第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件

静电荷静电荷运动电荷运动电荷稳恒电流稳恒电流静电场静电场稳恒磁场稳恒磁场电场电场 磁场磁场 学习方法：学习方法：类比法类比法第七章第七章 恒定磁场恒定磁场静电荷运动电荷稳恒电流静电场稳恒磁场电场静电荷运动电荷稳恒电流静电场稳恒磁场电场 磁场磁场 学习学习一、基本磁现象一、基本磁现象 SNSNISN同极相斥同极相斥异极相吸异极相吸电流的磁效应电流的磁效应1820年年奥斯特奥斯特天然磁石天然磁石chap71、2 磁场磁场 磁感应强度磁感应强度 一、基本磁现象一、基本磁现象 SNSNISN同极相斥异极相吸电流的磁效应同极相斥异极相吸电流的磁效应电子束电子束NS+电子束电子束NS+磁现象：磁现象：1、天然磁体周围有磁场；、天然磁体周围有磁场；2、载流导线周围有磁场；、载流导线周围有磁场；3、电子束周围有磁场。、电子束周围有磁场。表现为：表现为：使小磁针偏转使小磁针偏转表现为：表现为：相互吸引相互吸引排斥排斥偏转等偏转等4、载流导线能使小磁针偏转；、载流导线能使小磁针偏转；5、磁体的磁场能给载流导线以力的作用；、磁体的磁场能给载流导线以力的作用；6、载流导线之间有力的作用；、载流导线之间有力的作用；7、磁体的磁场能给载流线圈以力矩作用；、磁体的磁场能给载流线圈以力矩作用；8、载流线圈之间有力的作用；、载流线圈之间有力的作用；9、天然磁体能使电子束偏转。、天然磁体能使电子束偏转。磁现象：表现为：表现为：磁现象：表现为：表现为：4安培指出：安培指出：NS天然磁性的产生也是由于磁体内部有电流流动。天然磁性的产生也是由于磁体内部有电流流动。分子电流分子电流(1822年年)电荷的运动是一切磁现象的根源。电荷的运动是一切磁现象的根源。运动电荷运动电荷磁场磁场对运动电荷有磁力作用对运动电荷有磁力作用磁磁 场场安培指出：安培指出：NS天然磁性的产生也是由于磁体内部有电流流动。分子天然磁性的产生也是由于磁体内部有电流流动。分子二、二、磁感应强度磁感应强度电流（或磁铁）电流（或磁铁）磁场磁场电流（或磁铁）电流（或磁铁）磁场对外的重要表现为：磁场对外的重要表现为：1、磁场对处于场中的运动电荷或载流导体有磁力作用、磁场对处于场中的运动电荷或载流导体有磁力作用2、载流导体在磁场中移动时，磁力将对载流导体作、载流导体在磁场中移动时，磁力将对载流导体作功，表明磁场具有能量。功，表明磁场具有能量。二、二、磁感应强度电流（或磁铁）磁场电流（或磁铁）磁场对外的磁感应强度电流（或磁铁）磁场电流（或磁铁）磁场对外的方向方向:小磁针在该点的小磁针在该点的N N极指向极指向单位单位:T T(特斯拉特斯拉)大小大小:磁力磁力+磁感应强度磁感应强度方向方向:小磁针在该点的小磁针在该点的N极指向单位极指向单位:T(特斯拉特斯拉)大小大小:IP.三三三三 、毕奥、毕奥、毕奥、毕奥-萨伐尔定律萨伐尔定律萨伐尔定律萨伐尔定律1、稳恒电流的磁场、稳恒电流的磁场电流元电流元 对一段载流导线对一段载流导线方向判断方向判断：的方向垂直于电流元的方向垂直于电流元 与与 组成的组成的平面，平面，和和 及及 三矢量满足矢量叉乘关系。三矢量满足矢量叉乘关系。毕奥毕奥-萨伐尔定律萨伐尔定律IP.三三、毕奥、毕奥-萨伐尔定律萨伐尔定律1、稳恒电流的磁场电流元、稳恒电流的磁场电流元 对对第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件X XY四、四、毕奥毕奥-萨伐尔定律的应用萨伐尔定律的应用1.1.载流直导线的磁场载流直导线的磁场已知：真空中已知：真空中I I、1 1、2 2、a a建立坐标系建立坐标系OXYOXY任取电流元任取电流元大小大小方向方向aP P统一积分变量统一积分变量XY四、四、毕奥毕奥-萨伐尔定律的应用萨伐尔定律的应用1.载流直导线的磁载流直导线的磁XYaPXYaP1 1）无限长载流直导线）无限长载流直导线2 2）半无限长载流直导线）半无限长载流直导线3 3）直导线延长线上）直导线延长线上+1）无限长载流直导线）无限长载流直导线2）半无限长载流直导线）半无限长载流直导线3）直导线延长线上）直导线延长线上p pR R2.圆型电流轴线上的磁场圆型电流轴线上的磁场已知已知:R、I，求轴线上求轴线上P P点的磁感应强度。点的磁感应强度。建立坐标系建立坐标系OXY任取电流元任取电流元分析对称性、写出分量式分析对称性、写出分量式大小大小方向方向pR2.圆型电流轴线上的磁场已知圆型电流轴线上的磁场已知:R、I，求轴线上，求轴线上P统一积分变量统一积分变量结论结论方向：方向：右手螺旋法则右手螺旋法则大小：大小：x xp pR R统一积分变量结论方向：统一积分变量结论方向：右手螺旋法则大小：右手螺旋法则大小：xpR载流圆环载流圆环载流圆弧载流圆弧I II I圆心角圆心角 圆心角圆心角载流圆环载流圆弧载流圆环载流圆弧II圆心角圆心角 圆心角圆心角例例1 1、无限长载流直导线弯成如图形状、无限长载流直导线弯成如图形状求：求：P P、R R、S S、T T四点的四点的解：解：P P点点方向方向R R点点方向方向例例1、无限长载流直导线弯成如图形状求：、无限长载流直导线弯成如图形状求：P、R、S、T四点四点S S点点方向方向方向方向T T点点方向方向方向方向方向方向方向方向S点方向方向点方向方向T点方向方向方向方向点方向方向方向方向例例2 2、均匀带电圆环均匀带电圆环q qR R已知：已知：q q、R R、圆环绕轴线匀速旋转。圆环绕轴线匀速旋转。求圆心处的求圆心处的解：解：带电体转动，形成运流电流。带电体转动，形成运流电流。