第六章-气体的流动课件

第六章第六章 气体的流动气体的流动6-1 6-1 稳定流动时气流的基本方程式稳定流动时气流的基本方程式 稳定流动：管道内各点的状态及流稳定流动：管道内各点的状态及流速、流量等都不随时间变化。速、流量等都不随时间变化。假设假设：状态及流速只沿流动方向状态及流速只沿流动方向变化；变化；流动中能量转换过程是可逆的。流动中能量转换过程是可逆的。分析气体流动过程所依据的分析气体流动过程所依据的主要方程式主要方程式：连续性方程式；连续性方程式；能量方程式；能量方程式；动量方程式；动量方程式；状态方程式。状态方程式。由能量守恒关系，有：由能量守恒关系，有：对其取对数再求微分，有：对其取对数再求微分，有：上二式称为稳定流动过程的上二式称为稳定流动过程的连续性方程式连续性方程式。Sorry,no copy!1谢谢观赏2019-5-24第六章 气体的流动6-1 稳定流动时气流的基本方程式 对于流动过程，考虑到流动过程中无轴功交换以及重力位对于流动过程，考虑到流动过程中无轴功交换以及重力位能的变化，其能的变化，其能量方程式能量方程式可表示为：可表示为：其微分形式为：其微分形式为：由牛顿第二定律，流体运动时流速变化和受力的关系可表由牛顿第二定律，流体运动时流速变化和受力的关系可表示为：示为：稳定流动情况下，有：稳定流动情况下，有：可逆过程，流体内部无摩擦：可逆过程，流体内部无摩擦：代入上式，有：代入上式，有：此式即为此式即为动量方程式动量方程式。2谢谢观赏2019-5-24 对于流动过程，考虑到流动过程中无轴功交换以 对于理想气体，可写出其对于理想气体，可写出其状态方程式状态方程式为：为：上式的微分形式为：上式的微分形式为：3谢谢观赏2019-5-24 对于理想气体，可写出其状态方程式为：上式的微分形式为：36-26-2 管内定熵流动的基本特性管内定熵流动的基本特性讨论讨论:管内流动时，状态参数及截面的变换关系。管内流动时，状态参数及截面的变换关系。喷管喷管利用气体压降使气流加速的管道。即利用气体压降使气流加速的管道。即dcf0。气流流经喷管的时间很短，因此，喷管中气体的流气流流经喷管的时间很短，因此，喷管中气体的流动可作为绝热流动过程处理。动可作为绝热流动过程处理。按能量方程式，当按能量方程式，当q=0时，有：时，有：即，即，dh0。气体的焓降低而转换气体的流动动能。气体的焓降低而转换气体的流动动能。按动量方程式，得到流速变化和压力变化的关系：按动量方程式，得到流速变化和压力变化的关系：即，即，dp0。气体压力降低时流速增加。气体压力降低时流速增加。4谢谢观赏2019-5-246-2 管内定熵流动的基本特性讨论:管内流动时，状态参数及按物理学中关于气体介质中声速的公式按物理学中关于气体介质中声速的公式可得定熵过程中压力变化与体积变化的关系为可得定熵过程中压力变化与体积变化的关系为代入动量方程，即得定熵流动时流速变化与比体积变化的关系代入动量方程，即得定熵流动时流速变化与比体积变化的关系式中：式中：cf/c=Ma马赫数，恒为正。马赫数，恒为正。可见可见dv0 dcf0。气体比体积气体比体积增大时流速增加。增大时流速增加。综上所述，在喷管中随着气体流速的增加，即综上所述，在喷管中随着气体流速的增加，即dcf0，气体状态气体状态的变化为：气体的焓和压力降低而比体积增大，即的变化为：气体的焓和压力降低而比体积增大，即dh0、dp0、dv0。5谢谢观赏2019-5-24按物理学中关于气体介质中声速的公式可得定熵过程中压力变化与体 按连续性方程式，管道截面积的变化为按连续性方程式，管道截面积的变化为将流速变化和比体积变化的关系式代入上式，有将流速变化和比体积变化的关系式代入上式，有即，当即，当Ma1时，时，dcf0 dA 1时，时，dcf0 dA0。采用采用渐扩喷管；渐扩喷管；当流速从当流速从Ma1 Ma 1，采用前段采用前段渐缩和后段渐扩的组合渐缩和后段渐扩的组合喷管，称为缩放型喷管或拉伐尔喷管。