第07章-稳衡磁场课件

第七章第七章 电电 磁磁 现现 象象一、磁现象一、磁现象SNSNISN 磁性磁性同极相斥同极相斥异极相吸异极相吸电流的磁效应电流的磁效应1820年年奥斯特奥斯特天然磁石天然磁石磁极不能单独存在磁极不能单独存在7-1 磁场磁场 磁感应强度磁感应强度IFF电子束电子束NS+安培分子电流假说安培分子电流假说一切磁现象都起源于电流一切磁现象都起源于电流产生产生产生产生作用作用作用作用运动电荷运动电荷运动电荷运动电荷磁场磁场磁场磁场磁场磁场NS运动电荷运动电荷运动电荷运动电荷磁场磁场二二 磁磁 感感 强强 度度 的的 定定 义义1、回顾电场强度、回顾电场强度 的定义的定义 试验电荷试验电荷q0在电场中受到力在电场中受到力 的作用的作用+（1）带电粒子在磁场中沿某一特定直线方向）带电粒子在磁场中沿某一特定直线方向运动时不受力，此直线方向与电荷无关。运动时不受力，此直线方向与电荷无关。+规定：规定：此直线的方向此直线的方向平行平行于磁感强度的方向于磁感强度的方向（2）带）带电粒子在磁场电粒子在磁场中沿其他方向运动时中沿其他方向运动时 垂直垂直于于 与特定直线与特定直线所组成的平面所组成的平面.大小与大小与 无关无关将将正电荷正电荷运动时运动时 方向定义为该点的方向定义为该点的 的的方向方向.（3）当带电粒子在磁场中垂直于此特定直）当带电粒子在磁场中垂直于此特定直线（线（）运动时）运动时受力最大受力最大。特斯拉特斯拉（T）（3）磁场的单位）磁场的单位三三 洛仑兹力洛仑兹力说说明明1、洛仑兹力垂直于洛仑兹力垂直于构成的平面。构成的平面。2、洛仑兹力只产生、洛仑兹力只产生 q 的法向加速度。的法向加速度。对对q 不做功。不做功。粒子做匀速直线运动粒子做匀速直线运动粒子做匀速圆周运动粒子做匀速圆周运动q在均匀磁场中：在均匀磁场中：带电粒子在磁场中的运动带电粒子在磁场中的运动qR螺距螺距 h：一一 带电粒子在电场和磁场中所受的力带电粒子在电场和磁场中所受的力电场力电场力磁场力磁场力（洛仑兹力洛仑兹力）+运动电荷在电运动电荷在电场和磁场中受的力场和磁场中受的力 方向：即以右手四指方向：即以右手四指 由经小于由经小于 的角弯向的角弯向 ，拇指的指向就是正电荷所受，拇指的指向就是正电荷所受洛仑兹力的方向洛仑兹力的方向.带电粒子在电场和磁场中的运动带电粒子在电场和磁场中的运动 例例 1 一质子沿着与磁场垂直的方向运动一质子沿着与磁场垂直的方向运动,在在某点它的速率为某点它的速率为 .由实验测得这时由实验测得这时质子所受的质子所受的洛仑兹力为洛仑兹力为 .求该点的磁求该点的磁感强度的感强度的 大小大小.解解 由于由于 与垂直与垂直 ，可得，可得问问 1）洛仑兹力作不作功洛仑兹力作不作功？2）负电荷所受的）负电荷所受的洛仑兹力方向？洛仑兹力方向？回旋半径和回旋频率回旋半径和回旋频率2.电子回旋加速器电子回旋加速器 1932年劳伦斯研制第一台回旋加速器的年劳伦斯研制第一台回旋加速器的D型室型室.此加速器可将质子和氘核加速到此加速器可将质子和氘核加速到1MeV的能量，的能量，为此为此1939年劳伦斯获得诺贝尔物理学奖年劳伦斯获得诺贝尔物理学奖.频率与半径无关频率与半径无关到半圆盒边缘时到半圆盒边缘时回旋加速器原理图回旋加速器原理图NSBON 我国于我国于1994年建成年建成的第一台强流质子的第一台强流质子加速器加速器，可产生数，可产生数十种中短寿命放射十种中短寿命放射性同位素性同位素.回旋加速器在欧洲加速中心，加速器分布在法国和瑞士两国回旋加速器在欧洲加速中心，加速器分布在法国和瑞士两国的边界。加速器在瑞士，储能环在法国，产生的高能粒子能的边界。加速器在瑞士，储能环在法国，产生的高能粒子能量为量为280亿电子伏特。亿电子伏特。在美国费米加速实验室回旋加速器，环形管道的半在美国费米加速实验室回旋加速器，环形管道的半径为径为2公里。