例例2、均匀带电圆环、均匀带电圆环qR已知：已知：q、R、圆环绕轴线匀速旋转。求圆、圆环绕轴线匀速旋转。求圆练习练习求角平分线上的求角平分线上的已知：已知：I I、c c解：解：同理同理方向方向所以所以方向方向练习求角平分线上的已知：练习求角平分线上的已知：I、c解：同理方向所以方向解：同理方向所以方向练习练习求圆心求圆心O O点的点的如图，如图，O OI I练习求圆心练习求圆心O点的如图，点的如图，OI一、一、磁力线磁力线(磁感应线）磁感应线）方向：切线方向：切线大小：大小：Chap7-3 Chap7-3 磁通量磁通量 磁场中的高斯定理磁场中的高斯定理一、一、磁力线磁力线(磁感应线）方向：切线大小：磁感应线）方向：切线大小：Chap7-3 磁磁I直线电流的磁力线直线电流的磁力线 圆电流的磁力线圆电流的磁力线I通电螺线管的磁力线通电螺线管的磁力线1 1、每一条磁力线都是环绕电流的闭合曲线，都与闭、每一条磁力线都是环绕电流的闭合曲线，都与闭合电路互相套合，因此磁场是涡旋场。磁力线是无头合电路互相套合，因此磁场是涡旋场。磁力线是无头无尾的闭合回线。无尾的闭合回线。2 2、任意两条磁力线在空间不相交。、任意两条磁力线在空间不相交。3 3、磁力线的环绕方向与电流方向之间可以分别用右、磁力线的环绕方向与电流方向之间可以分别用右手定则表示。手定则表示。I直线电流的磁力线圆电流的磁力线直线电流的磁力线圆电流的磁力线I通电螺线管的磁力线通电螺线管的磁力线1、每一、每一二、磁通量二、磁通量穿过磁场中任一曲面的磁力线的条数穿过磁场中任一曲面的磁力线的条数二、磁通量二、磁通量穿过磁场中任一曲面的磁力线的条数穿过磁场中任一曲面的磁力线的条数三、磁场中的高斯定理三、磁场中的高斯定理穿过穿过任意任意闭合曲面的磁通量为零闭合曲面的磁通量为零磁场是无源场。磁场是无源场。三、磁场中的高斯定理穿过任意闭合曲面的磁通量为零磁场是无源场三、磁场中的高斯定理穿过任意闭合曲面的磁通量为零磁场是无源场2.在均匀磁场在均匀磁场 中，过中，过YOZ平面内平面内面积为面积为S的磁通量。的磁通量。1.求均匀磁场中求均匀磁场中半球面的磁通量半球面的磁通量2.在均匀磁场在均匀磁场 中，过中，过YOZ平面内面积为平面内面积为S的磁通量。的磁通量。1.例例2 2、两平行载流直导线、两平行载流直导线过图中矩形的过图中矩形的磁通量磁通量求求 两线中点两线中点l解：解：I I1 1、I I2 2在在A A点的磁场点的磁场方向方向例例2、两平行载流直导线过图中矩形的磁通量求两线中点、两平行载流直导线过图中矩形的磁通量求两线中点l解：解：I1l如图取微元如图取微元方向方向l如图取微元方向如图取微元方向一、一、安培环路定理安培环路定理静电场静电场Irl1、圆形积分回路圆形积分回路chap74 chap74 磁场中的安培环路定理磁场中的安培环路定理磁场中的安培环路定理磁场中的安培环路定理磁磁 场场一、一、安培环路定理静电场安培环路定理静电场Irl1、圆形积分回路、圆形积分回路chap742、任意积分回路任意积分回路.3、回路不环绕电流回路不环绕电流.2、任意积分回路、任意积分回路.3、回路不环绕电流、回路不环绕电流.安培环路定理安培环路定理说明：说明：电流取正时与环路成右旋关系电流取正时与环路成右旋关系如图如图 在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度在真空中的稳恒电流磁场中，磁感应强度 沿任沿任意闭合曲线的线积分（也称意闭合曲线的线积分（也称 的环流），等于穿过该的环流），等于穿过该闭合曲线的所有电流强度（即穿过以闭合曲线为边界闭合曲线的所有电流强度（即穿过以闭合曲线为边界的任意曲面的电流强度）的代数和的的任意曲面的电流强度）的代数和的 倍。即：倍。即：安培环路定理说明：如图安培环路定理说明：如图 在真空中的稳恒电流磁场在真空中的稳恒电流磁场环路所包围的电流环路所包围的电流由由环路内外环路内外电流产生电流产生由由环路内环路内电流决定电流决定环路所包围的电流由环路内外电流产生由环路内电流决定环路所包围的电流由环路内外电流产生由环路内电流决定位置移动位置移动不变不变不变不变改变改变位置移动不变不变改变位置移动不变不变改变静电场静电场静电场静电场稳恒磁场稳恒磁场稳恒磁场稳恒磁场磁场没有保守性，它是磁场没有保守性，它是非保守场，或无势场非保守场，或无势场电场有保守性，它是电场有保守性，它是保守场，或有势场保守场，或有势场电力线起于正电荷、电力线起于正电荷、止于负电荷。止于负电荷。静电场是有源场静电场是有源场 磁力线闭合、无自由磁荷磁力线闭合、无自由磁荷磁场是无源场磁场是无源场静电场稳恒磁场磁场没有保守性，它是电场有保守性，它是电力线起静电场稳恒磁场磁场没有保守性，它是电场有保守性，它是电力线起IR二、安培环路定理的应用二、安培环路定理的应用当场源分布具有当场源分布具有高度对称性高度对称性时，利用安培环路定理时，利用安培环路定理计算磁感应强度计算磁感应强度1.无限长载流圆柱导体的磁场分布无限长载流圆柱导体的磁场分布分析对称性分析对称性电流分布电流分布轴对称轴对称磁场分布磁场分布轴对称轴对称已知：已知：I、R电流沿轴向，在截面上均匀分布电流沿轴向，在截面上均匀分布IR二、安培环路定理的应用当场源分布具有高度对称性时，利用安二、安培环路定理的应用当场源分布具有高度对称性时，利用安的方向判断如下：的方向判断如下：的方向判断如下：的方向判断如下：IR 作积分环路并计算环流作积分环路并计算环流如图如图 利用安培环路定理求利用安培环路定理求IR 作积分环路并计算环流如图作积分环路并计算环流如图 利用安培环路定理求利用安培环路定理求 作积分环路并计算环流作积分环路并计算环流如图如图 利用安培环路定理求利用安培环路定理求IR 作积分环路并计算环流如图作积分环路并计算环流如图 利用安培环路定理求利用安培环路定理求IR 结论结论：无限长载流圆柱导体。