喷管，称为缩放型喷管或拉伐尔喷管。6谢谢观赏2019-5-24 按连续性方程式，管道截面积的变化为将流速变化和比体积变化 另外，如另外，如 所示，声速与介质性质和介质状态有所示，声速与介质性质和介质状态有关。对理想气体，由定熵过程方程关。对理想气体，由定熵过程方程pvc,可得可得 ,因而因而在理想气体中声速可表示为在理想气体中声速可表示为 由于喷管中气体的焓和温度随着气流速度的提高而降低，所由于喷管中气体的焓和温度随着气流速度的提高而降低，所以喷管中气体的以喷管中气体的声速会随着气流速度的提高而降低声速会随着气流速度的提高而降低。当地声速（马赫数）当地声速（马赫数）气体所处状态下的声速（马赫数）。气体所处状态下的声速（马赫数）。扩压管扩压管利用气体流速逐渐降低而使气体压力增高的设备。其利用气体流速逐渐降低而使气体压力增高的设备。其流动特性为：流动特性为：dp0 dcf0、dv0。7谢谢观赏2019-5-24 另外，如 6-3 6-3 6-3 6-3 气体的流速及临界流速气体的流速及临界流速气体的流速及临界流速气体的流速及临界流速 根据绝热流动的能量转换关系式，对喷管有根据绝热流动的能量转换关系式，对喷管有 通常喷管进口流速和出口流速相比很小，取通常喷管进口流速和出口流速相比很小，取cf00，出口流速出口流速为为：下标下标“0”进口状态进口状态。适用于可逆、不可逆过程适用于可逆、不可逆过程理想气体，若比热容为定值，则有理想气体，若比热容为定值，则有对于定熵流动，按过程方程推得对于定熵流动，按过程方程推得 可见，喷管进口截面的状态一定时，喷管出可见，喷管进口截面的状态一定时，喷管出口的气流速度决定于出口截面气体的状态。对于口的气流速度决定于出口截面气体的状态。对于定熵流动，出口流速决定于出口截面的压力比定熵流动，出口流速决定于出口截面的压力比p2/p0。流速公式流速公式8谢谢观赏2019-5-246-3 气体的流速及临界流速 根据绝热流动的能量转换临界流速和临界压力比临界流速和临界压力比临界流速和临界压力比临界流速和临界压力比 气流速度等于声速时，气流处于由亚声速向超声速过渡的临气流速度等于声速时，气流处于由亚声速向超声速过渡的临界状态，这个流速称为界状态，这个流速称为临界流速临界流速。临界流速处喷管截面上的压力与进口压力之比称为临界流速处喷管截面上的压力与进口压力之比称为临界压力临界压力比比，用，用pcr/p0表示。表示。按临界流速等于当地声速的关系，可求取按临界流速等于当地声速的关系，可求取 pcr/p0的数值，由的数值，由：有有将理想气体定熵过程参数关系将理想气体定熵过程参数关系 代入上式，有代入上式，有整理可得：整理可得：9谢谢观赏2019-5-24临界流速和临界压力比 气流速度等于声速时，气流处于由亚 可见，临界压力比仅与等熵指数可见，临界压力比仅与等熵指数值有关。即气体一定时，临值有关。即气体一定时，临界压力比就有确定的数值，估算时，可取如下数值：界压力比就有确定的数值，估算时，可取如下数值：单原子气体：单原子气体：1.67多原子气体：多原子气体：1.30 双原子气体：双原子气体：1.40 由临界压力比和流速的计算式公式，可得到定熵流动时临界由临界压力比和流速的计算式公式，可得到定熵流动时临界流速为流速为 即临界流速决定于进口状态，当即临界流速决定于进口状态，当p0、v0或或T0较高时临界流速较高时临界流速的数值较高。的数值较高。10谢谢观赏2019-5-24 可见，临界压力比仅与等熵指数值有关。即气体一定时，6-4 6-4 6-4 6-4 气体的流量和喷管计算气体的流量和喷管计算气体的流量和喷管计算气体的流量和喷管计算 由连续性方程，可得出口截面单位面积的气体流量为：由连续性方程，可得出口截面单位面积的气体流量为：将流速公式和定熵过程将流速公式和定熵过程 参数关系式代入上式，可得：参数关系式代入上式，可得：即即 可见，当进口气体状态一定时，出口截面单位面积气体的可见，当进口气体状态一定时，出口截面单位面积气体的流量决定于该处的压力比。