产生的高能粒子能量为公里。产生的高能粒子能量为5000亿电子伏亿电子伏特。特。霍 耳 效 应6 霍耳效应霍耳效应I霍耳电压霍耳电压霍耳霍耳系数系数+-一一 磁磁 感感 线线 规定规定：曲线上每一点的：曲线上每一点的切线方向切线方向就是该点的磁感就是该点的磁感强度强度 B 的方向的方向，曲线的，曲线的疏密程度疏密程度表示该点的磁感强度表示该点的磁感强度 B 的大小的大小.III7-2 磁通量磁通量 磁场的高斯定理磁场的高斯定理二二 磁通量磁通量 磁场的高斯定理磁场的高斯定理SNISNI磁场中某点处垂直磁场中某点处垂直 矢量矢量的单位面积上通过的磁感的单位面积上通过的磁感线数目等于该点线数目等于该点 的数值的数值.磁通量磁通量：通过某一曲：通过某一曲面的磁感线数为通过此曲面的磁感线数为通过此曲面的磁通量面的磁通量.单位单位 物理意义物理意义：通过任意闭合曲面的磁通量必等于零：通过任意闭合曲面的磁通量必等于零 （故磁场是故磁场是无源的无源的.）磁场高斯定理磁场高斯定理 例例 如图载流长直导线的电流为如图载流长直导线的电流为 ,试求通过矩试求通过矩形面积的磁通量形面积的磁通量.解解 先求先求 ，对变磁场给，对变磁场给出出 后积分求后积分求xdx一一 安培环路定理安培环路定理o 设闭合回路设闭合回路 为圆形为圆形回路回路（与与 成成右右螺旋螺旋）载流长直导线的磁感强载流长直导线的磁感强度为度为7-4 安培环路定理及其应用安培环路定理及其应用o若若回路绕向化为回路绕向化为逆逆时针时，时针时，则则对任意形状的回路对任意形状的回路 与与 成成右右螺旋螺旋电流在回路之外电流在回路之外 多电流情况多电流情况 以上结果对以上结果对任意任意形状形状的闭合电流（伸向无限远的闭合电流（伸向无限远的电流）均成立的电流）均成立.安培环路定理安培环路定理安培环路定理安培环路定理 即在真空的稳恒磁场中，磁感应强度即在真空的稳恒磁场中，磁感应强度 沿任沿任一闭合路径的积分的值，等于一闭合路径的积分的值，等于 乘以该闭合路径乘以该闭合路径所包围的各电流的代数和所包围的各电流的代数和.电流电流 正负正负的规定的规定：与与 成成右右螺旋时，螺旋时，为为正正；反反之为之为负负.注意注意 问问 1）是否与回路是否与回路 外电流有关外电流有关？2）若若 ，是否回路，是否回路 上各处上各处？是否回路是否回路 内无电流穿过内无电流穿过？二二 安培环路定理的应用举例安培环路定理的应用举例 例例1 求长直密绕螺线管内磁场求长直密绕螺线管内磁场 解解 1)对称性分析螺旋管内为均匀场对称性分析螺旋管内为均匀场,方向沿方向沿轴向轴向,外外部磁感强度趋于零部磁感强度趋于零，即，即 .无限长载流螺线管内部磁场处处相等无限长载流螺线管内部磁场处处相等,外部磁场外部磁场为零为零.2)选回路选回路 .+磁场磁场 的方向与的方向与电流电流 成成右螺旋右螺旋.MNPO例例2 无限长载流圆柱体的磁场无限长载流圆柱体的磁场解解 1）对称性分析对称性分析 2）选取回路选取回路.的方向与的方向与 成右螺旋成右螺旋例例3 无限长载流圆柱面的磁场无限长载流圆柱面的磁场解解S一一 安安 培培 力力洛伦兹力洛伦兹力 由于自由电子与晶格之间的相互作用，使导线在由于自由电子与晶格之间的相互作用，使导线在宏观上看起来受到了磁场的作用力宏观上看起来受到了磁场的作用力.安培定律安培定律 磁场对电流元的作用磁场对电流元的作用力力7-3 载流导线在磁场中受的力载流导线在磁场中受的力 有限长载流导线有限长载流导线所受的安培力所受的安培力 安培定律安培定律 意义意义 磁场对电流元作用的力磁场对电流元作用的力，在数值上等，在数值上等于电流元于电流元 的大小的大小、电流元所在处的磁感强度、电流元所在处的磁感强度 大小以及电流元和磁感应强度之间的夹角大小以及电流元和磁感应强度之间的夹角 的正弦的正弦之乘积之乘积,垂直于垂直于 和和 所组成的平面所组成的平面,且且 与与 同向同向.ABCo根据对称性分析根据对称性分析解解 例例 1 如图一通有电流如图一通有电流 的闭合回路放在磁感应强的闭合回路放在磁感应强度为度为 的均匀磁场中，回路平面与磁感强度的均匀磁场中，回路平面与磁感强度 垂直垂直.