已知：无限长载流圆柱导体。已知：I、R 结论：无限长载流圆柱导体。已知：结论：无限长载流圆柱导体。已知：I、R讨论讨论：长直载流圆柱面。已知：长直载流圆柱面。已知：I、RrRO讨论：长直载流圆柱面。已知：讨论：长直载流圆柱面。已知：I、RrRO练习练习：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流I,求求 的分布。的分布。练习：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流练习：同轴的两筒状导线通有等值反向的电流I,电场、磁场中典型结论的比较电场、磁场中典型结论的比较外外内内内内外外长直圆柱面长直圆柱面电荷均匀分布电荷均匀分布电流均匀分布电流均匀分布长直圆柱体长直圆柱体长直线长直线电场、磁场中典型结论的比较外内内外长直圆柱面电荷均匀分布电流电场、磁场中典型结论的比较外内内外长直圆柱面电荷均匀分布电流已知：已知：I、n(单位长度导线匝数单位长度导线匝数)分析对称性分析对称性管内磁力线平行于管轴管内磁力线平行于管轴管外靠近管壁处磁场为零管外靠近管壁处磁场为零.2.长直载流螺线管的磁场分布长直载流螺线管的磁场分布已知：已知：I、n(单位长度导线匝数单位长度导线匝数)分析对称性管内磁力线平行于管分析对称性管内磁力线平行于管 计算环流计算环流 利用安培环路定理求利用安培环路定理求.计算环流计算环流 利用安培环路定理求利用安培环路定理求.已知：已知：I、N、R1、R2 N导线总匝数导线总匝数分析对称性分析对称性磁力线分布如图磁力线分布如图作积分回路如图作积分回路如图方向方向右手螺旋右手螺旋rR1R2.+.3.环形载流螺线管的磁场分布环形载流螺线管的磁场分布 已知：已知：I、N、R1、R2分析对称性磁力线分布如图作分析对称性磁力线分布如图作.BrO计算环流计算环流利用安培环路定理求利用安培环路定理求rR1R2.+.BrO计算环流利用安培环路定理求计算环流利用安培环路定理求rR1R2.+已知：导线中电流强度已知：导线中电流强度 I 单位长度导线匝数单位长度导线匝数n分析对称性分析对称性磁力线如图磁力线如图作积分回路如图作积分回路如图ab、cd与导体板等距与导体板等距.4.无限大载流导体薄板的磁场分布无限大载流导体薄板的磁场分布 已知：导线中电流强度已知：导线中电流强度 I分析对称性磁力线如图作积分回分析对称性磁力线如图作积分回 计算环流计算环流板上下两侧为均匀磁场板上下两侧为均匀磁场利用安培环路定理求利用安培环路定理求.计算环流板上下两侧为均匀磁场利用安培环路定理求计算环流板上下两侧为均匀磁场利用安培环路定理求.讨论讨论：如图，两块无限大载流导体薄板平行放置。：如图，两块无限大载流导体薄板平行放置。通有相反方向的电流。求磁场分布。通有相反方向的电流。求磁场分布。已知：导线中电流强度已知：导线中电流强度 I、单位长度导线匝数、单位长度导线匝数n.讨论：如图，两块无限大载流导体薄板平行放置。讨论：如图，两块无限大载流导体薄板平行放置。已知：导线中已知：导线中练习：如图，螺绕环截面为矩形练习：如图，螺绕环截面为矩形外半径与内半径之比外半径与内半径之比高高导线总匝数导线总匝数求：求：1.磁感应强度的分布磁感应强度的分布2.通过截面的磁通量通过截面的磁通量练习：如图，螺绕环截面为矩形外半径与内半径之比高导线总匝数求练习：如图，螺绕环截面为矩形外半径与内半径之比高导线总匝数求解：解：1.解：解：1.chap75 磁场对载流导线的作用磁场对载流导线的作用一、一、安培定律安培定律安培力：安培力：电流元在磁场中受到的磁力电流元在磁场中受到的磁力安培定律安培定律方向判断方向判断 右手螺旋右手螺旋载流导线受到的磁力载流导线受到的磁力大小大小chap75 磁场对载流导线的作用一、磁场对载流导线的作用一、安培定律安培力：安培定律安培力：B取电流元取电流元受力大小受力大小方向方向积分积分结论结论方向方向均匀磁场均匀磁场中载流直导线所受安培力中载流直导线所受安培力 B取电流元受力大小方向积分结论方向均匀磁场中载流直导线所取电流元受力大小方向积分结论方向均匀磁场中载流直导线所第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件例、例、均匀磁场中任意形状导线所受的作用力均匀磁场中任意形状导线所受的作用力受力大小受力大小方向如图所示方向如图所示建坐标系取分量建坐标系取分量积分积分取电流元取电流元例、均匀磁场中任意形状导线所受的作用力受力大小方向如图所示建例、均匀磁场中任意形状导线所受的作用力受力大小方向如图所示建推论推论在均匀磁场中任意形状闭在均匀磁场中任意形状闭合载流线圈受合力为零合载流线圈受合力为零练习练习 如图如图 求半圆导线所受安培力求半圆导线所受安培力方向竖直向上方向竖直向上推论练习推论练习 如图如图 求半圆导线所受安培力方向竖直向上求半圆导线所受安培力方向竖直向上解：解：例：例：求一无限长直载流导线的磁场对另一直载流求一无限长直载流导线的磁场对另一直载流 导线导线ab的作用力。的作用力。已知：已知：I1、I2、d、LLxdba解：例：求一无限长直载流导线的磁场对另一直载流解：例：求一无限长直载流导线的磁场对另一直载流Lxdba二、磁场对载流线圈的作用二、磁场对载流线圈的作用.二、磁场对载流线圈的作用二、磁场对载流线圈的作用.如果线圈为如果线圈为N匝匝讨论讨论.（1）如果线圈为如果线圈为N匝讨论匝讨论.