流量决定于该处的压力比。(6-(6-13)13)11谢谢观赏2019-5-246-4 气体的流量和喷管计算 由连续性方程，可得出口截 最大流量最大流量最大流量最大流量 为分析压力比对单位面积流量的影响，取上式中与压力比有为分析压力比对单位面积流量的影响，取上式中与压力比有关的部分关的部分 对压力比对压力比 求一阶及二阶导数，有：求一阶及二阶导数，有：和和可解得，当可解得，当 时，有时，有 和和 ，即出口，即出口截面压力比等于临界压力比时，单位截面面积流量有极大值。按截面压力比等于临界压力比时，单位截面面积流量有极大值。按流量公式可得单位面积的最大流量为流量公式可得单位面积的最大流量为 (6-13(6-13a)a)12谢谢观赏2019-5-24 最大流量 为分析压力比对单位面积流量的影响，取上式中 喷管设计喷管设计喷管设计喷管设计 依要求的流量计算截面积。为使气体在喷管内充依要求的流量计算截面积。为使气体在喷管内充分膨胀降压至背压分膨胀降压至背压pB ，应根据，应根据pB/p0设计喷管。设计喷管。当当pB/p0 pcr/p0，选用渐缩形喷管，这时令，选用渐缩形喷管，这时令p2 pB ，按式按式(6-(6-13)13)得出口截面面积得出口截面面积 当当pB/p0 pcr/p0，依然选用渐缩形喷管，也可按式，依然选用渐缩形喷管，也可按式(6-13(6-13a)a)得得出口截面面积（此时出口截面面积（此时cf2c）进口截面面积一般不需计算，只要适当大于出口截面面积以进口截面面积一般不需计算，只要适当大于出口截面面积以保持喷管一定的形状即可。保持喷管一定的形状即可。(6-14(6-14a)a)(6-14(6-14)13谢谢观赏2019-5-24 喷管设计 依要求的流量计算截面积 当当pB/p0 pcr/p0，选用缩放形喷管。此时需计算喉部面积和出，选用缩放形喷管。此时需计算喉部面积和出口面积。口面积。出口面积：令出口面积：令p2 pB ，按式按式(6-14)(6-14)计算求得；计算求得；喉部面积：此时喉部压力等于临界压力，按式喉部面积：此时喉部压力等于临界压力，按式(6-14(6-14a)a)求得求得.缩放形喷管渐放部分的长度一般按锥角等于缩放形喷管渐放部分的长度一般按锥角等于1012计算。锥计算。锥角太大而气流膨胀跟不上时会使气流和管壁脱离而造成涡流损失。角太大而气流膨胀跟不上时会使气流和管壁脱离而造成涡流损失。反之，锥角太小时长度过长，摩擦损失较大。反之，锥角太小时长度过长，摩擦损失较大。14谢谢观赏2019-5-24 当pB/p0 pcr/p0，选用缩放工作条件变化时，喷管工作的状况工作条件变化时，喷管工作的状况工作条件变化时，喷管工作的状况工作条件变化时，喷管工作的状况 渐缩喷管渐缩喷管：若工作条件变动后仍能够满足：若工作条件变动后仍能够满足pB/p0 pcr/p0，则，则气体在喷管中能充分膨胀，在出口截面依然有气体在喷管中能充分膨胀，在出口截面依然有p2 pB ，不会出，不会出现不正常的状况。这时，通过喷管的流量按式现不正常的状况。这时，通过喷管的流量按式(6-13)(6-13)可得可得 当当pB/p0 pcr/p0，则也可按式，则也可按式(6-13(6-13a)a)得出得出 若工作条件变动后有若工作条件变动后有pB/p0 pcr/p0 ，则由于则由于渐缩形喷管出渐缩形喷管出口截面压力最低只能等于临界压力口截面压力最低只能等于临界压力pcr，因而气体在喷管中得不因而气体在喷管中得不到充分膨胀降压，而只能在喷管出口外面补充膨胀使压力降低到充分膨胀降压，而只能在喷管出口外面补充膨胀使压力降低到到pB，变成扰动损失。变成扰动损失。