回路由直导线回路由直导线 AB 和半径为和半径为 的圆弧导线的圆弧导线 BCA 组成组成，电流为顺时针方向电流为顺时针方向,求磁场作用于闭合导线的力求磁场作用于闭合导线的力.ACoB因因由于由于故故PL解解 取一段电流元取一段电流元 结论结论 任意平面载任意平面载流导线在均匀磁场中所流导线在均匀磁场中所受的力受的力,与其始点和终与其始点和终点相同的载流直导线所点相同的载流直导线所受的磁场力相同受的磁场力相同.例例 2 求求 如图不规则的平如图不规则的平面载流导线在均匀磁场中所受面载流导线在均匀磁场中所受的力，已知的力，已知 和和 .三三 两无限长平行载流直导线间的相互作用两无限长平行载流直导线间的相互作用 国际单位制中国际单位制中电流单位安培的定义电流单位安培的定义 在真空中两平行长直导线相在真空中两平行长直导线相距距 1 m，通有大小相等、方向相，通有大小相等、方向相同的电流，当两导线每单位长度同的电流，当两导线每单位长度上的吸引力为上的吸引力为 时，时，规定这时的电流为规定这时的电流为 1 A（安培）（安培）.问问 若两直导线电流方向相反若两直导线电流方向相反二者之间的作用力如何？二者之间的作用力如何？可得可得电电 流流磁磁 场场产产 生生感应电流感应电流 1831年法拉年法拉第第闭合回路闭合回路变化变化实验实验产生产生7 7-4 4 电磁感应电磁感应一一.电磁感应现象电磁感应现象变化变化变化变化变化变化变化时回路中产生变化时回路中产生结论结论二二 电磁感应定律电磁感应定律当穿过闭合回路所围面积当穿过闭合回路所围面积的磁通量发生的磁通量发生变化变化时，回时，回路中会产生感应电动势，路中会产生感应电动势，且感应电动势正比于磁通且感应电动势正比于磁通量对时间变量对时间变化率的负值化率的负值.1）闭合回路由闭合回路由 N 匝密绕线圈组成匝密绕线圈组成 磁通匝数（磁链）磁通匝数（磁链）2）若闭合回路的电阻为若闭合回路的电阻为 R，感应电流为，感应电流为时间内，流过回路的电荷时间内，流过回路的电荷 感应电流感应电流与回路中与回路中磁通量随时间的变化率磁通量随时间的变化率有关有关,变化率越大变化率越大,感应电流越强感应电流越强;但但感应电荷感应电荷只与回路中只与回路中磁磁通量的变化量通量的变化量有关有关,而与磁通量随时间的变化率而与磁通量随时间的变化率(即变即变化的快慢无关化的快慢无关)无关无关.感应电动势的方向感应电动势的方向N与回路取向相与回路取向相反反（与回路成与回路成右右螺旋）螺旋）N当线圈有当线圈有 N 匝时匝时与回路取向相与回路取向相同同7/8/2024二二.楞次定律楞次定律(判断感应电流方向判断感应电流方向)感应电流的感应电流的效果效果效果效果反抗引起感应电流的反抗引起感应电流的原因原因原因原因导线运动导线运动感应电流感应电流阻碍阻碍产生产生磁通量变化磁通量变化感应电流感应电流产生产生阻碍阻碍NS 闭合的导线回路中所闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使出现的感应电流，总是使它自己所激发的磁场它自己所激发的磁场反抗反抗任何引发电磁感应的原因任何引发电磁感应的原因（反抗相对运动、磁场变（反抗相对运动、磁场变化或线圈变形等）化或线圈变形等）.7/8/2024NSNS用楞次定律判断感应电流方向 楞次定律是能量楞次定律是能量守恒定律的一种表现守恒定律的一种表现 维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克维持滑杆运动必须外加一力，此过程为外力克服安培力做功转化为焦耳热服安培力做功转化为焦耳热服安培力做功转化为焦耳热服安培力做功转化为焦耳热.