（1）（2）（3）（2）（）（3）三、三、磁力的功磁力的功1.载流导线在磁场中运动时磁力所做的功载流导线在磁场中运动时磁力所做的功.三、三、磁力的功磁力的功1.载流导线在磁场中运动时磁力所做的功载流导线在磁场中运动时磁力所做的功.2.载流线圈在磁场中转动时磁力矩所做的功载流线圈在磁场中转动时磁力矩所做的功+.2.载流线圈在磁场中转动时磁力矩所做的功载流线圈在磁场中转动时磁力矩所做的功+.例：例：一半径为一半径为R的半圆形闭合线圈，通有电流的半圆形闭合线圈，通有电流I，线圈，线圈放在均匀外磁场放在均匀外磁场B中，中，B的方向与线圈平面成的方向与线圈平面成300角，角，如右图，设线圈有如右图，设线圈有N匝，问：匝，问：（1）线圈的磁矩是多少？）线圈的磁矩是多少？（2）此时线圈所受力矩的大小和方向？）此时线圈所受力矩的大小和方向？（3）图示位置转至平衡位置时，）图示位置转至平衡位置时，磁力矩作功是多少？磁力矩作功是多少？解：（解：（1）线圈的磁矩）线圈的磁矩pm的方向与的方向与B成成600夹角夹角例：一半径为例：一半径为R的半圆形闭合线圈，通有电流的半圆形闭合线圈，通有电流I，线圈放在均匀外磁，线圈放在均匀外磁可见，磁力矩作正功可见，磁力矩作正功磁力矩的方向由磁力矩的方向由 确定，为垂直于确定，为垂直于B的方向向上。的方向向上。即从上往下俯视，线圈是逆时针即从上往下俯视，线圈是逆时针（2）此时线圈所受力矩的大小为）此时线圈所受力矩的大小为（3）线圈旋转时，磁力矩作功为）线圈旋转时，磁力矩作功为可见，磁力矩作正功磁力矩的方向由可见，磁力矩作正功磁力矩的方向由 一、一、磁介质的分类磁介质的分类磁介质磁介质能与磁场产生相互作用的物质能与磁场产生相互作用的物质磁化磁化磁介质在磁场作用下所发生的变化磁介质在磁场作用下所发生的变化（1）顺磁质）顺磁质（3）铁磁质）铁磁质（2）抗磁质）抗磁质（4）超导体）超导体根据根据 的大小和方向可将磁介质分为四大类的大小和方向可将磁介质分为四大类 附加磁场附加磁场chap77 chap77 磁场中的磁场中的磁场中的磁场中的磁介质磁介质磁介质磁介质一、一、磁介质的分类磁介质磁介质的分类磁介质能与磁场产生相互作用的物质磁化能与磁场产生相互作用的物质磁化二、磁化强度、磁场强度、磁感应强度的二、磁化强度、磁场强度、磁感应强度的关系关系介质的磁导率介质的磁导率二、磁化强度、磁场强度、磁感应强度的关系介质的磁导率二、磁化强度、磁场强度、磁感应强度的关系介质的磁导率电介质中的电介质中的高斯定理高斯定理磁介质中的磁介质中的安培环路定理安培环路定理电介质中的磁介质中的电介质中的磁介质中的例例1 一环形螺线管，管内充满磁导率为一环形螺线管，管内充满磁导率为，相对磁导，相对磁导率为率为r的顺磁质。环的横截面半径远小于环的半径。的顺磁质。环的横截面半径远小于环的半径。单位长度上的导线匝数为单位长度上的导线匝数为n。求：环内的磁场强度和磁感应强度求：环内的磁场强度和磁感应强度解：解：例例1 一环形螺线管，管内充满磁导率为一环形螺线管，管内充满磁导率为，相对磁导率为，相对磁导率为例例2 一无限长载流圆柱体，通有电流一无限长载流圆柱体，通有电流I，设电流，设电流 I 均匀分布在整个横截面上。柱体的磁导率为均匀分布在整个横截面上。柱体的磁导率为，柱，柱外为真空。外为真空。求：柱内外各区域的磁场强度和磁感应强度。求：柱内外各区域的磁场强度和磁感应强度。解：解：IR例例2 一无限长载流圆柱体，通有电流一无限长载流圆柱体，通有电流I，设电流，设电流 I 均匀分均匀分在分界面上在分界面上H 连续连续,B 不连续不连续IR在分界面上在分界面上H 连续连续,B 不连续不连续IR电电 流流磁磁 场场电磁感应电磁感应感应电流感应电流 1831年法拉第年法拉第闭合回路闭合回路变化变化实验实验产生产生产产 生生?问题的提出问题的提出第八章第八章 电磁感应电磁感应 电磁场电磁场电电 流磁流磁 场电磁感应感应电流场电磁感应感应电流 1831年法拉第闭合年法拉第闭合本章重点：本章重点：（1）电磁感应定律）电磁感应定律动生、感生、自感、互感等动生、感生、自感、互感等（2）磁场的能量）磁场的能量本章重点：（本章重点：（1）电磁感应定律）电磁感应定律动生、感生、自感、互感等（动生、感生、自感、互感等（2）1 1、产生感应电流的几种情况、产生感应电流的几种情况1）磁棒插入或抽出线圈时，线圈中产生感生电流；磁棒插入或抽出线圈时，线圈中产生感生电流；2）通有电流的线圈替代磁棒，线圈中产生感生电流；通有电流的线圈替代磁棒，线圈中产生感生电流；3）两个位置固定的线圈，当其中一个线圈上电流发生两个位置固定的线圈，当其中一个线圈上电流发生变化时，也会在另一个线圈内引起电流；变化时，也会在另一个线圈内引起电流；4）放在稳恒磁场中的导线框，一边导线运动时线框中有电流。放在稳恒磁场中的导线框，一边导线运动时线框中有电流。电磁感应电磁感应Chap 81 电磁感应定律电磁感应定律一一.法拉第电磁感应定律法拉第电磁感应定律1、产生感应电流的几种情况、产生感应电流的几种情况1）磁棒插入或抽出线圈时，线圈中产）磁棒插入或抽出线圈时，线圈中产 当通过回路的磁通量变化时，回路中就会当通过回路的磁通量变化时，回路中就会产生感应电动势。产生感应电动势。2.线圈内磁场变化线圈内磁场变化1.导线或线圈在磁场中运动导线或线圈在磁场中运动 当通过回路的磁通量变化时，回路中就会产生感应电动势。当通过回路的磁通量变化时，回路中就会产生感应电动势。导体回路中产生的感应电动势的大小，与穿过导体回路中产生的感应电动势的大小，与穿过导体回路的磁通量对时间的变化率成正比。导体回路的磁通量对时间的变化率成正比。