pB pcrpB pcr15谢谢观赏2019-5-24工作条件变化时，喷管工作的状况 渐缩喷管：若工作条件变 对于对于缩放形喷管缩放形喷管，根据稳态稳流的条件，流过喉部截面，根据稳态稳流的条件，流过喉部截面Amin及及出口截面出口截面A2的流量应相等，则按式的流量应相等，则按式(6-13)(6-13)、(6-14)(6-14)可以得到可以得到即即当当Amin、A2确确定定时时，p2/p0 为为一一定定值值。因因此此在在使使用用缩缩放放形形喷喷管管时时，只只有有当当pB/p0 等等于于原原设设计计的的出出口口压压力力比比p2/p0时时，喷喷管管才才能能正正常常工工作。这时流过喷管的流量可以按喉部截面面积依式作。这时流过喷管的流量可以按喉部截面面积依式(6-14)(6-14)计算：计算：16谢谢观赏2019-5-24 对于缩放形喷管，根据稳态稳流的条件，流过喉部截面Am 缩放形喷管缩放形喷管工作条件变动后，如工作条件变动后，如pB/p0小于小于p2/p0的设计值，则的设计值，则气体在喷管中只降压到设计值气体在喷管中只降压到设计值p2，然后在喷管出口外面补充膨胀然后在喷管出口外面补充膨胀降压到降压到pB ，产生扰动损失。产生扰动损失。如果如果pB/p0高于高于p2/p0的设计值，则如图所示，在喷管出口附近的设计值，则如图所示，在喷管出口附近会产生冲击波，气体压力突然上升，流速降至声速，然后按扩压会产生冲击波，气体压力突然上升，流速降至声速，然后按扩压管方式升压至背压流出喷管。因发生冲击波时产生很大的损失，管方式升压至背压流出喷管。因发生冲击波时产生很大的损失，故应避免发生这种情况。故应避免发生这种情况。pBp2pBp217谢谢观赏2019-5-24 缩放形喷管工作条件变动后，如pB/p0小于p2/p06-5 6-5 6-5 6-5 喷管效率喷管效率喷管效率喷管效率 喷管中气体的实际流动过程是不可逆绝热过程，气体的熵增大。喷管中气体的实际流动过程是不可逆绝热过程，气体的熵增大。因此，气体出口状态的温度因此，气体出口状态的温度T 2 及焓及焓T2 必然高于定熵过程的出口状必然高于定熵过程的出口状态的温度态的温度T2及焓及焓h2的数值的数值。喷管中定熵流动时的能量转换关系为喷管中定熵流动时的能量转换关系为不可逆绝热流动时的能量转换关系为不可逆绝热流动时的能量转换关系为 由于由于h2h2，即实际流动过程中即实际流动过程中cf2 cf2。通常采用喷管出口。通常采用喷管出口的实际流动动能和定熵流动出口的流动动能之比，作为衡量喷的实际流动动能和定熵流动出口的流动动能之比，作为衡量喷管中能量转换完善程度的指标，称为管中能量转换完善程度的指标，称为喷管效率喷管效率，即即 18谢谢观赏2019-5-246-5 喷管效率 喷管中气体的实际流动过程是不可逆绝按能量转换关系，喷管效率也可表示为按能量转换关系，喷管效率也可表示为工程上，把实际出口流速与定熵流动出口流速之比称为工程上，把实际出口流速与定熵流动出口流速之比称为流速系数流速系数：即即由实验知，由实验知，值一般在值一般在0.900.900.980.98之间。缩放形喷管中流速较大，之间。缩放形喷管中流速较大，不可逆损失也较大，因而其值相对较小些。不可逆损失也较大，因而其值相对较小些。已知喷管效率，便可按定熵流动的焓变求得实际喷管已知喷管效率，便可按定熵流动的焓变求得实际喷管出口焓值出口焓值 依出口的焓值，即可确定实际喷管出口的气流速度、温度、流量及依出口的焓值，即可确定实际喷管出口的气流速度、温度、流量及压力等各参数。从而可以进行实际喷管的设计计算。压力等各参数。从而可以进行实际喷管的设计计算。如如19谢谢观赏2019-5-24按能量转换关系，喷管效率也可表示为工程上，把实际出口流速与定6-6 6-6 6-6 6-6 绝热滞止绝热滞止绝热滞止绝热滞止 气气流流掠掠过过物物体体表表面面时时，由由于于摩摩擦擦、撞撞击击等等使使气气体体相相对对于于物物体体的的速速度度降降低低为为零零的的现象称为现象称为滞止滞止现象。现象。滞止发生时气体的温度及压力都要升高，致使物体的温度及受滞止发生时气体的温度及压力都要升高，致使物体的温度及受力状况受到影响。力状况受到影响。