机械能机械能焦耳热焦耳热 楞次定律楞次定律楞次定律楞次定律 闭合的导线回路中所出现的感应电闭合的导线回路中所出现的感应电闭合的导线回路中所出现的感应电闭合的导线回路中所出现的感应电流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁流，总是使它自己所激发的磁场反抗任何引发电磁感应的原因感应的原因感应的原因感应的原因.+例例 在匀强磁场中在匀强磁场中,置有面积为置有面积为 S 的可绕的可绕 轴转动的轴转动的N 匝线圈匝线圈.若线圈以角速度若线圈以角速度 作匀速转动作匀速转动.求求线圈线圈 中的感应电动势中的感应电动势.已知已知求求解解设设 时时,与与 同向同向,则则令令则则 可见可见,在匀强磁场中匀在匀强磁场中匀速转动的线圈内的感应电速转动的线圈内的感应电电流是时间的正弦函数电流是时间的正弦函数.这这种电流称种电流称交流电交流电.引起磁通量变化的原因引起磁通量变化的原因 1）稳恒磁场中的导体运动）稳恒磁场中的导体运动,或者回路面积或者回路面积变化、取向变化等变化、取向变化等 动生电动势动生电动势 2）导体不动，磁场变化）导体不动，磁场变化 感生电动势感生电动势 电动势电动势+-I 闭合电路的总电动势闭合电路的总电动势 :非静电的电场强度非静电的电场强度.9-2 动生电动势和感生电动势动生电动势和感生电动势+OP设杆长为设杆长为 一一 动生电动势动生电动势动生电动势的动生电动势的非非静电力场来源静电力场来源 洛伦兹力洛伦兹力-+平衡时平衡时解解 例例1 一长为一长为 的铜棒在磁感强度为的铜棒在磁感强度为 的均匀的均匀磁场中磁场中,以角速度以角速度 在与磁场方向垂直的平面上绕在与磁场方向垂直的平面上绕棒的一端转动，棒的一端转动，求求铜棒两端的感应电动势铜棒两端的感应电动势.+oP（点点 P 的电势高于点的电势高于点 O 的电势）的电势）方向方向 O P 例例2 一导线矩形框的平面与磁感强度为一导线矩形框的平面与磁感强度为 的均的均匀磁场相垂直匀磁场相垂直.在此矩形框上在此矩形框上,有一质量为有一质量为 长为长为 的的可移动的细导体棒可移动的细导体棒 ;矩形框还接有一个电阻矩形框还接有一个电阻 ,其值较之导线的电阻值要大得很多其值较之导线的电阻值要大得很多.若开始时若开始时,细导体细导体棒以速度棒以速度 沿如图所示的矩形框运动沿如图所示的矩形框运动,试求棒的速率试求棒的速率随时间变化的函数关系随时间变化的函数关系.解解 如图建立坐标如图建立坐标棒所受安培力棒所受安培力方向沿方向沿 轴反向轴反向+棒中棒中且由且由方向沿方向沿 轴反向轴反向棒的运动方程为棒的运动方程为则则计算得计算得棒的速率随时间变化的函数关系为棒的速率随时间变化的函数关系为+二二 感生电动势感生电动势 产生感生电动势的非静电场产生感生电动势的非静电场 感生电场感生电场 麦克斯韦尔假设麦克斯韦尔假设 变化的磁场在其周围空间激变化的磁场在其周围空间激发一种电场发一种电场,这个电场叫感生电场这个电场叫感生电场 .闭合回路中的感生电动势闭合回路中的感生电动势 感生感生电场是电场是非非保守场保守场 和和 均对电荷有力的作用均对电荷有力的作用.感生电场和静电场的感生电场和静电场的对比对比 静静电场是保守场电场是保守场 静静电场由电荷产生；电场由电荷产生；感生感生电场是由变化的磁电场是由变化的磁场场产生产生.是有旋场是有旋场不能引入电势概念不能引入电势概念感生电场（有旋电场）感生电场（有旋电场）由静止电荷产生由静止电荷产生由变化磁场产生由变化磁场产生线是线是“有头有尾有头有尾”的，的，是一组闭合曲线是一组闭合曲线静电场（库仑场）静电场（库仑场）是保守场（无旋场）是保守场（无旋场）可以引入电势概念可以引入电势概念起于正电荷而终于负电荷起于正电荷而终于负电荷线是线是“无头无尾无头无尾”的的例例1 一单匝圆形线圈位于一单匝圆形线圈位于xoy平面内平面内,其中心位于原其中心位于原点点O,半径为半径为a,电阻为电阻为R.