感应电动势的方向感应电动势的方向楞次定律楞次定律感应电动势感应电动势大小大小2 2、电磁感应定律、电磁感应定律 导体回路中产生的感应电动势的大小，与穿过导体导体回路中产生的感应电动势的大小，与穿过导体二、楞次定律二、楞次定律 (判断感应电流方向判断感应电流方向)闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所激闭合回路中感应电流的方向，总是使得它所激发的磁场来阻止或补偿引起感应电流的磁通量的变发的磁场来阻止或补偿引起感应电流的磁通量的变化。化。二、楞次定律二、楞次定律(判断感应电流方向判断感应电流方向)闭合回路中感应电流闭合回路中感应电流判断感应电流的方向：判断感应电流的方向：1、判明穿过闭合回路内原磁场、判明穿过闭合回路内原磁场 的方向；的方向；2、根据原磁通量的变化、根据原磁通量的变化 ,按照楞次定律的要求确定感按照楞次定律的要求确定感 应电流的磁场的方向；应电流的磁场的方向；3、按右手法则由感应电流磁场的、按右手法则由感应电流磁场的 方向来确定感应电流的方向。方向来确定感应电流的方向。判断感应电流的方向：判断感应电流的方向：1、判明穿过闭合回路内原磁场、判明穿过闭合回路内原磁场例例1:无限长直导线无限长直导线共面矩形线圈共面矩形线圈求求:已知已知:解解:例例1:无限长直导线共面矩形线圈求无限长直导线共面矩形线圈求:已知已知:解解:例例2:2:解：解：分割成小面元分割成小面元dSoYXabc求导体回路的电动势求导体回路的电动势例例2:解：分割成小面元解：分割成小面元dSoYXabc求导体回路的电动势求导体回路的电动势oYXabcoYXabc在无限长直载流导线旁有相同大小的四个在无限长直载流导线旁有相同大小的四个矩形线圈，分别作如图所示的运动。矩形线圈，分别作如图所示的运动。判断回路中是否有感应电流。判断回路中是否有感应电流。思思 考考在无限长直载流导线旁有相同大小的四个矩形线圈，分别作如图所示在无限长直载流导线旁有相同大小的四个矩形线圈，分别作如图所示非静电力非静电力动生电动势动生电动势G?一、动生电动势一、动生电动势 动生电动势是由于导体或导体回路在恒定磁场动生电动势是由于导体或导体回路在恒定磁场中运动而产生的电动势。中运动而产生的电动势。产生产生chap 8-2 动生电动势与感生电动势动生电动势与感生电动势非静电力动生电动势非静电力动生电动势G?一、动生电动势一、动生电动势 动生电动动生电动+动生电动势的成因动生电动势的成因导线内每个自由电子导线内每个自由电子受到的洛仑兹力为受到的洛仑兹力为它驱使电子沿导线由它驱使电子沿导线由a向向b移动。移动。由于洛仑兹力的作用使由于洛仑兹力的作用使 b 端出现过端出现过剩负电荷，剩负电荷，a 端出现过剩正电荷端出现过剩正电荷。非静电力非静电力+动生电动势的成因导动生电动势的成因导电子受的静电力电子受的静电力 平衡时平衡时此时电荷积累停止，此时电荷积累停止，ab两端形两端形成稳定的电势差。成稳定的电势差。洛仑兹力洛仑兹力是产生动生电动势的根本原因是产生动生电动势的根本原因.方向方向ab在导线内部产生静电场在导线内部产生静电场+电子受的静电力电子受的静电力 平衡时此时电荷积累停止，平衡时此时电荷积累停止，ab两端形洛仑兹力是两端形洛仑兹力是由电动势定义由电动势定义运动导线运动导线ab产生的动生电动势为产生的动生电动势为动生电动势的公式动生电动势的公式非静电力非静电力定义定义 为非静电场强为非静电场强由电动势定义运动导线由电动势定义运动导线ab产生的动生电动势为动生电动势的公式非产生的动生电动势为动生电动势的公式非 一般情况一般情况上的动生电动势上的动生电动势整个导线整个导线L上的动生电动势上的动生电动势 导线是导线是曲线曲线,磁场为磁场为非均匀场非均匀场。导线上各长度元导线上各长度元 上的速度上的速度 、各不相同各不相同 一般情况上的动生电动势整个导线一般情况上的动生电动势整个导线L上的动生电动势上的动生电动势 导线是曲线导线是曲线均匀磁场均匀磁场非均匀磁场非均匀磁场计算动生电动势计算动生电动势分分 类类方方 法法平动平动转动转动均匀磁场非均匀磁场计算动生电动势分均匀磁场非均匀磁场计算动生电动势分 类方类方 法平动转动法平动转动例例1:已知已知求求:+L 均匀磁场均匀磁场 平动平动解：解：例例1:已知求已知求:+L 均匀磁场均匀磁场 +L 典型结论典型结论特例特例+L 典型结论特例典型结论特例+例例2 有一半圆形金属导线在匀强磁场中作切割磁有一半圆形金属导线在匀强磁场中作切割磁 力线运动。力线运动。已知：已知：求：动生电动势。求：动生电动势。+R作辅助线，形成闭合回路作辅助线，形成闭合回路方向：方向：解：解：方法一方法一例例2 有一半圆形金属导线在匀强磁场中作切割磁求：动生电有一半圆形金属导线在匀强磁场中作切割磁求：动生电+方法二方法二+R方向：方向：+方法二方法二+R方向：方向：均匀磁场转动均匀磁场转动例例3 如图，长为如图，长为L的铜棒在磁感应强度为的铜棒在磁感应强度为的均匀磁场中，以角速度的均匀磁场中，以角速度绕绕O轴转动。轴转动。求：棒中感应电动势的大小求：棒中感应电动势的大小 和方向。和方向。均匀磁场转动例均匀磁场转动例3 如图，长为如图，长为L的铜棒在磁感应强度为的均匀磁的铜棒在磁感应强度为的均匀磁解：解：取微元取微元方向方向解：取微元方向解：取微元方向例例4 一直导线一直导线CD在一无限长直电流磁场中作在一无限长直电流磁场中作 切割磁力线运动。求：动生电动势。切割磁力线运动。求：动生电动势。