忽略滞止过程中的散热，则可认为过程为忽略滞止过程中的散热，则可认为过程为绝热滞止绝热滞止过程。绝热过程。绝热滞止状态下气体的状态参数称为绝热滞止参数或简称为滞止参数滞止状态下气体的状态参数称为绝热滞止参数或简称为滞止参数。由绝热流动的能量关系式由绝热流动的能量关系式可得到绝热滞止焓可得到绝热滞止焓h0的关系式为的关系式为可见，绝热滞止焓等于绝热流动中任一位置气体的焓和流动动能的可见，绝热滞止焓等于绝热流动中任一位置气体的焓和流动动能的总和，因此也称总焓。总和，因此也称总焓。20谢谢观赏2019-5-246-6 绝热滞止 气流掠过物体表面时，由于摩擦、撞击 绝热滞止时气体的温度称为绝热滞止时气体的温度称为绝热滞止温度绝热滞止温度，用，用T0表示，当比热表示，当比热容为定值时，由焓和温度的关系，可得容为定值时，由焓和温度的关系，可得 将其代入总焓的表达式，可得到绝热滞止温度为将其代入总焓的表达式，可得到绝热滞止温度为 可见，可见，cf T0。因而，当设计在高速运动的装置时和测量高速因而，当设计在高速运动的装置时和测量高速气流的温度时，必须考虑气体的滞止温度的影响。气流的温度时，必须考虑气体的滞止温度的影响。21谢谢观赏2019-5-24 绝热滞止时气体的温度称为绝热滞止温度，用T0表示，当 绝热滞止时气体压力也要发生变化。如滞止过程为定熵过程，绝热滞止时气体压力也要发生变化。如滞止过程为定熵过程，定熵滞止压力定熵滞止压力p0可按定熵过程的参数关系式可按定熵过程的参数关系式 和总焓的表达式求得：和总焓的表达式求得：可见，可见，cf p0。不可逆绝热滞止过程和定熵滞止过程不可逆绝热滞止过程和定熵滞止过程1-0的的绝热滞止温度和绝热滞止焓相同，但由于不可逆绝热滞止温度和绝热滞止焓相同，但由于不可逆过程中气体的熵增加。因此绝热滞止压力过程中气体的熵增加。因此绝热滞止压力p0 低低于定熵滞止压力于定熵滞止压力p0。由于滞止压力的作用，在空气中运动的物体如飞行器、车辆等，由于滞止压力的作用，在空气中运动的物体如飞行器、车辆等，在其迎风面上受到一定的反向推力，这就是所谓在其迎风面上受到一定的反向推力，这就是所谓迎风阻力迎风阻力。22谢谢观赏2019-5-24 绝热滞止时气体压力也要发生变化。如滞止过程为定熵过程6-7 6-7 6-7 6-7 绝热节流绝热节流绝热节流绝热节流 节流节流流体流经通道突然缩小的截面后发生压力降低的现象。流体流经通道突然缩小的截面后发生压力降低的现象。工程上常利用节流过程控制流体的压力工程上常利用节流过程控制流体的压力,还可利用节流时压力还可利用节流时压力降低与流量的对应关系进行流量测量。降低与流量的对应关系进行流量测量。气气流流在在孔孔口口前前截截面面收收缩缩，p、cf，孔孔口口后后气气流流截截面面达达到到最最小小，然后又逐渐增大，然后又逐渐增大，p、cf ，最后达到稳定。，最后达到稳定。由由于于孔孔口口附附近近的的扰扰动动及及涡涡流流，造造成成不不可可逆逆损损失失，因因此此气气流流恢恢复复稳定时，稳定时，p2比节流前稳定气流的压力比节流前稳定气流的压力p1要低。要低。23谢谢观赏2019-5-246-7 绝热节流 节流流体流经通道突然缩小的截面后发 节流过程气体与外界的换热可忽略（节流过程气体与外界的换热可忽略（q=0)，可看作可看作绝热节流绝热节流。节流前后流速变化很小节流前后流速变化很小(cf=0)，气体的离地高度不变（气体的离地高度不变（z=0)也不也不作功（作功（ws=0)。因而按能量方程可得节流前后的能量守恒关系为。因而按能量方程可得节流前后的能量守恒关系为 即节流前后气体的焓不变。即节流前后气体的焓不变。由于不可逆因素的影响，绝热节流过程中气体的熵将增加。依由于不可逆因素的影响，绝热节流过程中气体的熵将增加。依Tdsdhvdp，考虑到绝热节流前过程考虑到绝热节流前过程dh0，可得，可得 即即绝热节流前后压力降越大，气体的熵增就越大。绝热节流前后压力降越大，气体的熵增就越大。