧过零后，存在两个过程：,介质恢复过程和电压恢复过程。,1,、介质恢复过程：,弧隙中电离气体从导电状态迅速变为绝缘状态，使弧隙能承受电压作用而不发生电弧重燃的过程。,2,、电压恢复过程：熄弧后电路将被开断，电源电压加到弧隙两端触头上的过程。,若介质恢复强度曲线,u,jf,大于电压恢复强度曲线,u,hf,，则电弧趋于熄灭；否则，若某一瞬间小于,u,hf,，则电弧将继续燃烧。,概 述,二、两过程在,“,竞赛,”,概 述,一、介质恢复过程的概念：,在交流电流过零后的熄弧过程中，弧隙中的介质恢复过程在近阴极区和弧柱区的情况不同。,1,、近阴极区的介质恢复过程：,近阴极效应（重要概念）：电流过零后，当弧隙两端电压极性改变时，新阴极较冷，要产生电弧电子只能靠阴极表面处存在的高电场进行发射，要求,E,0,大于一定值（如,10,6,v/cm,），即,U,j,必须大于一定值；否则，,E,0,就不足以产生场致发射，电弧便不能再产生。,4-1,弧隙中的介质恢复过程,从电路的角度看，好象弧隙在电流过零后立即获得一定的耐压强度；而电流过零后弧隙立即能承受的电压值就称为介质初始恢复强度,U,jf0,。,4-1,弧隙中的介质恢复过程,4-1,弧隙中的介质恢复过程,2,、弧柱区的介质恢复过程：,1,）当弧柱温度在,30004000,以上时，电弧重燃的物理本质是电弧的,P,h,P,s,，弧柱被加热使电弧重燃，称为热击穿。,在临界状态，且,Rz,保持不变的情况下，弧柱上上的电压就代表了弧柱此时的介质恢复强度,u,jf,。由此得热击穿阶段弧柱区的介质恢复强度为：,4-1,弧隙中的介质恢复过程,2,）当弧柱温度在,30004000,以下，热电离作用已基本上停止，,R,z,，无电弧。若此时外加电压，将产生电场。,如电场强度足够高，则可能产生间隙击穿而使电弧重燃，即电击穿。,电流过零后的这一阶段称为电击穿阶段。,弧柱区的介质恢复过程对熄灭交流长弧具有重要意义，是所有高压电器和部分低压电器设计的理论基础。,4-1,弧隙中的介质恢复过程,综上所述，在电流过零后的熄弧过程中，电弧的熄灭基本上要经过两个阶段：热击穿阶段和电击穿阶段。,前者弧隙具有一定的电阻，流过一定的电流；后者弧隙电阻趋于无穷大，但因介质温度高，击穿比较容易。,二、开关电器弧隙的介质恢复强度特性：,开关电器弧隙的介质恢复强度随时间变化的关系，称作弧隙介质恢复强度特性。不详述。,4-1,弧隙中的介质恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,一、恢复电压的组成部分和工频恢复过程：,1,、电压恢复过程：弧隙两端电压由零或反向电弧电压上升到此时的电弧电压的过程。相应于此时弧隙上的电压，称为恢复电压，用,u,hf,表示。,2,、恢复电压由稳态分量和暂态分量组成。稳态分量又由直流电压和工频电压组成。,若稳态分量仅有工频电压，称之为工频恢复电压。,暂态分量只出现在电弧电流过零后的几百微妙内。,包含有暂态分量的恢复电压，又称瞬态恢复电压。,3,、开断不同性质负载电路时，恢复电压的波形：见教材图,2-16,。,a,）电阻性负载：过零熄弧后，,u,hf,由零按正弦形上升，只有稳态分量中的工频恢复电压。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,b,）电感性负载：,i,h,落后于,u,，,i,h,过零时,u,约为幅值。若,i,h,过零后电弧熄灭，电路开断，,u,hf,将由零跃升到,u,的幅值（理想情况下），然后再按工频电压变化，故,u,hf,常含有暂态分量，其上升速度比,a,）的快得多。,c,）电容性负载：,i,h,超前于,u,。当,i,h,过零时,u,是幅值，电容,C,被充电到,u,的幅值。电弧熄灭后，,C,将保持该电压。,u,hf,在电流过零后其值为零，然后随着,u,变化逐渐增大。当,u,达反向幅值时，,u,hf,达,u,幅值的两倍，不含暂态分量，其稳态分量为直流电压与工频电压之和，并且,u,hfmax,2u,gp,。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4,、举例说明：以开断电感性负载时弧隙的,U,hf,为例进行分析。,U,hf,的稳态分量即工频恢复电压。,I,h,过零瞬间，工频恢复电压的瞬时值,U,go,：,式中 ：工频恢复电压的幅值；,：电源电压相电压的有效值；,：被开断电路的电流和电源电压的相位差；,4-2,弧隙中的电压恢复过程,二、弧隙为理想弧隙时，弧隙上的电压恢复过程：,1,、理想弧隙的条件：电流过零前，电弧电阻等于零；电流过零后，电弧电阻立即变为无穷大。,先作二点简化：,（,1,）电网短路电流过零时，设电路总的电阻为零，则电流过零时，工频恢复电压的瞬时值为,（,2,）在电压恢复过程中，因时间短，则令电源电压,4-2,弧隙中的电压恢复过程,2,、开断单频电路（只有一个,L-R-C,电路）时，弧隙上的电压恢复过程：,1),单频电路（只有一个,L-R-C,电路）及其等效电路。,2),设电源容量无限大，在其不远处发生短路。,3)R,取不同值的时候,U,hf,的变化情况分析,。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4),对低压开关电器，如图,4-13,开断单频电路短路情况下的,u,hf,波形，,我国常用,“,振荡因数,”,和,“,振荡频率,”,二参数法,表征,u,hf,的波形特征：,（,1,）振荡因数,，,式中,U,hfm,：,U,hf,的最大值；,（,2,）振荡频率,f,：,，,式中,t,m,是从电流过零起到,U,hfm,出现止所经历的时间。