abIl解：解：方向方向非均匀磁场非均匀磁场例例4 一直导线一直导线CD在一无限长直电流磁场中作在一无限长直电流磁场中作abIl解：方向解：方向二、感生电动势和感生电场二、感生电动势和感生电场1、感生电动势、感生电动势由于磁场发生变化而由于磁场发生变化而激发的电动势激发的电动势电磁感应电磁感应非静电力非静电力洛仑兹力洛仑兹力感生电动势感生电动势动生电动势动生电动势非静电力非静电力二、感生电动势和感生电场二、感生电动势和感生电场1、感生电动势电磁感应非静电力洛仑兹、感生电动势电磁感应非静电力洛仑兹2、麦克斯韦假设麦克斯韦假设：变化的磁场变化的磁场在其周围空间会激发一种涡旋状的电场，在其周围空间会激发一种涡旋状的电场，称为称为涡旋电场涡旋电场或或感生电场感生电场。记作。记作 或或非静电力非静电力感生电动势感生电动势感生电场力感生电场力由法拉第电磁感应定律由法拉第电磁感应定律由电动势的定义由电动势的定义2、麦克斯韦假设：非静电力感生电动势感生电场力由法拉第电磁麦克斯韦假设：非静电力感生电动势感生电场力由法拉第电磁讨论讨论 2）S 是以是以 L 为边界的任一曲面。为边界的任一曲面。的法线方向应选得与曲线的法线方向应选得与曲线 L 的积分方向成右手螺旋关系的积分方向成右手螺旋关系是曲面上的任一面元上磁感应强度的变化率是曲面上的任一面元上磁感应强度的变化率1）此式反映变化磁场和感生电场的相互关系，此式反映变化磁场和感生电场的相互关系，即感生电场是由变化的磁场产生的。即感生电场是由变化的磁场产生的。不是积分回路线元上的磁感应强度的变化率不是积分回路线元上的磁感应强度的变化率讨论讨论 2）S 是以是以 L 为边界的任一曲面。为边界的任一曲面。与与构成左旋关系。构成左旋关系。3）与构成左旋关系。与构成左旋关系。3）感生电场电力线感生电场电力线 感生电场电力线感生电场电力线 由静止电荷产生由静止电荷产生由变化磁场产生由变化磁场产生线是线是“有头有尾有头有尾”的，的，是一组闭合曲线是一组闭合曲线起于正电荷而终于负电荷起于正电荷而终于负电荷线是线是“无头无尾无头无尾”的的感生电场（涡旋电场）感生电场（涡旋电场）静电场（库仑场）静电场（库仑场）具有电能、对电荷有作用力具有电能、对电荷有作用力具有电能、对电荷有作用力具有电能、对电荷有作用力由静止电荷产生由变化磁场产生线是由静止电荷产生由变化磁场产生线是“有头有尾有头有尾”的，是一组闭合曲的，是一组闭合曲动生电动势动生电动势感生电动势感生电动势特特点点磁场不变，闭合电路的整磁场不变，闭合电路的整体或局部在磁场中运动导体或局部在磁场中运动导致回路中磁通量的变化致回路中磁通量的变化闭合回路的任何部分都不闭合回路的任何部分都不动，空间磁场发生变化导动，空间磁场发生变化导致回路中磁通量变化致回路中磁通量变化原原因因由于由于S的变化引起的变化引起回路中回路中 m变化变化非静非静电力电力来源来源感生电场力感生电场力洛仑兹力洛仑兹力由于由于 的变化引起的变化引起回路中回路中 m变化变化动生电动势感生电动势特点磁场不变，闭合电路的整体或局部在磁场动生电动势感生电动势特点磁场不变，闭合电路的整体或局部在磁场3、感生电场的计算、感生电场的计算例例1 局限于半径局限于半径 R 的圆柱形空间内分布有均匀磁场，的圆柱形空间内分布有均匀磁场，方向如图。磁场的变化率方向如图。磁场的变化率求：求：圆柱内、外的圆柱内、外的 分布。分布。方向：逆时针方向方向：逆时针方向3、感生电场的计算例、感生电场的计算例1 局限于半径局限于半径 R 的圆柱形空间内的圆柱形空间内方向：逆时针方向方向：逆时针方向方向：逆时针方向方向：逆时针方向第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件L自感系数，单位：亨利（自感系数，单位：亨利（H）一、自感自感 由于由于回路自身电流回路自身电流、回路的形状回路的形状、或、或回路周围回路周围的磁介质发生变化的磁介质发生变化时，穿过该回路自身的磁通量随时，穿过该回路自身的磁通量随之改变，从而在回路中产生感应电动势的现象。之改变，从而在回路中产生感应电动势的现象。1.自感现象自感现象磁通量磁通量chap8-3chap8-3 自感和互感自感和互感自感和互感自感和互感L自感系数，单位：亨利（自感系数，单位：亨利（H）一、自感一、自感 由于回路自由于回路自1)L的意义：的意义：自感系数与自感电动势自感系数与自感电动势 自感系数在数值上等于回路中通过单位电流自感系数在数值上等于回路中通过单位电流时，通过自身回路所包围面积的磁通量。时，通过自身回路所包围面积的磁通量。若若 I =1 A，则，则L的计算的计算 2)自感电动势自感电动势若回路几何形状、尺若回路几何形状、尺寸不变，周围介质的寸不变，周围介质的磁导率不变磁导率不变1)L的意义：自感系数与自感电动势的意义：自感系数与自感电动势 自感系数在数自感系数在数讨论讨论:2.L的存在总是阻碍电流的变化，所以自感电动的存在总是阻碍电流的变化，所以自感电动势是反抗电流的变化势是反抗电流的变化,而不是反抗电流本身。而不是反抗电流本身。讨论讨论:2.L的存在总是阻碍电流的变化，所以自感电动势的存在总是阻碍电流的变化，所以自感电动势Sl例例1、试计算长直螺线管的自感系数。试计算长直螺线管的自感系数。已知：匝数已知：匝数N,横截面积横截面积S,长度长度l,磁导率磁导率 自感的计算步骤：自感的计算步骤：Sl例例1、试计算长直螺线管的自感系数。自感的计算步骤：试计算长直螺线管的自感系数。自感的计算步骤：SlSl单位长度的自感系数为：单位长度的自感系数为：例例2 求一无限长同轴传输线单位长度的自感系数求一无限长同轴传输线单位长度的自感系数.已知：已知：R1、R2II单位长度的自感系数为：例单位长度的自感系数为：例2 求一无限长同轴传输线单位长度的求一无限长同轴传输线单位长度的例例3 求一环形螺线管的自感系数。