平行平行与与z轴有一匀强电场轴有一匀强电场,假设假设R极大极大,求求:当磁场依照当磁场依照B=B0e-t的关系降为零时的关系降为零时,通过该线圈的电流和电量通过该线圈的电流和电量.典型例题典型例题解解:电路中维持电流的条件电路中维持电流的条件是必须有电动势是必须有电动势,求感应电求感应电流应首先求出感应电动势流应首先求出感应电动势.题中线圈不动亦不变形题中线圈不动亦不变形,故故线圈内只存在感应电动势线圈内只存在感应电动势.根据法拉第电磁感应定律根据法拉第电磁感应定律,线圈中的感应电动势线圈中的感应电动势电动势为正电动势为正,说明它的方向与说明它的方向与B构成右手螺旋关系构成右手螺旋关系.根据欧姆定律根据欧姆定律,线圈中的感应电流为线圈中的感应电流为感应电流的方向亦与感应电流的方向亦与B构成右手螺旋关系构成右手螺旋关系在在0 t时间内时间内,通过线圈某一截面的电量为通过线圈某一截面的电量为当当B降为零时降为零时,通过线圈截面的总电量为通过线圈截面的总电量为可见可见,q仅与磁通量的变化值仅与磁通量的变化值m有关有关,而而与变化过程无关与变化过程无关,即与即与B(t)无关无关.例例2 在截面半径为在截面半径为R的圆的圆柱形空间充满磁感应强度柱形空间充满磁感应强度为为B的均匀磁场的均匀磁场,B的方向的方向沿圆柱形轴线沿圆柱形轴线,B的大小随的大小随时间按时间按dB/dt=k的规律均的规律均匀增加匀增加,有一长有一长L=2R的金的金属棒属棒abc位于图示位置位于图示位置,求求金属棒中的感生电动势金属棒中的感生电动势.解解:作辅助线作辅助线oa、oc构成闭合回路构成闭合回路oabco.由于涡旋电场的电力线由于涡旋电场的电力线是以是以O为圆心的半径不等为圆心的半径不等的同心圆的同心圆,E涡涡的方向沿圆的方向沿圆周切线方向周切线方向,从而与半径从而与半径垂直垂直.因此因此,oa、oc段上感生电动势为零段上感生电动势为零,则闭合则闭合回路的感生电动势就等于金属棒回路的感生电动势就等于金属棒ac上的感上的感生电动势生电动势.穿过穿过 abc的磁通量实际上只是的磁通量实际上只是oabdo的面的面积部分积部分,所以所以负号表示负号表示 i的方向与的方向与B构成左旋关系构成左旋关系,即感生即感生电动势的指向为电动势的指向为ab c.例例3 一长直导线载有交变一长直导线载有交变电流电流I=I0sin t,旁边有一旁边有一矩矩形线圈形线圈ABCD(于长直导线于长直导线共面共面),长为长为l1,宽宽l2,长边与长边与长直导线平行长直导线平行,AD边与导线边与导线相距为相距为a,线圈共线圈共N匝匝,全线全线圈以速度圈以速度v垂直与长直导线垂直与长直导线方向向右运动方向向右运动,求此时线圈求此时线圈中的感应电动势大小中的感应电动势大小.解解:由于电流改变的同时由于电流改变的同时,线圈也在向右运动线圈也在向右运动,故线圈中继有感生电动故线圈中继有感生电动势势,又有动生电动势又有动生电动势.在在ABCD内取一内取一dS=l1dx的面的面元元,传过该面元的磁通量为传过该面元的磁通量为故故动生电动势动生电动势感生电动势感生电动势特特点点磁场不变，闭合电路的整磁场不变，闭合电路的整体或局部在磁场中运动导体或局部在磁场中运动导致回路中磁通量的变化致回路中磁通量的变化闭合回路的任何部分都不闭合回路的任何部分都不动，空间磁场发生变化导动，空间磁场发生变化导致回路中磁通量变化致回路中磁通量变化原原因因由于由于B的变化引起的变化引起回路中回路中 变化变化非静电力即洛仑兹力，非静电力即洛仑兹力，由洛仑兹力对运动电荷由洛仑兹力对运动电荷作用而产生电动势作用而产生电动势变化磁场在它周围空间激发变化磁场在它周围空间激发感生电场，非静电力即感生感生电场，非静电力即感生电场力，由感生电场力对电电场力，由感生电场力对电荷作用而产生电动势荷作用而产生电动势结结论论其方向由其方向由的积分方向决定的积分方向决定沿沿的的来来源源非非静静电电力力由于由于S、的变化的变化引起回路中引起回路中 变化变化其方向由其方向由的积分方向决定的积分方向决定沿沿 麦克斯韦麦克斯韦（1831-1879）英国物理学家英国物理学家.