节流过程是绝热过程，其熵增意味着气体作功能力的损失。因节流过程是绝热过程，其熵增意味着气体作功能力的损失。因此，虽然绝热节流后气体的焓无变化，但气体的火用却降低了，即此，虽然绝热节流后气体的焓无变化，但气体的火用却降低了，即 即气体作出轴功的能力减小。即气体作出轴功的能力减小。24谢谢观赏2019-5-24 节流过程气体与外界的换热可忽略（q=0)，可看作绝热6-8 6-8 6-8 6-8 合流合流合流合流合流合流多股气流汇合成一股气流多股气流汇合成一股气流合流的流量：由质量守恒定律，对于稳定流动，有：合流的流量：由质量守恒定律，对于稳定流动，有：即合流的总焓等于各支流总焓之和。即合流的总焓等于各支流总焓之和。忽略气体的流动动能时，即有：忽略气体的流动动能时，即有：如过程绝热，则如过程绝热，则 所以所以 因因 合流的焓合流的焓25谢谢观赏2019-5-246-8 合流合流多股气流汇合成一股气流即合流的总焓等于各支合流的温度合流的温度取一参考温度取一参考温度T0，由上式有由上式有将混合气体的比热容关系式将混合气体的比热容关系式代入上式有：代入上式有：因此有：因此有：如各支流气体相同，则有：如各支流气体相同，则有：26谢谢观赏2019-5-24合流的温度将混合气体的比热容关系式代入上式有：因此有：如各思思 考考 题题 6-1 6-1 声速取定于哪些因素？声速取定于哪些因素？6-2 6-2 为什么渐缩喷管中气体的流速不可能超过当地声速？为什么渐缩喷管中气体的流速不可能超过当地声速？6-3 6-3 试从气流状态变化的性质说明喷管截面变化的规律。你试从气流状态变化的性质说明喷管截面变化的规律。你认为用于使液体加速的喷管需要采用缩放形吗？认为用于使液体加速的喷管需要采用缩放形吗？6-4 6-4 对对于于亚亚声声速速气气流流和和超超声声速速气气流流，渐渐缩缩形形、渐渐放放形形、缩缩放放形三种形状管子各可作为喷管还是扩压管？形三种形状管子各可作为喷管还是扩压管？6-5 6-5 无论可逆或不可逆的绝热流动，气流速度都可按公式无论可逆或不可逆的绝热流动，气流速度都可按公式 计算，那么不可逆流动的损失又如何说明？计算，那么不可逆流动的损失又如何说明？6-6 6-6 临界压力比的计算公式：临界压力比的计算公式：是否无论是可逆绝热流动或不可逆绝热流动都可应用？是否无论是可逆绝热流动或不可逆绝热流动都可应用？27谢谢观赏2019-5-24思 考 题27谢谢观赏2019-5-24 6-7 6-7 渐缩喷管的进口状态及背压一定时，出口截面的流渐缩喷管的进口状态及背压一定时，出口截面的流速、流量、焓、温度、比体积及熵的数值，对于可逆和不可逆速、流量、焓、温度、比体积及熵的数值，对于可逆和不可逆绝热流动有何不同？绝热流动有何不同？6-8 6-8 对于缩放形喷管，若进口状态及背压一定时，其喉部对于缩放形喷管，若进口状态及背压一定时，其喉部截面上的流速、流量、焓、温度、比体积及熵的数值，可逆和截面上的流速、流量、焓、温度、比体积及熵的数值，可逆和不可逆绝热流动有何不同？不可逆绝热流动有何不同？6-9 6-9 渐缩形喷管的进口参数不变时，逐渐降低出口外的背渐缩形喷管的进口参数不变时，逐渐降低出口外的背压，试分析出口压力、出口流速及流量的变化情况。压，试分析出口压力、出口流速及流量的变化情况。6-10 6-10 渐渐缩缩形形喷喷管管和和缩缩放放形形喷喷管管的的最最小小截截面面面面积积相相同同，且且它它们们进进口口气气流流的的参参数数相相同同，而而背背压压均均足足够够低低时时，两两者者最最小小截截面面处处的的压压力力及及流流速速是是否否相相同同?又又若若给给两两者者的的出出口口部部分分各各切切去去一一段段或或按按原原管管道道的的形形状状加加长长一一段段，则则两两者者出出口口截截面面的的压压力力及及流流速速、流量将有何变化流量将有何变化?28谢谢观赏2019-5-24 6-7 渐缩喷管的进口状态及背压一定时，出口截面的