已知：求一环形螺线管的自感系数。已知：R1、R2、h、Ndr例例3 求一环形螺线管的自感系数。已知：求一环形螺线管的自感系数。已知：R1、R2、hdrdr二二.互感互感2、互感系数与互感电动势、互感系数与互感电动势1)互感系数互感系数(M)因一个载流线圈中电流变因一个载流线圈中电流变化而在对方线圈中激起感应电化而在对方线圈中激起感应电动势的现象称为互感现象。动势的现象称为互感现象。1、互感现象、互感现象 若两回路几何形状、尺寸及相对位置不变，若两回路几何形状、尺寸及相对位置不变，周围无铁磁性物质。实验指出：周围无铁磁性物质。实验指出：二二.互感互感2、互感系数与互感电动势、互感系数与互感电动势1)互感系数互感系数(M)实验和理论都可以证明：实验和理论都可以证明：2）互感电动势：互感电动势：互感系数和两回路的几何形状、尺寸，它们互感系数和两回路的几何形状、尺寸，它们 的相对位置，以及周围介质的磁导率有关。的相对位置，以及周围介质的磁导率有关。互感系数的大小反映了两个线圈磁场的相互互感系数的大小反映了两个线圈磁场的相互 影响程度。影响程度。实验和理论都可以证明：实验和理论都可以证明：2）互感电动势：互感系数和两回路的几何）互感电动势：互感系数和两回路的几何 互感系数在数值上等于当第二个回路电流变化互感系数在数值上等于当第二个回路电流变化率为每秒一安培时，在第一个回路所产生的互感电率为每秒一安培时，在第一个回路所产生的互感电动势的大小。动势的大小。互感系数的物理意义互感系数的物理意义 互感系数在数值上等于当第二个回路电流变化互感系数互感系数在数值上等于当第二个回路电流变化互感系数例例1 有两个直长螺线管，它们绕在同一个圆柱面上。有两个直长螺线管，它们绕在同一个圆柱面上。已知：已知：0、N1、N2、l、S 求：互感系数求：互感系数例例1 有两个直长螺线管，它们绕在同一个圆柱面上。有两个直长螺线管，它们绕在同一个圆柱面上。例例2.如图所示如图所示,在磁导率为在磁导率为 的均匀无限大磁介质中的均匀无限大磁介质中,一无限长直载流导线与矩形线圈一边相距为一无限长直载流导线与矩形线圈一边相距为a,线圈共线圈共N匝匝,其尺寸见图示其尺寸见图示,求它们的互感系数求它们的互感系数.解解:设直导线中通有自下而上的电流设直导线中通有自下而上的电流I,它通过矩形线圈的它通过矩形线圈的磁通量为磁通量为Idr例例2.如图所示如图所示,在磁导率为在磁导率为 的均匀无限大磁介质中的均匀无限大磁介质中,解解:设设 考察在开关合上后的一段时考察在开关合上后的一段时间内，电路中的电流滋长过程：间内，电路中的电流滋长过程：chap86 磁场能量磁场能量电池电池BATTERY一、自感线圈的能量一、自感线圈的能量自感磁能自感磁能电源所电源所作的功作的功电源克服自电源克服自感电动势所感电动势所做的功做的功电阻上的电阻上的热损耗热损耗 考察在开关合上后的一段时间内，电路中的电流滋长过程考察在开关合上后的一段时间内，电路中的电流滋长过程计算自感系数可归纳为三种方法计算自感系数可归纳为三种方法1.静态法静态法:2.动态法动态法:3.能量法能量法:计算自感系数可归纳为三种方法计算自感系数可归纳为三种方法1.静态法静态法:2.动态法动态法:3.能量能量二、磁场能量二、磁场能量将两相邻线圈分别与电源将两相邻线圈分别与电源相连，在通电过程中相连，在通电过程中电源所做功电源所做功线圈中产线圈中产生焦耳热生焦耳热反抗自感反抗自感电动势做功电动势做功反抗互感反抗互感电动势做功电动势做功互感磁能互感磁能自感磁能自感磁能互感磁能互感磁能1、互感磁能、互感磁能二、磁场能量将两相邻线圈分别与电源相连，在通电过程中电源所做二、磁场能量将两相邻线圈分别与电源相连，在通电过程中电源所做2、磁场的能量、磁场的能量磁场能量密度：磁场能量密度：单位体积中储存的磁场能量单位体积中储存的磁场能量 wm螺线管特例：螺线管特例：任意磁场任意磁场2、磁场的能量磁场能量密度：单位体积中储存的磁场能量、磁场的能量磁场能量密度：单位体积中储存的磁场能量 wm螺螺例例1：如图如图.求同轴传输线之磁能及自感系数求同轴传输线之磁能及自感系数例例1：如图如图.求同轴传输线之磁能及自感系数求同轴传输线之磁能及自感系数1820年奥斯特年奥斯特电电磁磁1831年法拉第年法拉第磁磁电电产生产生产生产生变化的电场变化的电场磁场磁场变化的磁场变化的磁场电场电场激发激发chap8-7 位移电流位移电流 麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组1820年奥斯特电磁年奥斯特电磁1831年法拉第磁电产生产生变化的电场磁年法拉第磁电产生产生变化的电场磁电磁波的应用电磁波的应用从从1888年年赫兹赫兹用实验证明了电磁波的存在，用实验证明了电磁波的存在，1895年年俄国科学家波波夫发明了俄国科学家波波夫发明了第一个无线电报系统第一个无线电报系统。1914年年语音通信语音通信成为可能。成为可能。1920年年商业商业无线电广播无线电广播开始使用开始使用。20世纪世纪30年代年代发明了发明了雷达雷达。40年代年代雷达和通讯得到飞速发展，雷达和通讯得到飞速发展，自自50年代第一颗人造卫星上天，年代第一颗人造卫星上天，卫星通讯事业得到迅猛发展。卫星通讯事业得到迅猛发展。如今电磁波已在通讯、遥感、空间控测、军事应用、科学研究如今电磁波已在通讯、遥感、空间控测、军事应用、科学研究等诸多方面得到广泛的应用。等诸多方面得到广泛的应用。