经典电磁理经典电磁理论的奠基人论的奠基人,气体动理论创气体动理论创始人之一始人之一.他提出了有旋场他提出了有旋场和位移电流的概念和位移电流的概念,建立了建立了经典电磁理论经典电磁理论,并预言了以并预言了以光速传播的电磁波的存在光速传播的电磁波的存在 .在气体动理论方面在气体动理论方面,他还提他还提出了气体分子按速率分布的出了气体分子按速率分布的统计规律统计规律.7-5 电磁场基本方程的积分形式电磁场基本方程的积分形式电磁场电磁场 麦克斯韦电磁场方程的积分形式麦克斯韦电磁场方程的积分形式 磁场高斯定理磁场高斯定理 安培环路定理安培环路定理 静电场环流定理静电场环流定理 静电场高斯定理静电场高斯定理稳恒情况下稳恒情况下:1865 年麦克斯韦在总结前人工作的基础年麦克斯韦在总结前人工作的基础 上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是上，提出完整的电磁场理论，他的主要贡献是提出了提出了“有旋电场有旋电场”和和“位移电流位移电流”两个假设，两个假设，从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的从而预言了电磁波的存在，并计算出电磁波的速度（即速度（即光速光速）.1888 年赫兹的实验证实了他的预言年赫兹的实验证实了他的预言,麦克麦克斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电斯韦理论奠定了经典动力学的基础，为无线电技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景技术和现代电子通讯技术发展开辟了广阔前景.(真空真空中中 )一一 位移电流位移电流 全电流安培环路定理全电流安培环路定理+-I（以（以 L 为边做任意曲面为边做任意曲面 S）稳恒磁场中稳恒磁场中,安培环路定理安培环路定理矛盾矛盾麦克斯韦引进了位移电流的概念：麦克斯韦引进了位移电流的概念：通过电场中某一截面的位移电流通过电场中某一截面的位移电流Id等于通过该等于通过该截面内电位移通量对时间的变化率截面内电位移通量对时间的变化率.位移电流位移电流 位移电流密度位移电流密度 通过通过电场中某一截面的电场中某一截面的位移电流等于通过该截面电位移电流等于通过该截面电位移通量对时间的变化率位移通量对时间的变化率.+-全电流全电流若若S为常量为常量,则则1）全电流是连续的；）全电流是连续的；2）位移电流和传导电流一样激发磁场；）位移电流和传导电流一样激发磁场；3）传导电流产生焦耳热，位移电流不产生焦耳热）传导电流产生焦耳热，位移电流不产生焦耳热.+-全电流全电流二二 电磁场电磁场 麦克斯韦电磁场方程的积分形式麦克斯韦电磁场方程的积分形式 磁场高斯定理磁场高斯定理 安培环路定理安培环路定理 静电场环流定理静电场环流定理 静电场高斯定理静电场高斯定理稳恒情况下稳恒情况下:方方程程的的积积分分形形式式麦麦克克斯斯韦韦电电磁磁场场1）有旋电场）有旋电场麦克斯韦假设麦克斯韦假设2）位移电流）位移电流对于静电场和稳恒磁场对于静电场和稳恒磁场,其基本规律为其基本规律为:静电场静电场稳恒磁场稳恒磁场变变(Hd为为Id产生的磁场产生的磁场)左旋左旋右右旋旋对称美对称美