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,5,）高压开关电器：国标规定用恢复电压峰值,U,c,和峰值时间,t,s,表示其特征，见下图。,求法：过原点,O,作一直线,OB,和,u,hf,曲线相切，过,u,hf,曲线的峰值作一水平线,AC,与,OB,相交于,A,点，,A,点坐标即为（,t,3,，,U,c,）。,标准还规定用时延,t,d,参数描述,u,hf,曲线起始上升部分的凹度。,求法：在,OA,右方作一与之平行的直线和曲线的凹部相切，此切线与横坐标交点的时间值即为,t,d,。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-2,弧隙中的电压恢复过程,3,、开断多频电路时，弧隙上的电压恢复过程：,1,）变压器,T,的一次侧短路的情况分析：,2),变压器,T,的二次侧短路的情况分析：,4-2,弧隙中的电压恢复过程,3,）对多频电路的恢复电压，常用第一波幅值,U,1,、第一波幅时间,t,1,、峰值,U,c,和峰值时间,t,2,四个参数表示，此方法称为四参数法。见下图。,求法：从原点,O,作一直线,OB,与,u,hf,曲线相切，又作一水平线,AC,与,u,hf,曲线的峰值相切，再作一斜线,AB,与,u,hf,曲线在,D,点相切并交直线,OB,于,B,点，交直线,AC,于,A,点。直线,AB,的斜率应使得在,D,点的两边、,u,hf,曲线与直线,AB,、,OB,、,AC,所构成的带阴影的面积相等，则,B,点的坐标为（,t,1,，,U,1,），,A,点的坐标为（,t,2,，,U,c,）。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,另外，用时延,t,d,描述,U,hf,曲线起始上升部分的凹度的求法同单频。,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4,）在开断理想电路时，弧隙恢复电压的幅值和波形只与电路参数有关，称为电路的固有恢复电压。,我国低压电器基本标准中规定，试验中固有振荡频率,f,0,（,KHz,）和固有振荡因数,0,为：,式中，,I,0,：控制电器的开断电流（有效值），单位,A,；,U,n,：被开断电路的额定电压，单位为,V,；,4-2,弧隙中的电压恢复过程,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,一、交流电弧的熄灭条件：,1,、交流电弧熄灭条件：在交流电流过零后，弧隙中的实际介质恢复强度特性总是高于加在弧隙上的实际恢复电压特性，即实际的,u,jf,(t),实际的,u,hf,(t),。,下图,a,和,b,中的实线分别为,u,jf,和,u,hf,的固有特性，即是在弧隙上未加,u,hf,的,u,jf,和弧隙中,R,s,为无穷大时的,u,hf,。,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,（,1,）看上去，,a,图的弧隙会熄弧，,b,图的交流电弧将重燃。,（,2,）实际上，由于介质恢复过程和电压恢复过程相互联系、相互影响，实际的,u,jf,和,u,hf,分别如图虚线所示的曲线。,结果，上图中，看上去会熄弧的,a,图的弧隙将重新击穿，看上去将重新击穿的,b,图的交流电弧将熄灭。,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,2,、开断交流电路时，弧隙,i,h,、,u,h,、,u,jf,和,u,hf,等参数的综合波形图：,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,电弧燃烧共约,3,个半波，,i,1,、,i,2,、,i,3,分别表示这三个半波的电弧电流,i,h,，而,t,1,、,t,2,、,t,3,分别表示三个电流半波的过零时刻，,1,、,2,、,3,分别表示,i,1,、,i,2,和,i,3,过零之后落后于电源电压,u,过零之后的相角。,触头分开前，,u,h,为零。触头分开后，在第一个电流半波，,l,h,很短，弧隙上的电压,u,h,0,，故电流波形基本不变，,u,jf,也较小。在,t,1,时刻，,i,h,第一次过零，因,u,jf,不大，当弧隙上,u,hf,上升到,U,rh,时，弧隙发生重燃，电流继续流通。,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,第二个电流半波，,i,h,和,u,h,较前增大，故,i,h,幅值减小，过零附近波形有些畸变，,u,与,i,h,的相位差角为,2,，,u,jf,也较前增大。在,t,2,时刻,i,h,第二次过零，因,u,jf,仍不够高，故,u,hf,上升到,U,rh,”,时，电弧又发生重燃，,i,h,又继续流通；,第三个电流半波，,l,h,和,u,h,继续增大，故,i,h,幅值又减小，过零附近波形畸变更剧烈，,u,jf,继续增高。,t,3,时刻,i,h,第三次过零。因,u,hf,在较低的工频恢复电压瞬时值作用下上升，呈振荡性且有剩余电流,i,s,通过，但因实际,u,jf,总是大于实际的,u,hf,数值，电弧不再重燃，电路终被开断。,4-3,交流电弧的熄灭条件和计算方法,二、交流电弧熄灭过程的计算方法：,1,、电弧熄灭与否由介质恢复过程和电压恢复过程决定。,2,、前者主要决定于弧隙参数，后者主要决定于电路参数。,3,、二者通过,