电磁波的应用电磁波的应用包含电阻、电感线圈的电包含电阻、电感线圈的电路路,电流是连续的电流是连续的.RLII电流的连续性问题电流的连续性问题:包含有电容器的电包含有电容器的电路中电流是否连续路中电流是否连续一、一、位移电流位移电流ER包含电阻、电感线圈的电路包含电阻、电感线圈的电路,电流是连续的电流是连续的.RLII电流的连续性电流的连续性在电流非稳恒状态下在电流非稳恒状态下,安培环路定理是否正确安培环路定理是否正确?对对 面面对对 面面矛盾矛盾+电容器破坏了电路中传导电流的连续性。电容器破坏了电路中传导电流的连续性。在电流非稳恒状态下在电流非稳恒状态下,安培环路定理是否正确安培环路定理是否正确?对对 面面+II电容器上极板在充放电过程中，造成极板上电荷电容器上极板在充放电过程中，造成极板上电荷积累随时间变化。积累随时间变化。电位移通量电位移通量单位时间内极板上电荷增加（或减少）等于通入单位时间内极板上电荷增加（或减少）等于通入（或流出）极板的电流（或流出）极板的电流+II 电容器上极板在充放电过程中，造成极板上电容器上极板在充放电过程中，造成极板上 若把最右端若把最右端电通量的时间变化率电通量的时间变化率看作为一种电流，那看作为一种电流，那么电路就连续了。麦克斯韦把这种电流称为么电路就连续了。麦克斯韦把这种电流称为位移电流位移电流。定义定义（位移电流密度）（位移电流密度）变化的电场象传导电流一样能产生磁场，从产生磁场变化的电场象传导电流一样能产生磁场，从产生磁场的角度看，变化的电场可以等效为一种电流。的角度看，变化的电场可以等效为一种电流。若把最右端电通量的时间变化率看作为一种电流，那么电路就连若把最右端电通量的时间变化率看作为一种电流，那么电路就连位移电流的方向位移电流的方向位移电流与传导电流方向相同位移电流与传导电流方向相同如放电时如放电时反向反向同向同向位移电流的方向位移电流与传导电流方向相同如放电时反向同向位移电流的方向位移电流与传导电流方向相同如放电时反向同向二、全电流定律二、全电流定律全电流全电流通过某一截面的全电流是通过这一截面的通过某一截面的全电流是通过这一截面的传导电流传导电流和和位移电流位移电流的的代数和代数和.在任一时刻在任一时刻,电路中的全电流总是连续的电路中的全电流总是连续的.在非稳恒的电路中在非稳恒的电路中,安培环路定律仍然成立安培环路定律仍然成立.全电流定律全电流定律二、全电流定律全电流通过某一截面的全电流是通过这一截面的传导二、全电流定律全电流通过某一截面的全电流是通过这一截面的传导位移电流和传导电流一样，都能激发磁场位移电流和传导电流一样，都能激发磁场传导电流传导电流位移电流位移电流电荷的定向移动电荷的定向移动电场的变化电场的变化通过电流产生焦耳热通过电流产生焦耳热真空中无热效应真空中无热效应传导电流和位移电流在激发磁场上是等效的传导电流和位移电流在激发磁场上是等效的位移电流和传导电流一样，都能激发磁场传导电流位移电流电荷的定位移电流和传导电流一样，都能激发磁场传导电流位移电流电荷的定左旋左旋右旋右旋对称美对称美左旋右旋对称美左旋右旋对称美静电场静电场稳恒磁场稳恒磁场变变三、麦克斯韦方程组三、麦克斯韦方程组1、电磁场的基本规律、电磁场的基本规律静电场稳恒磁场变三、麦克斯韦方程组静电场稳恒磁场变三、麦克斯韦方程组1、电磁场的基本规律、电磁场的基本规律 麦克斯韦认为静电场的高斯定理和磁场的高斯定麦克斯韦认为静电场的高斯定理和磁场的高斯定理也适用于一般电磁场理也适用于一般电磁场.所以所以,可以将电磁场的基本规可以将电磁场的基本规律写成律写成麦克斯韦方程组麦克斯韦方程组(积分形式积分形式):麦克斯韦认为静电场的高斯定理和磁场的高斯定理麦克斯韦认为静电场的高斯定理和磁场的高斯定理MaxwellMaxwell方程组的科学价值方程组的科学价值1）它完整地反映和概括了电磁场的运动规律，能推断和）它完整地反映和概括了电磁场的运动规律，能推断和解释一切电磁现象，且逻辑体系严密数学形式简洁。解释一切电磁现象，且逻辑体系严密数学形式简洁。2）它在技术上的应用促进了电子技术和生产力的高度发）它在技术上的应用促进了电子技术和生产力的高度发展，可以说近代一切电报、无线电、雷达、电视、电子计展，可以说近代一切电报、无线电、雷达、电视、电子计算机等算机等都只不过是麦克斯韦方程的应用而已都只不过是麦克斯韦方程的应用而已.Maxwell方程组的科学价值方程组的科学价值1）它完整地反映和概括了电磁场）它完整地反映和概括了电磁场例例1:半径为半径为R,相距相距l(lR)的圆形空气平板电容器的圆形空气平板电容器,两两端加上交变电压端加上交变电压U=U0sin t,求电容器极板间的求电容器极板间的:(1)位移电流位移电流;(2)位移电流密度的大小位移电流密度的大小;(3)位移电流激发的磁场分布位移电流激发的磁场分布B(r),r为到圆板的中心距离为到圆板的中心距离.例例1:半径为半径为R,相距相距l(lR)的圆形空气平板电容器的圆形空气平板电容器,两两解：解：(1)由于由于lR,故平板故平板间可作匀强电场处理间可作匀强电场处理,根据位移电流的定义根据位移电流的定义解：解：(1)由于由于lR,故平板间可作匀强电场处理故平板间可作匀强电场处理,根据位移根据位移(2)由位移电流密度的定义由位移电流密度的定义或者或者(2)由位移电流密度的定义或者由位移电流密度的定义或者(3)因为电容器内因为电容器内 I=0,且磁场分布应具有轴对称性且磁场分布应具有轴对称性,由全电流定律得由全电流定律得(3)因为电容器内因为电容器内 I=0,且磁场分布应具有轴对称性且磁场分布应具有轴对称性,由全由全第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件第七、八章恒定磁场和电磁感应教材课件